Научная статья на тему 'Влияние температурного фактора на аномальное положительное магнитосопротивление наногранулированных композитов Cox(Al2On)100-x'

Влияние температурного фактора на аномальное положительное магнитосопротивление наногранулированных композитов Cox(Al2On)100-x Текст научной статьи по специальности «Физика»

CC BY
192
49
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
Ключевые слова
НАНОКОМПОЗИТ / ТУННЕЛЬНОЕ МАГНИТОСОПРОТИВЛЕНИЕ / ПОЛОЖИТЕЛЬНОЕ МАГНИТОСОПРОТИВЛЕНИЕ / ТЕРМИЧЕСКИЙ ОТЖИГ / NANOCOMPOSITE / TUNNELING MAGNETORESISTANCE / A POSITIVE MAGNETORESISTANCE / THERMAL ANNEALING

Аннотация научной статьи по физике, автор научной работы — Авдеев С. Ф., Стогней О. В., Ситников А. В.

Исследовано влияние температуры на аномальное положительное магнитосопротивление в наногранулированных композитах Cox(Al2On)100-x. Установлено, что величина положительного магнитосопротивления композитов зависит от температуры: уменьшается при нагреве до 415 К и полностью исчезает при охлаждении до температур ниже температуры бифуркации. При увеличении размеров наногранул в результате отжигов при 520 и 620 К положительное магнитосопротивление также возрастает. Полученные результаты подтверждают положение о том, что для возникновения положительного магнитосопротивления необходимо выполнение определенных соотношений между тепловой энергией, энергией анизотропии наногранул и энергией диполь-дипольного взаимодействия между ферромагнитными наночастицами

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Похожие темы научных работ по физике , автор научной работы — Авдеев С. Ф., Стогней О. В., Ситников А. В.

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

EFFECT OF TEMPERATURE FACTOR ON THE ANOMALOUS POSITIVE MAGNETORESISTANCE OF Cox(Al

The effect of temperature on the anomalous positive magnetoresistance in nanogranular composites Cox(Al2On)100-x has been investigated. It has been established that the positive magnetoresistance of the composites depends on the temperature: it decreases when the composites are heated to 415 K and disappears completely when the composites are cooled to temperatures below the bifurcation temperature. When size of the granules increasing as a result of annealing at 520 and 620 K the positive magnetoresistance also increases. The obtained results confirm the point that certain relationships between the thermal energy, anisotropy energy of the nanogranules and the energy of dipole-dipole interaction between the ferromagnetic nanoparticles has to be fulfilled to the positive magnetoresistance is appeared.

Текст научной работы на тему «Влияние температурного фактора на аномальное положительное магнитосопротивление наногранулированных композитов Cox(Al2On)100-x»

УДК 538.9

ВЛИЯНИЕ ТЕМПЕРАТУРНОГО ФАКТОРА НА АНОМАЛЬНОЕ ПОЛОЖИТЕЛЬНОЕ МАГНИТОСОПРОТИВЛЕНИЕ НАНОГРАНУЛИРОВАННЫХ КОМПОЗИТОВ Сох(АІ20п)юо-х

С.Ф. Авдеев, О.В. Стогней, А.В. Ситников

Исследовано влияние температуры на аномальное положительное магнитосопротивление в наногранулиро-ванных композитах Сох(А12Оп)100-х. Установлено, что величина положительного магнитосопротивления композитов зависит от температуры: уменьшается при нагреве до 415 К и полностью исчезает при охлаждении до температур ниже температуры бифуркации. При увеличении размеров наногранул в результате отжигов при 520 и 620 К положительное магнитосопротивление также возрастает. Полученные результаты подтверждают положение о том, что для возникновения положительного магнитосопротивления необходимо выполнение определенных соотношений между тепловой энергией, энергией анизотропии наногранул и энергией диполь-дипольного взаимодействия между ферромагнитными наночастицами

Ключевые слова: нанокомпозит, туннельное магнитосопротивление, положительное магнитосопротивление, термический отжиг

Введение

Одним из наиболее характерных свойств на-ногранулированных композитов металл-диэлектрик является туннельный электроперенос [1]. В том случае, когда металлическая фаза композита сформирована из ферромагнитного материала туннельный механизм приводит к появлению отрицательного туннельного магнитосопротивления [2]. В ряде случаев в таких нанокомпозитах помимо отрицательного магнитосопротивления наблюдается положительное магнитосопротивление [3-5], которое является аномальным, поскольку туннельный механизм не предполагает немонотонной зависимости сопротивления нанокомпозитов от магнитного поля. Ранее [4,6,7] высказывалось предположение что, основной причиной появления аномального положительного магнитосопротивления является одновременное присутствие в структуре композитов как отдельных, изолированных в диэлектрике гранул, так и сравнительно крупных кластеров со значительно различающимися величинами магнитной анизотропии и наличием диполь-дипольного взаимодействия между кластерами и ближайшими к ним гранулами. Более детальное рассмотрение [6] позволило сделать вывод, о том, что не только морфология нанокомпозита ответственна за положительный эффект, но и соотношение между величинами тепловой энергии (kT), энергии анизотропии наногранул и кластеров, а также энергии диполь-дипольного взаимодействия между ними. Целью настоящей работы являлось исследование влияния температурного фактора на положительное магнитосопротивление в нанограну-лированных композитах Cox(Al2On)10o-x для проверки данного предположения.

Авдеев Сергей Федорович - ОАО «Концерн «Созвездие», инженер, тел. 8-920-4040871

Стогней Олег Владимирович - ВГТУ, д-р физ.-мат. наук, профессор, тел. (4732) 46-66-47, e-mail: [email protected] Ситников Александр Викторович - ВГТУ, д-р физ.-мат. наук, доцент, тел. (4732) 46-66-47, e-mail: [email protected])

Образцы и методика эксперимента

Гранулированные нанокомпозиты

Сох(А12Оп) 100-х были получены методом ионнолучевого распыления составной мишени, представлявшей собой литую кобальтовую основу с размещенными на ее поверхности поликоровыми навесками, в атмосфере аргона. Расстояние между навесками было различным и это давало возможность получать в одном процессе напыления нанокомпозиты в широком интервале соотношений металл/диэлектрик. Полученные образцы представляли собой тонкие пленки (4-6 мкм) на ситалловых подложках. Состав полученных композитов исследовался с помощью рентгеновского электронно-зондового микроанализа. Структура полученных композитов исследовалась с помощью просвечивающей электронной микроскопии, для чего производились напыления на монокристаллы №С1. Магниторезистивные свойства композитов исследовались потенциометрическим методом в поле электромагнита. Величина магнитосопротивления композитов рассчитывалась в соответствии с выражением (Я(И)-Я0)/Я0, где Я(И) - сопротивление образца в магнитном поле напряженностью Н, Я0 - сопротивление образца в нулевом магнитном поле. Измерения при 77 К проводились в проточном криостате, помещенном между полюсами электромагнита. Отжиги композитов проводились в вакуумной камере для предотвращения окисления образцов.

Результаты и их обсуждение

Отрицательное магнитосопротивление (МС) в нанокомпозитах Сох(А12Оп)100-х наблюдается практически во всем исследованном концентрационном интервале (36 < х, ат. % < 68). На рис. 1 показаны полевые зависимости отрицательного магнитосо-противления для композитов различного состава. Абсолютные значения магнитосопротивления,

рассчитанные в поле 10 кЭ, высоки (6-6.5 %), что характерно для композитов этой системы. Высокие значения отрицательного магнитосопротив-ления сохраняются вплоть до концентрации 54 ат. % Со, что несколько ниже электрического порога перколяции, определяемого по концентрационной зависимости удельного электросопротивления (рис. 2).

Н, кЭ

Рис.1. Полевые зависимости отрицательного маг-нитосопротивления нанокомпозитов Сох(Л12Оп)100-х, наблюдаемые в доперколяционной области, цифры указывают содержание металлической фазы

Со, ат.%

Рис.2. Концентрационные зависимости удельного электросопротивления (а) и отрицательного магниторезистивного эффекта (б) композитов Сох(Л12Оп)100-х. Стрелка показывает положение электрического порога перколяции

При превышении концентрации кобальта 54 ат. % помимо отрицательного магнитосопро-тивления в композитах начинает проявляться положительное магнитосопротивление (ПМС), характеризующееся увеличением электросопротивления образцов при увеличении магнитного поля и проявляющееся при относительно небольших напряженностях поля (рис. 3). Положительное магнитосопротивление наблюдается на фоне отрицательного магнитосопротивления, причем наличие ПМС в композитах сразу приводит к уменьшению значений МС. Положительное магни-тосопротивление наблюдается в концентрационной области 55 - 67 ат.% с максимальным значением - 1,45 % (рис.4). Как следует из сопоставления данных, приведенных на рис. 2 и 4 ПМС наблюдается в области порога перколяции, где морфоло-

гически должны присутствовать как отдельные гранулы, так и уже сформировавшиеся кластеры.

Н, кЭ

Рис.3. Полевая зависимость магнитосопротивления нанокомпозита Со57(Л12Оп)43, обладающего положительной составляющей

40 50 60 70

Со, ат.%

Рис.4. Концентрационная зависимость положительного магнитосопротивления композитов Сох(Л12Оп)100-х

Исследование композитов проявляющих ПМС, проведенное с помощью высокоразрешающей электронной микроскопии, в полной мере подтверждает данное предположение (рис. 5). На фотографии отчетливо видны отдельные гранулы и кластеры в виде цепочек, сформированных из контактирующих друг с другом гранул.

Рис. 5. Морфология нанокомпозита Со61(Л12Оп)39, полученная с помощью просвечивающей электронной микроскопии

Ранее предполагалось, что для реализации эффекта ПМС в нанокомпозитах необходимо выполнение трех условий [6]. Первое - наличие морфологии аналогичной изображенной на рис. 5. Второе - необходимо чтобы высота потенциального барьера (Еан), обусловленного анизотропией наногранулы и разделяющего два эквивалентных состояния (локальных минимума) в которых магнитный

момент наногранулы ориентирован вдоль оси легкого намагничивания гранулы, была соизмерима с кТ:

(1/2 кТ < Еан < кТ).

(1)

Третье - необходимо чтобы в результате диполь-дипольного взаимодействия гранулы и кластера высота барьера для одного из локальных минимумов превышала величину кТ:

(кТ < Еан + Едип).

(2)

Фактически условие (1) означает, что изменение температуры (изменение кТ) как в сторону увеличения, так и в сторону уменьшения должно влиять на величину ПМС, а именно - уменьшать её, поскольку и в том и в другом случае сужается интервал значений Еан, необходимых для возникновения ПМС и, следовательно, меньшее число гранул будет задействовано в формировании положительного эффекта. С другой стороны, изменение энергии диполь-дипольного взаимодействия также должно влиять на величину ПМС, поскольку при этом смещается неравенство (2).

Для того, чтобы проверить справедливость условия (1) были проведены измерения магниторезистивного эффекта в нанокомпозитах Сох(Л12Оп)100-х при 415 К и 77 К. На рис. 6 приведена полевая зависимость магнитосопротивления нанокомпозита Со58(Л12Оп)42 измеренная при температурах 293 К и 415 К. Очевидно, что величина ПМС уменьшилась более чем в два раза по сравнению с величиной эффекта, измеренного при комнатной температуре. Таким образом, сужение интервала допустимых значений Еан действительно влечет за собой уменьшение ПМС.

О

Н, кЭ

Рис. 6. Полевые зависимости магнитосопротивле-ния гранулированного нанокомпозита Со58(Л12Оп)42 измеренные при температурах 293 К и 415 К

Исследования, проведенные при 77 К, показали, что положительное магнитосопротивление в нанокомпозитах при этой температуре полностью отсутствует. На рис. 7 приведены примеры полевой зависимости магнитосопротивления и намагниченности, измеренные в образце Со63(Л12Оп)37. Наблюдаемый гистерезис МС не имеет ничего общего с положительным эффектом и отражает лишь появле-

ние магнитного гистерезиса вследствие того, что композит оказался ниже температуры бифуркации и в нем происходит термическая блокировка магнитных моментов гранул. Условие термической блокировки моментов гранул означает, что выражение (1) не выполняется, поскольку для 77 К кТ < Еан.

-4 -2 0 2 4

Н, кЭ

Рис. 7. Полевые зависимости магнитосопротивле-ния (а) и намагниченности (б) нанокомпозита Со63(Л12Оп)37 при 77 К, стрелками указано в какой последовательности проводилось измерение

Для проверки справедливости условия (2) необходимо провести исследование композитов в которых обеспечено изменение Еан или Едип при постоянном кТ. Известно, что отжиги композитов при 200 - 400 С не разрушают наногранулированную структуру, но приводят к некоторому увеличению размера наногранул [8,9]. Очевидно, что при этом с одной стороны увеличивается значение энергии анизотропии наногранул, пропорциональной объему, а с другой - возрастает энергия диполь-дипольного взаимодействия, поскольку происходит не только увеличение значения магнитного момента гранул, но и уменьшение расстояния между ними.

В связи с этим для увеличения энергии ди-поль-дипольного взаимодействия были проведены изотермические отжиги композитов при 520 К и 620 К и исследовано магнитосопротивление после этих отжигов. Как следует из результатов, приведенных на рис. 8 в отожженных композитах наблюдается увеличение значений ПМС (рис. 7 б). Более того, в композите Со53(Л12Оп)47 в исходном состоянии ПМС отсутствует, однако после изотермического отжига он проявляется (рис. 7 а).

Рис. 8. Полевая зависимость магнитосопротивления нанокомпозита Со53(Л12Оп)47 (а) и Со56(Л12Оп)44 (б) в исходном состоянии и после отжигов при 520 К и 620 К

Н, кЭ

Н, кЭ

Данные результаты подтверждают, что для появления эффекта положительного магнитосопро-тивления необходимо выполнение определенного соотношения между тепловой энергией и энергиями, создающими потенциальный барьер, препятствующий процессам переориентации магнитных моментов наногранул, находящихся вблизи кластеров. Действительно, ПМС наблюдается в композите Со53(Л12Оп)47 только после того, как он был подвержен отжигу при 620 К (рис. 7 а). Иными словами только после того, как в нем сформировались гранулы и кластеры такого размера, что начинает выполняться неравенство (2). В композите Со56(Л12Оп)44 при увеличении температуры отжига наблюдается рост ПМС поскольку при отжигах увеличиваются размеры гранул и кластеров и, следовательно, большее число их начинает удовлетворять условию (2). Однако если мы просто увеличиваем температуру измерения то ПМС снижается (рис. 6), поскольку в этом случае возрастает кТ без изменения других характерных энергий и условиям (1) и (2) будут в состоянии удовлетворять меньшее число гранул.

Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (грант № 09-02-90460 Укр_ф_а).

Исследования с помощью ИЯТЕМ проведены в наноцентре БелГУ (г. Белгород).

ОАО «Концерн «Созвездие», г. Воронеж Воронежский государственный технический университет

Литература

1. Abeles B. Structural and Electrical Properties of Granular Metal Films / B. Abeles, Ping Sheng, M.D. Coutts, Y. Arie. // Advances in Physics. - 1975. V. 24. - P. 407-461.

2. Fujimori H. Tunnel-type GMR in metal-nonmetal granular alloy thin films / H. Fujimori, S. Mitani, S. Ohnuma. // Mater.Sci. & Eng. - 1995. V. B31. - P.219-223.

3. Варфоломеев А.Е., Седова М.В. Эффект большого положительного магнитосопротивления в слабых магнитных полях в металл - диэлектрических нанокомпозитах // ФТТ - 2003. - т.45. №.3. - С. 500 - 504.

4. Sankar S., Berkowitz A.E., Smith D.J. Spin-dependent transport of Co-SiO2 granular films approaching percolation // Phys.Rev.B. - 2000. - V.62, №.21. - P. 14273 - 14278.

5. Аронзон Б.А., Варфоломеев А.Е., Ковалев Д.Ю., Ликаль-тер А.А., Рыльков В.В., Седова М.А. Проводимость, магнитосо-противление и эффект Холла в гранулированных пленках Fe / SiO2 // ФТТ - 1999. - Т.41, №.6. - С. 944-952.

6. О.В.Стогней, А.В.Ситников, Ю.Е.Калинин, С.Ф.Авдеев, М.Н.Копытин Изотропное положительное магнитосопротивление наногранулированных композиционных материалах Co-Al2On // ФТТ. - 2007. - Т.49, №. 1. - C. 158-164

7. А.А. Тимофеев, С.М. Рябченко, А.Ф. Лозенко, П.А. Тро-ценко, О.В. Стогней, А.В. Ситников, С.Ф. Авдеев Исследования магнитных свойств гранулярной системы Co0,6(Al2On)0,4, обладающей эффектом изотропного положительного магнитосопро-тивления // Физика Низких Температур - 2007. -Т.33.- №11. -С. 1282 - 1297

8. Microstructure change in Co46Al19O35 granular thin films by annealing / M.Ohnuma, K.Hono, H.Onodera et al. // NanoStructured Materials.-1999.- V.12.-P.573-576.

9. Jae-Geun Ha, S.Mitani, K.Takanashi, M.Ohnuma, K.Hono, H.Fujimori Annealing effect of tunneler type GMR in Co-Al-O granular thin films // JMMM.-1999.-V.198-199.-P.21-23.

EFFECT OF TEMPERATURE FACTOR ON THE ANOMALOUS POSITIVE

MAGNETORESISTANCE OF Cox(Al2On)100-x NANOGRANULAR COMPOSITES

S.F. Avdeev, O.V. Stognej, A.V. Sitnikov

The effect of temperature on the anomalous positive magnetoresistance in nanogranular composites Cox(Al2On)100-x has been investigated. It has been established that the positive magnetoresistance of the composites depends on the temperature: it decreases when the composites are heated to 415 K and disappears completely when the composites are cooled to temperatures below the bifurcation temperature. When size of the granules increasing as a result of annealing at 520 and 620 K the positive magnetoresistance also increases. The obtained results confirm the point that certain relationships between the thermal energy, anisotropy energy of the nanogranules and the energy of dipole-dipole interaction between the ferromagnetic nanoparticles has to be fulfilled to the positive magnetoresistance is appeared.

Key words: nanocomposite, tunneling magnetoresistance, a positive magnetoresistance, thermal annealing

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.