CC BY
6УДК 669.017:539.16
ВЛИЯНИЕ ПАССИВИРУЮЩЕЙ ПЛЕНКИ НА УДЕРЖАНИЕ ИОННО-ИМПЛАНТИРОВАННОГО ДЕЙТЕРИЯ В НЕРЖАВЕЮЩИХ СТАЛЯХ ТИПА 18-8
С. А. Карпов, В. В. Ружицкий, Г. Д. Толстолуцкая
Национальный научный центр «Харьковский физико-технический институт» ул. Академическая, 1, г. Харьков, 61108, Украина Тел.: +38 057 700 21 40; e-mail: karpofff@kipt.kharkov.ua
Thermal desorption of ion-implanted deuterium from stainless steels of 06Cr18Ni10 grade and 12Cr18Ni10Ti grade, featuring different pre-treating, was studied. It was demonstrated that the presence of passivating film substantially displaces the intervals of gas release into high-temperature range and decreases deuterium recombination ratio for several orders. The effects of atmospheric oxygen on the surface layers of titanium-bearing steels result in formation of strong hydrogen traps in the vicinity of film-metal interface.
Введение
Исследования взаимодействия ионно-имп-лантированного водорода с металлами и сплавами показали, что значительное влияние на накопление и удержание газа в материалах, кинетику его выхода из объема оказывает поверхностная окисная пленка, образующаяся либо в результате естественного контакта материала с атмосферным кислородом, либо в процессе приготовления образцов [1, 2]. С целью исключения такого влияния исследователи, как правило, с помощью различных процедур подготовки образцов к экспериментам и выбора условий их проведения добивались устранения с поверхности изучаемых материалов подобного рода пленок. В результате на сегодняшний день накоплен значительный объем данных относительно фундаментальных закономерностей взаимодействия водорода с чистыми металлами, а не с многослойными системами.
В работающих экспериментальных установках термоядерного синтеза и промышленных ядерных реакторах элементы внутрикорпусных устройств функционируют без предварительной лабораторной подготовки, т. е. при наличии на поверхности окисной пленки. Блокирующее влияние такой пленки, возможно, является одной из причин аномального накопления водорода в деталях, длительное время проработавших в ядерных реакторах, данные о котором не так давно появились в [3].
Вопрос о влиянии поверхности на накопление водорода особенно актуален для хромони-келевых аустенитных нержавеющих сталей, поскольку свойственные им антикоррозионные
свойства определяются наличием и высокой устойчивостью защитной окисной пленки.
Цель настоящей работы — исследование удержания ионно-имплантированного дейтерия и особенностей его термоактивированной десорбции из сталей 06Х18Н10 и 12Х18Н10Т в «естественном» состоянии после хранения их в атмосфере и сравнение полученных данных с результатами выполненных ранее исследований [4] для образцов, прошедших специальную предим-плантационную подготовку для минимизации влияния поверхности на эти процессы.
Методика эксперимента
Объект исследования — аустенитные нержавеющие стали 06Х18Н10 и 12Х18Н10Т промышленного изготовления. Использовались образцы размерами 26x6 мм2, вырезанные из фольги толщиной 150 мкм. Перед экспериментами образцы хранились на воздухе не менее трех месяцев.
В экспериментах по имплантации и последующей термодесорбции дейтерия использовались образцы сталей трех типов:
1) электрополированные, отожженные непосредственно перед облучением в вакууме 10-5 Па до 1323 К;
2) электрополированные, отожженные в вакууме 510-5 Па до 1323 К, а затем выдержанные в атмосфере в течение 45 ч при комнатной температуре;
3) без электрополировки и предварительного отжига.
Облучение выполнялось на установке АНТ [5] ионами Б+ с энергией 12 кэВ и плотностью
Редакционный регистрационный номер рукописи № 165. Manuscript Editorial Registration No. 165.
International Scientific Journal for Alternative Energy and Ecology № 6 (50) 2007
© 2007 Scientific Technical Centre «TATA»
тока пучка 5-1017м-2-с-1 при различных температурах. Основные исследования выполнены при комнатной температуре облучения. Отдельные результаты были получены после облучения образцов при температурах, близких к рабочим в реакторах.
Регистрация спектров дейтерия проводилась монопольным масс-спектрометром в процессе линейного нагрева облученных образцов со скоростью 6 К/с.
Результаты и обсуждение
Газовыделение дейтерия из аустенитных нержавеющих сталей 06Х18Н10 и 12Х18Н10Т с различной предимплантационной историей изучалось после облучения образцов в интервале доз (1-25) 1020 Б+ /м2 при комнатной температуре. На рис. 1 приведены спектры термодесорбции дейтерия, имплантированного до дозы 11020 м-2, из образцов стали 12Х18Н10Т с различной подготовкой.
Как видно из рисунка, характер десорбции из образцов, предварительно электрополированных и отожженных в вакуумной камере, и образцов, хранившихся до облучения на атмосфере, совершенно различен. В первом случае (образцы 1) в спектрах наблюдается одна область интенсивного газовыделения в интервале температур 300-500 К. Во втором (образцы 3) — две более высокотемпературные стадии десорбции в интервалах 500-800 и 900-1100 К.
Из рисунка также следует, что относительно недолговременная выдержка на атмосфере
Рис. 1. Влияние предварительной подготовки образцов на спектры термодесорбции дейтерия из сталей 12Х18Н10Т (1 — электрополированный и отожженный; 2 — электрополированный, отожженный, выдержанный на атмосфере; 3 — неэлектрополированный и без предварительного отжига) и 06Х18Н10
Fig. 1. Influence of samples preliminary preparation on deuterium thermodesorption spectra from 12Cr18Ni10Ti stainless steels (1 — electropolished and annealed; 2 — electropolished, annealed and held on air; 3 — without electropolishing and annealing) and 06Cr18Ni10
электрополированных, отожженных мишеней практически полностью устраняет эффект предварительного отжига в вакууме (образцы 2), о чем свидетельствует высокая степень сходства кривых термодесорбции для образцов 2 и 3.
Выполненные ранее нами [4] исследования газовыделения дейтерия из образцов стали Х18Н10Т с чистой поверхностью показали, что десорбция газа в области температур 300-500 К обусловлена выходом газа из ловушек, возникающих в слое имплантации (радиационные вакансии, междоузельные атомы и их комплексы). Смещение интервалов газовыделения в высокотемпературную область (усиление удержания) может быть следствием модификации поверхностных характеристик металла или изменения свойств его матрицы. Однако, поскольку вероятность фазовой и структурной нестабильности нержавеющих сталей при комнатной температуре минимальна [6], наблюдаемая трансформация спектров термодесорбции после выдержки образцов на атмосфере не может быть результатом процессов, происходящих в объеме материала. Причиной изменения характера газовыделения дейтерия, по-видимому, является изменение состояния исключительно поверхностного слоя.
На рис. 1 на вставке приведены кривые газовыделения дейтерия из образцов типа 1 и 2 беститановой стали 06Х18Н10. Как было показано ранее [7], кинетика десорбции из предварительно отожженных образцов сталей 06Х18Н10 и 12Х18Н10Т хорошо совпадает. Однако в спектрах термодесорбции для окисленных образцов наблюдается существенное отличие — в стали без титана отсутствует пик 900-1100 К.
Подобное отличие было обнаружено в работе [8] при исследовании десорбции водорода из сталей 304 и 321 — западных аналогов изучаемых материалов. Пик с температурой максимума 1030 К наблюдался в спектрах газовыделения водорода только из титансодержащей стали типа 321. Авторы связывают появление этого пика с присутствием титана в матрице стали.
Структура и морфология защитных пленок, образующихся на нержавеющих сталях, зависит от ряда параметров (составов материала и окислителя, температурного режима пассивации и т. п.) [9, 10]. В структуре пленок доминируют оксиды и гидроксиды железа и хрома различной стехиометрии, присутствуют также углеводородные соединения и оксикарбиды [11, 12]. В приповерхностном слое сложнолегированных сплавов регистрируются атомы примесных элементов Мо, Т1, ЭДЪ [13-16]. Поверхностные пленки в зависимости от элементного состава могут проявлять различные физико-химические свойства. Опубликованные недавно результаты сравнительного анализа основных характеристик пассивации и поверхностного окисления разли-
Международный научный журнал «Альтернативная энергетика и экология» №6 (50) 2007 © 2007 Научно-технический центр «TATA»
чающихся по составу нержавеющих сталей 08Х18Н10Т, ЛЕ31304 и Л181316Ъ [17] показали, что сталь 08Х18Н10Т имеет наиболее устойчивый и эффективный защитный окисный слой, который формируется на воздухе.
Поскольку режимы проведения настоящих экспериментов и условия подготовки образцов во всех случаях были одинаковыми, несовпадение в характере десорбции дейтерия из окисленных образцов сталей 06Х18Н10 и 12Х18Н10Т могут объясняться только различием составов их матриц и, в первую очередь, по титану. Мы предполагаем, что повышенная склонность стали 12Х18Н10Т к удержанию водорода, проявляющаяся в наличии пика десорбции в области 900-1100 К, связана с присутствием атомов титана в структуре переходного слоя «окисная пленка - металл».
Эволюция спектров термодесорбции дейтерия, имплантированного до различных доз в хранившиеся на атмосфере образцы стали 12Х18Н10Т при комнатной температуре, приведены на рис. 2.
150
400 600 800 1000 1200
Температура, К
Рис. 2. Кривые газовыделения дейтерия из окисленной стали 12Х18Н10Т в зависимости от дозы облучения Fig. 2. Deuterium gas release curves from air oxidized 12Cr18Ni10Ti steel depending on irradiation dose
С увеличением флюенса, как видно из рисунка, поведение высокотемпературной (9001100 К) области спектра характеризуется неизменностью положения на температурной шкале. Кроме этого, амплитуда пика быстро достигает насыщения: ее рост прекращается при дозах (22,5) 1020 м-2.
Низкотемпературная область десорбции, напротив, помимо пропорционального дозе увеличения амплитуды, плавно смещается влево по температурной шкале. При наибольшей дозе облучения (2,51021 м-2) положение этой части спектра практически совпадает с кривыми десорбции для образцов, предварительно отожженных в вакууме непосредственно перед облучением [7].
В соответствии с расчетами [18], смещение термодесорбционной кривой в область более высоких температур и ее уширение за счет спадающей ветви характеризует газовыделение при низкой проницаемости поверхности. Наблюдаемая на рис. 2 трансформация низкотемпературной стадии десорбции имеет обратную тенденцию и, по-видимому, связана с увеличением проницаемости, обусловленной эффектом распыления поверхностного окисного слоя образца при ионной имплантации.
Это предположение подтверждается данными работы [19], авторы которой при помощи оже-спектроскопического анализа изучали изменения элементного состава поверхности образцов стали 316 при облучении протонами с энергией 3 кэВ. Было установлено, что с ростом дозы облучения преобладающие в составе поверхности в исходном ее состоянии атомы углерода и кислорода при дозе 41021 м-2 практически полностью распыляются ионами пучка. Снижение концентрации С и О регистрировалось также при нагреве образцов в вакууме без облучения.
Последний результат совпадает с данными детального исследования методом Оже поверхности нержавеющей стали 347 при вакуумном отжиге [20]. Проведенные эксперименты показали, что высокая исходная поверхностная концентрация кислорода и углерода, слабо изменяющаяся в диапазоне температур 300-700 К, в интервале 700-900 К интенсивно снижается, приближаясь к нулю при температурах >1200 К.
Известно [21], что процесс переноса водорода (газа, не являющегося одноатомным) через границу раздела металл - вакуум является комбинацией процессов поверхностной миграции, рекомбинации атомов и, окончательно, их десорбции с поверхности образца. Так называемый феноменологический коэффициент поверхностной рекомбинации Кд есть суперпозиция скоростей указанных процессов. Появление на поверхности раздела дополнительного пассивирующего слоя приводит, как видно из рис. 1, к подавлению скорости выхода водорода и, следовательно, изменению Кд.
Численная оценка величины коэффициента поверхностной рекомбинации была выполнена в рамках модели диффузии имплантированного водорода в поле дефектов, которая учитывает рекомбинационную десорбцию [22]. Использовался тот же набор параметров захвата и диффузии дейтерия, что был получен нами для случая чистой поверхности [4]. Совмещение расчетных и экспериментальных кривых выполнялось путем варьирования единственного параметра — коэффициента скорости поверхностной рекомбинации, определяемого выражением:
Кд = К0ехр(Ек/кТ), (1)
International Scientific Journal for Alternative Energy and Ecology № 6 (50) 2007
© 2007 Scientific Technical Centre «TATA»
где К0 — предэкспоненциальный множитель; Ек — энергия активации рекомбинации; к — постоянная Больцмана; Т — температура.
Результаты моделирования термодесорбции дейтерия из неотожженных образцов стали 06Х18Н10 представлены на рис. 3. Расчетная кривая получена при значении Кд, равном Кд = 3-10-16ехр(-0,78/кГ). На этом же рисунке показаны полученные ранее [4] экспериментальная и расчетная кривые для случая десорбции дейтерия из образца, отожженного в вакууме до температуры 1323 К непосредственно перед облучением. Поскольку вакуумный отжиг, как было показано выше, является эффективным методом очистки поверхности, то в этом случае при моделировании использовалось аналитическое выражение для коэффициента скорости поверхностной рекомбинации, полученное в [23] для чистых поверхностей:
К д =
5,25-1025-а
S20T112
exp К - Ed )lkT],
(2)
где а — коэффициент прилипания; £0 — экспериментальная константа; Е8 — теплота растворения; ЕВ — энергия миграции; к — постоянная Больцмана; Т — температура.
При моделировании спектров из отожженных образцов принимались следующие значения параметров: В = 0,0084-ехр(-0,58 эВ/(кТ)) [24]; Е8 = 0,11 эВ [2]; £0 = 7,71019 Н-ем-3-атм-1/2 [2].
Использование предложенного подхода для модельного описания термодесорбции дейтерия из окисленных образцов стали 06Х18Н10 дает удовлетворительное совпадение с экспериментальными данными. В случае стали 12Х18Н10Т этого оказывается недостаточно, поскольку расчетная кривая не описывает высокотемпературную стадию десорбции 900-1100 К. Более адекватное соответствие теоретических и экспери-
Рис. 3. Расчетные и экспериментально измеренные спектры термодесорбции дейтерия из стали 06Х18Н10 Fig. 3. Calculated and experimentally measured deuterium thermodesorption spectra from 06Cr18Ni10 stainless steels
ментальных результатов удалось достигнуть при включении в модель дополнительных ловушек дейтерия, возникающих при участии атомов титана в приповерхностном слое образца. Полученная в рамках такого предположения расчетная кривая приведена на рис. 4. Наилучшее совпадение было получено при использовании значения энергии связи дейтерия с дополнительными ловушками, равного 1,35 эВ.
расчет
отожженный образец неотожженный образец
400
600
1200
800 1000 Температура, К
Рис.4. Расчетные и экспериментально измеренные спектры термодесорбции дейтерия из стали 12Х18Н10Т Fig.4. Calculated and experimentally measured deuterium thermodesorption spectra from 12Cr18Ni10Ti stainless steels
Поскольку пик 900-1100 К обнаруживается только на окисленных образцах титансодер-жащей стали 12Х18Н10Т и его амплитуда быстро достигает насыщения, мы предполагаем, что десорбция в этой области температур обусловлена выходом газа из модифицированного кислородом (или другим окислителем) переходного слоя пленка-металл. Возможно, энергия 1,35 эВ соответствует энергии диссоциации поверхностного гидроксидного комплекса, в состав которого входит титан.
Выражение для KR, полученное в настоящей работе, хорошо согласуется с результатами экспериментально определенных коэффициентов рекомбинации для окисленных поверхностей стали 304. На рис. 5 приведены кривые KR(1/T), построенные на основании опубликованных данных, а также зависимости, определяемые выражениями (1) и (2), которые использовались при моделировании в настоящей работе. Как отмечалось ранее [2], значения KR на «чистой» и «грязной» поверхностях отличаются в среднем в 103-104 раз в интервале 300-1000 К.
Значительный практический интерес представляет изучение десорбции дейтерия из сталей после его имплантации при повышенных температурах. Результаты таких экспериментов могут дать информацию о поведении газа в сталях 18-8 в условиях, близких к реально суще-
, Г-' г Международный научный журнал «Альтернативная энергетика и экология» №6 (50) 2007 г ;l j I © 2007 Научно-технический центр «TATA»
2.0 2.5 1000/Т, К
Рис. 5. Кривые Аррениуса для феноменологического коэффициента рекомбинации KR
Fig. 5. Arrhenius plots of phenomenological recombination coefficient KR
ствующим в энергетических установках. На рис. 6 приведены спектры десорбции дейтерия из окисленной стали 12Х18Н10Т, имплантированной ионами D+ при различных температурах. Доза облучения во всех случаях составляла 11021 м-2 .
зо-
u 20-
10
о
'V
О
600 к 700 К - 900 К
¿a
--V У V
\ X - —
400
600
еоо юоо 1200
Температура, К
Рис. 6. Влияние температуры облучения на термодесорб-ционные кривые дейтерия из стали 12Х18Н10Т Fig. 6. Irradiation temperature influence on deuterium thermodesorption curves from 12Cr18Ni10Ti steel
Из рисунка видно, что структура спектров подобна той, что наблюдается для окисленных образцов при комнатной температуре облучения (см. рис. 1). Различие заключается в том, что с увеличением температуры облучения в материале задерживается меньшее количество внедренного водорода за счет обратной эмиссии газа из ловушек, ответственных за низкотемпературную область спектра, во время имплантации. При температуре облучения 900 К в образце задерживается только дейтерий, который, по нашему предположению, связывается в переходном
слое «пленка - металл». Если же температура облучения составляет 600 К, удержание водорода в материале примерно вдвое больше за счет сохраняющейся части низкотемпературного пика.
Значительно меньшее количество десорбиро-ванного дейтерия было зарегистрировано после его имплантации при повышенных температурах в сталь 06Х18Н10. Так, при увеличении температуры облучения до 600-650 К в спектрах газовыделения остаются только «следы» десорбции дейтерия при температурах 800-900 К.
Полученные в настоящей работе результаты позволяют сделать предварительный прогноз относительно поведения водорода, который может накапливаться в элементах конструкций ядерных (термоядерных) реакторов в результате реакций трансмутации, радиолиза и других процессов.
При нейтронном облучении накоплению в материале водорода, как известно, сопутствует наработка гелия, а также увеличение плотности и размеров структурных дефектов различного происхождения. Вакансионные поры и гелиевые пузырьки являются достаточно сильными ловушками водорода [27], удерживающими его до температур ~900 К. Но даже растворенный водород, а также водород, захваченный в объеме конструкционной стали слабыми ловушками (например, дислокациями), как показывают выполненные нами эксперименты, может накапливаться в материале в заметных количествах. Несмотря на высокую подвижность в объеме материала (при комнатной температуре и выше), атомы водорода будут концентрироваться вблизи свободных поверхностей, задерживаясь в приповерхностных слоях защитной окисной пленки.
Выводы
1. Пассивирующая пленка, образующаяся на поверхности аустенитных нержавеющих сталей типа 18-8 при их хранении на воздухе, смещает интервал десорбции дейтерия из стали на 200300 градусов в область более высоких температур и уменьшает на несколько порядков величину эффективного коэффициента рекомбинации дейтерия по сравнению со сталями без пленки.
2. В приповерхностных слоях титансодержа-щих нержавеющих сталей при воздействии атмосферного кислорода образуются ловушки, удерживающие водород до температур около 1000 К.
3. Аустенитные нержавеющие стали типа 18-8, легированные титаном, могут проявлять склонность к накоплению водорода при повышенных температурах облучения, соответствующих рабочим в энергетических установках.
Список литературы
1. Myers S. M., Richards P. M., Wampler W. R., Besenbacher F. Ion-beam studies of hydrogen-metal
48
International Scientific Journal for Alternative Energy and Ecology № 6 (50) 2007
© 2007 Scientific Technical Centre «TATA»
Iotj
interaction // J. Nucl. Mater. 1989. Vol. 165. P.9-64.
2. Langey R. A. Hydrogen trapping, diffusion and recombination in austenitic stainless steels // J. Nucl. Mater. 1984. Vol. 128/129. P. 622-628.
3. Garner F. A., Simonen E. P., Oliver B. M. et al. Retention of hydrogen in fcc metals irradiated at temperatures leading to high densities of bubbles or voids // J. Nucl. Mater. 2006. Vol. 356. P. 122-135.
4. Карпов С. А., Ружицкий В. В., Неклюдов И. М. и др. Параметры захвата и термоактивированного выхода дейтерия, ионноимпланти-рованного в сталь Х18Н10Т // Металлофиз. новейшие технол. 2004. Т. 9, № 12. С.1661-1668.
5. Отчет о НИР ННЦ ХФТИ, 1998.
6. Гуляев А. П. Металловедение. М.: Металлургия, 1977.
7. Карпов С. А., Копанец И. Е., Неклюдов И. М., Толстолуцкая Г. Д. Исследование удержания дейтерия в нержавеющих сталях 06Х18Н10, 08Х18Н10Т и 12Х18Н10Т // ВАНТ. Сер. ФРПиРМ. 2005. №3(86. С. 176-178.
8. Farrell G., Donnelly S. E. Thermal desorption and bombardment-induced release of deuterium implanted into stainless steels at low energy // J. Nucl. Mater. 1978. Vol. 76/77. P. 322-327.
9. Elfsta^m B. O. et al. Preparation of Alloys for ESCA Investigation // Phys. Scr. 1977. Vol. 16. P.436-441.
10. Potgieter J. H., Skinner W., Heyns A. M. The nature of the passive film on cathodically modified stainless steels // J. Appl. Electrochem. 1993. Vol.23, No. 1. P. 11-18.
11. Томашов Н. Д., Чернова Г. П. Теория коррозии и коррозионностойкие конструкционные сплавы. М.: Металлургия, 1986.
12. Hirabayashi T., Saeki M., Tachikawa E. Effect of surface treatment on the sorption of tritium on type-316 stainless steel // J. Nucl. Mater. 1985. Vol. 127. P. 187-192.
13. Акимов Г. В. Природа коррозионной стойкости нержавеющих сталей // Исследования по нержавеющим сталям. М.: Изд-во АН СССР, 1956.
14. Cook W. G., Lister D. H., Ishigure K., Ono S. Titanium incorporation into the oxides of nuclear reactor materials // J. Corr. Sci. Engineering. 2003. Vol. 6. P. 13.
15. Sarafianos N. Structure morphology effect of Ti and Nb stabilized austenitic stainless steel welds on corrosion properties // J. Mat. Sci. 1992. Vol. 27, No. 1. P. 226-232.
16. Gopalan P., Rajaraman R., Amarenda G. Surface co-segregation of minor alloying elements in Ti-modified stainless steel studied by Auger electron spectroscopy // J. Nucl. Mater. 2006. Vol. 349. P. 178-181.
17. Kerner Z., Horvath A., Nagy G. Comparative electrochemical study of 08H18N10T, AISI304 and AISI316L stainless steels // Electro-chim. Acta. 2007. Vol. 52. P. 7529-7537.
18. Писарев А. А., Кулик В. В. Расчет тер-модесорбционных спектров водорода, внедренного при ионном облучении // Поверхность. 1991. Т.10. С. 41-48.
19. Bastaz R., Thomas G. J. Surface analysis of sputtered stainless steel // J. Nucl. Mater. 1978. Vol. 76-77. P. 183-187.
20. Outlaw R.A., Peterson D. T. The diffu-sivity of hydrogen in Nb stabilized stainless steel // Metall. Trans. A. 1983. Vol. 14A. P. 18691873.
21. Ali-khan I., Dietz K. J., Waelbroeck F. G., Wienhold P. The rate of hydrogen release out of clean metallic surfaces // J. Nucl. Mater. 1978. Vol. 76-77. P. 337-343.
22. Бендиков В. И., Карпов С. А., Ружиц-кий В. В. Численное моделирование термодесор-бционных спектров водорода, имплантированного в металлы // Препринт ХФТИ 2003-2. Харьков. ННЦ ХФТИ. 2003.
23. Baskes M. I. A calculation of the surface recombination rate constant for hydrogen isotopes on metals // J. Nucl. Mater. 1980. Vol. 92. P. 318324.
24. Полосухин Б. Г., Баскаков Е. П., Сули-мов Е. Н. и др. Исследование параметров переноса изотопов водорода в аустенитных сталях в процессе реакторного облучения // ВАНТ. Сер. Ядерная техника и технология. 1992. Т. 2. С. 10-16.
25. Wienhold P., Waelbroeck F., Winter J. Ways to produce the permeation through, inventory in and outgassing out of the first wall of Intor // J. Nucl. Mater. 1982. Vol. 111-112. P. 248-250.
26. Myers S. M., Wampler W. R., Besenbacher F. Trapping and surface recombination of ion-implanted deuterium in stainless steel // J. Appl. Phys. 1984. Vol.56, No. 6. P. 1561-1571.
27. Tolstolutskaya G. D., Ruzhytskiy V. V, Ko-panetz I. E., Karpov S. A. et al. Displacement and helium-induced enhancement of hydrogen and deuterium retention in ion-irradiated 18Cr10NiTi stainless steel // J. Nucl. Mater. 2006. Vol. 356. P. 136-147.
Международный научный журнал «Альтернативная энергетика и экология» №6 (50) 2007 © 2007 Научно-технический центр «TATA»
