Влияние коэффициента теплового расширения на термоупругие напряжения в керамической пробке Текст научной статьи по специальности «Физика»

УДК 536.24

Морозкин Н.Д., Ткачёв В.И., Чудинов. В.В.

Башкирский государственный университет E-mail: [email protected]

ВЛИЯНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛОВОГО РАСШИРЕНИЯ НА ТЕРМОУПРУГИЕ НАПРЯЖЕНИЯ В КЕРАМИЧЕСКОЙ ПРОБКЕ

В данной работе рассматривается, проблема разрушения керамической пробки при стопорной разливке стали. Разрушение связано с резким нагревом пробки, при заполнении промышленного ковша жидкой сталью, и неравномерностью нагрева отдельных частей пробки. Разработан алгоритм расчёта термоупругих напряжений в трёхмерной области методом конечных элементов. При заданных исходных данных предложен способ поиска интервала изменения коэффициента термического расширения, при котором не происходит разрушения изделия. Такой подход позволил модифицировать технологию изготовления керамических пробок при различных условиях эксплуатации.

Ключевые слова: тепловое поле, термоупругие напряжения, метод конечных элементов, математическое моделирование.

1. Постановка задачи

Исследуемая задача является осесимметрич-ной. Пусть область о е R2 - половина осевого сечения С границей ГедО,ГеГ1 иГ2 иГ3 (рис 1). Распределение температуры Т(г^д) в области О описывается уравнением теплопроводности

ЭТ , 2Т 1 ЭТ д2Т,

рс*" = к"(э7++7э7+э^, (1)

где точка (г,z)еО, tе[0,Т], р - плотность материала, с - теплоёмкость, кп - коэффициент теплопроводности материала пробки.

Начальные и граничные условия имеют вид Т(г,^)и = То

dT(r,z,t) | aT(r,z,t)

|Г1 -ам(1м -

Эп

9T(r,z,t) Эп

Эп

1гз - 0.

,-аB(TB -T),

(2)

здесь ам, ав - коэффициенты теплообмена с металлом и с воздухом соответственно, Тм - температура расплавленного металла, Тв - температура воздуха, п - вектор внешней нормали к границе области о.

Напряженное состояние, возникающее в области о , описывается уравнениями

Эо,

Эг Эог

■ + -

Эог,

- + -

огг -о„,

9z

Эо„ orz + —— + —^ - 0 Эг 9z г

-0

(3)

здесь - компоненты тензора напряжений, 1,] = г,^е. Граничные условия для уравнения термоупругости (3) в рассматриваемом случае примут вид

'о„П + = о

о„Пг + = о,

где пг,пг - направляющие косинусы внешней нормали к границе Г.

Задача. Требуется найти интервал изменения коэффициента температурного расширения, в котором нагреваемое изделие не разрушится от возникающих термонапряжений.

2. Решение задачи с применением

метода конечных элементов

В процессе разлива стали возникает два вида нагрузок, связанных с изменением температуры - это термический удар, вызывающий сжимающие напряжения и неравномерный нагрев пробки.

В результате экспериментальных исследований [1], [2] показано, что мгновенное превышение напряжениями критических значений не приводит к разрушению материала. Разрушение материала возможно при более длительной нагрузке, т. е. при накоплении повреждений в структуре материала [3], что возможно в результате возникающего неравномерного нагрева.

Поэтому, в работе принято допущение, что к разрушению пробки приводят именно термические напряжения.

Рисунок 1. Осесимметричная модель керамической пробки, О - расчётная область

Учитывая, что коэффициент теплообмена между расплавленным металлом и керамикой, а также воздухом и керамикой в научной литературе не приводится, оценим их значения, с помощью теории пограничного слоя. Для случая расплавленного металла интенсивность теплообмена определяется числом Нуссельта по формуле

Шм = с ■ Grмт Рг„п, где Grм - число Грасгофа, Ргм - число Прандтля. Параметр п определяется выражением п = 0,3 + (0,02 /Ргм/3). Значения постоянных с и у зависят от величины критерия Grм. При Grм = 102 -109 (ламинарный режим) значение с=0,52 и 7=0,25. Если же Grм > 109 (турбулентный режим теплообмена), то с=0,105 и у=1/3. Само число Грасгофа определяется выражением

& =МТ„-т)^

здесь рм - коэффициент объёмного расширения расплавленного металла, g - ускорение свободного падения, Ь - характерный размер задачи, ум - коэффициент кинематической вязкости расплавленного металла. Число Ргм определяется экспериментально. Используя число Нуссельта, коэффициент теплообмена с металлом можно вычислить по формуле

«м = км ■ ^м^ ,

где км - теплопроводность металла [4].

Оценим коэффициент теплообмена с воздухом, для части пробки контактирующей с воздухом по границе Г2. Число Нуссельта для теплообмена с воздухом определяется по формуле Ш„ = В^Гв ■ РГв)" .

Число Грасгофа для теплообмена с воздухом можно получить по формуле

Gr =

(T. - T)gl3 т v2

В случае 103 < Gr. ■ Pr. < 109, тогда В=0,76, n=1/4, если же Gr. ■ Pr. > 109, то B=0,15, n=1/3. Коэффициент теплообмена с воздухом аналогично вычисляется по формуле а. = k. ■ Nu. /L ,

где k. - теплопроводность воздуха [5].

Обозначим для удобства а = ам + а. - коэффициент теплообмена и температуру среды Tp = Тм + T. - для границ г; и г.

Задачу (1) - (2) будем решать методом конечных элементов. Для этого от задачи тепло-

проводности перейдем к вариационной задаче, воспользовавшись принципом стационарности дополнительной энергии. В работе [6] показано, что вариационную задачу, сформулированную с помощью обобщённых координат, можно записать в виде уравнений Лагранжа в дополнительной форме

¿Sq,( JpcT |!d Q + kn J rT

ЭТ

9q,

dQ) =

=-Ssq.( J

аТ

ЭТ

Ч°Т f^)

г dq,

(4)

через запятую обозначены производные по переменным г и 2, 8=1,2.

Искомое температурное поле Т=Т(ц1, ц2, ..., цп, г, 7, 1) рассматривается как функция, зависящая от п обобщенных координат qi, которые являются неизвестными функциями времени.

Аналогично работе [7] дискретизацию расчётной области а проводим с помощью треугольных элементов, для чего строим неструктурированную сетку из т непересекающихся элементов с п узлами. На полученной расчётной сетке будем искать приближенное решение вариационной задачи теплопроводности (4) в виде следующей линейной комбинации

T(r,z,t) = £q,(t)N,(r,z) ,

(5)

где qi(t) - неизвестные коэффициенты, Щг^) -базисные функции вида Ni (г, z) = (а + Ьг + cz) / 2А, где А - площадь элемента.

Подставляя решение (5) в уравнение (4) получим

/

JpcNiNJqidQ + кп|^N^0-

^ Н а

\

(aNiNJqi)dГ = -£|аТ^Г . (6)

Г ^ М г

В матричной форме для одного элемента с узлами I, ), к, (6) запишется в виде

рс|[№]Т[№]Юей] + (кп |г[Ве]Т[ВеДО8 -

ое а

-а|[№]Т = -0^^, (7)

" N2 NiNj | [№]Т[№]Ше = | NiNj NJ2 NjNt а а NtNi NtNj N2

dQe

v

Морозкин Н.Д. и др.

Влияние коэффициента теплового расширения...

Матрица производных для одного треугольного элемента О8 имеет вид

[В8] =

Эк, Эк. эк,

Эг Эг Эг

эк эк эк,

Эz Эz Эz

Интегралы, учитывающие конвективный теплообмен, например, между узлами г и ], принадлежащих границе Г области О , имеет вид

| [ке]т[Ке]1Ге = |

к; кiкj о 2 о о

кк к.,

о

¿ге

Просуммируем (7) по всем элементам, тогда получим систему из п линейных дифференциальных уравнений

С[Я] + бЩ = Р ,

где

т

С = ХРс 1 [к8]Т[к8]Ю8

е=1 ое

т

Б = X(к" 1 [Ве]т[Ве]аОе -а|[к8]т[к8]1г8)

е=1 пе ге

т

Р = -Еа}ТсрйГ8 .

е=1 ге

Заменив производную по времени, конечной разностью получаем следующую систему уравнений

С С

(— + Б. Р + — Я.-1 т т !

(8)

где т - шаг по времени.

Таким образом, исходная задача сводится к системе линейных алгебраических уравнений (8). Для линейного уравнения теплопроводности матрицы С и В всегда являются симметричными, с преобладающими элементами на главной диагонали, поэтому для решения системы уравнений (8) используем метод итераций.

Задачу термоупругости (3) также заменим эквивалентной вариационной задачей, основанной на принципе виртуальных (возможных) перемещений. Запишем вариационное уравнение для случая, когда на тело действуют поверхностные силы f и термические нагрузки, возникающие при неравномерном тепловом поле.

Вариационная задача равносильная уравнениям (3) имеет вид

| (Хе6е + 2Geij6eij)dQ-

О

(3Х + 2G)аT(T - Т0 )^О = |а(5и^Г • = 2

О г

(9)

где £ = Егг + - деформация, х = ^ц-т,G = 21+^) -

постоянные Ламе для плоского напряженного состояния. Уравнение (9) описывает изменение полной термомеханической энергии тела, где левая часть этого уравнения выражает изменение энергии термоупругого деформирования тела, а правая изменение работы граничных нагрузок.

Запишем выражение (9) в матричной форме. Для этого постоянные Ламе X и О запишем в виде матрицы констант упругости

D = -

(1 + ц )(1 - 2ц)

1 -ц ц ц 0 ц 1-ц ц 0 ц ц 1 -ц 0

1 - 2ц

0

0

0

2

Обозначим через и=и1, У=и2. Перемещения запишем в виде вектора

{и}= [и у]т

Соотношения Коши, выражающие деформации через перемещения примут вид

[£г ^ £в £„]Т =

Эи + Эу Эz Эг

Эи Эу и Эг Эz г

Решение задачи (9) будем искать на неструктурированной расчётной сетке с треугольными ячейками, использованной для решения задачи теплопроводности. Перемещения и, V аппроксимируем кусочно-линейными функциями вида

и = хщг^х, у = хщг^)у, ,

i=1 i=1

где и; и V - неизвестные коэффициенты. Тогда матрица производных для одного элемента О8 с узлами г ] к запишется в виде

эк_

Эг 0

к,

[В] =

г

эк,

0 эк. "эТ 0 эк, Эг 0

эк, 0 эк. 0 эк,

Эz ~э7 Эz

0 к. г 0 к, г 0

эк, эк. эк. эк, эк,

Эz Эг Эz Эг Эz

Таким образом, уравнение (9) для одного элемента можно записать в матричной форме

J [Be]T[D][Be]{Ujdne =

= J[Be]T[D]{£tjd^e + J{Ne}T{P}dre, (10)

ne re

где £t =атAT{l 1 10}t - вектор температурных деформаций. Суммируя выражение (10) по всем элементам расчётной сетки получим систему линейных алгебраических уравнений

K{U} = F , (11)

где {U} - вектор неизвестных коэффициентов для функции перемещений, K - матрица жесткости, F - вектор узловых нагрузок. Матрицы жесткости и вектора узловых нагрузок определяются выражениями

m

K = £J [Be]T[D][Be]d^e

e=1

m

F = £(J[Be]T[D]{&T)dne + J{Ne}T{P}dre) .

e=1 re

Симметричность матрицы K и преобладание главной диагонали позволяет применить для решения системы линейных алгебраических уравнений (11) метод итераций.

Таким образом, на каждом временном слое вычисляются температурные поля, затем вычисляются перемещения точек тела связанных с нагревом и поле напряжений.

Описанный алгоритм реализован в среде программирования Delphi.

3. Результаты вычислительного

эксперимента

Керамическая пробка имеет следующие теплофизические характеристики: ^=0,25,

E=2,76-1011 Па, р=3600 кг/м3, с=920 Дж/кг-К, Х=25 Вт/м-К, аг=8-10-6 1/К. Предел прочности

на растяжение и сжатие равны соответственно ор=2,21-108 Па, ос=2,484-109 Па. Расчёты проведены при температуре металла Tmet=1400 оС и начальной температуре пробки Т=22 оС, в течение времени т = 30 c, для значений коэффициентов теплового расширения из диапазона 1-10-7<о<3-10-6.

Согласно, работе [8] величина сжимающих напряжений при термоударе не превышает значения ас = Еат(тте1 - To )/(1 - 2v), для рассмотренно-

го в этой работе материала это значение при наибольшем коэффициенте ar=3-10-6 1/К рав-

но ос=2,28-109 МПа, т. е. не превышает предела прочности на сжатие, равного о*=2,484-109 МПа. Не превышается предел прочности на сжатие и при последующем нагреве, что подтверждается численными расчётами (рис. 2).

Динамика изменения растягивающих напряжений при различных значениях коэффициента теплового расширения представлена на рис. 3.

Рисунок 2. Динамика сжимающих напряжений 1) 2-10-6 1/К, 2) 2,5-10-6 1/К, 3) 3-10-6 1/К, 4) предел прочности на сжатие

Рисунок 3. Динамика растягивающих напряжений 1) 2Ч10-61/К, 2) 2,5Ч10-61/К, 3) 3Ч10-61/К, 4) предел прочности на растяжение

Рисунок 4. Результат параметрического анализа максимальных растягивающих напряжений от коэффициента термического расширения 1 - максимальные растягивающие напряжения, 2 - предел прочности на растяжение

Морозкин Н.Д. и др.

Влияние коэффициента теплового расширения..

Из рис. 3 видно, что при а<3■ 10-6 1/К растягивающие термонапряжения превосходят предел прочности на растяжение, что приведёт к разрушению пробки.

В результате параметрического анализа, проведённого на отрезке 1-10-7<а7<3-10-6 (рис 4.), было определено, что для приведенных условий эксплуатации, значение коэффициента

теплового расширения не должно превышать значения 2,810-6 1/К.

Полученные результаты были использованы в качестве рекомендаций при изготовлении керамических пробок. Были внесены изменения в технологию изготовления, что привело к увеличению срока службы пробки.

25.04.2014

Список литературы:

1. Каннель, Г.И. Ударно-волновые явления в конденсированных средах / Г.И. Каннель [и др.]. - М.: Янус-К, 1996 - 408 с.

2. Курран, Д.Р. Динамическое разрушение / Д.Р. Курран // Динамика удара. - М.: Мир. 1985 - C. 257-293.

3. Белов, Н.Н. Расчёт железобетонных конструкций на взрывные и ударные нагрузки / Н.Н. Белов [и др.]. -Томск: Нортхэмптон. 2004. - 465 с.

4. Исаченко, В.П. Теплопередача / В.П. Исаченко, В.А. Осипова, А.С. Сукомел - М.: Энергия, 1975, 488 с.

5. Кислицын, А.А. Основы теплофизики / А.А. Кислицын. - Тюмень, 2002. - 152 с.

6. Био, М. Вариационные принципы в теории теплообмена / М. Био. - М: Энергия, 1975.

7. Ткачёв, В.И. Расчёт динамики термоупругих напряжений в керамическом клапане методом конечных элементов / В.И. Ткачёв, Н.Д. Морозкин, В.В. Чудинов // Вестник Башкирского университета. - 2014. - Т. 19.-№1.- С. 8-13.

8. Коваленко, А.Д. Основы термоупругости / А.Д. Коваленко. - Киев: Наукова думка, 1975. - 301 с.

9. Новацкий, В. Динамические задачи термоупругости / В. Новацкий. - М.: Мир, 1970.

10. Боли, Б. Теория температурных напряжений / Б. Боли, Дж. Уэйнер. - М.: Мир, 1964.

11. Сегерлинд, Л. Применение метода конечных элементов / Л. Сегерлинд. - М.: Мир, 1979.

Сведения об авторах:

Морозкин Николай Данилович, ректор Башкирского государственного университета, доктор физико-математических наук, профессор

Ткачёв Владислав Игоревич, ассистент кафедры прикладной и высшей математики, Бирский филиал Башкирского государственного университета, е-mail: [email protected]

Чудинов Валерий Валентинович, доцент кафедры прикладной и высшей математики, Бирский филиал Башкирского государственного университета, кандидат физико-математических

наук, доцент, е-mail: [email protected]

450074, Республика Башкортостан, г. Уфа, ул. Заки Валиди, 32