CC BY
19
быстрые и медленные. Обычно основное значение для анализа возмущенного вращения тела имеет характер изменения медленных переменных, эволюция которых описывается системой дифференциальных уравнений, более простой по сравнению с исходной системой.
V
Различный вид эволюционных уравнений рассмотрен в [4]. Мы возьмем вторую форму, где под 1 будем понимать усредненную по быстрым переменным силовую функцию (3).
Чтобы провести осреднение, преобразуем силовую функцию к фазовым переменным задачи. Получаем
JJ 1
U = 4 хро
a2 jr 2dV -J2 0 a2 LDl'k p,0)DiP,y\1
где
d';„ (M
(8)
матрица конечных вращений [2].
X
Для осесимметричного поля ось ‘ *3 опорной системы координат совпадает с осью поля, поэтому индекс m 0. Следовательно, силовая функция не зависит от угла 6 . Осреднение силовой функции сводится к осреднению по свободному движению, которое представляет собой движение Эйлера - Пуансо. В работе [4] показано, что в нерезонансном случае, когда частоты свободного движения несоизмеримы, осреднение можно проводить двумя независимыми этапами: сначала по & , а затем по полодии.
Не нарушая общности, будем считать, что
1
U = 4 хро
A ^ B ^ C . Осредняя по углу & получим, полагая в формуле (7)
2
mf = 0
jr 2dV -Л 2 {а2 0 а2 }20 P2 (c0S р) Ё D02m" (0, Рг\ 1
а\ | r 2
2 m"
m =-2
(9)
D02m"(0, Р,У) = Y2 -m’^P.r)
2
Ё D2
Z^-^Om
m "=-2
D0m-(O, P,r)l2m-=(Y, • 12 )
Y iK j Y'n(r)dt
Осреднение по полодии сводится к вычислению интегралов вида [5] эллиптический интеграл первого рода.
Осредненная силовая функция с точностью до константы будет иметь вид
где K - полный
U = - i ХРо ^2 (а2 0 а2 }20 ((Y2 ) • 12 )P2 (C0S Р)
Уравнения эволюционных движений
1 дШ) д( U
Кр = —:------3—-, K sin 6 =
(10)
Sin р 6
др
(11)
дают следующую картину движения диамагнитного тела в осесимметричном подвесе. Вектор кинетического момента, не
меняя углового положения относительно оси поля прецессии
(р = const)
прецессирует вокруг оси с постоянной угловой скоростью
=
3 cos р0 1 2 К 4
ХРо^2(а2 0а2 }2о ((Y) •12)
'0 ' , (11) а вокруг вектора кинетического момента тело совершает свободные движения Эйлера - Пуансо
= B *
. Картина движения не меняется, меняется
Е б (A = B * C) ^ = P2 (cos 0)
Если тело обладает осью симметрии v ', то ' ' .
только скорость прецессии.
Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ грант № 12-01-31133
Литература
1. Урман. Ю. М., Бугрова Н. А., Лапин Н. И. О левитации диамагнитных тел в магнитном поле // Журнал Технической Физики.- 2010.- № 9.- С. 25-33.
2. Варшалович Д. А., Москалев Ф. Н., Херсонский В. К. Квантовая теория углового момента- Л.: Наука. Ленин. отд., 1975.- 439 с.
3. Моисеев Н. Н. Асимптотические методы нелинейной механики .- М.: Наука, 1969.— 380 с.
4. Урман Ю. М. Неприводимые тензоры и их применение в задачах динамики твердого тела // Механика твердого тела.-2007.-Т. 1, № 6.- С. 52-68.
5. Денисов Г. Г., Урман Ю. М. Прецессионные движения твердого тела под действием моментов, имеющих силовую функцию // Изв. АН СССР. МТТ.- 1975.- № 6.- С. 5-14.
2m
m.m ,m
Малеев В.А.
Курган Лифт ЗАО
ТП(ПВД), ИЛИ «ТЕОРИЯ ПАРАДОКСАЛЬНОСТИ (ПРОСТРАНСТВА, ВРЕМЕНИ, ДВИЖЕНИЯ)» ЧАСТЬ №2.А
Аннотация
Наблюдаемые нами свойства трёхмерного пространства, это лишь частный случай поведения (ПВД). В настоящей работе сделана попытка осуществить универсальный подход к рассмотрению динамики тела (m) в поле тела (M) при квантовании движения. Применён ключевой тезис о том, что сила 2- составная. Что позволило в частности осуществить вывод формул 4-х видов взаимодействия...
Ключевые слова: Сила импульса действия, лучевая компонента, компонента зарядового потенциала, шаг масштаба.
Maleev V.A.
11
Joint-stock COMPANY of Kurganlyft, electrician.
TP(STM), OR «THEORY OF PARADOXICALITY (SPACE, TIME, MOTION)» PART OF 2.
Annotation
Properties of three-dimensional space looked after us, this only the special case of conduct (STM). In-process real an attempt to carry out universal approach to consideration of dynamics of body (m) in the field of body (M) at the quantum of motion is done. A key thesis is applied that force of 2- is component. That allowed in particular to carry out the conclusion offormulas of 4th types of co-operation.
Keywords: Force impulse of action, radial component, component of charge potential, step of scale.
Часть №2.а - «Пространственный и временной метрический периоды импульса в контексте макро- и микроквантования (ПВД). И вывод формул 4-четырёх видов взаимодействия»
1) Гл первая. Переменная метрика (ПВ) пространства- времени на макро уровне.
В пред идущих двух частях: №1.а и №1.б теории ТП(ПВД), см. [2] нами была заложена универсальная основа аномального и классического типа динамики (поведения) тел и даже волновых объектов (посредством вывода формул скоростей, ускорений и временных периодов, для цСМП и ССМП квантовых систем, см. [5]), применимых так же и в контексте рассмотрения (нахождения) деформаций пространственных и временных метрик (или сопровождающих не классическое поведение тел), которые непосредственным образом связаны уже с массами самих микрообъектов. В данной работе мы попытаемся, в ходе рассмотрения динамики вертикального импульса тел в гравитационном поле планеты, уточнить и конкретизировать в рамках макрогравитационного подхода - такие понятия, как ВМП и ПМШ (временной метрический период и пространственный метрический шаг соответственно). А так же попытаемся понять - насколько непрерывным или дискретным может быть движение при более глубинном его анализе. И всё это (динамика малых тел (m) в гравитационном поле большого КТ космического тела - M), как аналогия или экстраполяция на квантовые микро системы (с «П»-преонами: (m) и с: «Ф»-формальными их суммарными массовыми потенциалами: (Ж)-цСМП) поможет нам универсализировать подходы в области квантования (как переменных так и постоянных) метрик при динамике тел в пространстве- времени (в макро и микро мире). И в итоге даст нам возможность находить любые динамические и метрические характеристики тел, включая их изменённые (как бы релятивистские) массы...!
Далеко за наглядным примером ходить не будем и вернёмся например, к ф-ле деформации метрики (по аналогии с деформацией её в поле тяготения планеты Земля); см. ф. 12.03 в [2]); и зададимся вопросами уточняющими формулировки искомых
и фигурирующих величин, таких как:
Т 4о)
(to_ и _ аЕ=0;п)
например...
F Т - Т
1 Т _ ^2 ^2.0
F
A^m
i=0;n
mT t0
m.
- f2 jyi=0;n
»(т: - A) = ‘t0^Fm-
< или:
или:
Т = t .
^2 l0
F’=
A^m
m
(Т - A)
=0;n
+ Т2.0 _ ПРи : _ (ElM = (m X Vp ) X VE )
L2 ^0 aJVp X VE ^ Т2.0 (t0 . V Ep ) ^ L2
L J 12.0.3)
Напомним, что в основании данного вывода положен следующий простейший логический ряд. Цитируем:
//.То есть, точно так же, как наличие поля гравитационных ускорений меняет метрику пространства, точно так же мы вправе предположить и некую обратную аналогию. А именно, что: наличие переменной метрики пространства, приводит к ускорению тел, имеющих массу (обратно пропорционально её величине), и формально создаёт силу, ускоряющую эту массу. Формально (на понятном языке закона движения) данное ускорение представлено разностью скоростей на двух участках, поделённых на постоянный шаговый (метрический) период (или ВМП- временной метрический период) за который и возникает эта разность.
Можно сказать, что данный метрический период: 0 - является ещё и хроно- характеристикой линейных параметров этой пары
состояний материального объекта. А если так, то есть смысл научиться находить эту характеристику (что нами будет проделано в следующей части ТП(ПВД)). Кроме того, действие силы, приводящей к ускорению тела и в нашей трактовке - к изменению линейной метрики (т.е. размеров объекта (2): можно представить через работу по преодолению, например поля ускорений планеты (как эквивалентная интерпретация), отнесённую к преодолеваемому расстоянию.//
В рамках рассмотрения цСМП и ССМП (главным образом цСМП) макро системы (с пропорциональной зависимостью времени от пространства) мы продолжим начатую в приведённом примере тему. И в качестве наглядного инструмента, как уже говорилось, возьмём динамику воздействия теннисной ракеткой по мячу (в вертикальном ударе); а так же отследим по возможности всю пост разгонно- импульсную эволюцию мяча в поле тяготения Земли.
Итак, рассмотрим весьма тривиальный сюжет. Пусть тело массой m(r) на высоте h(i=0) от Земли (масса которой - М(з) и радиус которой - R(3)) приобретает импульс Pf^mf^vf^). Скажем, теннисная ракетка ударяет по теннисному мячу. При этом
12
планета Земля создавая вокруг себя поле ускорений (равное вблизи поверхности: a(3)=g) действует посредством оного на тело с силой: F(a^)= т(т)*а(з) - пропорциональной его массе. Однако, естественно, что при движении вверх тело будет терять свою начальную скорость v(0/r), тем самым уменьшая и свой импульс (или правильнее - количество движения): Р(цт)=т(т)^(цт). Таким образом, налицо мы фактически имеем изменяющийся импульс во времени! А данная ситуация в соответствии со вторым законом Ньютона: F(i,p)=dP/dt должна свидетельствовать о наличие убывающей (по отношению к силе тяжести) «импульсной силы действия»: (F(i,p) - действующей, как в течении времени: дельша4(0), так и в течении периодов (условных шаговых периодов) дельта^ф, отстоящих от начального более чем на единицу: (i>1)). Собственно наша задача, как раз и состоит в отыскании этого времени: 1) дельта4(0), 2) дельта-Ц1), ... 3) дельта^ф. (Если конечно оно - t(i) - существует?) При этом, не зная заранее времени действия импульсной силы, будем полагать его не стремящимся к нулю, а вполне конкретным. И поэтому в течении какого то времени, как начального: дельта4(0), так и финального участка (t(i)- периода) мы должны полагать импульсную силу в качестве действующей величины на рассматриваемом участке траектории с не нулевой скоростью: v(i/r)=/=0. И хотя наличие силы: F(i,p) не характерно для равномерного движения, но если полагать скажем наличие переменной метрики времени (либо даже пространства), компенсирующей собой (как обуславливающей поле замедления и наличие соответствующей силы) - эту силу, то как бы всё и встаёт на свои места!!!
Полагая для начала, что гипотетический градиент (отношение противодействующих сил) в какой- то i-итый момент времени будет:
к
( Np;a )
Fi
1 (Np)
Fl
1 (a)
Где при:
ki=°
1)
(Fl=° > Fl;°)
1) (Np,a) >1 или: ' ' - (к) градиент двух сил (а):тяготения (F(a)=-mg) и б):суммарных сил: N- реакции и
F(p)-«cuMbi импульса действия», т.е. F(Np)=N+F(p)) для: (i=0; т.е. для нулевого шага на котором приложенная к телу F(Np)-импульсная сила, резко ускоряя тело, формирует импульс к моменту: i=1, - как новое состояние инерциальной системы, эквивалентное «покою в равномерном движении») будет больше единицы, иначе бы F(Np)-импульсная сила (точнее суммарная
(Fi=0 = Fi=0 )
\Г(N) r(a=g) )
«импульсно-реактивная» сила) только уравновесила гравитационную ( ; так, например мало вероятен сценарий
«свободного полёта» массивного тела (гири-32кг, например) - при ударе обычной ракеткой по этой гире)!
kl=1
2) 2.1: (Np;a) =1
(Fl=1 = Fi=1 )
\Г(Np) r(a=g) )
(a=g) / дГ
- (к) градиент двух сил для: (i=1; т.е. для 1-первого шагового периода p
i=l
i=0 i=0
дГ Atv
непосредственно следующего за нулевым: p периодом) будет равен единице. (В нулевом периоде: p суммарная сила
F(Np)=N+F(p) убывает до значения F(Np)= F(p), т.к. при разгоне реакция N^0 постепенно исчезает
2.1: (в конечной стадии разгона), а импульсная сила уравновешивается силой тяжести: F(p)=F(g): что соответствует
равномерному движению на данном i=1 участке). И действительно, только при равенстве F(Np)-импульсной и F(g)~F(a)-гравитационной силы в момент «отрыва» тела от воздействия начальной (импульсной) силы а) можно вести речь о
А=1
At„
равномерном прямолинейном движении без ускорения (гипотетически заложенном на стадии: p ; тогда при F(p)=F(g)-
i=0
д tp
const на импульс может повлиять только лишь величина разгонного периода - p ) и тогда б) можно вести речь об
i=1
следующем(х) шаговом(х) периоде(х), помимо -замедление.
дГ
ещё:
Л=2. Л>1.
дГp ,ар ;.
на котором(х) - (1=к<1), - имеет место быть уже
i=0 i=1
Д/p ^Д/p
2.2: Однако к моменту уравновешивания сил: F(p)=F(g) (в конце нулевого периода: p p ) в зависимости от
величины суммарной приложенной импульсной силы: F(Np)=N+F(p) тело интегральным образом набирает скорость; при этом:
Fnp = N°+2Fp — N° + {Ni + N2 + ...N„...+Fp}]
1.а)
- сама сила импульсного действия:
.Z Fp
дГ
i=0
на разгонном участке:
постепенно (т.е интегрально, но квантуемо:
N = F ...N ...
n g) разбивается на кванты силы реакции: n (всякий раз исчезающих и обновляющихся заново при формировании
нового /гипотетического/ кванта скорости, задающего промежеточную инерциальность телу) по мере набора скорости в общем
{Z Fp — Fp}
ускорении!!! Но в последствие суммарную силу: *• }
тогда величина градиента сил в таком случае будет суммироваться:
^1 np =Z Fp * F
мы будем просто обозначать импульсной силой действия. Но 1.б)
как для случая с силой «импульса действия»
F
p;
k(Np;a) = 1 (np + 1) ='
% =( N° +Z Fp )}
F„
1.в)
- так и для общего случая с суммарной импульсной силой - p.
В случае горизонтального удара (хотя и не обязательно) или горизонтальной трансформации типа движения (при отсутствии проекции силы тяжести) роль силы тяготения будет (или гипотетически может) выполнять:
13
А) Собственная сила инерции (или тяжести в собственном преонном гравитационном поле), равная по модулю произведению массы тела на ускоряющее поле им созданное (по аналогии с полем ускорения Земли:
(
g'7° =
MG
( r+h=0)2
j
{N0 = N = N2 = ...N„...} = F„
s - m ■ G
= FUH = mcim = —-j-
(Rm )
R
Здесь: m -
инерционный радиус тела относительно центра масс. (Так, если с планетой на уровне
f Pact ^
R
F =
Аст
V
At j
< F
1г)
(пусть это будет радиус то видимо вся энергия
инерции тела вращения) проконтактирует КТ (астероид, например) с силой: перейдёт в теплоту и механические вибрации. Но вот если бы планета была менее плотной и имела больший инерционный радиус, то при той же жёсткости её поверхности (и внутренней структуры) она бы уже приобрела импульс, т.к. её собственная («П»-
(
F=
Аст
Р Аст
J
> F,
преонная) инерционная сила стала бы меньше силы воздействующего на неё астероида: v A ' ! Или другой
пример; допустим некая галактика имеет ССМП- суммарный массовый потенциал (гало тёмной материи) «П»-преонной природы по массе равной массе нормального вещества галактики, но на радиусе в несколько раз превосходящем её инерционный радиус. В результате чего можно было бы вести речь 1) о суммировании полевой гравитации, 2) но при этом инерционность (собственная сила тяжести) «тёмной составляющей» будет в несколько раз меньше чем у нормальной массы «видимой» части галактики! Но пока только: «если бы», т.к. пространственное поле ССМП- преонной массы локализовано в мизерном пространстве (которое можно рассматривать, как деформацию исходного) в центрах звёзд и галактик. Приведём более близкий нам пример со спутником нашей Земли - Луной. Полагая её «полупустой» (результатом чего является смещение инерционного радиуса Луны к её поверхности) и со смещением центра тяжести, - становится более понятным и её синхронизация периода собственного вращения с периодом обращения вокруг Земли. Т.е. не достаточная инерционность Луны заставляет переходить её на вынужденный тип колебаний своей периодики. (Косвенное доказательство малой инерционности Луны, - это её механические вибрации, возникающие от соударения с ней весьма мелких тел, кинетическая энергия которых в нормальной ситуации должна была бы перейти в тепло и быстро угасающие колебательные процессы.)
Так, что в более общем рассмотрении (возможно и на уровне микро систем) во внимание необходимо так же принимать и собственную («П»-преонную, двух видов: цСМП иССМП) инерцию тела в собственном поле тяготения! Но в виду малости её для обычных тел-(т) в данной работе для упрощения задачи мы ею будем пренебрегать.
Б) Собственная сила тяготения (инерции) тела (m ) в поле суммарного массового потенциала, равная по модулю
произведению массы: ( m ) на ускоряющее поле созданное этим потенциалом: М° - цСМП по аналогии с полем ускорения Земли:
(
§= =
MG
Л
V
(R + h=0)2
j
{N = N, = N2 = ..N„...}=( F
= F I
(m)uHM (ш)тяжМ j
M0 ■ m ■ G : (Rm )2
1.д)
Это более актуально (т.е. рассмотрение инерции точнее силы тяжести в контексте связи «П»-квантов-(т) с «Ф» - их формальными массами М) для микро объектов. Так для 1-одного протона сила такого вида инерции (тяжести) примерно равна 1000(H), эквивалентных 100(кг)- земного веса. Что конечно же аномально много для одной микро частицы. Однако для квантовых микросистем данный вариант - есть реальность с которой мы и будем иметь дело (далее по тексту); хотя только - в контексте именно вертикального (радиального) взаимодействия тел: (m) и М (в конкретно взятой микросистеме; что не распространяется на гр. законы взаимодействия двух различных тел (с эквивалентными инерционно-полевыми массами для каждой из них): 1:(m) и 2:(m) друг на друга ).
В) Но существует ещё и кинетическая форма импульсной силы (далее прописанная у нас так же под пунктом - В), и её естественно необходимо учитывать тем более в горизонтальном движении. «Сила кинетического эквивалента» (в горизонтальном движении) равна отношению разности кинетических энергий (с учётом векторной направленности тела в начальный и конечный моменты) на разгонном участке (за разгонный период) к разгонному расстоянию.
F
Np (k )
= Fk =
A Ek
i=0;1
(
i=0;1
= 1 - L
i=0
'(vj2=1 - €0)
2 ■A L=0;1
1е)
Такая сила вполне может быть трансфорацией вращательного движения в прямолинейное (подобно тому, как: 1.энергия прямолинейно движущегося фотона в момент предшествующий его испусканию была обеспечена: 2.равной по модулю разностью энергий вращательного движения двух состояний электрона)!
1) Ef = hf =
(m/A) m (Vi2=1 - Vi2=0)
2) ^ Ef =
( a m ■ *v.
A m
A r<A
> ^ и _при : (mf = Am); (tw = Х^имеем :
^ ■
{3) [(cA) = (a vm ■ A Га )] = Ф1М • ~ А1м!' - круг!!!}
1.ж)
ФУ.2 s ~ SlM - круг!!!
Где: ~2м 2м "t'S'' ••• - есть некая двумерная («Ф»-полевая, не содержащая массы) характеристика, как фотона, так и
«дефективного» (переходного) состояния электрона. Вид данного «Ф»-поля - магнитный (циркуляторный)!
Здесь: Хw - фазовый период волны.
И:
( A m ■A Vm
A Г<А
)
это дефекты: массы электрона, скорости вращения его на орбите и разница начального и конечного
радиуса орбиты, соответственно.
>
2
t
w
14
Такой тип трансформации видов движения вполне можно реализовать практически на макро уровне - в реальном макро устройстве!
ki>1 (F^1 < F^ )
3) Вернёмся к нашим градиентам. Итак третий вариант градиента: (Np’a) <1 или ' ' - (k) будет меньшим
единицы при замедлении скорости тела до нуля; когда F(g)-сила тяготения всё больше начинает преобладать над 1-«итой» F(Np)-импульсной силой, совершающей работу по поднятию тела (m) в поле М, до её обнуления).
1) С первым вариантом, как бы всё очевидно относительно сил, но не известен шаговый период (продолжительности) действия силы F(p)-«действующего импульса». Поэтому, желательно бы с ним сразу определиться. Итак, когда ракетка ударяет по неподвижному (по условию) мячу, то к нему со стороны ракетки прилагается «суммарная импульсная» сила (часть из которой: F(p) и задаёт впоследствии импульс):
I Fh
F
i=0 ( Np )
=N( —0 +
Где в первые моменты: силы тяготения F=mg.
N—0
iV( p)
Fi=0
1 (a=g )
2)
модуль силы реакции со стороны ракетки равен (уравновешивающей её) модулю
Так, что «действующей компонентой» является чисто импульсная сила: которой равна:
F
(p)
- - («сила импульса действия»), величина
Fi=° -
Г( p)
pi-0;1
И(т)
At
i-0
p
xi-°;i
2.а)
p
Здесь для: (т) имеем двойной индекс (i=0;1), потому, что данный импульс формируется при действии на тело градиента скоростей между: 1) нулевой начальной скоростью мяча (i=0) (хотя она может быть и: (+-) произвольной по знаку и отличной от нуля) и 2) конечной скоростью сформированного импульса к моменту: (i=1).
Г si—0;1 --i—0;1 /-»•i —1 si—0\~I
Ip’ — m xav ’ — m x (v, , — v, ,) I
|_e (т) (т) V (т) (т) s J
2.б)
Тогда из ур. импульсной силы величина нулевого шагового периода времени (на разгонном участке) выразится:
m х (vX — v(i=0)
V (т) (т) '
f s i—0;1 Л
А—0 At _ У(т) A—0 At
p Fr0 p
V (p) j
F
(p)
3)
Но это («нулевой» вариант, когда) мы импульсную силу выразили в терминах импульса и времени. Однако имеется как минимум ещё два-три эквивалентных выражения данной силы: А) эквивалент данной силе в терминах ускоренного движения самого тела; Б) в терминах потенциальной энергии и виртуально (заочно) совершаемой работы над полем тяготения; В) в терминах кинетической энергии (о которой мы уже упомянули).
Начнём с первого пункта.
А)
(F(
i—0
(p)
i—0 i—0
a F(p) — map ,
4.а)
ap
где:
f
ai—0 — p
- это начальное (импульсное) ускорение тела при воздействии силы удара, равное:
(vi—1 — vi—V
(т) (т)
At:
v ~p
И тогда нулевой шаговый период выразится:
(V!—1 — vi—0)"
(т) (т)
4.б)
А-0
Atp —
пг—01
(т)
ma„
А—0
a„
zi—0
pp
Б) Сила через работу над потенциальным полем планеты:
П Ej—0;n
Fi—0
r( p)
Fi—0 —
АГ( p) ~
А m
Ah
i—0;n
4)
5.0)
Казалось бы всё просто (она равна отношению виртуальной работы к преодолеваемому расстоянию), однако данное «изысканное блюдо несколько пресновато» и самое время, включив фантазию, добавить в него пару «экзотических ингредиентов» не изменяющих конечного результата. А именно, если мы совершим виртуальную операцию: умножения и деления импульсной
п х*—0;n
силы на некий коэффициент: F m - «икс», то правая часть выражения от этого так же не изменится!
Г
Fi—0
Г( p)
r^i—0 .
( p )
f п v'i—0;n ^1/2
FXm
n yi—0;n
V FXm J
n Ei—0;n А Em
Ah:
-X
1 —
V
n • Л \1/2
П \ri—0\n \ FXm
П Xi—0;n
FXm J
5.0*)
В результате (после возведения в квадрат) данное выражение может быть представлено в виде произведения двух сил:
г—0
г—0
A
15
0*) Fi_0 _ < Fi=o X ; Fi=o _ 0 ) Ar( p) Ar ( p) X Ar( p)
П eEj_0\n f
A (p) ~ A (p)
Ah
i_ 0;n m
n yi_0;n ^
1 _ Fym
V
П Yi_0;n Fym J
0)( aF_)2 _ AF_ - aF_ _
f П T7i_0;n'\ 2 ^ П Yi_0;n Л
1E
A^m
1)
2)
v. i—
i_0;n
V Ahm J
y
1 _ Fym
П i_0;n
Fym J
< Fi_0 _
A1 ( p)
Fi_0 A1 (p)
п yi_0;n
V Fym J
П i_ F ym
П Ei_0;n A Em
Ah_0;n
A Fi_0 _ Fi_0 x П yi_0;n
A ( p ) A ( p ) F m
nEi _
_ Пyi_0;n v A^m
Fm
i_0;n
m
0*)
Fi_0
A1 (p)
0
Здесь вариант: является преонной (масс содержащей).
F i_0
Л -*- {
Ah
(A FF)-Ф (A F_)
5.а)
0s
- может быть так же приемлем, если одна из сил не
Где: A (p) - это общая, выражаемая через работу, сила импульса действия.
(
< Fi_0 _
A1 (p)
1)
FI _0
A ( p )
n yi_0;n V Fym J
- это некая «лучевая импульсная сила», названная так из- за сходства (и даже идентичности)
П yi _0;n
своего импульсного градиента в составе коэффициента: F m - с импульсным градиентом фотона (см. далее; и [4]).
ЛFi_0 _ Fi_0 X Пyi_0;n
2) A (p) ~ A (p) F m - это некая «импульсная сила суммарного потенциала». И в общем две этих импульсных силы формируют некое комбинированное силовое поле импульсов тела (т.е. теннисного мяча) - бинарной природы:
_J<f;_ x ;F/_°
_ <Fy x ;ff0
F?
A (p) V A (p) A (p) , AJ (p) AJ (p) A AJ (p) n ~ ~ - AJ (p)
’ (или, как вариант: KFJ KFJ KFJ ), заменяющей собой силу импульса действия KFJ ,
П yi _0;n
как силу не полярной природы. Причём в зависимости от величины этого: F m - коэффициента будет иметь место и:
«СТЕПЕНЬ ^ упомянутой^ БИНАРНОСТИ» самого движущегося тела!!!
(ah_0;n _h1=n - h_0 )
\ m m m J
h_n
m
- это разность высот между:
h_0
положением тела в момент начала приложения этой силы
- положением тела достигнутое в момент максимального подъема
мяча (до полной его остановки) и m
П eJ_0;n
A m - это виртуальная работа как бы «заочно» совершаемая над потенциальным полем тяготения планеты на
A h_ 0;n
участке: m при сценарии подъема тела до его полной остановки (зависания в в.м.т.). И она равна разности потенциальных
h:n hf
энергий тела на высотах:
П \ri_0;n _0
m
{П \7-i_0;n i i_0 i ,fi_0;n |
FXm _k(p;a) XMH/h j „ , ,
- это количественный коэффициент пропорциональности потенциальных сил, который можно разложить на произведение следующих двух коэффициентов:
1) «нового градиента сил-действия»:
al_0
k'_0 _-!—
n,(p;a) g i _0
о з
ma
i_0 I Fi I F!_0 - Ni_0 Ni_0
1 (p) I _ 1 (Np) 1 V(p) _ ki_0 - (p)
m„‘_0 IF1 | f1 (Np;a) F1
,ПЪз \ Г (g) I Л g) r( g)
5.6)
- (как отношения сипы: F(p)-«UMnynbca действия» к силе /(gj-тяготения.
2) метрический коэффициент, как отношение величины высоты подъема тела (до его остановки) к величине «условно
Mi _0;n
нулевого» линейного шага. Он - ( H /h ) характеризует линейный «полевой деформационный МАСШТАБ» (ПДМ)
Ah' _0;n
рассматриваемого участка, КАК - величину возможного (виртуального) сжатия (растяжения) линейной метрики: m
* h_0
потенциального поля относительно гипотетического «нулевого метрического шага»: Л m (*ПМШ) или (*ШМ) - шаг масштаба!
M
i_0;n H / h
Ah
i_0;n
m
* h _0
lm
5.в)
и тогда:
П v'i_0;n i i_0 д ,fi_0;n
~ k( p;a )X MH / h
i
Fym
Fi
r( p)
F1
V (a) J
a h:
* h
i_0
5.г)
X
X
1
X
П
П
0s
0
и
X
16
Далее. Потенциальная энергия или виртуальная работа на участке подъёма:
(g Т (R + К") - g3'“№ + *1'°)
ЛЕ;Г ' тх(g,'"(,
^ аЕТ ' m х( *'"'
(g3'" (R, + *m'° +^*m'<,;" ) - g?;'°(R; + *1'° ))
5.д)
1): Тогда ф-ла шагового периода времени для случая первого 1) для «лучевой импульсной силы»:
<р=° ' Л1 (p)
( F'° Л
A1 (p)
П у^'=°;«
^ FXm у
up'
А^т
1
JC" х К'°Г
к pi)}
p 'ВД ^ f
<Л'° ' *(т)
А p ' < ?i'°
^ а)
^ б)
<F
Л1 (p) У
<ti'° __
А V
<ti'° ' П „i'°;n х p(t) лА А p F m
выразится:
i'°;i Л кi'°;n Л
m
V
е
Л^т
i'°;«
У
Fx!'°;n х p(=°;1 (к- h'0)
F т т ту
(m)
т х
' pi'°;i ' <ti'° х (m) А p
(g,'" ( r, + к") - grc r,+*:“))
(g;'“ ( r,+hr) - g;'“(R,+a:0) )
5.е)
nx1' х (hl:n - к. ) • т
И в результате получаем величину начального шагового периода, в течение которого сила удара ракетки придала мячу импульс
p(m);1'т• os -vm°):
пг;'°;п х (V'1 - vi=°)(Ai=n - к'0)
<^i'° ^т А V^m) K(m^f 1т Пт )
и _
А *p _
(g,'n ( r,+>с) - g;'"( r, + hT))
Это ф-ла периода импульса (и видимо шагового периода движения тела).
5.ж)
И поскольку для конкретного случая ускорение поля тяготения меняется не значительно: приближённых вычислений эту величину можно вынести за скобки и упростить выражение до:
П x^=°';" FzXi '1 zxi'°^
(g;'" - g':°)
то для
<ti'°
А lp
F т
• (vi 1 - V °)
V(m) (m))
g
i'°;n
5.;)
zi '°;n
nX ;n g-
Мы видим, что без коэффициента F т в формуле: 5.з) знаменатель 6з - просто представлял бы собой ускорение св.
п х* '°;n k '°
падения планеты. Введение же в ф-лу коэффициента: F т , содержащего градиент импульсных сил: (p;a) и масштаб:
Мг '°;n лГ°
H/ h , позволяет взглянуть на процесс в более общем ключе, оценивая тот же промежуток разгонного времени: p с учётом
дополнительных реально действующих параметров (и в данном случае в системах с прямо пропорциональной зависимостью
м1 '°;n
времени от расстояния, т.к. масштаб: H/ h - стоит у нас в числителе; хотя это только «прикидочный критерий»). Так, например,
М
i'°;n H / h
лк
i'°;n
т
при большом масштабе (ПДМ):
* к'0
А т >>1 (когда пространство растянуто относительно нулевого метрического шага:
i'°;n т
М1'°;п
* hi'° Af'° H / h
А т ) то временной период: p разгонного участка - увеличивается (а при малых масштабах:
Fi ' (Fi'° - n1'° )
1 ( p ) V (Np ) 1У( p ))
* ij'°
ai
ki'° ' ~p—
Л(p;a) - gi', &3
' <
Fg)'(- N;p°)
hi
А 7 1т << 1
Чем больше
наоборот - уменьшается). То же и с градиентом импульсных сил: отношение импульсного ускорения к ускорению свободного падения, тем время полного подъёма окажется больше. Кстати,
(Fi'° - Ni'° V
У (Np ) 1У( p ))
ki'° ' <!
k(p;a) ' ^
данный градиент:
(-N(p°)
как «особый градиент импульсных сил» нами рассматривался в теме «Фотоны и фото- подобные кванты» часть №3 теории МТВП - [4] (как компонент характеризующий взаимодействие динамической части фотона с оптической средой, задающий конечную величину периода волны фотона).
17
t = t0 x
1 ± 1 + 4 • ^p1 _ 1)
V p0
(t0 x "K 0 p /1) = t0 xj ”K 0 p/1 = Д F1 / F0 =
Ap1 / Д/1
p 0/t0
V У
Т.е. вполне очевидна не только аналогия, но и эквивалентность (градиентов в двух рассмотренных случаях):
У=0 _ Ni=0 '
(Np ) JV( p ),
K 0 p /1 = Д F1/ F0 =
ДД / Д/1
p/ t0
J ki=0 = ^ k(p;a) =
(_N',=0)
>
Только в данном случае роль сил «инерции оптической среды» (вакуума) выполняет инерция тела в поле тяготения, по модулю равная силе реакции.
Т.е. можно сказать, что формула: 5.ж) или 5.з) - является даже более исчерпывающим универсальным аналогом формулы временного периода (в «лучевом» или «динамически-волновом» импульсе), чем даже фотонная версия.
Далее, подставляя значения ф. 5.г) в ф. 5.ж) получаем наиболее полную картину:
<ti=0 __
д tp ~
Х°;" x (vT _С0)(С" _0)
-у
(g г ( r + к") _ g:"(r,+*Г))
<> i=0 __ т i=0
Д tp ~К( p;a)
М
H / h
К"0*) Д к°
д/С0;"
* h=0 дг m
(VS _ ут0)
(g r ( r,+hm=") _ g rxR.+hm=0))
5.и)
Здесь: Д ‘ ~m - это масштаб (ПДМ).
То есть, нулевой разгонный шаговый период (в контексте рассмотрения некой «лучевой импульсной силы»:
< Fi=0 = А1 (p)
( Fi=0 Л
А1 ( p)
П y'i=0;"
V FXm J
F:=0 кг=0
как составляющей силы импульса действия А (p) ), пропорционален: а) градиенту сил (p,a),
м:
H / h * hi=0 th =0;" дуг =0;1
деформационному масштабу Д m , б) полной разности высот m , и разности скоростей (т) на разгонном
участке. Но обратно пропорционален: разности квадратов некой гипотетической скорости самой планеты (массивного тела-М; о чём читай - далее по тексту). А пока вернёмся к рассмотрению 2) второго варианта: «импульсной силы суммарного потенциала».
п кг=0;"
Fi=0 = J7i=0 x ПX=0;" = Пхг=0;" - A~m
А (p)
А± (p) F m
x
2) Итак, возьмём в рассмотрение: суммарного потенциала».
Тогда ф-ла шагового периода выразится:
th
i=0;"
m
-некую «импульсную силу
( pi=0;i ^ (
л ,i=0 = г(т)
Д tp = /'■ i=0
V
F
(p) у
i=0;1 ij=0\" Л P
-tz=0;i /j
Лti_0 = P(m) thm
Д p nxi=0;" x ri'=0;"
V Fxm AEm J
л,:=0___
Д^ _ Я i=0;"
pi=0;1(hi=" _ hi=0)
(т) m m
F Xm'^ * x mxU3="/
(C" (R, + C") _ gr0(R, +
' pi=0;1 = Д p F”m
P(m) ~
t':° x ПУТ01" xmxH'="'
(g;=" (r,+hm") _ grew+hm-0))
(h=" _ h=0)
mm
6.0;
И в результате получаем величину начального шагового периода, в течении которого сила удара ракетки придала мячу
импульс
(т)
v=0 = os _ у^ж" _ hm=0)
Д p П.л:=0;« / хi="
(gr ( r,+h=") _ g;_°(R,+hm0))
Fxm
6)
И поскольку для конкретного случая ускорение поля тяготения меняется не значительно: приближённых вычислений эту величину можно вынести за скобки и упростить выражение до:
(V=1 _ V:=0)
\v(m) v(m)J
(gr " -gr°)
л ti=0 Д tp
П i=0;" p*i=0;" FXm g,
6.а)
то для
*i=0;"
V=0;" g-
Мы видим, что без коэффициента F m в формуле: 6.а) знаменатель 6з - просто представлял бы собой ускорение св.
падения планеты. Далее, подставляя значения ф. 5.г) в ф. 6) получаем ф-у общего вида:
2
2
X
i 0;"
г=0;1
18
Ati=0 __
1 lp ~ 1J=0
lJ=0 .. /.rri=1 -Tti=0\
\hm X С^(т) ^т^
C) (г?; _" (R,+hr) - g з_0( r,+к_0))
б. б;
аК=0;n _ (h1=n - h )
То есть, после сокращения величины: m m m , входящей в масштаб (в числителе и знаменателе), нулевой
шаговый период оказывается пропорционален: а) гипотетическому «нулевому метрическому шагу»
? i=0;1 ij=0
[1 кт ]
!!!, б) разности
AV( / k( . )
скоростей тела при его разгоне: (т) . И обратно пропорционален: а) градиенту сил (Р;а) и б) разности квадратов некой
М
аК
H / к
гипотетической скорости самой планеты (массивного тела-М). Поскольку масштаб
Г=0;n Pbi=n
* к=0
1 m у нас оказался в
аК=0;n = (K=n - К=0)
знаменателе (вместе со значением максимальной высоты подъёма тела: m m m , который сокращается), то с
одной стороны можно предположить, что в данном случае мы имеем дело с ССМП системой, имеющей обратную зависимость
i=0
Atp
пространства от времени; хотя опять же это только гипотетический критерий; реально же у нас период F оказывается только
[ 1 ]
пропорционален метрическому шагу - L J, что напротив («завуалирует ССМП» и) свидетельствует о пропорциональной зависимости времени от пространства). Но независимо от вида системы мы будем иметь одинаковые (в обоих случаях) некие гипотетической скорости самой планеты.
\ 2 / * \ 2 / * \ 2
rr(R + к,™)-gГ(я,+к?)=( vr) -(-*г) =(1'vr)
{*с=4 gг ( r,+к:-)}; _ {re R,+кп}
7)
Математически эта разность соответствует разности квадратов гипотенузы и катета в прямоугольном треугольнике, равной
(Г
квадрату ещё одного катета! Т.е. наличие разных ускорений на высотах предполагает наличие угла скорости, вследствии кривизны пространства.
')
- между векторами
*-*• i=n
±v n =
* — i=n
v
з
)2-(Г0)
*— i=n * — i=n i=0n
v, = v, n Xsinvg 0;n
±
• i=0;n
* vi=n * vi=0 Sln Vg
tv = v X---------------S-—
± з з i 0;n
cos г
= Х0 x tgV:0;n
7. a)
*— i=n
. v
Здесь: ± 3 - это (своего рода «поправка на ветер»), т.е. - орбитальное боковое (ортогональное планетарной нормали)
смещение или вектор скорости смещения, создающий «вихревой момент» (вращательную составляющую) поля тяготения планеты!!!
Таким образом, данное ур. 7.а) и 7) представляют собой (ранее не выявленную) фундаментальнейшую закономерность действующую в мире не только массивных (космических) тел и образований, объясняя в частности опытно наблюдаемый факт спиральности галактик, ... и т.д. Но тогда закономерен здесь и вот какой вопрос (риторический вывод):
- А скорость чего в этих формулах имеется ввиду и подразумевается?
А подразумевать здесь можно только скорости соответствующих смещений самого пространства, рассматриваемой метрики на уровнях: от (i=0),do (i=n).
Или, можно сказать, что кванты пространства, как некая среда (а почему бы, скажем и не «эфир»?!) на разных высотах от поверхности (или центра) массивных тел - «перетекают» к центру масс планеты. Причём «абсолютная система» рассмотрения
i 0;n
2
19
метрики должна предполагать: h(0)^0. А это означает, что абсолютно нормальным (ортогональным) к поверхности планеты (т.к. предлагаемая модель - относительна) может быть только поток скорости непосредственно в центре М-тела, т.е. при: h(0)=0 от центра, где угол Фи=0 и v(n)=v(0). На всех других высотах угол Фи>0 и v(n)>v(0); \_v(n)>0 (при 0=/=h(0)^0). А это говорит о том, что: 1) чем ближе к поверхности планеты (от её центра) мы берём в рассмотрение слой, тем больше его верхние части подвержены вращению (ортогональному к земной нормали). 2) Конечно, и вблизи центра есть область рассмотрения (например, сфера - ССМП, которая при большом массовом потенциале обладает малой собственной инерционностью, что без особых затрат позволяет приводить её во вращательное движение), где резко увеличиваются значения ускорения, в сравнении с изменением высот; и там тоже могут наблюдаться аномально высокие значения скоростей вращательных и «отклоняющих» тангенциальных скоростей: v(n)>0; \_v(n)>0. Чем собственно и может быть обусловлено стабильное существование магнитного поля Земли. Т.к. элементами, обладающими наибольшей плотностью являются наиболее распространённые в Земле металлы (постоянно накапливающееся железо, как продукт ядерного распада самых тяжёлых не стабильных элементов), то относительное вращение сферы относительно менее подвижных зон над ядром планеты) приводит к разделению зарядов и их относительному движению и возникновению сильного магнитного поля Земли. Точно так же и галактические рукава имеют тем большую вращательную составляющую, чем они дальше расположены от галактического центра; но ещё быстрей вращаются области очень близкие к самому центу. Кроме того вполне очевидно, что если бы Земля не вращалась, то линия ускорения свободного падения у её поверхности имела бы угол Фи>0 к нормали!!! Т.е. «само-вращение» массивных космических тел обусловлено (согласно ф-ле 7) и 7.а)), по всей видимости, величинами их ускорений как у поверхности, так и в толще Земного ядра (но не в самом её центре, где v(0)=0). Т.е. отсутствие вращения массивной планеты (или не достаточная величина этой скорости) могла бы привести (и приводит)
к появлению 1: угла наклона:
i=0;n
- вектора ускорения относительно нормали и к появлению 2: тангенциальной скорости
* — i=n
i v3n
_ i=0;n
= T0 x ^r0;n
= v X Sinp
вращения: 1 3 3 g 3 g . Что скажем в земных условиях могло бы опрокидывать небоскрёбы
(которые в результате пришлось бы устанавливать под наклоном; т.е. повсеместно применять «горизонтальное строительство»), а в «Юпитерианских», скажем, условиях могло бы привести к тангециальному срыву экваториального слоя планеты в космическое пространство вблизи её поверхности. Т.е. в данном случае этот фактор и является определяющим фактором в сценарии образования «Юпитерианских» и «Сатурнианских» колец; а в масштабах солнечной системы, так же и к появлению скажем -остероидных поясов!
Л pi=0
Однако продолжим далее рассмотрение варианта 2): A (р) , как одна из возможностей - ССМП системы (хотя не факт, что её), как наиболее интригующей не обычной (аномальной) и не изученной формы проявления пространственно-временного континуума в динамике вертикального импульса. Если приравнять выражения: 4) и 6.б), то величину ускорения тела из:
ti=1 ^i=0 \ * ri=0 , /^i=1 ^i=0 >
л ,i=0 __
Д Tp =
(vi — vi )
V(m) \m)J
j 1=0 /—*i=l -*i=0\
Д hm X (V( m) — V(т))
(т) (т)
♦i=0
k(lp0a) (ГГ (R3 + hm=n)—g"‘( R, + c0))
при формировании импульса можно выразить через
рассмотренные величины:
a =
•C) (gr (R,+h;n)—gT(R,+h:-))_ k«) (;с)
i=0
m
i=0
m
8)
Т.е. величина ускорения тела при формировании импульса пропорциональна квадрату тангенциальной скорости и градиенту
* hi=0
импульсных сил; и обратно пропорциональна *ПМШ, как нулевому метрическому шагу Д
системы.
'/Соединим
данный
Fk = ma7° =
m ( vi2=i — vi2=0 )
вариант
i=0
2-aL; 0;1
><a =
ускорения
( Vi2i — Vi20 )
кинетическим
эквивалентом,
см. ф.
1.е):
p
2-aL=
вариант А). Сравним, по ходу её с импульсной силой:
/-*i=1 -*i=0 \
i =0 m X (V(rn) — v0»))
Fi=0 -r( p) _
At
i=0
p см. ф. 3) - вариант Б).
В рез-те получаем два равенства ускорений для: А) кинетического выражения и Б) импульсного.
( ^ — ^0 )t = С) (А" )2 ^
г) ri=0;1 * ij=0
2 -aL
* h
Д lm
(va )2—(C0. f _ kpa) (re)
2 -Ah
i=0;1
* h
Д lm
i=0
А):
(l ^ )2 _ ^) (УГ )
2 ^
h
i=0 m
_ Б):
(»3—v;:°,)_ c) (;г)
At
i=0
h
i=0
m
8*)
■ формально это есть тангенциальная или вихревая (вращательная) составляющая
( vi=01 )2 = (vi=1)2 — (vi=0)2 А Где\ l У(т)к ) \У(т)) \У(т))
кинетического движения!
Кинетическое представление выгодно в плане наличия тангенциальной составляющей кинетического движения (т.е. наличие возможности трансформации прямолинейного движения во вращательное). В перспективе это позволит осуществить управление не только балансом радиальных и вращательных скоростей, но и преобразование - в циклическую прямолинейную форму движения (т.е. в волу). Кроме того (подобно имнульсной модели) сам характер кинетического движения тела на разгонном участке -обуславливает (детерминирует) вид и характер «пространственной среды» вплоть до верхнего максимума (или момента остановки его во внешнем потенциальном поле)!!!//
*
2
2
2
20
А в изначальном контексте вертикальной динамики, при:
* h=o
метрического шага Д т системы.
(F<
i=0
( р )
7—4=0 -*•
aF(p) = та
i=0
будем иметь уже величину нулевого
mki=0
* hi=0 =ШЯ(p;a) 1 Д hm =
(rr (r + h,”) - gr°(R+hm=0))
f
Г де градиент равен:
С /-i=n,
F'=0
г( р )
F i=0
ki=0 = 1 (p)
Л(p;a) g,i=0 -
F( g )
8.а)
a
=0 Л
g
i=0
* hi=0 = -Д m
m( g" (R, +Cn) - g=0(R, + H/)f
=mg:
* h=0 = дг m
(M
g:“
8.6)
FR = mg
Где: (g) 5
i=0
3 и где:
(.ir) =(,,=n) -(-v-) = (gr(r, + hm=n)-g,=0(R, + A;=0))
(M (v):
'/Собственно данная ф-ла 8.6):
g= =■
* h=0 дг m
R
J 8.б*) - это ф-ла у.с.п. Земли, но как (тангенциального)
ускорения во вращательном движении метрики в заданной системе: (тело m в поле M), где в качестве радиуса кривизны
* hi=0
выступает:
. Д* т
- *ПМШ системы!!!/
скорости (в в.м.т. - на уровне максимальной высоты подъёма тела): в «нулевой» исходной точке.
Так, пренебрегая разницей ускорений
g
i=0
g,
при
hT0 = 0
Д h,0 - есть
. (*vrn )2 к
0 hm=n
и при
g
i=0 з
, т.е. при подлёте теннисного мяча от
уровня земли вертикально на 10(м), получаем величину *ПМШ- «пространственного метрического шага» примерно равного:
h:0 = 10
Д* т
(м), т.е. примерно равного высоте подъёма тела.
[ д ь,=0 ] L -1
Таким образом, вполне очевидно, что гипотетический «нулевой метрический шаг»: L“ J присущ всякой бинарной гравии- системе (в которой можно выделить более массивное тело - М на фоне т - малого); и который зависит только от поля ускорений М - планеты в точке: i=0 приложения импульсной силы, и соответствующих радиальных расстояний до тела:
(R + hr0) (R + ) И [ДК0] (д д . ^ ,
з т ' и з т . И соответственно, L -1, напрямую (для данного выр-я) не зависит ни от массы тела-(т), ни от
силы к нему приложенной; но только опосредовано через высоту подъёма тела!
И данные выводы конечно же свидетельствуют о квантовой природе пространства и его метрики вблизи гравитационных объектов на выбранном участке высот. Запишем ф-лу силы гравитационного взаимодействия между планетой и телом и приравняем её к силе тяжести, действующей на тело со стороны поля ускорений планеты.
Fi=0 =
1 (Mm)
Mm
а)
ускорений
f
Fa)0 = mg
(R + h,0)2
G
(a )
;б)
Fl=n =
( Mm )
Mm
(Rз + h,n )2
G
Fa)0 = mg
а)
Г0 =
MG
(R + h,0)2
v
и б)
g'R =
i=n
з
MG
(R + h,n )2
v
У
тогда приравнивая силы, получаем величины планетарных
8. в)
Подставляя их в ф-лу: 8.б) получим величину: гипотетического «нулевого метрического шага»-*ПМШ, выражаемого через массу: М(0)~М(з) (обладательницу - центром всех масс; в пределах конкретного рассмотрения).
M.G M.G
V (R + h,n) (R + оJ
J * h=0 = ' дг т
Или в более общем виде:
(R + С0)2
MG
* hi=0 =
(R + hm0)2 (R + h,0))
fi=n > m
v (R + KT)
8.г)
*
>
1
21
* R_0 _ (R + R_0)
ЛГ1т
1)* R_0 _
1ЗЛГ Т
•Т0'
m
i_n m
i_0 m
x( (R + K°) - (R + R:n))
x (R_° - К") : нулевой _* ПМШ
(R + K_)
(R + R_0)
(R + Kn)
(R+hmn) - И
i_ 0;n m
Гп^
m
Г0'
m
i_ 0;n m
* hi_0
Л' lm
: число эталонных
2) - М
1 m 1 (R + h:0)
радиальных _ шагов, _ или : деформационный _"(-)" масштаб
8.д)
- М^п
m
- Uhi
Здесь:
* hi_0
И здесь характерен следующий нюанс:
в ф-лу *ПМШ входит «отрицательный масштаб».
(R_ < R_nН (-):* hm_0 < 0 _
( r: 0 > к_" )^ (+)::! r: 0 > 0’
. (hm_" - r: 0 > 0(+))
Тогда считая (+) положительным центробежное направление (по критерию нормальности: ' 1), тогда
получается, что при любом масштабе М:(«+» или «-») всё равно пространственное поле, связанное с шагом масштабирования
* R_0
(*ШМ) - Л m , будет направлено (относительно движущегося тела (т) в сторону противоположную его движению); а при
малости этого поля - просто внутрь тела! Можно сказать, что в случае М:(+) положительного масштаба, движущееся тело формирует за собой «шлейф» изменённой метрики времени; а в случае М:(-) отрицательного масштаба, движущееся тело формирует за собой «шлейф» изменённой метрики пространства (см. далее по тексту и Рис.З).
Рис.3 Или с учётом (+-) возможности рассмотрения «под поверхностных процессов» - при замедляющем импульсе «планирования» в среде вязного сопротивления N будем иметь расширенный вариант:
* R_ 0_( R ± К0)
Л":
1)* R_0 _
*-)лг:
Т0'
m
i_n m
i_ 0 m
x( (R ± R: 0) - (R ± R_ ) )
x( (±R:") - (± R_)): ПМШ
2) - М
/ i
(R ± R=n)
V з m;
(R ± hi=0)
(R. ± R_n)
(R, ± R_) - И
i_ 0;n m
(R ± hi=0)
Уз m '
Тпл
m
i_0 > m
г_0;n I m
* lJ_0
h1
лг :
: число шагов...
8.е)
22
(R, + К") - И . (R, + О
ii=0;n
m
Кстати, имея равенство:
И=0
относительно m . И если нет ошибки, то:
(
* и=0
Д' 'т
И=> = (R, - К") m 2
(-1) ±4 1 +
f—i
, логично было бы решить его, как квадратное ур-е, например,
+И=" ■* И=0 + R ■ И=" )
^Пт Дпт nm )
(И= - R, )2
j
8.е*)
(кванта):
Т.е. имеем ф-лу исходной высоты тела. Применительно к квантовым микро системам, нахождение исходной высоты тела
и1:0
это нахождение стационарного состояния преона m (в поле M) в котором он может находиться без
И1="
воздействия на него радиальной импульсной силы, но с учётом «желаемой» (задаваемой) высоты подъёма m на которую его может закинуть импульсная сила. Попутной возможностью яв-ся например нахождение всего возможного набора пар величин
(hi=" * И=0) И=0 - comt И=0
\ т >Д т ) для одного состояния: m . Или нахождение ряда: m при постоянстве или квантуемой (или же
(Иг=" ■* Иг=0)
алгоритмической) заданности одного из параметров ' т ,Д т , которые связаны через масштаб.
Продолжим. Приравнивая ф-лы 8.б) и 8.е) получаем величину тангенциальной скорости:
1)
(-Г) -(*С°) _ f(R.+И,=0)
£з
R + И=")
i=0 > т
г=" > т
х(-дИ=0;п ) = [ Д И1=01
у т J ГД т J
2) :?="=
(R+и=0)
х(-дИГ;" )х g
i=0 з
Здесь:
(R, + и,=")
. (-д/с0- )=( И-;0 - И:") Cvr )2 =( 'v<r )2-( v;-°)
9)
(yr)
ортогонального
Во первых см. ф. 9),2) мы получили ещё один вариант зависимости «тангенциальной» скорости: 41 з смещения пространственной метрики в точке (i=n). Во вторых см. ф. 8.д), 9).1)... получаем парадоксальный вывод: оказывается,
* И=0
что гипотетический *ПМШ- Д т «нулевой метрический шаг может и вовсе не зависеть от величины масс массивных тел. Т.е. самому пространству (как таковому, но в котором выполняются условия характерные для динамики тел в пространстве с переменной метрикой) в зависимости от выбираемых и вводимых в рассмотрение границ зоны (в которой имеется условный центр; условная Зм-сфера, поверхность от которой ведётся отсчёт расстояний) - присуща квантовая структура (т.е *ШМ -
\ Ди:0 1
шага масштабирования) в виде: L J - *ПМШ, (или шага структуры рассматриваемой локальной зоны пространства).
Полагая, что пространство квантовано, мы принимаем гипотетическую возможность структурирования его (на участке:
(
Г"
т
[ Д Ит= ]
V
дИ
i=0;n Л
Мг=0;n
1V1H / h j
- |дИ1=0;n | = hi=0 - И
) посредством шага 4 H ' , который может выступать, как в качестве минимального,
так и в качестве максимального эталона длинны (см Рис.3). И если в локальной зоне рассмотрения умещается не менее 2-двух
(МН=/И * 2)
\ Д и: 0 ]- const
шагов ' H 'И ' , то мы имеем (для этой зоны): -1 постоянную метрику пространства, но переменную
метрику времени!!! Именно потому, что присутствует величина ускорения (замедления). А для такого случая в ТП(ПВД) для цСМП систем имеется формула 9.а):
,* тт* тт* ,* />* 7*
(n-1;n ) (n;n+1)^
I -11s
a =
I 11м
JJS JJ. JJ. / * * \
t(n-1;n)H(n;n+1) - H(n-1;n)t(n;n+1) rj (t(n-1;n) - t(n;n+1) )
*t 2 t*
(n;n+1) (n-1;n)
0 *t 2 t*
(n;n+1) (n-1;n)
9.а)
д (H0-Hl,+r,-HU,,)-[д/с0]-^) : д
Здесь: 4 ' , хотя пока (и вообще) и не утверждается равенство этих величин.
Т.е. в таком случае ускорение (замедление) тела можно рассматривать, как результат деформации метрики времени. И вполне
м1=0;n
очевидно, что при большом числе шагов: H'И величина импульсной силы (и тем более импульса) должна быть весьма
(-1 мн0г| < 1)
значительной!!! В случае, когда число целых шагов меньше единицы ' 1 1 ', метрика пространства будет
переменной, но тогда метрика времени (при наличии ускорения) будет постоянной; см. ф. 9) из ТП(ПВД):
t H * - H * t
|a|'s __ l(n-1;n rI(n;n+1) Л(п-1;п/(n;n+1)
\а\ 1м = *7 7*
(n;n+1) (n-1;n)
H - H
11 ( n;n+1) 11 ( n-1;n )
t2
J 9)
Т.е. в таком случае ускорение (замедление) тела можно рассматривать, как результат деформации метрики пространства. И вполне очевидно, что при малом числе шагов, то есть где то вблизи массивных тел, где «Масштаб» величин сравним с единицей
х
2
23
г - |аи=0;п1 Л
- м!=0;п = \1V1H / И < 1
д иг=0
v д m j
собственно и применимо ур. 9). Если же брать в рассмотрение значительные космические расстояния, то «Масштаб» величин
( I lJ=0;n I Л
будет уже много большим единицы:
- М
, - kh!:
i=0;n | m
H / h
* h
д m
i =0
>> 1
j
[ д c0 ]- const
постоянна,
при этом величина *ШМ:
а переменной становится метрика времени! И в таких условиях, напротив применимо уравнение 9.а). Тогда при стремлении ускорения к нулю (в свободном космическом пространстве) для ф-лы 9.а) величина каждого последующего периода времени
(* * \ / * * \
Д(п;п+1) ^ Д(п-1;п) ) г „ \ Д(п;п+1) ^ Д(п-1;n) ) Тт
' - приближаться к пред идущей, но при их не равенстве: 4 ' - по условию. И мы так
же будем иметь почти нулевое ускорение (или относительное постоянство скорости - эквивалентное сохраняющемуся импульсу, как критерий инерциальности системы отсчёта в условиях невесомости). Т.е. метрика времени в этом случае вполне может быть приближенной к постоянной (при больших масштабах)! В результате чего возникает как бы парадокс раздвоения метрики времени, которая в данном случае может быть (для ф. 9.а) либо: а) приблизительно (квази-) постоянной (при почти нулевых ускорениях), либо б) при наличие больших отрицательных ускорений (т.е. замедлений) быть переменной причём с большим
( ^ ^ * j
«градиентом деформирующего удлинения» смежных периодов времени: V (n;n+1) (n 1;n«. Т.е. фактор времени (его
градуировка) на просторах космической невесомости может сыграть не предвиденную и даже непредсказуемую шутку с космонавтами, решившими долететь скажем до Марса на перекладных, т.е. по инерции после необходимого разгона (коими можно считать современные средства космического передвижения). Вполне вероятна ситуация, когда возникшее непредвиденное ускорение-замедления остановит их пламенный порыв, и им не только не удастся вписаться в гравитацию планет, но и вообще сколь либо значительно - куда либо улететь! Что собственно не однократно, как мне представляется, уже случалось в хрониках не пилотируемой космонавтики...
Далее, преобразуем выражение 6.б), перемножив обе его части на
( * иi=0 . . tVi=1 Vi=0\., J=0 ^
г=0\2 _ дhm Х (V(m) V(m)) ХаДp
Д Др
k, IV I R , ^
'з ms о з \ з ' ' m s j j
At
i=0
v
C) (g r ( r,+hr)-g r(R, + hr) j
при этом произведение времени (формирования импульса) на разность скоростей тела (за этот же период) будет являться ни чем иным, как «линейным шагом формирования импульса», или проще «разгонный участок»:
У=0;1 = (vi=1 - vi=0 2
Д’ m \v(m) v(m)>
Ati=0
д Tp
i =0;1 i =1 i =0
\hm = (V(m) V(m)) Х
Тогда выражение 6.б) примет вид:
10)
лл'=0 ___
Д Д-р =
* И =
Д lm
Х h
ХД hm
С) (Ж" ( r, + «г) - g з=0(r,+hm0))
10.а)
Лд.=0 __
д Др ='
7 i=0 /-*-i =1 -*-i=0\
h х (v л - V л)
— \ (m) (m) J
*
д lm
В с ф 6б) с) (gr(R+nr)-g'r(R, + *m0))
В сравнение (см. ф. 6.б): 4 7
Откуда величина «разгонного участка» выразится:
2 / \ / \ 2 ^ ,-_л / „__ - „__ - ,-_л. \ / ,-_л\ z-
И=° =-
К°) с(жлж + о-var + mijjA?) с(»г)
* И=0
(р;а)\ ± з
* и=0
дг m
J 10*)
ki=0
Л( Р;,)
(дТ )\ (l VS )
и
д lm
i=0;1
* И=( дг m
2 •Ahim0;1
-=a=0
v2 UP
Где согласно ф-ле 8*):
Т.е. так мы фактически всегда можем найти например
«)
( цг=°А )2 = (Vi=1)2 - (ц.-=0) : \l v(m)k ) \v(m)J \v(m)J
10*а)
ещё и вращательную
a i=0
кинетическую компоненту при условии трансформируемости двух видов движения!!! А так же разгонное ускорение: р , см.ф. 10*а). Приравняем теперь данную ф-лу и ф-лу 9) цСМП для ускорения с постоянной метрикой времени и переменной метрикой
H,
пространства для получения величины конечного шага:
(n;n+1), см. 10*б).
2
2
*
24
н — Я
|a|15 (n;n+1) ^ (n—1;n)
\a\ 1м _ 12
t,
0
i i_0 / *^i_n\2 / ^i_0.1 \
k( p;a) (l V3 ) _(l V(rn)k )
ap - * h _0 ^ lm 2 •Ah^
H* (n;n+1) я * ^ (n—1;n) Г k!_0 ( *Vi= k(p;a Д l Уз
h
i_0;1
«)
* h_0
( vi_01)
У lV(m)k )
2 ^
h
Л' lm
i_0;1
(<°)
1)
H* — H* i_0;1
11(n;n+\) 11(n—1;n) _ д
2)
H * — H *
-fl(n;n+1) П (n—1;n) _''( Pa )\ l F з
(<") j
C) (>T")
p >
H* _ h_0;i i h *
“(n;n+1) Д "m n(n—1;n)
или _ при : H (*n—1;n) _ ? ^
К,,) _д h;_0;‘ + ?}
2
t
* h _0 дг m
t2 • ki_0 ( *vi_n )
H* _ l0 *(p;a)\ l ^ ) + H*
H (n;n+1) _ * ji_0 + H (n—1;n)
H
V J
Приравнивая в данной ф-ле пункты 1) и 2), найдём: (n—1;n).
t2 • ki_0 ( *V!_n )2
.„i_0;1 , и* _ 0 Л( p;a )\ 1Уз )
hi
дг m
10*б)
i_0;1 *
д m (n—1;n)
* И_0 дг m
+я
(n—1;n )
H *
Решая квадратное уравнение (при умножении правой части на левую) относительно (n 1;n) находим:
(
H,
h;1 + T
ДГ1т + ^x
(n—1;n)
(—1)±
±
1
1—4 x(a h; у1 • I,—1)
(д h;г» +1, )2
Л
10*в)
^ 12 • k_0 ( *V!_n )2 ^
L _ 0 Л(p;aД l ^3 ) _ hi_0;1
Lx _ * , i_0 _Д hm
Д) Где с одной строны: ^
h!
дА m
согласно ф-е: 10*). Тогда
получаем:
н ('„_1;„) _(—д hrj)±(1)
Г
Б) Но при подстановке значения
L. =
см.ф. 6.б) получаем: ^
(дс)*(у^тт, - у;;т,) (С)) (;г )2
10*г)
н :
л.
i_0;1
То есть пространственный шаг (n 1;n) в ф-ле 9) по сути есть: д m - величина разгонного участка, хотя здесь могут быть
н * н *
и нюансы согласно ф-ле: 10*г). Итак, мы нашли (n—1n) - исходный (предшествующий относительно шага: (n n+1) ) шаг
( I 7„i_0;n I Л
— М
I — Am
i_0;^ | m
H / h “
Л,
i_0
< 1
переменной метрики пространства для условия: v
(укорочения) длины тел на данном участке данной переменной метрики:
. Тогда метрический коэффициент удлинения
n
,(n—1;n) _ (n;n+1)
H
2
H
t2 • ki_0 • ( V_n )
(n;n+1^ f0 *(p;a) \ly3 ) + 1
Л _ J Г\ Л ~I~
( n —1; n )
* hi_0H *
Д lm 11(n-\\n )
I
(n;n+1)
L
J(n(n—1;n) _ 1):
\n(n;n+1) У
I — T* 12 • kl_0 J *yi_n
^(n;n+1) ^(n—1;n) _ 0 (p;a) \l з
( n—1;n) 2
I
(n—1;n)
* hi_0 H *
д m (n—1;n)
>
io*d;
T* - T*
( n(n—1;n) — Л ^tj(n;n+1) in—1;n)
\\n;n+1) У -
Здесь:
T*
'(n—1;n)
■ это относительное удлинение или метрический (особый) градиент.
25
2
2
2
2
t
0
2
t
0
*
х
2
2
t
0
*
*
(gr (R + C") - rm + C0)) _( 'vr')'-('Г P
' h'=0 =-
ДА lm
Далее при x - будем иметь:
g:
g;
7j=0;l _ ( ,i=0 \2 lj=0 у
Д hm = (Atp ) k(p;a)g:
, см. ф-у 8.б)
k=0 gi=0
\ p;a )6 з
10.б)
Или:L
A=0
AtP =
h'=' д' m
k=0 g'=0
Л( p;a )6 з
« )2 - g
^ 1 = i h =0;1 Д lm
k'=0 gli ( p;a) з
Д hT0;1 Д W=0;1
At
i=0
k
i=0 (p;a)
10. в)
hi=0;1
дгm =Д h=0;i
■ i=0 _Д m
k'
(p’a) 7 - это фрагмент разгонного участка!
И это самый компактный результат для разгонного периода.
Так же мы видим, что величина «разгонного участка» пропорциональна: 1)квадрату времени разгона, 2)ускорению
( И i
ki=0
свободного падения на (i=0), и 3)«импульсному градиенту сил»
F' aг=0 ^
Г( p) _ Up
(p ;a)
V
Fi
1 (a)
g.3
J !!!
Д hm=0;1 = (0,1)'ек x10м/сс X 10 = 0,2(м)
Так, например, 1-килограмовый предмет (10-Нъютонов) при действии на него: 1) 10(м/сс) ускорения св.п., 2) импульсной силы в 20-Нъютонов, 3) за 0,1-секунду своего ускорения пройдёт путь (в виде «разгонного участка») величиной в
20
/сек X10м/сс X
III /
метра! Вполне даже приемлемый результат!!!
2) Гл вторая. Вывод формул 4-четырёх видов сил.
Далее, в заключении данной части ТП(ПВД) хотелось бы получить ещё одно хотя бы косвенное подтверждение правильности наших исходно-«экзотических» посылов - или положений о действительной «бинарности» представления импульсной силы:
F,р0 = F1=0 X ^Fi=0
\ A (p) A (p) . и что данный принцип лежит в самой основе мироздания (подобно, скажем, преон- формальному
^ (p)
тпФ =y[mn x тф
соотношению масс: • “ ' ). И для этого нам придётся сделать не большой экскурс в теорию МТВП. А пока мы
просто уделим ещё некоторое внимания формуле: 8'). Перемножив друг на друга части этого ур. 8'), мы получим произведение
скоростей двух вращательных компонент: 1) поля
ji=0 / 'уi=n\2 / уi=0.1 \2
(ai=0 )2 _ k(p;an1 з / ..Л1 У(т)к) \ap > ' h=0 2 .Ah=0;1
Лlm ^ A"(m)k
'V=n vi=01
-1 з и 2)1 (т)к - вещественной массы.
^ >
(:*л;>) рцт -1 л )=(a;°).
Где: ПФ: ()2 = / П + Ф /: (УГ -1 v^’)
' w=0 о /^г=0;1
Д hm * 2 *Ah(m)k
ki=0 Р p;a)
10*2)
это уже вакуумный (т.е. в группе: 2ПФ=(Ф+П)) эквивалент,
( 'V=0+n )
как квадрат вихревой (тангенциальной) скорости вращения. В принципе можно сказать, что: '1 з+(i”)k / - Это фазовая или волновая скорость объекта смешанной природы: (Ф+П), чем собственно к примеру является фотон, (да и структура их абсолютно эквивалентна), точнее сказать не преонный фотон, а «в целом» «Ф»-формальный фотон. В части №3.б подобные фотоны мы рассматривали, как анти- гравии фотоны у которых преонной частью является Е- энергия, а динамической: (вместо ускорения)
(s‘p") -
скорость делённая на импульс. Тогда, как в данном случае в качестве динамической части у нас остаётся: 4 p 7 - ускорение. А вместо энергии (в преонной части) мы имеем: «Ф»-фомальный её аналог:
ф
ФФ0s = Ф ( '' Ri=0+n Ф1м _ ^1Л+(m)k )1
Ф ( "Л' =0+n )0
^1 Лз+(т)к ) 1
' 7^i=0 О 7^i=0;1
Д hm * 2 *Ah(m)k
k'=0 Р p;a)
0 s
П 77 0 s
Е
7f
-L П
0 м
10*3)
Здесь:
■ данный участок на котором совершается работа можно принять за среднегеометрический радиус
эллипса: (
hi0 на 2 -Ah
i=0;1
■Д* т
(m)k ), где градиент импульсных сил: ’ (p’a) - это коэффициент его деформации.
1
X
>
м
1м
г =0
*
26
И тем не менее такая конструкция, как полностью «Ф»-формальная в принципе ЭКВИВАЛЕНТНА (т.е. может быть
заменена в мерностей операции на) - анти- гравии фотон(у)Ш Далее, как и скорость: 1 3+(т)к, скорости: Ф+П:
( у=” • уг=0Л )
\1 уз 1 у(т)к )
так же можно отнести к «фазовым» (т.е. к волновым скоростям в случае, если их периоы в прямолинейной их трансформации раздваиваются (т.е. метрический шаг - свой для каждой скорости), т.е. могут оказаться
(*y'=n )2 _ ( у=° )2 (V^ )2 _ (Vг_0 )2
разными). Когда они задают сами, (либо опосредованно через скорости: 1)' 3 ' ' 3 ' и 2) (т)к (т)к )
трансформируются в...) ^ свои импульсы 1)радиальные, и 2)горизонтальные, см. Рис.1, Рис.2 и ф. 6.0) и 2.б). И поэтому их:
( j*vf” • ± Vl=^l )
'1 3 1 (jn)k ' логичнее называть «импульсно-тангенциальными» (или «импульсно-фазовыми») скоростями. И тогда в
принципе вся эта конструкция способна уже описывать импульсное движение В ПЛОСКОСТИ =
*(радиальное)+(горизонтальное)!!! Дополнив его поворотами относительно пары осей, мы получаем уже полноценную модель
3 ( ) - (V" )2 _(V_0 )2
движения в 3м- пространстве тела (m), с учетом полевых динамических его характеристик: 4 ' 4 ' -
взаимодействия со средой поля - М (или с: М-потенциалом в микро квантовых системах)!!!
Произведение же квадратов этих скоростей характеризует некий «эквивалент гравитационной постоянной»:
G'
|2 ^
(y^k )4=( (У, _n )2 • (102 ) = ( «г)
)2 ; hm° • 2 ^ p ) х kr°
2( П +Ф)14 м
Л 11)
( 'yi=n )2 'ф*=П
ГдеР 1 3 ' 1у 3 - есть гравитационный потенциал (M) поля планеты (или массового потенциала на квантовом ур.)
на верхнем участке при подъёме тела (m).
/ уi_0.1\2 i_0.1
(1 У(т)к ) _1 Ф(1
G4* I ’ / **у_0+n \
I \ 1 V3+(т)к )
есть кинетический гравитационный потенциал тела (m) на ра3гонном участке. 4
некий универсальный эквивалент гравитационной постоянной, а точнее: константы
к1 у(т)к' 1 т (т)к
|2 5
j2( п+ф i м
взаимодействия.
[Однако сразу необходимо указать на одно отличие данного коэффициента от классической гравитационной постоянной. Это
11/п^\ 2 5
то, что 1 14м - классическая гравитационная постоянная находится в группе (1/П), т.е. содержит массу в знаменателе, являясь
по сути: анти- гравитационной компонентой взаимодействия. Т.е. для полноценного участия нашего коэффициента в гр.
Г" |25 - ("л(_0+« \4 ("Уi_0+« \4_/7*уi_n\2 х -*i_0.K2\
_(1 V3+(т)к ) „ (1V3+(т)к ) _((1V3 ) • (1 У(т)к ) )
необходимо, чтобы одна из скоростей:
времени - импульс!!! Скажем чисто условно в рамках гипотезы:
25
'2( П+Ф Ж м
взаимодействии содержала в знаменателе вместо
1
(К: _ p /1)
-х
Где:
1/П
'-*• i_n
1V
1/25 1/П
' —*- i= ^v3 -n 1м
1/25 1/П 1/25
= \i_1
1м 1м
* ti_n |1/25 1/П| |1/25 1/П| . , |1/25
1v3 1 _ r / pi _ \rt / m •. hi
1 3 Цм I i 11м I A 11м
но принимая данный момент за ключевой
в дальнейших наших рассуждениях при выводе формул силы, см. далее по тексту.]
И в зависимости от типа постоянной: см ф. 11.а) она может «присоединять» преонные заряды: 1)либо массу: Ф(-1м;-К), 2)либо энергию: Ф(1м^), 3)либо квази кварковый преон: Ф(3м;К), или квази кварковый преон типа: Ф(5м^). Составляя в данных парах - квант (Зм)-тр-хмерного пространства (см. далее 11.а). Прич-м, после «присоединения» к гравитационной постоянной ^
| 2(П+Ф) I4м ^ м(0) - массового потенциала цСМП в мерностном представлении мы получаем квант 3м-тр-хмерного
Ф15
пространства:
эквивалентно представимый, 1) как в виде 4-четыр-х триплетных пар содержащих 4-четыре константы
взаимодействия, 2) так и в виде 4-четыр-х триплетных пар содержащих 4-четыре фото-подобных кванта.
|1/'' l^' "Д 4_15 _ ^15 _ I
G2("+Ф)|4м х М_1м _ Ф3м _ 1
1/ П^т''
г
2(П+Ф)к м
!(|’ '(11
/ Пг* **
G' Г" х Пе°5
G n+^L Е
/ Пг*''
G*
1/ Пг*''
105
2( П+Ф)10 м |_15
с'Гф,! _2м х ф
)15
^ 1*( "fX х ■' "Фм)
х ПЕ0м Г ^ 2*( Пум х "Ф)
3м
х "ФмГ ^3*("fZ х"ПФ_‘м)
3м
)15
^ 4* ( х '■ пф_2м )
3м
1s
3м
3м
1s
3м
1s
3м
J 11.а)
Однако чтобы стало абсолютно (или хотя бы несколько более) ясно и понятно с чем мы здесь имеем дело в контексте заявленной тем^1 ТП(ПВД) - расставим некоторые точки над (i). А теперь, внимание: «брюки превращаются...». Из данн^тх двух способов представления, как Зм-кванта, так и типа переноса силы в силовом взаимодействии (о ч-м далее): А) первый способ
л pi_0
(1;2;3;4) и является реализацией A (р) - импульсной силы «зарядового потенциала»; Б) тогда, как второй способ (1*;2*;3*;4*)
*'г* i_0+n
_1
25
27
является реализацией
< Fi=°
Л1 (p)
- «лучевой» импульсной силы! При этом обои варианты являются лишь синтетическими
F/;,0 = J<F=° X ;F
компонентами обшей импульсной силы:
A ( p )
7
<77 i=0
-’i=0
A (p) ~ A (p)
, как среднегеометрическое первых двух (а возможно и
как произведения:
Fi=0 лг (p )
0 х
0 м
<Fi=0 X ; Fi=0
ЛГ(p) * ^(p)
0 х
0 м этих сил).
Собственно говоря посредством данной формулы как минимум мы имеем уже более развёрнутый вариант универсального закона: ММУС - т.е. глобальной: «Массово- Мерностной Унификационной Симметрии»!!!
Здесь четырём константам взаимодействия (пространственной среды, представленной анти гравитационной 1/П -
11/пG** I2 х |1/пG** Г1х
-Л / G2(П+Ф) 4м g2(П+Ф) -2м
группой): (' 14м,...,' 12м) соответствуют 4-четыре «П»-преонных зарядовых компонента:
Пм~1х П е°х Пф\х Пф 2 х
( -1м , 1м , 3м , 5м ), т.е: массовый, электрический, кварковый, и суб кварковый заряды соответственно! В свою
П f 0х П f Зх
J 0 м J 6 м
которые уже содержат преонные заряды:
очередь четырём фото-подобным квантам: (
Пм^х ПЕ 0х Пф\х Пф 2 х
-1м , 1м , 3м , 5м ) соответствует своя анти гравитационная вакуумная компонента («оптической уже среды»):
1/П,*. 1х
1/П -2 х
1х
ф-2х ф1
3 м ), дополняющая фотоны в представлении через них: 3м - кванта трёхмерного пространства. Таким образом,
Ф3
( 3 м
«налицо» имеет место быть не одно, а сразу ПАРА сосуществующих формы представления 4-четырёх видов взаимодействия: 1) ; pi=o < pi=o
Для - A (p) : {Заряд^+^Константа взаимодействия} и 2) Для - A (p) : {Фото-подобный квант^+^ Анти-гравитоны вакуумной оптической среды}!!!
Однако, употребляя термин «константа взаимодействия» мы в данном случае имеем в виду только соответствующую «трансформацию» гравитационной постоянной, что несколько отличается от реально имеющих место констант взаимодействия. Отыскать размерности которых вовсе не составляет ни какого труда (как минимум для дальнодействующих полей: т.е. для двух первых триплетов), имея под рукой универсальный - «КлЮч»-МТВП!!!
0 х „ , Ф
Итак, представим силу, (как совершенно гипотетическую возможность) как отношение: 3м-компонент (а именно: «суммарного потенциала» к «лучевой» компоненте).
'1х 1
F
( p )
Пф3м Xф ф3м )-1
двух
F1
0 х
ф х(ф)-
1/П/^ **
G
|2 х
2(П+ф) Uм
X ПМ-
1/П^-< **
1х
G Г х nF'
G2(П+ф) Lм X F
(11 (11
/ ПГ* **
G
2( П+ф)
X Пф.
/ П/^ **
g*»+ф) [, м x Пфм
X------------------
( П/00х X 1/Пф3х )
у J 0 м 3 м J
Пу0')’” х-----------1-------
‘L (f х1 ф)
\1х I
,1х I 1
3м
)
)1s
3м
3м
1s
( nfls X 1/Пф-,1х )
\ J 4 м -1м J
1
1s
3м
( f X ■'Пф.t )3
V )ъм j 12)
Но можно пойти и дальше, сделав более корректный ход. А именно, можно данную силу представить, как композицию двух
)1х
3м
F
i=0
Fi=0
( p )
Fi=0
( p )
(в контексте рассматриваемой темы): 1) либо в виде их произведения (если одна из сил не
содержит массы), 2) либо в виде их среднегеометрического (если обе силы преонные, т.е. - содержат массы).
(
0х
0м
0х
0х
0х
<
X
28
Fr
0 5
F
( p )
0 5 <
F
(p)
0 5
= <
1/Пг **
G
|2 5
x ПМ 15 I < / Пт 0 5 4, 1/15 \ 2(П+Ф)|4^ М-ImI" ( f0M x Ф3м )
15 3 м
1/ Ф Г **
25
G** \-~ Ф -k s
2(П+Ф)|4м x M-1m
15 Y <( 0 5 x 1/фФ15 )
1 I ^ f0 м* Фз m)
3м
15
3м
1/Пг **
G
x НЕ 0 5| <t пг Is 1/П^ 0 5 У'
2(П+Ф) Ьм ( f2M x ФМ j3
l/ФГп **
G** x ф Е05
G2( П+Ф )\2 м ElM
Z)' <( Фf2lM x l/Ф)
3м
1/Пг* **
G
2( П+Ф )
x ПФ
0м
3м
3м
l5
3м
( nfls x 11 Пф-1)
у J 4 м -1m J
l5
3м
l/Ф Г **
G
0s
1/Пг **
G
2( П+Ф )l0 м
I —15
<Ъ 1, \ 5 < / Ф T25 1/Ф/¥\ —15 \
x ФФ3м ) ( f4M x Ф—,м )
3м
)15
3м
3м
15
2( П+Ф ) 1—2 м
)15
3м
l/Ф Г **
—15
\l5
x Пф5МL..<( f x"ПФ—М)
1 x ,
)' *(f *'/фф—;М)зМ
3м
Г1** I " w ФгЪ 2 5 °2( П+Ф ) 1—2 м Ф м
J 12.а)
Далее, для каждой из двух этих типов сил в формальной части в знаменателе (см. ф. 12.а) в действительности соответствуют несколько иные компоненты (т.к. например массы, как физической величины в «Ф»-формальной группе просто не существует, а есть по факту - обратная величина ускорения).
Например, мы знаем, что для 1) гравитационного триплета м:(-1;0;1) имеет место
|2 5
1/Фг ** ч.Фд /f—l5
« V G2(П+Ф) I4м x M—1m
быть. ' 3м
V2 R
. В качестве квадрата скорости можно взять (композитную) величину:
(1V—S, )2 —(А;™ )=( s;° )x
* iJ=0 о ?J-0;1
Д hm ■ 2 'Ah(m)k
ki-0
Л( pa)
(см. ф. 10*2). А в качестве «композитного»
/ **Ri = 0 + n \05
U R3+(m)k) lM
среднегеометрического радиуса эллипса можно взять: других триплетов.
\ 2
* Ui-0 о ui=0;l
Д hm * 2 'Ah(m)k
k
i-0 (pa)
1m
см. ф. 10*3). Аналогично и для
F
-i-0
05
(1F С)
l:
Fi-0
г( p)
05
({I ■' GJL—() }x пм,м
l(**vi=0an \2 X **R=0+n \05V ^1V;+(m)fc^ * +(m)k) lMJ
2:
Fi-0
(p)
05
(Г^ЕМ *{пем - mm■(:c;)!})' ‘(
1/Пг**
G I x
°2(П+Ф)|2м
V*
"EM,)
/3
I **-»i:0+n \2 ^ 1V;+(m)k )
l **--i:0+n \ Y \ 1 ;+(m)k J
2
l5 I | (**yi:0+n )2
/*2-.i:0+n \2 / **R-0+n \°5 \lv;+(m)k) / *2фi:0+n \
V 1 V;+(m)k/ Xl1 R;+(m)k)i , **vi:0+n
/3.
/ 22:-.i:°+n V \^\1 ;+(m)kf
A
3:
Fi-0
(p)
05
(I
1/П
**
G
2(П+Ф) ,
:пФМ
3м
Г
3м
(I
1/П
G* x Пф15
А(П+Ф) |0^ ^Ъм] '"\1V ;+(m)k )
0м 3м
) x(I'v";;;)2
3м
4:
Fi-0
(p)
x -—
ом f
I ** “^7—0+n \2 ^1V;+(m)k )
(I
( *2vi:0+n )4 x( **R—0+n )05 \1V;+(m)k) Л +(m)k J,M
5m
( 22ф:0+n )2
UФ;+(m)^ 5M
/3
1/"^v** ^ ^y25
°2("+Ф)| —2м x Ф5м
I1'
3м
1/Пг**
** П 2 5
Ц(П+Ф) | —2м x Ф5м I x ( 1r;+(m)k )
3м
Г x(ю)4
3м
/ **vJ—0+n \4 ^1V;+(m)k )
( **vi:0+n )6 x( *,R—0+n )05
v, a ;+(m)k J Л +(m)k )
35
7 м
(1«C1)
/3м
2
15
l
15
2
i-0
i-0
x
05
3
x
4
15
l5
3м
Ф
05
l5
3м
x
x
l5
X
м
05
X
l5
25
l
x
м
(
05
l5
l
x
29
Fi=0
r( p)
(см. выше). Полагая
Распишем теперь правильные варианты, но только для одной силы «зарярового потенциала» здесь общую силу (в акте мерностного взаимодействия), как произведение силы «зарядового потенциала» саму на себя (или как - между взаимодействующими зарядами, при этом в качестве массы /масс, как и Е- энергий, как и Ф(3м;^),.../:
(ПМZ = Пт-\м) б (тх; m2)
4 7 - может выступать любая пара: 1 2 преонных массовых или иных квантов, универсализируя тем
самым данный подход). Итак имеем формулы 4-х видов сил:
1)
1/П^-< **
F
i=0
G
|2 х
2( П+ф)|4 м
х( ПМ-?М х nm-\sM )
2)
F
i=0
/ **Ri=0+n \2 \1 R3+(m)k )
(nE0s х nE0s)
1м 1м
/ **-ji=0+n \4
У1 3+(m)k } х/ **pi=0+n \ ( i=0+n )4 \ 1 Пз+(т)К)
^ 1 V3+(m)k )
: (—1м)гравитация
: (1м)электромагнетизм
3)
Fi
/ 1/П — ~ Gy 88 0 s X
0 0 s _ _ F _ 2( П+Ф ) О
х ( ПФ1 х ПФ3х)
У 3 м 3 м J
i2 s
ом 1|1/Пg** Ys =1 **-Цi=0+n \4| х/ **Ri=0+n \2
11 G2( П+Ф) |4 м~ \1 V3+(m)k) jX \1 R3+(m)k )
: (Зм)сильное : (w; J)
4)
Fi
0s
( Ф х Ф)
у 5 м 5 м J
UI 1/nG** I2s \2 = ( **$i=0+n )8 1 х ( **Ri=0+n )
Ш G2( П+Ф )|4 ^ “1,1 V3+(m)kj ГЛ,1 R3+(m)kj
: (5м)сильное : (с)
12.б)
1/п^ **
Здесь
3)
1/п г
1 G
F ~ G
константами
0s Л2
взаимодействия
—2s
являются:
1У
G
i2 s
2(П+Ф )Uм .
2)
/ **.rti=0+n \4 ^ 1 V3+(m)k j
/ **-ji=0+n у
\1 V3+(m)k j
0 s
0 м
2(П+Ф)
0м
I1/nG** I
■ I м
—4м .
; 4)
I /11/nG** I2 s \
1 G2(П+Ф) I4м)
—4 s
-8м Ш
И хотя во всех четырёх случаях у нас сила оказалась (как и положено) обратно пропорциональной квадрату расстояния (хотя и
( **Ri=0+n )2
«композитного»): '1 3+(m)k / , но это ещё не факт, что например для вариантов 3) и 4) так оно и есть. В любом случае кроме представленных 4-х формул 4-х видов взаимодействия (с их константами) мы так же представим (в одной из работ МТВП или ТП(ПВД)) ещё и универсальную версию всех видов взаимодействия, выражаемую только через гравитацию, где для вариантов 3) и 4) зависимость силы от расстояния будет иная. И соответственно установим тем самым факт объединения всех видов взаимодействия на основе гравитации.
Литература
1. Малеев В.А. МТВП, или Мерностная теория вещества и поля. Часть № 1-первая: «операторы»//Проблемы современной науки и образования. -2012. -№2. -С. 29.
2. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля»//Зауральский научный вестник. -2011.-№1. -С. 184.
3. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля»//Зауральский научный вестник. -2011.-№2. -С. 45.
4. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля»//Международный научно-исследовательский журнал. -2012. -№6. -С. 9.
5. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля»//Международный научно-исследовательский журнал. -
2012. -№>7-1. -С. 9.
6. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля»//Международный научно-исследовательский журнал. -
2013. -№4-1. -С. 28.
7. Малеев В.А. ТП (П-В-Д), или «Теория Парадоксальности (Пространства-Времени-Движения)//Проблемы современной науки и образования. -2012. -№4(14). -С. 5.
8. Ширков Д.В. Физика микромира. Маленькая Энциклопедия. М.: Советская энциклопедия, 1980. -528 с.
0s
0s
0s
2
2
2
30
