Тп(пвд), или «Теория парадоксальности (пространства, времени, движения)» часть №2. Б Текст научной статьи по специальности «Физика»

Из полученных значений собственных частот колебаний видно, что основную роль в описании движения чувствительного элемента играют преимущественной первые три формы колебаний. Вид первых трех форм собственных колебаний показан на рис. 2.

а) б) в)

Рис.2 - Собственные формы колебаний системы а) первая форма; б) вторая форма; в) третья форма

В результате решения задачи на собственные значения определено, что движение чувствительного элемента акселерометра может быть представлено в виде разложения его перемещений по трем формам: поворотов маятника относительно двух взаимно перпендикулярных осей, а также смещения маятника вдоль оси, перпендикулярной плоскости датчика, что позволяет упростить рассматриваемую модель, воспользовавшись методикой, описанной в [2], но сохранив при этом возможность учета локальных особенностей геометрии и физических свойств материала в подвесах маятника.

Работа выполнена при поддержке РФФИ (грант №12-08-31351_мол_а).

Литература

1. Мирзина Н.А., Максимов П.В. Аналитическое решение связанной задачи об отыскании поля перемещений чувствительного элемента акселерометра с учетом влияния электростатических сил // Вестник ПНИПУ.Механика. -2009. -№1. С. 112-121.

2. Максимов П.В., Сахабутдинов И.Н. Гибридная методика анализа динамических МЭМС-систем и систем с дефектами // Ползуновский вестник. -2013. -№2. -С. 8-11.

Малеев В.А.

ЗАО Курганлифт, электромеханик.

ТП(ПВД), ИЛИ «ТЕОРИЯ ПАРАДОКСАЛЬНОСТИ (ПРОСТРАНСТВА, ВРЕМЕНИ, ДВИЖЕНИЯ)» ЧАСТЬ №2. Б

Аннотация

Наблюдаемые нами свойства трёхмерного пространства, это лишь частный случай проявления (ПВД). В настоящей работе сделана попытка осуществить универсальный подход к рассмотрению динамики тела (m) в поле тела (M) при квантовании движения. В работе рассматривается «деформационная энергоёмкость» (ПВД), как квадрат скорости парадоксального движения. Что позволило в частности на основе данного подхода понять принципы вращательного движения на микро уровне и его трансформацию в поступательное движение и т.д.

Ключевые слова: Деформационная энергоёмкость, лучевая компонента, компонента зарядового потенциала, шаг масштаба.

Maleev V.A.

Joint-stock COMPANY of Kurganlyft, electrician.

TP(STM), OR «THEORY OF PARADOXICALITY (SPACE, TIME, MOTION)» Part of 2-Б.

Abstract

Properties of three-dimensional space looked after us, this only the special case of conduct (STM). In-process real an attempt to carry out universal approach to consideration of dynamics of body (m) in the field of body (M) at the quantum of motion is done. The «deformation power-hungryness» (STM) is in-process examined, as square of rate ofparadoxical movement. That allowed in particular on the basis of this approach to understand principles of rotatory motion on mykro level and his transformation in forward motion and etc

Keywords: Deformation power-hungryness, radial component, component of charge potential, step of scale.

Часть №2.Б - Деформационная энергоёмкость. Геометрия движения.

1.Глава первая. Дополнение, трактовка и переформулировка некоторых положений части: №2.А теории ТП(ПВД). Деформац-я энергоёмкость.

Стратегия именно данной работы: часть №2.Б ТП(ПВД) нами будет выбрана - противоположная задачам педантичной скурпулёзности электронного картографа, выписывающего в полном цвете каждый камушек береговой линии в соответствии с канонами графики. Наша задача противоположная данной..., а именно, следуя ключевому методу (познания «от общего к частному»), срезая при этом углы, достичь, как наибольшего быстродействия, так и максимального эвристического эффекта в плане понимания сути явления во всех его деталях. Однако исключительно гипотетичной данную работу считать не следует. Ну а конкретно 1-ю главу необходимо начать с анализа всех (или некоторых) полученных результатов пред идущей части №2.А ТП(ПВД), см. [6]. И уже после делать какие то окончательные выводы, резюмировать, констатировать, и т. п...

1. Вопервых. В первую очередь бросается в глаза ф-лы: 10*б), 10*в), 10*г), 10*д). Как трактовать, например формулу 10*б)?

(n;n+1)

'2 ■ ) (АГ )2

д с°

+H

(n-1;n)

10*б)

н:

Если её трактовать, как - получение величины последующего шага: (n;n+1) (относительно пред идущего

переменной метрике пространства,

( л , ,-п / \2 Л

t2 ■ ki=0 ( *vi=n Y

L _ 0 Л( p;a )\ 1 уз ) _ hi=о;1

_ * , i_0 _Д hm

a.v

И

Дг'm

( (* тг_0 \ /г»i_1 уi_0 \2 ^

Т (д hm )Х (vp(т) vp(т)) и

L : “2 _Д hm

10*)и:

X

(С,) (АГ)

10*г)

*

*

н

*

(n-1;n )

) в то

32

к=0;1

- некоего приращения, равного л m - разгонному участку, по меньшей мере смущает («с трудом верится в такое»). Кстати сказать правильная формула нами выведена ещё в части №1.Б, ТП(ПВД):

Л=0;п

F Т - Т

1 Т _ ^2 ^2.0

Е:

A^m

m,,.

< или:

или:

t

«•л

Т = t ■

20

m

~ /2 T7i=0;n

■*(Т - и_„) = 'jlA-

F

A^m

m

(Т - 4,)

+ Т2.0 _"Р« : _ (-С = О Х Vp ) Х VF )

i=0;n

4 t0 + 4.0 (t0 ■ VEp ) + Т

д h

Где в качестве л m

h = t

л' m *0

F

A^m

m

- в которой величинаA

Л,

i=0;n

12.0.3)

- линейного приращения (д-деформации) переменной метрики берётся величина: 12.0.3*)

- есть работа по деформации метрики. И в данном случае всё ясно и понятно. Но можно ли

h = t

л' m *0

F

A^m

m

с одним из

ставить знак равенства между данным выражением реального приращения в деформации: выражений: 10*г), или 10*)? Видимо всё- таки не стоит. Тогда вывод может быть следующим. Величины линейных приращений:

(4 =л к=0;1)

4 ' , получаемые (при вертикальном импульсе) в ф-х: 10*б), 10*), 10*г), можно трактовать, - как «упруго-

возвратное» смещение пространственной «метрики (пространственной среды) данного объекта» на величину его смещения в пространстве (или скажем подобно тому, как это сжатие- растяжение происходит в волне (Эл. Маг. Индукция и т.п.), но только однократно - без передачи и переноса поперечного или продольного смещения: 1м, 2м,...- метрик на расстояние). //В одной из работ МТВП мы конкретизируем и систематизируем основные субстанциональные классы принимающие участие в циклических процессах (в том числе и синхронных, 2-х вероятностных) любой квантовой микро системы. А пока наша терминология «пространственных сред и метрик» вынуждена грешить неточностями.// Но если волна формирует градиент сил (кроме импульсных) ещё и сил связанных с энергией, /см. ф. 3Б.6.г) - в части №3.Б теории МТВП/:

k

E/Я '

j 11 Г _ 4 + о4]}+ 1 < Г 1+ \ 1+4 ■ (Р -1) p0 1+ = \ 1+4-(F -0

1 ^ о X О 2 2 1±4 1+4 ■ (А

V ) i Р0

J 3Б.6.г)

то в случае не волнового движения «энергия упругой деформации метрики» всё таки не переносится за пределы

м:

аК

H / h * К=0

локальной зоны, ограниченной параметрами масштаба: л m . Потому, как если и наличествует некоторая упругая её

деформация, но - только не приводящая к образованию «упругой волны» в среде пространства. Формально это (т.е. «не перенос энергии.») возможно только, когда кинетический эквивалент энергии Е(1) (как преонный бинер силы действия: F=E/L) компенсируется реактивной энергией E(0)^N, не превышая её величины (обеспечивая тем самым условие инерциальности движения массовых тел вне поля внешнего ускорения - ортогонально ему /в противовес, скажем волновому движению/). Ибо «кинетический эквивалент» силы действия (в простом примере «чистого» горизонтального удара) ВСЕГДА РАВЕН силе инерции самого тела, сопротивляющегося изменению своей динамической составляющей; что будет показано в главе: «Инерция». Вполне очевидно, что и энергия инерции: E(0)=ma должна быть равна кинетической энергии: Е(1)= mvv/2. Так при подстановке в ф. 3Б.6.г) энергии E(1)=E(0)4n имеем:

kE/я х I

1

1 + 1

K 0

p/t

1+ 1+4-(Р-1) V Р0

+ а)... ^0; б)...

2

1+ 1+4 ■ (Р-1) V Р0

kF я = 0

F ,Л , либо в варианте б)

. Т.е либо: 1) в варианте а)

k = 2

E/я . Что означает, что: а) либо энергетическая (кинетическая) сила действия F^E(1)

ничтожно мала по сравнению с максимальным пределом силы реакции среды F^E(0) (^ аномальный «всплеск» инерции тела) /как например диэлектрик или проводник высокого сопротивления - для тока электронов./. Либо б) энергетическая (кинетическая) сила действия F^E(1) двукратно превосходит реакцию (инерцию) среды: F^E(0) /формально этому соответствует энергетический тип генерации когерентного излучения в лазерах, например, или процесс лавинной ионизации при эл. пробое/. Как ни странно, но в случае: а) обратная величина данного волнового градиента (как эквивалент градиенту «икс» -

0s

0м

33

ff f л ]0 * Y1

]гКа ^0 )х( J,,, [. у

П \ri=0;n

X

>> 1

в случае импульсной силы зарядового потенциала) стремится к бесконечности, что означает возможность возникновения (или генерацию) невероятной величины всплеска импульсной силы действия: (F^P(1)>>F^P(0)). Либо всплеска импульса (p) при заданности самой силы зарядового потенциала. Либо (или, как вариант: при этом...) время действия силы на разгонном участке резко изменяется. Например для изменяющейся (резко

возрастающей) i

( * ■

* И_

t лл'=0 Д'm

*0 _ Д lp _

илы при

/-*•'=1 -*i=0 \

х (V - V л)

V (т) (т) '

неизменном

\

импульсе: (p-const), время резко сокращается

k'=0

Л( p;a)

(;v=n )2

^0

k( ta) _

1

K 0

>> 1

x 6.б) для: p / * /а для постоянной силы при увеличении

импульса резко увеличится и время/.

Кстати это характерно для бинарных «всплесковых» систем в группах: (П;Ф), где имеет место быть 1) суммарный потенциал цСМП: M-формальный квант, и 2) m-преонный квант (где для квантовой микро системы формальная масса на много порядков больше преонной: М>>т(Пл)>>т).

Рассмотрим данный момент в контексте одного из существенных примечаний трактующих так же и некоторые двусмысленные выводы части №2А, ТП(ПВД). Возьмём уравнения времени-импульса для: А) лучевой силы и Б) силы зарядового потенциала. Цитируем. Смотри ф-лы 5.е) и 6.0):

А) «Для. лучевой импульсной силы» выразится:

А)

(

< р=0 = А1 ( Р)

F1 =0

А1 ( Р)

П X'=0;}

У FXm J

П Ei=0;n А Em

1

jj=0;n w д .fi=0;n bhm X MH/h

{C)!

\ a)

<ti=0 __

Д *p ~

ПХ=0;п х Р

FXm X pi

i=0;1 / iJ=n iJ=0 \

(т) (hm — hm )

m

б )

v. i—

' pi=0;1 _ <ti=° X p(m) X

x(,*v _n )2 (;*: _n )2

• m

Д1 p

П xi=0;n Fxm

X (ti=n - h )

mm

5.е)

И в результате получаем величину начального шагового периода, в течение которого сила удара ракетки придала мячу

pcrnr _ m • os - о

импульс - (т) (т) (т) .»

Б) И ещё. «.Итак, возьмём в рассмотрение некую «импульсную силу суммарного потенциала».

Тогда ф-ла шагового периода выразится:

Б)

П 77i=0;n

'Р'=0 _ р=0 П у=0';П _ Пуч=0;п А^m

АГ(p) ~ АГ(p) Х F^m ~ F^m Х

Fi=0-

А (p)

ди

\ а)

л*'=0 __

Д *p ~

p=0;1(И=п - И=0)

(т) m m

П xi=0;n ч F xm

х mx(i*v=n)

б)

'Si=0;1 Д p

p(m) _

t:° x ПХ_0п x mx(iv_)

(h=n - h )

V m m '

6.0)

И в результате получаем величину начального шагового периода, в течение которого сила удара ракетки придала мячу

p(m0;1 _ m • (vim1) - V(i_0)

импульс - (m) (m) (m) .»

А комментарий к возможному наличию для каждой из 2-х типов сил: А) и Б) ещё и 2-х вариантов: а) и б) исхода каждой ф-лы: 5.е) и 6.0) будет такой. В приведённых ур-ях варианты: А)а) и Б)а) имеют разные величины своих разгонных периодов:

(<>i=0 . л i=0

л I „ ^ л I

Д p Д p f ^ F

' . Так при: F

) „ Пхг0;п > 1

соответственно

(<tl=0 > r'f=0'

\Д1 p ^ a1-

Д p

< -*i=0;1 л -+ i=0;1 -*i-.

p(m) _ p(m) _ p(,

, но при подстановке своих периодов в пункт б) своих

r~\ p(m) p(m) p(m) (V(m) V(m)) ti

импульсов, импульсы их остаются равными б): . Различие же периодов для двух

элементов связанной системы всегда означает «волновой приоритет» для этой связки: А)+Б), при наличие, конечно же общей волновой константы скорости. (При этом волна может быть представлена, как дискретная последовательность изменяющихся значений рассматриваемой физ. величины /.о чём см. - в следующей работе МТВП/ во времени; что кстати объединяет два

* и=0

подхода: а) дискретно-корпускулярный и б) непосредственно - волновой.) То есть, например: Д m - *ШМ (пространственный

м,=0;п

метрический шаг, входящий в

H / h

масштаб каждого А)Б) варианта) - в отношении этой связки: А)+Б) будет являться волновой характеристикой! /Так в микро мире всё таки в основном работает квантовая механика.../ И как проявление и частное

х

34

следствие из этого - правило сложения кинетической и потенциальной энергии при отыскании общей её величины. Но если при тех

же силах мы возьмём равные периоды:

<ji=0 лi=0 А=0

Д tp ~Д tp ~Т0. p

равные нулевому их общему значению:

а)а)

<ti=0 __

Д ^ p ~ Д1 p

f:= = {С}:

p _='л(h=n - hi_=)

Г=(т)\г m nm >

i *^i=n\2 m )

J , то при подстановке в свои: б)б) варианты, импульсы в силах А) и Б)

t

«•Л

окажутся разными (при одном общем периоде - =p ). И тогда для б)б) варианта можно вести речь о том, что связка А)+Б) будет иметь НЕ волновой характер! Для которого, например арифметическое суммирование кинетической и потенциальной энергии тела по меньшей мере не совсем корректно, и здесь необходимо применять общий мерностный подход, т.е. брать мерностное произведение этих энергий. /Пим.: Когда мы рассматриваем вертикальное (не волновое) движение или проекцию движения на нормаль, то полагаем, что величина кинетической энергии после приобретения телом импульса с высотой подъёма уменьшается, а потенциальная энергия увеличивается до своего максимума в в.м.т. А при падении, соответственно всё происходит в обратном порядке. В рамках данного процесса происходит трансформация типа энергии при замедлении (ускорении) тела m в потенциальном поле тела M и только - для проекции на нормаль этого поля справедливо: суммирование этих энергий (т.е. в данном случае не нарушается мерностный принцип «зарядовой однородности» складываемых и вычитаемых величин, т.к. у них совпадают не только формальные характеристики м-мерности и s-спина, но и направления, которые берутся при этом в рассмотрение). Но, рассматриваемая уже нами концепция, не отвергая уже выше упомянутой, основана на «принципе виртуального детерминизма», т.к. нам совершенно точно известно, что тело: m в поле: M при заданном импульсе будет иметь совершенно конкретную высоту подъёма, которой соответствует совершенно конкретная потенциальная энергия, связанная с вертикальным импульсом (и следовательно связанная с мерностным направлением: Р~Т(0м;-1^)). //Вообще то исходя из ф-лы 5.д) части №2.А; ТП(ПВД), высота подъёма тела от поверхности земли выводится из потенциальной энергии соответственно:

(«г ( r,+h:n) - g r=(R,+h==) )

T^i=0;n ,

AEm =m X

i==;n m

i h=n = -

m

m

+g= 0(r,+=)

- R >

g,

3/5.д)//

Тогда, как ортогональное данному направление: Е~Ъ(1м^)) по логике должно быть горизонтальным (или -

эквипотенциальным)! В результате получается несколько иная картина взаимосвязи нормально-потенциальной и горизонтальнокинетической энергий, чем простое «перетекание» одной формы в другую в однотипном (радиальном) движении. Однако пока в данной работе мы будем придерживаться классики суммирования внутри ортогональных базисов (прямоуг-х треуг-в) - квадратов

А==

скоростей и линейных элементов, т.к. здесь рассматривается случай

<ji== , •- i-

: Д lp ^ Д lp

1=

.Итак, запишем эти 2-два варианта теперь уже с общим неизменным периодом - =p и с разными импульсами:

(< p l=w * Л p l=)

\ДУ(т) ^ ДУ(т) )

< F,

A ■*- {

F?

задающие свои конкретные силы типа А) A (p) - «лучевая» и типа Б) A (p) - «зарядового потенциала»

А*)

< F== =

A (p)

Fl==

A (p)

n xi==;f

^ FXm J

]E,

i=0;n m

jj==;n w д ,fi=0;n

AK X MH/h

{C)!

< а*)

pi==;1 (hi=n - hi==)

<^i== _ A== _ у0(т)\гm rim )

__ Jl — y> __

Д tp ~ t=. p ~

m

б*)

*(цТ )2

(;e)

• m

pi=w

У=(т)

< p ==;1 = <ti== X - =

ДУ(т) Д p Hxl==;n x(hm=n -h'==) nFxl==;n

5.е*)

Б*)

^ ^ , nEi=

л T7i == _ ТА =0 П ъп =0;n _ I П \Ai==;n _ i ti==;n l i=0 I A m

AF(p) AF( p) X FXm ={ FXm _МH,h ' k(p;a)

Ah!

< а*)

pi=0;1(hi=n - hi=0)

i=0 _ A=0 _ г0(т)\гm rim s

Jl—y> _ Jl—y> __

Д tp ~h. p ~

m

x(;c)

б*)

Л ^i=0;1 Д p F m

Д P(m) =

ti=0 X Пх1= 0;n Xmx(1*v=n)

(hi=n - h=0)

V m ms

= pi=01 x nx=0;n

Г0(тД F*m

6.0*)

i =0

i=0

1

x

2

35

r РоТ = m • (vT - vT ) ..

Где: K } y } V J - величина исходного импульса...//

Однако продолжим, прерванную тему анализа движения, исходя из волновой аналогии.

<2хК кюя 1)х(„коj

.А случай: б)

Y1

Р t J

0s

= б)... ^1+ 1+4' (Р-1)

\ Ро

можно представить просто, как половинный градиент импульсных сил (при рассмотрении не волнового движения), что возможно при : (F^P(1)/F^P(0)) - градиенте импульсных сил приходящемся сразу на 2-два элемента, т.е. на «бинер» некой

к = 1

связной системы (но при Е/а - условно единичном градиенте энергий). Бинарно- связанной системой является

р р - т2 • G

F = F = та =---------------

тяг ин т ( ТУ \2

«всплесковая система»: \ т) с равенством полевой и инерционной силы (для импульсной силы

зарядового потенциала). Ярким примером такой системы может служить инерционно- полевой бинер Планковского кванта для которого: М(Ф)=т(П)=т(ПФ) /вакуум - в общем случае, или его проявления в виде волновых пар/. А так же данный критерий бинарности характерен например для адаптированного (к Зм-пространству) состояния кванта (например: u, (или d)-кварки, имеющие 3-три «цвета» в трёх группах равные друг другу по массе два из которых - являются активными бинерами силы, условно: (П+Ф)-групп, обеспечивая тем самым связь в сильном взаимодействии, где к тому же обмен «цветами» постоянно меняет роли участников сильного взаимодействия.).

2) Если взять даже: Е(1)<<Е(0), то для ф. ЗБ.б.г) в числителе имеем уже мнимую величину: 1 _ \Д + 4' ( 1 _ ^ 3 .?

к к

Т.е. критерий: Е/а - здесь сам собой, как бы либо исключается вообще из рассмотрения, либо критична Е/а =1 -

действительная (а не мнимая) составляющая градиента сил: F(E) .

Итак, в результате анализа формулы (см. ф. ЗБ.б.г) волновой формы движения, беря обратную её величину, как эквивалент

п х*=0;n

коэффициенту: F т (при рассмотрении не волнового движения) мы пришли к тому, что вместо произвольного градиента сил:

к

E/Т (силы, как отношения работы по преодолению собственной инерции к пройденному расстоянию) возникают стационарные

к„а = 1 к„а ^ 0

варианты данного градиента (кроме: F,л -единичного или мнимого, ещё): либо: а) F; либо в варианте б)

"к = 2 ("K 0)

E/Т ; которые в сущности можно принять за 2-двух вариантные константы при градиенте: Р /1 - импульсных сил. И в

результате в целом волновому выражению: ЗБ.б.г) (точнее обратной его величине - для импульсных сил зарядового потенциала)

П =0;n

будет соответствовать уже «эквивалент поступательного движения»: F т в виде ф-лы: 5.г), где к 2-3-ём возможным

(к(p;a)/2) (к'~ "л к^1

вариантам: /а)

при генерации энергетических квантов, б)

(к;=0а)/("кЕа ^ 0))

при генерации

«высокоамплитудных» всплесков силы при

Ahi:0;n

у=°:

’/0{т)

1 - COnSt и в) (к(=0а)/( кЕ/а = 1))

в других случаях/ добавляется ещё и

М

H / h

критерий масштаба:

П \ri=0\n lJ=0

* h

Д lm

i=0

f

l vr-FXm

= ki=0 х Mi=0;n =

_ к(p;a) X 1V1H/ h ~

Fi

Y p)

Fi

V (a) У

но для простоты оставим исходный вариант выражения 5.г:

^ Ah=0n | -

X m_____ J Л 77i=0 T7i=0 ч, П \ri=0\n

* hi=0

Д lm

П Tpi=0\n

Xi=0 _ Т7г=0 v П yi=0>n _ п

АГ(p) ~ АГ(р) X F^m ~ F^m

F1

n\ri=0;n A^m

X

, X’n I

J 5.г), для7 m J . /Данная сила

не лучевая (а сила зарядового потенциала) и поэтому коэффициенты в формулах: ЗБ.б.г) и 5.г) - обратны друг другу:

кЕ/а х

1

0 s

1

K 0

Р /1

П y'i=0;n

0 м I F т 1 у

Выпишем теперь пару тройку ур-й из части №3Б «Фотоны и фотоподобные кванты» [4]: т. МТВП для того, чтобы попытаться сделать некоторое обобщение (резюме) относительно движения вообще, НО в связи с фактическим разделением его на 2-два основных типа. Итак, для волнового движения выпишем два (три) уравнения 3Б.5) и 3Б7).

1) : (v0} ^ кЕ/а ^ Ы;_2): Ы ^ ^ Ы = Т1

K 0 t

1 -1 3.Б.5)

А)1):

' Ф р1/2 s 1s Ф р1/2 s 1s '

1): Ф = n0-]s х у 0м -1м ^м ;2) : ПФ1 = Ф х 5 у 2м 1м ^м

Фt-1/2 s t0 м Фt-1/2 s t0 м

< 1м 1м

Ф р1/2 s 1s Ф р1/2 s 1s

3): пф2: = пфзм х ^м ; 4) : ПФ3 = ПФ52* х ’ у 6 м 5 м V1м

Фt-l/2s t0 м Фt-1/2 s t0 м

ч. 1м 1м

3Б.7)

0 м

36

Ур. 3Б.5) показывает, что волновое движение состоит из 2-х фаз. В первой фазе движения:

1): К kE/Я ^{»};

k -

ЛЕ/Я

волновая скорость посредством градиента «энергетических сил»:

Ж ч

1 ± 1 + 4 • (-1 — 1)

1

2

преобразуется в поступательную

ь {'.}

скорость: 1 1J двух объектов движения /для которой характерен общий период, при различие их линейных характеристик,

которые в фотоне яв-ся длиной волны/. А во второй фазе движения

^ ЧМ-Я

уже поступательная

. {»}- J

K 0 t

скорость посредством оператора «импульсных сил»: Л и преобразуется снова в волновую скорость: 1 с новыми

значениями этой скорости для данной оптической среды /когда расщеплению подвергается уже общий период, если имеет место быть преломление света/.

1 ± 1 + 4 • (p — 1)

V p0

1 ± 1 + 4 • — 1)

V p0

a

; или : t2 - t0 х -

-I 3Б.4а)

Однако согласно ф-ле 3Б.7) для фотоподоб-х квантов вообще, динамическая их часть представлена величиной ускорения:

ФЩ/2 х v1м

Фt-1/2 s t0 м

1м ! Причём скорость её числителя образует с «П»-преонной частью фотона единое целое, которое и следует

именовать:

.(Ф х Ф«! ■)

1/2 s

2 м

- «ДВИЖЕНИЕМ»! Которое в фото- квантах посредством времени в знаменателе - изменяет ещё и фазу вращения «П»-преонного поля, тогда как поступательному (не волновому движению) эти фазовые изменения либо не присущи (либо яв-ся скрытыми факторами)! Т.е. в случае обычного движения ур. 3Б.7) для всех 4-х мерностных триплетов теперь имеем слд. ф-лы движения преонных зарядов:

А*)1):

1): ПФ0—1/2■ -1пф-' х Фу,1/2sГ/2s;2): ПФУ2s -1Ф х Фу}'2s|'/2s

' 0м I —1м 1м |А.. ’ ' 2м | 1м 1м |2м

0 м 3/2 s

3) : Пф3/2 s - Пф1° X ФУУ2 Т -4): ПФУ2 s - Пф2 s X ФУУ2 s

' ■ 4 м 3 м 1м L, ’ у 6 м 5 м 1м

15 / 2s

16 м

3/3Б.7)

Но тогда и две фазы движения см. ф. 3Б.5) так же должны быть скорректированы именно для случая обычного движения. Вполне очевидно, что достаточным окажется действие - меняющее местами эти две фазы движения:

1): {v0}^ K0p/1 ^{»}-^°;_2): {»}^

1

K 0 p /1 - Д FJ F0 -

Где:

Др1 / Дt1 t0

) ki-0

я k(p;a)

{kE/Я - 2; 0}

( Fi-0 — N-0)

У (Np ) 1У( p ))

3/3.Б.5)

Т.е. согласно данному выражению: 1)

, (—N(;>)

: {v0 }^ K0 ^{»}

- градиент импульсных сил.

на первой фазе движения поступательная форма движения

посредством градиента импульсных сил преобразуется в волну, в которой происходит расщепление общего ВМП на два

(t,; t2 Ф t0 )

возможных различных волновых периода: . Вследствие чего: 1) корпускула особенно на квантовом уровне также

способна проявлять свои волновые свойства; 2) и следовательно всегда можно сказать, что тело получающее поступательное движение (импульс) под действием импульсной силы, содержит к тому же и волновую составляющую на промежуточном этапе

: {»Н ^{l?1}

цикла (кванта) данного движения. А во второй уже фазе движения: 2) E/l посредством градиента

энергетических сил, стоящего теперь в знаменателе, (а в общем случае - «сил зарядового потенциала» для 4-х мерностных триплетов) - происходит вновь преобразование волнового движения в поступательное, посредством деформации (или не

1

деформации) линейной метрики пространства: (Я Я ) . При этом, как мы уже определились с данным градиентом: kE/Я , что

k k

он может принимать в основном только 2-два значения: ( E/Я =2 и E/Я ^0). Причём при рассмотрении «двукратного» варианта при расщеплении движения на две волны «2-вторая фаза движения» принимает следующий вид:

1 t0 х

2

2

37

f 2

2): {2 x v,}^

{kE/X _ 2;0}

1 ^-|«):(vi=v,i+vi.2)~(-v2r+v2_Vi)-б): v >> v

{kEIX 1;0} L }J 3/3.Б.5*)

Однако в дополнение ко всему в общее выражение (как для лучевой силы, так и) для поступательного движения так же

М_0;”

включается и н /h - масштаб. Который в волновом случае «нивелируется» вследствие: упруго-переменного характера

М1_0;”

деформаций в волне в целом... (однако в границах масштаба фактор: H1 h - должен быть включён в «волновое» выражение,

в контексте рассмотрения теорией: ТП(ПВД) - «лучевой импульсной силы»!)

Итак, вывод: величина

(д К )

в ф-х 10*) и 10*г) не является деформацией, сохраняющейся и передающейся, хотя бы как в

(

М

i_0;n

дИ

i_0;n Л

волне - при движении. И в данном случае масштаб: х

н I h * и=0

д m ' выступает в роли более очевидного показателя деформации пространственной метрики! Т.е. если критерий масштаба перенести на лучевую силу, то движение необходимо

дИ'=0;” * h=0

рассматривать в пределах одной длины волны, где m - её длина после деформации, а д m - не деформированный её аналог: *ПМШ - шаг масштаба системы. Так, для волн «чистого сжатия» /хотя, как уже говорилось, в волне силы сжатия-растяжения носят

( дИ=0;” ^

М

i_0;n

HIh

* И=0

д'm

< 1

переменный х-р/ масштаб будет получаться v д m у меньше единицы. А впрочем для поперечных волн упругая

поперечная деформация - есть всегда результат локального начального растяжения пространственной метрики, где масштаб будет уже положителен. (Простой пример - поперечная механическая волна, бегущая по проводу, верёвке, и т.д. Только в случае э.м. волны локально растягиваемым пространством будет уже являться 2м-поверхность, точнее интегральная «стопка таких поверхностей»...)

.Но при таком («масштабо-центрированном») подходе выражение 12.03) перепишется:

Т*

L2 = t0

д Ei=0;n A Em

mT

' + L2.0 ^

дИ

i=0;n

= t

0

д ei_0;n

A Em , * h'=0

' д 'lm

m.T

Здесь в данном случае:

. (A Em=0;”)

3.0)

это энергия (работа), затраченная исключительно на деформацию метрики. Где либо:

t = t =

l0 *0.p

p_0;1( И_” - И=0)

i=0 * 0(т)\гlm lm /

m

V

видах сил /см. выше/.

(

x(:r )2

- разгонный (он же деформационный) период в случае: А*) и Б*) при общем периоде в 2-х

Л f . . Л

v=0;” x Яг_0;1(И_” - И'=0)

<vi=0 Em А/Дт) V'lm nm )

д tp = '

Или: А) V

m

x(i*vr)

J

Л t'=0 _

д tp _

; Б) V

5г_0;1(И_” - И_0)

Р(т) \nm nm )

П i_0;n / *лi_”\

FXm ; xmx(1vJ )

J

разгонный (он же

деформационный) период в случае вариантов: А) и Б) с разными для них периодами /см. выше/.

//Тут следовало бы отметить, что выражение 12.03) носит не совсем точный характер, т.к. «общую ф-лу работы мы взяли с учётом постоянства ускорения.» В принципе далее мы могли бы работать и с «точной» ф-лой: 3/5.д), где уже учитывается

g'_0 g'_”

&з и 6з :

разница ускорений поля планеты

Ы _0;n

-+ёз_0( R3 + к0

<К_” _—-----------5_”-------------R3 Ь

F1:

Em

m

ёз

И_0 ^* И aF

m д m для деформационной энергии -A m

3/5 ) .. й HJ” ^m

3/5.д), или ее возможный эквивалент после замены величин: m m и

д еi_0;n

,г_0;”

m

д еi_0;n

д 77

Em 1 Л.i_0 ( п | * 1)_0 \ + ёз (R +д >^m )

дИ

i _0;n m

mT

- R

ёз

2

3*/5.д)

38

- однако ф-ла 3.0) на столько проста, наглядна, органична и функциональна, что «точность» нами теперь (или как минимум пока) будет только подразумеваться... И кроме того ф-ла 3.0) получена из равенства ускорений, как: динамической характеристики самого тела (связанной с переменной метрикой), так и поля силы тяготения на него действующего:

F L - L

(аТ = aF ) = F L Wo

mT

t

Мг=0’" =аИ=0;; /* h=0 g=0 g=;

При этом: а) H /h m Д m - масштаб сам как бы учитывает эту разницу: *3 , 3

в ускорениях; б) да и выходить за рамки аналогии с волновым движением, где так же динамической характеристикой является ускорение, было бы не правильно с учётом взаимо-преобразований этих типов в общем цикле движения.//

* K=0

Выразим отсюда: Л m -*ШМ: х Тогда величина под корнем выразится:

Л

( ( hi=0;n )

[; к° ]=£^y =л«=0;"

(MHiOh;)

- U

д Ei=0;; AEm

л

m,,,

У 3.0.а*)

д Ei=0;; f

A Em

< r-

m^

д Ei=0;;

A Em

m

1 -

1

v

Mi=0;;

1V1H / h У

Д К

(

1-

v

Mi=0;;

1V1H / h у

f дК=0;\

m

V to У

3.0.а)

Т.е. мы получили вполне не двусмысленный и определённый ответ на интересующий нас вопрос о связи энергии деформации с

(X=0;; = 0)

масштабом! Так при 1-единичном масштабе величина этой «энергии деформации»: v 7 - обращается в ноль, как

и само подкоренное выражение:

{ а” £У;“ / mT = 0}

/кроме пожалуй случая с нулевой массой - для фотонного варианта/! При

;2

H; /1

.. (м;.0г »i) ?!

максимально большом масштабе: 4 7 данное отношение стремится к квадрату H;' ‘ - некой гипотетической

скорости преодоления полной высоты подъёма тела, НО - за деформационный (он же разгонный или «индукционный»)

(t0)

-период:

Г д Ei=0;;

I AEm

I mг

f дК=0;^ 2

V t0 У

i=0;;

д VH; /1

3.0.б*)

( mh=0; >> 1)

Грубо говоря для ' 2 : пока теннисная ракетка ударяет по мячу, формируя при разгоне конечную величину его

импульса, мяч «чудесным образом» (или более научно - индуляционным образом) вдруг оказывается в в.м.т., преодолев в

дК =0;;

мгновение ока расчётную высоту подъёма: m - с его потенциальным максимумом!

( mh=0; >> 1)

Более взвешенно можно сказать, что при: ' ' - движение, как деформационную скорость можно считать,

дК=0;;

имеющим свой линейный шаг m (как в случае с длиной волны), равный высоте подъёма, которую тело преодолевает за

i=0

период - “ ■'' . Но уже при малых масштабах:

скорость:

( 42

1 -

, ( м“" «1)

данное отношение даже превосходит эту гипотетическую

д Ei=0;; AEm

m^

1

V

(Муу < 1)

У f U=0; Л2

Дhm / * ^ 2 \2

m =(sVH; /1) Р>1

X

V t0 У

f дИ=0;; Л2

V t0 У

д VH; /1

3.0.б)

Так, что гипотетически вполне можно полагать, что при:

М1=0;;

М

i=0;; H / h

<< 1

положительных и

* ^ д VH; /1 ^ а^. 3 II О 3

mT

*v 2 _ 1 д VH; /1 = | д Ei=0;; A Em

mT

- малом модуле масштаба (т.е. при малых H / h ) мы можем располагать соответственно - много большим запасом

скорости, чем та, которая максимально возможна для больших масштабов

(MJ0T >> 1)

! .Хотя:

величина, характеризующая квадрат скорости, характеризует и чисто волновое фотонное движение, т.к.:

*v 2 = Ф1м - фотон!

1 12 м (что актуально в частности для моделирования характеристик: МЛА-аппаратов, имеющих в своей

основе именно волновую форму). /Здесь термин «волнового движения не совсем эквивалентен - фотону», т.к. в отличие от него

X

2

1

X

39

{A E=0;“ / m}

a m тт

речь идёт о не «П»-преонном состоянии./ Кстати мы не зря апеллируем именно к данному отношению УА m ' энергии

деформации метрики к массе тела. Дело в том, что это - Универсальнейшая Величина НЕ преонная (характеристика), с размерностью квадрата скорости (такой же например, как и у фотона /хотя фотон - «П-преонен»/, или как у гравитационного потенциала планеты)!!!

д T^i=0;"

д E

CV 2 = A^m

1.2.3.4^"E/т ~

т.

<=(х,,,)

i1'

г2 м

Т J 2 м 1'

3.0.в)

П/, 2.3.4CE2m ~ K2|“ =Ф (Дж/кг = (м/с)2)

2м - данная величина яв-ся оператором К2.

А более правильное название этой относительной не преонной (но Ф-формальной) величины, - это: «Энергоёмкость» при деформировании пространственной метрики!!! //Например, ёмкость энергии приходящейся на кг. массы это такая же ёмкостная характеристика, как скажем: величина объёма воды в литрах (или кубометрах), приходящаяся на 1-один метр (локоть, дюйм или сажень) глубины водоёма (т.е. его площадь)!//

И как универсальнейшая величина и характеристика она является - ещё и унификационной МЕРНОСТНОЙ характеристикой «энергоёмкости» в каждом из 4-х мерностных триплетов; что в частности позволяет осуществлять «транс-миссию» в преонной

{m—:м о Е0М о фЗм о ф52м }

^ —1м 1м 3 м 5 м у !

области:

1: J CV 2 =

1 • J 1.^ E / m

(дEi=0;» )0'

\AEm )и

( mT )—1М

Ж =Ф (Va2)

i1'

'2 м

2: J CV2 =

^ • J 2. E/ m

ж*

A 3 м

0'

(Em ),.,

ж =Ф (v/)

)1'

2м

2 Ж'

Cv2 = A 5 м

^' Z7 /**,

3Л" E /

фЗ' I

3м 2м

3'

О ЛФп

Cv2 = A^ 7 м

^ Т7 !т

1'

4. E / m

Ф

2'

5м I 2м

ФФ2м =Ф (v;) ФМ =Ф (Va2)

)1'

2м

Фг¥у 1'

2м

)1'

2м

Cv2

> ~^ 1.2.3.4^E/m

Ф

2м

PS,

2м

(Ф'2)—

1'

J 3.0.г)

{п( a Emr" t;

S3*

Ф,' . Ф2' . ф3

A 3 м ’ A 5 м ’ A 7 м |

Где: - импульсные силы в своих триплетах совершают работу: ' (точнее свои П-

преонные эквиваленты работы) над метрикой пространства при перемещении П-преонных эквивалентов массы:

{п: (mT)—,м; (ET;" )0М; ф3М; ФМ}

в полях: (1.гравитации; 2.электричества; З.сильном; и 4.ещё более сильном поле; а в общем случае - в пространствах с переменной метрикой) в этих же мерностных триплетах!!!

И в заключение данной главы для сравнения (а не праздного интереса ради) мы рассмотрим так же и энергоёмкость потенциальной энергии, как радиальной составляющей, отличной от деформационной энергоёмкости. Для этого перепишем выражение 3/5.д) в виде:

1 =

E1=0

A^m

m

E

A^m

m

+{v ;="( r,+о=( ’v=0 )2}

{g;=" (R, + h=" )=( ’if" )2} (A™);

- + cos2(<!) ^

E

A^m

i=0;"

sinVf) —

m

= 0

или:

E1=

A^m

(V=")

;v;=" = sin«) x( ’v;="):

= sin

• 2/ 0;i\ /* v i="\2

in K )x(v, )

3.0/5.д)

\AEn

i=0;"

-;т.е.:

E

A^m

’i=0;"

Где согласно рис.4):

m

m

)2

(Af")

!!! -

Энергоёмкость

(радиальной) потенциальной составляющей, - есть квадрат тангенциальной скорости 4 ~ 7 - поля планеты

применительно к конкретному «состоянию (ПВД)» для тела - (m)!!! Для того чтобы выявить связь данной энергоёмкости с масштабом нам придётся, несколько опережая события, прибегнуть к формуле 3.1) связи масштаба с углом (см. далее по тексту...):

1'

1'

2м

1'

1'

2м

1'

2м

3

4

2

40

I*rl , м,=,„n

(-h="") (Мн/h ) l

= cosa

0;i

3.1)

Тогда исходное выражение ф-лы: 3.0/5.д) перепишется:

1 =

Т7г = 0';П

A Fm

m

(‘v=" )2

- + cos2 (a0;1) ^

F

A^m

m

f

1 —

(‘C) l (M^) ,

^ a)

F1=0

A^m

m

(V" )2

i—

^ б)

М

( м;,°г ) (V")

; или масштаб:

H / h

1

‘ V i=n\ 2 I AFm

(v=")

('vT" )2 = g T" (R, + h.=")

n =0;n

m

■■(УГ )2

1—

(м;ог)

= sin2(a0i)

3.0‘/5.д)

Где: ' ' - есть квадрат отклоняющей скорости поля (планеты или) тела: M!

2.Глава вторая. Геометрия движения.

2. Во вторых.

Возьмём рисунок Рис.2 (см. [6]) и изменим его так, чтобы в полной мере прояснить значение ф-лы 9) или ф. 8.6). Цитируем:

* h=0 = -д' m

(g;" (R, +h=") - g,=0(R, + h;0)) F? = mg.■=

(v")

* hi=0 C1 3 ' дm ^i=0

g,

8.6)

T~*i=0 —1=0

Где: (g) = mg3 и гдеЛ 1 3

Собственно данная ф-ла 8.6):

. (лТ) =(‘С) -(*Г°) =(ёГ(К + н=")-gT(R, + h;=°))

(>Г)\ (v)2

J 8.6*) - это ф-лау.с.п. Земли, но как (тангенциального) ускорения

у=">

g1-0 = А--3—

0 3 * 1 i=0

Д hm

R

во вращательном движении метрики в заданной системе: (тело m в поле M), где в качестве радиуса кривизны выступает:

* hi=0

д m - *ПМШсистемы!!!...//

Напомним пояснение к Рис. 2:

//...Но независимо от вида системы мы будем иметь одинаковые (в обоих случаях) некие гипотетической скорости самой планеты.

1

1

2

1

1=0;"

//

41

g‘Г(R, + К") -gT(R, + к:°)-( 'v’r) -( v;-°) =(1*vr) {v™ Чё r (R, + hm")}, _ {*>Т“ 4 g:-°(R, + K°)}

j 7)

Математически эта разность соответствует разности квадратов гипотенузы и катета в прямоугольном треугольнике, равной

(‘С’'

квадрату ещё одного катета! Т.е. наличие разных ускорений на высотах предполагает наличие угла: скорости, вследствие кривизны пространства.

■)

- между векторами

*— i-n

-

* — i-n

v

,

)2-(v-0)

*-*• i-n * — i-n i-0n

v, - v, n Xsin‘g 0;n

1

• i-0;n

* vi-n * vi-0 sin ‘g

tv - v X--------------2——

1 3 з j-0;n

cos ‘g

-v-0 X tg‘=0;n

J 7.а)

*-*• i-n

. v

Здесь:1 3 - это (своего рода «поправка на ветер»), т.е. - орбитальное боковое (ортогональное планетарной нормали)

смещение или вектор скорости смещения, создающий «вихревой момент» (вращательную составляющую) поля тяготения планеты!!!...//

Приведём так же и ф-лу 9), обратив особое внимание на выражение: 1).

1)

(*r) -(*vf0) _ f(r,+и:0)

g,

(R + Kn)

i-0 > m

i-n > m

x(-aH1-0;n )-ГД hm- 01

у m J |_ Д m J

2) 1Х-п -

(R, + hm0)

x(-Ahr0;n )x g

i 0 ,

( r, + к;)

.(-*KTn)-(h--K’) (i*v:™)2 -(*vr)2 -('v<-)

j 9)

Здесь: и

Итак, включив фантазию «на полную громкость», трансформируем уже рисунок: Рис.2) /с целью извлечения из него всего багажа знания относительно геометрии движения тела: m в поле тела: М/ соответственно в рисунок: Рис.4), обогатив его

безупречным множеством фактологических элементов и неотъемлемых деталей самого движения!

2

2

2

42

Рис.4. Геометрия движения. Или: Схема универсального «межгалактического (мерностного) велосипеда»-СУ(МВ) Разберём теперь этот Рис.4. Вообще то тема рисунка разбита как- бы на две составляющие: а связанную с радиальным движением в потенциальном поле; и б. с в кинетической составляющей горизонтального движения тела (т.к. с точки зрения МТВП

(Л-М/2 * = mvp)

кроме всего прочего нам важно не смешивать оси ординат (-1м^0м) импульсного:

(

и (0м^1м) кинетического:

E0 * =

-'-1м

m(vE )2 ^

2

направления движения). в. Причём элементы двух этих типов движения образуют как бы два ортогональных 0.0;' (q>'=0’n)

смешанных базиса с углом (углами) наклона ( g ) или ' g ' относительно нормали (о чём далее по тексту). //Примечание к

/ i=0;n\ { i=0;n _#0;i\

Рис.4: Так получилось с рисунком, что угол: 4 * 1 для Рис.2 теперь становится углом «альфа»: 4 * * 1 для

Рис.4!!!// На рис.4 так же изображён приведённый в ф-х: 7) и 7.а) треугольник полевых скоростей:

(i*v=n )2 =( *v=n )2 -(*v=0 )2

4 ' 4 ' 4 ' , вписанный в треугольник: m(0), m(01), m(02). И нам важно соотнести углы образованные

этими скоростями (относящиеся к левой части равенства: 9) с углами, образованными уже радиальными линейными величинами

правой части равенства: 9). Для этого преобразуем его в обратное отношение:

(R + *=0 = R=0)

(R + hmn = n)

= <

=(-M,=0;, pi

(-AAm=0n) (Мн'*) (

= coso

0;i

3.1)

43

Итак,

; с° +м=°" )=(-мгог )-1

отрицательный (и обратный) масштаб, который, по сути является

(cosa)

тригонометрической функцией угла: v - кинетического отклонения тела от вертикали!!!

Далее. Кроме разделения на: 1) кинетическое - потенциальное; 2) и двух упомянутых базисов здесь - 3) нами рассматривается

3-три сценария самого движения:

А) Криволинейный (или эквипотенциальный), когда тело движется по траектории: m(0)-m(04)-m(03); и это движение можно

п x*=0;n

разложить (с учётом нового фактора: F m ) на: а) вертикальное: m(0)-m(01) /т.е. радиальное движение тела m в классическом потенциальном поле тела: M/; и б) эквипотенциальное: m(01)-m(03) - смещение тела при действии на него тангенциальной составляющей поля M. Такой моделью движения может -быть, например модель движения снаряда выпущенного под углом

wr)

к горизонту; (или (a ) - к нормали (n))! Данное движение следует считать инерционным в том числе для обоих составляющих. Т. е. при практической его реализации следует избегать значительных ускорений, создающих перегрузки.

1) Для горизонтальной (эквипотенциальной) составляющей при: а) общем времени подъёма тела (с учётом коэффициента -

п х*=°;n

F m ) до в.м.т.:

rt = v° • sinWT0;n

i=°;n \

V

g • nxv

<5 F^m

v° • E sin w

zLi=°\n П \ri=°\n ES • FXm J

E* i=°;n

sin (Oo n

' S • z=°;n

sin w =------------— = sin <pg

Где в качестве: 1) n

E gi=°;n

g = ES-----------> S!=°;n ( n )

n

движения).

- берём их среднеарифметическое на:

3.1.а)

синуса угла и 2) ускорения: эн гипотетических участках (квантов или сегментов

S

(jL°n ) = 2xR„=n

б) при эквипотенциальном пути:

f

J=°\n

* (JL ) = vt = ^'sinw___

\J °-n/ Э E лi=°;n Пxi=°;n

v3v° • E sin w

2n

i=°;n Л

/согласно Рис.4)/, равном так же:

g

Fm

(n)

Eg

z'=°;n

i=°;n П v'i=°;n

x

F m J

3.1.б)

Здесь (после сокращения 4 ') пишем: у: (n)

sinw=°;n = E sinwS=°;n и SE=°;n = E S

*i=°;n

есть величины углов и ускорений

просуммированных по числу: 4 ' - конкретных квантов (точнее сегментов) движения тела: /см. ТП(ПВД) часть №2А/.

Откуда инерциальная (постоянная) «эквипотенциальная» (она же тангенциальная - горизонтальная) скорость:

-Лi=° -Лi=° */ 4Т \ jj=°;n

(УЭ = v , , , (JL°„ ) Ah„

т ) (точнее её проекция на: а) эквипотенциальную дугу v

Ri=n Ri=°

на уровне -

т.е. на уровне максимальной

высоты подъёма тела - m ; б) или эквипотенциальную дугу на уровне m - первоначального положения тела) - выразится:

А=0;n

У’эУр •sin Wg

rzi=°;n П \ri=°;n

g • FXm

= 2жк:п xf^U

2n

\ а) б )

П v'i=°;n ;^i=°;n E>i=n

m xZP

Yi=°;n xz=°;n d;

yi=n = yi=n = FXm * g * R

A=°;n

v° •sin Wg

П V'i=°;n -^i=°;n L>i=°

i=° Лi=° FXm g * Rm

vэ = v =

v° •sin Wg

■xZp

3.1.в)

Здесь возможна замена: Л i=1

• i=° n • i=° n :Zi=°;n / :zi=°;n v* ;:ti=°;n \

. sinWg ° ^Esinwg°\ S ; ^(Se ES )

Где:

v° ^ v

(т)

. ( ф рот=m • (vs- v5°)

- величина начальной скорости тела (при - сформированном импульсе

в конце

/ i=°;n . _#°;i\ _ ^

a0’1 W=°;n (wg +ag ) = ~

разгонного участка), но при угле отклонения от нормали - g , или к горизонту - g ; т.к.

2

2) Для вертикальной («т>-нормальной, т.е. радиальной) составляющей скорость будет переменной, т.к. на тело действует

(g) .. й Т й vn=°;n ( )

4 ' - у.с.п., своё в каждой точке его траектории. Тогда проекция мгновенной: n - скорости (в-т: а) на вертикаль

(n)

(нормаль) на каждом из сегментов движения будет:

*

44

а): <

'„=0;п = v0 • sin vg=0;n - gi=0;n • Г0;п

v^n = V0 • sin vg=0;n - gi=0;n ■

j t=0 =

j A*p

p1=0;1(hi=n - h=0)

У(т) \nm nm )

К"' xmx(pV")

6): '

i=0;n

= v,

nj=0;n zti=0;n Л-0;n л

sinV gz ; • ; _ 1

0

П

2

n

n

(x V' ^ _i=0;n xi=0;n J=0;n\

v0 •n•£sinv -gz • tz )

3.1.г)

П x1=0;n << i

/Заметим, что при: F m скорость будет отрицательна (т.е. центростремительна), и тело будет падать или

планировать к центру М./

vl=0;n

Здесь в выражении: б) получаем скорость: n , как усреднённую величину.

-*• • i=0;n -*• х-* • i=0;n

V • sm® ; v0 •Z sin v

t

i=0;n

z

= tz =

A tp

Где:

i=0

периодов из

g • пх; z gg

(n)

i=0;n П \ri=0\n

• FXm

суммарное время, см. ф. 3.1.а). Которое с учётом равенства всех элементов движения, должно быть равно так же и:

Л-0;n

= и = n xj ЛУ 0 =

lz

pi-0;1 (hi=n - h1-0 )

К(т) \nm nm )

A1 p

И:

. gz=0;n

n'J=0;n x m x(*vi=n) ( n )

3.1.д)

сумма ускорений для каждого из 4 ' сегментов движения.

Тогда модуль результ-ей мгновенной скорости для двух проэктивных вариантов: а) и б) с эквип-ми радиусами соответственно, будет:

Rl:n r

i=0

а)

б)

V1 n =

УЭ / n

V1=n =

УЭ / n

v'r) +('Г")

't0) +(vr0;")

f П \ri=0;n xi=0;n r>i=n

FXm_______g_____Rm

i 0;n

v0 • sin Vg ;

Y

xZP

+ (V0 • sin vg=0;n - g=0;n • t1=0;n)

( П \ri=0;n xi=0;n ryi=0

FXm • g • Rm

V

v0 •sin Vg

xZp

+ (V0 • sin (p'g 0;n - gi=0;n • ti=0;n)

/

J 3.1.е)

Для вычисления средних значений результирующей скорости в качестве второго члена берём варианты б) или в) нормальной составляющей. /Хотя проще средняя величина будет равна отношению полной длины траектории движения тела к общему времени его подъёма до: в.м.п./

Б) Другой сценарий «прямолинейный» (или квази- волновой сценарий, сопряжённый с волновым-лучевым типом движения; или в общем и целом - «без инерционный сценарий»), когда тело движется по прямолинейной траектории: m(0)-m(04)-m(02), без какого либо отклонения под действием поля планеты. (Заочно, между нами..., как бы по умолчанию, отнесём данный «прямолинейный сценарий» /а точнее - в целом: орт. базис, связанный с данным направлением/ к «лучевому типу», но в этой части ТП(ПВД) волновой тип движения на базе «лучевой» силы, в основном мы оставим без рассмотрения). А с вариантом: А его

RT zp

связывает то, что в этом варианте эквипотенциальная составляющая - движения по дуге окружности радиуса m на угол , -

2ж«:' xf!p]= ’(jin,Н( jL„„)

это и есть тангенциальная проекция прямолинейного участка:

2п

где:

(jl0.n = X.i Х sin«) _: Х

здесь

- величина прямолинейной траектории по варианту - Б: m0-m04-m02. Кроме того сразу

необходимо отметить связь между элементами: jl°.n и l().n в своих прямоугольных треугольниках, соответственно: m(0)-m(01)-m(02), и: (0)-m(01)-m(a:0). А именно - отношение противолежащих катетов этих треугольников к их прилежащим катетам равно тангенсу угла альфа!!!

(jl0.n ) _ (l0.n )

аИ

i=0;n

R

,i=0

= tga'1 ^ где :

Z. > )=

(.)Lq„ ) = aSK = Ah’;0;n x tga

(i.,) r; 0 (i.,)

3.2)

В) Хотя есть и ещё один «прямолинейно-ломаный» сценарий с конечной точкой траектории, соответствующий варианту: А) Криволинейному (или эквипотенциальному) варианту: m(0)-m(04)-m(03).

Z

и

2

2

2

2

0;i

45

Такому критерию движения, как в варианте В) в цСМП системе /хотя есть подобные ур-я и для ССМП системы/, согласно ТП(ПВД), часть №1А могла бы удовлетворять формула некой парадоксальной скорости вида... Цитируем: «...Найдём эти изменённые скорости, из ур. 8. б). Где новое шаговое время Ахилла будет:

. (H(n;n+1) < H(n;n+1) )

H

, П (n;n+1) ,* ,

to XT7----" = t< < to

H

При:

А ускорение соответственно выразится:

(n;n+1)

м 1- 1

\а\. = —

I 11м f 10

.i1s

H,

(n;n+1)

- H,

Л

(n-1;n)

t ^

= 0

\а\ 1м = 7 7 V(n;n+1)> Или: L 0

1 / \ _

“X( V(n;n+1)> V(n-1;n)> j = 0

10)

10.а)

10.а*)

Где новые изменённые скорости Ахилла будут:

(n;n+1)>

(n;n+1)

t *

H 2

-°(n;n+1)

H * t

/7(n;n+1/o

> V0 | = V(1;2;3)> — COnSt!

Мы видим, что при: относительно исходной

r --(h>=n—hi=o)

ji=o (т) v m ms

Д tp =

. (H(n;n+1) < H(n;n+1) )

10.6)

длительность шагового времени Ахилла пропорционально уменьшается: (

*

t, < L

V

-*i=0;1 / jj-n lJ=0 >

Д=0 P(т) ( m

n'x=0;n X m x(±*v'=n)

величины...»

Pi=o;1(hi=n — h=o) i=0 £У0(т)\ lm rn /

Кстати,

)

случае:

< t =

2^ *0. p

m

x(;r )2

исходного, как и в рассмотренном выше случае:

t, < t,

Mi-0;n

«парадоксальный» разгонный период так же меньше

/для М H / h > 1/. Если к тому же полагать, что на участке ломаной траектории: m(04)-m(03) скорость будет величиной либо постоянной, либо перемещение будет осуществляться (парадоксально) мгновенно, как это нами предсказано /констатировано/ в предшествующей главе для деформационной скорости энергоёмкости. Т.е. с данной скоростью (см. ф. 10.Б) действительно может совпадать и скорость, связанная с энергией (работой) по деформации метрики, приведённая в 1-первой главе данной части ТП(ПВД)... /при этом для участка: m(04)-m(03) мы должны будем предусмотреть два возможных сценария скоростного режима в пределах траектории ломаной: m(0)-m(04)-m(03), о чём далее/. .А именно:

д Ei=0;n Cv 2 = AEm

1.2.3.4^E/m ~

f

m

Т

1—

1

2

(М1=0;n)

\1V1H / h )

^дС0;Л

i=0

t

V Д p

l *v2 \ls

7 vm/1) 2 M 1

!!! Причём, если в данной формуле

Г * hi=0 1

La m -1 =(—мг=0;n)—1 >

(—д^=-) ( М"h j I

= cosa

согласно выражению: отрицательного и положительного масштаба)

величина (при подстановке попеременно соответственно

1 —

* 7 i = 0 m

1 = 1 Г д к° ] (—д.^ )—г д h

(—Му/т) (—д»:0") (—д^т")

= 1 — cos о,

= 1 — cosa

0;i

,И=“)+ГДС°] ,

^ =1

^ (дГ;n)—Lдс°]=1

(дhm )

- есть величина относительного удлинения. /Прим.: хотя возможно с отрицательным масштабом тут - «перебор», т.к. он

Г * h=0 ]

LД m J = (— Mi=0;n) 1

(—д^С0;”)=(—Mh'h)

3.3)

тогда как в формуле энергоёмкости перед:

отрицателен только при значении (-) в знаменателе

д^ =0;n

m минуса нет!/ Тогда, приведённая в 1-первой главе формула: «скорости-энергоёмкости» при деформации метрики становится более понятной, когда примет следующий вид (в зависимости от знаков при масштабе):

в

и

X

2 м

>

46

(л, /,)

V

д Ei=0; AEm

m.T

^ f i.i=0;n \

1 -

М

H / h

aa:

i=0

V л lp У

<а (dvm/t )=<

аи:

б) (dvHn/t )=<

4.

. (м0А: )

a A

паи:0’:\

l+[ A Г ] 1 I w

L—rn---- = 1 - cosa

i=0;n | m

i=0;n

аи:

i =0

a A

[a hm=0 ]=1

i=0;n | m

= 1 - cosa

0;i

V л p У аИ

nAki:0;n\

У f lJ=0;n У

' Jг= О

V a tp У

+[a h=° ]'

AJ=0 a lp

паи:0;:\

У

i=0 ~\ \

■[ a V ]

Ati=0

A lp

3.4)

Здесь.

■ в качестве масштаба для варианта а) согласно выр. 3.1) берётся отрицательная величина, тогда, как в

(+MH0h)

варианте б) ' ’ — положительная (учитывая при этом сделанное Прим. См. выше).

Кстати, исходя из «исходной» ф-лы:

Л

аК:

= t

0

д Ei=0;n

AEm +* Иг=0

' A ‘lm

ТПгг

2 3.0) имеем тот же результат:

( lJ=0;n * 7 i=0 \

( ) = (Ahm A hm )

^ д VHn /1) = t

l0

(a*; r: -A a:0 ) m

д Ег=°; A^m

m.T

где в числителе значения деформационной скорости стоит именно разность:

а*:

-[ A С0 ]

А И:

+

[ a a;=0 ].

ТТ Ш Li til / / N N \ rn A1 rn /

Но, как разность б) 1 1 L -1 , так и сумма /для (гипотетического) варианта а) 1 1 L -1 / - есть длина

реальной, НО НЕ криволинейной траектории движения тела, а: m(04)-*m(03), или m(04)-**m(03), - конечного (горизонтального) участка ПРЯМОлинейно-ломаной траектории движения тела: m(0)-m(04)-m(03) См. Рис.4. (Кстати для больших масштабов

б |а*;г0;:|-[ A ] )

сумма в варианте а. мало отличается от разности в варианте б. 1 1 L -1 , а следовательно мало отличается и скорость.)

Т.е. получается, что движение в случаях: (а;б) (обусловленное именно работой над деформацией метрики) происходит по ломаной траектории. Но тем не менее, - это движение можно условно принять за «эквипотенциальный» вариант /по результатам конечного

а*

i=0;n

пункта траектории/ с высотой подъёма тела с усреднённой вероятностью, примерно: 1 1 ?, см. Рис.4. //Более точно согласно

д *г=0;п |аи;=0;п1

рисунку высоту «деформационного подъёма» тела - A m /для усреднения: I m прямоугольного треугольника:

/в таком случае можно найти из

(д с=r;0+«дк"' )2 = (с0+иг )2 + ( а и;г+i *=)

(

дАг=0;п = - т?г=0 у A hm Rm Х

Л

1 ± 1 --

; где:

(R:0).

с=(с0+0)2+( а и;“+1 ик0 )2 - (0)

1)

Аг=0;п \аИ,

Здесь для не усреднённых вариантов вместо A m берётся величина:

3.5)

г =0;п m

-[ * *г=0 [ АЛ lm

разности /либо, как

а*

возможный вариант:

г =0;п m

+[ а с 0 ]

- суммы/между элементами масштаба.

Р

Или с учётом И -угла поворота:

2)

( R=0 + *г=0 ) (/АИг=0;п +* Аг=0} + Аг=0)

T?i=n Di=0 , д,г=0;п\ \Km + АК ) \\AAm ~A hm 1 hK )

) (д Rm = Rm +A Am )= _

cos Р

sin Р

6) AC0;n

( r; 0+ak= )-Ri=0=(К0;n +a к0 }+i uk 0) - r

cos Р

sin Р

i=0 m

3.6)

ij=0;ш , д i=0;n

П \Ahm \n ^ A,Am

При этом если: 1 П 1 1

- высота подъёма тела при таком движении не совпадает с «потенциальной версией»

\аА1

(что естественно характерно для не усреднённых версий - см. ф. 3.4): а) и б)), то возникающий «дефект энергий»

1

х

i 0;n

X

X

с

2

П

47

должен будет компенсироваться либо поглощением, либо излучением фото- кванта такой энергии. В результате чего данный

iJ=0;n\ , 3 i=0;n

дкт ’ * дhm

тип движения при условии: 1 \п \ 1 - всегда будет сопровождаться излучением (поглощением) носителей энергии

(что собственно можно рассматривать - в качестве источника света в частности и свободной энергии: излучения/поглощения - в целом!!!)...//

И вот оно, - «Эврика!»:

.Кроме того, данный тип движения можно представить и несколько иначе. Так участок *ШМ:

[ Д Г ].

.• m(0)-m(04)

i=0

(содержащий в себе разгонный промежуток) можно определить, как ускорение тела за время д p ; что можно трактовать, как -

Г * h=01 Y=0

результат вращения участка масштаба: [ m 1 //за тот же период д p , если полагать этот участок за некий квант пространства непосредственно связанный с телом: m (поле-тело) внутри локально-эквипотенциальной системы отсчёта: M// с осью

вращения - под углом:

2

дА

i=0;n

gi=° =

U'V) 00

к нормали

2

и с полевой тангенциальной, как мы знаем, скоростью:

(;г)

/см. ур.

* / i=0

8.б):

Г д к/ ]

h

дг ;

R

равной:

/; а так же с тангенциальной скоростью самого тела /«поля-тела»/ в конце участка *ШМ -

/ * ^ i=n\ I* ^ i=0 * 7 i=0 /"/"7=0 / * ^ i=n\

I v ) = J a x. h = * k , x( v )

у 1 prn J у p Д m у (p;a) у 1 з J

/см. ур-я 8*) и 10*2) в работе: [6], для ускорения самого

а"0 = p

с> (дт) _ са (v

(p0a) (Л™ x sin a"''

тела здесь, а так же далее ниже по тексту:

* h=0

дг ;

* u'=0

hi

дг ;

= x k

( p;a)

/. И если с

cc1)

единичной вероятностью выполняется только одно временное событие: 4 F ' из двух возможных (а: потенциально обусловленных с одной стороны, и б: и ограниченных рамками возможности деформационной энергии): 1) либо вращательное, 2) либо прямолинейное движение, то одно из событий неизбежно должно быть осуществлено вне времени?! И тогда либо не

Г д к / ]

дК

i=0;n

+

наблюдая акта вращения на - , мы наблюдаем прямолинейное движения тела на участке

«суммарной скоростью» на обоих участках ломаной траектории, превосходящей даже «деформационную» составляющую

^*:“MK“;1 ±[дкгп'Л

Гдhm0]

/с

{Еэ VHn /1 >(sVHn /1)}

A>i=0 д lp

для(-) : \ дКп 0;n j - [ д Кт 01 - варианта ^

Е

3 VHn /1

; кстати

K= 0;n)'

Ati=0

д lp

Здесь:

Е

3.4.а)

3 VHn /1

■ суммарная скорость прямолинейно-ломаной траектории.

Либо наблюдая вращение

[дh;0]

i=0

(в течение времени -д p ), мы не будем видеть во времени процесса перемещения на

да; Ч ±[ д к; 0 ]

прямолинейном участке 1 1 L -1 : m(04)-m(03), который - будет осуществлён мгновенно т.е. «индуляционно» /но

всё с той же сохраняющейся «суммарной скоростью» на обоих участках./. (И хотелось бы особо отметить - именно в горизонтальном или ортогональном нормали направлении m(04)-m(03), - как чисто кинетическая: (1м;0s) составляющая движения, обусловленная деформацией метрики.) Т.е. в целом парадоксальное движение тела /которое может быть присуще

. [ д»: ]

даже и теннисному мячу/ по «1-первому сценарию» состоит из: 1) вращения участка: L -1, как пространственно-

(*аг=0 ) ( V=0 )

полевой «индукции» при ускорении тела: ' p ' за время: 'д p ' , и из: 2) индуляционного (мгновенного) скачка или переброса тела в конечную точку - m(03) /точнее в точку. - а: *m(03), или б: **m(03)/; что можно было бы так же характеризовать не иначе, как - особым типом «индукционного пробоя пространства» - (ИПП)!!! А вот «2-второй сценарий» можно назвать: «прямолинейно-волновым движением со скрытым элементом мгновенного вращения»; в

действительности именно он предполагает наличие конечной /парадоксальной, но/реальной «деформационной скорости» тела на конечном участке ломаной: m(04)-m(03)!

В связи с чем - пару слов об: 1) индукции и 2) индуляции.

1) Уточнение понятия индукции в свете положений об энергоёмкости формально представимо, как версия уравнения 3.0.г) для энергоёмкости.

2

*

*

48

1- J Cv2 =

1 • J 1.^ E / m

( J7i=0;nys (-1s T-1/2s y/2s / - /-1/2sx0\

( лЕт L О l ^m ' to м L X\P ' (V1« ) )

(mT )-1M

. -1/2s

2- J C =

^ • J 2. E/ m

3- J Cv2 =

J ■J 3Л" E / m

4- J Cv2 =

^ • J 4. E / m

Ж

A 3 м / \0s

(Em )1м

О

(mT )-1M

(a\s • t~ins )1/2s x (p0-1/2s • v2 )1/2s

V 1м 0 м П: \-^0 M '2 м

00ls * О

0s

(Em )м

2м

A 5 м

Ф1

Ж

Ф

о

о

(ам • -1/2 s )1/2 s x (p01/2 s • v4 )3/2 s 1 м 0 м 1 м 0 м 4м

Ф3s

3м

Ф

2м

(d1s • -0-1/2s )1/2s x (p:1/2s • v6 )5/2s

V 1м 0 м /1м V 0M /бм

2м

1s

5м

Ф

5м

ФФи

* О

2м

3.0.д)

Так для 1-первого мерностного триплета комментарий может быть следующий. Для- а) (n-нормаль) радиально-потенциальной

составляющей энергии- энергия

/ 77i=0;n\ s / — 1/2s\0\

(AEm )1м (p • <Уы ) )

/1м числителя представляет собой величину начального импульса

-1/2 s

0м

а

-1s

-1/2 s

который замедляется

1м

в поле планеты с течением времени

*0 м

/При «попытке» квантования на (и) конечных участков

( д E’i=0;n )0s \AEm )1м

движения вместо (i) берём (и)./ Для- б) горизонтально- кинетической составляющей энергии ч "‘ ” /1м (Г)-тангенциальная

скорость (эквипотенциальной) составляющей (см. ф. 3.1.в) при переходе в форму «индуляционного импульса» трансформируется

1/2s

Im\ (кг / С)-1

- «обратный ток массы», см. далее ф. 11*). При этом ускорение, при «индукционной

трансформации»

ki=0 ( *vi=n

*а i=0 = * ( p;a )\ 1 А

J аР = * h=0

аг m

прямолинейного

движения

(;-тf Х)2 =(^х(;г

тела

v2'

вращательное

движение:

* h

1 lm

i=0

3.0.е)

i=0

'Где: 1 m - есть радиус вращения (элемент масштаба) тела /а точнее: «поля-:ела»/, но уже не с планетарной

*vi=n *v! n

тангенциальной скоростью 3 , а с тангенциальной скоростью самого поля-тела: F’ .

/которое может оставаться постоянным/, - будет уже величиной чисто «тангенциальной», относящейся к вращению

[ 1 hT ]

элемента масштаба L J и НЕ имеющей центробежной (радиальной) составляющей /которая в криволинейном движении как бы и определяет величину центробежной силы (перегрузки), действующей на тело/. Таким образом, в горизонтальной составляющей энергии - инерция тела в его криволинейном движении будет полностью отсутствовать. А в общем случаеИндукция (как нормально - тангенциальная трансформация) энергии (точнее 4-четырёх энергетических эквивалентов в 4-х

Ei=0;n . 0{s . ф2s . фЗs

мерностных триплетах- A m ’ A 31 A 51 A 7м ) представима, как- импульс (точнее 4-четыре импульсных эквивалентов в

- -1/2s 7-2\.( --1/2s 7-4\.( --1/2s 7-б\

, Р; (Р 0м • v ); (Ром • v ); (Р()м • v ),

4-х мерностных триплетах- ), испытывающие ускорение (а-- замедление в поле

центральных сил; б-- вращение) в (и) квантах своего движения по- а) n-нормальному и б) t-тангенциальному (горизонтальновращательному) сценарию!!! /Согласно чему - инициация горизонтального (безинерционного) вращения, видимо так же должна приводить к появлению n-нормальной (вертикальной) составляющей импульса; подобно тому, как при наборе «космической» скорости тело выходит на орбиту планеты!/

2) Индуляция. В принципе сам механизм «индуляции» можно рассматривать с точки зрения МТВП, как операцию подмены

фазового пространства времени ^ (Ф-формальной группы) на - фазовое пространство «П»-преонного импульса (Р) , как это нами было показано в части №2А ТП(ПВД); см. ф. 11*). Когда оператором перевода, например-1 I»-=n |1/2s 1/Я | *-,.=n |1/2s 1/Я| 1 |1/2s 1

Vm L. (кг / C)

скорости (с «Ф»-временной фазой цикличности) в

(F0:=p /1 )-1!

( км = p /1)

,? = ^_ 1/Я I *-i = n |1/2s 1/Я\_ !|1/2s

xi ,v ^ ,v =

11 3 U: 11 3 U: I m 11:

скорость с «П»-импульсной фазой цикличности, является обратная сила-

1s

0м

2м

1s

2м

1s

2s

2s

2s

1/Я i * . i1/2s 1/Я

*—z=n

1

1м

в-

49

1

(FM =P/t)

1/П\ „ .

Где : ■“

1V

|1/2s 1/П

* —*- := Iv3 -n 1м

1/2s 1/П i1/2s

= г1

1м m 1м

1V

i=„ |1/2s 1/П\ |1/2s 1/П| . , |1/2s

1 = \r / p = \rt / m ■ Ah

1м 1 11м

1 Qm

(кг / с) 1 ^ обратный _ ток _ массы!!!

Кроме того сам механизм «индуляции» можно рассматривать согласно ф-ле:

( 2 2): {2 х vj^ —---------------

11*)

Л

{kE/Я = 2;0}

1

V

{kE/Я = 1; 0}

jа): (v1=v1.1+v1.2)~( ~2+v2=v)_б): v1 >> v1

x 3/3.Б.5*)

{kE/Я = 0}

- представленной нами в 1-первой главе, НО только при значении градиента энергетических сил равного: v E!7 , при котором собственно и имеет место быть всплеск импульсной силы (см. рассуждения об этом в 1-й главе...). И т.к. фактически здесь энергия инерции (либо самого тела, либо пространственной среды) многократно превосходит кинетическую энергию самого тела (подобно силам трения- покоя.), то импульсной силе здесь будет соответствовать - механизм поглощения энергии телом. И тогда сама сила в мерностной (скалярной) реакции здесь будет «величиной обратной», см. ф. 11*)!!! Однако для волнового процесса, где имеет место быть возможность «расщепления» периода, более свойственна математическая операция суммирования («зарядовая» в отличие от «мерностной» - формы записи). А на силе это скажется - в центростремительном её характере, т.е. в изменении её направленности /относительно импульсной силы, переданной телу внешним ускоряющим полем, под действием которого тело совершает работу над центральными полями: планеты, заряда ядра, ... и т.д./. А это означает уже либо факт компенсации центробежных сил - центростремительными, т.е. отсутствие перегрузочных ускорений при криволинейном движении; либо как вариант это может означать - уже наличие не скомпенсированных центростремительных сил при движении тела по криволинейной траектории!

[ 1 hr ]

(а' ^ г/2)

Весьма примечателен здесь так же и тот факт, что при углах: g - наклона отрезка: L -1 к нормали этот

' 'См±[ 1 h=0]//Г1 hr"

Uh:

участок становится почти коллинеарен

- индуляционному отрезку (который по определению

(а0/ ^ гг/2)

ортогонален нормали поля; см. Рис.4). И в результате всегда можно найти такой: * при котором движение тела

осуществлялось бы исключительно по эквипотенциальной траектории - вдоль окружности (с конечным числом поворотов на угол -

Up0»)

). И в данном случае можно сказать, что «эквипотенциально-кинетическое» движение тела по окружности обеспечено исключительно за счёт:

(*vHn /1 )2

3 II О 3 1 ( l lJ = 0;n\ \ I * lJ=0 I \ \uhm |±[ 1 hm ]

m AA=0 V 1 tp )

работы или «деформационной энергоёмкости» по деформации

метрики. Прим: Для v ' всё таки абсолютной замкнутости окружности не получится. Имеет место быть

«центробежная» спираль /хотя и это условие также будет иметь широкое практическое применение./. Тогда, как для:

(Мн / h < 1) (ag’! ^ г / 2) (

при мы получаем (или можем получить при соответствующих, рассчитываемых параметрах

К) (ядд) ) (^Г)

углов: и числа поворотов на угол: .) именно окружность с угловым шагом смещения тела: ; см.

Рис.5): /как условно- геометрическое построение: «индуляционно-вращательного» движения тела по окружности/. Так, что «извечный вопрос» квантовой механики: о том, почему вращающаяся микрочастица «не падает на центр» при возможной потере энергии на вращение?., кажется! благополучно разрешён посредством бинарного: «индуляционно-вращательного»

представления движения по окружности с малыми масштабами:

(му0: < 1)

Ибо всё просто, т.е. в случае, когда начальный и

(Rn ^ R0)

конечный радиус орбиты тела m в потенциальном поле тела M неизменен: v n 7 , то соответственно отсутствует и

изменение энергии вращения (излучать - нечего, да и цикл орбитального вращения целиком состоит из прямолинейных «индуляций»)!!! Вполне очевидно, что данный тип циклического движения, - это «многошаговый тип» с числом таких угловых шагов или поворотов, равным:

(

Nа =

2г

~Р

3.7)

И чем больше число шагов в цикле вращения, тем меньше фазовая скорость микрочастицы, которая, как мы знаем из МТВП,

N N

обратно пропорциональна числу всплесковых групп: гр (соотносимых в данном случае с величиной - ), см. МТВП часть

№3А; [3]:

*

х

>

50

pS"x R

” п ”

t м )

"пф ” N

L( м) 1 Угр

(sVHn /1 ):

д Ei=0;n A Em

2*R,

mT

ЛА=0 A lp

f

Nzp = —

zp zp

-1 3.8)

- т.е. как бы для вращательного движения аналогия абсолютная, кстати, как и «деформационная причинность» вращательной ( Vw )

4 7 на микро уровне...

N,e = 1

фазовой скорости:

И наоборот, при zp скорость циклического вращения будет максимально возможной. Итак, пусть мы имеем длину дуги

* iL Rn

J 0n радиусом m , /см. Рис.4/:

An = 2*R"m X

r 2 A_1

Nzp = —

zp zpj

= ил x ig (A)

тогда: zp =

N

AT°;n |x lg (ag) _ Rnm = tg (ag;i)

khAl = zp

n

Rm

-; и:

3.9)

Тогда при zp =1, т.е при ZP 2* движение по окружности будет не дискретным, а цельным, когда в результате

индуляционного движения тело вернётся в ту же самую исходную точку (по сути не совершив ни какого прямолинейного

у=°

движения; кроме «кванта-цикла» криволинейного вращения за время: A p ). /Хотя здесь есть спорный момент, так например, прямолинейное индуляционное движение может (*и должно) иметь место быть, но не однократно, а двукратно за один цикл

.. « ^±*/2) б й вращения в своём максимуме, т.е. при: * : один импульс движения - центробежный, а другое движение -

центростремительное, что фактически либо имитирует, либо представляет собой реверсное движение, - как импульсный всплеск! Именно такой тип одиночных всплесков с минимальной вероятностью интенсивности согласно МТВП - и формируют само «Ф»-пространственное поле: скажем поле: 1/а - обратных ускорений, как формальный эквивалент массе М- цСМП. /К слову, с другой стороны, например всплесковая система ССМП, т.е. по сути - «П»-преонная всплесковая система, формируется не на основе принципа «одновсплесковой интенсивности». / Реверсное движение, - как импульсный всплеск на уровне макро моделей МЛА так же можно рассматривать ещё и как высоко импульсный реверс движения тела за малый промежуток времени для

л р i=°

импульсной силы суммарного потенциала: A (р) .../

(А )

.И данному случаю (одношагового цикла «цельного» вращения) будет соответствовать тангенс:

- угла отклонения:

К = ls (<)

Um=0;nl zp=2*

,°,ч_..zp• Rm = б:: 2*Rm

ig (a )=а::

\лк

mn

i=0;n

m

\аИ,

i=0;n m

3.10)

2*R

\аИ‘

i=0;n

.(Л)

равный отношению длины окружности: m к высоте подъёма тела: 1 1 ! (Очевидно, что угол g 7 всегда будет

больше 45-ти градусов.) Вот это - ещё одна угловая закономерность: но теперь уже для синтеза «одношагового

Nzp =

2*

Л

zp = 2*

= 1

j

типа» вращения тела, где связаны: длина окружности (её радиус), высота подъёма, и отклоняющий

(а°р) Nzp

угол g , пропорциональный их отношению, хотя ф-ла справедлива и для любого: р .

=

51

Далее. Трансформация уже «многошагового

N=

2п

~0.

■ типа» вращательного движения тела m (в потенциальном поле

тела M) в прямолинейное движение /см. Рис.5)/ может быть осуществлена посредством изменения масштаба с

(<1? «1)

на

(м“г > 1)

U;;0;“|; Г1 С“ 1

При котором: 1) Либо направление главной пары элементов движения: 1 1 L J - должно быть близко к нормали

(при этом импульс, будучи весьма мал; будет достаточно плавно и дискретно-интегрально набираться малыми порциями). 2) Либо

Nа =

2п

^0

' -типа»/, а)

i=0;n

при наличие «2-двух встречных колец», рассматриваемого циклического движения /«многошагового х

б) - Kit«i)

при осуществлении их вращения в противоположные стороны; б) переход к прямолинейности, т.е.: «с 4 7 на

(му0; > 1)

' ' » должен осуществляться синхронно и в - одной совмещённой точке(ах) /например в точке: «m2» см. Рис.5/. Что

позволит безопасно, т.е. без напряжений и нагрузки на материал конструкции (в моделях и устройствах - МЛА) осуществлять складывание векторов этих двух скоростей...

При осуществлении такой трансформации циклического движения в прямолинейное., движение самой связной системы в целом - {m;M} возможно только в следующих случаях:

1) Если цСМП - центр масс системы M - «виртуально-синтетичен»! Т.е. например, на момент:

(мн; «1)^(> 1)

- изменения типа движения данный центр M синхронно исчезает, и тут же «синтезируется» в

новой точке движения.

2) а), б), в),. Либо необходимо изыскивать другие способы и ухищрения, нейтрализующие (частично или полностью) инерцию центра масс: M, (хотя бы до порядков массы тела m; как например, на квантовом микро уровне с учётом вероятности интенсивности формальная масса M - строго эквивалентна «П»-преонной массе m, что кстати было нами показано в части №3А МТВП, [3] см. ф. 3.15). Некоторые из таких способов (ухищрений) далее мы возможно приведём или рассмотрим, но в следующий раз.

Итак при рассмотрении варианта В, скажем применительно к массивным гравитационным объектам (1-й ординатный триплет), внутри которых на некотором малом радиусе могут создаваться такие динамические условия в системе тел: (M; m), что масштаб

(ik;°: «1) , б , й

становится меньше единицы, что приводит к устойчивому без инерционному вращению некоторой внутренней области КТ. А при факторе влияния 2-го мерностного триплета (э.м. - поле) мы фактически имеем в таком случае гигантский генератор данного поля. Что и является истинной (и уже более конкретной) причиной наличия у КТ - магнитных полей в таких космических масштабах!!! Ну а рассмотрение варианта В, применительно к созданию перспективных: МЛА-аппаратов будущего, то достаточно напрячь 1,5-2-две извилины, чтобы найти десятки и сотни конструктивных решений, реализующих приведённый и выше описанный принцип движения на практике! Так, что - дерзай человечество, пользуйся даруемым тебе «огнем логического знания», памятуя при этом об опасности «шуток», подобных «Херасиме» и «Нагасаки», устроенных политиками в части их стратегии: «планомерного сокращения с истребления населения», что уравнивает их подход с фашизмом. Долой власть безответственных негодяев! Гомогенны и «оранжевые (голубые) революции» - не пройдут. Свободу Фреду Мэнингу. и т.д.

52

Б) ...Однако... Продолжим рассмотрение варианта Б) - «исключительно прямолинейного движения» в составе «отклоняющего базиса». При этом максимальная радиальная высота (при рассмотрении уже варианта Б): m(0)-m(02), и

Ri

расстояние от Земли до тела и сам радиус подъёма тела m превосходит максимальную высоту классического варианта: (R > Rn ) (hi>n > К=п) ((аК=0;' }>аК=0;" ) = (К>п - К=0)

\lvm \nm ^ nm ) \ Г m ) ‘“'^m / \,lm ,lm f „

4 7 , 4 , , т.к. лучевой вариант движения не обладает инерцией, и

эквипотенциальность локальной системы отсчёта тела М на траекторию движения здесь влияния не оказывает. Но вместо

Иг0'}

: для «прямолинейного варианта» полезнее ввести другую характеристику, являющуюся гипотенузой треугольника полевых скоростей m(0), m(01), m(02), а именно отрезок |m(0),m(04),m(02)|, см. Рис.4):

hi=0;n * hi=0

X = = А m „ =* и+(

cosa

.2 Д т

*T°;i = jLm *^m ~ ■ 0;i

r0;n

m

(cos<)

С° x tgaT x j j x R

K=0 (1 + (ga? )2)

i=0

m

sin a

(jL0.n)_ Ah;

, 0;i

0;i

sin ag cosag

0;i

3.11)

(j) (L )

Где: VLanJ

i=0;n

m

Ahm=0;n x tga0

R

i=0

m

(L,„)

■ согласно ф. 3.2).

Или по другому масштаб равен:

1 _(-А-е)

(-<=";)

cos a

[ Д К0 ]

= <

* 7-0;i ij=0;n /

* Lm =Ahm /cosa

Д m m

0;i

(-Ah;0")

Г * =0 * 7 i=0

|_ Д hm = Д hK

К

3.12)

К

Здесь в треугольнике: m(0), m(05), m(04), подобном тр-ку: m(0), m(01), m(02), величина: К - это вертикальная проекция

* lJ=0

отклоняющего участка

h

Д' m

-*ШМ, (или вертикаль) коллинеарная направлению оси потенциального поля с:

hi

аК

максимальной высотой подъёма. Ортогональ (т.е. перпендикуляр - 1 К ) к ней мы свяжем с кинетическим направлением

* lJ=0

h

в пределах рассмотрения кванта движения

"* ;г=0 * ii=0

: Д m , как элемента масштаба

[ * к=0 =* нк |

Тогда: L m J - *ШМ данный шаг масштаба является, векторной суммой первых двух (и является отклоняющим

реальным участком движения тела общим, как для криволинейного, так и для прямолинейного движения).

(Д К;°) =( К? )2 +(i К?)

3.13)

( 0;аК=0;п )

Осями вращения двух этих ординатных базисов являются: 1) ось нормали: 4 ' , она же: (m0;m0.1), и 2) ось наклона

поля (m0;*m0.1) на угол прецессии поля

(i КТ0, К;0)

i=0;n

1) Первый вращательный базис представлен нормально-радиальной парой:

* i=0

„ В . . б . . (дкг^а,,) В ,

. 2) Второй вращательный базис представлен отклоняющей парой: 4 7 . В ней вращение элемента

(Д К;)

(A L0 ,)

*ШМ, осуществляется вокруг оси коллинеарной элементу: ^ 0n^ /т.е. под углом: Pg - к нормали/, проходящей

через точку: (m0). Причём сам этот элемент

(a L „)

: m(01)-m(04), (совмещённый с началом - m0) тоже испытывает

<Pg=0;n

прецессионное вращение с частотой «Ларморовой» прецессии /но в более универсальном смысле/ - под углом: g -

относительно нормали, т.е. фактически осуществляя вращение 1-первого ортогонального базиса относительно оси

(Д К;)

. ()

обеспечивает знакопеременный характер масштаба; а

//В лучевом или «отклоняющем базисе» данное вращение

C°;n (a L0 „)

прецессия этого вращения под углом: g - к нормали: а) создаёт конус луча с осевым элементом v 0n/ , образующем при

(2ж) 2pg=0;n

повороте на v 7 конусный угол: g

0;i

a G

Л=0;n

и б) задаёт угловые границы (или спектр) рысканья угла:

(Д К"0)

[ag" )] ( Pg U- m

(или: - прецессии) при осуществлении вращения элемента

- (a L0 n )

мы оставим в покое, как задающий направление, ортогональное направлению -

с прецессией.// Но пока

* К=0)

Д lm ) TJ

7 . И так, как для

m{dg = 0)

обычного (не аномального) состояния тела при нулевом угле: g - отклонения импульса (см. Рис.4), угол:

2

53

= ^/2)

- ортогонален нормали (как и плоскости вращения элемента:

(* Ап)

(1 h-)

- *ШМ), то можно утверждать, что

данное направление 4 0, связано именно с лучевой силой... (которую здесь мы пока рассматривать не будем).

(Именно «с лучевой») Потому, как: а. например в волне имеет место быть фазовое вращение (Е;В) полей ортогональное

направлению волновой скорости; и б.

(* А.)

прецессия на угол

* 7 7 = 0

0; 0;п=*«)

(1 h0)

обеспечивает на деле - 360 град вращение элемента

(tff = 0)

вокруг нормали почти совпадающей с 7 - «отклоняющим элементом» при ' g ' , который для 2-го

мерностного триплета представим, как движение на данном участке изменяющегося по величине заряда, индуцирующего переменное эл. маг. поле; что вполне соответствует реальному факту с излучением исходящим ортогонально (и на все 360 градусов его вращения) от линейного участка антенного резонатора...)!!!

Открывшаяся здесь тематика в связи с рассмотрением пункта Б), /и не только/ получит своё развитие в очередных работах ТП(ПВД) и МТВП... Но пока. Сделаем не большое финальное лирическое отступление обратив внимание на вполне земные перспективы (без замаха на технологическую аномаль), просматривающиеся при первом же ознакомлении с рис. 4. И из Рис.4

можно заключить следующий простой вывод. Такой, что при больших углах

а

и высотах подъёма тела,

г=0 m

(*1 € 0~ R)

радиус вращения

(отклонения) его пространственного поля (тела - m), обусловленный величиной v ' , т.е. *ШМ - шага масштаба, будет

весьма велик (и даже сопоставим с радиусом самой планеты)! Причём, чем больше сила импульса действия приложена к телу, тем больше (как ни парадоксально) будет угол горизонтального отклонения тела от вертикали (т.е. от ускоряющей нормали, будь то гравитация /а т.ж. читай сила притяжения электронов к ядрам./, или противодействующая ей внешняя импульсная сила /читай

электродвижущая сила./); т.е: угол - (^ на который сместится тело в итоге относительно нормали при подъёме на

Ri=n аг=°;п

высоту: m . Причём угол ( g ) - будет являться здесь своеобразным «начальным углом преломления движения» (см.

Рис.4). Кстати, (в порядке аналогий): чем больше электрическое напряжение в проводнике, тем больше сопротивление току

а

* 0

электронов оказывается со стороны некого бинарного (потенциально- кинетического) базиса сил (что возможно: лишь

- при возникновении угла отклонения отличного от нуля; и много большего). Где естественно возникнет тем больший угол:

аг=0;п

g - отклоняющей силы от «продольности» (при рассмотрении величины СОПРОТИВЛЕНИЯ току в проводнике), чем больше сама эта сила внешнего поля! Так, что нет особой разницы, в каком: во втором (или в 3-м, 4-м) мерностном триплете действуют закономерности аналогичные тем, которые имеют место быть в 1-первом ординатном триплете при рассмотрении гравитации. Простая экстраполяция смысла сразу даёт скачёк в технологиях скажем энергосбережения при транспортировке эл. мощности на большие расстояния. Т.е. более чем реально при нынешнем уровне технологий создать (в данном случае хотя и не сверх проводник, но и не хуже .) - а именно: ГИПЕР-проводящие энерго системы!!! Идея наи-элементарнейшая. Согласно Рис.4

а

г=0;п

угол отклоняющей

<г=0;п '

- будет ничтожен только при не значительных радиальных (максимальных) смещениях:

тела (в нашем случае - электронов в металле) при почти единичном масштабе, что естественно, приводя к коллинеарности движения зарядов с осью проводника увеличивает его проводимость в разы. Но однократное слабое смещение электрона не создаст значительного тока. Выход - как гениален, так и прост! 1) Первый способ заключается в том, чтобы создать серию импульсов (непрерывную цепочку серий в которых эл. потенциал ступенчато увеличивается; или периодично монотонен) высоко интенсивных (гипер- высокочастотных) напряжения с частотой интенсивности (одного направления) находящейся в

Л=0

пределах от одного до двух обратных периодов «разгонного времени»:

=0 , П \ri=0;п

(ivr <

()-1 < 2 Эр0)

согласно скажем ф-ле:

6.б) для

Fг=0 у П хг

А* (p) A1 (p) А F^m

л f7=0 =

- «импульсной силы суммарного потенциала»:

л ti=0

Аlp

г=1 |»

а h=0 у (с; - о

I»,

k7=0

л( p;a) 1

(g 'Г (R, + К") - g 0( R + 0))

6.б)

И это даёт нам возможность подгонять ещё не начавшие торможения электроны (т.е. электроны, находящиеся на инерциальном участке, см. ТП(ПВД) часть №2.а. Это задача наиболее сложная, т.к. она наиболее точная, но для современного уровня технологий - как раз соответствует духу времени высокой технологичности и «инновационности» /это будет своеобразным тест-пропуско техно- цивилизации в новую эру мерностных технологий/! Но при этом может быть достигнута гипер- проводимость вполне на уровне сверхпроводников. 2) Второй способ аналогичен первому, только в качестве периода импульсного воздействия (1-одной ступеньки, при ступенчатом нарастании потенциала, или периода монотонной модуляции импульсных всплесков) в

(2ЭР0 <(*/„,)-1 «Г°п)

интенсивности берётся интервал более грубый: , на котором электрон ещё не успел совсем

остановиться и тем более прийти в иное хаотическое движение с большими углами отклонения от направления вектора внешнего поля. Конечно же здесь не следует ожидать чудес присущих сверхпроводящим состояниям, однако этого может оказаться достаточно для целей скажем высоко эффективной (практически без потерь на сопротивления и нагревы.) передачи электрической мощностей на сверх дальние расстояния по «черметным» (но стандартизированным) дешёвым проводам малого сечения (скажем до 2мм и в оболочке, что позволительно при малом их нагреве, и что позволит прокладывать линии, как: над, по.., так и под землёй.).

Итак, хотя даже и заявленные темы далеко (и глубоко) нами не исчерпаны результатами данной работы /при колоссальности даже - здесь уже представленных/, но лучше меньше, да лучше; будет день - будет пища для осмысления открывшихся уже и открывающихся перед человечеством перспектив и потенциалов, заложенных в теориях: МТВП и ТП(ПВД), как единого: макро -

*

54

микро подхода, сочетающего в себе, как мерностный принцип, так и «парадоксальный универсализм» /отвергающий тупиковые частности/ в рассмотрении связки - ПВД в ключе основополагающего принципа познания: «От общего - к частному...»!!!

Литература

1. Международный научно-исследовательский журнал 2012. №6(6), стр. (9-14). МТВП часть №1.

2. Международный научно-исследовательский журнал 2012.№7(7), стр. (9-21). ТП(ПВД) часть №1.

3. Международный научно-исследовательский журнал 2013. №2(9), стр. (12-22). МТВП часть №2, часть №3(а).

4. Международный научно-исследовательский журнал 2013. №3(10), стр. (22-37). МТВП часть №3(б).

5. Международный научно-исследовательский журнал 2013. №4(11), стр. (28-35). МТВП часть №2.1.(а).

6. Международный научно-исследовательский журнал 2013. №5(12), стр. (11-30). ТП(ПВД) часть №2.А.

7. Д.В. Ширков, Физика микромира (1980) // Маленькая энциклопедия.

Сысун В.И.1, Тихомиров А.А2

Профессор, Петрозаводский государственный университет, 2доцент, Петрозаводский государственный университет ЭЛЕКТРОМЕХАНИЧЕСКИЙ КОМПЕНСАТОР РЕАКТИВНОЙ МОЩНОСТИ

Аннотация

В статье рассмотрена возможность электромеханической компенсации реактивной мощности, показаны экспериментальные результаты и их сравнение с теорией.

Ключевые слова: энергосбережение, компенсация реактивной мощности, автоматика.

Sysun V.I.1, Tikhomirov А.А.2

'Professor, Petrozavodsk State university, ^Associate professor, Petrozavodsk State university ELECTROMECHANICAL COMPENSATOR OF REACTIVE POWER

Abstract

The article consideres the opportunity of electromechanical compensation of reactive power, the experimental results are shown and compared with theory.

Keywords: power saving, compensation of reactive power, automation.

Известно, что электрическая энергия состоит из двух частей: активной и реактивной. Первая преобразуется в различные виды полезной энергии (тепловую, механическую и пр.), вторая - создаёт электромагнитные поля в нагрузке (трансформаторы, электродвигатели, дроссели, индукционные печи, осветительные приборы). Несмотря на необходимость реактивной энергии для работы указанного оборудования, она дополнительно нагружает электросеть, увеличивая потери активной составляющей.

В электрических сетях типовая нагрузка (двигатели, трансформаторы, электромагниты, дроссели и т.д.) имеют индуктивный характер. Таким образом ток отстает по фазе от напряжения на при этом активная мощность, т.е. средняя за период мощность, равна нулю. В тоже время как в нагрузке, так и в источнике протекает ток, что является отрицательным эффектом.

Цель работы - рассмотрение возможности электромеханической компенсации реактивной мощности при вращательном колебании источника механической инерции.

Мгновенная мощность U(t)*I(t) полпериода положительна (забирается от сети на создание магнитного поля), а другие полпериода отрицательна (отдается в сеть от энергии магнитного поля в индуктивности)

Принято эту мощность называть реактивной для компенсации реактивной мощности чаще всего ставят конденсаторы [1]. Однако емкости имеют большие габариты и стоимость, из-за малой возможной удельной мощности электрического поля в конденсаторе.

Типичные однофазные компенсационные конденсаторы:

КМ-1.05 (28,8 мкФ;1,05 кВ;^=10 кВАР; m=2.4 кг; V~0.02 ; -Q/V=500 кВАр/ ;-Q/m=0.41 кВАр/кг

КМ-10.5(0,635 мкФ; 10,5кВ; ^=22кВАР; m=60 кг;^/т=0.37кВАР/кг)

Использование в качестве компенсатора реактивной мощности синхронных двигателей не на много увеличивает удельную отрицательную мощность. Существенно большей энергией (по сравнению с электрической энергией электрического поля в конденсаторе) обладает кинетическая энергия движущейся массы, так, даже при умеренной скорости

V=10 м/с удельная мощность на порядок выше (-Q/m=5000 ВАР/кг).

В настоящей работе рассмотрена возможность компенсации реактивной мощности за счет ее перевода из сети и возврата ее в сеть от механической (кинетической) энергии колебания ротора.

Рассмотрим принципиальную схему такого компенсатора. В качестве основы примем конструкцию однофазной синхронной машины. Ротор есть постоянный магнит или электромагнит с двумя парами полюсов. Питание электромагнита осуществляется от колец на оси. В статоре уложена в пазах двойная однофазная обмотка, на которую подается синусоидальное напряжение от сети, контролируемое регулятором. Пусть l -длина паза в статоре, n-общее число пазов, В-индукция магнитного поля, r-радиус ротора. Переменный ток в обмотке статора вызывает вращающую силу F=IBLn, приводящую к колебаниям ротора. Скорость ротора определяется уравнением вращательного движения:

F * r = J * J * dV dt r * dt

где J-момент инерции ротора.

С другой стороны, колебания ротора в магнитном поле индукции B приведут к наведению на статоре напряжения U согласно известному выражению:

BLn

Тогда вспоминая определение емкости, и сравнивая предыдущих два выражения, мы можем получить следующее выражение:

C

эф

J

n2 r2 B 2l2

То есть механическая инерция ротора эквивалента емкостной реактивной мощности, которая может компенсировать индуктивную реактивную мощность сети.

Внутренний диаметр статора - 140 мм. Статор имеет 36 пазов по 36 проводов в каждом пазу. Активное сопротивление обмотки одной фазы статора - 1,2 Ом. Индуктивное сопротивление при токах в фазе 0,5-8А почти не меняется и составляет 14,6 Ом (при наличии ротора). Ротор имеет 110*2 витков проводом диаметром 2,5мм с сопротивлением 1,5 Ом. При токе в роторе более

55