CC BY
51
ТЕПЛОЭНЕРГЕТИКА
УДК 697.34
РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ СТРУКТУРНОЙ ИДЕНТИФИКАЦИИ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ОТОПИТЕЛЬНОЙ УСТАНОВКИ
Ю.Н. Денисенко, В.И. Панферов г. Челябинск, ЮУрГУ
THE DECISION OF THE TASK OF STRUCTURAL IDENTIFICATION OF MATHEMATICAL MODEL OF HEATING INSTALLATION
Y.N. Denisenko, V.l. Panferov Chelyabinsk, SUSU
Рассматриваются варианты структуры математической модели отопительного прибора. Оценено качественное и количественное различие моделей. Отмечены специфические особенности моделей, позволяющие улучшить управление процессами системы теплоснабжения.
Ключевые слова: модель отопительной установки, структурный синтез моделей, качественно-количественное регулирование, график регулирования.
Variants of structure of mathematical model of the heating device are considered. Qualitative and quantitative distinction of models is appreciated. Specific features of the models allowing improvement of the management of processes of system of heat supply are marked.
Keywords: model of heating installation, structural synthesis of models, qualitative -quantitative regulation, schedule of regulation.
Вопросы создания математической модели отопительного прибора рассматривались в работах многих авторов. Так, в зависимости от способа определения его мощности (теплового потока) выделяют ряд функциональных зависимостей, составляющие параметры которых могут быть известны явным образом или определены с учетом некоторых допущений [1].
По-видимому, исторически первой математической моделью отопительного прибора является широко известное уравнение для определения его мощности:
Оо=К{0’5(*ех+*еых)-{в)Р' > О)
где К и ^ - коэффициент теплопередачи и площадь поверхности отопительного прибора; и 1вых - температура теплоносителя на входе в прибор и выходе из него; 1в - температура воздуха в помещении.
Уравнение содержит как входные переменные 1ех и /„, так и выходную переменную 1вых .
Следует отметить интересную особенность: в литературе по расчету систем отопления неявным образом считается, что зависимость температуры теплоносителя от Р является линейной функцией. На это указывает то, что среднее значение темпе-
ратурного напора для отопительного прибора принято вычислять по формуле:
АТ = 1вх+‘вьа
(2)
Формула (2) будет давать точное значение среднего температурного напора только в том случае, если температура теплоносителя вдоль ^ будет распределяться по прямой и будет при этом знакопостоянной функцией. В самом деле хорошо известно, что средняя температура теплоносителя определяется по формуле:
xF =
о
(3)
где - площадь прямолинейной трапеции, образованной линейной знакопостоянной зависимостью /(Т7) и осью абсцисс на отрезке [0; что подтверждает справедливость вышеприведенного замечания по поводу вычисления Д1 по формуле (2).
При расчете любого теплообменного аппарата неизвестные составляющие могут быть определены из уравнений теплопередачи или теплового
баланса. Не является исключением и отопительный прибор, для которого:
Оо =сС({вх-{вых)> (4)
где сиб- теплоёмкость и массовый расход теплоносителя.
Таким образом, решая уравнения (1) и (4), найдем первый вариант структуры статической модели отопительного прибора, описываемый следующими уравнениями:
0о\
0,5 +
ев
кг
Оо.
ев
(5)
для которой на рис. 1 приведена структурная схема отопительного прибора.
На рис. 1 /я, /, и С - входные переменные; при этом и С являются управляющими воздействиями, соответственно гв следует отнести к категории возмущений.
Для отыскания другого варианта структуры математической модели выделим бесконечно малый участок площади поверхности отопительного прибора и запишем уравнение теплового баланса для этого участка [2]:
-СсЖ = К(1 ~1в)с1Р, (6)
где t - температура теплоносителя в пределах участка <Ш.
Если считать коэффициент теплопередачи постоянным, то уравнение (6) будет представлять собой уравнение с разделяющимися переменными, которое можно представить в виде:
Л К
(7)
вс
Решая (7) с учетом того, что ?(0) = ¡вх, получим:
АУ
«Р)-
-О-ехр -
Єс
(8)
Уравнение (8) описывает изменение температуры теплоносителя вдоль поверхности теплообмена при постоянном коэффициенте теплопередачи и если У вся поверхность теплообмена, то КР) = 1вых.
Используя уравнение (8), нетрудно найти выражение для мощности отопительного прибора, очевидно, что это величину следует определять по уравнению:
Оо
1-е
ев
с^(ївх їв)-
Таким образом, второй вариант структуры статической модели отопительного прибора представляется следующими уравнениями:
КР
1-е с0
св(*вх~*вУ’
КРЛ
(9)
Структурная схема модели отопительного прибора в этом случае представлена на рис. 2.
С другой, стороны из теории рекуперативных теплообменных аппаратов (ТО), работающих, например, по схеме «противоток», известно, что мощность теплообменника следует вычислять по формуле
Ото ~ £ ■ с^\(Лжс ~Нвх) »
где цвх и г2«х _ температуры первичного и вторичного теплоносителя на входе в теплообменник; сС] - эквивалент расхода первичного теплоносителя; е - коэффициента эффективности ТО, определяемый по формуле:
£ -
1-е
сЄ\
6<?2
-1
КР \с°і л
Л СО] сО] 1 -е ев 2
(10)
сО~,
Рис. 1. Структурная схема статической модели отопительного прибора для системы уравнений (5)
Рис. 2. Структурная схема статической модели отопительного прибора для системы уравнений (9)
Т еп л оэнергети ка
где с02 - эквивалент расхода вторичного теплоносителя.
Применительно к отопительному прибору следует считать, что сОх — эквивалент расхода воды, протекающий через прибор (ев ), а сС2 -эквивалент расхода воздуха, омывающего отопительный прибор, который во много раз больше сС1. Учитывая это, получим выражение для коэффициента эффективности ОУ:
№
£0=\-е <*> . (11)
Параметр е0 позволяет определять мощность ОУ через большую разность температур теплооб-менивающихся сред:
0о=ео-с0(*вх-0> (12>
откуда совместное решение с уравнением (11), позволяет получить зависимость, полностью совпадающую с уравнением статики (9):
кр'
бо2 :
1-е св
Уравнение (9) удобно использовать для расчета конкретного отопительного прибора. Если же рассматривать в целом всю систему отопления, то удобно перейти к параметрам теплоносителя в тепловой сети, так как температурный график в наружных сетях обычно выше, чем установленный для отопительной установки (ОУ). Поэтому структуру модели (9) на рис. 2 можно дополнить схемой узла смешения (рис. 3).
Э
І яд-с
а
Рис. 3. Схема узла смешения перед системой отопления
На рис. 3 смесительным устройством является водоструйный элеватор (Э), перед которым «средствами автоматики» [3] установлен расход сетевой воды Ос с температурой tвxc > . Физический
смыл перехода с температурного режима наружных сетей на температурный график системы отопления определяется через уравнение неразрывности струи посредством вычисления коэффициента смешения:
и =
гвхс ~‘вх _Є-ЄС
(13)
Выразим температуру воды на входе в ОУ гвх через коэффициент смешения с учетом (5):
сО’
подставив которую в (5) для (Зо1, получим следующую модификацию уравнения статики, позволяющую находить мощность отопительного прибора через разность температур теплообмениваю-щихся сред:
бо =£0-свЦвх_с-^), (14)
откуда коэффициент эффективности равен 1
=-
0,5 + и +
сС
ЯР
(15)
При совпадении установленных температурных графиков в системе отопления и тепловых сетях необходимость устройства узла смешения отпадает, то есть и = 0, тогда коэффициент эффективности примет вид:
*„=-----(16)
0,5 +
св
№
откуда ясно, что при подстановке (16) в (12) также перейдем к виду структуры статической модели (5).
Из рис. 3 и уравнения (13) следует, что С = (1 + н)С7с. С учетом этого мощность ОУ можно представить следующим выражением:
бо =го'с(-’с(1вх.с “О, О7)
где коэффициент эффективности соответственно равен:
£°= 0,5 + и (19)
1 + и
Таким образом, для систем отопления, подключенных по зависимой схеме с температурным графиком ниже, чем в тепловой сети, удобно использовать уравнение (17) для определения мощности системы отопления в целом, где достаточно знать только установленные входные параметры и значение коэффициента смешения.
Для получения третьего варианта структуры статической модели отопительного прибора учтем зависимость коэффициента теплопередачи от среднего значения температурного напора и расхода. Как известно [4] эта зависимость имеет вид:
= тА1п СР,
К ■
(20)
где т, п и р - экспериментальные числовые показатели, зависящие от типа прибора и характера циркуляции в нем воды; А/ - текущий температурный напор; в - относительный расход воды.
Подставив соотношение (20) в уравнение (6), а затем проинтегрировав, найдем выражение для вычисления текущего температурного напора отопительного прибора:
П
Дг = /-л,
у Ос
Откуда зависимость температуры теплоносителя от площади поверхности Т7, очевидно, будет представляться следующим уравнением:
1(П = 1е+[^-°Рр + Оах~1вТ
(21)
позволяющим определить ¡вых при конкретном значении Т7.
В работе [2] построены кривые распределения температуры теплоносителя вдоль площади поверхности отопительного прибора для различных значений расхода, из которых видно, что формулы (8) и (21) дают практически одинаковое распределение температуры теплоносителя вдоль поверхности теплообмена. Различие становится существенным только при больших значениях Р и малых значениях расхода теплоносителя.
Формулы (8) и (11) точнее учитывают физику процесса, поэтому предпочтение следует отдавать данным соотношениям, чем общепринятому положению о том, что распределение температуры теплоносителя вдоль поверхности отопительного прибора имеет линейный характер [4].
С помощью уравнения (21) можно получить третье уравнение статики для определения О,:
1'
0о = <Я
=■3^
-О”
Таким образом, третий вариант структуры статической модели отопительного прибора представляется следующими уравнениями:
1'
ОоЗ =с<3
^вых Ів "*■
¿вх І в
тп
!Гс
, (22)
ис
Структурная схема модели отопительного
Рис. 4. Структурная схема статической модели отопительного прибора для системы уравнений (22)
Вместе с тем интересно также оценить и количественное различие моделей. Для примера рассмотрим структуры модели из уравнений (5) и (9). Откуда видно, что отношение мощностей отопительного прибора 0.о2 / бо1 определяется следующим выражением:
бо2
бої
1-
ЁЕ.
'ев
0,5 +
ев
(23)
Как видно из (23), отношение мощностей является функцией параметра КР1{сС). Представим последний за X и исследуем поведение функции 0,о2 / б01 в зависимости от X, для чего проведем прямые вычисления (см. таблицу).
Результаты вычислений Qo2 / Q0] по формуле (23)
бо2 ! бої 0,999992 0,694934 0,599873
КР / (сО) 0,01 5,01 10,01
бо2 ! бої 0,566622 0,549975
ЛУ7(сСт) 15,01 20,01
бо2 / бої 0,50010 0.50005 0,50003
КРЦсО) 10000,0 20000,0 30000,0
бо2 ! бої 0,50003 0,50002
КР / (св) 40000,0 50000,0
Как видно из таблицы, с увеличением параметра КР 1{сС) отношение мощностей уменьшается. Для построения графика функции ( ()о2 / б01 ) = =Д X ) найдем предельные значения этой функции при X стремящемся к бесконечности и к нулю справа:
бо2 _
1ІГП
Х^+х бої
= Ііт -Мі-е
{(і-г-*)-Го,5 + -
= 0,5.
(24)
Для вычисления второго предела функции применим правило Лопиталя:
Ііт
х->+о
1-е
-X
0,5ЛГ + 1
= Ііт
ЛГ-м-О
-X
(0,5Х +1)2
1
(24)
Таким образом, график функции (бог/бо1) = =ДХ) будет иметь вид, приведенный на рис. 5.
Теплоэнергетика
Рис. 5. Г рафики функции
Из рис. 5 видно, при малых значениях параметра КР 1{сС), то есть при больших расходах теплоносителя, варианты модели (5) и (9) практически равноценны. При больших значениях этого параметра, имеющих место, очевидно, при малых расходах, мощность отопительного прибора, вычисленная по второму варианту структуры, будет в
2 раза меньше, чем мощность, найденная по первому варианту структуры. Поэтому при прочих равных условиях температурные графики регулирования, построенные на основе первого варианта,
0*10.1
уравнение (5), будут располагаться ниже графиков, построенных на основе второго варианта -уравнение (9). А поскольку физика процесса теплопередачи точнее учитывается вторым вариантом модели чем первым, то теплоснабжение зданий, рассчитанное на основе первого варианта модели (в настоящее время используется именно этот подход) будет приводить к тому, что количество доставленного потребителю тепла не восполнит его тепловую потребность, обусловленную потерями тепла через ограждающие конструкции.
Анализ данных работы [2] говорит о том, что графики распределения температуры теплоносителя вдоль поверхности теплообмена Р, вычисленные по второму и третьему вариантам структуры математической модели, практически одинаковы и, очевидно, что при использовании этих структур погрешность в определении теплоотдачи отопительного прибора будет менее значимой.
Вместе с тем это не означает, что одинаковыми будут и вычисленные значения мощностей <2о1 и 0д3 по формулам (9) и (22), поэтому необходимо выяснить какое количественное различие дают эти формулы.
На рис. 6 приведены графики для относительных значений мощностей отопительного прибора, определенные по всем трем вариантам структуры математической модели для различных входных температур теплоносителя (80, 85 и 95 °С). Указанные на рисунке кривые позволяют провести
Рис. 6. Кривые изменения мощности отопительного прибора от расхода для различных значений входной температуры теплоносителя
анализ по сходимости результатов расчета между структурами уравнений (5), (9) и (22). Здесь индекс «/» означает номер варианта структуры.
За базовое (расчетное) значение мощности <2? отопительного прибора использовалась величина 1536 Вт, найденная стандартным образом [4] для 10-секционного отопительного прибора М 140 АО. За базовое (расчетное) значение расхода С1 была взята величина 0,015 кг/с, температурный график 95-70 °С.
Расчет проводился методом последовательных приближений путем увеличения расхода теплоносителя и нахождения ()01 до достижения величины,
отвечающей значению 0%. Подписи осей абсцисс и ординат обусловлены отношением текущего значения к расчетному, соответственно мощности отопительного прибора и расхода теплоносителя.
Так, сплошные кривые построены по первому уравнению статики (5), пунктирные по второму уравнению статики (9), а сплошные кривые, обозначенные «ромбами», по третьему уравнению статики (22).
Как видно из рис. 6, сплошные и пунктирные кривые практически схожи при данных значениях температуры теплоносителя на входе в отопительный прибор. Такая близость справедлива, так как в структуру уравнений (5) и (9) входит коэффициент теплопередачи, изменение которого не учитывается.
В то же время, кривые, построенные по уравнению (22) отличаются от остальных и учитывают изменения коэффициента теплопередачи во всем диапазоне регулирования. Наиболее явно различие просматривается при значительном снижении 1вх, например до 85 °С, когда для достижения расчетного значения мощности расход необходимо увеличить в 6 раз.
Выводы
1. Уравнения (8) и (21) практически равноценны при рассмотрении близких к расчетным условий работы отопительного прибора; кроме того, уравнение (21) позволяет учитывать зависимость коэффициента теплопередачи от среднего значения температурного напора и расхода.
2. При низких входных температурах теплоносителя и больших расходах мощность отопительного прибора, вычисленная по третьему варианту, заметно ниже, чем значения найденные по первому и второму варианту. Также видно, что при высоких входных температурах и практически реальных диапазонах изменения расхода мощности <2о2 и <2оЪ практически одинаковы. Следовательно, при управлении процессом теплоснабжения необходимо учитывать и эту особенность, в частности, при качественно-количественном регулировании.
Литература
1. Монахов, В.Г. Моделирование управления режимами тепловых сетей / В.Г. Монахов, Ю.А. Войтинская. — М. : Энергоиздат, 1995. -224 с.
2. Денисенко, Ю.Н. «К проблеме построения математических моделей отопительного прибора»: материалы Второй Международной научно-технической конференции «Теоретические основы теплогазоснабжения и вентиляции» / Ю.Н. Денисенко, В.И. Панферов. — М.: МГСУ, 2007. — С. 101-106.
3. Соколов, Е.Я. Теплофикация и тепловые сети: учебник для вузов / Е.Я. Соколов. — 7-е изд., перераб. — М.: Изд-во МЭИ. — 2006. — 472 с.
4. Внутренние санитарно-технические устройства. Ч 1. Отопление / Богословский В.Н., Крупнов Б.А., Сканави А.Н. и др. - М. : Стройиз-дат. - 1990. — 344 с.
Поступила в редакцию 20.01.2008 г.
Денисенко Юрий Николаевич, инженер кафедры «Теплогазоснабжение и вентиляция» ЮУрГУ. Область научных интересов: моделирование процессов управления тепло-гидравлическими режимами в системах теплоснабжения.
Denisenko Yury Nikolaevich, engineer of the Heat and Gas Supply and Ventilation department of South Ural State University. Scientific interests: modelling of managerial processes of warm-hydraulic regimes in systems of heat supply.
Панферов Владимир Иванович, д.т.н., профессор, зав. кафедрой «Теплогазоснабжение и вентиляция» ЮУрГУ. Область научных интересов: моделирование и оптимизация технологических процессов и систем, автоматизация технологических объектов.
Panferov Vladimir Ivanovich, Doctor of technical science, professor, head of the Heat and Gas Supply and Ventilation department of South Ural State University. Scientific interests: modelling and optimization of technological processes and systems, automation of technological objects.
