РЕНТГЕНОВСКИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ Текст научной статьи по специальности «Физика»

ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИЕ НАУКИ

РЕНТГЕНОВСКИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ Рыбин В.В.1, Торба А.А.2

1Рыбин Виктор Вячеславович - дипломированный инженер, пенсионер; 2Торба Александр Алексеевич - кандидат технических наук, доцент, профессор,

кафедра ЭВМ,

Харьковский национальный университет радиоэлектроники, г. Харьков, Украина

Аннотация: проведена оценка значений скорости распространения рентгеновских излучений. Приведено выражение для массы электрона при увеличении его скорости движения вплоть до скорости распространения света.

Ключевые слова: рентгеновские излучения, интенсивные рентгеновские излучения, скорость света.

УДК 629.783.527.6

Введение

Работа является завершением теоретического рассмотрения многообразий свойств рентгеновских излучений и включает в себя материалы работы [1] в части гравитационных и рентгеновских излучений. 1. Гравитационное излучение

Закон тяготения И. Ньютона для системы, состоящей из двух электронов (при расстоянии между электронами R = 1 см), запишем в виде:

77 k km k m (1)

F =—, -m . =—tt-y—--m . H—T-r—— m,' v '

r2 ' e1 e2 r2 '2 R2 2

где: k - коэффициент размерности, зависящий от выбранной системы единиц измерения, как и размерность R (в данном случае размерность [k] = см3 / (г • сек2)); у ~ 6,67259 * 10-8 - безразмерная величина гравитационной постоянной; mel = me2 - массы электронов.

Предположим, что r me1,2 определяет массы излучений электронов в месте r 2

расположения противоположного электрона.

Коэффициент у << 1 характеризует электрон как весьма неэффективный излучатель, что допускает представить электрон в виде сферического неэффективного излучателя.

Величина r m имеет смысл массы излучения, направленного в полусферу r 2

противоположного электрона, который воспринимает её ( me_ ) полностью.

Y 2

Предположим, что относительно массы излучения электрона можно использовать формулу, подобную формуле для полной мощности излучения диполя Герца [2] :

Мизл =f4f)2me = rme, (2)

где: ёеэф - эффективный диаметр электрона; Хп - длина волны пульсаций массы электрона.

При достижении электроном максимального объёма движение его массы резко тормозится, возникает «тормозное» излучение с массой у me . Кинетическая энергия массы me порождает кинетическую энергию массы у me :

rme V-i=mc!, (3) e 2 2

где: Vгр - скорость распространения гравитационных излучения.

Из (3) следует, что V - —, где с - скорость распространения «света». Vгр ~

гр I—

1,1606 * 1014 см/сек.

Частоту пульсаций массы электрона определяем в соответствии с гипотезой Планка:

, г тес2 ¥« = -еГ,

где: к - постоянная Планка;

/ ~ 0,6178 * 1020 Гц - частота пульсаций массы электрона. Длина волны пульсаций массы электрона: . _ с

¿п = с ^ 4,852640~10 см.

/п

Диаметр электрона определим из выражения (2): de,эф = 1,2249^10-13 см.

Противоположный электрон воспринимает «тормозное» излучение в соответствии с формулой (Меоспр - масса восприятия «тормозного» излучения):

М = у П (ёе.эФ )2 = ,, П ( йе.эФ )2 = у3 (4)

Мвоспр Г 2 ^ Г 2 3*. Уг/ Г 2 •

гР ¿п —

с

Здесь учтено, что с2/ У2гр = у, и учитывается выражения (2). Излучение с массой Мвоспр приобретает в массе противоположного электрона скорость распространения, равную «с» и при торможении порождает «тормозное» излучение с массой:

МТ =уМвоСпр т • (5)

2

Это излучение распространяется по направлению воздействующего и действует на «свой» электрон в соответствии с законом тяготения (1), - это силовая реакция. Масса фотона гравитационного излучения:

-Мт-лль. т-76, (6)

= 1,4640 г.

Внутренняя кинетическая энергия электрона («на уровне фотонов»):

Еевн = ^^=I т^ . 1,499 •ю7

2 г 2 2

Для определения Еевн необходимо «перевести» массу те в гравитационное излучение.

2. Рентгеновские излучения

Источником излучения является рентгеновская трубка с анодом, перпендикулярным направлению движения ускоренных электронов. Анод является антенной «тормозных» излучений, возникающих при торможении ускоренных электронов. Предположим, что при торможении электрон теряет свою скорость за время, не превышающее половины периода частоты/уск, определяемой формулой: т V2

_ * уск

/уск 2к '

где: к - постоянная Планка;

Ууск - скорость ускоренного электрона, определяемая выражением:

те • У2ск е уск = еи, 2

где: размерность [Ц] - В/см.

Силовое воздействие ускоренного электрона на анод трубки можно оценить из формулы: К ' = т V'

"1е уск'

где: К' - первая производная от количества движения; ¥'уск - первая производная от скорости Ууск.

Скорость Ууск в течение времени, не превышающего половины периода частоты ^ск, достигает нулевого значения.

Допустимо следующее представление:

V — ¥Уск — IV .г г уск — 0 5Т уск уск?

тогда:

К — те • 2Vуск ■ fуск ■

Отношение силовых воздействий при Vуск < с к Vуск = с (с - скорость «света»):

■V ■ f V ■ V2 V

' уск J уск _ ' уск ' уск у

e 'с ■ fускс с ■с

_ ( уск )3

ускс

Приравняем это отношение к отношению кинетических энергий «тормозных» излучений при Vуск < c и V'уск = с.

Поскольку излучение возникает при отделении массы у me, то чем больше кинетическая энергия ускоренного электрона, тем больше частота и скорость распространения «тормозного» излучения. В рассматриваемом случае у me = const, что позволяет записать:

V „ V2

( уск )3 r T

У с ' V2'

г гр

где: VT - скорость распространения «тормозного» излучения при V'уск < с.

Тогда:

Vt _ Vrp (V^f2. (7)

При увеличении скорости движения ускоренных электронов увеличивается скорость распространения «тормозных» излучений и уменьшается отклонение фотонов излучения от направления воздействующих ускоренных электронов.

Это обстоятельство описывается выражением:

Лф° ~ 1 /Екш ,

где: Лф°/2 - угол отклонения (в градусах) от направления движения ускоренных электронов;

Лф° - «ширина» сечения диаграммы направленности излучения;

Екин - кинетическая энергия ускоренного электрона.

Далее, при УТ2мин = с2 электрон излучает в полусфере, что позволяет записать:

Лф°макс = 180°.

Высказанное выше позволяет записать выражение для ширины сечения диаграммы направленности (ДН) «тормозного» излучения точечного излучателя:

— АфмаКс Щрн — А?макс-V2-— 180°' У )3,

УТг у2 ( ускг )3 Уускг

р С '

V А

поскольку: у2 — V2 ( уск )3 ; у2 — —

' с р У

Таким образом, ширина сечения ДН больше апертуры излучения на величину

суммы X Дфк «расположенной» по контуру реальной площади излучения.

Силу притяжения, вызываемую рентгеновским излучениеми, воздействующую на

электрон, определим из выражения (при R = 1 см):

V т2 V

р — р .(-Уск.)3 — У.(.Уск.)3

± рент —± гр V / / О /->

me

3. Интенсивные рентгеновские излучения

Рассмотрение проведено с использованием модели электрона в виде неэффективного сферического излучателя [2]. Резонансная длина волны для электрона определяется из выражения:

Хрез = 2 п * ге эф, (8)

где: ге эф - эффективный радиус электрона [1].

Резонансная частота электрона:

fP3 = С /Хрез - 0,779*1023 Гц, (9)

где: с - скорость распространения света.

Отношение частот fpe3 / fn -1261. Здесь fn - частота пульсаций массы электрона.

Это относительно большое отношение частот свидетельствует об устойчивости частицы (в соответствии с теорией автоматического регулирования). Увеличение частоты пульсаций (при fpe3 = const) приводит к увеличению интенсивности излучения и к уменьшению запаса устойчивости частицы, как целого.

При приближении частоты пульсаций массы электрона (f) к резонансной частоте (fpe3) происходит разрушение электрона (или частицы). Подобное явление возникает при существовании частицы, имеющей объем (например) электрона, но обладающей значительно большей массой. Возникновение такой частицы возможно при большом давлении со стороны окружающей среды.

Масса такой частицы (при которой возникают резонансные процессы) определяется из выражения:

трез = 2 h fpe3 / с2, (10)

где: h - постоянная Планка.

Для рассматриваемого случая справедливо отношение:

fpe3 /fn = трез/те ~ 1261. (11)

Пульсации массы частицы с частотой fpe3 порождают интенсивные рентгеновские излучения, распространяющиеся со скоростью, значительно превышающей скорость света. Эти интенсивные гравитационные (рентгеновские) излучения достигают максимального значения при пульсации массы с резонансной частотой.

Время разрушения частицы зависит от степени (и скорости) приближения частоты пульсаций массы частицы к резонансной частоте («период распада»).

Вещества с большой объемной плотностью массы порождают интенсивные рентгеновские излучения (особенно при приближении частоты пульсаций массы к резонансной частоте). Поскольку при этом «теряется» значительная часть внутренней энергии вещества, то оно распадается на частицы.

Предположительно, такие процессы распада веществ свойственны радиоактивным веществам, порождающим интенсивные рентгеновские излучения, вызывающие аномально большие тяготения.

Источники интенсивных рентгеновских (гравитационных) излучений не поглощают все фотоны, движущиеся со скоростями, значительно превышающими скорость распространения света.

Если бы движение уплотнений электромагнитной материи ограничивалось некоторой областью вокруг источников аномально интенсивных рентгеновских излучений, вызывающих тяготение, то они вряд ли были бы обнаружены. Астрономы обнаружили «черные дыры», приняв их рентгеновские излучения, и ведут наблюдения за ними.

Эффект наличия уплотнений ЭММ (фотонов), движущихся со скоростями, значительно превышающими скорость распространения света, ставит под сомнение выражение для массы частицы, движущейся со скоростью света и имеющую вследствие движения бесконечно большую массу. Любое уплотнение электромагнитной материи (ЭММ) при движении в материальной среде вынуждено преодолевать сопротивление среды, теряя кинетическую энергию, скорость, массу из-

за усиливающегося излучения. Причем потеря массы тем больше, чем больше скорость движения уплотнения ЭММ.

Уплотнения (частицы) при движении вращаются вокруг своей оси, что уменьшает влияние сопротивления среды распространения. Они «копируют» движение планеты Земля на околосолнечной орбите. Для нашего электромагнитного мира ряд процессов в макро- и микромире «идеологически» родственны.

При преодолении сопротивления среды распространения (и из-за вращения вокруг своей оси с сохранением до определенного момента устойчивости как целого) частица (электрон) теряет массу из-за дополнительного «тормозного» излучения.

Выражение для массы движущегося электрона можно представить в виде: me = то -у то (Vt/c)2 = то [1 - у (Vt/c)2], (12) Vt = Угр2 (Ууск/С)3 = (С2 / у) (Уус/c)3 (13)

где: т0 - масса «покоящегося» электрона;

VT - «тормозное» излучение (в рассматриваемом случае «дополнительное») электрона;

VycK - скорость движения (ускоренного) электрона перед торможением;

с - скорость распространения «света».

С учетом выражения (13) выражение (12) можно представить в виде:

те = то [1 - (VyJc)3]. (14)

Из этого выражения следует:

1. при VycK = 0 ^ me = т0, электрон в состоянии покоя;

2. при VycK = с ^ me = 0, электрон распадается на фотоны, причем кинетическая внутренняя энергия электрона равна суммарной кинетической энергии фотонов, движущихся со скоростью, значительно превышающей скорость распространения света.

Следует добавить, что предлагаемое в работе [1] проведение измерений скорости распространения рентгеновских излучений - дало бы ответ на корректность «старых» представлений о физических процессах. Проведение таких испытаний способствовало бы разработке измерительной аппаратуры нового поколения, что (по мнению авторов) нашло бы применение в медицине и других областях человеческой деятельности.

Выводы

1. Рентгеновские излучения распространяются со скоростями, превышающими скорость света, и вызывают «тяготения».

2. Излучения, вызывающие аномально интенсивные тяготения, порождаются (предположительно) процессами, происходящими в радиоактивных веществах (это радиация).

Для астрономов эта гипотеза объясняет природу воздействия на окружающую среду «черных дыр».

3. При приближении скорости движения электрона к скорости распространения света он начинает «разваливаться» на фотоны.

Список литературы

1. Рыбин В.В. Электромагнитные излучения [Текст] / В.В. Рыбин, А.А. Торба / М.

Изд-во «Проблемы науки». Ж. «Проблемы науки», 2020. Вып. 8 (56). С. 4-9.

2. Никольский В.В. Теория электромагнитного поля [Текст] / Издание 3-е. М: Высшая

школа, 1964. 372 с.