CC BY
10
УДК 621.376.4
В. Г. ТРИЛИС, канд. техн. наук
ПОГРЕШНОСТИ ИМПУЛЬСНОГО ФАЗИРОВАНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННО РАЗНЕСЕННЫХ ГЕНЕРАТОРОВ ГАРМОНИК
Основным источником случайных погрешностей при фазировании разнесенных генераторов гармоник (ГГ) является нестабильность порогов срабатывания бU пороговых устройств (обычно это туннельные диоды [2] ) на их входах.
Нестабильность момента срабатывания порогового устройства fit, а следовательно, и фазовая нестабильность ГГ связаны с крутизной 5 нарастания запускающего напряжения U(t) соотношением
ô/ = (8U)/S-, S =-• (dU {t)))/(dt). ( 1 )
При запуске ГГ гармоническим напряжением «=£/0sinX X(2ntJT), как это принято в известных системах фазирования [1], нестабильность (1) в наилучшем случае, т. е. при запуске в момент максимальной крутизны 5, становится равной
0/гарм = ((Ш)Д/0)(772я). (2)
Если же для запуска удаленного ГГ использовать видеоимпульсы с теми же значениями параметров Т и U0, состоящие из п гармоник
£/и„„ (0 = 2 Umi sin i(2nií)/T + ф*)» (3)
¿=1
где Umi — амплитуды, a cp¡ — фазы этих гармоник после прохождения канала связи между разнесенными пунктами, то крутизна запускающего напряжения выразится формулой
л
5«МП = 2 U™ (2îU'/r> C0S i-2níí/T + (4)
¿=1
т. е. достигает максимума при синфазности всех составляющих (3) в момент перехода через нуль первой гармоники
5„мПтах = 2^гог((2ш)/7\ (5)
При этом
(6)
так что выигрыш по нестабильности момента срабатывания
(Ч.арм)/(б/нми) = ( 2 W*a!Vо = (2 <7>
\t=l \¿=1 / ¿=1
В последнем выражении учтено, что максимально допустимые амплитуды при обоих способах запуска одинаковы.
В наилучшем случае, когда все гармоники запускающего сигнала синфазны в момент запуска и равны по амплитуде, имеет место выигрыш в 0,5 (1+п) раз по сравнению с гармоническим фазированием. В реальных системах выигрыш может уменьшаться за счет ослабления отдельных гармоник и искажения их фазовых соотношений в канале связи. В наихудшем случае фазирование осуществляется первой гармоникой видеосигнала, и тогда выигрыш (7) равен 1, т. е. оба способа фазирования равноценны.
Кроме собственной нестабильности порога ГГ, источниками погрешностей фазирования могут быть шумы системы авторегулирования (если таковая применяется), а также дрейф электрической длины канала связи. Эти погрешности не зависят от способа запуска ГГ.
1. Гойжевский В. А.. Левина А. Ф„ Маглеванная Я. И. и др. Измеритель параметров фазочастотиой характеристики четырехполюсника. А. с. СССР МКИ •GOIR 29/00 № 573777. Опубликовано в БИ, 1977, № 35. 2. Шарпан О. Б, Фа-зостабильный генератор дискретного множества частот с высокой равномерностью спектров.— Приборы и техника эксперимента, 1975, №5, с. 120—122.
Поступила в редколлегию 23.06.81
УДК 621.372.061
Я. К. ТРОХИМЕНКО, д-р техн. наук, А. И. РЫБИН, ассист., К. С. СЕДОВ, студ.
ОЦЕНКА ТОЧНОСТИ И ТРУДОЕМКОСТИ ОБРАЩЕНИЯ МАТРИЦЫ МЕТОДОМ МОДИФИКАЦИЙ
Современные методы символьного анализа электронных схем обладают либо малой точностью (интерполяционные методы), либо требуют большого числа арифметико-логических операций и соответственно большого ,объема памяти ЭВМ. Существует ряд прогрессивных методов обращения матрицы [1, 4—8], реализующих операции только над ненулевыми ее элементами, что обеспечивает минимальную трудоемкость. Это обусловлено тем, что в матрице нроводимостей реальной цепи ненулевыми являются лишь несколько элементов строки.
В работе [2] был предложен метод обращения матрицы им-митансов с выбором главного элемента схемы, в основе которого лежит последовательное приведение каждой проводимости ветви схемы в отдельности к ее истинному значению
= Zf_! + 1(6^)/(1 - бw&i) UloJ, (1)
где Zi—i-я модификация обратной матрицы цепи; бWi — отклонение фиксированного значения г-ro параметра (при котором проводились вычисления) от его истинного значения; %ц —■ диагональный элемент матрицы взаимных производных определителя по параметрам элементов схемы; |20 = • • • — вектор-строка взаим-
