CC BY
33О влиянии электромагнитного поля высокой частоты на E. coli. // Современные проблемы науки и образования. - 2016. - № 5. URL: http://science-education.ru/ru/article/view?id=25259
7. Ихлов Б.Л., Мельниченко А.В., Ощепков А. Ю. Резонансное поглощение сверхвысокочастотного электромагнитного поля молекулами ДНК // Современные проблемы науки и образования. -2016. - №6. URL: http://www.science-education.ru/article/view?id=25910 (дата обращения: 20.12.2016)
8. Ихлов Б. Л., Мельниченко А. В., Ощепков А. Ю., Оценка собственных частот крутильных колебаний ДНК человека. Материалы Международной научно-практической конференции «Новая наука: современное состояние и пути развития», Стерли-тамак, 2016, ч. III, с. 3. - 11. ISSN 2412-9712.
9. Найфэ А. Введение в методы возмущений. М.: Мир. - 1984. - 535 С.
10. Камке Э.. Справочник по обыкновенным дифференциальным уравнениям. М.: Наука. - 1976. - 740 C.
11. Корн Г., Корн Т. Справочник по математике. М.: Наука. - 1974. - 832 С.
12. Смолянская А. З., Виленская Р. Л. Действие электромагнитного излучения миллиметрового диапазона на функциональную активность некоторых генетических элементов бактериальных клеток. Научная сессия отделения общей физики и астрономии АН СССР, 17-18 января 1973 // УФН. -1973. - Т. 111 (452). С. 458-460 1973.
13. Polyanin A. D., Zaitsev V. F. Handbook of Exact Solutions for Ordinary Differential Equations, 2nd Edition, Chapman& Hall/CRC, Boca Raton. - 2003.
ПАРАДОКСЫ ВЫВОДА УРАВНЕНИЙ В ТЕОРИИ ИЗЛУЧЕНИЯ В
ЭЛЕКТРОДИНАМИКЕ
Рысин А.В. Рысин О.В.
АНО «НТИЦ «Техком» г.Москва, радиоинженеры
Бойкачев В.Н. АНО «НТИЦ «Техком» г.Москва, директор кандидат технических наук Никифоров И.К.
безработный, г. Чебоксары, кандидат технических наук, доцент
THE PARADOXES OF OUTPUT EQUATIONS IN THE THEORY OF RADIATION IN ELECTRODYNAMICS
Rysin A. V.
Rysin O. V.
ANO "STRC" Technical Committee "Moscow, radio engineers
Boykachev V.N.
ANO "STRC" Technical Committee "Moscow, director, candidate of technical sciences Nikiforov I.K.
unemployed, Cheboksary, candidate of technical sciences, associate professor
АННОТАЦИЯ
В очередной статье продолжаем рассматривать парадоксы в электродинамике, которые сформировались из-за пренебрежения ранее обоснованными нами законами философии, отражающих взаимодействие объектов в мироздании. Здесь предложен способ решения указанных ошибок и парадоксов. Статья даёт возможность понять природу и физику взаимодействия.
ABSTRACT
In the next article we continue to examine the paradoxes in electrodynamics that have developed because of neglect previously substantiated for us by the laws of philosophy, reflecting the interaction of objects in the universe. Here a method is proposed for solving these errors and paradoxes. The article gives an opportunity to understand the nature and physics of interaction.
Ключевые слова: уравнения Максвелла, электродинамические потенциалы, сторонние токи, уравнение Даламбера, уравнение Гельмгольца.
Keywords: Maxwell's equations, electrodynamic potentials, the external currents the equation of d'alembert, Helmholtz equation.
В ранее опубликованных статьях мы уже отмечали, что абстракция, принятая в нынешней математике, не должна безоговорочно применяться в
физике, так как многие математические действия в природе в физическом выражении отсутствуют.
SCIENCES OF EUROPE # 16 (16), 2017 | PHYSICS AND MATHEMATICS_43
Отсюда, к какому результату может привести аб- наглядно видно при рассмотрении теории излуче-стракция математики при объяснении физики, ния в электродинамике. С этой целью мы выпишем
известную систему уравнений Максвелла [1]: rotH = (dD/dt)+j; rotE = dB/dt; divD = p ; divB = 0;
D = s0sE ; B = ц0ц,Н; j = cE + jCT. (1)
Суть противоречий в классических уравнениях электрического поля является изменение магнит-Максвелла мы связываем с несоответствием их из- ного поля, а вовсе не некий заряд. Иными словами, вестному закону Умова-Пойтинга: мы имеем двойственность образования электриче-
дЖ / д? =еко?о>поля, - а это уже парадокс! Одновременно па-
Этот закон гласит, что изменение энергии во времени дают изменения и в пространстве. При этом известно, что энергия связана как с электрическими, так и с магнитными составляющими по формуле:
Эта однозначная связь говорит, что если имеются изменения магнитной составляющей во времени, то без её дивергенции в пространстве не обойтись, то есть уравнение К1уВ = 0 противоречит закону сохранения энергии Умова-Пойтинга, а иначе изменения во времени не дают изменения в пространстве, - а это приводит к независимости пространства и времени, что противоречит СТО и ОТО Эйнштейна и отвергает преобразования Лоренца. Это и есть первая выявленная нами ошибка.
Вторая ошибка, не очевидная на первый взгляд, связана с записью к1у О = р . Тут конечно, многие могут сказать, что на нас не угодишь, мол, нам не нравится, что дивергенция равна нулю, и в тоже время нам не нравится, что дивергенция не равна нулю. Однако, тут дело в том, что под дивергенцией от величины Б подразумевается плотность некоего заряда, но в случае рассмотрения распространения чистого электромагнитного поля, в обычных уравнениях Максвелла значение К1у О = 0, и в этом случае причиной формирования
(2)
радокс здесь и в том, что значение дивергенции от любой величины, которая связана с энергией, не может быть равно нулю. Нуля, как такового, в Природе нет, - это всего лишь искусственно введенное в математику число, которое в физике можно трак-цг _ ^ //^л г (|т)ват!'2каР¿^мент перехода с уровня на уровень, а • не полное исчезновение, как это трактуется ныне.
Но это ещё не все парадоксы обычных уравнений Максвелла. Следует заметить, что в первое уравнение системы (1) входит значение плотности тока ^ и как это будет видно впоследствии, без значения этой плотности тока формирование излучения электромагнитного поля просто невозможно. Кроме того, мы не можем использовать для выполнения условия изменения в пространстве при изменении во времени величину го1;Н или величину го1Е из-за замкнутости этих величин, так как К1\то1Е = 0. Таким образом, без добавочного члена в виде плотности тока или дивергенции от некоторой величины не обойтись, если мы хотим соблюсти исполнение закона сохранения энергии. Однако, если рассматривать значение плотности тока, как значение движущейся плотности заряда, то это вновь означает парадокс наличия заряда, который формирует электрическое поле. Решение парадокса может быть связано только с тем, что значение дБ / д? + ] должно также равняться нулю и представляет собой тоже выражение Умова-Пой-тинга, то есть:
К1уР = дфЕ / д? = д1 Е / д? = VЕ = = \Е . (4)
(3)
Аналогичный вывод можно сделать относительно и магнитной составляющей 0 = дВ / д? + \н
divM = 5фя / dt = С1я / dt = \н = 5 = jH. (5)
Понятно, что в данном случае соблюдается симметричный вид относительно электрической и магнитной составляющих, и нарушение этого вида будет противоречить закону сохранения энергии. Соответственно получается, что значение ротора в rotН = (dD / dt) + jE ; rotE = dB / dt + jH; div P
левой части уравнения соответствует уравнению непрерывности в правой части уравнения. Отсюда вид усовершенствованных уравнений Максвелла в вакууме при е=1 и ц=1 примет вид:
= ]е ; К1У М = \н; Б = б0Е ; В = Ц^Н. (6)
Возникает вопрос: «А что представляют собой введенные в (6) величины Р и М ?» Собственно без этих величин не обошлись и в обычной электродинамике, приписав им значения электрической и магнитной поляризации. Аналогично эти величины выражаются также и через использование электро-
динамических потенциалов А и Ам в теории эквивалентности, например в [2]. Однако, в электродинамике не рассматривается их физический эквивалент, а иначе это чудо. У нас эти величины связаны с преобразованием длины во время, и времени в длину, и именно не учёт подчинения классиче-
ских уравнений Максвелла преобразованиям Лоренца и привёл к парадоксу связанному с несоблюдением закона сохранения энергии. Таким образом, в теорию излучения по системе уравнений Максвелла (1) уже заранее заложены ошибки, связанные с неправильной записью исходных уравнений для рассмотрения процессов в динамике. Понятно, что мы не являемся первопроходцами в написании уравнений Максвелла в таком виде. Например, аналогичный вид записи относительно токов можно найти в [3].Однако необходимость так называемых электрических и магнитных сторонних токов, особенно с позиций выполнения преобразований Лоренца для электромагнитных полей, не имела объ-
- / & + гц0с дЩ / дх
- ц0дН / д1 + с дЩ / ду =
- Ц0дН / д1 + с дЩ / д2
яснения, и поэтому шла речь о наличии так называемых фиктивных магнитных зарядов и токов. Мы же в [4] раскрыли логику возникновения этих составляющих и невозможность их игнорирования при рассмотрении полного процесса взаимодействия, так как иначе возникала независимость электромагнитных полей от пространства и времени, из-за неподчинения преобразованиям Лоренца-Минковского в соответствии с СТО и ОТО Эйнштейна, а это означало бы невозможность обнаружения их в пространстве и времени. Более точно запись усовершенствованных уравнений Максвелла с учётом преобразований Лоренца по координатам может быть представлена как:
= 5EZ / dy - dEy / dz ; dEx / dz - 5EZ / dx ; = dEy / dx - dEx / dy ; dH2 / dy-dHy / dz ; s0dE / dt - is0c dEt / dy = dHx / dz - dH7 / dx ; s0dEz / dt - is0c dEt / dz = dHy / dx - dHx / dy .
s0dEx / dt - is0c dEt / dx =
(7)
Возможен и комплексно-сопряжённый вид. Здесь сразу видна связь с преобразованиями Лоренца, так как есть проекция напряжённостей электрических и магнитных полей на время и это уже наше новшество, хотя нечто аналогичное было введено Фейнманом [5] для вектор - потенциалов. Но он не смог понять того, что если он находит однозначно напряжённости электрических и магнитных
- dH / dt - ic grad(Ht) = (1 / |0 ):rot E;
полей через вектор - потенциалы, то он тем самым допускает и существование проекции полей и на время. То есть, роль сторонних и фиктивных токов, интуитивно введённых в уравнения Максвелла объясняется именно наличием проекции на время.
Отсюда запись в векторном виде:
dE / dt + ic grad(Et) = (1/ s0)rot H. (8)
Однако недостаток векторной записи в том, что здесь нет жёсткой привязки проекций по координатам к электромагнитным проекциям, - а это допускает варианты, когда электрические и магнитные составляющие могут быть и не ортогональны в одном уравнении.
Необходимо при этом отметить, что не стоит безоговорочно отметать систему классических уравнений Максвелла, так как она даёт вполне приемлемые результаты в некоторых частных упрощённых случаях и с учётом некоторых подгоночных математических подходов. И тогда можно пренебречь некоторыми процессами преобразования, rotrotH = (s0d / dt)rotE + rot j ;
особенно для теории сред, где например, не требуется детализация процессов, а можно уже взять, как бы исходной величиной образования электрического поля - поверхностный заряд, не вдаваясь в подробности парадоксов, которую получаются при этом, что нами было отмечено в [6].
Рассмотрим более подробно весь способ получения решения системы уравнений при излучении. Здесь используется применение операции rot к обеим частям системы уравнений Максвелла (1) для первой строки. Тогда при рассмотрении процессов в вакууме при е=1 и ц=1 мы имеем:
rotE = (|0 d / dt) rotH. (9)
В статье [7] при выводе волновых уравнений мы уже отмечали некорректность такого подхода, так как в физике применение воздействия связано с изменением природы объекта и получением новых связей, а в математике - это просто соблюдение равенства, не дающее изменение объекта. При этом в физике не бывает действия без противодействия и операция rot не может возникнуть из ничего. И если мы эту операцию ввели, то значит, мы обязаны и характеризовать объект, который дал это изменение и соответственно рассмотреть реакцию на этот объект. Одновременно надо отметить, что перестановка переменных, применимая в математике, не
является применимой в физике, так как это означает вообще возможность появления вечного двигателя, в силу того, что возврат возможен по тому же самому пути без преобразования энергии. То есть, возможно, применить одну операцию, а потом другую и наоборот, а результат один и тот же. Но мы в [7] показали, что конечный результат в получении волновых уравнений совпадает, хотя имеет несколько иную природу, связанную с симметрией мироздания, поэтому рассмотрим дальнейшие преобразования, помня о допущенной абстракции в математике. Соответственно мы заменим входящие в правые части величины rotH и rotE величинами,
вытекающими из первых двух обычных уравнений Максвелла:
rotrotH + е0ц002/ dt2H = rot j; rotrotE + e0^0d2/ dt2E = ^0dj / dt. (10)
Далее используется известная математическая формула по преобразованию
го^Е = ^аКК1у Е -У2Е. С точки зрения абстрактной математики - это верно, но с точки зрения физики в результате воздействия с правой и левой стороны будут совершенно разные величины. Поэтому используются так называемые вектор - потенциалы (электродинамические потенциалы) в [8].
Но и это в классической электродинамике игнорируется при записи rotrotH = graddiv H - V2H . Более того, с учётом divB = 0 имеем rotrotH = -V2H . Для электрической компоненты
имеем rotrotE = graddivE -V2E . С учётом div D = p получаем
rotrotE = (1/ s0)grad p - V2E. В результате имеем систему уравнений:
V2H - (1/ с )(d2 / dt2)H = - rot j; V2E - (1/ c2)(d2 / dt2)E = (1/ e0)grad p -ц0 dj / dt.
(11)
Казалось бы всё правильно, но дело в том, что ных составляющих. Иными словами, в одном слу-мы сталкиваемся с неоднозначностью законов в фи- чае, электромагнитный волновой процесс может зике с точки зрения формирования электромагнит- существовать сам по себе, и тогда мы имеем уравнения:
У2Н - (1/с2)(д2/д?2)Н = 0; У2Е - (1/с2)(д2/д?2)Е = 0 . (12)
В другом случае, причина формирования например, составляющих У2Н и V2E не (1/c2)(d2 /dt2)Н и (1/c2)(d2/dt2)E, что собственно соответствует уравнению Умова - Пой-тинга (2), - а совсем иная. Так как при рассмотрении, так называемых стационарных магнитных полей, мы имеем V2H = — rot j. Иными словами одна
и та же величина V2H имеет две разные закономерности своего формирования, с одной стороны -
это (1/c2)(d2/dt2)Н, а с другой стороны - это — rot j . Причём с точки зрения математики известно, что rot j должен равняться нулю, а иначе -это не замкнутая величина. Аналогичная ошибка и во втором уравнении, когда при E = — grad ф в классической электродинамике имеется уравнение статического электрического поля V^ = —p / s0 и уравнение Даламбера
V^ — (1/c2)(d2 / dt2)ф = —p/s0 .Тогда получается, что уже
У2Е - (1/с2)(д2/д? 2)Е = (1/в0)ягаКр и здесь член — ц0 3] / д? ни при чём, так как он не входит в уравнение Даламбера в силу того, что Е = -§таКф-дА/д и К1уА = 0 [9]. Фактически
(1/е0 )§таК р - ц0д] / д? - это есть не что иное, как уравнение непрерывности с перестановкой плотности тока и заряда, и по сути для выполнения закона сохранения количества энергии оно должно равняться нулю. В противном случае при неравенстве, разница должна определяться не значением р и ] ,
а значениями е0 и ц0, которые являются константами или по преобразованиям Лоренца эквивалентами длины и времени, и они также связаны зависимостью I = с?. Понятно, что использование в уравнениях (11) реальных токов и зарядов будет означать преобразование заряда в напряжённость излучаемого электромагнитного поля, - а это противоречит условию сохранения заряда как константы. Отметим также алогизм в решении, например, верхнего уравнения системы (11). Решение мы получаем в виде:
H(r) = 1 /(4л) J rot' j(r') /(r - r'|) exp(-z£|r - r'|) dV.
(13)
При этом интегрирование производим от замкнутой величины плотности тока, а она изначально даёт ноль, так как иначе - это не замкнутая величина. Это же относится и к решению нижнего уравнения системы (11), так как оно соответствует уравнению непрерывности. Отсюда, казалось бы, противоречивый вывод, что левые и правые части уравнений системы (11) полностью независимы, так как они по отдельности равны нулю. Однако,
У2ф - (1 / с2 )(д2 / д? 2 )ф = -р / е0
это поправимо, если учесть, что система уравнений (12) соответствует случаю, когда учитывается неоднородность по пространству и времени в дифференциалах по координатам, а в системе уравнений (11) неоднородность вводится отдельным значением, например, в виде потенциальной энергии, как в уравнении Гамильтона-Якоби. Это кстати и было использовано при нахождении значений вектор -потенциалов в уравнениях Даламбера:
72 Л /1 / „2\/д2 /
V2A - (1/ с )(d2/ dt )A = ц0 j.
(14)
При этом, мы видим, что для нахождения значений вектор - потенциалов использовалась правая часть нижнего уравнения (11) с учётом исключения дифференцирования и по отдельности для ф и А .
Н = (1/ц0)гогА ; Е = -Уф-(1/с)дА/д.
По аналогии с уравнением (13) тогда мы можем найти значения вектор - потенциалов. Далее учитывая однозначную связь вектор потенциалов с Е и Н можно записать:
(15)
Однако, мы здесь вновь видим парадокс, свя- должен равняться нулю. Аналогично, если учесть занный с тем, что ротор от замкнутой величины А условие калибровки Лоренца, то:
Шу А + (1/с)дф / д = 0. (16)
Далее можем учесть, что дг = сд?, а (1 / с)дА / д = дА / д(&) = Шу А. Отсюда также
следует, что и Е=0. Г Следовательно, чтобы получить решение (15), надо либо придать значениям Е и Н роль потенциальной энергии, как в уравнении Гамильтона-Якоби, либо раздельно приравнять к значениям Е и Н один из двух дифференциалов, стоящих в правой части уравнений системы (15), аналогично тому как это было сделано в (14). Либо учесть, что разность в одной противоположности означает сложение в другой противоположности, то есть удвоение величины.
Отметим также, что мы получили в (11) несимметричный вид в правых частях уравнений для формирования значений Е и Н , - а это фактически означает несимметричность в параметрах излучения величин Е и Н , что кстати видно при анализе уравнений для диполя Герца, и чего на практике не наблюдается, так как это бы означало невозможность замкнутого взаимного преобразования.
Ситуация является неразрешимой, если не рассматривать левые и правые части уравнений (11) с точки зрения противоположностей. Фактически в (11) мы имеем отражение закона, по которому замкнутое или прямолинейное движение в одной противоположности приводит к формированию излучения соответствующих составляющих Н и Е . Поэтому, совершенно иное решение будет, если использовать исключение парадоксов классических уравнений Максвелла с использованием фиктивных токов в виде уравнений (6), которые соответствуют представлению электромагнитного поля в противоположной пространственно-временной системе, и что фактически было отображено через электродинамические потенциалы. В этом случае
мы учитываем, что го1хо1Е = grad Шу А - V2А . Аналогично мы учитываем, что дифференцирование по времени с подстановкой и перестановкой переменных также приводит к изменению первоначальной величины. В итоге, учитывая сказанное, получим:
V2P - (1/ c2)(d2/ dt2 )P = - rot jE + grad jE - |odjH / dt; V2M - (1 / c2 )(d2 / dt2 )M = - rot jH + grad jH - s0djE / dt.
(17)
Иными словами получается, что усовершенствованные уравнения Максвелла, в левой части уравнений, отражающие движения в противоположностях, и при рассмотрении процессов от одной из них, в противоположной системе наблюдения
характеризуют волновое движение, что отражено в правых частях уравнений (11). То есть система (17) более полная система по сравнению с (11). При этом решение ищется аналогично (14), например, в виде:
P(r) = 1 /(4л) | grad jE (r') /| r - r'|) exp(-ik| r - r'|) dv'.
(18)
Здесь надо отметить одну особенность, что grad\Е и grad\н имеют направление перпендикулярное к плоскости значений роторов, но кроме того, здесь значения под градиентом \Е и \н имеют проекцию на время. Иными словами с учётом grad ]н = гс grad(Ht), а grad\Е = /с grad(Et)
.Это связано с соблюдением пространственно-временных преобразований Лоренца и при этом для ортогональности следует умножение этих величин на мнимую единицу. Если теперь учесть вид известного векторного уравнения Даламбера
V2A - (1/с2)(52/ д2)А = ц0\ , то заменив левую
часть в виде токов, мы получим:
V2P - (1 / c2 )(d2 / dt2 )P = j0; V2M - (1 / c2 )(d2 / dt2 )M = j.
(19)
В результате мы получаем систему уравнений вида:
j0 = - rot jE + gTad jE -l0djH / dt ; j1 =- rot jH + gTad jH s0djE / dt .
(20)
Здесь мы можем видеть аналогию указанной системы (20) с системой уравнений для электродинамических потенциалов [10]:
E = (-ira / к2 )(graddiv aA + к2 A) - (1/ s0 ) rot AM ; (21)
H = (-im / к2 )(grad div AM + к2 AM ) - (1 / ju0) rot A .
Здесь:
A = | /(4л)| «к exp[-ikr / r])dS и A M = s0 /(4л) J (^Экм exp[-ikr / r])^
(22)
где и м - поверхностные токи, распределённые по поверхности 5".
Аналогию мы видим при замене ^ и ^ на Е и Н, и если считать что, в верхнем уравнении
\в = (1 / Во)А м = / к 2)<ИУ А ,
/ ^^ = (гю / Цо )А , а в нижнем
\и = (1/Цо)А = С"® / к 2)<ИУ А м ,
д\Е / дt = (г'ш / в0 )Ам , здесь учитывается, что
дифференцирование по времени для комплексных
величин даёт умножение на ¡® . Однако, если быть
точным с точки зрения физики, значение А не является тем же, что под знаком градиента и дивергенции. Так как градиент и дивергенция - это изменения, и если бы это были те же самые величины, то получался бы полностью замкнутый цикл с независимостью и возможностью вечного двигателя.
Аналогию с нашей записью в комплексном виде с учётом проведённого дифференцирования некоторых членов можно найти и в классической электродинамике, например, в [11]:
V2E + к2E = -Мэ; V2H + к2И = -Мм ; Мэ = -i-шцаf-CT + (1 / iQsа) graddivj3-CT - rot jM_CT;
а
Мм =-/шца jM_CT + (1/ /юц ) graddivjM ст - rot jэ
V2E + к 2E = iQ| а j3-™ - (1 / iQ8 а) graddiv j3-CT + rot jM_C V2H + к 2H = а jM-CT - (1 / а) grad div jM-CT + rot j3-
(23)
Здесь первые два уравнения - уравнения Гель-мгольцa относительно электрических и мaгнитных
полей. Мэ и MM - векторные функции сторонних электрических и мaгнитных токов соответствующие j0 и j. Можно также увидеть аналогию
между A, Aм , j^", jM-CT и jE, jH. Разница лишь в том, что m^i значения токов j и jH, характеризующих движение противоположных объектов, и значения Р и М, не связываем обязательно с токами и напряжённостями полей в нашей системе наблюдения, а рассматриваем уравнения, как общий характер связи противоположностей в мироздании. При этом, мы отметим, что физики интуитивно получили необходимый вид уравнений, прибегнув к так называемым электродинамическим потенциалам, не поняв философский и физический смысл этих уравнений. А суть этих уравнений легко объясняется на основе закона о противоположностях. Иными словами, кинетическое поступательное движение частицы (а всякое движение, - это изменение, и оно связано с обменом через противоположность), наблюдаемое в одной противоположности в виде члена уравнения непрерывности (grad jE -|0djff / dt), и которое отражает также формулу сохранения энергии (2), даёт в соответствии с СТО и ОТО Эйнштейна пространственно-временное искривление. Это же поступательное движение даёт ответную реакцию в другой противоположности из-за обмена, что будет характеризоваться замкнутым движением в виде - rot jE, если наблюдение этого процесса реакции по обмену между противоположностями вести из нашей системы, и в этом случае противоположно-
сти выступают как единое целое. При этом полученное пространственно-временное искривление за счёт замкнутого движения в другой противоположности, будет характеризовать чисто потенциальную энергию. Это явление приводит к тому, что, например, движущийся позитрон в противоположности следует рассматривать в нашей системе наблюдения как протон, естественно здесь учитывается обратно - пропорциональная связь противоположностей. И наоборот, в противоположности мы будем иметь движущийся позитрон вокруг антипротона, который в противоположности был движущимся электроном вокруг протона. Отсюда, попытки разбить протон на некие объекты в виде кварков и глю-онов являются антинаучным подходом. Однако, если точку наблюдения сменить с учётом иерархии мироздания, то мы движение электрона вокруг протона, и движение позитрона вокруг антипротона должны рассматривать как электромагнитный волновой процесс обмена между противоположностями, где составляющая Н характеризует процесс перехода из одной противоположности в другую, а составляющая Е характеризует замкнутый обратный процесс, то есть имеем чисто кинетическую энергию. Именно это как раз и выражается через математическую запись (17). Таким образом, в (17) мы получаем отражение кинетической энергии, потенциальной энергии и их сочетание. Надо отметить, что этот подход имеет также подтверждение исходя из связи усовершенствованных уравнений Максвелла с корпускулярным движением, что нами было показано в [12].
Подведем итог сказанному.
1. Использование обычных уравнений Максвелла привело к несимметричному виду, что видно
из уравнений (10), и это не соответствовало равному количественному обмену между противоположностями.
2. Необходимость равного количественного преобразования между составляющими напряжён-ностей электрического и магнитного поля привело к необходимости использования вектор - потенциалов (электродинамических потенциалов) и сторонних токов, однако при этом физика процессов была не ясна.
3. Использование усовершенствованных уравнений Максвелла позволило не только понять физику процесса взаимодействия противоположностей, но и понять причину разницы масс между протоном и электроном без привлечения мифических кварков и глюонов.
Литература
1. Никольский В.В., Никольская Т.И. Электродинамика и распространение радиоволн. - М.: Наука, 1989. С. 116.
2. Фальковский О.И. Техническая электродинамика. - М.: Связь», 1978. С. 125.
3. Фальковский О.И. Техническая электродинамика. - М.: Связь», 1978. С. 117.
4. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Уравнения Максвелла, как результат отражения преобразований Лоренца-Минковского в противоположности // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2016/ - № 8 (8), vol
1 - p. 104-113.
5. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнма-новские лекции по физике, т. 6. Электродинамика.
- М.: Мир, 1977. С. 271.
6. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадоксы в теории, интерференции, отражения и преломления на границе раздела сред // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ - № 12 (12), vol 1 - p. 24-30.
7. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадоксы перехода от уравнений Максвелла к волновому уравнению // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2016/
- № 9 (9), vol 4 - p. 3-11.
8. Фальковский О.И. Техническая электродинамика. - М.: Связь», 1978. С. 75.
9. Никольский В.В., Никольская Т.И. Электродинамика и распространение радиоволн. - М.: Наука, 1989. С. 91.
10. Фальковский О.И. Техническая электродинамика. - М.: Связь», 1978. С. 125.
11. Марков Г.Т., Петров Б.М., Грудинская Г.П. Электродинамика и распространение радиоволн. -М.: Советское радио, 1979. С. 40.
12. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Переход от усовершенствованных уравнений Максвелла к уравнению движения частицы // Ежемесячный науч. журнал: Национальная ассоциация ученых. ч. 2. - 2014. - № 5. - С. 99-107.
