CC BY
14Journal of Siberian Federal University. Engineering & Technologies 3 (2013 6) 334-343
УДК 539.213.536
Особенности структурообразования в системе железо-медь при интенсивных динамических нагрузках
А.К. Абкаряна, Р.Б. Абылкалыкова6, Л.И. Квеглиса, Ф.М. Носкова*
аСибирский федеральный университет, Россия 660041, Красноярск, пр. Свободный, 79 бВосточно-Казахстанский государственный университет Республика Казахстан 070020, г. Усть-Каменогорск, ул. 30-й Гвардейской дивизии, 34
Received 15.05.2013, received in revised form 22.05.2013, accepted 31.05.2013
Исследована возможность образования метастабильных фаз на границе раздела двух металлов с ограниченной растворимостью (Cu-Fe). Показано, что такие фазы могут являться продуктами твердофазных реакций, проходящих при высоких давлениях.
Ключевые слова: механохимия, структурообразование, биметалл, железо-медь.
Введение
Исследование физико-химических процессов, происходящих в зоне контакта сталь-медь при интенсивных динамических нагрузках, представляет существенный интерес. Это связано, например, с производством биметаллической сталемедной проволоки, которое ведется по технологии, основанной либо на твердофазном соединении стального сердечника с медной оболочкой [1], либо на протягивании стального сердечника через медный расплав [2].
Известно, что нерастворимые в равновесных условиях металлы под действием динамических нагрузок могут иметь достаточно широкую область растворимости [3, 4]. Динамические нагрузки создают неравновесные условия. Такие условия описываются неравновесной термодинамикой и, в частности, теорией локальных равновесий. В этой теории интенсивные переменные, т.е. температура, давление и концентрация, являются функциями координат и времени. Соответственно, экстенсивные переменные: энтропия, внутренняя энергия, масса - описываются своими плотностями. Такое неравновесное состояние системы называется возбужденным.
Любое неравновесное состояние может характеризоваться временем его релаксации. В процессе релаксации возможно появление самоорганизующихся структур или новых фаз.
© Siberian Federal University. All rights reserved
* Corresponding author E-mail address: yesoono@yandex.ru
В работах Журкова [5] дано время релаксации металлических сплавов т в зависимости от температуры, механических нагрузок, а также от энергии активации релаксации, которая связана с химическим составом сплава.
и о -у'а т = тоехР кт ,
где и0 - начальная энергия а1стивации (Еа); у' - структурно-чувствительная константа материала (сво бодный об ъем); и — механическах напряжение; То — предэкспоненциальный множитель, равный. по порядку величины периоду тепловых колебаний атомов; Т — температура; R = к^; где N — число Авогадро; к — постоянная Больцмана [5]. Полученные экспериментальные данные в работе [6] анализируются с позирии долговечности материалов т.
В ввоих работах Такас [7], анализгруя уравнения Журкова, выделил вклад механических напряжений в процесс структурообразования. Он определил, что при высоких температурах релаксация структуры описывается формулой Аррениуса. Если у'а << Еа, то процесс описывается уравнением Аррениуса.
т(Т ) = Лехр^ Е
где А — коэффиц иент, характеризующий частоту столкновений реагирующих молекул [7].
В случае же низких температур и высоких давлений, когда у'а > Еа, проце сс стру ктурной релаксации сводится к чисто механохимическо му процессу [7].
Ландау и Лившиц [8] рассматривали проблемы очень вязких жидкостей и хру пких твердых тел. Ими показано, что при частотах при ложен ия напряжения <р ~ 1/т до лжно выполняться равенство п ~ т(а, где п — это вязкость жидкого состояния, (с р модул1> сдвига твердого состояния вещества!, "а - время приложения нагкузки. На основании расчстов они припали к выводу, что при больпнах скоростях при ложения нагрузка хрупко е твердое тело может вести себя как вязкая жидкость.
Лантер с соавторами [9] рассматривало неравновесные процессы с помощью теории локальных равновасий с приелачением методов молекулярной динамики. Им удтпось показать, что макроскопичесеая деформация является результатом микроакопических сдвигов за счет ксоперативнего движания атомов р мезоскопиче скин обтастях. Имв предложена модель перестройки групп атомов при низких температурах. Механизм, абеспечивающий такую перестройку, - это движение сдвиговой тртнсформационной зоны. Предложенная модель названа супер-Аррениусовсаой рслаксецией.
Таким образом, Лангер фактически объединил модель Журкова, модель Ландау—Лившица и Такаса—Адоениура. Если у Журзавс время релаксации соответствует периоду тепловых колебаний реппетки, то в мсдели Ленгера сто время сзответствует времвни переключенип химических связей с вкраятнр стью
где R± - вероятность переключения химических связей в двух противоположных направлениях; И - коэффициент, который характеризует вещество; а - коэффицент внутреннего трения; с - локальная нагрузка в мезоскопической области; Р - внешнее давление [9].
Из модели Лангера следует, что при низких значениях температуры и высоких значениях нагрузки может обеспечиваться релаксация, т.е. структурообразование в неравновесных материалах. Для этого необходимо обеспечить свободное движение атомов, которое может быть реализовано за счет преодоления энергии активации. Такое движение возникает в результате градиента давления и может приводить к расширению области растворимости практически нерастворимых компонентов за счет продвижения сдвиговой трансформационной зоны.
Согласно работам Старостенкова [10] скорость продвижения такой зоны может превышать в 1,5-2 раза скорость звука в металле.
Следует обратить особое внимание на роль свободного объема, который Журковым определен как некоторый структурно-чувствительный параметр у'. В работах Лангера, Сандитова [11] свободный объем определяется как активационный объем, необходимый для смещения атома на критическое расстояние, при достижении которого происходит переключение химической связи.
В результате большого свободного объема и больших давлений (например в случае кумулятивной струи) должно происходить либо образование новой фазы, либо расширение области растворимости нерастворимых компонентов. В случае маленького свободного объема и больших давлений (процесс ударной нагрузки при низких температурах) продукты механохимиче-ских реакций должны быть другими.
Целью данной работы явилось исследование продуктов реакции структурообразования в зоне контакта образцов меди и железа при различных условиях динамических нагрузок.
В соответствии с диаграммой состояний «железо-медь» образование твердых растворов или промежуточных фаз при температурах до 600 °С невозможно [12]. В представленной работе обнаружены соединения железа с медью, полученные под действием динамических нагрузок при температурах, не превышающих 600 °С.
Методика эксперимента
Стержень из стали 40 был подвергнут воздействию кумулятивной струи, полученной при взрыве медного кумулятивного снаряда по методике, описанной в [13]. В результате кумулятивная струя прошла через стальной стержень вдоль его продольной оси, образовав внутри него полость конической формы. Затвердевшие капли этой струи были извлечены из полости стержня. Из стенки полости были вырезаны темплеты. Структура и состав застывших капель, а также край темплета, вырезанного из стенки со стороны полости, исследовали в сканирующем электронном микроскопе с микроанализатором.
В другом эксперименте брали диск из стали 08Х18Н10 диаметром 60 мм и толщиной 10 мм, который был соединен с аналогичным медным диском и подвергнут совместному ударному на-гружению в паровоздушном молоте. Деформация осадки составила 70 %. После механического разъединения соединенных ударной нагрузкой дисков обнаружили визуально остатки меди на стали и стали на меди. Образцы исследовали методами сканирующей электронной микро- 336 -
скопии и микроанализа. Фазовый состав всех перечисленных образцов определяли методом дифракции ре нтгеновских лучей в дифрактометте «Всикег».
Результаты и и х обсуждение;
1. Экспнримент с кумулятивной струей
Согласно [ 1Н] в экапериментах с кумулятивными струями тампературк струи обычно не правышант 600 °С, в то время ккт давление состтвляео 30 ГПа .
На рис. 1 приведено изображение, полученное в сканирующем электронном микроскопе от края темплета. Слева на изображении видна по верхность среза темплета, взятого от стенки полости стержня, а справа - шероховатая поверхность самой полости.
На рис. 2 представлен энергодисперсионный спектр, полученный в сканирующем электронном митроскопе о т края полости стержня с помощью электронного зонда с торцевой поверхности темплета, показанного на рис. 1, область анализа овмечена крестиком.
Рис. 1. Схема и изображение в сканирующем электронном микроскопе торца темплета
Ре
Рис. 2. Энергодисперсионный спектр, полученный в сканирующем электронном микроскопе от края каверны темплета
На спектре видно присутствие меди на внутренней поверхности полости. Количественное соотношение компонентов меди и железа дано ниже.
Химический состав, полученный в сканирующем электронном микроскопе от края каверны
Элемент Fe Си
Содержание, % 95,1 4,9
На рис. 3 приведены две рентгенограммы: со стенок полости стержня (черный цвет) и застывшей капли кумулятивной струи (красный цвет). Здесь же красными квадратами показаны табличные рефлексы чистоймеди, которую выбрали в качестве эталона.
Каждая рентгенограм ма соо тветствует гранецентрированной кубической решетке. Параметры этих решеток незначительно отличаются друг от друга.
В табл. 1 представлены результаты расшифровки дифракционных картин, полученных от стенки полости и капли. Здесь же приведены для сравнения данные таблиц Л8ТМ для чистой меди и у-жеаеза при комнатной температу ре по данным [14]. Оревидно , чео на стннке полости происходило образование твкрдого растворо замещения меди в жеоезе, а в капле — железа в меди.
Таким образом, взаимодействие кумулятивной струи меди с твердой сталью в условиях высокого давления привело к существенному повышению растворимости железа в меди и меди в железе. Показатели растворимости многократно превысили возможные величины, соответствующие ф азовой диаграмме.
Представляет интерес т т факт, что зафиксированные новые тв рдые растворы сох нил тип кристаллической решетки ГЦК, присущей как меди, ткк и аустеаитной фазе желеаа. Оче-
и
к*
и
10 20 30 40 50 60 70
80 90 100 угол 26
Рис. 3. Совмещенная карнина рентгеновской дифракции, полученная: 1 — со стенок полости стержня (черные линии); 2 — от затвердевшей капли из кумулятивной струи (красные линии); 3 — рефлексы Си (красныл квадраты), взятые из таблиц Л БТМ
Таблица 1. Параметры ГЦК решеток меди и железа, полученные при расшифровки дифракционных картин
Материал Параметр решетки а, А
Стенка полости стержня, эксперимент 3,589
У^е, [7] 3,58
Застывшая капля, эксперимент 3,627
Си, таблица АБТМ 3,615
видно, присутствие высокого давления стабилизировало высокотемпературную фазу железа [15]. Кроме того, присутствие повышенных количеств растворенной в аустените меди, вероятно, не позволило кристаллической решетке ГЦК (неравновесной при комнатной температуре в стали 40) превратиться в равновесную решетку ОЦК железа.
Рабочей гипотезой была возможность образования новых фаз в экстремальных условиях за счет большой диффузионной подвижности атомов меди и железа в кумулятивной струе. Полученные экспериментальные данные подтверждают рабочую гипотезу.
2. Эксперимент с совместной пластической деформацией
При совместной пластической деформации медного и стального дисков с осадкой 70 % возникли зоны точечного контакта со значительным удельным давлением. Зоны точечного контакта сформировались за счет микрошероховатости образцов.
На рис. 4 приведены изображения, полученные в сканирующем электронном микроскопе от поверхности железного и медного диска соответственно. Перед началом осадки пластинки были отполированы. После прохождения твердофазного взаимодействия поверхности обоих дисков стали шероховатыми и неоднородными, что видно на изображениях, приведенных на рис. 4.
Неоднородности были проанализированы с помощью энергодисперсионного метода. Спектр, снятый с неоднородности, обнаруженной на железном диске, представлен на рис. 5. Видно, что в зоне неоднородности кроме элементов, содержавшихся в стали, присутствует медь. Это может свидетельствовать о твердофазной реакции, прошедшей между сталью и медью. Химический состав неоднородности, изображенной на рис. 4а:
Элемент Si Сг Fe № Си
Содержание, % 0,6 9,7 33,4 2,9 53,3
Область анализа отмечена крестиком.
Видно, что исследованная неоднородность содержит значительное количество меди. Результаты исследований химического состава поверхности медного диска показали, что неоднородности на его поверхности значительно обогащены железом и другими компонентами из стального образца.
Для выяснения возможности прохождения твердофазной реакции между медным и стальным образцами обе поверхности подвергли рентгеновскому фазовому анализу.
Рентгенограмма, полученная с поверхности медного образца, приведена на рис. 6. Здесь же красными квадратами показаны табличные рефлексы чистой меди, которую выбрали в
ПИЯЦН И" от Л ^ Р5Т Н» ТМ-1<НЮ_ЯН »1МЛВ Г 5« Й55
а б
Рис. 4. Изображение в сканирующем электронном микроскопе поверхности железного (а) и медного (б) дисков после твердофазного взаимодействия
Си N1
Ре
Сг
I I I
Сг
Сг
им
Си
Ре
Си
I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I I
2 4 6 8
I I I I I I I I I I I I I I I I I
Рис. 5. Энергодисперсионн1>1й спектр, полученный в сканирующем электронном микроекопе от железного диска после твердофазного взвимодействия
N1
Б|
0
10 Е.кэВ 12
качестве эталона. Анализ интенсивностей рефлексев дифракции рентгеновских лучей свидетельствует о возникновении текстуры с осью зоны (200). Рефлекс от плоскостей (111), который должен быть самым интенсивным (см. эталонные красные квадраты), в нашем случае на рис. 6 имеет интенсивность меньшую, чем рефлекс от плоскостей (200). Такое перераспределение возможно, когда под действием механической нагрузки зерна испытывают деформацию по схеме «сдвиг-поворот» [9], приводящей к возникновению текстуры.
Также обнаружено, что наряду с ГЦК-решеткой, соответствующей меди, появились рефлексы новых фаз, не зафиксированных в таблицах ASTM (слева от рефлекса (111)).
Под действием механических нагрузок в твердых образцах меди и стали в зонах точечных контактов при ударе создаются высокие концентрации напряжений. В результате согласно [7] происходит переключение химических связей и возникают механохимические реакции. Такие реакции могут проходить со скоростью, равной или большей скорости звука [17]. В этом случае энергия механического удара может адиабатически переходить во внутреннюю энергию
л ■ А»
10 20 30 40 50 60
70 80 90 100 110 угол 26
Рис. 6. Совмещенная картина рентгеновской дифракции, полученная от пластинки меди после твердофазного взаимодействия со стальным образцом, и рефлексы Си (красные квадралы), взятые из таблиц ЛБТМ
(энергию межатом ных связей) [18 , 19]. Переключение химических сряией происходит у атомов, расстоянир между которыми оказывается меньше (или больше) критического [11].
Обсуждение результатов
Рассмотрим различия фазообразования в чисто твердофазной реакции и реакции кумулятивная струя-твердая фаза. В случае кумулятивной струи турбулентный поток меди вовлекает в струю атомы железа. При этом их взаимная растворимость повышается за счет жидкофазной диффузии под высоким давлением. Процесс затвердевания идет с образованием ГЦК-решетки, характерной как для меди, так и для железа, подвергнутого высокому давлению [15]. Образование промежуточных фаз не происходит, поскольку атомы меди и железа при турбулентном движении имеют достаточно большой свободный объем и система атомов не является «туго зажатой». В этом случае у каждого атома существенно больше степеней свободы, чем в твердофазной системе, где число степеней свободы атомов жестко ограничено. Поэтому в эксперименте с кумулятивной струей происходит формирование плотной упаковки атомов и образование ГЦК-решеток как результата наследования строения исходных компонентов. Этому способствует ударная волна с гигантским кратковременным градиентом давления.
В случае твердофазных реакций между дисками из меди и стали система атомов в зоне контакта оказывается «туго зажатой». В такой системе происходит переключение химических связей по схеме «сдвиг-поворот» [20]. Полученные результаты являются доказательством того, что для переключения химических связей и формирования новых фаз в системах, образованных нерастворимыми друг в друге компонентами, необходимо, чтобы система обладала ограниченным свободным объемом при реализации механизма «сдвиг-поворот».
Выводы
1. Исследованы процессы структурообразования на границе раздела практически нерастворимых друг в друге компонентов железа и меди при различных условиях приложения динамической нагрузки.
2. Обнаружено, что в случае взаимодействия кумулятивной медной струи со стальным стержнем происходит образование твердых растворов замещения на основе ГЦК решеток железа и меди, соответственно, в более широких областях, чем это возможно по диаграмме фазовых равновесий.
3. Обнаружено, что при взаимодействии твердофазных образцов стали и меди, подвергнутых совместной осадке, могут формироваться продукты механохимических реакций, имеющих структуру, отличную от структуры исходных компонентов.
Авторы благодарят А.Д. Матросова (Институт гидродинамики СО РАН) за любезно предоставленные образцы и полезные обсуждения.
Список литературы
[1] Рашников С.Ф. II Вестник Mагнитогорского государственного технического университета, 2006. № 4. С. 52-54.
[2] Вдовин К.Н. II Вестник Mагнитогорского государственного технического университета, 2010. № 4. С. 33-35.
[3] Григорьева Т.Ф., Баринова А.П., Ляхов Н.З. Mеханохимический синтез в металлических системах. Новосибирск: Параллель, 2008. 312 с.
[4] Sauvage Х. II Acta Materialia. Vol. 53 (2005). P. 2127-2135.
[5] Zhurkov S. N. II Intern. J. Fracture Mech. 1, 311 (1965).
[6] Журков С.Н. II Вест. АН СССР 3, 46 (1968).
[7] Takacs L. Il J. Met. 52, 12 (2000).
[8] Ландау Л.Д. Теория упругости. M.: Наука, 1965. 202 с.
[9] FalkM.L., Langer J.S. Il Phys. Rev. 1998, V. E57, P. 7192-7204.
[10] Старостенков Il Фундаментальные проблемы современного материаловедения.
[11] Сандитов Д. С. II ДАН. 2003. Т. 390. № 2. C. 209-213.
[12. Диаграммы состояния двойных металлических систем. Т. 2; ред. Н.П. Лякишев. M.: Mашиностроение, 1997. 1024 с.
[13] Швецов Г.А II Прикладная механика и техническая физика. 2004. № 2. С. 147-155.
[14] Pepperhoff W. II Physical review B. 1 march 1994. I. P. 6012.
[15] Орленко Л.П. Физика взрыва и удара. M.: Физматлит, 2006. 304 с.
[16] Панин В.Е, Егорушкин В.Е. II Физ. мезомех. 2008. Т. 11. № 2. С. 930.
[17] Полетаев Г.М., Кулабухова Н.А., Старостенков М.Д. Фундаменталные проблемы современного материаловедения. Изд-во АлГТУ, 2008. Т. 7. № 4. С. 27-34.
[18] Зельдович Я.Б., Райзер Ю.П. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. M.: Физматлит, 2008. 656 с.
[19] Родунер Э. Размерные эффекты в наноматериалах. M.: Техносфера, 2010. 268 с.
[20] Томпсон Д.М. Неустойчивости и катастрофы в науке и технике. M.: M^,1985. 289 с.
The Features of Structure Formation
in the Iron-Copper at High Dynamic Loading
Artur K. Abkaryana, Riza B. Abylkalykovab, Liudmila I. Kveglisa and Fedor M. Noskova
aSiberian Federal University, 79 Svobodny, Krasnoyarsk, 660041 Russia bEast-Kazakhstan State University, 34 30 Gvardeyskoy Divizii Str., Ust-Kamenogorsk, 070020 Republic Kazakhstan
The possibility of metastable phases formation at the interface of two metals with limited solubility (Cu-Fe) was investigated. It is shown that such phases may be the as a product of solid state reactions taking place at high pressures.
Keywords: mechanochemistry, structure formation, bimetal, iron-copper.
