CC BY
49
УДК 535.37
DOI 10.46845/1997-3071 -2021-61-95-104
ОПТИЧЕСКИЕ СПЕКТРЫ ИЗЛУЧЕНИЯ ОКСИДА ВИСМУТА И ИТТЕРБИЯ В УСЛОВИЯХ ИК-ВОЗБУЖДЕНИЯ
Д. А. Артамонов, Н. А. Мыслицкая, А. В. Цибульникова, И. Г. Самусев,
В. В. Брюханов
OPTICAL EMISSION SPECTRA OF BISMUTH OXIDE AND YTTERBIUM OXIDE UNDER IR-EXCITATION CONDITIONS
D. A. Artamonov, N. A. Myslitskaya, A. V. Tsibulnikova, I. G. Samusev,
V. V. Bryukhanov
В работе представлены результаты исследования спектров отражения порошков оксида висмута Bi2O3 и смеси оксидов висмута и иттербия Bi2O3/ УЪ203. Описана методика приготовления образцов порошков оксидов из металлов, а также результаты спектральных эллипсометрических и люминесцентных измерений. Установлена зависимость изменения коэффициента отражения в среде В^03 в присутствии УЪ203. Получены значения оптических характеристик коэффициентов отражения р- и s-поляризованного света для В^03 и В^03/ УЪ203. На длине волны X = 590 нм образец, содержащий оксид иттербия, имеет коэффициенты отражения Яр = 0,321 и Яз = 0,331. Коэффициенты отражения для образца оксида висмута без добавления оксида иттербия Яр = 0,223 и = 0,220. Спектры стоксовой ИК и антистоксовой апконверсионной красной люминесценции образцов получены при возбуждении в ИК-диапазоне. Зарегистрировано увеличение интенсивности люминесценции ионов висмута, распределенных в кристаллической решетке оксида в присутствии ионов иттербия, на длине волны 640 нм, что объясняется переносом энергии между энергетическими уровнями ионов. Интенсивность апконверсионной люминесценции нелинейно зависит от мощности возбуждающего ИК-излучения полупроводникового лазера. Проведено численное моделирование этой зависимости в рамках экспоненциальной и квадратичной моделей.
спектры отражения, коэффициент отражения, поляризация света, эл-липсометрия, ИК-возбуждение, апконверсионная люминесценция
This paper presents the results of studying the reflection spectra of bismuth oxide powders Bi2O3 and a mixture of bismuth and ytterbium oxides Bi2O3 / Yb2O3. A technique for preparing samples of oxide powders from metals, and the results of spectral ellipsometric and luminescence measurements are described. The dependence of the change in the reflection coefficient in a Bi2O3 medium in the presence of Yb2O3 has been established. The values of the optical characteristics of the reflection coefficients of p- and s-polarized light for Bi2O3 and Bi2O3 / Yb2O3 are obtained. At a wavelength X = 590 nm, a sample containing ytterbium oxide has reflection coefficients Rp = 0,321 and Rs = 0,331. The reflection coefficients for the bismuth oxide sample
without the addition of ytterbium oxide are Rp = 0,223 and Rs = 0,220. The IR Stokes and anti-Stokes upconversion red luminescence spectra of the samples have been obtained upon excitation in the IR range. An increase in the luminescence intensity of bismuth ions, distributed in the crystal lattice of the oxide in the presence of ytterbium ions, at a wavelength of 640 nm was recorded, which is explained by the transfer of energy between the energy levels of the ions. The intensity of upconversion luminescence depends nonlinearly on the power of the exciting IR radiation of the semiconductor laser. Numerical modeling of this dependence has been carried out within the framework of exponential and quadratic models
reflection spectra, reflection coefficient, emission, light polarization, ellipsome-try, IR-excitation, upconversion luminescence
ВВЕДЕНИЕ
В последнее время происходит интенсивное развитие лазерных технологий. Это приводит к тому, что лазеры все чаще используются в различных отраслях науки и техники (медицине, промышленность, телекоммуникации, наукоемкие и военные технологии) [1, 2]. Одним из самых важных направлений исследований в этих областях является поиск новых типов активных сред с уникальными свойствами. Существует необходимость создания лазеров с определенными параметрами (высокой стабильностью, компактностью, качеством пучка, высокой мощностью выходного излучения и т. п.). В 2005 г. был создан первый волоконный (висмутовый) лазер, не имеющий аналога среди объемных твердотельных [3, 4]. Он излучал в области 1140-1215 нм и был реализован с использованием волоконного световода с сердцевиной из алюмосиликатного стекла, легированного висмутом. Недавно на висмутовых световодах получили лазерную генерацию в новой области 1625-1775 нм [5]. Из этого следует, что столь широкий спектральный диапазон, в котором могут работать устройства на основе световодов с висмутом, открывает большие перспективы применения.
В настоящей работе было проведено спектральное изучение процессов отражения и испускания сред Bi2O3 и Bi2O3/Yb2O3. Цель работы - исследование спектров отражения p- и s-поляризованного излучения, спектров испускания, а также определение зависимости интенсивности люминесценции среды Bi2O3/Yb2O3 от мощности ИК-лазерного излучения.
ОСНОВНАЯ ЧАСТЬ Эксперимент
В данной работе оксид висмута Bi2O3 был приготовлен следующим образом: металлический висмут массой m=2 г растворили в HNO3 объемом 20 мл. Далее, после полного растворения был приготовлен оксалат висмута. Полученный осадок поместили в тигель с последующим спеканием в муфельной печи при t = 700 °C в течение 2 ч.
Процесс приготовления осуществлялся согласно следующим реакциям: Bi + 6 HNO3 ^ Bi(NO3)3 + 3NO2T + 3H2O, 2Bi(NO3)3 + 3H2C2O4 ^ 6HNO3 + Bi2(C2O4)3, Bi2(C2O4)3 = Bi2O3 + 3CO2 + CO.
Оксид иттербия Yb2O3 и комбинированный оксид Bi2O3/Yb2O3 были изготовлены по аналогичной технологии при растворении исходного металла в азотной кислоте с последующим приготовлением оксалата и спеканием при температуре 700 °C. Соотношение Bi2O3 : Yb2O3 в общей смеси составляло 5 : 95.
Спектры отражения исследуемых сред измеряли на спектрофотометре Shimazu (Япония). Коэффициенты отражения поляризованного излучения были определены на спектральном эллипсометре AUTO-SE (Horiba, Франция). Люминесцентные эксперименты проводились на оптической системе Fluorolog-3 (Horiba и Jobin Yvon, Франция), оснащенной детектором FL-1073, работающим в UV-VIS диапазонах излучения. В качестве источника возбуждения использовался ИК-лазер (модель LSR-PS-II) с плавной регулировкой энергии (0,1-1,0 Вт) и длиной волны излучения 980 нм. Для измерения люминесценции в ИК-области применялся охлаждаемый твердотельный ИК-детектор (модель 1427С) с контроллером PS/TC-1.
Обсуждение результатов В первой серии экспериментов были исследованы спектры отражения Bi2O3 и Bi2O3 / Yb2O3, а также поляризованного излучения Rp и Rs. Как видно из рис. 1, на длине волны 400 нм в спектре Bi2O3 наблюдается минимум. Значение величины отражения в минимуме составляет 40 %. В работах [6, 7] спектр отражения тонких пленок оксида висмута также имеет минимум на длине волны 400 нм. Из рис. 1 видно, что минимум спектра отражения для Bi2O3/Yb2O3 смещается в красную область и приходится на X = 550 нм. Коэффициент R для данной среды 55 %.
Рис. 1. Спектры отражения Bi2O3 и Bi2O3 / Yb2O3 Fig.1. Reflection spectra of Bi2O3 and Bi2O3 / Yb2O3
В работе [8] авторы утверждают, что высокая фотокаталитическая активность Bi2O3 в синей области спектра обусловлена большим числом кислородных вакансий в среде. Согласно представленным экспериментальным данным приблизительно 60 % падающего излучения поглощается средой в условиях длинноволнового сдвига в присутствии оксида иттербия. Согласно рис. 1 можно заметить, что спектры Bi2O3 и Bi2OyYb2O3 довольно широкие - с полушириной спектра ДХ-100 нм, поэтому представляло интерес исследовать оптические спектры поля-
ризованного излучения для данных сред в У18-Ш. областях. Результаты приведены на рис. 2 и 3.
Рис. 2. Спектры коэффициентов отражения Rp и Rs для Bi2O3 / Yb2O3 Fig. 2. Spectra of reflection coefficients of Rp and Rs for Bi2O3 / Yb2O3
Рис. 3. Спектры коэффициентов отражения Rp и Rs для Bi2O3 Fig. 3. Spectra of reflection coefficients of Rp and Rs for Bi2O3
Из рис. 2 и 3 видно, что для образца Bi2O3/Yb2O3 характерны значения Rp и Rs коэффициентов, в 1,43 раза превышающие предыдущие для образца Bi2O3 без Yb2O3. Также на длине волны 600 нм присутствует пик Rp и Rs коэффициентов (рис. 2). На длине волны 590 нм образец с Yb2O3 имеет значения Rp = 0,321 и Rs = 0,331, для образца Bi2O3 без Yb2O3 - Rp = 0,223 и Rs = 0,220. Таким образом, присутствие оксида иттербия в среде Bi2O3 позволяет увеличивать коэффициенты отражения p- и s-поляризованного света. В работах [9, 10] авторы также утвер-
ждают о наличии пика поглощения на X = 600 нм для среды, содержащей ионы висмута в многокомпонентном составе стеклянной матрицы.
Далее было проведено исследование спектров люминесценции В1203, УЬ203 и В1203/ УЬ203. Спектры представлены на рис. 4.
(а)
(б)
(в)
(г)
Рис. 4. Спектры люминесценции Yb2O3 (а), Bi2O3 (б,в) и Bi2O3/Yb2O3 (г).
Мощность лазера P = 0.8 Вт. Длина волны возбуждения X ex= 980 нм Fig. 4. Luminescence spectra of Yb2O3 (а), Bi2O3 (б, в) and Bi2O3/Yb2O3 (г).
Laser power is P=0.8 W. Excitation wavelength Xex= 980 nm
Из рис. 4, а следует, что максимумы испускания приходятся на X= 650, 680 и 720 nm, интенсивность пиков составляет 35000, 28000, 9000 CPS соответственно. Люминесценция в данной области чистого оксида иттербия обусловлена ме-
3+
ханизмом кооперативной люминесценции ионов иттербия Yb [11]. Как видно из рис. 4, б, спектр испускания Bi2O3 имеет пик на X = 525 нм при возбуждении длиной волны 980 нм. Интенсивность пика 25000 CPS. В работах [12, 13] авторами также установлено наличие данного пика испускания Bi3+, однако фотовозбуждение осуществлялось длинами волн УФ диапазона (270-360 nm). Заметим, что по-
луширина экспериментального спектра испускания на X = 525 нм равна приблизительно 50 нм (рис. 4, б). Возникновение данного максимума в спектре при возбуждении ИК-излучением, по-видимому, может быть обусловлена механизмом апкон-версии и требует дополнительных спектрально-энергетических исследований.
На рис. 4, в представлена люминесценция Bi2O3 на длине волны регистрации X=1250 нм, соответствующая классическому механизму даунконверсии для Bi2O3. На рис. 4, г спектр испускания для комбинированной среды Bi2O3/Yb2O3 имеет максимумы на X = 647 и 689 нм. Интенсивность апконверсионной люми-
3+
несценции ионов иттербия Yb в области 700 нм в присутствии оксида висмута уменьшилась приблизительно в 2 раза в результате процесса тушения. Вместе с тем интенсивность люминесценции среды Bi2O3/Yb2O3 на X=640 нм составляет 80000 CPS.
Таким образом, в комбинированной среде в результате механизмов апкон-версионной генерации люминесценции в средах, содержащих ионы редкоземельных элементов (Bi2O3/Yb2O3), можно наблюдать интенсивные процессы люминесценции в красной области спектра (X=640 нм). Испускание в этой области может быть обусловлено энергетическим соотношением возбужденных уровней ионов Yb3+ и Bi3+ и возможности резонансного переноса энергии электронного возбуждения от 2F5/2 (Yb3+) к резонансным уровням энергии Bi3+, за которым следует население испускающих состояний [14]. Данные процессы можно рассмотреть в условиях изменения мощности лазерного воздействия на среду Bi2O3/Yb2O3 в диапазоне 0,1-0,8 Вт. Зависимости интенсивности максимума люминесценции от мощности лазерного возбуждения для длин волн регистрации 645 и 685 нм представлены на рис. 5.
со а.
О <0000
(а)
20000
15000-
Й
о 10000-
s
50001
0.0
02
OA
р (Вт)
0Л
0А
00
(б)
О3
0.4
о»
0.«
р (ВТ)
Рис. 5. Зависимость интенсивности максимумов люминесценции от мощности лазерного возбуждения среды Bi2O3/Yb2O3 на длинах волн X1 = 645 нм (а) и X2 = 685 нм (б) при возбуждении Xex = 980 нм Fig. 5. Dependance of luminescence maximum intensity on laser excitation power of the Bi2O3/Yb2O3. Luminescence maxima wavelengths X1 = 645 nm (а) and X2 = 685 nm (б), excitation wavelength Xex = 980 nm
Анализируя рис. 5, можно отметить, что интенсивность максимумов люминесценции в красной спектральной области нелинейно зависит от энергии возбуждающего ИК-излучения для двух длин волн регистрации: X = 645 и 685 нм. Аппроксимация экспериментальных точек осуществлялась экспоненциальной моделью для длины волны Х=645 нм:
!(Е)= 32.42 ^^)+ 1140.37 (1)
и квадратичной функцией для длины волны Х=685 нм:
/(£■) = -1671 + 12339 • Р + 19583 •Р2. (2)
Квадратичное изменение интенсивности люминесценции на X = 685 нм свидетельствует о резонансном переносе энергии от УЪ3+ на В^+ в результате ИК-поглощения ионами иттербия. Заметим, что на X = 645 нм функция 1(Р) в диапазоне энергий (0.1-0.5) Вт в условиях данного процесса переноса практически постоянна и не зависит от энергии фотовозбуждения, в то время как второй спектральный максимум на X = 685 нм на данном интервале возрастает.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Согласно полученным экспериментальным результатам было установлено, что присутствие УЪ203 в образце с В^03 приводит к смещению минимума отражения в красную область. Значения Яр и Яз коэффициентов в 1,43 больше для образца В^03/УЪ203 в сравнении с образцом В^03 без УЪ203. Установлено, что в
результате процесса тушения происходит уменьшение интенсивности апконвер-
;+
сионной люминесценции УЪ примерно в 2 раза в результате переноса энергии возбуждения от УЪ3+ на В^+. В работе также показано, что зависимость интенсивности люминесценции среды В^03/УЪ203 от энергии фотовозбуждения представляет собой нелинейные процессы, которые могут быть аппроксимированы экспоненциальной и квадратичной моделями.
Работа выполнена при поддержке Российского Фонда Фундаментальных исследований и Правительства Калининградской области (Проект № 19-42-390002).
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ЛИТЕРАТУРНЫХ ИСТОЧНИКОВ
1. Sadick, N. S. The utilization of a new yellow light laser (578 nm) for the treatment of class i red telangiectasia of the lower extremities / N. S. Sadick, R. Weiss // Dermatologic Surgery. - 2002. - V. 28. - Is. 1. - P. 21-25.
2. Direct and feeder vessel photocoagulation of retinal angiomas with dye yellow laser / C. F. Blodi, S. R. Russell, J. S. Pulido, J. C. Folk // Ophthalmology. -1990. - V. 97. - Is. 6. - P. 791-797.
3. Absorption, fluorescence and optical amplification in MCVD bismuth-doped silica glass optical fibres / V. V. Dvoyrin, V. M. Mashinsky, E. M. Dianov, A. A. Umnikov, M. V. Yashkov, and A. N. Guryanov // 31st European Conference on Optical Communications, ECOC 2005. Glasgow. United Kingdom, 2005. - P. 949-950.
4. Firstov S. V. Bismuth-doped optical fibers - a new active medium for nir lasers and optical amplifiers / S. V. Firstov, S. V. Alyshev, M. A. Melkumov, K. E. Rumkin, A. V. Shubin, E. M. Dianov // Optics Letters. - 2014. - V. 39. - Is. 24. - P. 6927-6930.
Haynnbiu ^ypnan «H3eecmun KrTY», № 61, 2021 г.
5. A new bismuth-doped fibre laser, emitting in the range 1625 - 1775 nm / E. M. Dianov, S. V Firstov, S. V Alyshev, K. E. Riumkin, A. V Shubin, V. F. Khopin, A. N. Gur'yanov, O. I. Medvedkov, and M. A. Mel'kumov // Quantum Electronics. -2014. - V. 44. - №. 6. - P. 503-504.
6. Condurache-Bota S. Important physical parameters of Bi2O3 thin films found by applying several models for optical data / S. Condurache-Bota, G. I. Rusu, N. Tigau, and L. Leontie // Crystal Research and Technology. - 2010. - V. 45. - Is 5. - P. 503-511.
7. Enhanced luminescence and photocatalytic activity of Bi2O3:Ho3+ needles / J. Divya, N. J. Shivaramu, E. Coetsee, R. E. Kroon, W. Purcell, and H. C. Swart // Journal of Alloys and Compounds. - 2020. - V. 842. - P. 155641.
8. Prasad N. Broad band and enhanced photocatalytic behaviour of Ho3+-doped Bi2O3 micro-rods / N. Prasad and B. Karthikeyan // Appl. Phys. A. - 2018. - V. 124. - P.6.
9. Structural, optical features and gamma ray shielding properties of Bi2O3-TeO2-B2O3-GeO2 glass system / S. Stalin, D. K. Gaikwad, M. A. Samee, A. Edukondalu, S. K. Ahmmad, A. A. Joshi, and R. Syed // Ceramics International. -2020. - V. 46. - P. 17325-17334.
10. Leontie L. Optical properties of bismuth oxide thin films prepared by reactive d.c. magnetron sputtering onto p-GaSe (Cu) / L. Leontie, M. Caraman, I. Evtodiev, E. Cuculescu, and A. Mija // Physica Status Solidi (a). - 2008. - V. 205. -P. 2052-2056.
11. Cooperative luminescence of Yb3+ ions of the ytterbium oxide porous surface / A. V. Tsibulnikova, V. A. Slezhkin, V. V. Bruykhanov, I. G. Samusev, A. S. Kozhevnikov, V. V. Savin, P. N. Medvedskaya, and I. I. Lyatun // Optics Communication. - 2020. - V. 459. - P. 125006.
12. Luminescence of Bi3+ and Bi2+ ions in novel Bi-doped SrAl4O7 phosphor / M. Puchalska, P. Bolek, K. Kot, E. Zych // Optical Materials, 2020. - V. 107. -P. 109999.
13. Puchalska M. Luminescences of Bi3+ and Bi2+ ions in Bi-doped CaAl4O7 phosphor powders obtained via modified Pechini citrate process / M. Puchalska, E. Zych, P. Bolek // Journal of Alloys and Compaunds. - 2019. - V. 806. - P. 798-805.
14. Explaining the Nanoscale Effect in the Upconversion Dynamics of P-NaYF4:Yb3+, Er3+ Core and Core-Shell Nanocrystals / M. Y. Hossan, A. Hor, Q. Luu, S. J. Smith, P. S. May, and M. T. Berry // Journal of Physical Chemistry C. -2017. - V. 121. - Is. 30. - P. 16592-16606.
REFERENCES
1. Sadick N. S., Weiss R. The utilization of a new yellow light laser (578 nm) for the treatment of class i red telangiectasia of the lower extremities. Dermatologic Surgery, 2002, vol. 28, iss. 1, pp. 21-25.
2. Blodi C. F., Russell S. R., Pulido J. S., Folk J. C. Direct and feeder vessel photocoagulation of retinal angiomas with dye yellow laser. Ophthalmology, 1990, vol. 97, iss. 6, pp. 791-797.
3. Dvoyrin V. V., Mashinsky V. M., Dianov E. M., Umnikov A. A., Yashkov M. V., Guryanov A. N. Absorption, fluorescence and optical amplification in MCVD bismuth-doped silica glass optical fibres. 31st European Conference on Optical Communications, ECOC 2005, Glasgow, United Kingdom. 2005, pp. 949-950.
4. Firstov S. V., Alyshev S. V., Melkumov M. A., Rumkin K. E., Shubin A. V., Dianov E. M. Bismuth-doped optical fibers - a new active medium for nir lasers and optical amplifiers. Optics Letters, 2014, vol. 39, iss. 24, pp. 6927-6930.
5. Dianov E. M., Firstov S. V, Alyshev S. V, Riumkin K. E., Shubin A. V, Khopin V. F., Gur'yanov A. N., Medvedkov O. I., Mel'kumov M. A. A new bismuth-doped fibre laser, emitting in the range 1625 - 1775 nm. Quantum Electronics, 2014, vol. 44, no. 6, pp. 503-504.
6. Condurache-Bota S., Rusu G. I., Tigau N., Leontie L. Important physical parameters of Bi2O3 thin films found by applying several models for optical data. Crystal Research and Technology, 2010, vol. 45, iss 5, pp. 503-511.
7. Divya J., Shivaramu N. J., Coetsee E., Kroon R. E., Purcell W., Swart H. C. Enhanced luminescence and photocatalytic activity of Bi2O3:Ho3+ needles. Journal of Alloys and Compounds, 2020, vol. 842, pp. 155641.
8. Prasad N., Karthikeyan B. Broad band and enhanced photocatalytic behaviour of Ho3+-doped Bi2O3 micro-rods. Appl. Phys. A, 2018, vol. 124, p. 6.
9. Stalin S., Gaikwad D. K., Samee M. A., Edukondalu A., Ahmmad S. K., Joshi A. A., Syed R. Structural, optical features and gamma ray shielding properties of Bi2O3-TeO2-B2O3-GeO2 glass system. Ceramics International, 2020, vol. 46, pp. 17325-17334.
10. Leontie L., Caraman M., Evtodiev I., Cuculescu E., Mija A. Optical properties of bismuth oxide thin films prepared by reactive d.c. magnetron sputtering onto p-GaSe (Cu). Physica Status Solidi (a), 2008, vol. 205, pp. 2052-2056.
11. Tsibulnikova A. V., Slezhkin V. A., Bruykhanov V. V., Samusev I. G., Kozhevnikov A. S., Savin V. V., Medvedskaya P. N., Lyatun I. I. Cooperative luminescence of Yb3+ ions of the ytterbium oxide porous surface. Optics Communication, 2020, vol. 459, pp. 125006.
12. Puchalska M., Bolek P., Kot K., Zych E. Luminescence of Bi3+ and Bi2+ ions in novel Bi-doped SrAl4O7 phosphor. Optical Materials, 2020, vol. 107, pp. 109999.
13. Puchalska M., Zych E., Bolek P. Luminescences of Bi3+ and Bi2+ ions in Bi-doped CaAl4O7 phosphor powders obtained via modified Pechini citrate process. Journal of Alloys and Compaunds, 2019, vol. 806, pp. 798-805.
14. Hossan M. Y., Hor A., Luu Q., Smith S. J., May P. S., Berry M. T. Explaining the Nanoscale Effect in the Upconversion Dynamics of P-NaYF4:Yb3+, Er3+ Core and Core-Shell Nanocrystals. Journal of Physical Chemistry C, 2017, vol. 121, iss. 30, pp. 16592-16606.
ИНФОРМАЦИЯ ОБ АВТОРАХ
Артамонов Дмитрий Александрович - Балтийский федеральный университет им. Иммануила Канта; магистрант института физико-математических наук и информационных технологий;
E-mail: [email protected]
Artamonov Dmitriy Alexandrovich - Immanuel Kant Baltic Federal University; master's student of the Institute of Physics, Mathematics and IT; E-mail: [email protected]
Мыслицкая Наталья Александровна - Калининградский государственный технический университет; кандидат физико-математических наук, доцент кафедры физики; E-mail: [email protected]
Myslitskaya Natalia Aleksandrovna - Kaliningrad Technical State University; PhD in Physics and Mathematics, Associate Professor of the Department of Physics;
E-mail: [email protected]
Цибульникова Анна Владимировна - Балтийский федеральный университет им. Иммануила Канта; кандидат физико-математических наук, научный сотрудник НОЦ «Фундаментальная и прикладная фотоника. Нанофотоника»; E-mail: [email protected]
Tsibulnikova Anna Vladimirovna - Immanuel Kant Baltic Federal University; PhD in Physics and Mathematics, Senior Researcher of SEC «Fundamental and Applied
Photonics. Nanophotonics»; E-mail: [email protected]
Самусев Илья Геннадьевич - Балтийский федеральный университет им. Иммануила Канта; кандидат физико-математических наук, директор НОЦ «Фундаментальная и прикладная фотоника. Нанофотоника»; E-mail: [email protected]
Samusev Ilya Gennadievich - Immanuel Kant Baltic Federal University; PhD in Physics and Mathematics, Head of SEC «Fundamental and Applied Photonics. Nanophotonics»; E-mail: [email protected]
Брюханов Валерий Вениаминович - Балтийский федеральный университет им. Иммануила Канта; доктор физико-математических наук, профессор; ведущий научный сотрудник НОЦ «Фундаментальная и прикладная фотоника. Нанофотоника»; E-mail: [email protected]
Bryukhanov Valeriy Veniaminovich - Immanuel Kant Baltic Federal University; Doctor of Physics and Mathematics, Professor; Leading Researcher of SEC «Fundamental and Applied Photonics. Nanophotonics»; E-mail: [email protected]
