Научная статья на тему 'Определение параметров анизотропии электропроводности среды с использованием скважин'

Определение параметров анизотропии электропроводности среды с использованием скважин Текст научной статьи по специальности «Науки о Земле и смежные экологические науки»

CC BY
139
15
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Аннотация научной статьи по наукам о Земле и смежным экологическим наукам, автор научной работы — Сысков С. С.

Выполнен ретроспективный обзор методики определения анизотропии электропроводности среды с использованием скважин. На основе анализа поля погруженного источника тока а анизотропной одноосной среде предложены дополнительные оригинальные способы определения параметров анизотропии электропроводности. Применительно к рассматриваемой методике впервые обоснован критерий оценки характера анизотропии электропроводности пород в околоскважинном пространстве. Приведены примеры использования предлагаемых способов при решении геологических задач

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Determination of Parameters of Anisotropy of Electric Conductivity of Medium with the Use of Boreholes

Retrospective review of methods is made for determination of anisotropy of electric conductivity of medium with the use of bore holes. On the basis of analysis of the field of a lowered source of current in anisotropic one-axis medium some additional original methods are suggested to determine parameters of anisotropy of electric conductivity. In relation to the considered methods a criterion of evaluation of anisotropy of electric conductivity of rocks in vicinity of borehole was explained for the first nme. Examples are given of the use of the suggested methods in solution of geological problems

Текст научной работы на тему «Определение параметров анизотропии электропроводности среды с использованием скважин»

БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК

Алексин А.Г., Хромов В.Т. и др. Поиски залежей нефти и газа в ловушках неантиклинального тип М.: Недра, 1985. - 200 с.

2. Каликко А.К. О перспективах территорий, примыкающих к .нефтегазоносным регион/Советская геология. - 1984. - N1. - С17-24.

3. Кассии Г.Г., Филатов В.В. Закономерности блоковой делимости земной коры Урала//Геофизич. поисков и разведки рудных м-ний/Свердл. горного ин-та. - Свердловск, 1990. - С.3-8.

4. Кассин Г.Г., Филатов В. В. Перспективы нефтегазоносности западной части Свердловской облас-.вузов. Горный журнал.Уральское горное обозрение. - 1994. - N9-10. - С9-16.

5. Кассин Г.Г., Суворов В.В., Филатов В.В. Геофизические исследования в Волго-Уральской > нос ной провинции//Изв.Уральской госигорно-геол. академии. Сер.: Геол. и геофизика. - 1996. -

- С128-135.

6. Рудкевия М.Я. и др. Нефтегазоносные комплексы Западно-Сибирского бассейна. - М.: Недра, 1988. С.

7. Сакьков В.А. Глубины проникновения разломов - Новосибирск: Наука, Сибирское отделение, 9. - 136 с.

8. Современная геодинамика и нефтсгазоносность /Силоров В.С, Багдасарова М.В. и др. - М.: Наука, - 200 с.

9. Филатов В.В., Кассин Г.Г., Попов БЛ. Геофизические исследования на Верх некали: ком эжлении солей//Изв.вузов.Горный журнал. Уральское горное обозрение. - 1995. - N6. - С. 150-161.

10. Филатов В.В., Кассин Г.Г. Тектоногравиметрия при изучении сдвиговых эон//Изв.Уральской ж о-геол. академии. Сер.: Геология и геофизика Ст. в настоящем выпуске.

550.837

С.С.Сысков

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ АНИЗОТРОПИИ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТИ СРЕДЫ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ СКВАЖИН

В процессе интерпретации результатов элсктроразведочных наблюдений в •пных средах приходится учитывать влияние анизотропии электрических свойств НЫХ пород, что обуславливает необходимость определет-.я параметров анизотропной ы. Кроме того, сама анизотропность горных пород может являться объектом •следований и использоваться в прикладных целях (1,5,11]. Как следует из опыта (вменения скважинной элект^юразведки в рудных районах, гидротермально измененные совмещающие горные породы обладают, как правило, трехосной анизотропией ктропроводности [1, 5].

Однако на практике нередко возникает необходимость оценки параметров «зотропной среды в произвольной плоскости, проходящей через источник тока. В частности, с такой задачей приходится иметь дело при определении параметров анизотропной среды по измерениям в методе электрической корреляции, а также при ■рофильных измерениях по методу заряда на участках, ограниченных естественными и мосусственными препятствиями.

В подобных условиях для оценки параметров анизотропной среды может использовано классическое решение обратной задачи для поля точечного и одноосной анизотропной среде, впервые полученное В.Р.Бурсианом и С.М.Ше" [2,11]. Рассмотрим возможные способы оценки параметров такой среды на основе решения Бурейана - Шейнманна.

Как известно (8,11], параметрами одноосной анизотропной среды я

рп и рг - удельные электрические сопротивления в направлении оси ани (поперечное) и в плоскости, перпендикулярной этой оси (продольное); рт = - среднее квадратичное удельное сопротивление; Л = ^рп / р ( - к

анизотропии электропроводности.

Рассмотрим основные особенности электрического поля погруженного и тока на поверхности анизотропного полупростансгва с произвольным углом п слоистости а . Совместим источник тока А, расположенный на глубине Ь , с и декартовой системы координат х у I (рис.1). Ось х направим по простиранию слои (сланцеватости), ось у - вкресг простирания слоистости, в направлении се падения, < вертикально вверх. Выражение потенциала на дневной плоскости (г=Ь) в этом имеет вид [2, 8,10 ]:

Рис.1. Схема расположения координат

А = sin2 а + Л2 cos2 а В = cos2 а + Л2 sin2 а С = (Л2 -1) sin a cosa а - угол падения слоистости ( сланцеватости ).

Выражение (1) можно преобразовать к виду

2 п~1/2

х2+В-(у + -Л)2+— Л2 в в

и= Рт1

lit

Из (1), (2) и (3) следует, что изолинии потенциала на поверхности инородного анизотропного полупространства представляют собой семейство подобных эллипсов, вытянутых по простиранию слоистости. Максимум потенциала и центр изолиний располагаются на проекции оси у на дневной поверхности и смещены относительно »ала координат в сторону восстания слоистости на расстояние

d=-£.h=-(*:l)™aa»a.h. (4)

в cos с* + Я sin а

Отношение полуосей изолиний потенциала — = ■Jb с изменением угла а от О

b

О О

АО 90 монотонно меняется от 1 до Я . Отношение — принято называть кажущимся

b

коэффициентом анизотропии Я^ [11]. С учетом (2)

■i* = ^ = -Jb = Veos2 а + Я2 sin2 а . (5)

Если в выражении (3) свободный член под знаком радикала обозначить как

= = -г Я •h , (6) *3 Veos2 а + л2 sin2 а то с учетом (4) и (5) выражение для потенциала точечного источника тока на поверхности однородного полупространства приобретает следующий вид:

(7)

Для определения параметров одноосной анизотропной среды - коэффициента анизотропии Я и угла падения слоистости а - В.Р.Бурсиан и С.М.Шейнмаш! предложили

з - , а

использовать модуль смещения а и отношение полуосей изолинии потенциала ¿¿= —,

Ь

определяемыми соотношениями (4) и (5). После совместного решения этих уравнений относительно неизвестных а и Я получаются следующие формулы для их определе»гия [2,11] :

4

Д-cos2 а I d

= 2-=Xk^ + T-ctga .

I sin а V Л

Таким образом, для определения а и Я по способу Бурейана - Шейнманна необходимо по результатам измерений на дневной поверхности электрического поля точечного источника тока, помещенного на глубине Ь , оценить величину смещения (I эпицентра изолиний потенциала относительно проекции источника на дневную

поверхность и отношение полуосей изолиний Я^ = — , а затем по формулам (8)

Ь

вычислить искомые параметры анизотропной одноосной среды а и Я .

Этот способ, широко использующийся в производственной практике являющийся с середины 30-х годов и по настоящее время единственным для определ< параметров одноосной анизотропной среды по электрическому полю погруж< источника тока, имеет определенные ограничения

Во-первых, как отмечал один из авторов способа [11], " ... определение угла азимута падения электрическим способом по одной разведочной скважине имеет когда падение не слишком /лало". Действительно, при горизонтальной слоистости ( а =]

0° ) изолинии потенциала становятся круговыми (Я^=1 ), смещение á оказьп равным нулю, т.к. эпицентр изолиний и экстремум потенциала совпадают с прое* источника тока на плоскость наблюдений. В этом случае формулы (8) теряют смысл любых возможных значениях Я. Следствием этого ограничения метода Бурсиана Шейнманна явились, по-видимому, неверные методические рекомендации и выводы некоторых работах. Так в [ 7 ] на стр. 77 указывается; м Если линия равного потеж имеет форму, близкую к круговой, значит, породы на участке изотропны и поправок вводить не нужно". В работе [ 4 ] на стр.108 отмечается: " Если ось скваж» параллельна или перпендикулярна плоскости сланцеватости, то анизотропия пород i проявляется". Ошибочность таких утверждений связана с тем, что условия =1 и =0 не являются достаточными для суждения об изотропности среды.

Во-вторых, рассмотривае/лый способ не пригоден для оценки а и Я п] электроразведочных наблюдениях по одиночным трассам ( в скважине, шахтной выработх» либо на участках дневной поверхности, ограниченных естественными и искусственными

препятствиями). В этих условиях нельзя оценить величину = —; следовательно.

Ъ

система уравнений (4) и (5) не может быть разрешена, т.к. содержит три неизвестных -1 а , Я и Я ¿ . Определить один из двух искомых параметров анизотропной среды можно, полагая другой известным по дополнительным данным. Этот прием был использован А.В.Тарасовым [4] при оценке параметров or и Я по данным метода электрической корреляции, причем угол а определялся по данным бурения. Однако для • независимого определения а и Я при наблюдениях по одиночной прямолинейной трассе этот способ, как справедливо отмечено в [ 6 ], оказывается непригодным.

В то же время на основании анализа приведенного выше решения для потенциала • точечного источника тока в одноосной анизотропной среде можно предложить и другие = способы оценки параметров такой среды, свободные от указанных недостатков. ; Действительно, для определения а и Я , наряду с выражениями (4) и (5), может быть взято также соотношение (6). Причину того, что оно до сих пэр не использовалось для этих целей, можно связывать, пожалуй , с не столь явной очевидностью геометрического смысла параметра D и, соответственно, способа определения его величины. Для выяснения геометрического и физического смысла нового исходного параметра D введем новую систему координат XYZ , оси которой параллельны соответствующим осям прежней системы, а ее начало располагается на расстоянии Zq = D от диезной поверхности в точке с координатами (рис. 1 ) :

х = 0 ; у= d= ~ h . (9)

В

Тогда уравнение (7) примет вид

-1/2

U= Q\X2+A2kY2+D2\ , (Ю)

рт1

где Q = - - мощность источника.

2 л

Выражение (10) можно трактовать как поле погруженного точечного источника на поверхности однородного анизотропного полупространства с вертикальным Еадением слоистости ( а = 90°) и коэффициентом анизотропии Я = Я^ . Параметр О

три этом характеризует глубину погружения источника А* относительно дневной товерхносги. Поскольку выражения (3) и (10) описывают одно и то же поле, то отвечающие им геоэлектрические разрезы ( при соответствующем расположении источников) являются эквивалентными (см. рис 1).

Таким образом, из сказанного следует, что параметр О определяет глубину погружения точечного источника в некоторой эквивалентной анизотропной одноосной среде с вертикальным падением слоистости, из чего вытекают и приемы оценки этого параметра. В частности, для трассы У=0 на дневной поверхности величину О можно определить по расстоянию I между экстремумами графика градиента потенциала (или точками перегиба графика потенциала), связанному с ним известным соотношением

I = иЛ.

Другие способы оценки исходных параметров О и Q для поля точечного источника тока рассматриваются в (10]. Следует отметить, что все указанные исходные параметры (Я^ , О и сравнительно просто определяются непосредственно по полю точечного источника на плоскости или одиночной прямолинейной трассе и в дальнейшем могут быть использованы не только для оценки параметров анизотропной среды, но и для других целей при обработке и интерпретации результатов электроразведки в анизотропных породах. В частности, выражение (10) удобно применить для учета влияния анизотропии в различных модификациях скважинной и шахтной электроразведки. Однако рассмотрение этого вопроса выходит за рамки настоящей работы , в связи с чем ограничимся лишь использованием этих данных для определения параметров одноосной анизотропной среды с учетом дополнительного исходного параметра О.

Необходимо отметить, что искомые параметры среды а и Я характеризуют сечение, проходящее через источник тока перпендикулярно простиранию слоистости, т.е. плоскость X = 0 . В этом случае, как нетрудно видеть из (10), по графику потенциала или его градиента определяется не О, а величина Э!Я^ = г. Этот параметр и используется в дальнейшем в качестве исходного (см. рис.1).

Допустим, что по наблюденному электрическому полю погруженного источника определены исходные параметры Яг , связь которых с искомыми значениями а и Я определяется формулами (4), (5) и (6); кроме того, должно быть известно расстояние Ь от источника тока до плоскости или профиля наблюдений.

Как следует из (4) - (6), для определения а и Я достаточно взять три любых исходных параметра из имеющихся четырех - и Ь. Наличие одного избыточного

параметра позволяет выполнить определение коэффициента анизотропии Я и утла падения слоистости а четырьмя различными независимыми способами. Рассмотрим поочередно все эти способы.

Исходные параметры: Я^, ¿. и Ь

Этот случай рассмотрен ранее как способ Бурсиана - Шсшшанна. Определение параметров анизотропной среды производится здесь по формулам (8). По этим же исходным параметрам значения а и Я можно определить также оригинальным графическим способом, предложенным В.М.Сапожниковым [ 9 ] .

Исходные параметры: г , с1 и Ь

- Г - (1

Вводя для удобства г = — и ё = — , из (4) и (6) получаем следую

Л Л

формулы для определения параметров анизотропной среды:

где

(И) (12)

Исходные параметры: г, Я^ и Ь

Искомые параметры ог и Я из (5) и (6) определяются по следую фирмулам.

-1/2

1 ~

Я = Я^ • г ; а =

(4-4/(4-О

(13)

Исходные параметры: г, Я^ и с/

Коэффициент анизотропии и угол падения слоистости с учетом (4), (5) и (6) определяются по формулам:

х = хк

1

4-'

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

-172

а = агса$

г \ _Я__

З2 _ 1 г И* 1 .

(14)

Если анизотропная среда является одноосной, то при определении а и Я все четыре способа должны дать одинаковый результат. После исключения из (4 ) - (6) а и Я получается следуюгцая формула связи между всеми четырьмя исходными

параметрами:

¿2^ ¿2 =г2 = />2

4

(15)

Выражение (15) представляет собой критерий одноосности анизотропной среды. Частным его случаем является условие однородности и изотропности среды: Я^ = 1; (1=0; О = Ь . При Хк = 1 и (1=0, но при О > Ь среда будет одноосной анизотропной. В случае измерений по прямолинейной одиночной трассе при (1=0 критерием одноосной анизотропии среды будет условие О * Ь.

Если наблюденное поле имеет характерный для анизотропных пород вид, но условие (15) не выполняется, то среда является трехосной анизотропной. Для определения параметров последней автором предложено иное аналитическое решение

П].

Из всех рассмотренных способов оценки параметров одноосной анизотропной среды наибольший интерес представляет способ "г , <1 , Ь", поскольку он позволяет выполнить оценку анизотропии электропроводности по измерениям на одиночных прямолинейных трассах и может быть реализован в процессе наблюдений различными модификациями скважинной и шахтной электроразведки. В отличие от трех других описанных выше способов, с его помогцью можно выполнять определение эффективных

параметров анизотропии электропроводности для плоскостей, проходящих через источник тока, но произвольно ориентированных относительно простирания слоистости. Кроме того, этот способ пригоден и для оценки параметров трехосной анизотропной среды в плоскостях, образованных главными направлениями тензора электропроводности. Он успешно применялся при изучении анизотропии в плоскости рассланцевания крутопадающих зон рудовмещающих метасоматитов на многих колчеданных месторождениях Среднего Урала [51.

Рассмотрим применение этого способа на некоторых практических примерах.

В первом из них для определения параметров а и Я использованы результаты межскважинного варианта метода электрической корреляции (МЭК) на одном из медноколчеданных месторождений Среднего Урала. Разведочные скважины 1 и 2 , показанные на рис.2,а, были пройдены в пределах мощной пачки сланцев хлорито-серицитового состава. В призабойной части обеих скважин встречено колчеданное орудснение. В скв. 1 выполнялись измерения потенциала при заземлении в скв. 2 на глубине 102 м (заземление А\ на рис.2,а ); аналогичные измерения по скважине 2 были проведены при заземлениях в скв. 1 на глубинах 162 и 227 м (заземления А^ и соответственно). На рис. 2,а приведена корреляционная потенциальная кривая только для заземления А\, а для двух других показаны корреляционные оси - линии со стрелками, проведенные из точек заряда в точки экстремумов потенциала в измерительных скважинах.

Ц2< ПИ* Ив« О*

Рис.2. Определение параметров анизотропной среды по данным МЭК: а - на медноколчеданном рудопроявлении; б - на золоторудном месторождении (по А.К.Козырину и лр., 1962). 1 - электропроводная зона рассланцевания; 2 - колчеданная руда; 5 - токовые заземления; 4 - перпендикуляры к трассам измерений, проведенные из точек зарядов; 5 - корреляционные оси; 6 -потенциальные кривые; 7 - точки перегиба графиков потенциала; 8 - схема тектонической флексуры

При оценке параметров анизотропной среды были получены следующие данные: для заземления А\ - а = 12°, Я = 1.89 ; для заземления А^-а = 12°,Я = 1.95 ; для

заземления - а = 12°, Я = 2.20. Результаты определения параметров а и Я представлены на рис.2,а в виде отрезков, длина которых пропорциональна величине Я ;

эти отрезки построены на серединах перпендикуляров, проведенных из заземления ь трассе наблюдений (с учетом угла а между осью измерительной скважины «I направлением рассланцевания в окрестности заземления ).

Рост коэффициента анизотропии с глубиной можно объяснить увеличение*! интенсивности рассланцевания по мере приближения к рудной залежи. Это согласуется с | результатами изучения анизотропных образований в рудных районах [1,5], которые] свидетельствуют о возрастании анизотропии пород при переходе от периферийных к« внутренним частям мета соматической колонки.

По изменению угла а в межскважинном пространстве можно предполагать в интервале глубин 100 - 250 м наличие флексурного перегиба сланцевой пачки . Верхняя нижняя части флексуры более пологие, чем центральная ; к нижней, выположенной, ее части приурочено рудное подсечение. Сведения о подобных особенностях строения рудовмещающих пород могут представлять значительный интерес при поисках и разведке рудных месторождений. Б частности, для рассмотриваемого примера можно высказать, гипотезу о том, что в пределах описываемой сланцевой зоны сбросо-сдвиговая тектоника проявилась в виде правого взбросо-сдвига (см. рис.2,а), при котором более пологие участки сланцевого разлома оказались разгруженными и благоприятными для рудоотложения.

В другом примере использованы приведенные в работе [4] результаты наблюдений поисково-картировочного варианта МЭК на одном из золоторудных месторождений Свердловской области. Геологический разрез представлен рассланцован-ными плагиогранитами и порфиритами, вмещающими кварцевые жилы с рудной минерализацией (рис.2,6). В результате наблюдений в поле пяти источников тока, удаленных от устья скважины на 60, 120, 164, 222 и 282 м, корреляционные оси оказались практически параллельными, что является характерным признаком влияния анизотропии среды [4]. Для определения параметров а и Я по способу "г, d, h " были использованы измерения в поле всех пяти источников (на рис. 2,6 показаны лишь три корреляционных оси и одна потенциальная кривая). Значение коэффициента анизотропии Я изменялось в пределах от 1.74 до 1.97 при среднем 1.85 . Среднее значения угла падения сланцеватости , вычисленное по пяти определениям угла встречи а , оказалось

равным 55°, что хорошо согласуется с данными бурения. Для сравнения укажем, что один из авторов (4], полагая известным по данным бурения угол падения , оценил коэффициент анизотропии Я = 1.5 - 1.6 , в то время как рассматриваемый способ обеспечивает независимое определение а и Я .

Рассмотрим еще один пример, иллюстрирующий принципиальную возможность использования описываемого метода применительно к решению специфических геолого-структурных задач.

Как известно, при изучении структур рудных полей и месторождений важной проблемой является определение направления движения в плоскостях сместителей, на основании чего можно оценивать амплитуды сдвиговых перемещений. Для этой цели рекомендуется применять специальные микроструктурные исследования, предпосылкой для которых являются характерные изменения структуры и текстуры горных пород, возникающие за счет тектонических деформаций. Действие последних обуславливает ориентировку некоторых компонентов (кальцит, кварц) по внутреннему строению, характерному для тектонитов, а также ориентировку других породообразующих минералов по форме зерен [3].

Есть основания предполагать, что подобные изменения в пределах плоскости скольжения должны приводить к заметной анизотропии электропроводности в пределах этой плоскости, причем направление в ней оси наибольшей электропроводности должно, по-видимому, совпадать с линией скольжения. Последнее может служить предпосылкой для оценки направления перемещения в плоскости сместителя по результатам изучения анизотропии электропроводности в этой плоскости. Другой благоприятной предпосылкой

следует считать тот факт, что в пределах дизъюнктивных (особенно - пострудных) нарушений имеет место заметное понижение удельного сопротивления.

Так, на Калуги иском участке в Свердловской области по геофизическим данным, подтвержденным буровыми работами, было установлено несколько крупных тектонических нарушений северо-восточного простирания. Одно из них, разграничивающее Пестовский и Калугинский блоки (рис.3,а), было пересечено несколькими скважинами, что позволило

установить его юго-восточное падение под углом а = 60®. По данным элекгрокаротажа КС удельное сопротивление тектонической зоны в 3 - 5 ниже, чем сопротивление вмещающих пород; при документации керна в пределах зоны зафиксированы милониты.

Риг 3, Определение направления и амплитуды сбросо-сдвига на основе

изучения анизотропии электропроводности: а - фрагмент геоэлектрической схемы участка; б - геоэлектрические разрезы; б - графики потенциала при заземлениях в с кв. 1 и 2; г - схема перемещения

блоков горных пород: 1 - зоны повышенной анизотропии (а - Я^ > 13;

б -Я^ < 1,3); нарушение; 4 - предполагаемое положение главной оси S-тектонитов; 5 - положение оси наибольшей проводимости в плоскости сместителя

Вдоль оси нарушения на дневной поверхности при заземлениях в скважинах 1 ( Н =130 м) и 2 (Н— 650 м) были выполнены измерения потенциала в голе каждого из заземлений , а затем определены параметры анизотропной среды способом " г, d, h ". Оказалось, что при заземлении в обе скважины угол ß между осью наибольшей электропроводности в плоскости нарушения и его следом на дневной позерхности (рис.

3,в) составил около 12° ( северо- восточное скатывание), а коэффициент анизотропии Я = 1.45 - 1.75 .

На основании отмеченного выше предположения о совпадении направления оси наибольшей электропроводности в плоскости нарушения с линией скольжения оказалось возможным сделать некоторые выводы о характере перемещений блоков вдоль описываемого тектонического нарушения . В плане смещение имеет характер правого сдвига с горизонтальной амплитудой L около 1500 м (см.рис.З.а). По полученным данным вертикальная алшлитуда смещения блоков была вычислена как Н = L • tgß • sin а и составила около 300 м (рис.З.г). Перемещение вдоль нарушения можно квалифицировать как правый взбросо-сдвиг, причем Калугинский блок, вмещающий медноколчеданное месторождение, является приподнятым, а Пестовский - опущенным.

Из этого можно заключить, что при разведке зон метасоматитов Пестовского глубина поисковых скважин была недостаточной.

Выводы

1. Предложенные в настоящей работе дополнительные способы опредс параметров одноосной анизотропной среды существенно расширяют возмоэ электрометрии при изучении анизотропных образований, сформировавшихся в npoi тектогенеза и рудного метасоматоза.

2. Рекомендации, сделанные на основе примера по установлению напра! движения в плоскости сместителя, надо считать предварительными, поскольку мс подобных определений нуждается в практической проверке путем com результатов электроразведочных исследований с данными микроструктурного анал* Последнее обуславливает необходимость комплексного геолого-геофизического изуч< дизъюнктивной тектоники как на стадии геологического картирования, так и структурно-поисковом бурении с целью разработки качественно новых м< исследования тектонических деформаций, в том числе на основе изучения ани: электропроводности .

БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК

1. A.c. 1619214 (СССР). Способ поисков гидротермальных месторождений/! А.А.Редозубов, СС.Сысков, В.М.Сапожников, П.Н.Коврижных, И.Г.Сковородников. Опубл. в БИ, 1991, № 1.

2. Бурсиан В.Р. Теория электромагаитных полей, применяемых в электрораз! Изд. 2-е. - Л.: Недра, 1972. - 357 с.

3. Вольфсон Ф.И., Яковлев П.Д. Структуры рудных полей и месторождений. - М Недра. 1975. - 271 с.

4. Козырин А.К., Мунтян В.М., Тарасов A.B., Гуревич Ю.М., Брук-Левин-сон С.Л. Временное руководство по методу электрической корреляции (МЭК). - Свердловск :

СГИ, 1964. - 125 с.

5. Редозубов A.A., Сысков С.С. Изучение анизотропии горных пород в рудно* электроразведке//Известия Уральского горного института. Сер.: Геология и геофизика-Екатеринбург УГИ, 1993. - С. 163 - 171.

6. Родионов П.Ф. Электроразведка методом заряда. - М.: Наука, 1971. -264 с.

7. Саковцсв Г.П., Редозубов A.A. Методы скважинной электроразведки при поисках и разведке рудных месторождений . - М.: Недра, 1968. - 128 с.

8. Семенов A.C. Электроразведка методом естественного электрического поля. - Л.: Недра , 1980. - 446 с.

9. Семенов М.В., Сапожников В.М., Авдевич М.М. и др. Электроразведка рудных полей методом заряда. - Л.: Недра, 1984. - 216 с.

10. Сысков С.С. Электроразведка: Учебное пособие. Часть 1. Поле точечного источника и диполя в однородной изотропной среде: - Екатеринбург. Иад-во Уральской гос. горно-геол. академии, 1995. - 73 с.

11. Шейнманн С.М. Элементы теории электроразведки анизотропных сред//Материалы ВСЕГЕИ. Сер.: Геофизика, 9 -10. - М.-Л.: Госгеолиздат, 1941. - С. 105 - 144.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.