CC BY
2
Таким образом, можно сказать, что предоставление юридическим лицам законодательно установленного права на защиту деловой репутации путем возмещения нематериального вреда имеет место быть и таким правом необходимо пользоваться. Однако несмотря на это, существуют объективные проблемы, которые необходимо решать путем дальнейшего совершенствования данного института, в области законодательства, в том числе закрепления в ГК самостоятельного механизма компенсации нематериального вреда.
Использованные источники:
1. Гражданский кодекс Российской Федерации (часть первая) от 30.11.1994 N 51-ФЗ (ред. от 03.07.2016). Российская газета, N 238-239, Российская газета, N 238-239, 08.12.1994.
2. Постановление Европейского Суда по правам человека от 6 апреля 2000 г. по делу «Компания Комингерсол С.А. против Португалии» (жалоба № 35382/97) // Вестник Высшего Арбитражного Суда Российской Федерации. 2001. № 2.
3. Федоров П. Г. Деловая репутация юридического лица и её защита // Юрист. 2010. № 11. С. 20.
4. Парыгина Н.Н. Компенсация нематериального вреда как способ защиты права юридического лица на деловую репутацию // Вестник Омского университета. Серия «Право» 2013. №4 (37). С. 104.
5. Цибенко А. Ю. Деловая репутация юридического лица и способы её защиты // Налоги. 2011. № 24.
УДК 534.29-534.238
Абрамов О.В., доктор технических наук
профессор
Институт общей и неорганической химии им. Н.СКурнаковаРАН РФ, г. Москва Асташкин Ю. С. старший научный сотрудник Россия, г. Тверь О ДВУХФАЗНЫХ АКУСТИЧЕСКИХ ТЕЧЕНИЯХ В КАВИТИРУЮЩЕЙ ВЫСОКОВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ В чистом глицерине при последовательном увеличении колебательной скорости до 7 м/с и интенсивности до 100 вт/см2 на частоте 20 кГц образуется стабильная кавитационная струя, и формируются двухфазные акустические течения вихревого типа. Аксиальный размер струи и характерный размер акустического течения больше длины волны в сплошной жидкости.
Ключевые слова: Мощный ультразвук, высоковязкая жидкость, кавитационная струя, двухфазные акустические течения, пенная структура The stationary cavitation jet and two-phase acoustical streaming of vortex
type are formed in pure glycerin with sequential increase in the vibrational velocity up to 7 m/c and the ultrasound intencity up to 100 W/cm2 at frequency 20 kHz The axled size of cavitation jet and the characteristic size of acoustical streaming more than the wavelength in the bulk Liquid.
Keyword: Power Ultrasound, high viscous Liquids, cavitation jet, two-phase acoustical streaming, foam structure.
Исследование акустических течений различных типов и масштабов обусловлено их важной ролью в механизме многих физико-химических и биофизических процессов в ультразвуковом поле [1-3].
В технологии ультразвуковой обработки вязких жидкостей широко используются стержневые излучатели при относительно больших значениях интенсивности ультразвука, обеспечивающих формирование развитой кавитационной области [4-6]. Практический интерес представляет изучение акустических течений в условиях кавитации [5-10]. В качестве модельной жидкости для этой цели в известных работах используется глицерин, являющийся ньютоновской жидкостью с высокой сдвиговой вязкостью и прозрачностью [9-10]. В данной работе эксперименты проводились с глицерином марки «чда» с исходной вязкостью ^=1,41 Рас.
Условия и особенности проведения эксперимента.
Эксперименты проводились при последовательном увеличении колебательной скорости и интенсивности ультразвука на частоте f = 20,3 кГц с подстройкой на частоту механического резонанса при изменении нагрузки.
Для получения максимальных амплитуд смещений ^m до 100-120 мкм на холостом ходу и обеспечения длительной устойчивой работы при амплитудах
50-60 мкм на нагрузку в виде кавитирующей вязкой жидкости, использовалась длинная стержневая колебательная система (рис.1). Она возбуждалась составным магнитострикционным вибратором - 4, состоявшим из последовательно соединенных магнитострикционного преобразователя, экспоненциального и ступенчатого концентраторов из титанового сплава (рис. 1,4).
Размеры кюветы - 140Х100Х30 мм. Диаметр диска излучателя d = 16 мм, толщина диска hd =5 мм (Рис.1). Длина волны в сплошной жидкости в
докавитационном режиме - = 94,7 мм Соотношения hd / = 0,05, радиуса
а а / L = 0,08 L = 140 L. / Л, = 1,5
диска а - L ' , высоты кюветы K мм - K L ' , величины
ка = 2па = 0,53
Рис.1 Блок-схема установки для изучения акустических течений в вязкой жидкости.
1-милливолльтметр, 2- осциллограф, 3-электронный ваттметр, 4- составной магнитострикционный вибратор, 5-измерительное звено, 6- бесконтактный электродинамический датчик, 7- звено излучателя с диском -8, 9- гидрофон, 10-частотомер, 11- режекторный фильтр, 12-милливольтметр со среднеквадратичным детектором (RMS).
Форма колебаний излучателя и
амплитуда колебательной скорости °m определялась с использованием
электродинамического датчика. [12] Значения
т r
интенсивности I и сопротивления нагрузки a
определялись по значениям активной
электрической мощности v„
N
и колебательной
скорости т с использованием известных методик при обеспечении работы составного магнитострикционного вибратора в линейной области. [13-14]. Падение
К / = РА = 21'
сопротивления излучения
'Pkck - ■ эффективного давления
(PkCk - волновое сопротивление
от
кавитирующей жидкости) и зависимость
„ Pef РА
колебательной скорости > 2 при развитии кавитации в воде и ряде
вязких жидкостей исследовалось в работах, [6,9,15-16]. В данной работе эти зависимости снималась в условиях формирования кавитационной струи при интенсивности до 100 вт/см2. Оценки давлений вне зоны излучателя и кавитационной струи производились миниатюрным гидрофоном - 10 с радиусом сферы - 1,5 мм.
Значения акустического числа Рейнольдса - Rea рассчитывались по соотношению [1]:
Rea =
PiPm Ь L
2nb
где
ь = -п+z - л ~
3 , С = -Ч [14, 17].
При изучении формирования структуры двухфазных течений использовался метод фотосъемки широкоформатной камерой в поляризованном и обычном свете при интенсивном боковом освещении. Скорость течений и (вертикальная составляющая) определялась по
смещению пузырьков на границе кавитационнои струи в сечении,
соответствующему образованию акустического течения. По значениям
скорости оценивались величина гидродинамического числа РеИнольдса
Яе = и„Ь ¡V Ь — а.
0 , где ] - радиус кавитационнои струи.
Результаты эксперимента.
При малых уровнях возбуждения и относительно малом значении
г / ъ-п с 9 а / X, — 0,08 \ активнои составляющей импеданса - а (ка < 2 и Ь ' ) излучение
жидкость мало, поскольку величина Га — ^оСо реализуется в докавитационном
режиме при условии а~ Ь [11,15-16]. С ростом амплитуды колебательной
скорости °т в докавитационном режиме на частоте механического резонанса
г
активная составляющая а увеличивается. При этом увеличиваются
Я Р
интенсивность I, сопротивление излучения г эффективное давление е и
давление, измеренное гидрофоном (рис.2,3а,Ь) .
В жидкости с исходно высоким значением вязкости росту и
поступательному движению пузырька, образовавшемуся из зародыша,
препятствует сила вязкого сопротивления. Известно, что при импульсно-
объемном растяжении чистого глицерина в отличие от других вязких
жидкостеи и жидких сред диссипация энергии на начальнои фазе образования
пузырьков столь велика, что видимая пузырьковая кавитация практически не
возникает [18]. Динамика процессов растяжения-сжатия высоковязкой
жидкости в ультразвуковом поле при использовании стержневых излучателеи
на частотах 17-40 кГц отличается от динамики при импульсно-объемном
воздействии, но влияние диссипации энергии и в этом случае столь
значительно, что препятствует расширению пузырька на начальной фазе. В
эксперименте это приводит к замедлению возникновения кавитации и
развития кавитационного процесса при относительно высоких амплитудах
колебательной скорости °т и значений интенсивности 1 [4-6,9,22].
Спорадическое появление спектральных признаков кавитации в сигнале гидрофона и образование кавитационных пузырьков на локальных участках
2 — оз_08 Т_о 7
излучателя отмечаются при значениях величины ^ — 0,3 0,8 м2/с2„ — 2 7 ~ 5 7
вт/см2 (рис.2). Стационарный процесс образования пузырьков и
формирование кавитационной области в глицерине происходит при
относительно высоких значениях величин °т —1,4 м/с, °т — 2,1 м2/с2
интенсивности 1 — 15,6 вт/cм2, давления Р —1,5 10 НМ (рис.2 - линия 1, рис 3 а,Ь).
Диссипация энергии в высоковязкой жидкости приводит к большей, чем
в воде концентрации пузырьков порядка 108 _1°9 (при радиусе Ятах — 5 мкм). Кавитация развивается в области с резко очерченными границами (рис. 4а-1). Осевой размер первоначальной кавитационной области 511 . Изменение
свойств жидкои среды при развитии кавитации вызывает известное явление кавитационного гистерезиса [15]. Так при пороговой амплитуде
колебательной скорости °т =1,4 м/с , кавитация в глицерине сохраняется
при уменьшении колебательной скорости вплоть до величины °т =1,1 м/с. С увеличением квадрата колебательной скорости величина сопротивления излучения падает от исходного значения до относительно стабильного значения, что характерно для ряда вязких жидкостей и воды [5-6,9,15-16].
При продвижении кавитационной области вглубь жидкости формируется кавитационная струя. Рост интенсивности при этом замедляется (рис.2), но концентрация пузырьков в зоне излучателя растет, как и при развитии кавитации в воде [7]. На расстоянии 20 мм от излучателя при
значениях давления р =1,5 1,75 10 И/м2 (рис.2а) образуются боковые лепестки (Рис.4а-2). На рис4Ь показано направленное движение структуры, подобной пене. Видно, что движение участков этой структуры, отделившейся от лепестка кавитационной струи происходит без их фрагментации. Таким свойством в отличие от газо-жидкостной структуры маловязкой жидкости обладают пены.
Рис 2 Зависимость интенсивности I от квадрата колебательной
скорости
1-уроввень образования кавитационной области, 2 -уровень формирования двухфазных вихревых потоков.
Коэффициент поглощения ультразвука а в пенных структурах сложным образом зависит
от кратности К 1 + ^
/ V V (где Ур и Уь
объем паровой и жидкой фазы соответственно), и при высоких значениях кратности (сухие пены) определяется величинами динамической вязкости, частоты, среднего
а, -а = Т1с1/2 / ае0
диаметра пузырька и , поверхностного натяжения а и скорости ультразвука [23,24] :
Рис 3.а,Ь Зависимость эффективного давления в глицерине от
амплитуды колебательной скорости излучателя °т. а) Рв/, рассчитанного по выражению (2); Ь) относительного давления, определенного гидрофоном вдали от излучателя. Точки красного цвета соответствуют развитию кавитации, синего цвета формированию двухфазных течений,
Рис.4.
а)
Образование в глицерине
кавитационной области - 1 при значении
интенсивности
I -15,6
вт/см
2
и колебательной
скорости °т -1,4 м/с. Окружностями обозначены
кластеры
воздушных
пузырьков. Ь) - начальная фаза формирования потока из кавитационной струи (негатив, увеличение Х5) соответствует области -2 на рис 2а, (^ 0 3 с).
Для случая вязкости ^ =1,41 Ра с, диаметра пузырьков в теле струи
2 г ^
d=2 мкм и 10 мкм, /=20,3 кГц, а = 5,94 '10 1 ^ * , с=1923 м/с значения. коэффициента поглощения а = 2,1 и 10,0 1/см соответственно. Вследствие этого, образование пенной структуры в условиях кавитации может увеличивать общие вязкие потери.
В поле интенсивного ультразвука пенная структура в высоковязкой жидкости образуется без введения поверхностно-активных веществ и в этом смысле не является классической пеной, но обладает таким важным свойством пен, как перемещение выделенных участков без их фрагментации, то есть с сохранением формы. Детальное изучение образования пены в
глицерине выходит за рамки данной работы,
В жидкости с пузырьками, в частности в глицерине, коэффициент поглощения на порядок выше, чем в сплошной жидкости. [25]. В известной работе показано существенное отличие газожидкостной среды с пузырьками от среды с пенной структурой [26]. Параметр нелинейности для газожидкостной среды намного выше (до 40 раз), но коэффициент вязкости в
пенных структурах может быть выше, чем в газожидкостной среде в 103 раз [26].
^ О
Увеличение амплитуды скорости до °т = , м/с интенсивности до
р _
значения 1 = 43 вт/см2 (линия-2, рис.2), давления до величины = , Н/м2 (первый экстремум рис.За, второй экстремум давления на рисЗЬ) приводит к росту аксиального размера струи и возникновению потоков первоначально произвольной формы. Наличие экстремумов в зависимости давления от колебательной скорости качественно соответствует аналогичным зависимостям для воды [15,16]. Но для случая высоковязкой жидкости эти
экстремумы сдвинуты в сторону больших амплитуд °т на порядок. При
амплитуде скорости °т = , м/с, некотором падении давления е/ = ' Н/м2 и интенсивности 1 =42 вт/см2 продолжается дальнейшее продвижение кавитационной струи вглубь жидкости.
0 71
На расстоянии 0,1 ^ от излучателя при аксиальном размере струи
^ = 66 мм (рис. 5a) и ^ = 68мм (рис.5Ь) происходит формирование потока в виде двух вихрей (рис5а,Ь). Возникающие вихри могут иметь некоторую асимметрию, обусловленную асимметрией самой центральной струи (рис^^). В кавитирующей жидкости скорость звука падает, и по длине сосуда укладывается большее количество волн давления, чем в сплошной жидкости, и в силу этого в ряде работ теоретически рассматривается модель акустического течения в поле плоской волны. [7].
В отличие от докавитационного режима диск излучает двумя сторонами, На рис.5с видна структура пены на границе струи -1 и на поверхности верхней части вихря -2, при этом основное тело струи остается резко очерченным. Размеры пузырьков или ячеек пены 50-150 мкм, а их
размеры внутри тела струи ^ < 10 мкм. Вне струи и вихря видны пузырьки, радиусы которых 25^100 мкм.
П = 6 1 п_3
На рис 6с видно, что в 50% растворе глицерина с вязкостью 4 = Ра с в отличие от чистого глицерина струя распадается с образованием кавитационных тяжей, а вне струи возникают мелкомасштабные вихревые потоки (рис. 6а), последнее также отмечено для случая воды в работе [7]. Скорости потока в струе и =0,1"0,12 м/с (рис 5Ь), хотя и меньше, чем в кавитирующей воде и =1 _ 3 м/с [6], и =1,6 м/с [7], но на порядок выше, чем в
чистом глицерине, в котором фронт и формирующиеся потоки имеют геометрически правильную форму (рис. бё). При увеличении скорости с
амплитуды
У — 2,6
кавитационнои струи
м/с до амплитуды
Ь
У — 4,4
м/с аксиальныи размер возрастает до 106 мм, а масштаб акустического
течения увеличивается (рис. 7 а,Ь). Давление падает до значения р —1,41 Н/м.
При этом происходит изменение фронта течения (рис 7 а,Ь) по сравнению с
фронтом на рис.5а,Ь. Увеличение колебательной скорости до величины
и =6,6 , Ь и 125 ,
' м/с приводит к росту размера струи до 1 и формированию
крупномасштабного
а Ь с
Рис. 5 а,.Ь - Формирование кавитационной струи, и развитие двухфазных течений при интенсивности 43 вт/см2, с: 1 - кавитационная струя, 2 - верхняя часть вихря; между ними в окружностях воздушные
пузырьки ( ^ °'8с). акустического течения размером^5 > ^ (рис 7 с,с!,е,Г). Акустические течения, формирующиеся при достижении аксиального
размера струи
Ь > 0,7ЛЬ
имеют скорости и (аксиальные составляющие)
порядка 1 см/с, а соответствующие числа Рейнольдса - - 0,05 (рис,. 8а,Ь). Значения акустического числа Рейнольдса
— Яеа
на два порядка выше.
Низкие скорости течений и большой разрыв в значениях акустических и гидродинамических чисел Рейнольдса объясняется как высоким значением исходной вязкости глицерина и процессом формирования газожидкостной среды в виде пенной структуры, так и относительно малым характерного
а — 5
размером струи
мм (радиуса).
Рис.6. Развитие кавитационной струи в 50% водном растворе глицерина
6 10 Ра-с.6а (2) - образование микро и мелкомасштабных потоков произвольной формы, 6Ь потоки на участке перед распадом кавитационной струи, 6с распад кавитационной струи (¿=0,3 с). Окружностями выделены мелкомасштабные потоки вне струи, 6(1 - Формирование двувихревого потока в глицерине с исходной вязкостью // =1, 41 Рас °'8с).
Как известно, образование крупномасштабных акустических течений обусловлено всеми видами необратимых потерь, но их скорость определяется вязкими потерями [1]. Выражение для оценок характерного времени установления т эккартовского течения приведено в работе [2]:
т -
Ро
(^12 )2
П
(5)
- 5,136 _
_ 32(х)
где ™ 5,136 _ первый нуль функции Бесселя второго порядка _ 3 2 ,.
Го - радиус трубы.
Теория эккартовского течения основана на допущении, что изменение скорости течения вдоль оси трубы пренебрежимо мало, а сила Р(х), остается по оси трубы постоянной [1,2].
2
го
(1 е
\л/>
Рис 7 а-Г Развитие кавитационной струи и формирование акустических течений при увеличении интенсивности: с-51 вт/см2, ё- 75,7, е - 90 вт/см2, Г - 99,3 вт/см2.
Такое допущение некорректно для вязких жидкостей и глицерина с ц = 1-41 Ра с Но сопоставление времени Т на качественном уровне можно провести для воды и часто используемого в экспериментах 50% водного маловязкого раствора глицерина. Отношение времени установления
Рис. 8а,Ь. а -Величины
акустического _ Яеа и гидродинамического
скорости акустических течений, Ь _ _ Яе чисел Рейнольдса при последовательном увеличении интенсивности ультразвука. течения в воде к времени установления в 50% глицерине определится отношением значений их кинематических вязкостей:
Тш /та = уа /уж - 4.8
(5)
Вязкость воды ^ 10 Ра 'с, 50% глицерина ^ 6'
- 6 ■ 10_3 Ра ■ с
. При радиусе
г = 3 т - 34 1 т = 7 1
трубы 0 см ш ' для воды, для 50% глицерина 0 ' секунд.
Эккартовское течение является одномерным течением. Потоки в высоковязком глицерине имеют двувихревую структуру. Это течение в силу конфигурации и соотношения размеров кюветы на качественном уровне можно рассматривать как плоское. Теория процесса установления двухмерного течения, в жидкости с большим поглощением, известно только для течения в трубе [2]. Для двумерного плоского течения известно численное решение для функции, определяющей линии тока течения в прямоугольном сосуде [27]. Скорость такого течения зависит от величины поглощения, а также сложным образом зависит от характерного размера сосуда и поперечного размера звукового пучка [27]. Однако время установления такого течения неизвестно.
Время установления двухмерного плоского течения можно рассчитать
иь
Яе - — << 1
при численном решении уравнения переноса вихря для случая у [28]. Порядок времени установления рассматриваемого в данной работе, можно оценить как время диффузии вихря, принятого в гидродинамике для случая с малыми числами Рейнольдса [28]. При оценках на качественном уровне для случая
т-Ь2/у
Яе <<1 максимальное время диффузии вихря:
т-Ь2 / V - 0,01Ь / и
иь/у- 0.01
Где U -скорость набегающего потока. В случае плоского течения L -характерный размер - хорда внешней линии тока вихря, ближайшей к стенке сосуда. При значениях L = 6 см, у = 11,18 стокс, Т = 3,2 секунды, но величина скорости U = 0,02 см/с, что на порядок ниже экспериментальных значений.
Экспериментальные оценки времени увеличения аксиального размера кавитационной области в вязких жидкостях от момента включения ультразвука до видимых размеров составляют: в эпоксидной смоле через 2 секунды - 10 мм и через 9 секунд до 30 мм [6]. В глицерине кавитация возникала через ~ 10 секунд, а время установления потока размером 30мм составляло 3,5 секунды [9]. В предлагаемой работе увеличение аксиального размера кавитационной области до 5 мм в глицерине составляло u 10-12 секунд. В связи с этим следует отметить, что возникновение крупномасштабного кавитационного течения в высоковязкой жидкости, как показано в данной работе (рис.5), возможно лишь при достижении определенного размера кавитационной струи., Таким образом, суммарное время развития кавитационной области и установления течения масштаба
больше Lt > ^L может составлять нескольких десятков секунд. Заключение
При величине колебательной скорости °m =1,4 м/с и интенсивности I =16 вт/см2 в глицерине с исходной вязкостью ^ = 1,41 Pac образуется кавитационная область, из которой при интенсивности 1 = 19,6 вт/см2 формируется стабильная кавитационная струя. С ростом аксиального
размера струи до значения 0 7^L при величине интенсивности 1 = 42 ^ 43 вт/см2 возникают вихревые потоки, а при интенсивности 1 =70 _ 100 вт/см2 -
крупномасштабные течения ' со скоростью порядка 1 см/с.
Использованные источники:
1. Зарембо Л.К. Акустические течения.// Физика и техника мощного ультразвука.. Мощные ультразвуковые поля. т.2. М. Наука, 1968.- 89-127с.
2. Руденко О.В., Солуян С.И. Теоретические основы нелинейной акустики. М. Мир.1975 -198-217с.
3. Abramov O.V. High-Intencity Ultrasonics. Theory and Application N.Y. OPA, 1998, Amsterdam. CRC press, 1999. -700 с.
4. Абрамов О.В. Асташкин Ю.С. Мойш Ю.В. Токмаков В.С. О двухфазных кавитационных течениях в поле интенсивного ультразвука.// Новое в ультразвуковой технике и технологии. -Воронеж. М. Машпром. 1974. - 154156 с.
5. Голых Р.Н., Хмелев С.С., Хмелев В.Н. Ультразвуковая обработка вязких и жидких высокодисперсных сред. // Конференция ИАМП-10. Секция 2, 2010 -125-130 с.
6. Голых Р.Н. Повышение эффективности ультразвукового кавитационного воздействия на химико-технологические процессы. // Диссертация на
соискание ученой. степ. к.т.н. Бийск. 2014. -188 с
7. Семенова Н.Г.и Панов А.П.. Акустический ветер и поглощение звука в кавитирующей жидкости.// Акуст. журнал. Т.32, 5, 1987. - 953-955 с.
8. Novak Till and Mettin Robert. Acoustic Streaming: Comparison of cavitating and non-cavitating Water. [Электронный ресурс] // http://dpi; physic.uni_gottingin/ paper.pdf. Дата обращения 28.10.16
9. Артемьев А.С., Неверов А.Н., Рухман А.А. Особенности ультразвуковой кавитации в глицерине. [Электронный ресурс] // Режим доступа http:/rao.akin.ru/Docs/Rao/ses24//%D3%C7.pdf Дата обращения: 11.08.16.
10. Rune W. Time and Rabenjafimanantsoa A.H. Cavitation buble regimes in Polimer and viscous Fluids. //Annual Trans. of the Nordic Reology Society. V.19, 2011.-1-12 p..
11. Фукусима К., Саннеси Д., Кикучи Е. Характеристики звукового поля, связанные с работой ультразвуковых преобразователей. // Ультразвуковые преобразователи под ред. Е. Кикучи. М. Мир, 1972. -367-369 c.
12. Абрамов О.В. Асташкин Ю.С. Бесконтактное измерение колебательных смещений. // Сб. Прочность-пластичность материалов в ультразвуковом поле. Часть 2. Минск. Наука и техника. 1973 -119-121 с.
13. Преобразователи ультразвуковые магнитострикционные. Методы измерения характеристик.// ГОСТ 27955-88 МЭК (782).
14. Бергман. Л. Ультразвук и его применение в науке и технике. 2-ое изд. М. Изд-во иностранной лит. 1957 -726 с.
15. Кикучи Е. Некоторые стороны ультразвуковой кавитации.// Ультразвуковые преобразователи. Под ред. Е. Кикучи. М. Мир, 1972 -385-399 с.
16. РозенбергЛ.Д. Кавитационная область. // Мощные ультразвуковые поля. М. Наука. 1968. -225-267 с.
17. Litovitz T.A. Ultrasonic absorption Glycerin in the Liquid and Vitreous state. // JASA, v.23, 1951 -75 p.
18.Стебновский С.В. Эволюция структуры высоковязких жидких сред при импульсном объемном растяжении. //ПМТФ, т.41, №1, 2000. -105-111с.
19. Flinn. H.G. Physic and acoustic cavitation in Liquids.// Physic and Acoustic. W.Mason. v. 1B, N.Y. 1964.
20. Гасенко В.Г., Колесников Л.Е., Соболев В.В. Исследование устойчивости сферической кавитационной полости в звуковом поле.// ПМТФ, 6, 1973 -109114 с.
21. Богуславский Ю.Я., Корец В.Л. К вопросу о пороге кавитации и его зависимости от частоты. Акуст. журнал, т. 12, 4, 1966 - 416-421 с.
22 Briggs H.B., Johnson J.B., Mason W.P. Properties Liquids at High Sound Pressure. // J. Acoust. Soc.Amer. v.19, 1947 - 664 p.
23. Фаерман В.Т. Затухание звуковых волн в пене. //Акуст. Журн. т.62, №1, 2016.- 24-28 с.
24.Dekrasinski J. Some aspects of the fluids dynamics of Liquid-air dryness fraction // Prog.Aerospace Sci. v39, 1993 -137-182 с.
25. Гурьев А.П., Семенова Н.Г. Об использовании акустических течений для изучения ультразвуковых волн в жидкости с пузырьками. // Акуст. журнал. Т.25, 2, 1979 -296-297 с.
26. ElpinT.,Igra O., Shreiber I. Formation of shock waves in gas-liquids foams.// Shock waves. V5, 3, 1995 -189-192 p.
27. Кукаркин А.Б., Хохлов О.В. О численном расчете неодномерных течений //. Акуст. Журнал, т.22 ,1, 1976 -137-138 с.
28. Роуч П. Вычислительная гидродинамика. М. Мир. 1980 - 32-33 с.
УДК 338.984
Адамов А.А.
магистр финансов, старший преподаватель
кафедра «Учет и аудит» Жетысуский государственный университет им. И. Жансугурова
Казахстан, г. Талдыкорган АНАЛИЗ И ОЦЕНКА КАК ОСНОВА ПРИНЯТИЯ УПРАВЛЕНЧЕСКИХ РЕШЕНИЙ Аннотация: в статье расматривается процесс принятия управленческих решений. В основном статья посвящена проведений финансового анализа и оценки финансового положения организации, который управленческие решения, принимаемые на основании рассмотрения и оценки прогнозной отчетности, позволяют создать порядок мероприятий по улучшению работы и заложить их в бизнес-план организации.
Ключевые слова: анализ, оценка, рентабельность, ликвидность, актив.
ANALYSIS AND EVALUATION AS A BASIS FOR MANAGEMENT
DECISION-MAKING Annotation: Input a word in the article the process of decision-making. Basically, the article is devoted to financial analysis and assessment of the financial position of the organization, which is the administrative decisions taken on the basis of review and evaluation of forward-looking statements, you can create the order of measures to improve the work and lay them in the business plan of the organization.
Keywords: analysis, estimation, profitability, liquidity, asset.
Во время ведения своего бизнеса руководителям постоянно приходиться принимать ряд управленческих решений, от многих из них зависит не только успешность и эффективность организации, но и ее существование в целом. Принятие таких решений как инвестирование или распределение активов невозможно без проведения финансового анализа [1].
Определение успешности своей организации, ее возможностей в текущем и будущих периодах просто напросто невозможно без проведения финансового анализа и определения финансового положения организации [2]. Хорошее финансовое положение характеризуется эффективным
