Неослепляющий светодиодный светильник Текст научной статьи по специальности «Прочие технологии»

УДК 535.8+535-92

НЕОСЛЕПЛЯЮЩИЙ СВЕТОДИОДНЫЙ СВЕТИЛЬНИК

1САУШИН А. С., 1 МИХЕЕВ Г. М., 2ЛЕЩЁВ А. М.

1Институт механики Уральского отделения РАН, 426067, г. Ижевск, ул. Т. Барамзиной, 34

2

ООО «Айрин лайт», 427430, УР, г. Воткинск, ул. Королева, 22, 80

АННОТАЦИЯ. Разработана оригинальная конструкция неослепляющего светодиодного светильника. Функция устранения ослепляющего действия возложена на систему непоглощающих пластин, установленных наклонно друг за другом и имеющих разные площади. Они равномерно распределяют излучение светодиодов по поверхности матовой крышки светильника. В рамках геометрической оптики предложен принцип расчета, позволяющий по заданным габаритам светильника вычислить размер, положение и ориентацию пластин для наиболее эффективного устранения ослепляющего действия ярких светодиодов.

КЛЮЧЕВЫЕ СЛОВА: светотехника, светодиоды, энергосберегающие технологии, осветительные устройства.

В настоящее время осуществляется повсеместный переход от ламп накаливания и ламп дневного света к светильникам на основе светодиодов. Однако применение светодиодов связано с рядом технических трудностей. Помимо проблемы перегрева и необходимости использования дорогих и сложных источников питания светодиодов, существует также проблема ослепляющего действия [1, 2]. Ослепляющее действие светодиодов нельзя недооценивать, поскольку ослепление человека может привести к опасным последствиям.

Ослепляющего действия можно избежать, уменьшив яркость источника света. Яркостью называется световой поток, излучаемый в заданном направлении единицей излучающей площади в единичный телесный угол. Следовательно, не уменьшая общего светового потока источника, можно снизить яркость, увеличив площадь излучающей поверхности или телесный угол. При этом светодиодный светильник без ослепляющего действия, помимо отсутствия ослепляющего действия, должен быть дёшев и прост в производстве, а также иметь необходимую диаграмму направленности излучения.

Обычно производители светильников борются с ослепляющим действием, закрывая светодиоды матовым стеклом, однако практика показывает, что данный метод не достаточно эффективен. Поэтому производители всё чаще устанавливают в светильники большее количество менее ярких светодиодов, что приводит к удорожанию конструкции, поскольку, как правило, яркие светодиоды стоят дешевле, чем несколько менее ярких светодиодов, имеющих такой же суммарный световой поток.

Одним из эффективных методов устранения ослепляющего действия является применение в светильниках оптической системы, уменьшающей яркость светодиодов без уменьшения общего светового потока. При этом такая система должна обеспечивать освещение во всех необходимых направлениях, быть дешёвой в производстве и простой в применении. Примеры таких систем описаны в [3 - 10]. Однако все известные запатентованные решения либо не полностью устраняют ослепляющее действие, либо сложны в производстве.

Нами в [10] уже была предложена конструкция, полностью устраняющая ослепляющее действие, простая и дешёвая в производстве. Расчёт этой конструкции представлен в [11]. Недостатком данного светильника является то, что такой светильник не обеспечивает равномерного освещения во всех направлениях.

Таким образом, существующие конструкции светодиодных светильников не удовлетворяют требованиям к светодиодному светильнику без ослепляющего действия (простота, дешевизна, отсутствие ослепляющего действия и определённая заданная направленность излучения). Следовательно, разработка конструкции светодиодного светильника без ослепляющего действия является актуальной задачей, что и является целью данной работы.

Разрабатываемый в данной работе светодиодный светильник работает следующим образом (рис. 1). Свет от светодиодов 1, также как и в [10], падает на непоглощающие пластины 2, которые частично отражают его к крышке-рассеивателю 3. Крышка-рассеиватель представляет собой матовую прозрачную пластину. Она предназначена для рассеивания и деполяризации излучения. Свет благодаря непоглощающим пластинам равномерно распределяется по ней, и она представляется для наблюдателя в качестве светящейся поверхности, т.е. яркость светильника существенно уменьшается при практически неизменном общем световом потоке.

Поскольку в данном решении непоглощающие пластины также обеспечивают необходимую диаграмму направленности освещения всего светильника, то они должны быть ориентированы таким образом, чтобы направлять на определённый участок крышки-рассеивателя определённый световой поток под определённым углом. Очевидно, что в данном решении нельзя регулировать отраженный световой поток изменением ориентации непоглощающих пластин, как это предлагалось в [10].

2-7

2-6

2-5

2-4

2-3

2-2

3

1 - линейка светодиодов; 2-1, 2-2, ..., 2-7- непоглощающие пластины; 3 - крышка-рассеиватель; 4 - торцевая отражающая пластина; 5 - лицевая отражающая пластина; 6 - корпус светильника; 7 - плата, на которой устанавливаются свето диоды

Рис. 1. Схема светодиодного светильника

Пусть количество непоглощающих пластин N. Для простоты критерием равномерности распределения светового потока будем считать условие, что каждая непоглощающая пластина отражает на равные участки крышки-рассеивателя равный световой поток Q0.

Поскольку расстояние от светодиодов до любой непоглощающей пластины сравнимо с геометрическими размерами самой непоглощающей пластины, вследствие чего лучи падающие на различные точки пластины будут падать под различными углами, то непоглощающие пластины в каждой точке будут иметь различные коэффициенты отражения. Кроме того интенсивность каждого луча в каждой точке непоглощающей пластины также будет различаться. Поэтому для описания конструкции светодиодного светильника будет удобно использовать усреднённые величины.

Известно, что полный световой поток, падающий на первую непоглощающую пластину равен Р^/^^, где 11 - усреднённая плотность светового потока (интенсивность света) падающая на первую непоглощающую пластину, - площадь проекции отражающей поверхности первой непоглощающей пластины на плоскость перпендикулярную плоскости крышки-рассеивателя и фронтальной плоскости проекции корпуса, определяемая по формуле ¿^=51х б1п(у 1), где 51 - площадь отражающей поверхности первой непоглощающей пластины, у1 - угол между первой непоглощающей пластиной и крышкой-рассеивателем (рис. 1). Пусть Я1 - усреднённый коэффициент отражения света от первой непоглощающей пластины с учетом отражения от двух границ сред для данного угла ориентации пластины у1. Так как световой поток, отражённый от первой непоглощающей пластины, должен быть равен Q0, то R1x/1xs1=Q0. Поскольку Я1 определяется углом расположения непоглощающей пластины у1 относительно крышки-рассеивателя, который в свою очередь зависит от задаваемого направления отражения света, а /1 определяется расстоянием от непоглощающей пластины до светодиодов, то для отражения от первой непоглощающей пластины светового потока Q0 требуется определенная площадь проекции отражающей поверхности На второй непоглощающей пластине должен отражаться такой же световой поток Q0. При этом вследствие расходимости излучения на вторую непоглощающую пластину будет падать свет с меньшей интенсивностью /2 < /1, поскольку вторая непоглощающая пластина расположена дальше от светодиодов. Кроме этого, световой поток частично ослаблен первой непоглощающей пластиной. Усредненный коэффициент отражения от второй непоглощающей пластины Я2 предопределён ориентацией второй непоглощающей пластины. Для компенсации уменьшения интенсивности /2 вторая непоглощающая пластина должна обладать большей площадью проекции отражающей поверхности s2. Аналогично третья непоглощающая пластина должна будет обладать площадью проекции отражающей поверхности > s2, а четвёртая пластина площадью ¿4 > ¿3 и так далее. Благодаря тому, что чем дальше от светодиодов будет непоглощающая пластина, тем больше будет площадь проекции её отражающей поверхности, свет от светодиодов будет равными частями отражаться от непоглощающих пластин. За последней непоглощающей пластиной можно установить торцевую отражающую пластину 4 (рис. 1) с высоким коэффициентом отражения, которая будет отражать остатки излучения. Изменением угла между торцевой отражающей пластиной и крышкой-рассеивателем 5, отражённое от торцевой отражающей пластины излучение может быть направлено в любом требуемом направлении. Таким образом, излучение светодиодов будет равными частями распределено между всеми непоглощающими пластинами и торцевой отражающей пластиной, в результате чего яркость светильника уменьшиться и ослепляющее действие будет устранено, при этом общий световой поток светильника практически не уменьшиться.

Описанный выше принцип будет применим для непоглощающих пластин любой формы, однако наиболее технологичным в производстве и простым для теоретических расчётов будет использование прямоугольных непоглощающих пластин, примыкающих к крышке-рассеивателю, как это показано на рис. 1.

Лицевая отражающая пластина 5 служит для отражения излучения, попадающего на внутреннюю поверхность корпуса. Она может обладать дугообразным отражающим профилем, который обеспечивает переотражение периферийных лучей светодиодов на непоглощающие пластины, расположенные вблизи торцевой отражающей пластины (см. рис. 1). Для упрощения конструкции и удешевления производства лицевая отражающая пластина может быть выполнена в виде единой детали с торцевой отражающей пластиной.

Распределение светового потока каждого светодиода в пространстве определяется его диаграммой направленности, т. е. плотность светового потока светодиодов в различных направлениях будет различаться. Как правило, центральный луч (рис. 2, луч От) светодиода имеет большую плотность потока, чем периферийные (рис. 2 лучи О\ и Ог). Так как на ближние непоглощающие пластины попадает свет с большей интенсивностью, чем на дальние, то для уменьшения разницы между интенсивностями, падающими на ближние и дальние пластины, плату со светодиодами можно располагать под углом а к корпусу так, чтобы луч с максимальной плотностью светового потока попадал на непоглощающие пластины, расположенные вблизи торцевой отражающей пластины, минуя ближние непоглощающие пластины (см. рис. 2, луч Ощ). Благодаря этому на ближние к светодиодам непоглощающие пластины будет падать излучение с меньшей плотностью потока, что дополнительно увеличивает равномерность освещения на крышке-рассеивателя, уменьшая ослепляющее действие светильника.

Рис. 2. Схема распространения излучения в светильнике

Определение местоположения, ориентации и размеров непоглощающих пластин является отдельной вычислительной задачей. При расчётах необходимо учитывать следующие основные условия: 1) оптическая система должна вмещаться в габариты светильника, которые определяются областью его применения; 2) углы расположения и расстояние между непоглощающими пластинами определяются задаваемой диаграммой направленности; 3) в каждой точке непоглощающей пластины угол падения света и его интенсивность различны; 4) интенсивность излучения светодиодов в различных направлениях неодинакова; 5) каждая непоглощающая пластина имеет две отражающие поверхности. Очевидно, что такие расчёты достаточно сложны, поэтому разумно использовать итерационные вычисления.

Общий принцип расчёта предложенной конструкции светильника состоит в следующем. Пусть известны количество непоглощающих пластин Ы, их показатель преломления п, ширина А и высота В оптической системы светильника (длиной будем считать протяженность светильника в плоскости перпендикулярной рисункам), расстояние от светодиодов до поверхности крышки-рассеивателя Ь и угол 0, определяющий желаемую диаграмму направленности светильника (рис. 3).

Крышка-рассеиватель делится на N+1 равных участков. Для равномерного распределения излучения нужно, чтобы каждый главный луч от каждой непоглощающей пластины падал на середину каждого участка (главным лучом будем называть луч наибольшей интенсивности отраженный от непоглощающей пластины, для простоты будем считать, что главный луч отражается от середины пластины). Исходя из начальных данных, рассчитываются точка и угол падения главного луча на крышку-рассеиватель для каждой непоглощающей пластины (рис. 3):

^ = в+(/-1) (1) у = | + а(г -1), (2)

0 л В

где Ф = , " = —^, - угол между главным лучом, отражающимся от 1-й пластины,

и крышкой-рассеивателем, У - расстояние от точки падения /-го главного луча на крышку-рассеиватель до проекции геометрического центра светодиодов на плоскость крышки-рассеивателя, / - порядковый номер непоглощающей пластины, отсчитываемой от светодиодов, 0 - угол между крайним лучом желаемой диаграммы направленности и крышкой-рассеивателем (см. рис. 3).

Таким образом, в первую очередь вычисляются точки и углы падения главных лучей на крышку-рассеиватель для каждой непоглощающей пластины. Затем задаётся некоторая площадь проекции отражающей поверхности непоглощающих пластин Для простоты будем считать, что непоглощающие пластины представляют собой прямоугольники из прозрачного материала. Очевидно, что где а/ и Ъ/ - линейные размеры

пластины в плоскости рисунка и в перпендикулярной плоскости, соответственно (рис. 3). Предполагается, что Ъ/ всех непоглощающих пластин одинаковы и равны длине всего светильника, тогда, площадь проекции пропорциональна величине gi=aixsm(yi) (рис. 3), т.е. задаётся величина gi. Поскольку положение главного луча для каждой пластины связано с а/, то, исходя из gi, вычисляются а/ и уг- для данных и У (рис. 3). В процессе вычислений также определяется П/, т.е. находится место примыкания непоглощающей пластины к крышке-рассеивателю. Далее определяется общий световой поток ^ и ', отражённый первой непоглощающей пластиной для и р- поляризаций соответственно. Как уже говорилось выше, лучи падающие на различные точки непоглощающей пластины будут падать под различными углами и коэффициенты отражения в каждой точке будут различны. Следовательно, для подсчета общего отражённого светового потока лучше всего применить численное интегрирование, т.е. разбить каждую непоглощающую пластину на множество маленьких участков. Для простоты будем считать светодиоды точечным источником света.

© - угол определяющий диаграмму направленности светильника, В - угол между крайним лучом желаемой диаграммы направленности и крышкой-рассеивателем, ф - углы между соседними главными лучами, - угол между главным лучом, отражающимся от третьей пластины, и крышкой-рассеивателем (нижний индекс указывает номер пластины), У2 - расстояние от точки падения второго главного луча на крышку-рассеиватель до проекции геометрического центра светодиода на плоскость крышки-рассеивателя, А и В - ширина и высота оптической системы светильника, соответственно, Ь - расстояние от светодиодов до поверхности крышки-рассеивателя, 05 - длина проекции линии соединяющей светодиоды и место примыкания пятой непоглощающей пластины на плоскость крышки-рассеивателя, а5 - линейный размер пятой непоглощающей пластины, g5 - проекция линейного размера пятой непоглощающей пластины, на плоскость перпендикулярную плоскости крышки-рассеивателя и фронтальной плоскости светильника

Рис. 3. Схема светодиодного светильника

В случае невозможности считать светодиоды одним точечным источником, их можно представить как совокупность множества точечных источников, поэтому это обстоятельство не окажет существенного влияния на принцип расчёта. Световой поток, отражённый от элементарного участка непоглощающей пластины вычисляется следующим образом (рис. 4):

Ад(Р) = Я(Р)(Ь). 1(а) —, (3)

Р

Ад(5) = Е (5 )(Ь). I (а) , (4)

Р

где Аа - линейный размер элементарного участка непоглощающей пластины, в - угол падения света на середину участка пластины, р - расстояние от светодиодов до рассматриваемого элементарного участка непоглощающей пластины, а - угол между лучом, направленным к рассчитываемому участку пластины, и плоскостью, перпендикулярной плоскости крышки-рассеивателя и фронтальной плоскости светильника, 1(а) - интенсивность излучения светодиодов в направлении а, А^(5) и - отражённый от элементарного

участка световой поток для 5- и р-поляризованного излучения, соответственно, Я(5) и Я^^ -коэффициенты отражения для двух границ сред для 5- и Р-поляризованного излучения, соответственно, которые в идеальном случае определяются следующим образом:

я(р) (Ь) = Гр (Ь)+X гр п+1 (Ь)(1 - Гр, (Ь))2, (5)

п=0

¥

я(5) (Ь) = г (Ь)+X г2 п+1 (Ь)(1 - г (Ь))2, (6)

п=0

где г5 и гр - коэффициенты отражения для одной границы сред для 5- и р-поляризованного излучения, рассчитывающиеся по формулам Френеля.

Аа - линейный размер элементарного участка рассчитываемой непоглощающей пластины, в - угол падения света на середину элементарного участка пластины, р - расстояние от светодиодов до рассматриваемого участка непоглощающей пластины, а - угол между лучом, направленным к элементарному участку пластины, и плоскостью, перпендикулярной плоскости крышки-рассеивателя и фронтальной плоскости светильника, £ - угол падения излучения на некоторую непоглощающую пластину, расположенную перед рассчитываемой пластиной

Рис. 4. Фрагмент схемы светодиодного светильника

Необходимо отметить, что в описываемом случае расчёт светильника производится только в его фронтальной плоскости, поэтому при расчёте отражённого светового потока используются величины Да и р в первой степени, а не в квадрате (интенсивность рассчитывается как световой поток, делённый на площадь поверхности, и для точечного источника уменьшается с расстоянием по квадратичному закону). Это упрощение можно считать правомерным, поскольку принимается, что все пластины имеют длину равную длине светильника, а длина светильника достаточно велика. Ещё одним важным уточнением является то, что в приведённых выше выражениях длина элементарного участка пластины Да высчитывается из угловых размеров пластины, а не из линейных. Если высчитывать Да из линейных размеров, то в формулах светового потока для малого участка пластины должен появиться множитель 8т(л/2-Р).

После этого световой поток от всех участков суммируется и получается полный световой поток, отражённый от первой непоглощающей пластины:

б! = ^ да( р)+^ да«. (?)

к к

Очевидно, что отраженный полный световой поток напрямую зависит от gi (см. рис. 3):

б = I &). (8)

Рассчитав световой поток от первой пластины, необходимо вычислить размер проекции второй пластины g2 такую, чтобы выполнялось условие:

а 2ы=а (. (9)

Подобрать g2 можно любым методом оптимизации. Размер остальных пластин подбирается аналогичным образом. Если по окончании подбора размер последней проекции gN превышает ширину светильника А, то это означает, что оптическая схема не умещается в габариты светильника и размеры первой пластины g( следует уменьшить. Если же gN < А, то g( следует увеличить. Таким образом, необходимо подобрать g( такой величины, чтобы gN~A, при ао=а(=а2=. Это также можно осуществить методами оптимизации. Однако при вычислениях светового потока для каждой последующей пластины (начиная со второй) следует учитывать возможное ослабление излучения на предыдущих непоглощающих пластинах. Поскольку площадь пластин различна, то часть излучения от светодиодов может падать на рассматриваемую пластину, минуя предыдущие. Поэтому для каждого рассматриваемого элементарного участка надо проверять проходит ли излучение, через предыдущие пластины и, исходя из этого, высчитывать общий коэффициент пропускания предыдущих пластин для обеих поляризаций излучения, попадающего на рассчитываемый участок пластины. Доля излучения, попадающая на элементарный участок второй пластины:

Г р) = (- Яр (X), ((0)

г« = (- Я (X), ((()

где Ги р) - коэффициенты пропускания для 5- и р-поляризованного излучения, - угол падения на первую пластину при прохождении излучения на участок второй пластины (рис. 5). Тогда световой поток от элементарного участка второй пластины будет рассчитываться как:

Да

да( р) = Я(р)(Ь) • 1(а) ■ — -Гр), ((2)

Р

да

а) = Я(5)(Ь) • I(а) •— Г. ((3)

Р

Для элементарного участка i-й пластины в случае прохождения излучением всех предыдущих пластин выражение будет иметь вид:

An i-1_

AQ( p) = R( p)(ß). /(a) •Ann-П^, (14)

r n=1

An _i-1_

AQ(s ) = R W(ß). / (a) • — 'П^. (15)

r n=1

Разумеется, проверку того, проходит ли рассматриваемая часть излучения через пластину следует осуществлять для каждого участка каждой пластины по отдельности.

Отмечаем, для проведения расчетов по вышеуказанному принципу присутствие лицевой отражающей пластины (см. рис. 1) не является принципиальным. Световой поток, отраженный от лицевой отражающей пластины, можно учесть суммированием при подсчете полного светового потока, отражённого от каждой непоглощающей пластины. Описание этой методики выходит за рамки данной работы.

В результате вычислений с достаточной точностью будет известно положение, ориентация и размер всех непоглощающих пластин. При этом все они будут отражать равный световой поток.

Данная конструкция светодиодного светильника предусматривает, что количество светодиодов может составлять от одного до нескольких десятков и более. Они могут располагаться в один или несколько рядов. Светодиоды на плате также могут располагаться не упорядоченно. Для упрощения конструкции непоглощающие пластины и крышка-рассеиватель могут изготавливаться в виде одной детали, например, методом экструзии.

Предложенный принцип был использован для расчета неослеплющего светодиодного светильника с размерами во фронтальной плоскости 30*147 мм, снабженного семью непоглощающими пластинами. Расчёты показали, что непоглощающие пластины должны располагаться под углами у1=770, у2=630, у3=530, у4=450, у5=380, у6=320 и у7=240 на расстоянии D1=12, D2=28, D3=46, D4=62, D5=78, D6=95 и D7=119 мм. Линейный размер пластин составил n1=9, n2=13, n3=20, n4=27, n5=34, n6=41 и n7=74 мм. Был изготовлен макет светильника на базе светодиодов Oree MX3AWT-A1-0000-000CE3. Испытание светильника показали отсутствие ослепляющего действия.

Таким образом, используя предложенную конструкцию можно создавать светильники без ослепляющего действия, обладающие относительно простой конструкцией и при этом способные обеспечивать равномерное освещение во всех направлениях.

Работа выполнена при финансовой поддержке ФГБУ «Фонд содействия развитию малых форм предприятий в научно-технической сфере» (Договор № 9540ГУ от 01.02.2016).

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Колбатиков Н. Конструктивные особенности полупроводниковой светотехники Проблема блескости светодиодных светильников // Полупроводниковая светотехника. 2010. Т. 8, № 6. С. 32-33.

2. Дуе Д. Освещение светодиодами: благоприятные возможности или опасность для здоровья? // Светотехника. 2012. № 4. С. 23-25.

3. John A. van R. High efficiency illumination system for display devices // Патент США на изобретение № 4798448, 1988.

4. Frank W., Horst D. Lamp // Патент США на изобретение № 0073229A1, 2005.

5. Wiilem L. I., Michel C. J. M. V., Marcellinus P. C. M. K., Hugo J. C. Thin and efficient light collimating device // Патент США на изобретение № 0252986A1, 2005.

6. Младенец А. Г., Балабанов А. Г. Светильник светодиодный // Патент РФ на полезную модель № 110816U1, 2011.

7. Chin-Kang T., Chih-Wei Ch. Hollow edge-type backlight module with light-emitting array // Патент США на изобретение No 0246164A1, 2010.

8. Смолин Е. В. Светильник с отражателями // Патент РФ на изобретение № 2401395C1, 2009.

9. Младенец А.Г., Балабанов А.Г., Шаймухаметов Р.Р. Светильник // Патент РФ на полезную модель № 102749Ш, 2011.

10. Михеев Г. М., Лещёв А. М., Саушин А. С. Светодиодный светильник // Патент РФ на изобретение № 2543513С1, 2012.

11. Саушин А. С., Лещёв А. М., Михеев Г. М. Расчет неослепляющего светодиодного светильника // Известия высших учебных заведений. Приборостроение. 2013. Т. 56, № 7. С. 39-44.

NON-BLINDING DIODE LAMP

1Saushin A. S., 1Mikheev G. M. 2Leschev A. M.

institute Mechanics, Ural Branch of the Russian Academy of Sciences, Izhevsk, Russia 2Eireen light limited liability company, Votkinsk, Russia

SUMMARY. The original design of a nondazzle light emitting diode lamp was developed. The dazzling effect is eliminated by the system of non-absorbing plates with different areas, which placed obliquely one after another. The lamp operates in the following way. The light diodes emit light. The light passes throw non-absorbing plates. The plates reflect radiation on the mat surface of lamp cap. Due to passing throw non-absorbing plates the light evenly distributes on the mat cap which is the luminous area for an observer. Thus, the dazzling effect is eliminated while the light flow is the same. The plate with high reflection factor is placed behind the last non-absorbing plate. It directs remaining radiation to the lamp cap. To increase the dazzling effect removal efficiency the special reflector can be installed in the lamp. The reflector directs the radiation falling onto lamp shell on the remote non-absorbing plates, which additionally reduces dazzling. In terms of geometrical optics the principal of calculation is suggested. Using predetermined lamp dimensions it permits one to calculate the size, position and orientation of non-absorbing plates for the most effective elimination of the dazzling effect.

KEYWORDS: lighting technology, light-emitting diodes, energy-saving technologies, lighting devices. REFERENCES

1. Kolbatikov N. Konstruktivnye osobennosti poluprovodnikovoy svetotekhniki Problema bleskosti svetodiodnykh svetil'nikov [The structural features of semiconductor lighting The problem of the brilliance of LED fixtures]. Poluprovodnikovaya svetotekhnika [Semiconductor lighting engineering], 2010, vol. 8, no. 6, pp. 32-33.

2. Due D. Osveshchenie svetodiodami: blagopriyatnye vozmozhnosti ili opasnost' dlya zdorov'ya? [LED lighting: favorable opportunities or health hazards?]. Svetotekhnika [Light & Engineering], 2012, no. 4, pp. 23-25.

3. John A. van R. High efficiency illumination system for display devices. Patent US No 4,798,448, 1988.

4. Frank W., Horst D. Lamp. Patent US No 0073229A1, 2005.

5. Wiilem L. I., Michel C. J. M. V., Marcellinus P. C. M. K., Hugo J. C. Thin and efficient light collimating device. Patent US No 0252986A1, 2005.

6. Mladenets A. G., Balabanov A. G. Svetil'niksvetodiodnyy [LED Lamp]. Patent RF No 110816U1, 2011.

7. Chin-Kang T., Chih-Wei Ch. Hollow edge-type backlight module with light-emitting array. Patent US No 0246164A1, 2010.

8. Smolin E. V. Svetil'niks otrazhatelyami [Lamp with reflectors]. Patent RF No 2401395C1, 2009.

9. Mladenets A. G., Balabanov A. G., Shaymukhametov R. R. Svetil'nik [Lamp ]. Patent RF No 102749U1,

2011.

10. Mikheev G. M., Leshchev A. M., Saushin A. S. Svetodiodnyy svetil'nik [LED lamp ]. Patent RF No 2543513C1, 2012.

11. Saushin A. S., Leshchev A. M., Mikheev G. M. Raschet neosleplyayushchego svetodiodnogo svetil'nika [Calculation of a no-glare light-emitting diode lamp]. Izvestiya vysshikh uchebnykh zavedeniy. Priborostroenie [Journal of Instrument Engineering], 2013, vol. 56, no. 7, pp. 39-44.

Саушин Александр Сергеевич, научный сотрудник ИМ УрО РАН, тел. 8(3412)216611 e-mail: alex@udman.ru

Михеев Геннадий Михайлович, доктор физико-математических наук, профессор, заведующий лабораторией ИМ УрО РАН, e-mail: mikheev@udman. ru

Лещев Алексей Михайлович, директор ООО «Айрин лайт», e-mail: alexei555@gmail.com