CC BY
21
НАБЛЮДЕНИЕ ОПТИЧЕСКОГО ЭФФЕКТА «УГЛОВОГО ТРАКТОРА» В ПУЧКЕ БЕССЕЛЯ
В.В. Котляр1'2, А.А. Ковалёв1'2, А.П. Порфирьев1'2 1ИСОИ РАН - филиал ФНИЦ «Кристаллография и фотоника» РАН, 443001, Россия, Самарская область, г. Самара, ул. Молодогвардейская, д. 151;
2 Самарский национальный исследовательский университет имени академика С.П. Королева, 443086, Россия, Самарская область, г. Самара, Московское шоссе, д. 34
Аннотация
В работе изучается оптический эффект «углового трактора», заключающийся в том, что в вихревом лазерном пучке с радиальной симметрией с положительным/отрицательным топологическим зарядом и левой/правой круговой поляризацией на разных радиусах от центра пучка в поперечном сечении поток световой энергии вращается в разных направлениях (по часовой или против часовой стрелки). Показано, что этот эффект имеет место как для параксиальных вихревых пучков, так и в фокусе апланатической системы при фокусировке непараксиального оптического вихря. Экспериментально продемонстрировано движение диэлектрических микрочастиц в пучке Бесселя 3-го порядка с круговой поляризацией в разные стороны (по часовой и против часовой стрелки).
Ключевые слова: «угловой трактор», поток энергии, пучок Бесселя.
Цитирование: Котляр, В.В. Наблюдение оптического эффекта «углового трактора» в пучке Бесселя / В.В. Котляр, А.А. Ковалёв, А.П. Порфирьев // Компьютерная оптика. -2018. - Т. 42, № 4. - С. 550-556. - DOI: 10.18287/2412-6179-2018-42-4-550-556.
Введение
В оптике с недавних пор (с 2010 года) известен эффект «оптического трактора» [1 - 9]. Он заключается в таком взаимодействии светового поля с микрочастицей, которое приводит к тому, что сила, действующая со стороны поля на частицу, заставляет её двигаться против направления распространения освещающего её пучка. Такую силу называют негативной оптической силой [9]. Если говорить просто, то такая ситуация возникает, когда частица рассеивает больше света вперёд, чем отражает назад. И поэтому «по закону сохранения импульса» должна двигаться назад, если нет поперечных градиентных сил, удерживающих её. С другой стороны, известно такое явление, как обратный поток энергии. Ещё в 1959 году было показано [10], что при фокусировке плоской волны с линейной поляризацией с помощью апланатической системы в плоскости фокуса в области у основания основного лепестка интенсивности имеется область, в которой поток световой энергии направлен в обратную сторону по отношению к направлению распространения падающей плоской волны. В этой области продольная проекция вектора Пойнтинга имеет небольшое отрицательное значение, примерно 1% от максимального потока в прямом направлении. Аналогичный результат был получен ранее В.С. Игнатовским [11] ещё в 1920 году. Однако значения этому эффекту не придавали из-за его небольшой величины. В современных работах также рассматриваются разные аспекты аномального распространения светового потока [12 - 17]. Например, в [12] теоретически рассматривается угловой момент вихревого Гауссова пучка в области острого фокуса. Показано, что для мод Лагерра-Гаусса с топологическим зарядом больше 2 и круговой поляризацией вблизи оптической оси имеет место обратный поток световой энергии по отношению к направлению светового пучка. Обратный поток энергии по отношению к направлению распространения пучка надо отличать от
эффекта «оптического трактора» [1]. В [1] рассмотрена суперпозиция двух произвольных световых полей, у которых разные проекции волнового вектора на продольную ось. Показано, что у таких световых полей имеют место локальные области, в которых продольная компонента силы, действующей на микрочастицу, направлена против волнового вектора светового пучка. В [13] численно показано наличие обратного потока на оптической оси в фокусе вихревой металинзы первого и второго порядков. В [14] численно показано наличие обратного распространения энергии в векторном пучке Бесселя с дробным топологическим зарядом. Такой световой пучок фактически является линейной комбинацией счётного числа обычных мод Бесселя. В [15] теоретически получены выражения для плотности вектора Пойнтинга для векторных Х-пучков и необходимые условия для появления обратного потока энергии. В [16] численно показано наличие обратного течения энергии в непараксиальном ускоряющемся 2Б-пучке Эйри. В [17] теоретически с помощью локального волнового вектора рассматриваются условия, которые нужно наложить на световое поле, чтобы оно локально проявляло обратное распространение (или имел место обратный поток энергии). Это два разных явления, когда поток световой энергии локально направлен против общего потока энергии в пучке и когда сила света заставляет микрочастицу двигаться против освещающего её света и по направлению к источнику света. Хотя иногда одно из этих двух явлений становится причиной другого. Если эти эффекты «оптического трактора» и обратного потока энергии являются продольными эффектами и уже широко известны, то поперечный эффект «углового трактора» почти не известен. Он кратко отмечен в [12, 18] и подробно разбирается в [19]. Оптический эффект «углового трактора» [19] заключается в том, что в поперечной плоскости оптического вихря (параксиального [19] или непараксиального [18]) с радиальной симметрией и круговой
поляризациеи поперечный поток энергии вращается на разных расстояниях от оптической оси либо по часовой стрелке, либо против часовой.
В данной работе теоретически и экспериментально изучается эффект «углового трактора» в фокусе лазерного пучка Бесселя 3-го порядка с обратной (по отношению к направлению вращения спирали волнового фронта) круговой поляризацией. Впервые экспериментально продемонстрировано вращение в одном пучке нескольких диэлектрических микрочастиц по окружностям разного радиуса в разные стороны (по часовой стрелке и против неё).
1. Угловой трактор в параксиальном случае В [13] получено общее выражение для плотности углового момента (УМ) произвольного параксиального оптического вихря с эллиптической поляризацией:
. _ - 2 2ю
п (1+ Н2) (г, -)|2 - Ке
Г +
1 +СТ
2с
2ю
—Г - |А (г, г)| г ф +
п(1 + |а|2))( — )|2 -Кеаг|Т|А(г, — |
(1)
z.
В (1) (г, ф, z) - единичные вектора в цилиндрической системе координат.
Проекция на ось х вектора напряжённости электрического поля оптического вихря с радиально-симметричной интенсивностью имеет вид:
Ех = А (г, г) ехр (пф), (2)
функция Г в (1) имеет вид:
,■ (
Г = -
дА л дА А--А —
дг дг
(3)
Поперечные проекции Ех и Еу вектора напряжённости электрического поля Е для волны с эллиптической поляризацией связаны соотношением
Еу = 1аЕх . (4)
Из (1) видно, что в случае круговой поляризации (а = ±1) проекция плотности УМ на оптическую ось может менять знак в зависимости от радиальной координаты г:
1
1— = — ю
(
п|А(г, г)|2 -
аг
А (г, — )|
2
дг
(5)
Если топологический заряд положительный (п > 0), то при правой поляризации (с > 0) проекция УМ (5) может быть отрицательной < 0) в тех местах поперечного сечения оптического вихря, в которых радиальная производная интенсивности I = А(г, —)|2 положительная (д1 / дг > 0), и наоборот, для левой поляризации (с < 0) проекция УМ (5) может быть отрицательной < 0) в тех местах поперечного сечения оптического
вихря, в которых радиальная производная интенсивности отрицательная (д1 / дг < 0). Для оптического вихря с линейной поляризацией (с = 0) плотность УМ (5) во всех точках поперечного сечения пучка положительная (/— > 0), если топологический заряд положительный (п > 0). Для круговой поляризации радиусы, на которых осевая проекция углового момента (5) меняет знак, и в которых = 0, можно найти из уравнения:
2п|А(г, г)|2 = аг д — ^ .
(6)
Например, для пучка Бесселя А(г) = Jn (кг), где ^ (х) - функция Бесселя первого рода п-го порядка и кг - поперечная проекция волнового вектора, уравнение (6) принимает конкретный вид:
п Т ( ) (кгг)
— Jn (кгг )= г-я-. (7)
а дг
Из (7) следует, что осевая проекция плотности УМ будет отрицательной < 0 (при п / с > 0) при
Jn (кгг)[(1 -а) Jя-1 (кгг) + (1 + а) Jn+, (кгг)] < 0 , (8)
то есть Jn (кг г) Jn+l(kг г) < 0 для правой круговой поляризации и Jn (кг г) Jn-1(kг г) < 0 для левой круговой поляризации. Известно, что нули функций Бесселя соседних порядков чередуются (выражение 9.5.2 в [17]):
Ту,1 < УV+1,1 < УV,2 < УV+1,2 < УV,3 < ..., (9)
где у„,т - т-й ноль функции Бесселя у-го порядка. Поэтому в случае правой круговой поляризации угловой трактор наблюдается при упт < к,г < уп+1,т (т = 1, 2, ...), то есть на внутренних сторонах светлых колец (начиная со второго), а в случае левой круговой поляризации - при Уп_1,т < кг < Уп,т (т = 1, 2, ...) , то есть на внешних сторонах светлых колец (начиная с первого).
2. Угловой трактор
в фокусе непараксиального оптического вихря
В этом параграфе покажем, что в плоскости фокуса в апланатической системе также имеет место эффект углового трактора. Можно получить общие соотношения для поперечных составляющих вектора Пойнтинга [10] 8 = сЯе [Е*Н] / (8п) в плоскости фокуса оптического вихря с топологическим зарядом т и левой круговой поляризацией с = -1 (с точностью до с/ (8п), с - скорость света в вакууме):
(10)
- = -бт (г) вт ф , ^- = (г)с0в ф
где Ят (г) = (10,т + 12,т-2 ) ((-1 + ^0,т-1 ) +
+21 Ц -1 + 2(т -1) I
1,т-1 М 0,т "'2,т- 2^ , 11,т-1
кг
(11)
10т = В | ¡ап 0 сов1/2 0Ат (0)(1 + сов 6) Jm (х) ае,
0
а
1,т т ±1 = в | яп2 0 сов1/2 0Ат (0)/т ±1( х)<Ю, (12)
0 а
12,т±2 = В| ЯП 0 С0в1/2 0Ат (0)(1 - С0в 0) Jm±2 (х) <Ю,
I0,m
a
B J sin 0 cos3/2 0Am (0)(1 + cos 0) Jm (x) d0,
I,
a
-1 = B J sin2 0 cos1/2 0Am (0)(1 + cos 0) Jm-1 (x) d0, 0 a
±2 = B J sin 0 cos3/2 0Am (0)(1 - cos 0) Jm±2(x)d0,
0 a
±1 = BJ sin2 0 cos12 0Am (0)(1 - cos 0) Jm±1 (x) d0.
В (12) использованы обозначения: В = к// 2, а = шгап(М4), х = ктапб, у± = (1 ± ст) / 2, (х) - функция Бесселя, к - волновое число света, / - фокусное расстояние апланатической системы с числовой апертурой ЫЛ. Из (10) видно, что в плоскости фокуса поток энергии вращается вокруг оптической оси по часовой или против часовой стрелки, в зависимости от знака функции Qm (г). Вблизи плоскости фокуса поток энергии будет вращаться по спирали. Чтобы далее получать аналитические выражения, ограничимся простым способом формирования в фокусе апланати-ческой системы непараксиального пучка Бесселя т-го порядка с левой круговой поляризацией с помощью функции аподизации в виде 5-функции:
Лт (е) = 5(0-00), 0 <00 <п/2. (13)
Подставив (13) в (12), вместо интегралов получим:
10,m = B sin 00 cos1/2 0о(1 + cos 00 ) Jm (xo ),
I,, m-, = B sin2 0ocos1/2 00 Jm- \ (xo),
I2,m-2 = B sin 00 cos1/2 00(1 - cos 00) Jm-2 (x0 ),
(14)
= B sin 00 cos3/2 00(1 + cos 00) Jm (x0),
-1 = B sin2 00 cos1/2 00(1 + cos 00) Jm-1 (x0),
I2,m - 2 = B sin 00 cos3/2 00(1 - cos 00) Jm - 2 ( x0 ),
I2,m-1 = B sin2 00 cos1/2 00(1 - cos 00 ) Jm-! (x0 ),
где x0 = kr sin 00.
Тогда с учётом (14) вместо (11) запишем:
Qm (Г) = Jm-1(x0) X
X [ [ Jm (x0 ) + B0 Jm-1 (x0 ) + C0 Jm-2 (x0)] ,
где
A0 = 2B2 sin3 00 cos 00(1 + cos 00)2,
-,2
(15)
и 4(m -1) B2 . 4, B0 = —--— sin i
kr
cos 0
(16)
C0 = 2B2 sin3 00 cos 00(1 - cos 00)2.
Используя рекуррентные соотношения для функции Бесселя, получим из (15):
Qm (r) = 4B2 sin3 00 cos 00 Jm- (x )x
: [(1 + cos 00) Jm () + (1 - cos 00) Jm-2 (0 )] .
(17)
Для небольших числовых апертур (NA = sin 00 < 0,5) справедливо неравенство: 1+ cos 00 >> 1- cos 00. По-
этому смена знака Qm(r) в (17) происходит в точках нулей функций Бесселя (т-1)-го и m-го порядков, то есть на радиусах rn1 = ym-1,n /(к sin 0О) и на радиусах примерно rn2 = ym,n / (к sin 0О), n = 1, 2, ..., происходит смена знака азимутального потока энергии, где корни функции Бесселя Jm(kr sin 0О) = Jm(ym>n) = 0.
Определим, на каких радиусах в распределении интенсивности пучка Бесселя в фокусе происходит эта смена вращения потока энергии. Можно показать, что интенсивность в плоскости фокуса оптического вихря (2) с левой круговой поляризацией равна:
Im (r, Z = 0) = 2 (I2 m + 12,m- 2 + ^-1 ) .
(18)
С учётом (12) и (14) для пучка Бесселя т-го порядка получим:
1т (г)=а, з (х0)+Е зт (х0)+^ зт _ 2 (Х0), (19)
где положительные константы равны: D0 = 2B2 sin2 00 cos00 (1 + cos00 )2,
E = 4 B2 sin4
, cos 0
(20)
F0 = 2B2 sin2 00 cos 00 (1 - cos 00) .
Для небольших числовых апертур (ЫЛ < 0,5) А0 >> Е0 и А0 >> Поэтому минимумы интенсивности (тёмные кольца) достигаются примерно на радиусах гп2 = ут>и / (к sin0o), п = 1, 2, .... Это означает, что отрицательные значения углового потока энергии Qm(r) наблюдаются на внешних сторонах колец интенсивности.
На рис. 1 показана зависимость интенсивности 1т(г) и функции Qm(r) от радиальной координаты г для длины волны X = 532 нм, топологического заряда т = 3 и числовой апертуры ЫЛ = 0,4. Вертикальными пунктирными линиями отмечены значения гп\ и гп2. 11т(г), отн.ед.
0 5 10 V Qm(r), отн.ед.
0,3 0,2 0,1-
0 -0,1
КУ
г, мкм
0 5 10 15 20 25 г, мкм
Рис. 1. Зависимость интенсивности 1т(г) и функции азимутального потока энергии Qm(r) от радиальной координаты г для длины волны X = 532 нм, топологического заряда т = 3 и числовой апертуры ЫЛ = 0,4. Вертикальные пунктирные линии показывают радиусы гп1 и гп2
Из рис. 1 видно, что, действительно, на внутренних сторонах и центрах светлых колец поток энергии вращается против часовой стрелки ^т(г) > 0), а на внешних сторонах светлых колец -по часовой стрелке ^т(г) < 0), то есть почти так
же, как и в параксиальном пучке Бесселя (7) - (9). Таким образом, если в плоскости фокуса непараксиального пучка Бесселя 3-го порядка (т = 3) с левой круговой поляризацией поместить две диэлектрические микрочастицы, сравнимые по размеру с шириной светлых колец картины дифракции пучка Бесселя, то частица, захваченная на внешней стороне второго светлого кольца, должна вращаться по часовой стрелке, а частица, захваченная на внутренней стороне третьего светлого кольца, должна вращаться против часовой стрелки. Эксперимент подтверждает такое вращение микрочастиц.
3. Эксперимент по вращению микросфер полистирола в пучке Бесселя с круговой поляризацией На рис. 2 показана оптическая схема установки, использованной в эксперименте. Линейно-поляризованный лазерный пучок с Гауссовым профилем распределения интенсивности расширялся с помощью системы линз Ь1 и Ь2 (/1 = 150 мм, /2 = 350 мм) и направлялся на дисплей пространственного модулятора света 8ЬМ (НОЬОБУБ, РШТО-УК). Модулятор света был использован для реализации фазовой маски элемента, формирующего пучок Бесселя 3-го порядка, в виде т(г, ф) = агс (г /Я) sgn Jn(ar) ехр (шф), где (г, ф) - полярные координаты, параметр а задаёт масштаб функции Бесселя п-го порядка Jn (х), Я - радиус элемента. Дополнительно к полученной фазовой маске добавлялась градиентная фазовая маска для того, чтобы развести в пространстве непромодулированный нулевой дифракционный порядок и 1-й дифракционный порядок, в котором формировался требуемый пучок Бесселя. Для преобразования сформированного линейно-поляризованного пучка Бесселя в пучок Бесселя с круговой поляризацией была использована четвертьволновая пластинка ЖР. Отражённый от модулятора и промодулированный по фазе лазерный пучок с помощью системы линзы Ь3, Ь 4 (/3 = 350 мм, /4 = 150 мм) и зеркала М2 направлялся во входное отверстие микрообъектива М01 (20 х, ИА = 0,4), который выполнял фокусировку лазерного пучка в раствор с 5 микрометровыми полистироловыми сферами
на подложке S. При этом диафрагма D блокировала нулевой (нерабочий) дифракционный порядок. Микрообъектив MO2 (16 х, NA = 0,3) строил изображение плоскости манипулирования на матрице CMOS-видеокамеры. Для подсветки плоскости манипулирования был использован свет светодиодной лампочки I, для ввода которого было использовано полупрозрачное зеркало M1. Для ослабления лазерного пучка после второго микрообъектива были использованы фильтры нейтральной плотности (не показаны на схеме).
CMOS,
SLM
'мо2
МО!
Рис. 2. Экспериментальная схема: L - твердотельный лазер (X = 532 нм), Lj, L2, L3, L 4 - линзы с фокусными расстояниями fx = 150 мм, f2 = 350 мм, f3 = 350 мм, f4 = 150 мм), SLM-пространственный модулятор света (HOLOEYE, PLUTO-VIS), D - диафрагма, WP - четвертьволновая пластинка, Mx и M2 - зеркала, MOx микрообъектив (20*, NA = 0,4), MO2 (16*, NA = 0,3), S - подложка с раствором с 5-микрометровыми полистироловыми сферами, I - светодиодная лампочка, CMOS - видеокамера
На рис. 3 показано распределение интенсивности сформированного пучка Бесселя 3-го порядка с левой круговой поляризацией и стадии движения пар частиц по второму и третьему кольцу. Очевидно, что частицы, захваченные по внешнему краю второго светового кольца, движутся по часовой стрелке, а частицы, захваченные по внутреннему краю третьего светового кольца, движутся против часовой стрелки -навстречу двум частицам во втором кольце. Измеренная скорость движения частиц по второму кольцу составила 0,9 ± 0,1 мкм / с, по третьему кольцу -0,7 ± 0,1 мкм / с. Мощность лазерного пучка в плоскости захвата - около 80 мВт.
б) I
Рис. 3. Вращение 5 микрометровых сфер полистирола в пучке Бесселя 3-го порядка с левой круговой поляризацией: распределение лазерного пучка в плоскости захвата микросфер (а), стадии движения захваченных частиц (интервал между кадрами 5 с) (б). Размер кадров 60*60 мкм. Кружками отмечены положения всех микросфер, а стрелочки указывают положения микросфер, перемещающихся в противоположных направлениях
Заключение
В работе получены следующие результаты. Изучен оптический эффект «углового трактора». Он состоит в том, что у оптического вихря с круговой поляризацией на разном расстоянии от оптической оси
энергия будет распространяться либо по правой, либо по левой спирали. Для параксиального вихревого светового поля с круговой поляризацией показано, что проекция на оптическую ось вектора плотности углового момента на некоторых расстояниях от оптиче-
ской оси меняет знак, то есть имеет место «угловой трактор». Для непараксиального вихревого светового поля с любым целым топологическим зарядом m и круговой поляризацией получены общие выражения для интенсивности и поперечных проекций вектора Пойнтинга в плоскости фокуса в апланатической системе. Из общих формул в простом частном случае для узкой функции аподизации падающего вихревого поля c небольшой числовой апертурой NA < 0,5 показано, что поперечный поток энергии в плоскости фокуса вращается вокруг оптической оси и меняет направление вращения вблизи радиусов тёмных колец, которые пропорциональны корням (нулям) функции Бесселя второго порядка. Эффект «углового трактора» экспериментально наблюдался с помощью захвата и вращения в разные стороны полистироловых шариков диаметром 5 мкм в плоскости фокуса лазерного пучка Бесселя 3-го порядка с круговой поляризацией. Причём частицы, захваченные на внешней стороне второго светлого кольца, вращались по часовой стрелке, а захваченные на внутренней стороне третьего светлого кольца - против часовой стрелки.
Благодарности Работа выполнена при поддержке Министерства науки и высшего образования РФ (соглашение № 007-ГЗ/Ч3363/26) в части «Угловой трактор в параксиальном случае» и Российского научного фонда (грант 18-19-00595) в части «Угловой трактор в фокусе непараксиального оптического вихря».
Литература
1. Sukhov, S. On the concept of "tractor beams" / S. Sukhov, A. Dogariu // Optics Letters. - 2010. - Vol. 35, Issue 22. -P. 3847-3849. - DOI: 10.1364/0L.35.003847.
2. Novitsky, A. Single gradientless light beam drags particles as tractor beams / A. Novitsky, C. Qiu, H. Wang // Physical Review Letters. - 2011. - Vol. 107, Issue 20. - 203601. -DOI: 10.1103/PhysRevLett.107.203601.
3. Sukhov, S. Negative nonconservative forces: optical "tractor beams" for arbitrary objects / S. Sukhov, A. Dogariu // Physical Review Letters. - 2011. - Vol. 107, Issue 20. -203602. - DOI: 10.1103/PhysRevLett.107.203602.
4. Saenz, J.J. Laser tractor beams / J.J. Saenz // Nature Photonics. - 2011. - Vol. 5. - 514-515. - DOI: 10.1038/nphoton.2011.201.
5. Dogariu, A. Optically induced "negative forces" / A. Dogariu, S. Sukhov, J.J. Saenz // Nature Photonics. - 2013. -Vol. 7. - P. 24-27. - DOI: 10.1038/nphoton.2012.315.
6. Kajorndejnukul, V. Linear momentum increase and negative optical forces at dielectric interface / V. Kajorndejnu-kul, W. Ding, S. Sukhov, C.-W. Qiu, A. Dogariu // Nature Photonics. - 2013. - Vol. 7. - P. 787-790. - DOI: 10.1038/nphoton.2013.192.
7. Shvedov, V. A long-range polarization-controlled optical tractor beam / V. Shvedov, A.R. Davoyan, C. Hnatovsky, N. Engheta, W. Krolikowski // Nature Photonics. - 2014. -Vol. 8. - P. 846-850. - DOI: 10.1038/nphoton.2014.242.
8. Carretero, L. Periodic trajectories obtained with an active tractor beam using azimuthal polarization: design of particle exchanger / L. Carretero, P. Acebal, C. Garcia, S. Blaya // IEEE Photonics Journal. - 2015. - Vol. 7, Issue 1. -3400112. - DOI: 10.1109/JPHOT.2015.2402123.
9. Mitri, F.G. Optical Bessel tractor beam on active dielectric Rayleigh prolate and oblate spheroids / F.G. Mitri // Journal of the Optical Society of America B. - 2017. - Vol. 34, Issue 5. - P. 899-908. - DOI: 10.1364/JOSAB.34.000899.
10. Richards, B. Electromagnetic diffraction in optical systems, II. Structure of the image field in an aplanatic system / B. Richards, E. Wolf // Proceedings of the Royal Society A. - 1959. - Vol. 253, Issue 1274. - P. 358-379. - DOI: 10.1098/rspa.1959.0200.
11. Ignatovsky, V.S. Diffraction by a lens having arbitrary opening / V.S. Ignatovsky // Transactions of the Optical Institute of Petrograd. - 1919. - Vol. 1. - IV.
12. Monteiro, P.B. Angular momentum of focused beams: beyond the paraxial approximation / P.B. Monteiro, P.A.M. Neto, H.M. Nessenzveig // Physical Review A. -2009. - Vol. 79, Issue 3. - 033830. - DOI: 10.1103/PhysRevA.79.033830.
13. Котляр, В.В. Формирование и фокусировка векторного оптического вихря с помощью металинзы / В.В. Котляр,
A.Г. Налимов // Компьютерная оптика. - 2017. - Т. 41, № 5. - С. 645-653. - DOI: 10.18287/2412-6179-2017-41-5645-654.
14. Mitri, F.G. Reverse propagation and negative angular momentum density flux of an optical nondiffracting nonparax-ial fractional Bessel vortex beam of progressive waves / F.G. Mitri // Journal of the Optical Society of America A. -2016. - Vol. 33, Issue 9. - P. 1661-1667. - DOI: 10.1364/JOSAA.33.001661.
15. Salem, M.A. Energy flow characteristics of vector X-waves / M.A. Salem, H. Bagci // Optics Express. - 2011. - Vol. 19, Issue 9. - P. 8526-8532. - DOI: 10.1364/OE.19.008526.
16. Vaveliuk, P. Negative propagation effect in nonparaxial Airy beams / P. Vaveliuk, O. Martinez-Matos // Optics Express. - 2012. - Vol. 20, Issue 24. - P. 26913-26921. -DOI: 10.1364/OE.20.026913.
17. Berry, M.V. Quantum backflow, negative kinetic energy, and optical retro-propagation / M.V. Berry // Journal of Physics A: Mathematical and Theoretical. - 2010. -Vol. 43, Issue 41. - 415302. - DOI: 10.1088/17518113/43/41/415302.
18. Kotlyar, V.V. Circularly polarized Hankel vortices / V.V. Kotlyar, A.A. Kovalev // Optics Express. - 2017. -Vol. 25, Issue 7. - P. 7778-7790. - DOI: 10.1364/OE.25.007778.
19. Котляр, В.В. Плотность углового момента параксиального оптического вихря с круговой поляризацией /
B.В. Котляр, А.А. Ковалёв // Компьютерная оптика. -2018. - Т. 42, № 1. - С. 5-12. - DOI: 10.18287/2412-61792018-42-1-5-12.
Сведения об авторах Сведения об авторе Котляр Виктор Викторович см. стр. 532 этого выпуска.
Ковалёв Алексей Андреевич, 1979 года рождения, в 2002 году окончил Самарский государственный аэрокосмический университет имени академика С.П. Королёва (ныне Самарский университет) по специальности
«Прикладная математика». Доктор физико-математических наук (2012 год), работает старшим научным сотрудником лаборатории лазерных измерений ИСОИ РАН - филиал ФНИЦ «Кристаллография и фотоника» РАН. В списке научных работ более 150 статей. Область научных интересов: математическая теория дифракции, фотонно-кристаллические устройства. E-mail: [email protected] .
Порфирьев Алексей Петрович, 1987 года рождения, в 2010 году окончил Самарский государственный аэрокосмический университет имени академика С.П. Королёва (ныне Самарский университет) по специальности «Прикладные математика и физика». Кандидат физико-математических наук (2013 год). Доцент кафедры технической кибернетики Самарского университета, научный сотрудник лаборатории микро- и нанотехнологий ИСОИ РАН - филиал ФНИЦ «Кристаллография и фотоника» РАН. Область научных интересов: дифракционная оптика, оптическое манипулирование, структурированные лазерные пучки. E-mail: [email protected] .
ГРНТИ: 29.31.15
Поступила в редакцию 13 апреля 2018 г. Окончательный вариант - 7 июня 2018 г.
OBSERVATION OF AN OPTICAL "ANGULAR TRACTOR" EFFECT IN A BESSEL BEAM
KK Kotlyar12, A.A. Kovalev12, A.P. Porfirev1,2 1IPSIRAS - Branch of the FSRC "Crystallography and Photonics" RAS, Molodogvardeyskaya 151, 443001, Samara, Russia, 2 Samara National Research University, 34, Moskovskoye shosse, Samara, 443086, Samara, Russia
Abstract
We study an optical "angular tractor" effect, at which the energy flow in the cross-section of a rotationally symmetric vortex laser beam with the positive/negative topological charge and left/right-handed circular polarization rotates in different directions (clockwise and counterclockwise) at different distances from the beam center. This effect is shown to take place both for paraxial vortex beams and in the focus of an aplanatic system focusing a nonparaxial optical vortex. Dielectric microparticles placed in a third-order circularly polarized Bessel beam are experimentally demonstrated to move in the opposite directions (clockwise and counterclockwise).
Keywords: optical "angular tractor", energy flow, Bessel beam.
Citation: Kotlyar VV, Kovalev AA, Porfirev AP. Observation of an optical "angular tractor" effect in a Bessel beam. Computer Optics 2018; 42(4): 550-556. DOI: 10.18287/2412-6179-201842-4-550-556.
Acknowledgements: This work was partly funded by the Ministry of Science and Higher Education under Agreement 007-0/^3363/26 ("Angular tractor in the paraxial case") and the Russian Science Foundation under project No.18-19-00595 ("Angular tractor in the focus of a nonparaxial optical vortex").
References
[1] Sukhov S, Dogariu A. On the concept of "tractor beams". Opt Lett 2010; 35(22): 3847-3849. DOI: 10.1364/OL.35.003847.
[2] Novitsky A, Qiu C, Wang H. Single gradientless light beam drags particles as tractor beams. Phys Rev Lett 2011; 107(20): 203601. DOI: 10.1103/PhysRevLett.107.203601.
[3] Sukhov S, Dogariu A. Negative nonconservative forces: optical "tractor beams" for arbitrary objects. Phys Rev Lett 2011; 107(20): 203602. DOI: 10.1103/PhysRevLett.107.203602.
[4] Saenz JJ. Laser tractor beams. Nat Photon 2011; 5: 514515. DOI: 10.1038/nphoton.2011.201.
[5] Dogariu A, Sukhov S, Saenz JJ. Optically induced "negative forces". Nat Photon 2013; 7: 24-27. DOI: 10.1038/nphoton.2012.315.
[6] Kajorndejnukul V, Ding W, Sukhov S, Qiu C-W, Dogariu A. Linear momentum increase and negative optical forces at dielectric interface. Nat Photon 2013; 7: 787-790. DOI: 10.1038/nphoton.2013.192.
[7] Shvedov V, Davoyan A, Hnatovsky C, Engheta N, Krolikowski W. A long-range polarization-controlled optical tractor beam. Nat Photon 2014; 8: 846-850. DOI: 10.1038/nphoton.2014.242.
[8] Carretero L, Acebal P, Garcia C, Blaya S. Periodic trajectories obtained with an active tractor beam using azimuthal polarization: design of particle exchanger. IEEE Photon J 2015; 7(1): 3400112. DOI: 10.1109/JPHOT.2015.2402123.
[9] Mitri FG. Optical Bessel tractor beam on active dielectric Rayleigh prolate and oblate spheroids. J Opt Soc Am B. 2017; 34(5): 899-908. DOI: 10.1364/JOSAB.34.000899.
[10] Richards B, Wolf E. Electromagnetic diffraction in optical systems, II. Structure of the image field in an aplanatic system. Proc R Soc A 1959; 253(1274): 358-379. DOI: 10.1098/rspa.1959.0200.
[11] Ignatovsky VS. Diffraction by a lens having arbitrary opening. Transactions of the Optical Institute of Petrograd 1919; 1: IV.
[12] Monteiro PB, Neto PAM, Nessenzveig HM. Angular momentum of focused beams: beyond the paraxial approximation. Phys Rev A 2009; 79(3): 033830. DOI: 10.1103/PhysRevA.79.033830.
[13] Kotlyar VV, Nalimov AG. A vector optical vortex generated and focused using a metalens [In Russian]. Computer optics 2017; 41(5): 645-653. DOI: 10.18287/2412-61792017-41-5-645-654.
[14] Mitri FG. Reverse propagation and negative angular momentum density flux of an optical nondiffracting nonparax-ial fractional Bessel vortex beam of progressive waves. J
Opt Soc Am A 2016; 33(9): 1661-1667. DOI: 10.1364/JOSAA.33.001661.
[15] Salem MA, Bagci H. Energy flow characteristics of vector X-waves. Opt Express 2011; 19(9): 8526-8532. DOI: 10.1364/0E.19.008526.
[16] Vaveliuk P, Martinez-Matos O. Negative propagation effect in nonparaxial Airy beams. Opt Express 2012; 20(24): 26913-26921. DOI: 10.1364/OE.20.026913.
[17] Berry MV. Quantum backflow, negative kinetic energy, and optical retro-propagation. J Phys A: Mathem & Theor
2010; 43(41): 415302. DOI: 10.1088/17518113/43/41/415302.
[18] Kotlyar VV, Kovalev AA. Circularly polarized Hankel vortices. Opt Express 2017; 25(7): 7778-7790. DOI: 10.1364/OE.25.007778.
[19] Kotlyar VV, Kovalev AA. Angular momentum density of a circularly polarized paraxial optical vortex [In Russian]. Computer Optics 2018; 42(1): 5-12. DOI: 10.18287/24126179-2018-42-1-5-12.
Author's information
The information about author Victor Victorovich Kotlyar you can find on page 533 of this issue.
Alexey Andreevich Kovalev (b. 1979), graduated (2002) from Samara National Research University, majoring in Applied Mathematics. He received his Doctor in Physics & Maths degree in 2012. He is a senior researcher of Laser Measurements laboratory at IPSI RAS - Branch of the FSRC "Crystallography and Photonics" RAS. He is a co-author of more than 150 scientific papers. His current research interests are mathematical diffraction theory and photonic crystal devices.
Alexey Petrovich Porfirev (b. 1987) graduated (2010) from Samara National Research University, majoring in Applied Physics and Mathematics. He holds the Candidate's Degree in Physics and Mathematics (2013). Currently he is an associate professor at Technical Cybernetics department of Samara National Research University and a researcher at Micro- and Nanotechnologies laboratory of the IPSI RAS - Branch of the FSRC "Crystallography and Photonics" RAS. His current research interests include diffractive optics, optical manipulation and structured laser beams.
Received April 13, 2018. The final version - June 7, 2018.
