Мтвп, или: «Мерностная теория вещества и поля» часть №3(а)-третья Текст научной статьи по специальности «Математика»

взятой компоненты «ПФ», например: (-1П;7Ф) вовсе не будет равна компоненте «унификата» - «ПФ»: (мП;мФ).

Например: (-1П;-1Ф)=(0П;0Ф)=...=(3П;3Ф)=...=(7П;7Ф). И в дальнейшем мы это подтвердим вполне конкретными вычислениями величин массовых зарядов всех перечисленных здесь квантов...!

Рис.2.Б - Схема: Б) «m-м» - Массово-мерностьной Унификационной Симметрии М-МУС

Литература

1. Малеев В.А. МТВП, или Мерностная теория вещества и поля. Часть № 1— первая: «операторы» // Проблемы современной науки и образования. - 2012. - №2. - С. 29.

2. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля» // Зауральский научный вестник. - 2011.- №1. - С. 184.

3. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля» // Международный научно-исследовательский журнал. - 2012. - №6. - С. 9.

4. Ширков Д.В. Физика микромира. Маленькая Энциклопедия. М.: Советская энциклопедия, 1980. - 528 с.

Малеев В.А.

ОАО Курган-лифт

МТВП, ИЛИ: «МЕРНОСТНАЯ ТЕОРИЯ ВЕЩЕСТВА И ПОЛЯ»

Часть №»3(а)-третья

Аннотация

В данной работе, рассматривается квантовая микросистема, как триада взаимосвязанных состояний трёх групп: ПФ, Ф и П, пока как модель- аналогия трёх агрегатных состояний вакуума. Флуктуации которого в каждой из групп описываются представленной здесь математической «всплесковой трио-моделью кванта» с достаточным числом формул, позволяющих например определить «Ф»-пространственно-полевую и «П»-вещественную скорость «всплесковых флуктуаций», но и не только... Делается открытие о наличие ССМП системы «сегментарных всплесковых квантов», встроенной в «нормальную» - цСМП систему данной квантовой триады. Вычисляются: скорость гравитации, сегментарные массы, их интенсивные вероятности...

Ключевые слова: Вероятность интенсивности, пространственное всплесковое поле (ПВП), вещественное всплесковое поле (ВВП), сегментарная частица, всплесковая скорость гравитации.

Keywords: Probability of intensity, spatial splashes field, material splashes field, segmentary particle, splashes speeds of gravitation.

Часть №3(а)-третья: некоторые «физические» модель-аналогии и вытекающие из них интерпретации (некоторых) законов сохранения.

1) Глава 1-первая. «Физические» модель-аналогии.

В процессе выстраивания глобальной мерностной архитектуры естественно возникает масса цепочек ветвления, в виде тех вопросов на которые нам так или иначе придётся отвлекаться. И всё это по возможности будет осуществляться в универсальном виде, в форме мерностного унифицированного параметризма, избавляющего систему физ. величин от искусственно созданного путаного разнообразия зачастую трудно стыкующихся между собой ед. измерения; открывающего, как новые подходы, так и новые формы реально действующих физических принципов. И при этом мы всё таки не претендуем на абсолютную точность, современность и сверх авангардность математического языка представления параметрических формул, выигрывая здесь в ясности, локаничности и принципиальности в данном случае мерностных решений (допуская возможность уточняющей корректуры уже пост фактум). В данной части №3(а) мы не будем пока касаться самой системы физических величин и единиц (СФВ), но создадим для этого базовое основание и все предпосылки. А основанием и ключом к (СФВ) в контексте МТВП является главное абстрактное число: К0 и все возможные преобразования и мерностные операции с ним связанные (К0 - или соотношение масс Ф-формальной и П-преонной группы). На этом операторе мы закончили рассмотрение части - №2, этим оператором мы и продолжим дальнейшие изыскания и в данной части - №3.

Однако во избежание терминологической (или ещё какой то) путаницы относительно К0 разберём пару «запутанных» (точнее слегка сбивающих с толку) моментов подробнее. Точнее она (эта путаница) уже подконтрольно произошла, и сейчас мы разберём это поправимое происшествие. Для этого вернёмся к формулам: 2.14), 2.14.а), 2.14.б), а также вернёмся к формулам 2.16) и 2.16.а), и далее

(Фм’ )-

(#(0) х ф)!,)]

формуле 2.15), (см. [6] и [7]). Если проанализировать формулу, например 2.16.а): ' 4 ' v /J, (принимая фигуру

- (Ф) за мерностное выражение пространственной формы) при массе, которая обратно пропорциональна условному радиусу фигуры Ф(м), то мы увидим, что при (К(0))1/2>>1, соответственно Ф*(м)>>Ф(м), а масса соответственно: (т*(''Ф'')<<т(''П'')). Но это не так. И действительно, все перечисленные формулы (см. «часть вторая»-№2): 2.14), 2.14.а), 2.14.б) а также: 2.16) и 2.16.а), и далее формула 2.15 справедливы в том случае, когда за «фигуру» - Ф(м) принимается МАССА: т(м)^Ф(м) этих мерностных квантов! (Пока просто

22

запомним это, а далее перепишем данные ф-лы, принимая Ф(м) уже за линейную характеристику кванта.)

Далее. Минимальным линейным масштабом, рассматриваемой нами архитектуры, является Планковский грави-квант или проще, «массовый унификатор», (см. [6] и [7]). То есть с таким линейным шагом выстроена вся конструкция мерностной архитектуры. Более высокое разрешение линейного параметра здесь, в принципе, уже как бы быть и не может (если не принимать во внимание «сетку времени»; и кванты группы: «Ф»). И если условно изобразить радиусы фигур вращения: "ПФ":Ф(м), "П":Ф(м), и "Ф":Ф(м), то фигуру "Ф":Ф(м) практически можно принять за точку в центре круга- "ПФ":Ф(м), который в свою очередь ("ПФ":Ф(м)) - является минимальным масштабом квантования (или кирпичиком) «П-преонного пространства».

Естественно, такой «кирпичик» обладает определённой массовой плотностью: (кг/м3). Физической аналогией такому кванту "ПФ":Ф(м) может быть капелька жидкости. Такую каплю под большим давлением можно сжать в объёме до очень малых величин 3м-пространственной протяжённости, и тогда жидкость перейдёт в какую- то, предположительно, твёрдую фазу. Эта качественная фаза, локализованная в виде условной точки, и будет являться аналогом фигуры "Ф":Ф(м). Хотя более правильной аналогией данной частицы будет модель при которой «пустая ячейка» "ПФ":Ф(м), подобно кристаллу, заполнена "атомами" в виде твёрдых (сегментарных) фигурок "Ф":Ф(м), массы каждой из которых эквивалентны Планковскому «унификатору»: "ПФ"Ф(м). «Пустой ячейкой» вакуума она является

ФУ НФУ Мфу )=(фу Мк (°»,/4

потому, что в соответствии с формулой 2.16): L J может иметь место либо

унификационный квант группы «ПФ» (и тогда ячейка условно не пуста, как - потенциальная вакуумная ячейка), либо - эквивалентная ему величина корня квадратного из произведения квантов двух групп: «П» и «Ф», т.е. флуктуации вещества и поля «опустошающие» эту ячейку (и тогда ячейка - пуста). Не трудно увидеть (точнее предворительно оценить), что число их (т.е. сегментов, заполняющих ячейку; согласно упрощённой радиальной модели заполнения) внутри условной жидко-вакуумной ячейки, согласно формулам (в «массовом» виде ~ Ф) будет:

К (О)1'4 =

1/4 _ тпФ

тг

К (О)1'4 = Фпф

т

т

Ф.„

■ = N = N

1У ("ПФ"в"Ф") 1У ('П"в" ПФ")

ФФ

N("ПФ"в"Ф") N('n"в" ПФ")

■■ N

Д/ (" П "в "Ф") ■ ^jN(" П"в"Ф")

>

3.1)

Если же фигура (Ф) будет отражать не массу, (относительно исходного - 3.1) вид:

(" П "в "Ф")

а пространственный параметр, то формула примет перевёрнутый

(

К (0)~1/4 =

LT

L„

\ (

V Lп

L

ПФ J

Ф

Ф„

Л

Ф Ф

= N = N

1У ("ПФ"в" Ф") 1У ("П"в" ПФ")

ПФ J

К (0)+1/4 = N("

("Ф"в"ПФ") N("ПФ"в" П")

3.1.а)

//Соответственно скорректируем наши формулы уже для пространственного представления: 2.14), 2.14.а), 2.14.б). Данная тройка формул именуется: формулами «агрегатного перехода» квантов внутри произвольно взятой мерности (М) посредством абстрактного оператора К(0):

(ФГ) У(ФГ )*(С’) =(ФУ) *( К(0)ф4

3.2)

(«ФУ ) = (^/К(0) )-1 х ф)м >)

(ФУ = (Ф)м) )х( к (0))1/4

3.2. а)

3.2. б)

Скорректируем уже и остальные формулы: 2.16) и 2.16.а) (для фигуры-Ф отражающей пространственный критерий), которые так же как и предыдущие ф-лы, в частности, иллюстрируют «агрегатные переходы» смежных квантов мерностью (м) и (м+1) группы «П» в группу «Ф»:

фs (м+1) фs (м)

(м+1)

Фs (м+1) х Фs (м) =. ____ __________

(м+1) (м) у]К (0) " д/К (0)

(Ф)м> ) = (^/К(0) )-1 х Ф)м >)

3.3)

3.3.а)

23

(<',>’)=((#№})- X Ф«;*'>'

3.3. б)

Здесь:

а) квант Ф(м),- это "преонный" квант ("П"),

б) квант Ф (м),- это квант "формальной" группы ("Ф"),

в) квант Ф"" (м),- это квант вакуумной (потенциальной) группы ("ПФ").

Т.е. иногда для простоты (во избежание индексной перегруженности) мы можем кванты трёх групп различать (индексировать) в представленной здесь форме: (Ф ; Ф ; Ф ).//

А теперь рассмотрим «жидкий» вакуумный квант с перспективой расширения его до величин преонной фигуры "П":Ф(м), см. ф.3.2.а). И в этом случае физическая модель нам видится, например, в виде «облака пара» с характерным для "П":Ф(м) размером (например, «кварковый» или протонный порядок величин). Число их (вакуумных квантов "ПФ":Ф(м), укладывающихся на радиусе кванта «П»:Ф(м)) также равно ^''пф''в''п'')=^''ф''в''пф'') согласно формуле 3.1.а). При этом, условная вероятность присутствия данного кванта: ''ПФ'':Ф(м) в преоне ''П'':Ф(м) равна (согласно ф. 3.2 и исходя из неё):

[W = (K 0)

1/4

3.4)

Равно, как и то, что - это есть вероятность одновременного присутствия (или действия) данного числа: (К(0)) 4 квантов -''ПФ'':Ф(м) (в сумме составляющих потенциал «Ф»-форомального кванта) в рамках одной «вакуумной ячейки» Планковского порядка величины. Если бы это было иначе, то вместо протонной массы на его радиусе мы бы наблюдали массу, которая на 20 порядков тяжелее его самого. (То же касается и потенциального ПФ-состояния внутри вакуумной ячейки: т.е. m-массы Планка.) А значит и масса преонного кванта будет равна:

т^ммл"' = т?ПФ,,) x w =

(м) (м)

т°Ф ■>

(К (0) Г

3.5)

Этот же результат мы получаем применяя формулу 3.2). Единая среднегеометрическая модель «жидко-вакуумного унификата», выражаемая формулами 3.2) и 3.2.б), должна включать в себя и «кристаллическую» - формальную «Ф» составляющую и модель «парообразного» (газообразного) вакуумного преона «П». Объединить эти две модели вполне можно в частности, если например вспомнить о стабильном времени жизни того же протона, которое много больше величины периода волны: (t=r/c; который мы обозначим, как «резонансное» время преона). Да..., а за счёт чего так происходит? Ведь 'резонансное' время жизни, как отношение длинны волны преонного кванта к скорости света будет весьма малым:

X = Л/

/c 3.6)

Откуда берётся столь невероятная прибавка времени в таких масштабах? Видимо разгадка данного факта кроется в самой синтетической (усреднённой) модели представления кванта "ПФ":Ф(м) в одном полном макро - цикле. Итак, мы имеем две реалии:

1) Первая заключается в том, что условная ячейка жидко- вакуумного унификата имеет суммарную массу (всех групповых

сегментов), равную массе кванта «формального типа»: (тф ) в неком твёрдом агрегатном состоянии.

2) Вторая реальность заключается в том, что при функционировании первой реальности возникает преонное состояние вещества в виде «парообразного» состояния вакуума. Т.е. конечно же и даже в первую очередь следует полагать, что «П»-преонное и «Ф»-формальное состояние материального кванта, как системы: А) либо - взаимно порождаемы (а следовательно по времени они не синхронны, ну например - «противофазны»); Б) либо симметрия (во временной их синхронности), обеспечивающая «как бы зеркальную спайку» подсистем: «П»-вещества (инерции) и «Ф»-поля, должна подкрепляться хотя бы одним (или целым рядом вариаций) законом(ов) сохранения (например - сохранение импульса для бинарной системы; или энергии, как произведения импульса на скорость, о чём речь пойдёт к конце части №3(б)). Но в 1-первой главе данной работы нами ставка сделана: на т:«Ф»-массу!, как фундаментальный

-1s . 5-1/25 . Eо5

первичный закон сохранения именно: МАССЫ! (в цепочке основных преонных величин: (т-тексту ф-лу: 3.11), как воплощение такого з

P -

1м 5 0 м

1м;...; фм)). См. далее по

сохранения «Ф»-массы:

цСМП: jm

Ф'( м )

=m

П*

(1!)

XNn* • N%(l)}-CONST!!!

гр

"Ф''

Далее. Если формальную массу т(м) представить в виде пакета преонных волн "П":Ф(м), число которых согласно ф. 3.1) и 3.2.а) в массовом виде:

_ Nm:(' П■в■Ф■) =^ ] 3

То при последовательном проявлении каждой очередной преонной волны, суммарное их время будет:

X* = ¥ x-jm

3.6.а)

Тогда операция «ужатия» пакета таких волн (до «Ф»-формального агрегата) относительно первоначальной, т. е. преонной длинны волны, может именоваться термином ''агрегатизация", т.е. осуществление агрегатного качественного перехода из 'парообразного' в

''твёрдое'' состояние вакуума. Действие оператора К(0)

как раз и отражает тот самый момент агрегатного перехода частицы из группы

' 1 . фS(м)

"П":Ф(м) в группу ''Ф''. И этот момент отражён пространственного вида формулой 3.2.а): L массовом виде:

(Фмм’) = (^/К(0))- х.

(м)

. Или в

тИ) ) = т^ ) х

(м) (м)

л/Щ

3.2.в)

И наконец, картинка упрощённой «физической» модель-аналогии может быть завершена, если добавить к сказанному ещё один существенный момент. А именно, если представить квази-кристаллическое состояние формального кванта ''Ф'':Ф(м), как спонтанно- не стабильное. То есть такой квази- кристалл с определённой периодичностью переключается из потенциально-упругого («Ф»-твёрдая фаза) ^ в ^ упругое состояние («ПФ»-жидкая фаза), высвобождая таким образом энергию сжатой «жидкости» (жидкого агрегата в группе ПФ). При этом как бы сама условная ячейка ''ПФ'^м), заполненная «кристалло-партонами»: ''Ф^м) - становится источником

24

«нитевидных всплесков» жидкого вакуума длинной характерной для радиуса преона- "П''Ф(м) и с максимальным количеством «всплесковых нитей», равных числу кристалликов "Ф''(м) в мульти-кристалле, заполняющем вакуумную ячейку "ПФ''(м). Этим числом

является (называемое нами далее - групповым числом: Np ): М(..ф..в..пф..)=(К(0))1/4, в соответствии с формулой 3.2.б) и 3.1).

//Попытаемся сформулировать природу «всплесков» и даже их степень мерности ... в трёх - четырёх - пяти ... словах, осветив эту темы следующим образом: «П»-преон, как инерционная (вещественная составляю) в отличие от «Ф»-формального кванта (как пространственно-полевой составляющей) являет собой множественные непосредственные флуктуации потенциального «ПФ»-вакуумного состояния кванта. И в рамках 1-первого мерностного триплета М:(-1;0;1) «П»-преону отводится роль носителя гравитационного заряда м:(-1). Т.е. мерность «П»-преона (как носителя, обладающего инерцией) - равна 0м-нулю; а спин его: (s=-1/2). Тогда, как спин «Ф»-формального (-1м) кванта равен минус единице: (s=-1). А это означает то что: «Ф»-формальный квант (пространственно-полевая составляющая) является бозоном (в отличие от «П»-преона, являющегося в свою очередь фермионом). Иначе говоря, мерность всплеска «Ф»-полевого состояния всегда не чётная (для любого мерностного триплета) и вероятнее всего - на 1-единицу меньше мерности «П»-преонного (т.е. инерционного) состояния. Хотя, возможно, что не чётная мерность состояния «Ф» на единицу больше чётной мерности инерционного состояния - «П». Т.е. для первого триплета мерность всплеска: а) либо М=-1; б) либо М=+1. Но с учётом того, что сам «П»-преон (как квант инерции) тоже может флуктуировать (приращивая при этом мерность на (+1)-единицу посредством действия оператора скорости: (K1)~v), видимо стоит различать именно ДВЕ ПАРЫ типов «всплесковых флуктуаций»: 1){А;Б} и 2){А*;Б*}. Каждая из них составляет полноценный «зарядовый биннер силы».

(

m

1)F = — = m+м • С ;_2) F

1/а ПФ

m

-0 м

а

(-1s)

(-1м)

-C+1s )

-(+1м)

1)F0s = —м = ПФФ (ФФф )-1 • 2) IF

' 0 м ФфФ м \ м} з— /|

-0s

0м

□ ( m

("Ф'м)-' п (Ф)

(фф;)-1 (Ф)

С =*( ~Т,м )

0s

0м

Л

ИП‘:м)•(Ф‘:м^

^ 2*)

f 4 С = ("Ф-’м) • ( фф:м У ~ ( пф:Т ) • (‘‘Х)

3.0)

Удивительных и парадоксальных момента здесь два (исходя из 2*):

( ПФ-s+s) • ( ФФ+s-s) - К ПФ-s х ПФ+s) ( ФФ+s х ФФ~s )

у - м J у + м J д/ у - м - м J у + м + м J

^цСМП: ("Ф-м X ФФД) х ССМП: (Ф, х ФФД )!!!

2*)а) <

3.0.а)

Первый заключается в том, что в соответствии с общим выражением: 2*) мы получаем для этого варианта, например, при (м=-1) и (s=-1):

а.1) нормальный вариант анти гравитационного бинера - цСМП : ( ПФ\“М X ‘‘-И ) = m 1 х а 1 а.2) аномальный вариант например может быть таким -

ССМП: (ф X ФФ;м ) = ( пФ-1 X Фф-?м ) ~ (П (й • t£s X Ф (1/ Г х 1/12)!Ц )

и его

0s

И это кстати говорит о том, что для пары вариантов:

1)+прямой: "Фм ( Ффм )

и 2)-обратный: (Пф-м) • (Фф-М)

имеет

место быть симбиоз двух (встроенных друг в друга) квантовых систем как минимум представленных двумя эквивалентными вариантами: А::{1.цСМП+2.цСМП} и Б::{1.цСМП+2.ССМП}. (Хотя можно предположить и наличие вариантов:

А*::{1.ССМП+2.цСМП} и Б*::{1.ССМП+2.ССМП}.) Кстати говоря, истинность и конкретное содержание именно положения Б::{1.цСМП+2.ССМП} - будет подтверждена в финале данной работе.

Второй вариант парадоксального момента (исходя из 2*):

2*)б) I F

-0 s

-0 м

= (m

-(-1s) -(-1м )

а

-(+1s ) -(+1м) ,

К м Ч • (г)-0 м}

3.0. б)

- т.е. практически мы наблюдаем удивительную и при этом парадоксальную картину (в рамках конкретного триплета, в нашем случае: М:(-1;0;1)). А именно, что (для биннера обратной силы) произведение обратных состояний массы и ускорения даёт нам «положительный» силовой биннер отношения «П»-преонного энергетического заряда (потенциала работы) к «Ф»-пространственному перемещению. (Что, кстати можно рассматривать, например, как работу по деформации метрики пространства; или, как аналогичную деформацию, скажем, длины волны фотона и других фото- подобных бозонов ответственных за 4 типа сил). Т.е. имеет место быть эквивалентность нормального биннера силы, как: работы по перемещению в пространстве... относительно биннера обратных: массы (т.е. анти инерционной «П»-преонной «центростремительной гравитации») и обратного ускорения (т.е. анти «Ф»-пространственного «центробежного поля гравитации»). А вот почему анти гравитация привычным образом показывает только одну свою сторону: нормального биннера силы (энергию эл. заряда, явно не проявляя анти гравитации) - это уже другой вопрос! Итак, имеем:

2)А*) «Ф»-пространственно-полевого типа: (-1м)^ {АНТИ-гравитация, как обратное пространственное поле «центробежных ускорений»: (1/а)}!!!

2)Б*) «П»-ВОЛНОВОГО /квази-фотонного/ типа: (+1м)^{АНТИ-гравитация!!!, как флуктуационное вещественное поле «центростремительных обратных масс»: (1/m)}!!! - для триплета М:(-1;0;1). Формально ССМП мерностная запись (м)-кванта

отличается от записи в цСМП - кв. системе только наличием отрицательного спина (относительно исходного). Например:

| цСМП: Фф = X (v11j/(2s)м 1 j; [ССМП: ФФ = Z°S х(х1 Ji1/2s)м 1 = Фмj. (Подробнее об этом - в следующих работах.) А пока

добавим к сказанному, что: данная, выше представленная, аналогия является справедливой так же и для других мерностных триплетов.//

Далее. Частота интенсивности всплесков (из гр. «ПФ» ^ в состояние ^ «П») при этом равна:

В принципе длинна «всплесковой нити» может во много раз превосходить Комптоновский радиус частицы: "П":Ф(м), но в таком

25

случае всплесковая интенсивность во столько же раз, соответственно и понизится:

T-i = Лх N

3.6. в)

Где для ф: 3.6.б) и 3.6.в) Л ~ R('' П ") . Здесь: ^N < К(0)14 = т^^ф) /т,я„ ~ 10 8+28 ~ 1020 ^, при максимуме которой, для:

Л

"0 p ~3 м

10 15 (м) будем иметь примерно килогерцовую минимально возможную всплесковую интенсивность:

' 103(с-1)!!!

-1

Г

В данном случае можно сказать, что частица («П»-преон) с какой то очень низкой (или весьма низкой) вероятностью (т. е. менее интенсивным образом) может контактировать на несоизмеримо больших для неё расстояниях, например, с подобными ей частицами (той же мерности, т. е. того же типа заряда, скажем сильного внутриядерного типа. В общем случае это можно назвать м-мерным полем частицы: а) либо полем пространственного типа или Ф-формальный всплеск; и б) либо полем вещественного типа, т.е. П-преонный всплеск. В результате, совершенно очевидной является возможность расширения сферы воздействия скажем ядерных сил до размеров кристаллической решётки твёрдого тела, например, или даже до макро - порядка. Соответственно, свойства таких материалов или каких- то макро силовых устройств будут совершенно фантастическими!

Однако, вернёмся в реальность, связанную непосредственно с темой операторов. Тогда с учётом формулы «агрегатизации» преонного пакета, см. ф. 3.1.б) в массовом выражении: [М("п"в"ф")=(К(0))1/2], максимальная длинна всплесковой нити будет:

[‘L(м) = -С х N„,n„,„Ф„) = С)" х ,/Щ] 3.7)

Здесь оператор: Щб - имеет массовое выражение (как более удобное).

Иначе, предвосхищая некоторые посдедующие выводы, максимальную длину всплеска: L(м) можно выразить так же и через

длину произвольного всплеска, отличного от Комптоновского преона (т.е. через произвольный или деформированный его метрический

параметр): Rf) ^ Li(м):

[ ‘L(м) = R"n;„x М,л„П„в„ф„) = N) • Т,(м)] 3.7*

Или в более общем виде, подставляя вместо N2 - квадрата числа групп (т.е. всплесков) произведение (N • N^!), где

сомножитель N^ - является числом сегментов типа:

: i-* ") = R(1!) } , входящих в (1!): Li(м) н

’гр ' N (1!) '

один всплеск и отличных от RП

(м)

//комптоновского радиуса// (-") - условно входящего в число: Nm:(„" „в„Ф") - комптоновских сегментов в полевом всплеске)

т:(„П „в„Ф„)

А)для _ поля :(*ф):__ Цм) = RM) х Nm:(„П„в„Ф„)

Б)для_вещ...: (*П ~ ПФ(1!)): _ L(м) = (Nzv • N"*)• Ц(м)

гр (1!)'

3.7.А.Б)

Здесь:

А): Пространственно-полевого типа всплесковые «Ф»-флуктуации.

Б): Под «*П-веществом» здесь понимается: //...б) «*П»-ВОЛНОВОГО типа: (+1м) «всплесковые флуктуации»...//.

Где за новую группу: (*П ~ ПФ^)) - примем сегментарные частицы всплеска Lt (м) . Или:

А) рассматривает простейший вариант пары: частица-поле, где частица R^ , как Комптоновский стандарт R^ = % / mV

является квантом масштабирования L(м) -максимального единичного полевого всплеска (условно составленного из Nm.(„п„в„Ф„) преонных квантов).

Б) рассматривает вариант пары где: Li (м) ^ — „м) величина преонного всплеска отлична от Комптоновской, но

интенсивностью больше (или меньше, чем минимальная), которая обеспечена числом последовательных всплесков (или групп): Nzp , каждый - состоящий из N(1!) - сегментов (т.е. сегментарных частиц в одном всплеске).

Можно сказать и так, что данная формула: Б) показывает, что максимальная длина - L(м), складываемая из произвольных всплесков Ц (м) , подразумевает (внимание) в том числе и то, что каждая сегментарная частица (линейный параметр которой будет

определён ниже) из числа N^ (из которых составлен всплеск «П»: Lt (м) и в частности - R^ ) - должна претерпеть агрегатную трансформацию из преонного качества (*П) ^ в качество ^ *Ф-формальной (условно*- пространственной) группы (за счёт

26

«потенциала растяжения» или развития: Nzp - в один всплеск)! Т.е. посредством некоего механизма (пусть это будет так же условно -«всплесковый» механизм) сегментарные (внутри всплесковые) частицы (условно, или реально, но в рамках виртуального процесса, т.е. при вероятностях интенсивности много меньших таковой для преона: Ц (м) или R^) ) расширяются до пространственной фазы:

*П^*Ф (при сумме длин всех сегментов, равной: L(м) ). Только в случае такого представления будет обеспечена эквивалентность

формул: 3.7.A.) и 3.7.Б), как критерий не только равенства инерционной и полевой масс, но и критерий (эквивалентного) равенства максимального линейного параметра той и другой составляющей. Хотя при этом: 1) пространственный всплеск «*Ф»: L(м) и 2) вещественный всплеск «П»: Ц (м) , - это всё таки разные процессы!!!

На Рис.3) изображена модель- аналогия, отражающая суть представленных и рассмотренных выше формул. Чаще мы будем использовать именно эту модель-схему в дальнейших рассуждениях.

Далее. Или число групп (для 1-первого случая: А), т.е. для R,, ): N р - кластеров являющихся источниками всплесков,

( м ) гр

определяется, как:

(

А)

N^ =■

V

N

п"П" 1 '1т:("П "в"Ф")

R(м) Х'

Ц (м)

;(Ц (м) = RJ")

3.7.в)

И для случая Б):

Г(

N = Rn"

гр Л( м)

V

(

тП*

Б) 1

Nm:("n "в"Ф")

цмЩП:, j

;(Ц (м) * RZ")

N

дуП* п" П" m:(" П"в"Ф")

N(1!) = R(м) Х '

V

; ч. сегментов

3.7. г)

Ц (м) Х NZ1

Тогда число шагов Nf (квантовых условных /или реальных/ сегментов, равных начальному, т.е. Комптоновскому радиусу преона) - RR (будет), содержащихся (или кратных) в произвольном всплеске - Ц (м) , //который в нашем случае представляет уже шаг изменённой линейной метрики (с числом кратности - (i±:) ; которая (при(i > 1)!!!) в положительной степени (i+1) означает

ужатую метрику: Ц (м) < R^f , а в отрицательной степени (i 1) означает расширенную линейную метрику: будет:

Ц (м) > О

А)

Б)

1

(i11)

1

(F)'

N-П = Ц (м)

iV’ " П"

м)

R.

N

1' т:("П"в"Ф")

N

гр

NП =

Ц (м) С)"

N

1' т:("П"в"Ф")

N.

N

=1

гр

;(Ц. (м) = R%")

N

П*

(1!)

;(Ц (м) * R^")

1

1

3.7. д)

3.7. е)

То есть, преонная частица "П":Ф(м) (или правильнее будет сказать - некая квантовая микро- система) имеет как минимум два экстремальных состояния или формы своего пребывания: а) в виде фигуры вращения "П":Ф(м) - с максимальными вероятностями (при:

Ц (м) = RR ), обеспечивающими максимальную интенсивность (ф.3.6.б) и минимальный стационарный (Комптоновский)

инерционный радиус (м)- мерного заряда; б) в виде «слабо интенсивного» 1-единичного макро-всплеска (см. ф.3.6.в), максимальный параметр которого отражает формула 3.7) или 3.7*).

27

Рис. 4

Причём, как синхронные процессы данная пара состояний: {«Ф» + «П»} (заметьте, здесь напротив, не идёт речь о вакуумной группе: «ПФ») должна иметь вероятность (относительно существования кванта Ф(м), как суммы состояний: вещества+поля) равную: 2-двум!!! Но тогда и вероятность существования относительно вакуумной ячейки кванта группы «ПФ»: Ф(м) тоже должна быть равна: 2-двум!!! Т.е.

= {шПф )2 _ имеем :

для : Шпф х Шпф

т.

и

{W(Ф) + W(П)} ~ {W(Ф;П)} = W(2ПФ) = 2

\.е. {Ф + П} ~ {Ф; П} - тождественны : {Ф; П} Ф (2ПФ) - не _ тождественны Здесь: {Ф + П} ~ {Ф; П} - это две тождественных записи сочетания величин в двух группах И: {Ф; П}ф (2ПФ) - записи

I y I 1/2s ✓ х 1/2s s

не тождественны, т.к. к примеру для составной физической величины |пп |i = (mv)oм х - момента импульса - «П»-

преонность («масс-содержание») сохраняется (наследуется от импульса: Рп). Т.к. справедливо то, что (Пп)- момент импульса ни в коей мере не является «представителем» вакуумной группы - «ПФ»; но - «Ф+П»!

^{Ф; П} = {Ф + П};_ например : ^

{пф;п) ~ |рп * r<p\~ Рп * (к1/Ф) _ П Пп _ преонность _сохраняется

п

; здесь: (к ,ф ) - волновой вектор.

V f - J

При этом следует сказать, что и сама фигура "П":Ф(м), в свете рассматриваемой модели среднегеометрического усреднения, также сформирована «колиброванными всплесками» «жидкого ПФ-вакуума», источниками которых являются «партонные /квази-точечные/ кристаллики» группы "Ф", (заполняющие вакуумную ячейку "ПФ":Ф(м)), см. Рис.4. В одноуровневом состоянии (в состоянии бозе-конденсата) такая ячейка вакуума "ПФ":Ф(м) с присущими ей размерами, однако, схлопывается «ПФ» ^ до размеров формальной фигуры ^ ”Ф”:Ф(м). Т. е. сворачивается в твёрдое партонное "квази-точечное" ядро. Именно благодаря существованию "свёрнутого" твёрдого партонного ядра осуществляются 1-единичные однонаправленные Ф-пространственные всплески максимальной длинны и минимальной интенсивности, согласно формуле 3.7). Вероятность данного процесса минимальна. НО это отнюдь не означает НЕ существование ДАННОГО вида материи (пространственного поля), соответствующего данному слабо интенсивному всплесковому режиму; но означает лишь то, что степень «вещественности» данного вида материи - минимальна, и в данном случае мы можем говорить только о пространственно-полевой типе материи («Ф»-эквивалентная тем не менее массе: «П»-инерционной, т.е. вещественной). По сути данное состояние материи - чисто формальное, т. к. оно вне масштабное, инерционно не проявлено (и как бы условно- не стабильное, т.е. в силу своей «кинетической» природы «твёрдая фаза» гр. «Ф» ^ посредством «всплескового» механизма переходит в ^ «*Ф» - «условно газообразный» агрегат пространства тире - поля). Естественно, что более вероятными (как вероятность интенсивности) будут процессы всплескового характера с длинами нитей много меньшими длины: АЦм). Общая(ие) формула вероятности в уравнении всплесковой интенсивности будет иметь вид:

(

{Ф )-1 = W

Здесь: {rf ) -

( ^ ПФ"

Л

Lt (м)~( NfX*")

3.8)

интенсивность.

1)_

Wn* =

я

"ПФ"

я

" ПФ"

f -"ПФ" \ ^ м

c • —

П*

я

" ПФ"

(-Ф-)

V " ПФ" /

К -

П*

r

3.8.1)

Где: 1) -"Г" _ и_-,

-П - соответственно Планковский период и период деформированной метрики преона (который: -- - так

же можно и даже правильней будет рассматривать, как хроно- деформацию Планковского периода: - n ^ -- ; где сам: - n

п

28

период Планка принимается за (ВМП) - эталонный Временной Метрический Период, согласно - ТП(ПВД), см. [2], [4], [8]). Или иначе:

{к”■) ~(КП ■/ Мг, ~ мц;)_

Wn * =

гр

{L(м)} ~(nM"") МП ■ (Мр ~ МП*)

{К""} -(К ■/ NП1) 1

1

< 2)А: _

2)Б:_

Wn * =

Wn* =

{L (м)} ~(МПХмП") (МП = 1) ■ (МП0)

1

R П

мп (i)

гр

МП ■ МП:0 Г'-Л ЛгП:0

L (м) ■ МН° М

П:0

X-

МП*

iV(1!)

М„

3.&2)

' гр i\'"/ * ' гр ~ ' гр ~'—:("П"в"Ф")

2)А.Б.) Здесь переобозначая, имеем: (Мгр —— M^'0 ) - это число групп для частицы в состоянии Комптоновского преона: R , — Nn (i)) -(см ф 3 7 г)- N = R. П X- М“’",Г7,,",,'ЯП

гр

( м )

(Мгр — МП(i)) - (см. ф 3.7.г): Мр = %% X А—----------J* , - это число групп в произвольном «i-итом» всплесковом преонном

Li (м) x N(

(1!)

состоянии: Lt (м) . Вполне возможно, что число групп постоянно: [ Мр° = (К'-'- Мр) — const |] II! По

следует из обратно пропорциональной зависимости: L- (м) ~ 1/ Nqq, т.е. при: (L- (м) X М(1|)) — const. Тогда с учётом данного

гр'

тП*л '(1! )'

крайней мере это

(условного, но не единственного) обстоятельства-варианта имеем.

1) Во первых: Очевидно, что W-n - вероятность в уравнении всплесковой интенсивности пропорциональна М(П) - числу

П*

г ДгП* ю" П "гг N—(" П "в”Ф”)

сегментов в одном всплеске: М(1|) = Rм) X —-———. А поэтому весьма полезным было бы оценить это число относительно

( м)

L (м) X Мгр что при L (м) = R

каких то состоянии - экстремумов.

А) Так, например, мы

= Мгр = (К0)1/4 * 1020 (штук) . Но возможно есть и другие экстремумы:

" П"

м)

число сегментов одного всплеска равно:

мП* = —:(" П "в"Ф")

М(1|)

N

Б) Так для: 2)Б : _ Wi =

получаем:

1

R

," П" м)

N,

П*

(1!)

МП* =1 -

МП ■ МП0 L (м) ■ мП0 м,

- подставляя сюда вместо ^ М(ц)

«единицу»

—:(" П "в "Ф")

R П" n

^ Г ГлЛ—^ Г — ^(мт:("П"в"Ф"^ Р"П" дг I Li (м) = 1 Li(1|) = МП:0 = Rм) * N

Мгр

П:0

гр

(

Wn * =

IL

1

Л

V

N

у т:("П"в"Ф") J

3.9)

- длину НЕ произвольного (а особого - максимального по длине с минимальной всплесковой вероятностью) «П»-преонного всплеска (т.е. не пространственно-полевого, а вещественного всплеска), для которого во всплеске находится всего 1-ОДИН сегмент:

П*

N (ц) =1. В связи с чем следует указать так же и на видимую парадоксальность данного момента; т.к. кажется странным, что при максимальной длине всплеска преона число сегментов входящих во всплеск равно 1-единице?! Мы уже условились относить сегментарные (внутри всплесковые) частицы к группе: (*П)||| Но на самом деле скажем при Lt (м) = R^ число сегментов условно

максимально и равно числу групп: Мр ~ МП*, и каждый сегмент квантован: К^Ф - с шагом равным «длине Планка» (с

эквивалентной массой сегмента в таком случае равной Планковской). А в случае: 3.9) эквивалентные (условные) массы (и радиусы) преона: " П": L (м) _и_ сегмента: IL (м) (который имеет «всплесковую» природу «жидкого» агрегата гр. «ПФ»):

L (м) (МП* = 1) - совпадают по причине равенства их линейного параметра. То есть можно фактически с полной уверенностью

говорить о данного типа сегментарной моно частице, как о частице новой - сегментарной группы: «ПФ(1|)»^«*П», т.е. как о (всплесково-сегментарном) СОСТОЯНИИ именно ВАКУУМА:«ПФ(1|)» (но имеющего отношение к строению преона: «*П»), но

уже НЕ на уровне Планковских сингулярностей, а на МАКРО уровне. Так при протонных порядках величин: R^ * 10 15 (м) и

Nр * 1020 величина единственного

«вакуумного сегмента» согласно

ф. 3.9) будет: I Li (м) = ■ Мгр * 105 (м) ||| И в этой

" П "

гр i ( м ) гр

связи возникают обоснованные опасения, что: на столько уж «крупнозернистый» эфир не придётся по вкусу и по зубам адептам «эфирной теории»?| Хотя именно такие частицы могли бы занять нишу качества материи скажем в анти гравитационной фазе (или ССМП-вариант, или в иной до времени не известной нам фазе... - т.е. отдельной стадии проявления 1-одного фактического аспекта в едином цикле преобразований.. ,)?|

А теперь возьмём ещё один экстремум: Lt (м) = ^D R(S ) = Rn / мПп 0, т.е. при: Li(м) « Rn . Тогда для (из) формулы вероятности имеем число сегментов во всплеске:

и

29

Wn * =

R

"П"

( м)

Nn (i)

гр

N

П*

(1!)

Li (м) • n:P° N™ Nm.(„n "€"ф")

R П" • Nn'° Nn (

= У м ) гр = 1S гр

У П" ^П'°

( м Г1 Vгр У П" ЫП-.0

(м) гр

гр_

R П" • Nn: 0 NП :0 N

м) 1У гр 1У гр 1У m:("П"в"Ф")

=i)

N

П*

(1!)

iL

W% * =

NП (i

П* гр

N

П*

(1!)

N1*

(1!)

N N N

у гр у m:("П"в"Ф") I vm:("П"в"Ф")

N10 NП* = гр

1 V лт

Х Nm:('П"в"Ф") \Nm:( П"в"Ф") } V^O

3.10;

il/V (1!) (i) m:("n "в"Ф") \lym:( П "в "Ф")

Nгр

Т.е. мы видим, как обоснованно и ожидалось нами, что вероятность интенсивности равна 1-единице. А так же, что число сегментов в таком (кстати - нулевом) всплеске максимально и равно: N^ = Nm.(,,п"в"Ф") = (KO)12 * 1040 (штук); т.е.

экстремально ужатое (до Планковского порядка: (m% = mпФ )) состояние «П»-преона (с минимально возможным всплеском) имеет

максимально возможное число сегментов - s[K0 !!! При этом, если полагать, что при ужатии метрики преона его масса: а)

деформируется до (mn = mПФ ) и для: (m;p = m;mp ) имеем: (mn = mПФ = mф ) . Тогда, полагая некий закон сохранения суммарной сегментарной массы (задекларированной нами в самом начале), равной цСМП - Центральному Суммарному Массовому Потенциалу, т.е.: (Мф = mф ) имеем:

3.11)

цСМП : {m-Ф, ,, = m,”) х NП • NП")} - CONST!!!

Масса одного такого сегмента, в соответствии с данным условием: NП (i) = NП 0 = (К 0)1/4 для конкретного П(м)-преона, будет

равна:

гр

1/4

m”* = (mф □ mпф)/(N; = VK0)• (N%") = N%° = (К0)1'4) э

m”' = m □ mnф)/(К0)3/4) * (10-8 /1020 3) = {10-“кг} □ m„/10*

3.11*)

Далее, если полагать, что при «ужатии» метрики преона его масса: б) не деформируется до (mn Ф m;p) и для:

(m;p = mnm0 ) имеем: (mp = m;p ■ (К0)1/4), тогда масса одного такого сегмента, в соответствии с данным условием: К “) = К" = ( к 0)1/4 для конкретного П(м)-преона, будет равна - {10 48 кг} :

У

m

Л

I П* m"P"(м)

^ m(1!) = Nn* • Nn(i)

V ^V(1!) ^ Угр J

; при : N”1* = VKo _ и _ N%(i) = N™ = (К 0)

\1/4

3.10.а)

i m(n* = (mПФ х (К0)-1/2) * (10-8 х10-40) = {10-48кг} □ mp + /102

Скорее всего при сохранении числа групп: N”(i) = N” 0 = (К0)1/4 справедливым будет именно данный вариант; т.к. в случае а) при: (mn = m;p = mф ) число групп равно: 1-единице (на самом деле). И в таком случае мы так же получаем (не величину варианта 3.11*) а величину варианта 3.10.а): m; = (m;p Х (К0) 1/2) * (10 8 х10 40) = {10 48 кг} .

Таким образом, для принятого нами ранее условия: «1) Во первых... и т.д.», когда 1)а): N%(i) = N”0 = (К0)1/4 имеем,

сопутствующее данному, ещё одно условие: 1)б) относительно «Ф»-формальной массы, которая НЕ ДОЛЖНА МЕНЯТЬСЯ для исходного преона даже при очень больших (но видимо «упругих») деформациях его линейной метрики: Д (м) « R%) !!! Не должна при этом меняться и масса: «П»-преона.

’.е. при 2)а): NП(i) Ф (N%0 = (К0)1/4) , то условие: б) относительно

2)а) и 2)б): И наоборот, если условие: 1)а) не выполняется т.е. при 2)а): N%^г) Ф (N^0 = (К0)1/4) , то условие: б) <

«Ф»-формальной массы будет таким, 2)б): что формальная масса ДОЛЖНА будет ИСПЫТЫВАТЬ ДЕФОРМАЦИЮ (не упруго изменяться) при деформациях метрики исходного преона, и тем более при очень больших, скажем: Д. (м) << R(%)"!!! НО тогда меняться и масса: «П»-преона.

Тогда для случая 1)а) и 1)б): переменной величиной в уравнении массы будет

m = mпф • (К0)1/4)/(N1* =4к0)• (N%°) = N%: = (К0)1/4)

Д1!) Ч"*Ф ‘"Ш

дуП* п"П" Nm.(”П"в"Ф")

N(1!) = R(м) Х

сегментов:

гр гр

!!! И это автоматически должно означать то, что величина сегментарной массы m”) - есть число

п*

L (м) Х Nzp

переменное для вариантов: 1)а) и 1)б) и соответственно равная

п* (Wp = mm • (К0)1/4)

m=

д/^ L (м) • N%° • (mp = m%p • (К0)1/4)

(1!) N1* •(Nf) =N% =(К0)1/4) R; •^Н("П"в"ф") • (N1 = (К0)1/4)

i)

х

х

30

П* ~i

mrn = -D ■ п "

L(м)' N2p'^ • (тпт ) _ L. (ж) • (тпф )

R П • N

2\м) 1У т:("П "в"Ф")

ПФ > ТП" лгП:0

т

ПФ

RR • N

N.

П:0

Nn------

l ' О*1) J

3.12)

Это - общий вид формулы сегментарной массы для вариантов: 1)а) и 1)б). Примечательно так же, что при «шаговом числе» условных «П»-преонов во всплеске: Nf = Li (м) / R) = NR0 величина сегментарной массы составит:

Т mR* = RTх(тпФ)/N™ = тпФ !

R м)

3.9. а)

- Планковскую величину!!! Т.е. для: Т Lp) = RR • Npp ~ 105(м)!

А так же при: Lt (м) = RR имеем:

л wn* =

$l/4

R

-( м)

Nn (i)

гр

N

П*

(1!)

1

L (м) • nr0 nr; Nrn,n"в-Ф-) N

3.13)

гцтП* = (тпФ )/ NR0 = тр+

- величину равную массе комптоновского преона (т.е. протона - в нашем случае); и соответствующую вероятность интенсивности.

В не адаптированном 3м-состоянии при деформации «П»-преона до Планковского уровня: L. (м) = линейная величина

таких сегментов соответственно составит:

X L.nn =

L (м)=я:пф"

(м)

- (1!) (Nf* = Nm,n "в"Ф") = (K 0)1/2)

= 10

-35-40

= 10-75( м)

3.10.6)

Кстати она соответствует линейному параметру (Ф)-формального кванта (если этот термин здесь и к такой квантовой системе применим), соотносящегося с 1-одно-сегментарным квантом вакуума: |^Т L.^ = RR • Nгр ~ 105(м)^|, через закон

среднегеометрического усреднения. Тогда справедливо будет полагать, что на уровне самого преона: Rf) размер сегментарных вакуумных частиц составит:

Г" : 1 -.5 ,, 1 а-75 1 а-35 ,

ССМП: \

Ф L (1!) = ylTL~XJL1) п4 105 х10-75 = 10-35( м)

= 10-35( м)

Ф АПФ(1!) _

Ф “Ч(1!)

Т а'П;;)))х(1 As)

3.13.а)

Ji(1!) ) У i(1 - Т.е. составляет ровно Планковский порядок величин!!!

Тот же самый результат для размера сегментарной частицы Комптоновского преона Li (м) = RR) мы получаем делением данного параметра на число сегментов всплеска.

Ф Li(1!)

L. (м) = R

(м)

= 10-

= 10-35( м)

3.13.6)

(NR* = N;p = (K 0)1/4)

Показательным моментом так же является и то, что сумма сегментарных масс 1-ОДНОГО произвольного ВСПЛЕСКА равна -Планковской величине:

^ т“„ = -!т“, =

П*

(1!)

П*

(1!)

Li (м) • (тпФ ) J х J N^* = Rm) N т ("П"в"Ф")

/ П" • Nn:0

X м ) Угр

(1!)

Rм) • Nm:(" П"в"Ф")

L (м) х N.

Zn*

т(1!) = тП

N

1' т:("П"в"Ф")

----(---ТТ^ = тпФ

(К°)

3.14)

jn.0

’ гр " ’ гр

ВСПЛЕСКАХ будет равна: Ф-формальной массе!

Тогда при условии: 1)а) Nf ^) = Nn 0 = (К0)1Х * - постоянства числа групп, сумма сегментарных масс ВО ВСЕХ (N^ 0 ) -на: Ф-форма

N

1 У т-(»

N (гр )

Z

П*

т(1!) = тПФ

4 т:("П"в"Ф")

(к0 )2

х (NR0 ^ (К0)1'4) = т,

1/4 >

3.14.а)

Из чего собственно и формируется Суммарный Массовый Потенциал: цСМП или ССМП!!! Что и требовалось доказать! Т.е. мы доказали равенство сумм масс в состояниях «Ф» и «П» агрегатов, которые условно- синхронно проявляются из «ПФ» вакуумной ячейки.

Кроме того, беглого взгляда на данную картинку составленную из трёх состояний- экстремумов уже достаточно, чтобы выявить закономерность, связывающую величину массы (сегментарной частицы) с её размерами. Оказывается, что эта зависимость пространственного параметра сегментарной частицы от её массы - ПРЯМО ПРОПОРЦИОНАЛЬНАЯ!!! Т.е. в данном случае мы имеем дело именно с вариантом: ССМП- всплесковой квантовой системы трёх групп: {П(1!);Ф(1!);ПФ(1!)}, встроенной в цСМП-квантовую систему (тоже трёх групп: П;Ф;ПФ). И хотя скажем группа ПФ(1!) для ССМП соответствует преону П - в системе цСМП (т.е. вакуумная группа ПФ(1!) //как и две других тоже// - смещена; что есть весьма неожиданный момент; как и то, что имеет место

быть и количественное смещение по массе ССМП в сторону уменьшения суммарного массового потенциала: ( тф ) ^ до Планковского

х

"П"

"П"

31

порядка: тПл . Но если при всём при этом не забыть умножить каждое из этих П(1!);Ф(1!);ПФ(1!) трёх значений сегментарной

массы на число самих всплесков (т.е. групп - 0 , как 1-единичный цикл всплесковых проявлений), то все «смещения» разом

исчезнут, и системы ССМП: {П(1!);Ф(1!);ПФ(1!)} ~ цСМП: {П;Ф;ПФ}, будут полностью эквивалентны друг другу по массе! Вот только она: ССМП - система будет носить - локально «НАКОПИТЕЛЬНЫЙ ХАРАКТЕР».

Кроме всего прочего: произведение трёх значений сегментарной массы новых групп: П(1!);Ф(1!);ПФ(1!) на число гупп - 0 и на

собственные вероятности интенсивности этих состояний равно величине одного и того же Комптоновского преона!!! При вероятностях:

( Nn* ^ С л \ ( л \

Wn * =

X L

(1!)

V

N

1У т:("П"в"Ф")

= 1

W П* =

гц

V

Nn'0

гр

Wn * =

t ц

N

у m:("П"в"Ф") J

3.15*)

- имеем результирующие сегментарные массы:

mr

Фц : U mj* =

1ПФ

(К* )2

х х{, w *=1}^

m

П^г = mn — const

П:0\ П

(NП 0)

ПФц :^

П*

m

m(1!) =

ПФ

Nt

х n™ х^г w^ * =

Ni

■ ^ ■

m

ПФ

П,,: {t m"; = m„ }x N™ х^у”*

гр

1

N

N

ly m:("П"в"Ф")

П:0

р

m

= тП - const f 3.15)

N

П0 = тП- const

Итак с учётом соответствующих вероятностей помноженных на число групп и сегментарную массу мы получили реальное выражение трёх видов масс П(1!);Ф(1!);ПФ(1!), которые все равны величине массы преона!!! Можно сказать, что ССМП- вещество сегментарных всплесковых квантов (если такая система ССМП- реально существует или может быть создана) в «непрерывном

• режиме (но как минимум - за один цикл проявления всех: N П 0 - всплесков) проявляет себя квантовым образом, как

накопительном»

ZW*

m(n) = тПФ - суммарной массе сегментарных частиц 1-одного всплеска равной

Планковской, время проявления этого всплеска - тоже равным Планковскому: Хм ; и тогда суммарное время 1-одного цикла

обращения из Np^ 0 - всплесков составит величину:

Z

put- = N™ х X ПФ" = хП"

м гр м м

3.15.а)

- резонансного (т.е. Комптоновского) времени самого преона! И это более чем согласуется с полученным результатом: (тП — const) для трёх видов групп сегментарных частиц составляющих: ССМП- квантовую систему. (Хотя рассматриваемая здесь

квантовая система всё таки - экстремальна, а не произвольна. Т.к. в качестве: t Ц(1!) и X Ц-(1!) нами взяты предельные значения! (а не промежуточные)!) Однако далее:

Где первые два сомножителя в трёх выражениях для ф-лы 3.15) равны соответственно:

Ф : XтРгр =<=■

m

(С1)

ПФц : _ г т(1гр =|г тП* =

|х N™ = тПФ

гр

. = тП

П:0 П

(К°)

П* тПФ

N

Пц : _ t т^ ={t

П*

т(1!) = тПФ

П:0 | Х Nгр = тПФ

гр J

}х N™ = т,

3.15.6)

Что кстати в полной мере (соотносится или) соответствует теперь критерию (как бы) эквивалентности данной ССМП- трио системы (сегментарных частиц) - классической цСМП трио системе.

Суммируя всё выше сказанное (об ССМП- сегментарной квантовой системе, в частности), резюме однозначно: НА ЛИЦО МЫ ИМЕЕМ - ВЕЛИЧАЙШЕЕ ОТКРЫТИЕ начала нового тысячелетия под знаком которого, будет проходить вся история физической науки и видимо нескольких ближайших столетий, как минимум. Это - 1) Несомненно! И это - 2) Однозначно!

2) Глава 2-вторая. «Ф» и «П» - скорости всплескового взаимодействия.

Зная всё это (т.е: весь спектр величин, характеризующих всплесковую систему кванта), мы элементарнейшим образом можем найти величину СКОРОСТИ РАПРОСТРАНЕНИЯ полевой составляющей произвольного типа взаимодействия мерностью - М! Для этого

поделим лL(м) , т.е. максимальную длину всплесковой нити на Х^ , т.е. на период «ПФ»-прото- кванта (который является так же и

временем протекания однократного всплеска; равно как и мерилом ЭТАЛОННОГО стандарта ВМП - Временного Метрического Периода, и - критерием не деформированности хроно градуировки). В результате чего мы имеем следующие ф-лы скорости всплескового взаимодействия для «Ф»-пространственной составляющей: (-1м) гравитации:

1

32

А)

V "Ф"

L( м )

L(м) _ Rм) Nm:(" П"в"Ф")

" ПФ " " ПФ "

т,

3.16)

( м ) Ч м )

Или для: «*П» -ВОЛНОВОГО типа: (+1м) «всплесковых флуктуаций»

уП* Li (м) _ „"П".. Nmi'^"в"Ф") Rм)

Vi (м) — ™" — К

Б)

" ПФ " (м)

(м)

X

гр

ЫП* • N •тПФ" N^ • Т"ПФ"

2V(1!) 2 Угр 1(м) 1У(1!) 1(м)

3.17)

Здесь во первых при (N^ <'1) — NП°) ,

NП (i)

W? * — 'гр

Nm

iV(1!)

величина вероятности:

входит в формулу всплесковой скорости.

Nm

1S(V.)

NП:0 N N

v гр v m:("П"в"Ф") v m:("П"в"Ф")

Тогда формула всплесковой скорости для: «*П»-ВОЛНОВОГО типа: (+1м) «всплесковых флуктуаций» перепишется:

N

т?П* и" П" m:(" П"в"Ф")

Уи..л — К- X

i ( м )

(м)

Nm • N • Т"ПФ"

(1!) гр (м)

W

П*

3.17.а)

Где величина в числителе: (vw ), - это фазовая скорость, равная отношению радиуса преона к произведению Планковского времени на число групп. Из ф-лы: 3.17.6) видно, что величиной переменной (но только для варианта 2.а.б)) может оказаться только: N* -число групп. Так для: (Nzp=1) - фазовая скорость будет максимальной, что соответствует единичному максимальному пространственно-полевому «Ф»-всплеску: AL(м) .

(

Vw —

С)"X

Т"ПФ"N

1(м) 1 Угр

л

для _ вариантов:

1. а.б) _ vw — с — const

2. а.б)_ Vw ~ \с • K 01/4 >{vw }> с

3.17.6)

Здесь: — 2ж(м — 1) - фаза вращения преона.

Итак, это некая волновая или собственная для: (м) циклическая величина скорости, которая при: Nzp — (К0) равна скорости

света, но при: Nzp < (К0) данная скорость превосходит световую на величину: (К0) X Nzp 1!!! Хотя по первому из двух

обозначенных нами условий: /Л)а): N^^ — NПр° — (К0)14 — const//- число групп здесь не меняется. И скорость: Vw - будет

величиной постоянной, равной скорости света (но только для условия: 1)а)). Что собственно так же является условием «упругой стабильности» как масс (Ф и П - типов), так и в целом обоих квантовых систем: цСМП и ССМП!

Тогда согласно ф-ле: 3.16) для V„L(JW) при (м)=3 мы будем иметь дело с протонным (для простоты) порядком величины: S" -10-15(м) - условно. Тогда величина -^^т:("П,,в,,Ф,,), как квадрат отношения массы Планка к массе протона будет иметь порядок:

^1040 ) — yjК(0) . Тогда при Тм) — ^10 44 (с)) -Планковского периода времени, примерный порядок скорости (максимального 1-

(

единичного всплеска «Ф»-поля гравитации протона) составит величину:

V "Ф"

у лL(3м)

V

10—15( м) х104

10—44

Л

1069( м / с)

!!! И это

J

действительно на много больше скорости света!!! Тогда при: N^) — Nгр — (К 0) минимальная всплесковая (на уровне преонного-

тП*

41!) -■гр

протонного порядка линейной величины) скорость «П»-вещественной части переноса взаимодействия (которая собственно равна минимуму «Ф»-пространственной скорости для флуктуаций Комптоновского порядка) будет:

" П"

V"Ф" ~ {рП*}

min(м) I i(м) j

" ПФ "

"Ф" I ТрП* } _ Li (м) — п"П" х Nm:("П"в"Ф") — I Км) I 1 А—15+44 _ , п+29

- (м) Nm- • n .Т'ПФ"~ }Т’ПФ

Ч м) ^00 ^ Угр L(m) I ‘ (м)

(м)

X

" ПФ "

10—

10+29( м / с).

т,\" N"* • N„ •т- \т,

Кстати, этот же порядок: Vw — 1028 ~ 10+29(м / с) имеет и максимальная величина: Vw - фазовой скорости для варианта 2.а.б) при единичном уже числе групп: (N — 1) . И это тоже на много больше скорости света!!! Найдём теперь «П*-всплесковые» скорости для случаев трёх вероятностей, см. ф. 3.15*):

п V —_____________w______

' 1ц i(M) ЪуП* — 1

ip’i ~1

— V...

с; 2)^П*) — Nr xVw — 1028(м/с); 3)— Nmp„^ XVW — 1048(м/с).

-П:0 ,

Л28

П*

\ЦУ г(м)

л48у

тт:("П"в"Ф") w

В следующей части МТВП мы уже более подробнее остановимся на варианте 2.а.б): Nzp^ ^ (N^0 — (К0)1/4) и увидим, что посредством изменения фазовой скорости можно управлять так же и массовыми потенциалами: (Ф и П - типов) в обеих квантовых

W

33

системах. А пока для случая: 1)а): Nnp^ = N^0 = (К0)1/4 — const так же следует указать на некоторые особенности и перспективы. Т.к. для ССМП системы флуктуации типов: (Т L(v.)) и _ (* Lf( i .)) происходят синхронно (по причине вхождения

обоих в квантовую триаду групп: ф ЦФ) = \j(T Lp.)) X (* Дф.)) ), то в плане динамики, скажем а) покоящегося кванта, следует полагать, что сумма сил, связанных с флуктуациями: (+ ф L^; — ф Lf.)), как «гипертрофированный» вариант флуктуаций: (т С) _ и _ (* С)) - практически должна равняться нулю. А вот для: б) кванта движущегося по законам данной ССМП -

флуктуациями: (Т L!Ji.)) _ и _ (* Lf(i.)) //или пара не

системы, напротив, следует полагать, что сумма сил, связанных с флуктуациями: ( I Lп.) ) и _ I* L i.)

экстремальных по величине (т е. i-итых) флуктуаций// для ССМП варианта (проявляющаяся в отрезки времени обратных по

величине своим линейным всплесковым характеристикам

(Т L".)~i/С)) _ и _ (* L i.)~i/С,,))

должна СИЛЬНО

тп

х(i.) -L"-i(i.)/_“_\ж ^сю ‘-"m,

отличаться от нуля! Т.е. управляя флуктуациями в ССМП системе, мы управляем тем самым силой проявляющейся за свои флуктуационные периоды. Произведение же флуктуационных сил на свои периоды равно ФЛУКТУАЦИОННЫМ ИМПУЛЬСАМ. Чем в конечном счёте и придётся управлять в движущихся квантовых системах мерностных летательных (мобильных) аппаратов- МЛА. Но это уже возможно тема одной из следующих частей МТВП...

Литература

1. http://quantmagic.narod.ru/ (07.0i.i3)

2. Малеев В.А. МТВП, или Мерностная теория вещества и поля. Часть № i— первая: «операторы» // Проблемы современной науки и образования. - 20i2. - №2. - С. 29.

3. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля» // Зауральский научный вестник. - 20ii.- №i. - С. i84.

4. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля» // Зауральский научный вестник. - 20ii.- №2. - С. 45.

5. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля» // Международный научно-исследовательский журнал. - 20i2. - №6. - С. 9.

6. Малеев В.А. МТВП, или: «Мерностная теория вещества и поля» // Международный научно-исследовательский журнал. - 20i2. - №7-i. - С. 9.

7. Малеев В.А. ТП (П-В-Д), или «Теория Парадоксальности (Пространства-Времени-Движения) // Проблемы современной науки и образования. - 20i2. - №4(i4). - С. 5.

8. Ширков Д.В. Физика микромира. Маленькая Энциклопедия. М.: Советская энциклопедия, i980. - 528 с.

Можей Н.П.

Канд. физ.-мат. наук, доцент, докторант КГУ

СЕКЦИОННАЯ КРИВИЗНА ТРЕХМЕРНЫХ РИМАНОВЫХ ОДНОРОДНЫХ ПРОСТРАНСТВ

Аннотация

Целью работы является описание инвариантных аффинных связностей на трехмерных римановых однородных пространствах. Проведена полная локальная классификация римановых однородных пространств, что эквивалентно описанию эффективных пар алгебр Ли, допускающих инвариантную невырожденную билинейную форму на изотропном модуле. Описаны также все инвариантные аффинные связи вместе с тензорами кривизны и кручения.

Ключевые слова: аффинные связности, однородные пространства, алгебры Ли.

Keywords: affine connections, homogeneous spaces, Lie algebras.

Пусть M - многообразие размерности 3, на котором транзитивно действует группа G , (M, G ) - однородное пространство, G = Gx — стабилизатор произвольной точки x Е M. Пусть g - алгебра Ли группы Ли G , а g - подалгебра, соответствующая подгруппе G. Изучая однородные пространства важно рассматривать не саму группу G, а ее образ в Diff(M), другими словами, достаточно

рассматривать только эффективные действия группы G на многообразии M. Строение пар групп Ли ( G , G), соответствующих данной эффективной паре алгебр Ли (g, g), было описано в [i], т.е. проблема классификации однородных пространств сводится к классификации пар.

В дальнейшем будем предполагать, что G - связная подгруппа, что всегда можно сделать, ограничиваясь локальной точкой

зрения, следовательно можно заменить требование G -инвариантности на инвариантность относительно соответствующих действий алгебры Ли g. Отображение

Р: g ^ gl( g /g\ x ^ ad| g / gx

называется изотропным представлением подалгебры g. Риманово однородное пространство задается тройкой (G , M, р), где G - связная

группа Ли, M является связным гладким многообразием с транзитивным действием G, ар - инвариантная риманова метрика на M. Инвариантные римановы метрики р на M находятся во взаимно-однозначном соответствии с инвариантными симметрическими невырожденными билинейными формами B на G-модуле g /g. Поскольку каждая инвариантная риманова метрика определяет инвариантную

аффинную связность, g-модуль g /g точен. Ограничимся случаем с ненулевым стабилизатором, т.к. все остальные римановы однородные

пространства - только трехмерные группы Ли с инвариантной метрикой. Для нахождения всех изотропно-точных пар нужно классифицировать (с точностью до изоморфизма) все точные трехмерные g-модули U (это эквивалентно классификации всех подалгебр в gl(3, R) с точностью до сопряженности), а далее классифицировать (с точностью до эквивалентности) все пары (g , g) такие, что g-модули g /g и U эквивалентны и

выбрать пары, допускающие риманову метрику. Далее описать все такие формы B с точностью до индуцированного действия Aut( g , g):

34