CC BY
11
ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИЕ НАУКИ
Малеев Валерий Александрович, г. Курган
ТП (П-В-Д), или «Теория Парадоксальности (Пространства-Времени-Движения)»
УДК: 539.12.01
Наблюдаемые нами свойства трехмерного пространства (скажем, движение тел в классическом пространстве-времени) - это лишь частный случай поведения «Зм-триады» (ПВД); более общие закономерности человечество просто либо не увидело, либо поленилось увидеть. Настоящая работа и является той мизерно-скромной попыткой выявления базового набора положений о «парадоксальности» свойств (неклассической природы) триады (ПВД), опираясь на которые, человечество могло бы видеть конкретные перспективы и направления развития т. н. прогресса, скажем, в области создания истинно эффективных средств передвижения...
ЧАСТЬ №1 - ПЕРВАЯ: ТП (ПВД) В СВЕТЕ «ПАРАДОКСОВ ЗЕНОНА»
ГЛАВА ПЕРВАЯ: «ПАРАДОКС(Ы) ЗЕНОНА»
ТП (ПВД) или Теория Парадоксальности (Пространства-Времени-Движения) - это вспомогательное, но равноценное, относительно теории МТВП [1], [2], направление теоретических исследований (и одновременно логически не противоречивый эффективный инструмент расчета и прогноза движения тел в пространстве). Речь идет, в частности, о рассмотрении движения (в ключе Зеноновского сопоставления движений Ахилла и черепахи) в контексте, вытекающем из свойств самого пространства и времени. (И для такой постановки вопроса есть все основания, тем более, в свете открывшихся истин об ЦСМП и ССМП: т.е. о квантовых системах, с прямой и обратной пропорциональной зависимостью расстояния от времени в квантовых системах.) И т.к. ПВ (пространство-время) формируется, как локальные СО (встраиваемые или не встраиваемые в некую нормаль АСО - абсолютную или «условно неподвижную мировую» СО), то, вероятно, при определенных условиях возможно так же осуществить и само движение в этих локальных неклассических СО; в то время, как задачи МТВП в конечном итоге так же сводятся к изысканию возможностей реализации без инерционного движения изнутри квантовой СО-системы. Другими словами, в МТВП ставится задача: как создать квантовые системы СО (и осуществить силовой аспект, управляющий безинерционным движением в них) на принципах: ЦСМП и ССМП. А в ТП (ПВД) рассматривается задача расчета параметров и характера «парадоксального» движения в не классических (локальных или не локальных) пространствах, связанных с собственными СО «мерностных летательных аппаратов»: (МЛА), использующих принципы: ЦСМП и ССМП!
Данная дискуссионная тема (парадоксальности ПВД, если ее рассматривать в контексте «Зеноновских апорий») являет собой, как минимум, уникальную возможность (для всех) увидеть в предлагаемом Зеноном парадоксе:
а) нечто большее, чем просто формальную несуразицу (несоответствие результатов мысленного эксперимента, по алгоритму Зенона - результатов реального эксперимента);
б) нечто объективно-возможное (в двух и более вариантах), как объективную реальность, которую необходимо так же осмыслить. Так, суть одного из мысленных экспериментов Зенона многим известна и сводится к утверждению Зенона о том, что Ахилл ни когда не догонит (и не перегонит) Черепаху, которая начинает свое движение (стартует) либо раньше Ахилла, либо впереди его; т.к. по замыслу автора данного парадокса: пока Ахилл двигается в точку «фантомного следа» черепахи, та преспокойно от него уходит, всегда имея некий шаг опережения (сколь долго бы и как быстро не догонял ее Ахилл).
А поэтому давайте на рисунке изобразим так же два возможных результата:
а) сначала всем очевидный,
б) а затем и гипотетический, по алгоритму Зенона.
1-11 И2 ИЗ И4 И5
Рис.1.
Итак, пусть Ахилл и черепаха двигаются по двум параллельным дорожкам, причем Ахилл начинает свое движение, когда черепаха проползет расстояние R(0). Шаг Ахилла, как линейный параметр, обозначим за - Н (п), а шаг черепахи, за - h (п). В наших рассуждениях будут фигурировать так же: (п) - номер шага (как номер очередного акта свершившегося кванта движения, ибо для параметрического мира не существуют нулевые перемещения, если, конечно, это не «абсолютный покой»), который соответствует шаговым отрезкам времени - (Ы) = ... = (Ш), которые, в нашем случае, все друг другу равны. В данном раскладе очевидно, что на каком-то шаге Ахилл настигнет черепаху, а после и перегонит ее. Найдем номер шага: (К* - номер шага встречи Ахилла с черепахой), исходя из равенства путей обоих бегунов: (И х N = Я + h х N *) , тогда находим номер искомого шага:
N * =■
Яо
И - h
(1)
То есть результат тривиален: Ахилл настигает черепаху, согласно рисунку (и формуле), в конце третьего шага и уже на четвертом ее обгоняет. Возможность осуществления именно такой реальности обеспечена свободой и независимостью друг от друга систем отсчета двух бегунов, для которых мы можем вычленить единый общий «шаговый период времени» (и обеспечена также: равноправностью систем отсчета, малостью их собственного «веса», в сравнении с «весом» некой интегральной системы, законам которой равноправно подчиняются оба «игрока»). А теперь предположим, что «силовые линии пространства Ахилла» все проходят (или замкнуты) через черепаху. Не важно, по какой причине, скажем, черепаха обладает гипнозом...? Ну, а если серьезно, то парадоксальную часть (ПВД) этой истории (причем пока отвлеченно и абстрагировано от элементов МТВП) можно рассмотреть как бы в двух ключах:
А) где время, как шаговый период (1. для Ахилла и 2. для черепахи) будет являться главным и изначально очевидным провокатором «парадоксальности».
Б) когда таким провокатором будет являться некое «поле замедления», действующее на Ахилла (сокращающее длину его шага).
1) Итак разберем первый вариант: (см. рис. 1 А). Все мы привыкли, что течение времени неизменно во времени (?!) (по крайней мере, для макропроцессов, хотя постановка вопроса тут очевидно не совсем корректна). Тогда законный вопрос: а есть ли очевидные прецеденты в физических процессах, опровергающие и идущие вразрез данному утверждению? Оказывается есть! И это очень просто. Рассмотрим два кванта электромагнитной волны. Шаг первой равен (Н), а шаг второй равен (К). Шагу большей волны соответствует больший период (Т), а шагу меньшей волны меньший период 0) Причем отношения длин волн
к собственным периодам у них одинаковые и равны константе скорости света - (с). А это значит, что и произведение длины первой на период длины второй будет равен произведению длины второй на период первой!
Н II
Т V t2
Л
,или:
Н = К х Т
1 ^ и
,или:
I тт ^ I —1/2я I , ГГ11-1/2х
Н X ^ = К X Т
I 1 211м I 2 111м
= X
—1/2 я
F
-1/2х
= (м ■ с)
(2)
Очевидно, что это (1*1) величина, иллюстрирующая «некое постоянство» взаимосвязей в подвижной бинарной (связной) системе (т.е. между объектом- 1:Ахилл и объектом-2:черепаха).
Кстати, данная величина: \Хи\ =
К / F
- фигурирует в ф. 2.0.д,е) часть
№2.а МТВП, а так же в качестве оператора преобразования мерностей (подобного скорости: v=K1) в части: №4.1.МТВП, где он фигурирует в зоне преобразований физических величин: ССМП - системы с обратной зависимостью времени от расстояния (Т~1/Я). И только это одно уже свидетельствует о его глобальной значимости в архитектуре микромира (в области физического знания нами совершенно еще не осмысленной).
Ы И2 ИЗ И4
Рис.1 А
А теперь рассмотрим произведение скоростей, как квадрат скорости света:
(
с2 =
Н К
\
Т
-х-
и
V "1 '2 У
Здесь произведение периодов можно рассматривать как квадрат их среднего (средне-
(3)
[Т X t2 = Т22 ]
геометрического) времени: , ^ 1 ~ »2 — ^ 2
На рисунке периоды этого времени обозначены средней чертой (шкалой нормального течения времени с заданным для данной конкретной ситуации шагом). А это вполне может означать нижеследующее: а именно то, что квадрат скорости света, выражаемый через усредненный период будет:
(
^ 2 Н х К
с = 1 2
л
Т2 1.2
или:
( и \ ( и \
т?* -* = х ^ =
или в общем виде:
~2 т7* —*
У1.2 = К Х V =
Н
Т
V 1.2 У
Т
V 1.2 У
К
Т
V 1.2 У
^ V
Т
V 1.2 У
(4)
где: (* с 2 )
скорости света
22
V 2 * с ) - т.е. здесь мы допускаем отличие усредненных волновых скоростей от
1м
2
Получаем две совершенно разных скорости:
V =
T
V 1.2 у
V2 =
'О
T
V 1.2 у
(4 а)
где индекс:
1-Ахилл,
2-черепаха, и (Vi* > vi22 >
Кроме того, если в рамках гравитационной системы (неразрывно связанной с пространством) квадрат скорости света рассматривать в качестве отрицательного максимума грави-
Т
тационного потенциала: (—) этой системы:
t
PG;max
= (С.2Г =
2_ Ma
R А
G - const
* \2 ma
-Pg = 0-b) =^a<g
R*a
(4 б)
то мы в принципе получаем некую связную систему, в которой увязываются 1) характеристики ПВД (движения в пространстве) 2) с характеристиками МТВП (в данном случае, как произведение гравитационной постоянной на отношения массы к радиальному расстоянию; видов: а) цСМП, либо б) ССМП.
а)
t
PG;max
= (Са)2 =
2 M
—AG - const
R А
Vi X v2 =
'яЛ r
T
V 1.2 у
h
\
T
V 1.2 у
Ma R А
G - const
б )
* \2 MА -P< = (VA ) =^G
RA
V X v2* =
* *h
*я
T
V 1.2 у
T
V 1.2 у
MA
roa
G
(4 в)
Где: волновые скорости: ((vA )2 << (cA )2 = -(р<3.1
сА) = тах ., характеризующие гравитационный потенциал в несингулярной реальности, намного меньше скорости света. Тогда, как при: ((V*)2 > (сА )2 ) отношение суммарного массового потенциала к радиусу на грави-
Т 2
тационную постоянную превосходит константный максимум — $>а.тах = (СА) гравитационного потенциала самого ВАКУУМА («ПФ» - потенциального состояния вещества в пространстве), что так же возможно и записывается это уже в виде условия:
ж о —* ж ж
(Va)2 = V X v2 =
( *я ^ С *
*Ti
2 у
h
T
2у
MA
R * „
G = Nr
Mr
V R Пл у
• G
(4 г)
При : (VA)2 > (c)2
Где : Nm - гисло _ Планко. _ квантовых _ линейных концентраторов : (МПл / Rnj!), составляющих _ эквивалент _ для : M А / R*A - реального _ случая
1) Если мы имеем дело с одноквантовой микросистемой (например, по стандартному
типу: цСМП, имея пропорциональную зависимость: L~T), то при: «Ф»: (М А = ) вели-
*
X
х
X
* * // \ 2
чина «П» - преонного радиуса микросистемы: R0А = RП ~1/(уА)2 - будет ОБРАТНО ПРОПОРЦИОНАЛЬНА волновой квантовой константе: (уА )2 < (с)2, (когда шаговые периоды: Т Ф Т2 разные), или обратно пропорциональна произведению скоростей, как отношений: V1 х v2 = ( Н1 / Т12 ) х ( Т12 ), (когда периоды шагов синхронизированы
и одинаковы: *Т1 = *Т2 = *Т12). Т.Е. В КВАНТОВЫХ МИКРОСИСТЕМАХ ТОЖЕ ЗАЛОЖЕНА ЭТА БИНАРНОСТЬ.
2) Если мы дело имеем с макросистемой то при (МА = ^ тП ) - массе тела равной сумме всех преонных масс данная масса:
а) естественным образом проявляет себя в пространственной: «Ф»-формальной группе, как цСМП- центральный (т.е.- центр масс) суммарный массовый потенциал, проецируя гравитационное поле в пространство именно из данного центра;
б) Но кроме этого столь же естественно (но в других режимах - физических величин) данная масса проявляет себя, как «П» - преонная аномалия (ССМП)- т.е. как сферический суммарный массовый потенциал (закономерности ПВ для которой несколько иные).
Данные формулы позволяют также: а) либо находить МА - суммарный массовый потенциал бинарной системы с заданными параметрами (ПВ), где R'*А - радиус бинарной
системы от центра ее масс до наиболее удаленного от него тела; б) либо находить, скажем, общий для тел: 1 и 2 (с заданными для (ПВ) шаговыми величинами: Н и К) шаговый период
времени: Т12, движущихся в системе с общим (планетарным, например) МА - суммарным массовым потенциалом на расстоянии R0А - от центра масс (планеты). И т.д.
*Т = 1.2
*Н1 х *И2
*Н1 х *И2
(4 Д)
^ Г х * )(,А ))2
В принципе, все мерностные трансформации и преобразования СМП, т.е. МА - суммарного массового потенциала в системах цСМП или ССМП так же могут быть вписаны в эти формулы, и тогда бесконечное разнообразие вариаций на данную тему будет естественно обеспечено... Кроме того, с учетом естественной взаимосвязи масс
(тПф = ^тП х тф ) в триаде групп (П; Ф; ПФ), исходя из данных формул: 4 в и 4 г связи
(Пр-Вр) и (В-П), мы с легкостью можем находить так же значения «П»-преонных масс, в
том числе и релятивистских (показателем чего является величина скорости: (у2 < с) . Это
в свое время, да и поныне, столь ангажировало адептов СТО и ОТО, заставляя их восторгаться прогностическими возможностями Теории Относительности (рел. эффекты - увеличения массы, и т.д.); базирующейся, кстати, на постулативно-сомнительных увязках пространства-времени (ПВ) с (ВП): веществом и полем.
В УРАВНЕНИИ 4В и 4Г, ПО КРАЙНЕЙ МЕРЕ, ДАЕТСЯ ВСЕМ ОЧЕВИДНАЯ УВЯЗКА: (ПВ) с (ВП) МЕЖДУ ДВУМЯ ТЕЛАМИ В ОДНОЙ ГРАВИТАЦИОННОЙ СИСТЕМЕ ЧЕРЕЗ ГРАВИТАЦИОННЫЙ ЕЕ ПОТЕНЦИАЛ(ЛИБО ВОЛНОВУЮ КВАНТОВУЮ КОНСТАНТУ
(с)2): (-фа = (уА)2 < (с)2)С РАЗНЫМИ ШАГОВЫМИ ПЕРИОДАМИ: *Т Ф *Т2 Ф "Т12, ЛИБО ЧЕРЕЗ СКОРОСТИ ТЕЛ: V* х V* (ПРИРОДА КОТОРЫХ: V* Ф V* СОВЕРШЕННО РАЗЛИЧНА В ЛЮБЫХ ВАРИАНТАХ: а) V* > У*А > V* и б) V > с > V**), но ПВ, ДИНАМИКА КОТОРЫХ ОБУСЛОВЛЕНА НАЛИЧИЕМ ОБЩЕГО ШАГОВОГО ПЕРИОДА ВРЕМЕНИ: *Т1 = *Т2 = *Т12. КРОМЕ ВСЕГО ПРОЧЕГО,
ДАННЫЙ ПОДХОД ПРЕТЕНДУЕТ ПОСЛУЖИТЬ ОСНОВАНИЕМ САМОГО «ПРИНЦИПА КВАНТУЕМОСТИ (ПВ) ПРОСТРАНСТВА-ВРЕМЕНИ» В СВЯЗКЕ С
ГРАВИТАЦИЕИ (т.е. ВП - ВЕЩЕСТВОМ И ПОЛЕМ). НО САМОЕ ИНТЕРЕСНОЕ -ВПЕРЕДИ.
Однако продолжим тему, предложенную Зеноном. И теперь спроецируем эту ситуацию в обратном порядке на историю нашего парадокса, где так же имеются в наличии две различные скорости и общий шаговый период времени... Таким образом, даже фокуса здесь никакого не нужно придумывать, и без него мы имеем две стороны одной «биреальности» (корпускулярно-волновой):
1) ЛИБО МЫ ИМЕЕМ ДВЕ РАЗНЫЕ СКОРОСТИ ДВИЖЕНИЯ ДВУХ «КОРПУСКУЛЯРНЫХ» ОБЪЕКТОВ, КОТОРЫХ ОБЪЕДИНЯЕТ ОДИН СРАВНИТЕЛЬНЫЙ ОБЩИЙ ШАГОВЫЙ ПЕРИОД ВРЕМЕНИ (И ТОГДА АХИЛЛ ОБГОНИТ ЧЕРЕПАХУ);
2) ЛИБО МЫ ИМЕЕМ ОДНУ ОБЩУЮ СКОРОСТЬ ДВИЖЕНИЯ ОБЪЕКТОВ «ВОЛНОВОЙ ФОРМЫ» (И ТОГДА АХИЛЛ БУДЕТ ВЕЧНО ДОГОНЯТЬ ЧЕРЕПАХУ) ПРИ НАЛИЧИИ РАЗНЫХ СОБСТВЕННЫХ ШАГОВЫХ ПЕРИОДОВ ВРЕМЕНИ У НИХ.
Т.е. чтобы 1) первую ситуацию (нормальную для Ахилла и черепахи) преобразовать во
2) вторую «парадоксальную», необходимо изначально усредненные периоды Т^ = Т"2 поляризовать (для чего, конечно же, мы уже должны иметь дело с величиной содержащей квадрат скорости: с2 или, скажем, в виде гравитационного потенциала: (= (У*А )2).
Этой величиной может являться, например (и в частности), энергия - (Е), содержащая квадрат скорости; либо в чистом виде некий 2м двухмерный 1-односпиновый квант
(V*2)1/ = Ф.
\УА /2м .
2 м
2м
кстати, эквивалентный корню из гравитационной постоянной).
Или непосредственно расщепить два равных («сдвоенных» в произведение) периода на два разных собственных периода [Т|а х = Т 2 I, а ситуация этого сценария вполне осуществима при элементарном обращении к двум вариантам:
а) вариант связи периодов В ТРИАДЕ (П; Ф; ПФ) ГРУПП КВАНТОВОЙ системы конкретной мерности: _ТАм) х ^(м-) = Т^(м) |, где соответственно периодам, в силу реализации в цСМП или ССМП вариантах, рассматриваются так же и линейные шаги Н1 х Н2 = Н22 . И тогда связь всех или достаточного числа рассматриваемых характеристик движения ПВД и ВП - вещества и поля - имеем в формулах: (4 в) и (4 г);
б) В ТРИПЛЕТНОЙ СИСТЕМЕ ЛЮБОЙ ИЗ 4-х ТРИПЛЕТОВ, например, м (-1; 0; 1), в которой естественным образом собственные периоды связаны именно такой закономерно-
(или наоборот?). То есть Ахилл теперь будет
стью
[тАХ : \_1м—1
х ^ = Т2
Х'м+1 _ 1 м
; где
[[Т1
Ах ,ч > t2
существовать во времени с растянутыми периодами, а черепаха - во времени со сжатыми шаговыми периодами относительно эталонной градуировки, связанной с (с2) или (УА )2 и
обеспечивающей равенство шаговых периодов времени Т1Ах = Т1ч2. Эта ситуация может
длиться в течение какого-то суммарного непродолжительного (или продолжительного) промежутка, а затем вновь перейти в нормальное для Ахилла-черепахи состояние...
МИНИ-ВЫВОД: энергетические объекты (и в целом, мерностные объекты содержащие квадрат скорости) или кванты: (у^)^ = в частности (Е = тс2 ~ Йу),
очевидно, содержат или могут содержать при их рассмотрении, скажем, в парах три-плетных мерностей: (м-1) и (м+1) хронокванты с разными интенсивностями их градуировки (формируя таким образом, локальные сжатия и растяжения поля времени
*Т или: *Т2 ).
(
(УА )2 = V* х V* =
Н
л
Т
V 1.2 У
(
К
л
Т
V 1.2 У
(
Н1 х К2
V
Т
V
Т
2У
Т =
** Н1 х К2
V(УА )2 ■ Т
• т =
2
** Н1 х К2
2У
V(УА)2 ■ Т
1У
(4 е)
1х
х
Кроме того, тут тоже могут быть свои нюансы, как, например, возможности пошагового изменения величин двух (парных) скоростей: (V ; У2). И если это изменение будет иметь
постоянную величину, то, вдобавок, мы будем иметь дело либо с равноускоренным движением черепахи, либо с замедленным - Ахилла... Так что переходим к задаче отыскания этих изменений скорости.
ГЛАВА ВТОРАЯ: «ПАРАДОКС ЗЕНОНА» И ТАИНСТВЕННЫЕ ПОЛЯ УСКОРЕНИЙ НА «ДОРОЖКЕ АХИЛЛА»
Следующий наш упрощенный опус как раз посвящен этой теме, но, для простоты в нем, время черепахи составлено из первоначальных ее шаговых периодов. Изменению же подвержена система отсчета Ахилла, в которой, например, «торможению» (сокращению длинны шага) подвержена его «шаговая дорожка» Н(п)->Н*(п).
Дорожка
торможения Акилла
Рис. 2
Приведем статистику, и, для начала, найдем все расстояния: (Я1; И2; Я3;...Кп) между следами Ахилла и черепахи при каждом пошаговом испытании: N0; N1 ~ Н (1; 2), К (1; 2); N2 ~ Н (2; 3), К (2; 3); N3 ~ Н (3; 4), К (3; 4).
Тогда, согласно нашему рисунку, получаем следующий алгоритм шагов (испытаний):
N(0) ~ Я1
N1 ~ Я2 = Я + ¿1;2 - Н1;2 N2 ~ Я3 = Я1 + 2к2.3 - 2Н2;3 N3 ~ Я4 = Я1 + 3НУА - 3Н3;4
N ~ Я = Я + Ш - ЫН
_1У +1 п;п+1) (п;п+1)
(5)
Во -первых, следует констатировать, что с каждым шагом расстояние между Ахиллом и черепахой сокращается: (Я1 > И2 > R3 > ...), и при четвертом испытании (шаге)
(N4 ~ Я = Я1 + 4\5 - 4Н4 5)
для
(Н = 2И) и (Я = 5И)
имеем
(#4-^ = 5h + 4h - 8h = к),
то есть при завершении четвертого шага Ахилла (при удвоенной его величине относительно шага черепахи) расстояние (Я5= К) сравнивается с шагом черепахи. И тут уже можно насторожиться, т.к. на следующем пятом шаге расстояние между их следами обращается в
ноль: (N5 ~ R6 = 0) .
То же самое мы получаем, используя формулу
Я0 5к
1)
N * =■
= 5
Н - к 2к - к
Однако, наша задача отыскать природу «провокатора замедления Ахилла», т.е. не дать ему совершить тот самый полный решающий пятый шаг. И видимо замедление должно начаться уже с (N4 ~ R = к) четвертого шага. На Рис. 2 шкала замедления обозначена как
Н* (п) (где индекс (п) или *(п) - это пара номеров следа Ахилла, равная п N+1)) и изображена сверху. На ней мы видим, что следы (1; 2; 3; 4) проецируются на дорожку замедления Н* (п) без искажения (без смещения) Н* (1; 2) = Н (1; 2), Н* (2; 3) = Н (2; 3), Н* (3; 4) = Н (3; 4).
А начиная с четвертого шага, проекции точек следа Ахилла на верхнюю дорожку смещаются влево. То есть начиная с четвертого шага, величина шага Ахилла неуклонно уменьшается (с какой-то динамикой), и в пределе своем стремится к (К) шагу черепахи (всегда отставая от нее примерно на величину ее же шага (К)). Н* (3; 4) > Н* (4; 5), Н* (4; 5) > Н* (5; 6), Н* (5; 6) > Н* (6; 7).
И здесь нашей «архизадачей» является если не найти, то точно «угадать» формулу замедления Ахилла. Понимая при этом, что сравнительному анализу здесь должны подвергаться два смежных шаговых участка на шкале замедления (как линейная составляющая ускорения), а так же должны сравниваться одноименные шаги между «дорожкой замедления» и нормальной «наблюдаемой» дорожкой Ахилла. При этом следует учитывать, что мерность и спин ускорения равны единице: |а| = |Ф (1м; = |м/сс|. Тогда величина ускорения:
I -1^
а, =■
I 11м
Ду Г □ / Л 1
— = — х-
V □ 2 1 ^ _
(6)
будет представлять отношение разности скоростей Ду (на двух смежных участках (Н(п-1;п); Н(п;п+1))) к промежутку времени □ ta, рассматриваемого участка (К ~ Н(п;п+1)):
2) V*: последующего
" * Н*
цСМП: у(п;п+1)
*
1 (п;п+1)
^п;п+1)
3) V*: и предыдущего шага
* Н.
ЦСМП: У(п-1;п)
(7 а)
*
1 (п-1;п)
I
О У(2.1) =■
Н
(п;п+1)
Н
(п-1;п)
(п-1;п)
t* Н * — Н * 7*
*(п-1;п(п;п+1) 11 (п—1;п/(п;п+1)
**
** ^п;п+1)^п-1;п)
(7 б) (7)
(п;п+1) (п-1;п)
Промежуток времени, за который текущая скорость 1) меняется на новое значение 2) равен
(Pta = ^п;п+1) ) .
*
*
Тогда ускорение выразится:
1 Н * - Н 1
1-11« = (п-1;п) (п;п+1) Л(п-1;п/(п;п+1)
Я 1 ™ * 2 * I 11м +
(п;п+1) (п-1;п)
Где периоды: 1) и 2), выражаемые через 10 (начальный шаговый период Ахилла и черепахи), будут
Н * и *
1)1* = 1 (п-1;п) = (п-1;п)
1)1(п-1;п) = '0
А)_Для:
/ ~ Н *
'( п;п +1) п;п+1)
и _ ('(*п;п+1) < 10 )
2)1
(п;п+1) 10
Н(п-1;п) У0
Н * Н *
(п;п+1) _ Л(п;п+1)
Н(п;п+1) У0
Н
(п-1;п)
Н
л
V '0
( п;п+1) 1
= V - сот1!
(8 а)
У0 - это нормальная скорость Ахилла вдоль нормально наблюдаемой дорожки Ахилла. //Или динамическая составляющая, рассматриваемая в координатах исходного времени: (10 ~ Т 2) (см. формулу 3) (Т1 х 12 = Т122) (при возникновении «ужатой» метрики пространства, ПРЯМО ЗАВИСЯЩЕЙ от возникающей «ужатой» метрики времени; т.е. при рассмотрении варианта цСМП - КВ. СИСТЕМЫ).//
Подставляя их в уравнение ускорения и преобразуя полученное выражение, в результате мы имеем формулу вида:
Н
(
я, =-
(п;п+1)
Н
(п;п+1)
Н
(п;п+1)
- Н
V
(п-1;п )
«•л
(8 б)
Где :2)
Н*
(п;п+1) , _ ,*
41 = 1(п;п+1)
Н
V (п;п+1)
- есть период времени 2) шага: (Щ, рассматриваемый
мы
на участке между точками (следьями Ахилла): (п) и (п+1).
Однако, при равенстве исходно наблюдаемых шагов Ахилла: (Н(п п+1) = Н(п-1п))
будем иметь нулевое ускорение. Нулевое ускорение как постоянство скоростей на промежутках мы получаем и при подстановке значений периодов (формула (8 а) в уравнения
скоростей (7 а) и (7 б). Везде получаем:
Н
(п-1;п)
Н
Л
V '0
(п;п+1) 1
= V - сот1!
. Притом ус-
У
корение, так или иначе, должно иметь место?! (по условию задачи). А поэтому либо:
Н*
а)
Л
(п;п+1) , _ ,*
41 = 1(п;п+1)
Н
V (п;п+1)
данные периоды времени не
изменяются
(10 = 1(п п+1) - сот1!), а (Н(п п+1) Ф Н(п п+1)) изменению подвержена ЛИНЕЙНАЯ (пространственная) метрика;
б) Либо при неизменной метрике пространства: (Н(пп+1) = Н(пп+1)) МЕНЯЕТСЯ МАТРИКА ВРЕМЕНИ (интенсивность градуировки): (^п.п+1) > 10 ) .
1) ТОГДА ДЛЯ (10 = 1*п п+1) - сот1!) ФОРМУЛА (8) ПРИНИМАЕТ ВИД:
1«
х
*
t H * — H * t
1-1_ l(n—1;п)л(п;п+1) П (n—1;n/(n;n+1)
ГL _ *
H — H
(n;n+1) Л(п—1;n)
t(n;n+1)t(n—1;n)
2) А ДЛЯ СЛУЧАЯ (Н СЛЕДУЮЩИЙ ВИД
(n;n+i) _ H(n;n+1) _ Hо — const!) ФОРМУЛА (8) ПРИНИМАЕТ
t* H * — И * t *
|Г| _ '(n—1;n)n(nn;n+1) П (n—1;n/(n;n+1) _ h
Г L _ ^2 T _ H 0
(
ж ж
t — t
l(n—1;n ) ( n;n+1)
t( n;n+1)t( n—1;n )
t( n;n+1)t( n—1;n)
(9 а)
3) в нашем уравнении ускорения (8 б) в числителе разность шагов Ахилла дает нулевой результат (Н (п.п+1) — Н (п-1п) = о). То есть ускорение нулевое
I H(n;n+1)
\a\ _—^—-х I 11м н
г*
L (n;n+1)
(H
(n;n+1)
H V
n (n—1;n) )
t
_ 0
Однако скорости шагов Ахилла могут оказаться отличными от первоначально заданных, см. уравнение (8 а). Найдем эти ИЗМЕННЫЕ СКОРОСТИ, ИЗ УРАВНЕНИЯ (8 б). ГДЕ НОВОЕ ШАГОВОЕ ВРЕМЯ АХИЛЛА БУДЕТ:
При: (H
(n;n+1) < H( n;n+1) ,
t0 х
н,
L х-
и
н
(n;n+1) _ t* < t '< ^ l0 (n;n+1)
H,
(n—1;n) _ t* < t
l0
(n—1;n)
(10)
А ускорение соответственно выразится:
.11«
1
f
a,
I 11m u l0
H,
(n;n+1)
—H,
(n—1;n )
t *
_ 0
Или:
1 х('
«•л
\a 11м X\V(n;n+1)> V(n—1;n
1;n)>)_ 0
(10 а)
(10 а*)
ГДЕ НОВЫЕ ИЗМЕНЕННЫЕ СКОРОСТИ АХИЛЛА БУДУТ:
Н
(n;n+1)>
v(n—1;n)>
(n;n+1)
н.
(n—1;n) t
<
н 2
(n;n+1) H (n;n+1)t0
H 2
(n—1;n) H (n—1;n)t0
> V
> v
V(1;2;3)> COnSt!
(10 б)
Мы видим, что при: (Н*,п+1) < Н(п,п+1)) длительность шагового времени Ахилла пропорционально уменьшается (t < t0) относительно исходной величины. Это приводит к
** **
тому, что в уравнениях ускорения (8 б) получаемые скорости (У(п.п+Г); У(п-1п)) > у0 НА
ДОРОЖКЕ «НАБЛЮДАЕМЬХШАГОВ»? Н(п) будут: а) больше исходной скорости - У0 ; б) будут постоянны (т.к. ускорение - нулевое: а=0). Возможно даже Ахилл на своей же дорожке (НА ДОРОЖКЕ «НАБЛЮДАЕМЫХ ШАГОВ» - Н (п)) одномоментно (без ускоре-
ния) приобретет некую константную скорость: (
V(1;2;3)> > V0
) , большую исходной
для
Ахилла величины. Такому условию может удовлетворять, например, волновая скорость?! (Но это невозможно и утверждать. ТЕМ НЕ МЕНЕЕ, ЭТО ОБСТОЯТЕЛЬСТВО - И ЕСТЬ
2
t
0
*
1«
100%-ный ПАРАДОКС. По крайней мере, другой интерпретации уравнения (10 б) найти сложно.
Другая возможность: при новом шаге (при условии пропорциональности его своему новому периоду) на дорожке замедления Ахилла, большем исходного, имеем:
Н *
( Н,
(и;и+1) > Н(и;и+1) /
(п;п+1) _ ,*
т о х Н _ Т>> То
(и;и+1)
В результате чего:
(10 в)
Н,
<(п;п+1)
<(п-1;п)
(и;и+1)
Н
(п-1;п)
Н 2
(п;п+1) Н(п;п+Х^0
Н 2
(п-1;п) Н(п-1;п/0
< V«
< V«
^ = ^<(1;2;3) - СОП^ !
(10 г)
Новые скорости будут, хотя и «волновые» (как предположительное мерило их постоянства), но уже меньше исходных (по причине большего знаменателя (Н(п.п+Г) > Н(и.и+1))). И тогда Ахилл может уже и не догнать черепаху (при (не) равенстве их скоростей:
А —(( ц —
^(12-3) — V ), если: а) не включать черепаху в связную систему; б) или если включить
черепаху в связную систему, все равно при равенстве волновых скоростей в данном случае результат будет одним, а именно: Ахилл не догонит черепаху. Такова наиболее исчерпывающая интерпретация
3) - третьего варианта, когда метрика времени меняется пропорционально метрике пространства (цСМП-версия). //А фокус в том и состоит, что прямо-пропорциональная зависимость: (П-В) - нивелирует все потуги процесса синхронного изменения метрик (даже если оно и имеет место): а) всякий раз обнуляя гипотетическое ускорение, б) формируя тем самым устойчивую константу скоростей («волновую» - в физическом мире) в условиях «непрерывной делимости» отрезков на шкале замедления (все по сценарию «Зенона-парадокса»)// Напомним, что
1) Краткая интерпретация для первого варианта: меняется метрика пространства (при неизменности метрики времени).
2) Для второго: меняется метрика времени (при неизменности метрики пространства). Однако, есть и еще варианты, а именно - формула (8 а), учитывает при
(Н(и;и+1) < Н(и;и+1)) только одну возможность, когда (¿(п;п+1) < ¿0) ; при этом величина
нового периода пропорциональна величине нового шага. Хотя может быть все с точностью
до НАОБОРОТ, например, при: (¿*п.п+1) > ¿0) формула (8 а), задающая новый ШАГОВЫЙ
ПЕРИОД ВРЕМЕНИ, (ОБРАТНО-ПРОПОРЦИОНАЛЬНЫЙ ИЗМЕНЕННОМУ ШАГУ:
(Сп+1) ~ 1 /Н(П-п+1)) , ЭТО ВАРИАНТ ССМП - КВ. СИСТЕМЫ), перепишется:
Б)_^"ля:
( п;п+1)
1/Н
(п;п+1)
и _ (\к,п+1) > ¿0 )
1)ССМП: /*п-!;п) = ¿0
Н
(п-1;п)
Н
( п -1; п )
2)ССМП: /*п;п+1) = ¿0
Н
(п;п+1)
Н
(п;п+1)
(11)
С Н *
Здесь:
\
(п;п+1) —* —
—-- = V < V
0(п;п+1) у0
V
I
- текущая скорость на шкале замедления (при отно-
'0 )
шении нового шага к исходному периоду) уже меньше заданной для Ахилла по условию -V0.
//Или - динамическая составляющая, рассматриваемая в координатах исходного времени при возникновении ужатой метрики пространства, обратно-зависящей от возникающей «растянутой» метрики времени.//
*
А ВОТ (НОВЫЕ) ИЗМЕНЕННЫЕ СКОРОСТИ по определению, т.е. исходя из уравнений (7 а); (7 б) и (7) станут иными:
ССМП: у
(п;п+1)
ССМП: у
(п-1;п)
Н *2
П (п;п+1) t0 Н (п;п+1)
Н *2
(п-1;п) t0 Н (п-1;п)
Н *2
п —** (п;п+1)
П У(2.1) = —тг-
'0Л (п;п+1)
Н *2
(п-1;п)
Н Н *2 - Н *2 Н
П (п-1;п)Л (п;п+1) П (п-1;п)Л (п;п+1)
t0 Н (п-1;п)
t0 Н (п;п+1) Н (п-1;п )
*
В РЕЗУЛЬТАТЕ ЧЕГО УРАВНЕНИЕ (8) УСКОРЕНИЯ для (г*
1/Н *
*
(п;п+1) * ' 11 (п;п+1)
подстановки в него значений (11) и необходимых преобразований примет вид:
^ Л
(7 а*)
(7 б*)
(7*) ) после
Н *2 Н *
(п;п+1) (п-1;п)
I —1
а =■
I 11м
1
1
Н
V (п-1;п)
Н
(п;п+1) у
t0 Х Н(п;п+1)
(11 а)
ГДЕ ВЕЛИЧИНЫ СКОРОСТЕЙ на шкале замедления, как отношение нового шага к исходному периоду будет:
(
Н
(п;п+1) _ ^
Н
Л
(п-1;п )
0(п;п+1)
и
0(п-1;п )
V 0
Кстати здесь ДАННАЯ СКОРОСТЬ:
I
(11 б)
0 У
0(п;п+1)
х у; =
Н
Т
V 1.2 У
Л (
к
Т
V 1.2 у
)
возможно имеет уже СМЫСЛ ОДНОЙ ИЗ СКОРОСТЕЙ ПРОИЗВЕДЕНИЯ, НАПРИМЕР: (у0(п.п+1) ~ V ), т.к. имеем общий период: (t0 ~ Т12).
Тогда формула модифицируется:
н :
(
I —11« _ — ** —** ^1(п;п+1)
а 11м = у0(п;п+1)у0(п-1;п) Х
Н
(п;п+1)
1
1
Л'
Н Н
V (п-1;п) (п;п+1) У
(11 в)
Если же рассматривать измененную скорость целиком на шкале замедления (она аналогична уравнению (7 а*)):
Н
у
( п;п+1)
Н
( п;п+1)
Н
*2
( п;п+1)
( п;п+1)
г
( п;п+1)
и
Н Н
( п;п+1)
г0 Н ( п;п+1)
( п;п+1)
(11 г)
Кстати здесь ДАННАЯ СКОРОСТЬ возможно имеет как раз смысл теперь уже ВОЛНОВОЙ СКОРОСТИ: (у* ,п+1) = уа ), т.к. мы имеем разные периоды
(г^пп+1) = Т ^ Т2 ), если это действительный критерий.
Тогда формула ускорения (11 а) через данную скорость выразится следующим образом:
( , У
I —11« —* — **
а11м = у(п;п+1)у0(п-1;п)
1
1
Н*
V (п-1;п)
Н
(п;п+1) У
(11 д)
*
*
х
*
Итак, для «ОБРАТНО-ПРОПОРЦИОНАЛЬНОГО» ВАРИАНТА ССМП - КВ. СИСТЕМЫ: б) в отличие от «прямо-пропорционального» варианта: а) мы имеем новую серию формул (11), (11 а), (11 б), (11 в), (11 г), (11 д), без проблем учитывающих уже переменную метрику, как пространства, так и времени (на шкале замедления Ахилла)! Кстати
для периодов на шкале замедлений знак: +1) > г0) или (г*п.п+1) < г0) может быть любым! И тогда в случае б) мы получаем уже вместо замедления - величину ускорения.
Добавим ко всему сказанному еще то, что случай а) имеет отношение к квантовым формам преонформальной материи цСМП - КВ. СИСТЕМЫ (исходя из вида уравнения периода, см. уравнение (8 а) где период: ^*~Н*) - пропорционален шагу. А вот случай б) скорее описывает квантовые конструкции ССМП - КВ. СИСТЕМЫ, где период: ^*~1/Н*) имеет обратную зависимость от шага на шкале замедлений. И, видимо, чем меньше шаг, тем больше период, как квантовое состояние существования источника некоего низкочастотного поля (хроновибраций малой частоты):
( 1 ^
1 | ,,1+1/2«
чг(0м;-1/2«) '(0м) у
Причем данные элементарные кванты длительности можно считать некими модами колебаний неких циклических процессов в «квантовом пространстве именно времени» (т.е. в хронопространстве, которое параллельно существует относительно пространства протя-женностей и задает время существования различных, в том числе и квантовых, объектов)...
Литература
1. Малеев В.А. МТВП или Мерностная теория вещества и поля // Проблемы современной науки и образования/Problems of modern science and education, №2(12). 2012. С. 29-38.
2. Квантовая магия. т. 9. №4. 2012.
3. Ширков Д.В. Физика микромира // Маленькая энциклопедия. 1980.
