CC BY
36
МЕТОДИКА МОДЕЛИРОВАНИЯ БАРЬЕРНОГО РАЗРЯДА В РОТОРНОМ ОЗОНАТОРЕ С УЧЕТОМ ВЛИЯНИЯ ЭЛЕКТРОДНОЙ КОНФИГУРАЦИИ УСТРОЙСТВА
В. П. ПИЧУГИН, инженер, М. Г. КОМИССАРОВ, инженер,
А
И. Г. УЧАЙКИН, кандидат технических наук
Особенности электродной конфигурации роторного озонатора [6] рассмотрим на схеме поперечного сечения его разрядного промежутка (рис.1). На ней представлен расчетный фрагмент, результаты анализа которого вследствие принципа симметрии могут быть распространены на всю остальную разрядно-технологическую часть
(0,1)
¿т
НЭ
(0,243)
Как видно, электродная часть состоит из плоского электрода НЭ, который в процессе работы имеет нулевой потенциал, и цилиндрических элементов ВЭ, которые, будучи электрически соединенными между собой, образуют единый в пределах блока электрод с высоким по сравнению с электродом НЭ потенциалом. С наруж-
озоносинтезирующего блока. На рис. 1 в скобках указаны абсциссы и ординаты соответствующих точек в пикселях для графического режима. При этом начало координат (0,0) расположено в левом верхнем углу экрана, положительное направление оси абсцисс — слева направо, оси ординат — сверху вниз.
ной стороны каждого элемента ВЭ расположен твердый диэлектрик (стеклянная трубка), образующий область так называемого диэлектрического барьера (ДБ). Пространство между поверхностью электрода НЭ и наружными поверхностями областей диэлектрического барьера ДБ и есть тот разрядный промежуток, где не-
Р и с. 1. Схема поперечного сечения разрядного промежутка
роторного озонатора:
НЭ, ВЭ — электрод соответственно с нулевым и высоким потенциалом; ДБ — области диэлектрического барьера; ¿т = 4,2 мм — минимальный
разрядный промежуток; ЯХ) = 4,5 мм — внешний радиус ВЭ (ДБ); Я(1 =
= 6 мм - внешний радиус ДБ; 51 = 10,2 мм — расстояние между НЭ и
осью ближайшего ДБ; 52 = 13 мм — поперечное межосевое расстояние между
соседними ДБ; 53 = 7,5 мм — продольное межосевое расстояние между
соседними ДБ
© В. П. Пичугин, М. Г. Комиссаров, И. Г. Учайкин, 2004
посредственно осуществляется электросинтез озона.
Данная электродная конфигурация, характеризующаяся значительным конструктивным непостоянством разрядного промежутка, является оригинальной и не имеет аналогов в промышленно выпускаемых и вновь разрабатываемых озонаторах.
Специфика разрядного процесса в роторном озонаторе, как и в других озо-наторных устройствах, определяется конфигурацией электрического поля, которая
в общем случае зависит как от напряжения внешнего источника питания, так и от разного рода электрически заряженных частиц, возникающих в процессе разряда. Предположим, что можно пренебречь влиянием указанных зарядов на электрическое поле. Тогда оно будет иметь конфигурацию, показанную на рис. 2. Она представлена в виде серии проекций эквипотенциальных1 поверхностей в поперечном сечении расчетного фрагмента разрядного промежутка.
ДБ
нэ
Рис. 2. Проекции эквипотенциальных поверхностей электрического поля в поперечном сечении расчетного фрагмента разрядного промежутка роторного озонатора
Разность потенциалов между соседними проекциями принята одинаковой для всей серии (в том числе и с учетом проекций электродов НЭ и ВЭ, поверхности которых также эквипотенциальные). При начале разрядного процесса микроканалы последнего (а именно в них протекает активная составляющая тока и, следовательно, осуществляется электросинтез озона) будут образовываться между поверхностями электрода НЭ и соответствующих областей диэлектрического барьера ДБ. Если предположить, что каждый микроканал представляет собой цилиндрическую трубку диаметром примерно 0,2 мм, то его центральная осевая линия должна пересекаться с любой эквипотенциальной поверхностью только по нормали, совпа-
дая с соответствующей силовой линией электрического поля.
Поэтому в общем случае в рассматриваемом озонаторе трубки микроразрядных каналов геометрически будут иметь криволинейный вид и их криволинейность, а также длина в плоскости поперечного сечения будут увеличиваться по мере удаления от минимального разрядного промежутка и поверхности электрода НЭ.
Криволинейность микроканалов в разрядном промежутке — особенность роторного озонатора. Она практически отсутствует в озонаторах, выполненных по общепринятой классической схеме — с постоянным разрядным промежутком и электродами в форме параллельных плоскостей или коаксиальных цилиндров. Ука-
занное утверждение о совпадении осей микроканалов с силовыми линиями электрического поля не совсем правомерно, поскольку траектории движения носителей электрических зарядов вследствие своих инерционных свойств обязательно в той или иной мере будут отклоняться от силовых линий. Однако на стадии моделирования данным обстоятельством можно пренебречь из следующих соображений.
Во-первых, согласно литературным данным по электросинтезу озона ток в микроканале в основном определяется электронами, так как средняя скорость их движения примерно на 2 порядка выше скорости движения ионов и последние, имея более значительную массу, за время
существования каждого отдельного микроканала (10 — 15 не) просто «не успевают» внести свой вклад в величину активного тока. Во-вторых, для имеющихся в условиях микроканала значений масс и скоростей электронов отклонения траекторий электронов от силовых линий поля таковы, что ими, по-видимому, без какого-либо ущерба для точности приближенной оценки можно пренебречь.
Для наглядности представления направлений пробоя разрядного промежутка озонатора можно наложить на поле, построенное в виде проекций эквипотенциальных поверхностей, серию силовых линий того же поля, расположенных равномерно с некоторым шагом вдоль проекции электрода НЭ (рис. 3).
Рис. 3. Проекции эквипотенциальных поверхностей и градиенты электрического поля в поперечном сечении разрядного промежутка роторного озонатора (часть расчетного фрагмента)
Наряду с названными проекциями эквипотенциальных поверхностей покажем также градиенты поля в узлах прямоугольной (квадратной) сетки с шагом 2 деления по осям координат. Как известно, градиент — это векторная величина, равная по модулю первой производной потенциала в данной точке и направленная в сторону его наибольшего возрастания. Из этого вытекает, что градиент направлен по касательной к силовой линии поля, проходящей через ту же точку. Иными словами, картина градиента электрического поля может дать более или менее наглядное представление как о геометриче-
ском характере его силовых линии, так и об интенсивности самого поля в соответствующих точках заданного пространства. В последнем случае речь идет о напряженности электрического поля, которая отличается от градиента только противоположностью направления. В соответствии со сказанным можно отметить следующие особенности поля на рис. 3:
— силовые линии нормальны к поверхности электрода НЭ;
— поле имеет наиболее высокую степень однородности в сочетании с наибольшим значением напряженности в области, прилегающей к поверхности электрода НЭ,
а также к минимальному разрядному про межутку. И наоборот, более или менее явн< выраженная неоднородность поля с одно временным понижением его напряженно сти наблюдается на верхнем участке сред ней части рассматриваемой схемы;
— искривленность силовых линий с отклонением вниз увеличивается, а величина градиента (и напряженность) поля уменьшается по мере удаления от минимального разрядного промежутка и проекции электрода НЭ;
— с незначительной погрешностью можно допустить нормальность пересечения воображаемых силовых линий с проекцией внешней поверхности области ДБ. Об этом говорит соответствующая направленность близко расположенных градиентов поля. Однако, с другой стороны, нахождение крайней правой проекции эквипотенциальной поверхности как в разрядном промежутке, так и внутри области ДБ говорит о том, что внешняя поверхность этой области не является эквипотенциальной;
— величина напряженности поля внутри области ДБ падает скачком в несколько раз по сравнению с разрядным промежутком. Это вполне закономерно, потому что относительная диэлектрическая проницаемость среды последнего во столько же раз меньше аналогичного параметра материала ДБ.
Данные особенности поля в той или иной мере должны быть учтены при построении силовых линий, принимаемых, как указывалось, совпадающими с осевыми линиями микроканалов разрядного промежутка.
Далее кратко рассмотрим вопрос конструктивного непостоянства размеров разрядного промежутка в направлении развития разряда. Ранее мы условились о совмещении данного направления с силовыми линиями поля. Наличие у роторного озонатора таких качеств, как: а) переменная искривленность силовых линий электрического поля; б) принципиальное изменение длины каждого микроканала в пределах поперечного сечения разрядного промежутка и порождаемая этим принципиальная неодинаковость напряжений зажигания и горения, длительности разря-
да в течение полупериода питающего напряжения; в) принципиальное отсутствие эквипотенциальное™ на внешней поверхности ДБ, в том числе при отсутствии электрического разряда, — делают его заметно отличающимся от озонаторов классического типа и ставят на повестку дня создание методик экспериментального и аналитического определения для подобного типа озонаторов параметров эквивалентных схем, основанных на феноменологическом описании барьерного разряда.
На численном примере можно проследить распределение потенциалов на четверти окружности проекции внешней поверхности области ДБ, обращенной в сторону электрода НЭ. Согласно схеме на рис. 1 это будет дуга радиусом лежащая между точками с координатами
(330 - 1) и (330,1 + ЯД По результатам расчета установлена зависимость отклонений потенциалов (в процентах) в точках дуги относительно потенциала в точке с координатами (330,1 + Я^) от расстояний вдоль проекции электрода НЭ, начиная от точки с ординатой 1. Данная зависимость при минимальном разрядном промежутке, равном 4,2 мм, показана на рис. 4.
Максимальное отклонение потенциала (4,7 %) соответствует начальной точке с координатами (330 - 1). При уменьшении минимального значения величины разрядного промежутка ¿т до 1 мм мак-
и
О .
симальное отклонение потенциала в той же точке внешней поверхности ДБ увеличилось примерно до 10,5
Рассмотренные зависимости могут быть применены при аналитической оценке параметров разряда для определения значений потенциала в соответствующих точках проекции внешней поверхности ДБ, используемых далее для вычисления, например, напряжений зажигания/горения при возникновении микроразрядов. При необходимости этим зависимостям, ввиду их относительной гладкости, нетрудно придать аналитический вид, воспользовавшись тем или иным интерполяционным полиномом.
В связи с изложенным предлагается следующая последовательность шагов
(I р, %
Рис. 4. Зависимость с1р = для разрядного
промежутка роторного озонатора
моделирования процесса развития разряда в пределах одного разрядного блока роторного озонатора в части расчета такого важнейшего параметра, как стационарная концентрация озона:
1. Определить величину напряжения внешнего источника питания исходя из длительно допустимого значения электрической прочности материала области диэлектрического барьера.
2. Принять за истину предположение о том, что электрически заряженные частицы, образующиеся в разрядном промежутке при разряде и находящиеся в его пространстве, не оказывают существенного влияния на конфигурацию электрического поля. В пределах каждого микроканала при отсутствии микроразряда конфигурация поля должна определяться мгновенным значением внешнего напряжения и электрическим зарядом, осевшим на поверхности диэлектрического барьера в пределах окружности принятой трубки микроканала. При наличии микроразряда конфигурация поля должна определяться напряжением горения для данного микроканала. Влияние заряда, накапливающегося на поверхности диэлектрического барьера, должно сказываться лишь в самом конце — в момент прекращения разряда. В первом приближении можно принять, что
напряжения зажигания и горения для одного и того же микроканала — одна и та же величина.
3. Принять предположение о том, что в разрядном блоке в пределах расчетного фрагмента всегда имеется по крайней мере один поперечный слой толщиной в 1 трубку, каждый микроканал которого обязательно будет пробиваться при подаче на него напряжения зажигания. Условно этот слой можно назвать расчетным. Иными словами, принимается, что микроканалы, образующие расчетный слой, не подчиняются закону вероятностной статистики распределения при пробое.
4. Расчетно-аналитическими методами, заимствованными из литературных источников в области электросинтеза озона (например,[1 — 5;7]), найти стационарное (установившееся) значение концентрации озона внутри озонаторного блока и время установления его, начиная с полупериода внешнего питающего напряжения (условно назовем его первым), когда концентрация озона внутри блока равнялась нулю. Здесь необходимо сделать ряд примечаний:
а) определение, указанное в п. 4, следует начинать на уровне каждого отдельного микроканала условно принятого расчетного слоя, для чего принять значе-
ние диаметра микроканала (например, 0,2 мм) и по одному из вариантов, приведенных в следующем разделе, вычислить
его длину;
б) для каждого микроканала на основе данных п. а установить число последовательных микроразрядов и переносимые при этом на поверхность диэлектрического барьера заряды, среднее значение тока и суммарное время его прохождения, концентрации образующихся при микроразрядах частиц;
в) для каждого микроканала на основе данных п. б и кинетики химических реакций между соответствующими частицами найти среднюю концентрацию озона. При этом должен быть учтен требуемый минимум наиболее значимых (или основных) реакций, способствующих как образованию, так и разложению озона. В первом приближении повышением температуры газа от разрядных токов можно пренебречь;
г) мысленно представить, что блок озонатора имеет поперечное сечение, соответствующее только расчетному фрагменту, показанному на рис. 1, и что длина такого гипотетического блока равна сумме активных длин всех крайних цилиндрических элементов для каждого расчетного фрагмента реального блока. (Под активной длиной цилиндрического элемента понимается длина той его части по продольной оси, которая противостоит поверхности заземленного электрода и, следовательно, принимает непосредственное участие в электросинтезе озона.);
д) сопоставить с каждым микроканалом расчетного слоя слой микроканалов толщиной в 1 микротрубку, расположенный вдоль оси цилиндрического элемента и равный длине гипотетического блока, полученной в п. г. Условно считая этот слой продольным, определить в нем с учетом вероятностной статистики распределения число активно действующих микроканалов и среднее значение концентрации озона;
е) на основании данных п. д рассчитать среднее значение концентрации озона в объеме, включающем все продольные слои, сопоставленные с микроканалами расчетного слоя;
ж) исходя из данных п. е и с учетом перемешивания рабочего газа и диффузионного процесса установить среднюю концентрацию озона в объеме всего разрядного промежутка гипотетического блока, соответствующего рабочему объему реального блока озонатора;
з) повторять действия, указанные в пп. а — ж, для последующих полу периодов напряжения питания до тех пор, пока концентрация озона не будет равна концентрации в соответствующем предыдущем полупериоде с заданной погрешностью. При этом результаты вычислений соответствующих величин в каждом предыдущем полупериоде должны быть использованы для определения начальных условий в следующем полу периоде.
5. По полученному в п. 4 значению времени установления концентрации озона найти скорость подачи (или обновления) рабочего газа в разрядный промежуток блока озонатора.
Как и большинство современных озо-наторных устройств, роторный озонатор работает на частоте питающего напряжения величиной в единицы — десятки килогерц. В осциллирующем поле Е = = Еа sin 0)t заряды совершают колебательное движение в направлении силовых линий поля. При рабочих давлениях роторного озонатора (порядка атмосферного) частота столкновений электронов vm более чем в 103 раз превышает со. Следовательно, электроны (и ионы) ведут себя в переменном поле в каждый данный момент так же, как и в постоянном: на хаотическое движение накладывается дрейф в направлении поля.
При условии аР-« vm2 энергетический спектр электронов по времени в среднем совпадает со спектром в постоянном поле. Для . поддержания неравновесной плазмы требуются амплитуды Еа/р такого же порядка, что и Е /р в постоянном поле, причем отношения Еа/р не очень чувствительны к изменениям давления и других внешних условий. Мало зависит
от условий и амплитуда колебаний электронов, которая определяется отношением Еа/р.
В разрядном промежутке, изолирован-
ном от электродов диэлектриком, ионизованный газ в целом электронейтрален. В этом случае электронный газ, за исключением пограничных с диэлектрическими пластинами слоев, колеблется относительно неподвижного ионного газа. В момент
равновесия плазма электронеитральна повсюду. В течение действия первой половины полупериода питающего напряжения электронный газ максимально смещается под действием электрического поля в соответствующем направлении. Поле прижимает подвижные электроны к соответствующему электроду или диэлектрической пластине, а у противоположной обнажается слой неподвижных положительных ионов. Амплитуда дрейфовых колебаний обычно невелика, поэтому подавляющая часть промежутка остается электронейтральной. Во второй половине первого полупериода электроны снова проходят положение равновесия, а спустя еще четверть прижимаются к противоположной пластине. Ионный слой при этом обнажается в том месте, где в первом полу пери-
и
U
оде находился электронный слои, и т. д. Возникновению резких границ скачкооб-
о
разного изменения электронной плотности препятствует диффузия частиц. На процесс диффузии серьезное влияние оказывает давление газа.
Избыточное число электронов во всем
с/
слое отрицательного заряда в каждый момент времени равняется избыточному количеству ионов в слое положительного заряда у противоположной границы. В середине же между слоями плазма остается электронейтральной в каждой точке. Поле поляризации, образованное двумя противолежащими слоями зарядов противоположного знака, направлено против поля, вызывающего поляризацию, и при определенных условиях уничтожает последнее, вследствие чего разряд прекращается.
Для решения задачи моделирования безэлектродного разряда в роторном озонаторе в постановку задачи необходимо внести некоторые упрощения. Первое основано на предположении об электронейтральности плазмы во всем разрядном промежутке, за исключением тонких слоев у границ с диэлектриками, где сосредото-
чиваются заряды, вызванные поляризацией плазмы электрическим полем. Эти заряды рассматриваются как поверхностные, благодаря чему можно считать плазму в промежутке однородной, т. е. o(r} t) = oit), или £(r, t) = E(t). Таким образом, можно предположить, что электронейтральность плазмы, а также ее проводимость являются только функциями времени.
Исходя из уравнений непрерывности для плотности объемного заряда, электростатики и закона Ома для плотности тока проводимости в плазме, который отметим
индексом «1» (¿плазма =1),
dt дг
дг
откуда следует, что сумма
1 дЕ _ 1 дЕ ]\ +--— = аЕ +
4п dt
4п dt
m
не зависит от координаты г.
Обозначим плотности поверхностных зарядов в плазме а на электродах — д. Заряды ц под действием приложенной ЭДС собираются из внешней цепи к поверхности по той причине, что дальше их не пускают изоляторы. Поле в диэлектрике обозначим ЕД, диэлектрическую проницаемость - г.
Применяя общее уравнение электростатики йП/йг - 4пр} где £) — электрическая индукция, к границам электрод — изолятор и изолятор — плазма и учитывая, что поле в металле «отсутствует» из-за «бесконечной» проводимости металла, получим:
б£д = 4я <7, Е - еЕД = -4л q\.
Применяя уравнение непрерывности к тем же границам, придем к соотношениям, связывающим заряд на этих границах с плотностями тока проводимости в плазме и смещения в диэлектрике.
Второе существенное допущение основано на незначительности падений напряжения в поверхностных слоях пространственного заряда в плазме по сравнению с ее электронейтральной частью. Предположение допустимо при средних давлениях и оправдывается тем лучше, чем выше давление.
Стационарность состояния плазмы разряда не является гарантией его стабильности, т. е. того, что состояние будет сохраняться сколь угодно долго при неизменности обеспечивающих его внешних условий: ЭДС источника питания, сопротивления внешней цепи и т. п. Стационарное состояние барьерного разряда очень часто оказывается неустойчивым, в первую очередь в тех случаях, когда разряд происходит в больших объемах, при повышенных давлениях и сильных токах.
Говоря о неустойчивости однородного состояния разряда, имеют в виду тенденцию к переходу в состояние неоднородное, которое нередко очевидно, как при возникновении стримера. Как правило, интенсивность свечения газа находится в прямой зависимости от плотности электронов, так что слова «однородное», «неоднородное» относятся к пространственному распределению плотности электронов или степени ионизации газа. Таким образом, причины неустойчивостей так или иначе связаны с процессами, которые управляют плотностью электронов: их рождением, гибелью, переносом в пространстве.
Если подсчитать число параметров т, которые описывают состояние слабоиони-зованного молекулярного газа в поле (пе,
п+ (с учетом объемных зарядов п+ не равна сумме пе и Те, Т, колебательная температура молекул Ту (обычно она гораздо больше, чем поступательно-вращательная Т), Ы, Ы*> £), их наберется не менее десяти. Ясно, что учет всех параметров в модели становится практически неосуществимым.
Выход из этого положения возможен с помощью оценки и сопоставления характерных времен процессов, которые управляют установлением различных параметров.. При исследовании неустойчивости определенного типа, вызванной развитием разряда и развивающейся за время £, обычно удается выделить «быстрые» процессы, которые, протекают за времена, гораздо меньшие, чем и «медленные». Быстро устанавливающиеся параметры, в том числе время существования микроразряда (протекания лавин), можно при этом считать квазистационарными, полагая, что
они «следят» за более медленным изменением определяющих параметров, мгновенно подстраиваясь к их текущим значениям. О более медленных процессах можно сказать, что за время развития данной неустойчивости соответствующие параметры вообще не успевают измениться.
Согласно методике, рассмотренной в [3], кинетику химических реакций в барьерном разряде можно представить в виде трех последовательных стадий.
На первой стадии происходит пробой разрядного промежутка. В ходе развития формируется канал микроразряда, в нем появляются атомарный кислород и частицы в возбужденных состояниях. Протекают электронно-ионные процессы. Характерная длительность стадии — десятки наносекунд. По окончании этого периода из канала исчезают электроны и практически заканчиваются ионно-молекулярные реакции. Применительно к синтезу озона важнейшая продукция данной стадии — атомарный кислород, который в итоге лимитирует выход озона. Атомарный кислород получается в результате диссоциации молекул кислорода электронным ударом
[4]:
е + 02- > 20 + е (реакция 1).
Характерное время первой стадии составляет 40 — 100 не.
Во второй стадии с момента появления атомарного кислорода начинается реакция образования озона:
О + 02 + М_ > Оэ + М (реакция 2),
где М = О, 02 или 03 — третья частица, участвующая в реакции.
Однако согласно результатам численных исследований характерное время реакции 2 — порядка 6 мкс. Поэтому она относится уже ко второй стадии, когда протекают реакции возбужденных частиц и атомно-молекулярные [5]. По истечении 5 — 10 мкс в канале микроразряда остаются лишь молекулы озона и молекулярный кислород в состоянии ОДдО. Озон образуется именно в этой стадии. Тогда же идет разложение образовавшихся ранее молекул озона:
О + 03_ > 202 (реакция 3).
Так как интенсивность прохождения этой реакции обусловлена температурой, на температурную зависимость эффективности получения озона влияет именно она. Характерное время второй стадии (т2) составляет порядка 10 мкс [5].
На третьей стадии отмечается выравнивание концентрации озона во всем разрядном объеме за счет диффузионных процессов. К этому же времени из объема исчезает 02 ОД*?). Обычно в развитии барьерного разряда наблюдается появление новой серии микроразрядов. Характерное время третьей стадии (т3) — 1 — 10 мс [3].
Из сказанного вытекает соотношение Т1 <<: т2 << т3- Поэтому при численном моделировании образования озона в микроразряде можно разделить задачу на три этапа (в соответствии с тремя стадиями процесса). Результаты расчетов каждого предыдущего этапа служат исходными данными для последующего.
В целом исследование барьерного разряда в роторном озонаторе представляет довольно сложную задачу, решение которой зависит от множества факторов. Представленная методика изучения разряда в устройствах синтеза озона роторного типа, на наш взгляд, будет способствовать ее успешному решению.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Высоковольтные электротехнологии / О. А. Аношкин, А. А. Белоцерковский, И. П. Верещагин и др. М.: Изд-во МЭИ, 2000. 220 с.
2. Лунин В. В. Физическая химия озона / В. В. Лунин, М. П. Попович, С. Н. Ткаченко. М,: Изд-во Моск. ун-та, 1998. 480 с.
3. Райзер Ю. П. Основы современной физики газоразрядных процессов. М.: Наука, 1980. 416 с.
4. Райзер Ю. П. Физика газового разряда: Учеб. руководство. М.: Наука, 1987. 592 с.
5. Самойлович В. Г. Физическая химия барьерного разряда / В. Г. Самойлович, В. И. Гибалов, К. В. Козлов. М.: Изд-во Моск. ун-та, 1989. 176 с.
6. Пат. 2187910 РФ, МКИ - 7 Н 05 Н 1/00, С 01 В 13/11. Устройство барьерного разряда (Россия) / И. Г. Учайкин, П. Ф. Дьяков, М. Г. Комиссаров. Опубл. 20.08.02. Бюл. Х? 23. 3 с.
7. Техника высоких напряжений: Учеб. для вузов / Л. Ф. Дмоховская, В. П. Ларионов, Ю. С. Пинталь и др. М.: Энергия, 1976. 488 с.
Поступила 25.12.03.
ДИАЛЕКТИКА ПЕРВОГО СИМВОЛА БЫТИЯ В ГРАФИЧЕСКОЙ ИНТЕРПРЕТАЦИИ
А. С. ТЮРЯХИН, кандидат технических наук
1. Методологическое обоснование
С чего начинается зачатие мысли? На этот вопрос, как правило, философы отвечают: с бытия. Но, «как только мы положили и утвердили бытие, так в то же мгновение мы оказались в целой системе полаганий, учесть которую на первых
порах даже невозможно» [1, с. 523]. Категория бытия (полагания, существования) есть самое первое, что утверждает мысль. Всякая вещь прежде всего должна быть: без этого нет ничего. Гегель в своей логике сделал отправной точкой бытие. Однако Платон приступает к рассуждени-
© А. С. Тюряхин, 2004
