МЕТОДИ ГАЗОФАЗНОГО УЩіЛЬНЕННЯ КАРБОНіЗОВАНИХ ВУГЛЕПЛАСТИКіВ ПіРОВУГЛЕЦЕМ Текст научной статьи по специальности «Промышленные биотехнологии»

УДК 620.22:661.666

DOI: 10.15587/2313-8416.2016.80473

МЕТОДИ ГАЗОФАЗНОГО УЩЫЬНЕННЯ КАРБОН1З ОВАНИХ ВУГЛЕПЛАСТИК1В П1РОВУГЛЕЦЕМ

© В. О. Скачков, С. А. Воденшков, В. I. ¡ванов, Т. М. Нестеренко, О. Р. Бережна

Виконано поргвняльний аналгз методгв ущшьнення карботзованих вуглепластиюв пгровуглецем 1з газово! фази у термох1м1чних ректорах проточного типу. На баз! розроблених моделей, що описують процеси ущтьнення карботзованих вуглепластиюв як за стащрнарних, так i динам1чних умов з примусовим та без нього надходженням реакцтних газiв у пористу структуру подано переваги та недолжи i-зо-термiчних i термоtрадieнтних методiв осадження тровуглецю на поверхнi вуглепластиюв за умов ста-цiонарностi та пульсацй тиску реакцтних газiв

Ключовi слова: ущшьнення, пiровуглець, изотермiчнi, термоградieнтнi методи, пульсуючий тиск, ста-цiонарнi, динамiчнi процеси

The comparative analysis of compaction methods of carbonized carbon fibre reinforced plastics by pyrocarbon from a gas phase in thermal reactors of isothermal type is made. There are presented advantages and lacks of isothermal and thermogradient sedimentation methods of pyrocarbon on carbon fibre reinforced plastics surface at conditions of stationarity and pressure pulsations of reactionary gases on the base of the developed models, which describe the processes of carbon fibre reinforced plastics compression as at stationarity, so dynamic conditions with forced and without its entering of reactionary gases in porous structure

Keywords: compression, pyrocarbon, isothermal methods, thermogradient, pulsating pressure, stationary, dynamic processes

1. Вступ

Одержання вуглецевих композипв передбачае заповнення пористо! структури карботзованих вуглепластиюв тровуглецем, що осаджуеться з газово! фази тд час пiролiзу вуглеводшв.

Процес ущГльнення реалiзують у проточних термохiмiчних реакторах. В об'емi реакторiв реаль зують гомогенш процеси, а на нагрггих поверхнях вГдбуваються гетерогенш процеси. При цьому продукта гомогенних процеав i вихгдний вуглеводень ди-фундують у пористу структуру карбошзованого вуг-лепластика та, розкладаючись на його натргтах стш-ках, утворюють твердий залишок - тровуглець.

ВибГр оптимального типу процесу заповнення пористо! структури карботзованих вуглепластиюв для тролитичного ущшьнення конкретних видГв ви-робГв базуеться на точному аналггачному аналГзГ вь домих методГв та е актуальною проблемою.

РеалТзащя оптимального процесу дозволить Гс-тотно скоротити тривалють заповнення пористо! структури карбошзованого вуглепластика шровугле-цем, зменшити собГвартють Г тдвищити конкуренто-спроможшсть виробГв з вуглецевих композипв.

2. Лггературний огляд

Вихгдний вуглеводень (метан) внаслгдок перебь гу гомогенних процеав утворюе комплекс насичених Г ненасичених вуглеводшв та ряд радикалГв [1, 2].

Порядок реакцп осадження шровуглецю за ви-хгдним вуглеводнем суттево вгдрГзняеться вгд першо-го [3-7]. Проте за кожним Гндивгдуальним вуглеводнем (продуктом гомогенних процеав) порядок утво-рення шровуглецю з високою мГрою достовГрносп можна прийняти першим.

В1дом1 методи заповнення пор у карботзованих вуглепластиках под1ляють на дв1 велик! групи: 1зотерм1чш та термоград1ентн1 процеси [8-10].

Як за 1зотерм1чних, так i за термоград1ентаих умов реалiзуються стацiонарнi методи ущшьнення тровуглецем, методи надходження реакцшних газiв пульсацieю, методи примусового надходження реакцшних газiв у пористу структуру iз заданою швидюс-тю [8, 10-12].

Ввдсутшсть узагальненого аналiзу ввдомих ме-тодiв пiролiтичного ущ№нення та !х застосування для конкретних титв виробiв е актуальним завданням.

3. Мета та задачi дослвдження

Мета дослвдження - на шдстаы розроблених ма-тематичних моделей виконати порiвняльний аналiз статичних i динамчних методiв пiролiтичного заповнення пористо! структури карбошзованого вуглепластика як за iзотермiчних, так i за термоградiентних умов.

Для досягнення поставлено! мети було вирь шено наступш задачi:

- описати вiдомi процеси ущшьнення пористо! структури карботзованих вуглепластиюв математи-чними рiвняннями;

- скласти для математичних рiвнянь граничнi умови та знайти кiнцевi вирiшення;

- виконати порiвняльний аналiз вiдомих процеав ущшьнення.

4. Побудова моделей процеив ущiльнення

Фiзико-хiмiчнi процеси ущ№нення пористих карбонiзованих вуглепластик1в здiйснюють за допо-могою рiзних технологiчних схем. Щд час аналiзу таких схем розглядають модельну задачу. Пористу

структуру карбошзованих вуглепластишв уявляють прямолшшною цил1ндричною порою з ефективним рад1усом г, яка розташовуеться перпендикулярно до поверхш матер1алу та мае гладку, енергетично одно-рвдну поверхню. Необхвдно для модельно! структури виконати математичний анал1з вщомих метод1в тро-лггачного ущшьнення.

Для модельного середовища, у припущенш про постшшсть концентрацп та швидкосп течи вуг-леводшв, що реагують, за поперечним перер1зом пори, а також про вщсутшсть гомогенних процес1в в об'ем1 пори, загальне р1вняння руху г -го вуглеводню за довжиною пори можна записати у виглядг

dC =3f я d_ )_d_{w. с)_ дт dl V ' dl I дП ' r '

(1)

де С - концентращя г -го вуглеводню; Ж - швид-к1сть конвективно! течи газу за довжиною пори; Я -коефщент дифузи г -го вуглеводню; к - константа швидкосп утворення тровуглецю з г -го вуглеводню, к = к,' ехР ("Е /Я' Т) ; к0, - передекспонен-та; Е - енерпя активацп; Я - газова стала; Т - температура процесу; т , I - в1дпов1дно час 1 координата за довжиною пори.

Р1вняння (1) припускае перенесения г -го вуглеводню за довжиною пори дифуз1ею та примусовою конвекщею з урахуванням розкладання вуглеводню на поверхш пори й осадженням тровуглецю.

Стацюнарний газотерм1чний процес без при-мусово! конвекци реал1зують у реактор1 1з зовтшшм нагр1ванням 1 постшною температурою за товщиною стшки карбошзованого вуглепластика.

Для зазначених умов р1вняння (1) набувае ви-гляду [10]:

я

d2 С 2k ■ C

dl2

(2)

розкладання на li нагртй noBepxHi. В цьому pa3i швидк1сть осадження тровуглецю V з i -го вуглеводню за довжиною пори визначають як

V = k ■ с.

(6)

Для стацюнарного iзoтepмiчнoгo процесу з примусовою конвекщею характерною умовою е вимушений пoтiк вyглeвoднiв, що реагують, з пос-тiйнoю швидкiстю W . Тoдi piвняння (1) матиме вигляд [9]

i dl2 ' dl

2k ■ C

■ = 0.

(7)

Виpiшeння piвняння (7) з граничними умовами (3) i (4) подають наступним сшввщношенням

с = СО ■ exp

W ( W ■ 2r + 8k ■ я 1

2D ¡тТЯ i

l. (8)

Стацюнарний термоград1ентний процес характеризуемся збшьшенням температури ввд устя пори за Г! довжиною, при цьому для реакцшного газу доступною е поверхня з меншою температурою. В цьому раз1 реакцшний газ прямуе у пору, як 1з зростаючою швидк1стю дифузи, так 1 зростаючою швидк1стю його розкладання на поверхш пори.

Закон зм1нювання температури за довжиною пори можна подати у вигляд1

T = TH ■ exp (а■ l),

(9)

де Тя - температура в устя пори; а = 1IS■ ln (TBITH ) ; S - довжина пори; T - температура за довжиною пори S .

Осшльки коефщент дифузи е величиною, що залежить вiд температури, можна записати

Ршняння (3) доповнюють граничними умовами

(3)

с\ = с0 • Ci\l=0 с ;

СХ = о .

i м=«

(4)

Умова (3) припускае ввдповвдшсть концентрац1Г г -го вуглеводню в устя пори та у потощ вуглеводшв з об'ему реактора до стшки пористого вуглепластика [11]; умова (4) вказуе на ввдсутшсть концентраци активного газу наприюнщ достатньо довгоГ пори.

Виршення р1вняння (2) з граничними умовами (3) 1 (4) можна записати як

с = сО ■exp

/ \ 0,5

f 2k ^

V r ■ Di |

(5)

Сшввщношення (5) описуе розподш вуглевод-ню, що реагуе, за довжиною пори з урахуванням його

Я = DH

( J V

T V TH I

(10)

де Т - температура в точщ пори з координатою 8 ; В" - коефщент дифуз1Г за температури Тя .

П1дставляючи сп1вв1дношення (9) до р1вняння (10), одержують

Я = ЯН ■ exp (1,5а. l) .

(11)

Враховуючи умови стaцioнapнoстi та залежно-стi (2), (9) i (11), piвняння (1) можна записати:

d2a dC. dl2 dl

2k

r ■ Я,

де 0 = 1,5а; K, =_EtIR■ TH .

exp [ K ■ exp (а. l )_0. l ]■ O, = 0, (12)

r

r

rpaHHHHi yMOBH gga piBHaHHa (12) Mo^Ha no-gaTH aK

C = C0

' \l=0 •

dCt ~dl

< 0.

(13)

(14)

B yMOBi (14) 3HaK piBHOCTi BignoBigae «®opcr-KOMy» pe^HMy TepMorpagieHTa, 3HaK HepiBHOCTi - noro «M'aKOMy» pe^HMy. «^opcrKHH» pe^HM xapaKTeproy-eTbca nepeBH^eHHHM mBugKocri xiMiHHoro пpoцeсy nipogi3y ByraeBogHM Hag mBugKicrro gH$y3ii'; y «M'aKoMy» pe^HMi mBugKicrb gH$y3ii' nepeBH^ye mBHgKicTb nipogi3y ByrgeBogHro.

,3ga стaцioнapнoгo TepMorpagieHTHoro пpoцeсy 3 npuMycoBoro KoHBeKqieM peaKqiHHHx ra3iB piBHaHHa (1) 3 ypaxyBaHHaM yMoB (9)-(10) Mae Burgag [10]:

d 2C.

dC+ 2kp r ■ DH

W

exp (-&■l)

D

dCt ~df

-exp[K ■ exp(«■ l)-9■ l] = 0. (15)

rpaHHHHi yMoBH gga piBHaHHa (15) MaroTb bh-rgag cniBBigHomeHb (14) i (15).

Po3B'a3aHHa piBHaHHa (15) 3anucyroTb y Burgagi

C = C° ■ sin artg (exp R) ■

exp^sin2 arctg f (l)-[1 - exp (-20 ■ l)] x

ge

xR - f (l) + R ■ exp(-201)),

f (l ) = (1 - 0,25t )■ l + z ■ exp (a-t xl ■ (exp [k ■ exp (a ■ l- exp kt;

(16)

R = -

W2

80 ■( DH )2

z = 2k0 (a■r ■ DH).

BupimeHHa (16) BH3Hanae po3nogig KoH^mpa-^i' ByrgeBogHiB 3a goB^HHoro nopu gga piBHaHHa (12) y pa3i, Kogu W = 0.

HecTaqioHapHHH пpoцeс 3 nygbcyronuM thckom peaKqiÖHHx ra3iB b i3oTepMiHHHx yMoBax xapaKTeproy-eTbca piBHoMipHHM po3nogigoM TeMnepaTypu 3a tob-^HHoro Kap6oHi3oBaHoro ByrgengacTHKa, ^o y^igb-HroroTb, age BuxigHHH peaKqiHHHH ra3 nogaroTb 3a nygbcyronHM pe^HMoM.

PiBHaHHa (1) gga TaKHx yMoB 6yge 3anucaHo

8Ct _D d2C 2k ■ C,

dr

• dl2

(17)

rpaHHHHi yMoBH gga piBHaHHa (17) MaroTb bh-

rgag:

C,(r)L= C0-cos(®T);

c (*)L =0;

dQ dr

= 0,

(17)

(18)

(20)

ge a = 2n / Q - KpyroBa nacTOTa; C,° - aMngiTyga nygbcaqm; Q - nepiog KoguBaHb.

Po3B'a3aHHa piBHaHHa (17) 3 ypaxyBaHHaM rpa-hhhhhx yMoB (18)-(20) Mae Burgag:

Q = C0 ■ exp

(rV 2k ^05

-|--1--1 ■ cosp^ l

l Di r ■ Di)

x cos

( l . ^ l ^ÄF ^^ cos®T,

(21)

ge

p = 0,5 arc tg

V 2k, /

^ga HecTa^oHapHoro пpoцecy 3 nygbcyronuM thckom ra3iB b yMoBax TepMorpagieHTa piBHaHHa (1) 3 ypaxyBaHHaM cniBBigHomeHb (2), (9) i (10) Mo^Ha 3a-nucaTH

dC. d2C. dC. 2k i - + 8-

dr dl1

dl r ■ D,

xexp[K ■ exp(a^l)-ß■ l ]■ Q = 0. (22)

rpaHHHHi yMoBH gga piBHaHHa (22) MaroTb bh-rgag cniBBigHomeHb (18)-(20).

Po3nogig кoнцeнтpaцii pearyronoro ra3y 3a goB-^HHoro nopu b нecтaцioнapнoмy пpoцecy 3 yMoBaMH (18)-(20) nogaeTbca BupimeHHaM

Ct = C° ■ sin artg exp (f2 )x x exp^sin2 arctg f ■(/- 0,2502 -1) x xl - z ■ exp[2(a-d)^l x

x[exp (k ■ exp a l))-exp k ■ cos (ar), (23)

ge

ge r - TpuBagicTb пpoцecy.

f (l) = (1 + 0,2502 +/)■ l-z■ exp(a-0)x xl ■ [exp (k ■ exp (a ■ l))] - exp k;

! = j; j = (-1)0,5 •

HecTaqioHapHHH пpoцec 3 nygbcyronuM thckom peaKqiHHux ra3iB b yMoBax TepMorpagieHTa 3 npuMyco-Boro KoHBeKqiero 3anucyroTb piBHaHHaM

l=0

r=0

x

r

dC d 2C. ( W

^ dQ 2ki

дт dl2 { Df V ) dC r-Df

: exp [ K • exp (а• l )-#• l ]• Ci= 0.

(24)

Граничш умови для даного процесу вщповь дають сшвввдношенням (18)-(20).

Виршення поставлено! задач! (24) мае вигляд:

С,. = С0 • exp(k,) х

х exp

i 2 Л 0

Ж{Tß exp2ßl+k)+-2 •12J

( CO• r •ß• l , , n х cos arctgl--exp(-k - ß^l) l

\ 2k0 J

• cos

(®t) , (25)

k

де р = ^ •[ exp 1)].

Виршення (25) одержано за умови, коли Ж >> Б".

Для !зотерм!чного процесу змшювання швидкост! осадження провугленю за довжиною пори подано на рис. 1. Крив! ввдповщають р1внянню (6) з урахуванням виршень (5) 1 (8).

пори та завершуеться повним заповненням провугле-цем пористого простору карботзованого вуглепласти-ка. Накладення на процес дифузи примусового надхо-дження реакц1йного газу !з швидк1стю Ж призводить до збшьшення концентраций, а, отже, 1 швидкосп осадження тровуглецю (рис. 3).

1зотерм1чний процес ущшьнення за умов тиску реакцшного газу, що пульсуе, подано виршенням (21). Концентращя реакцшного газу в кожнш точщ за довжиною пори змшюеться у межах ввд максимального заповнення (рис. 4, лш!я 1-1) до мшмального (рис. 4, лш1я 1-3). У м1ру зростання вщсташ до устя пори амплтгуда зм1нювання концентрацп реакцшного газу зменшуеться, а процес наближаеться до простого 1зотерм1чного ущшьнення.

C

C

kr

5. Результати дослiджень

Одержан! результати показують, що к!льк!сть осадженого п!ровуглецю за довжиною пори зменшуеться та на достатнш вщсташ в!д !! устя процес заповнення пористого простору е практично вщсутшм. Збшьшення швидкост! надходження реакцшних газ!в у пору Ж яшсного зм!нювання процесу осадження п!ровуглецю не забезпечуе. Заповнення пористо! структури карботзованого вуглепластика тривае до заростання устя пор.

V

V

Рис. 1. Зм!нювання швидкост! осадження тровуглецю за довжиною пори: 1 - Ж =0; 2 - Ж ;

3 - Ж ; 4 - Ж . (Ж < Ж < Ж < Ж)

В умовах термоград!ента концентрац!я реакцшного газу за довжиною пори зменшуеться, що зу-мовлено процесом дифузи (рис. 2, а).

Константа швидкост! утворення п!ровуглецю к збшьшуеться у м!ру зростання вщстат до устя пори та визначаеться параметром а (9). 1з зб!льшенням р!знищ температур АТ = Тв - Тн зростае швидк!сть утворення шровуглецю (рис. 2, б). За досить великим значенням а зростання шару шровуглецю походить !з глибини

V,

Vе

2-4 У/'/

2-3

^42-2

б

Рис. 2. Крии змiнювання: а - концентрацй' реакцшо-

ного газа (C) i константи швидкостi (kt) утворення %; б - швидкосп осадження (V) шровуглецю за довжиною пори за умов термоградieнта;

1-1 - а1; 1-2 - а2; 1-3 - а3; 1-4 - а4; 2-1 - а1; 2-2 - а2; 2-3 - а3; 2-4 - а4

V

V0

4

3

Рис. 3. Змшювання швидкостi осадження шровуглецю в умовах термоградieнта для рiзних значень шви-дкостi Ж надходження реакцшного газу до пористо! структури карботзованого вуглепластика:

1 - ж =0; 2 - Ж ; з - Ж; 4 - Ж • (Ж < Ж < Ж < Ж)

l

а

l

l

l

V

(i)

P(2)

2-3

1-1 2-1 2-2__i

1-2 ^

Jl

11 12 1з

Рис. 4. Змшювання швидкосп осадження шровуглецю за довжиною пори за ГзотермГчному процеа за умов тиску реакцшного газу, що пульсуе: 1-1 - ю=8 л/Т; 1-2 - ю=0; 1-3 - 8 л/Т; 2-1 - А;

2-2 - 12; 2-3 - 13

Принципового змГнювання процесу осадження шровуглецю пульсацп тиску реакцшних газГв не вно-сять, збшьшення швидкосп осадження шровуглецю за довжиною пори не спостертають, процес запов-нення пори завершуеться шсля заростання устя пори. Автори роботи [12] також детали такого висновку.

ТермоградГентний процес за умов тиску реа-гуючого газу, що пульсуе, без примусового його над-ходження до пористо! структури подано виршенням (23), а з примусовим надходженням газу - виршен-ням (25).

V

(1)

р(2)

2-2 1-4 z1';5-^;^-'^^

M-2

x2-1

l

Рис. 5. Змшювання швидкосп осадження

шровуглецю за довжиною пори за умов термоград1ентного процесу i3 тиском газу, що пульсуе: 1-1 - ю=8 л/T; 1-2 - ю=0; 1-3 - ю=-8 л/T;

1-4 - ю=8 л/T; 1-5 - ю=0; 1-6 - ю=-8 л/T;

2-1 - А; 2-2 - l2

Графiчне уявлення щодо змiнювання швидкосл осадження пiровуглецю за довжиною пори наведено на рис. 5. Процес шролггичного ущшьнення вiдповiдае термоградiентному процесу. В мiру зростання вiдстанi до устя пори вплив пульсацiй тиску реакцшного газу знижуеться (кривi 2-1, 2-2), проте збiльшення швидко-сп W вимушеного надходження реакцiйного газу в пористу структуру зумовлюе значне прискорення процесу заповнення пор тровуглецем.

6. Висновки

1. Використання процесiв заповнення пористо! структури вуглепластика провуглецем iз газово! фази з тиском реакцшного газу, що пульсуе, не призводить

до зниження часу ущ№нення та збшьшення об'ему осадженого пiровуглецю у пористiй CTpyKTypi.

2. Примусове надходження реакцiйного газу до пористо! структури 3i швидюстю W за умов iзотермiч-ного процесу збшьшуе к1льк1сть осадженого шровугле-цю в об'eмi вуглепластика, проте ефектившсть процесу обмежуеться часом заростання устя пор.

3. За умов термогpадieнтного процесу примусове надходження реакцшного газу зi швидюстю W зб№шуе швидк1сть осадження пiровyглецю за довжиною пори та зумовлюе зниження часу процесу ущшьнення.

4. Для тонкостшного вуглепластика з вщкри-тим доступом реакцшних газiв до обох поверхонь iзотермiчний процес практично ввдповщае термогра-дiентномy; для товстостiнного вуглепластика термо-градiентний процес е прийнятшшим.

Лiтература

1. Макаров, К. И. Исследование кинетики термохимического превращения метана. Гетерогенные реакции [Текст] / К. И. Макаров, В. К. Печик // Кинетика и катализ. - 1975. - Т. XVI, Вып. 6. - С. 1484-1490.

2. Макаров, К. И. Исследование кинетики термохимического превращения метана. Гомогенно-гетерогенная реакция [Текст] / К. И. Макаров, В. К. Печик // Кинетика и катализ. - 1975. - Т. XVI, Вып. 6. - С. 1491-1500.

3. Магарил, Р. З. Образование углерода при термических превращениях индивидуальных углеводородов и нефтепродуктов [Текст] / Р. З. Магарил. - М.: Химия, 1973. - 240 с.

4. Дерягин, Б. В. Рост алмаза и графита из газовой фазы [Текст] / Б. В. Дерягин, Д. В. Федосеев. - М.: Наука, 1977. - 155 с.

5. Федосеев, Д. В. Гетерогенная кристаллизация из газовой фазы [Текст] / Д. В. Федосеев, Р. К. Жучко,

A. Г. Гривцов. - М.: Наука, 1978. - 100 с.

6. Арефьев, Э. Ф. Исследование тормозящего действия водорода на процесс образования пироуглерода из метана при температуре 1000-1250 °С [Текст] / Э. Ф. Арефьев, Т. Д. Снегирева // Химия твердого топлива. - 1978. -№ 3. - С. 41-43.

7. Теснер, П. А. О причинах нарушения кинетики первого порядка процесса образования пироуглерода из метана [Текст] / П. А. Теснер, Т. В. Текунова, Т. Д. Снегирева // Химия твердого топлива. - 1980. - № 4. - С. 114-119.

8. Фиалков, А. С. Межслоевые соединения и композиты на их основе [Текст] / А. С. Фиалков. - М.: Аспект Пресс, 1997. - 709 с.

9. Скачков, В. А. Низкотемпературное осаждение пиролитического углерода в пористых композиционных материалах [Текст] / В. А. Скачков, Р. А. Шаповалов,

B. И. Иванов // Металургш (Науюж пращ ЗД1А). - За-поршжя: РВВ ЗД1А, 2004. - Вип. 9. - С. 63-66.

10. Гурин, В. А. Исследование газофазного уплотнения пироуглеродом пористых сред методом радиально движущейся зоны пиролиза [Текст] / В. А. Гурин, И. В. Гурин, С. Г. Фурсов // Вопросы атомной науки и техники. - Харьков: ННЦ «ХФТИ», 1999. - Вып. 4 (76). -

C. 32-45.

11. Golecki, I. Rapid vapor-phase densification of refractory composites [ТехЦ / I. Golecki // Materials Science and Engineering: R: Reports. - 1997. - Vol. 20, Issue 2. -P. 37-124. doi: 10.1016/s0927-796x(97)00003-x

12. Скачков, В. А. Математические модели процессов температурной обработки и уплотнения в производстве углеродных композиционных материалов [Текст] /

В. А. Скачков, В. Д. Карпенко, В. И. Иванов, Е. В. Скачков // Вопросы атомной науки и техники. - Харьков: ННЦ ХФТИ, 1999. - Вып. 4 (76). - С. 3-12.

References

1. Makarov, K. I., Pechik, V. K. (1975). Research of kinetics thermo-chemical transformation of methane. Heterogeneous reactions. Kinetics and catalysis, XVI (6), 1484-1490.

2. Makarov, K. I., Pechik, V. K. (1975). Research of kinetics thermo-chemical transformation of methane. A homogeneous-heterogeneous reaction. Kinetics and catalysis, XVI (6), 1491-1500.

3. Magaril, Z. (1973). Formation of carbon at thermal transformations of individual hydrocarbons and oilproducts. Moscow: Chemistry, 240.

4. Deryugin, B. V., Fedoseev, D. V. (1977). Height of diamond and graphite from a gas phase. Moscow: Science, 155.

5. Fedoseev, D. V., Zhuchko, A. G., Grivtsov, R. K. (1978). Heterogeneous crystallization from a gas phase. Moscow: Science, 100.

6. Arefev, E. F., Snegireva, T. D. (1978). Research of hydrogen braking action on the process of pyrocarbon formation from methane at a temperature 1000-1250 °C. Chemistry of hard fuel, 3, 41-43.

7. Tesner, P. А., Tecunova T. V., Snegireva, T. D. (1980). About reasons of violation for first-order process kinetics of pyrocarbon formation of from methane. Chemistry of hard fuel, 4, 114-119.

8. Fialkov, А. S. (1997). Interstratified connections and composites on their basis. Moscow: Aspect Press, 709.

9. Scachkov, V. А., Shapovalov, R. A., Ivanov V. I. (2004). Low-temperature docomposition of pyrolitical carbon in porous composite materials. Metallurgy (Science labours ZDIA). Zaporizhzhja: RVV ZDIA, 9, 63-66.

10. Gurin, V. А., Gurin, I. V., Fyrsov, S. G. (1999). Research of gasphase compression by pyrocarbon of porous medium by a method radially locomotive area of pyrolysis. Questions of atomic science and technique. Kharkov: NNC «HFTI», 4 (76), 32-45.

11. Golecki, I. (1997). Rapid vapor-phase densification of refractory composites. Materials Science and Engineering: R: Reports, 20 (2), 37-124. doi: 10.1016/s0927-796x(97) 00003-x

12. Scachkov, V. А., Karpenko, V. D., Ivanov V. I., Scachkov, D. V. (1999). Mathematical models of processes of temperature treatment and compression in the production of carbon composite materials. Questions of atomic science and technique. Kharkov: NNC «HFTI», 4 (76), 3-12.

Дата надходження рукопису 06.09.2016

Скачков Вжтор Олексшович, кандидат технчних наук, доцент, кафедра металургп, Запорiзька державна iнженерна академш, пр. Соборний, 226, м. Запор1жжя, Украша, 69006 E-mail: colourmet@zgia.zp.ua

Воденшков Сергш Анатолшович, доктор техшчних наук, професор, перший проректор, Запорiзька державна шженерна академiя, пр. Соборний, 226, м. Запорiжжя, Украша, 69006 E-mail: colourmet@zgia.zp.ua

1ванов Вжтор LMi4, старший науковий сшвробггник, кафедра металургп, Запорiзька державна iнженер-на академiя, пр. Соборний, 226, м. Запор1жжя, Украша, 69006 E-mail: colourmet@zgia.zp.ua

Нестеренко Тетяна МиколаТвна, кандидат техшчних наук, доцент, кафедра металургп, Запорiзька державна iнженерна академiя, пр. Соборний, 226, м. Запор1жжя, Украша, 69006 E-mail: colourmet@zgia.zp.ua

Бережна Ольга Руслашвна, кандидат техшчних наук, доцент, кафедра металургп, Запорiзька державна iнженерна академiя, пр. Соборний, 226, м. Запор1жжя, Украша, 69006 E-mail: colourmet@zgia.zp.ua