CC BY
35
РАЗДЕЛ III ХИМИЧЕСКИЕ НАУКИ
УДК 533.15:536.25
DOI: 10.18384/2310-7189-2018-1-119-127
КОНВЕКТИВНЫЕ РЕЖИМЫ ПРИ ДИФФУЗИИ В ТРЕХКОМПОНЕНТНЫХ ГАЗОВЫХ СИСТЕМАХ ПРИ РАЗЛИЧНОМ СОДЕРЖАНИИ
САМОГО ТЯЖЕЛОГО ПО ПЛОТНОСТИ КОМПОНЕНТА В СМЕСИ Косов В.Н.1, Федоренко ОВ.2
1Казахский национальный педагогический университет имени Абая 050010, Алматы, проспект Достык, 13, Республика Казахстан 2 Научно-исследовательский институт экспериментальной и теоретической физики при Казахском национальном университете имени аль-Фараби 050040, Алматы, проспект аль-Фараби, 71, Республика Казахстан
Аннотация. Опытным путем двухколбовым методом изучается диффузия бинарной смеси азота и дифтордихлорметана при различных концентрациях в н-бутан. Показано, что при определенном содержании дифтордихлорметана в смеси возникают конвективные течения, существенно искажающие ожидаемый при диффузии массоперенос. Условия, определяющие смену режимов «диффузия - концентрационная гравитационная конвекция» определяются в рамках теории устойчивости. Экспериментальные результаты и вычисленные данные удовлетворительно согласуются друг с другом.
Ключевые слова: диффузия, концентрация, конвекция, смеси, массоперенос, скорость смешения.
CONVECTIVE REGIMES UNDER DIFFUSION IN THREE-COMPONENT GAS SYSTEMS AT DIFFERENT CONTENT OF THE DENSITY HEAVY COMPONENT IN THE MIXTURE
V.N. Kosov1, O.V. Fedorenko2
1Abai Kazakh National Pedagogical University 050010, Almaty, Dostyk Ave. 13, Kazakhstan
2Institute of Experimental and Theoretical Physics at al-Farabi Kazakh National University 050040, Almaty, al-Farabi Ave. 71, Kazakhstan
© Косов В.Н., Федоренко О.В., 2018.
Abstract. The diffusion of a binary mixture of nitrogen and dichlorodifluoromethane at various concentrations in n-butane is studied experimentally by means of a two-flask method. It is shown that for a certain content of dichlorodifluoromethane in the mixture, convective currents arise, which substantially distort the mass transfer expected during diffusion. The conditions defining the change in the "diffusion-concentration gravitational convection" regimes are determined within the framework of the stability theory. The experimental results and the calculated data are in satisfactory agreement with each other.
Key words: diffusion, concentration, convection, mixtures, mass transfer, mixing speed.
Исследуя многокомпонентное смешение в газах при повышенных давлениях [6, с. 19] и различных температурах [4, с. 95], диффузию смеси паров растворов в инертный газ [3, с. 603] были отмечены конвективные течения, приводящие к существенному увеличению парциальных потоков компонентов. Механизм возникновения концентрационной конвекции при диффузии аналогичен задаче Рэ-лея-Бенара для неоднородного температурного поля, где необходимо осуществлять учет зависимости свойств среды от состава, температуры и перекрестных эффектов [1, с. 217; 2, с. 287]. Однако ситуации, связанные с проявлением критических движений, изученных в [3, с. 600; 4, с. 92; 6, с. 18], имеют характерные отличия от приведенных в [1, с. 217], так как течения возникают при устойчивой стратификации в изотермической смеси, где необходимо учитывать влияние нескольких концентрационных градиентов. Кроме того, компоненты исследуемых тройных смесей существенно отличаются друг от друга молекулярными весами М. и коэффициентами взаимной диффузии Б.. [8, с. 31], что также может оказать влияние на проявление синергетических эффектов [3, с. 604], которые связаны со значительным увеличением скорости смешения и преимущественным переносом само-
го тяжелого по плотности компонента смеси.
В данной работе опытным путем изучается диффузия бинарной смеси азота (Ы2) и дифтордихлорметана (П2) при различных концентрациях в н-бутан (п-С4Н). Определяются условия, характеризующие смену режимов «диффузия - концентрационная конвекция». Приводится анализ на устойчивость механического равновесия в плоском вертикальном канале с массонепроницаемыми стенками.
Экспериментальные исследования
Диффузионное смешение изучалось на устройстве, реализующем двухколбовый метод [10, р. 1188]. Конструктивные особенности опытной установки и измерительной ячейки описаны в работах [5, с. 178; 7, с. 932]. Поэтому ограничимся кратким описанием диффузионной ячейки и методики проведения эксперимента.
Бинарная смесь из легкого (Ы2) и тяжелого (И 2) по плотности компонентов размещалась в верхней колбе (рис. 1а). В нижней колбе находился газ (п-С4Н10), парциальная плотность которого имела промежуточное значение. Во всех условиях опыта плотность бинарной смеси была меньше, чем плотность н-бутана в нижней колбе. При проведении исследований использовался диф-
фузионный аппарат со следующими лись плоским вертикальным каналом объемами колб: V = (226,8 ± 0,5)-10-6 м3, высотой Ь = (165,40 ± 0,05)10-3 м и ши-V = (214,5 ± 0,5)10-6 м3. Колбы соединя- риной а = (6,10 ± 0,02)10-3 м.
а)
б)
Рис.1. а) Схема диффузионной ячейкидвухколбового аппарата б) Зависимостьаотконцентрации Е.12всмеси(линия- расчет впредположении диффузии; точкисоответствуют: о-н-бутану;Д-азоту).
Методика экспериментов заключалась в следующем. В верхнюю и нижнюю колбы подавались газы с заданным давлением. Затем канал, соединяющий колбы, открывался, и регистрировалось время начала смешения. Спустя некоторое время канал закрывался, а газовую смесь из колб анализировали с помощью хроматографа. Экспериментальные концентрации сехр были нормированы к значениям сЛедг, рассчитанным для диффузии по уравнениям Стефана-Максвелла [8, с. 76]. Зависимости безразмерного параметра а=сехр/сЛеог от концентрации П2 для исследуемой тройной системы приведена на рис. 1б. Анализ функциональной зависимости а. от с (П2) показывает, что при содержании П2 в смеси, не превышающем значение 0,16 мольных долей (м. д.), в бинарной смеси в системе реализуются условия соответствующие диффузии. Экспериментальные потоки компонентов совпадают с вы-
численными по уравнениям Стефана-Максвелла, а парциальные значения а. для всех трех компонентов приблизительно равны единице. Однако дальнейшее увеличение П2 в смеси приводит к возрастанию параметра а. для всех трех компонентов. Особенно значительный рост регистрируется у компонента с самым большим молекулярным весом в смеси.
Очевидно, что концентрация сК12»« 0,16 м. д. в смеси определяет смену режимов «диффузия - концентрационная гравитационная конвекция». При составах смеси, превышающих сК12>, наибольшие значения а. соответствуют самому тяжелому по плотности компоненту смеси - фреону-12. Это говорит о том, что в сложившихся условиях имеет место преимущественный перенос этого компонента в сравнении с другими. При больших значениях концентрации П2 в смеси линейная зависимость нарушается. Причем также имеет место преимущественный
перенос самого тяжелого по плотности рез коэффициенты взаимной диффу-компонента. зии:
Математическое описание границы смены режимов «диффузия -конвекция» в изотермических тройных газовых смесях
Математическое описание базируется на основе анализа системы уравне-ниймеханики сплошных сред для многокомпонентных систем п о отношению к малым возмущениям [1, с. 8]. Макрв-скопичтскоедвижениеи зонермиве ской тргоной егзхрой смесн онисывается общхй системой уравнекий гилроаи-намики.каторанаключает всеГя уравнения Навье-Стокса, сохранение числт частицсмети и ковпонертов.
Принимая во внимание условие нвтавиеимаХ диффузик, при кссарой для иенвермичеевой гаговнй смеси
3 3
2Ц =0; =1 эта сист=ма уравнений имеет следующий вид [1, с. 7; 7, с. 933]:
d* _ D [cp + ( + с, )Д1г ] _ cD ( - Д13)
и D . 12 D >
+ (uVu)
= -Vp + T|V2n +1 П + ; IVdivu + pg,
Dl
D23 [^D13 +(Ci + С )D12 ] _ CD, (12 -Da )
D
D
— + div (т> ) = 0, ЭС- + vVcj = -ШУ1,, , ч
д( 1 ; ' э/ ' ' ( 1 )
Э1 = -{{с + ), = -{А>С + ).
Здесь: и - вектор среднемассовой скорости; V - вектор среднечисловой скорости;р - плотность; р - давление; П и ^ - коэффициенты сдвиговой и объемной вязкости; g - вектор ускорения свободногопадения; п - числовая плотность; I - время; с. - концентрация г-гокомпонента; у -векторплотности диффузионного потока г-го компонента; О*.. - практические коэффициенты диффузии, которые определяются че-
Уравнения(1) дополняются уравне-ниемсостояния среды р = р(с1, С,, р), Т = СОШ1. При решении системы уравнений (1) применялся метод малых возмущений [1, с. 8], который предполагал концентрацию г-го компонента с и давление р представить следующим образом:
с. = <с. > + с/, р = <р> + р', где <с >, <р> - постоянные средние значения,принимаемыевкачестве начала отсчета.
Учитывая, что при Ь>>а (Ь и а -длина канала вдоль оси 2 (высота) и ширина (поперечный размер) диффузионного канала, соответственно) различия между возмущениями среднечисловой V и среднемассовой и скоростей в уравнении Навье-Стокса будут несущественны [7,с. 934], а также предполагая, что нестационарные возмущения механического равновесия малы, пренебрегая квадратичными по возмущениям членами, и выбирая соответствующие масштабы единиц измерения (расстояния - й, времени - й2/Ч скорости - О*22/ё, концентрации г-го компонента - Ай, давления - р^О*22/й2), получим систему уравнений гравитационной концентрационной конвекции для возмущенных значений в безразмерных величинах (штрихи опущены):
D _ С1А3 + С2А3 + Сз-^
да
Pr22^ _(u ez ) = Xiiv ) +i^^x12V2c2,
dt
p^-K) ^(-v2
(2)
du
dt
= _Vp + V2u + (Ra^; -и Ra2c2 )ez
divu =
где: ez - единичным вектор в на-правленииоси z; Pr.. = v/D*. - диф-фузионное число Прандтля; Ra; = gßiA.d4lvD*r.. - парциальное число Рэлея; g.. = D*.. - параметры, определяющие соотношение между практическими коэИфикиеетамк
диффузии; ß. =—ЦЩР
Ро 1Эс, У,,г
=,e. = -Vc...
(индекс 0 относится к средним значен и я м).
Решениесистемы уравнений (2) для плоского вертикального канала с непроницаемыми стенками позволило получитьв терминахчиселРэлея граничное соотношение, опуедеуяющее смену режимое «диффузия е конвекция» в виде [5, с. 181]:
Tll| 1 "bJ TlbjRai+(^ |RRa2=^'4(T11-T12T21 )
(3)
где y = Ra17 4, т.е. у = (Ra^K + Ra2 K2f4; К1 =
1 -уц.
А L
К 2 =
А.
Т11 А2
(тп Х12Т21) (тп Х12Т21)
A. -парциальныйградиент концентрации ¿-го компонента.
Согласно рис. 2 уравнение (3) дает на плоскости (Ка^ Ка2)граничнуюпря-мую (линия I), разделяющую области затухающих (диффузия) и нарастающих (концентрационная конвекция) возмущений. Для наиболее опасной с точки зрения устойчивости моды (диаметрально-антисимметричное движение; плоский канал делится вертикальной плоскостью на две части, в одной из которых газ поднимается,
а в другой опускается) критические концентрационные числа Рэлея име-ютследующиезначения: Ка: = 30,2654, Ка2 = 26,203 приу = 2,365 (для системы 0,707 Ы2 + 0,293 Ш2 - п-С4Н10).Также на рис. 2 приведена линия II, которая соответствует нулевому градиенту плотности и определяется следующим выражением:
TiiRai =
Rar
(4)
Рис. 2. Области диффузии и конвекции для системы + Б.12 - п-С4Н10: I - нейтральная линия монотонных возмущений; II - линия нулевого градиента плотности; 1 - 3 - опытные данные при различных значениях сБ.12: 1 - 0,293; 2 -0,224; 3 - 0,163 м.д.
Взаимное расположение граничных линий (3) и (4) показывает существование области (сектор между линиями I и II на рис. 3), когда в системе имеет место конвекция, хотя плотность в верхней части канала меньше, чем в нижней, что, на первый взгляд, соответствует только диффузии.
Восстановим экспериментальные данные, соответствующие данным, приведенным на рис. 1б через парциальные числа Рэлея и отобразим их на координатной плоскости (Иа^ Ка2). Парциальные числа Рэлея в соответ-ств ии с(2)в применении кдиффузи -онному каналусишриной айвы сотой Ь можно записать следящим образом [9, р. 1185]:
£и(а / 2)4Дйг1 Эр
Р&1 =-*---г—,
Р^п 02
т /п(а / 2)4Ат2 де2
Л-&2 =-*---,
(И\Т£>22 Эг (5)
где:Дт1 = т1 -т2, Дт2 = т2 - т3, т. - масса молекулы г-го сорта. Из
опыта известно, какой тип смешения имеет место: устойчивый (диффузия) или неустойчивый (конвекция). Точки, соответствующе неустойчивому режиму, будем обозначать в виде знаков •, а диффузия будет определяться значками о. Совокупность таких точек на плоскости чисел Рэлея (рис. 2) определяет переход из диффузионной области в конвективную через граничную линию устойчивости (3). Нетрудно видеть удовлетворительное согласие между теорией и опытом по определению областей диффузии и конвекции.
Заключение
Таким образом, проведенные исследования показали, что увеличение концентрации тяжелого компонента в бинарной смеси способствует переходу в область неустойчивой диффузии и увеличению интенсивности конвективного режима. Граница смены режимов«диффузия - концентра-
ционная гравитационная конвекция» может быть получена в рамках анализа на устойчивость механического равновесия газовой смеси. Сравнение с опытом показало удовлетворитель-
ное согласие между теорией и опытом по определению областей диффузии и конвекции.
Статья поступила в редакцию 08.02.2018 г.
ЛИТЕРАТУРА
1. Гершуни Г.З., Жуховицкий Е.М. Конвективная устойчивость несжимаемой жидкости. Москва: Наука, 1972. 392 с.
2. Джозеф Д. Устойчивость движений жидкости. М.: Мир, 1981. 639 с.
3. Дильман В.В., Липатов Д.А., Лотхов В.А., Каминский В.А. Возникновение неустойчивости при нестационарном испарении бинарных растворов в инертный газ // Теоретические основы химической технологии. 2005. Том 39. № 6. С. 600-606.
4. Жаврин Ю.И., Косов В.Н. Влияние температуры на процесс диффузионной неустойчивости // Инженерно-физический журнал. 1988. Том 55. № 1. С. 92- 97.
5. Жаврин Ю.И., Косов В.Н., Федоренко О.В., Акжолова А.А. Некоторые особенности изотермического многокомпонентного массопереноса при конвективной неустойчивости газовой смеси // Теоретические основы химической технологии. 2016. Т. 50. № 2. С. 177-183.
6. Косов В.Н., Жаврин Ю.И. Образование структур и концентрационная конвекция при изотермической диффузии в трехкомпонентных газовых смесях через переменное число каналов равной площади // Письма в журнал технической физики. 1993. Том 19. Выпуск 10. С. 18-21.
7. Косов В.Н., Кульжанов Д.У., Жаврин Ю.И., Федоренко О.В. Влияние концентрации компонентов смеси на возникновении конвективных режимов смешения при диффузии в тройных газовых смесях // Журнал физической химии. 2017. Том 91. № 6. С. 931-936.
8. Шервуд Т., Пигфорд Р., Уилки Ч. Массопередача. М.: Химия, 1982. 695 с.
9. Kosov V., Krasikov S., Fedorenko О. Diffusion and convective instability in multicomponent gas mixtures at different pressures // The European Physical Journal. Special Topics. 2017. Vol. 226. no. 6. Рр. 1177-1187.
10. Trengove R.D., Robjohns H.L., Dunlop P.J. Diffusion coefficients and thermal diffusion factors for the systems H2-N2, D2-N2, H2-02 and D2-02 // Physical Chemistry. 1983. Vol. 87. Рр. 1187-1190.
REFERENCES
1. Gershuni G.Z., Zhukhovitskii E.M. Konvektivnaya ustoichivost' neszhimaemoi zhidkosti [Convective stability of incompressible fluid]. Moscow, Nauka Publ., 1972. 392 p.
2. Joseph D.D. Stability of Fluid Motions (Berlin: Springer-Verlag, 1976).
3. Dil'man B.B., Lipatov D.A., Lotkhov VA., Kaminskii VA. Vozniknovenie neustoichivosti pri nes-tatsionarnom isparenii binarnykh rastvorov v inertnyy gaz [The occurrence of instabilities in non-stationary evaporation of binary solutions in an inert gas]. In: Teoreticheskie osnovy khimicheskoi tekhnologii [Theoretical foundations of chemical engineering], 2005, Vol. 39, no 6, pp. 600-606.
4. Zhavrin Yu.I., Kosov V.N. Vliyanie temperatury na protsess diffuzionnoi neustoichivosti [The effect of temperature on the process of diffusion instability]. In: Inzhenerno-fizicheskii zhurnal [Engineering-Physics Journal]. 1988. Vol. 55. , no. 1, pp. 92-97.
5. Zhavrin Yu.I., Kosov V.N., Fedorenko O.V., Akzholova A.A. Nekotorye osobennosti izo-termicheskogo mnogokomponentnogo massoperenosa pri konvektivnoi neustoichivosti
gazovoi smesi [Some features of isothermal multicomponent mass transfer in convective instability of a gas mixture]. In: Teoreticheskie osnovy khimicheskoi tekhnologii [Theoretical foundations of chemical technology]. 2016. Vol. 50. , no. 2, pp. 177-183.
6. Kosov V.N., Zhavrin Yu.I. Obrazovanie struktur i kontsentratsionnaya konvektsiya pri izotermicheskoi diffuzii v trekhkomponentnykh gazovykh smesyakh cherez peremennoe chislo kanalov ravnoi ploshchadi [Formation of structures and concentration convection in isothermal diffusion in ternary gas mixtures using a variable number of channels of equal area]. In: Pis'ma v zhurnal tekhnicheskoi fiziki. 1993. Tom 19 [Letters to journal of technical physics. 1993. Volume 19]. Issue 10, pp. 18-21
7. Kosov V.N., Kul'zhanov D.U., Zhavrin Yu.I., Fedorenko O.V. Vliyanie kontsentratsii kompo-nentov smesi na vozniknovenie konvektivnykh rezhimov smesheniya pri diffuzii v troinykh gazovykh smesyakh [Effect of the concentration of mixture components on the occurrence of convective mixing regimes during diffusion in ternary gas mixtures]. In: Zhurnal fiziches-koi khimii [Journal of Physical Chemistry]. 2017. Vol. 91. , no. 6, pp. 931-936.
8. Sherwood T., Pigford R., Wilke C. Mass Transfer. New York, McGraw-Hill Inc., 1975.
9. Kosov V., Krasikov S., Fedorenko O. Diffusion and convective instability in multicomponent gas mixtures at different pressures. In: The European Physical Journal. Special Topics. 2017. Vol. 226. no. 6. pp. 1177-1187.
10. Trengove R.D., Robjohns H.L., Dunlop P.J. Diffusion coefficients and thermal diffusion factors for the systems H2-N2, D2-N2, H2-02 and D2-02 . In: Physical Chemistry. 1983. Vol. 87. pp. 1187-1190.
благодарности
Работа выполнена при финансовой поддержке Комитета науки Министерства образования и науки Республики Казахстан (проект АР05130712 «Разработка технологических основ разделения газовых смесей на модульных проточных устройствах в режиме конвективной диффузии в контексте энергоэффективности и влияния на окружающую среду»).
acknowledgments
The work was supported by the Committee of Science of the Ministry of Education and Science of the Republic of Kazakhstan (Development of the Technological Basis for Separation of Gas Mixtures on Modular Flow Arrangements in Convective Diffusion Mode in the Context of Energy Efficiency and Environmental Impact Project).
информация об авторах
Косов Владимир Николаевич - доктор физико-математических наук, профессор, член-корреспондент Национальной академии наук Республики Казахстан, академик Национальной академии наук Республики Казахстан Высшей школы Республики Казахстан, директор центра прикладных исследований и функциональных технологий Казахского национального педагогического университета имени Абая; e-mail: [email protected]
Федоренко Ольга Владимировна - кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник Научно-исследовательского института экспериментальной и теоретической физики Казахского национального университета имени аль-Фараби; e-mail: [email protected]
INFORMATION ABOUT THE AUTHORs
Vladimir N. Kosov - doctor of physical and mathematical sciences, professor, corresponding member of the National Academy of Sciences of the Republic of Kazakhstan, academician of the National Academy of Sciences of the High School of RK, director of the center of applied researches and functional technologies of Abai Kazakh National Pedagogical University; e-mail: [email protected]
Olga V. Fedorenko - PhD in physical and mathematical sciences, senior researcher of the Research Institute of Experimental and Theoretical Physics at al-Farabi Kazakh National University; e-mail: [email protected]
правильная ссылка на статью
Косов В.Н., Федоренко О.В. Конвективные режимы при диффузии в трехкомпо-нентных газовых системах при различном содержании самого тяжелого по плотности компонента в смеси // Вестник Московского государственного областного университета. Серия: Естественные науки. 2018. № 1. С. 119-127 DOI: 10.18384/2310-7189-2018-1-119-127
FOR cITATION
Kosov V. N., Fedorenko О. V. Convective regimes under diffusion in three-component gas systems at different content of the density heavy component in the mixture. In: Bulletin of Moscow Region State University. Series: Natural sciences, 2018, no. 1, pp. 119-127
DOI: 10.18384/2310-7189-2018-1-119-127
