CC BY
116
ОБЩИЕ ВОПРОСЫ ПОЖАРНОЙ БЕЗОПАСНОСТИ
УДК 620:614.842
К ВОПРОСУ ОБ ОСОБЕННОСТЯХ ВОЗНИКНОВЕНИЯ И РАЗВИТИЯ ГОРЕНИЯ ДИСПЕРСНЫХ МАТЕРИАЛОВ
Ю.В. Спичкин, А.В. Калач, Ю.Н. Сорокина
В статье рассмотрены вопросы особенностей возникновения и развития пожаров с физико-химических позиций дисперсного состояния вещества. Представлены особенности горения пылевоздушных смесей.
Ключевые слова: дисперсная система, поверхностная энергия, механизм горения, тушение
Введение. Процесс горения и образующиеся при этом продукты применяются человечеством многие тысячи лет. До сих пор около 90 % энергии, потребляемой на планете, обеспечено этими процессами, разнообразными и отличающимися природой и агрегатным состоянием горючих материалов, механизмами протекания и режимами осуществления, интенсивностью и характером реализации и др. Понимание механизмов возникновения и последующего развития горения веществ и материалов необходимо для прогнозирования и управления этими процессами, проведения профилактических мероприятий, выбора и оценки эффективности традиционных и инновационных огнетушащих составов.
Среди всего многообразия процессов горения важное место занимает горение дисперсных материалов. Вещества и материалы в дисперсном состоянии часто встречаются в природе (пыль, порошки, аэрозоли и др.) и широко применяются в различных областях производственной деятельности: горнодобывающем производстве, металлургии,
ІСпичкин Юрий Васильевич, д-р хим. наук, проф., Воронежский институт ГПС МЧС России;
Россия, г. Воронеж
Калач Андрей Владимирович, д-р хим. наук, доц., Воронежский институт ГПС МЧС России;
Россия, г. Воронеж; e-mail: AVKalach@gmail.com
Сорокина Юлия Николаевна, канд. тех. наук, доц., Воронежский институт ГПС МЧС России;
Россия, г. Воронеж, e-mail: sorokina-jn@mail.ru
© Спичкин Ю.В.,| Калач А.В., Сорокина Ю.Н., 2014
производстве строительных материалов, пищевой промышленности и т.д.
Диспергирование твердых тел представляет собой один из наиболее распространенных многотоннажных технологических процессов. Миллиарды тонн сырья и продуктов получают в свободнодисперсном состоянии. В качестве примеров можно привести дробление и измельчение горных пород, добычу каменного угля, проходку шахт и тоннелей в скальных грунтах, производство цемента и сыпучих материалов, процессы измельчения зерна, минеральных солей и др. В последние годы резко возросло производство самых различных порошков, паст, пористых материалов, пленок, аэрозолей и т.д. [1]. Наконец, стоит отметить неуклонный и стремительный рост производства разнообразных наноматериалов, которые тоже являются дисперсными материалами [2].
Понятие дисперсной системы включает чрезвычайно широкий круг объектов - от пыли на столе или горсти песка до клубов дыма или облака в небе. Известная в материаловедении формула «трех С» -«состав - структура - свойства» объясняет существенное различие свойств обычных материалов и материалов в дисперсном состоянии. Это, естественно, касается и их горючих свойств. Известно, что измельчение горючих материалов интенсифицирует процесс их горения. Например, если 0,5 кг каменного угля в массивном состоянии сгорает в течение нескольких минут, то тоже количество каменноугольной пыли сгорает уже за доли секунды [3]. Многие металлы - алюминий, магний, титан, железо в состоянии пудры способны к самовозгоранию.
1. Термодинамическое обоснование влияния дисперсности вещества на его пожаровзры-воопасность. Пожарная статистика свидетельству-
ет, что на предприятиях угледобывающей, химической, мукомольной промышленности, т.е. там, где образуются пылевидные горючие материалы [3, 4], ежегодно происходит большое количество пожаров и взрывов. По принятой в России классификации пожаровзрывоопасных веществ и материалов пыли (диспергированные твердые вещества) выделены в особую группу [4]. К ним применяют те же показатели, что для газов и жидкостей: концентрационные пределы воспламенения, минимальное взрывоопасное содержание кислорода и др. Установленным фактом является то, что твердые вещества при повышении степени дисперсности изменяют свои свойства, в том числе такие термодинамические характеристики, как температуры фазовых переходов (плавления, испарения). Зависимость температуры фазовых переходов от степени дисперсности выражается уравнением [1, 4]:
(1)
где Тт и Тд - температуры фазового перехода в «обычном» и дисперсном состоянии; с - поверхностное натяжение вещества; Ут - мольный объем вещества; АНфж - энтальпия фазового перехода; г -размер (радиус) частиц дисперсной фазы.
Из (1) следует, что с повышением дисперсности вещества температура его плавления понижается. Такое понижение может достигать сотен градусов, и оно тем значительнее, чем больше поверхностное натяжение вещества с. Важно иметь в виду, что с не остается постоянным, а зависит от дисперсности материала. Кроме того, следует помнить, что измерить поверхностное натяжение твердых тел невозможно, его величину можно только рассчитать
[1, 5].
Дисперсность вещества влияет не только на температуру плавления Тпл, но, естественно, и на температуру воспламенения Твп вещества. Для того чтобы осмыслить влияние дисперсности на горючие свойства твердого вещества, вспомним основные понятия диспергированного (измельченного) состояния. Известно, что дисперсность (раздробленность) характеризуется величиной, обратной размеру (диаметру) ё частиц [1, 4]:
Б = 1.
а
(2)
С дисперсностью вещества тесно связана его удельная поверхность, которая определяется как отношение площади поверхности всех частиц ^ к их объему У:
(3)
Удельная поверхность зависит от формы частиц и может быть определена через степень дисперсности по формуле:
где К - коэффициент, зависящий от геометрической формы частиц.
Увеличение удельной поверхности вещества при повышении степени дисперсности приводит к возрастанию числа атомов или молекул, находящихся на поверхности частиц дисперсной фазы. Это, в свою очередь, приводит к возрастанию поверхностной энергии - избыточной потенциальной энергии поверхностных атомов или молекул. Поверхностная энергия характеризуется упомянутым выше поверхностным (межфазным) натяжением с.
Поверхностное натяжение представляет собой частную производную от любого термодинамического потенциала по площади межфазной поверхности при постоянстве температуры и других соответствующих параметров системы. В реальных условиях проще всего обеспечить постоянство температуры, давления и числа молей в системе и поэтому поверхностное натяжение чаще всего выражают через величину энергии Гиббса О:
(
с =
дв
дБ„
(5)
где 8пое - площадь поверхности раздела фаз.
В интегральной форме энергия Гиббса меж-фазной поверхности есть произведение поверхностного натяжения на площадь поверхности:
О = с
(6)
Из уравнения (6) видно, что энергия Гиббса системы растет как за счет увеличения поверхностного натяжения, так и, и это главное, из-за увеличения площади межфазной поверхности. Известно, что одним из важнейших принципов природы является стремление потенциальной энергии к минимуму. Так, механическое движение очень часто обусловлено убылью гравитационного потенциала. В химических реакциях есть свой потенциал, который убывает в самопроизвольно протекающих процессах. Таким потенциалом, являющимся движущей силой химических процессов, является изобарноизотермический потенциал, или энергия Гиббса в. Как известно, убыль этого потенциала не зависит от пути процесса, т.е. от «химических траекторий», а определяется только начальным (исходным) и конечным состоянием системы [5]. Условием принципиальной осуществимости процесса, т.е. возможности его самопроизвольного протекания, является выполнение неравенства:
АО < 0.
(7)
При протекании химических реакций взаимосвязь изменения энергии Гиббса с константой равновесия Кр выражается уравнением изотермы Вант-Гоффа:
АО = -ЯПпКр
(8)
где Я -универсальная газовая постоянная; Т - абсолютная температура.
1 .Р.п
Любая реакция может самопроизвольно протекать только в направлении, приближающем систему к состоянию равновесия. Если в системе наступило равновесие, то выполняется условие:
AG = 0.
(9)
Таким образом, мерой термодинамической неустойчивости системы является величина АО. Величина АО является движущей силой процесса. Чем больше (по абсолютной величине) АО, тем дальше система от состояния химического равновесия и тем более она реакционноспособна.
Приращение энергии Гиббса АОд = ёОд, вызванное изменением дисперсности, можно получить из объединенного уравнения первого и второго начал термодинамики [1].
dG„ = VdP - SdT,
(10)
где V - объем системы; Р - давление; £ - энтропия системы.
При изотермических условиях для одного моля вещества V = Vm (мольный объем) имеем
dGa = VmdP или AGa = VmAP
С учетом отношения Лапласа [1]
АР = а
ау
можно получить выражение:
АОа = о уш ^
dV
(11)
(12)
(13)
Если межфазная поверхность имеет сферическую форму , то
dSnoe_ 2
dV
(14)
где г - радиус кривизны поверхности (радиус сферической частицы).
Подставляя (14) в (13) получаем уравнение:
AG = 2CVm.
(15)
Уравнение (15) указывает на то, что с уменьшением размера частиц, т.е. с повышением степени дисперсности, реакционная способность вещества возрастает. Это находится в полном соответствии с представлениями о возможных способах механоактивирования веществ и материалов.
Экспериментальные данные по механоактивированию убедительно подтверждают, что степень дисперсности материалов оказывает существенное влияние на их горючие свойства [6 - 8]. При этом не стоит забывать, что термодинамика не описывает протекание процессов во времени, а говорит только о потенциальной возможности протекания химических реакций, не рассматривая механизма процессов. Но и при таких ограничениях термодинамиче-
ский метод является одним из самых плодотворных методов теоретической химии.
2. Кинетика процессов горения. Все, что связано со скоростями реакций, рассматривается в рамках химической кинетики. Математические модели химической кинетики дают возможности устанавливать зависимость скорости химических реакций от параметров их протекания - температуры, концентраций (давлений) реагентов и т.д.
Скорости реакций горения могут быть описаны уравнениями вида [9-10]:
v= к pmp0: e
(16)
где К0 - предэкспоненциальный множитель, зависящий от стерического у и частотного 20 факторов (К = У 2оУ; Р, Р - давления (концентрации) горючего и окислителя; т, п - частные порядки реакции по горючему веществу и окислителю; Еа -энергия активации реакции.
Первостепенное значение имеет физикохимическая обоснованность кинетической модели процесса горения. Не вызывает доверия уравнение, если в показателе степени давления одного из реагентов будет стоять цифра 10 или если энергия активации превышает 50 кДж/моль.
Разработка теоретических моделей любых химических реакций, в том числе и реакций горения, невозможна без раскрытия механизма их протекания. В химической кинетике наиболее распространенным остается понимание механизма реакции как совокупности стадий. Очень важным является установление лимитирующей (контролирующей) стадии химического процесса. Именно установление такой стадии процесса горения делает абсолютно обоснованным деление режимов горения на кинетический и диффузионный. Исключительное разнообразие процессов горения и трудности экспериментального исследования этих процессов до сих пор делают весьма актуальным вопрос об адекватности теоретических моделей и экспериментальных результатов [11].
Известно, что для кинетического описания процесса горения такого простого топлива, как водород, необходим механизм, состоящий из около 40 элементарных реакций. В ряде случаев суммарный процесс горения веществ включает несколько тысяч элементарных реакций. Независимо от специфики черт различных кинетических задач механизмы реакций имеют ряд характерных свойств. Все это заставляет взглянуть на дисперсные материалы как на очень интересные объекты научного исследования.
3. Особенности горения аэрозолей. К дисперсным материалам относится широкий круг объектов: от аэрозолей, которые приближаются к газовоздушным смесям, до компактных порошков, которые во многом схожи с пористыми твердыми телами. Об исключительно широком распространении дисперсных материалов в природе и неисчерпаемых возможностях их практического применения можно
Е
RT
r
r
написать не одну статью, а целую книгу, такую, например, как книга академика И.В. Петрянова «Вездесущие аэрозоли». Однако не менее важным является то, что дисперсные материалы являются, как уже говорилось выше, интересными объектами научного исследования, в частности изучения механизма горения.
К настоящему моменту, накоплен огромный экспериментальный материал по горению различных дисперсных материалов от аэрозолей до спрессованных порошков, горение которых происходит по механизму горения твердых тел [10, 12-16].
Первым шагом на пути моделирования горения аэрозолей является предположение, что горящая струя аэрозоля представляет собой просто ансамбль отдельных невзаимодействующих горящих капель. Капли образуются из струи в виде плотного облака. Однако неизвестно, как эти капли различных размеров взаимодействуют друг с другом и с окружающим турбулентным потоком газов [17]. Для ответа на эти вопросы необходимо разделить весь процесс горения на стадии образования ансамбля аэрозольных частиц, движения капель, испарения капель и собственно горения.
Аэрозоли образуется при разрушении струи топлива (поступающей из впускного отверстия) за счет поперечных сил сдвига во время впрыска в камеру сгорания. Этот процесс аналогичен образованию турбулентных структур в слоях с поперечным градиентом скорости. Жидкие фрагменты, которые еще не имеют сферической формы, попадают в поток окислителя и продуктов сгорания (обычно турбулентный и с рециркуляцией). Распределение диаметров капель в ансамбле аэрозоля не однородно. Оказалось весьма полезно характеризовать распределение диаметров различными нестационарными функциями распределения по размерам, моменты которых изменяются со временем. Вид функции распределения и ее последующая эволюция определяются главным образом природой инжектируемого топлива и свойствами потока в камере сгорания (например, граничными условиями).
Испарение капель и диффузия топлива в газовую фазу приводят к образованию горючей смеси, которая воспламеняется при достаточно высокой температуре. Если рассматривать разбавленный аэрозоль (когда расстояние между каплями велико), то процессы в течение воспламенения и горения можно понять, исследуя поведение отдельных капель. В плотных аэрозолях капли расположены слишком близко к другу для того, чтобы можно было пренебречь их взаимодействием.
Горение такой системы происходит в криогенных ракетных двигателях. Последние весьма эффективны, что очень важно для запуска космических спутников связи.
Горение аэрозоля является процессом сложного взаимодействия многих самых разных процессов, таких как прогрев капель, испарение, воспламенение, горение, взаимодействие различных капель и т.д.
Механизм горения аэрозолей можно рассмотреть в рамках концепции суперпозиции ламинарных пламен с той лишь разницей, что очаги ламинарных пламен происходят от пламен, сформированных вокруг капель. Следует отметить, что очаги ламинарного пламени предварительно не перемешанной смеси характеризуются такими параметрами, как соотношение компонентов смеси и скорость деформации. Скорость деформации является мерой скорости противотока. По аналогии очаги ламинарных пламен для капли можно охарактеризовать соотношением компонентов смеси и скоростью капли относительно окружающего газа.
Большой интерес представляют особенности горения пылевоздушных смесей (ПВС), обусловленных уникальной способностью пыли присутствовать всегда и везде [16, 18]. Исследования процесса горения ПВС не привели, к сожалению, к полному пониманию механизма этого процесса.
При горении газовых смесей возникает сплошной фронт пламени. Для аэрозолей, в отличие от газовых смесей, определяется только величина нижнего концентрационного предела распространения пламени (НКПРП). К особенностям горения ПВС относится зависимость НКПРП от степени дисперсности частиц пыли [10, 15]. Существует предположение, что частицы размером меньше 10 мкм сгорают в кинетическом режиме, крупные же частицы не успевают испариться в период прогрева, что обусловливает диффузионный режим горения.
Подтверждением исключительного разнообразия аэрозолей является детально изучаемые в последние годы природные горючие образования, получившие названия «стационарные аэровзвеси». Отличительной особенностью этих горючих аэрозолей является то, что они не оседают в виде отложений под действием силы тяжести.
С горечью приходится констатировать, что к настоящему моменту механизм распространения пламени в аэрозолях, как и предельные характеристики этого процесса, недостаточно изучены [10].
4. Особенности горения порошковых материалов. Не менее важным в практическом плане и интересным в научном аспекте является другой вид горения дисперсных материалов - горение порошков.
Реагирующие вещества разной природы выделяют теплоту при химическом взаимодействии в твердой фазе. К таким веществам относятся смесе-вые твердые топлива и даже уголь в случае его высокой пористости. Типичные составы смесевых твердых топлив (СТТ) содержат по массе 70-80% твердого окислителя (обычно это перхлорат аммония КН4С104) и 15-17% горючего (бутадиеновый каучук, фенолоформальдегидная смола). Для повышения теплоты сгорания в СТТ добавляют металлы (А1, Mg, Ве, 2и и др.) в порошкообразном состоянии, а также пластификаторы, катализаторы и различные технологические добавки. Горение СТТ представляет собой сложный многостадийный процесс [16]. Одной из наиболее разработанных мате-
матических моделей горения СТТ является так называемая твердофазная модель, которая адекватно описывает такое необычное явление, как твердопламенное горение (ТПГ) [18]. В строгом понимании ТПГ - это автоволновой химический процесс в системе твердофазных реагентов (например, в смесях порошков), приводящий к образованию твердофазных промежуточных и конечных продуктов. Это чисто твердофазный процесс, не сопровождающийся образованием жидких и газообразных фаз. Суть этого процесса состоит в перемещении по объему СТТ волны твердопламенного горения. Волна твердопламенного горения представляет собой самоор-ганизованный комплекс, в котором локализованная в слое химическая реакция, перемещаясь в пространстве реагентов, переводит их в продукты горения [18]. Для обеспечения высокой скорости реагирования, необходимой для горения, используются реагенты в мелкодисперсном состоянии. В смесях с крупными частицами реагентов осуществить ТПГ достаточно сложно.
Большой интерес вызывает не только сам процесс ТПГ, но и его продукты, которые представляют собой широкий круг химических соединений: интерметаллиды, оксиды, карбиды, силициды, бо-риды, нитриды и др. По целому ряду причин синтез этих материалов в режиме ТПГ представляется весьма привлекательным. На основе ТПГ был соз-
Библиографический список
1. Фролов, Ю.Г. Курс коллоидной химии (Поверхностные явления и дисперсные системы) / Ю.Г. Фролов. - М.: Химия, 1982. - 400 с.
2. Гусев, А.И. Наноматериалы, наноструктуры, нанотехнологии / А.И. Гусев. - М.: Физмат, 2005. - 416 с.
3. Демидов, П.Г. Горение и свойства горючих веществ / П.Г. Демидов, В.А. Шандыба, П.П. Щеглов. - М.: Химия, 1981. -272 с.
4. Марков, В.Ф. Физико-химические основы развития и тушения пожаров / В.Ф. Марков [и др.]. - Екатеринбург: УрО РАН, 2009. - 274 с.
5. Джейкок М., Парфит Дж. Химия поверхностей раздела фаз: пер. с англ. / М.Джейкок, Дж. Парфит. - М.: Мир, 1984. -269 с.
6. Смоляков, В.К. Горение механоактивированных гетерогенных систем / В.К. Смоляков // Физика горения и взрыва. -
2005. - Т. 41 - N 3. - С. 90-97.
7. Смоляков, В.К. Тепловой взрыв в механоактивирова-ных гетерогенных системах / В.К. Смоляков, О.В. Лапшин // Физика горения и взрыва. - 2011. - Т. 47. - N 3. - С. 74-83.
8. Рогачев, А.С., Мукосьян, А.С. Горение гетерогенных наноструктурных систем (обзор) / А.С. Рогачев, А.С. Мукосьян // Физика горения и взрыва. - 2010. - Т. 46. - N 3. - С. 3-30.
9. Баратов, А.Н. Горение - Пожар - Взрыв - Безопасность / А.Н. Баратов. - М.: ФГУ ВНИИПО МЧС России, 2003. -364 с.
10. Корольченко, А.Я. Процессы горения и взрыва / А.Я. Корольченко. - М.: Пожнаука, 2007. - 266 с.
11. Мержанов, А.Г., Быков, В.И. Об адекватности экспериментальных и теоретических моделей процессов горения / А.Г. Мержанов, В.И. Быков // Физика горения и взрыва. - 2010. -Т. 46. - N 5. - С. 65-70.
12. Корольченко, А.Я. Пожаровзрывобезопасность промышленной пыли / А.Я. Корольченко. - М.: Химия, 1986. - 213 с.
13. Шебеко, Ю.Н. Пожаровзрывобезопасность веществ и материалов / Ю.Н. Шебеко [и др.] // Пожарная безопасность. -2012. - N 2. - С. 22-31.
дан новый метод получения тугоплавких соединений - самораспространяющийся высокотемпературный синтез (СВС). Твердопламенное горение - важнейшая стадия СВС, она осуществляет главное -первичные химические связи между реагентами.
В плане практического использования ТПГ несомненный интерес представляют не только приемы управления скоростью, температурой и полнотой твердопламенного горения, но и возможность управлять процессами, происходящими за волной горения с целью получения твердых продуктов заданного состава.
Многие продукты ТПГ находят широкое практическое применение. Это различные порошки негорючих материалов, различные неорганические соединения, керамика, огнеупоры и др.
Выводы. И все же, несмотря на всю неоспоримую важность практического использования горения дисперсных материалов, а это и горение пороха, и всевозможных взрывчатых веществ, и СТТ, получение твердых негорючих материалов и т.д. не менее важное значение имеет использование дисперсных материалов в качестве объектов научного изучения процессов горения.
Материалы в дисперсном состоянии -материалы в необычном, экстремальном состоянии. А в науке есть замечательный принцип - понимать явление через его крайности.
References
1. Frolov, Yu.G. Kurs kolloidnoy himii (Poverhnostnyie yavleniya i dispersnyie sistemyi) / Yu.G. Frolov. - M.: Himiya, 1982. - 400 s.
2. Gusev, A.I. Nanomaterialyi, nano-strukturyi, nanotehnologii / A.I. Gusev. - M.: Fizmat, 2005. - 416 s.
3. Demidov, P.G. Gorenie i svoystva goryuchih veschestv / P.G. Demidov, V.A. Shandyiba, P.P. Scheglov. - M.: Himiya, 1981.
- 272 s.
4. Markov, V.F. Fiziko-himicheskie osnovyi razvitiya i tusheniya pozharov / V.F. Markov [i dr.]. - Ekaterinburg: UrO RAN, 2009. - 274 s.
5. Dzheykok M., Parfit Dzh. Himiya poverhnostey razdela faz: per. s angl. / M.Dzheykok, Dzh. Parfit. - M.: Mir, 1984. - 269 s.
6. Smolyakov, V.K. Gorenie mehano-aktivirovannyih geterogennyih sis-tem / V.K. Smolyakov // Fizika gore-niya i vzryiva. - 2005. - T. 41 - N 3. - S. 90-97.
7. Smolyakov, V.K. Teplovoy vzryiv v mehanoaktivirovanyih geterogennyih sistemah / V.K. Smolyakov, O.V. Lap-shin // Fizika goreniya i vzryiva. - 2011. - T. 47. - N 3. -
S. 74-83.
8. Rogachev, A.S., Mukosyan, A.S. Gorenie geterogennyih nanostruk-turnyih sistem (obzor) / A.S. Roga-chev, A.S. Mukosyan // Fizika gore-niya i vzryiva. - 2010. - T. 46. - N 3.
- S. 3-30.
9. Baratov, A.N. Gorenie - Pozhar - Vzryiv - Bezopasnost / A.N. Baratov. - M.: FGU VNIIPO MChS Rossii, 2003. - 364 s.
10. Korolchenko, A.Ya. Protsessyi goreniya i vzryiva / A.Ya. Korolchen-ko. - M.: Pozhnauka, 2007. - 266 s.
11. Merzhanov, A.G., Byikov, V.I. Ob adekvatnosti eksperimentalnyih i teoreticheskih modeley protsessov goreniya / A.G. Merzhanov, V.I. Byikov // Fizika goreniya i vzryiva. - 2010. -T. 46. - N 5. - S. 65-70.
12. Korolchenko, A.Ya. Pozharov-zryivobezopasnost promyishlennoy pyili / A.Ya. Korolchenko. - M.: Hi-miya, 1986. -213 s.
13. Shebeko, Yu.N. Pozharovzryivobe-zopasnost veschestv i materialov / Yu.N. Shebeko [i dr.] // Pozharnaya bezopasnost. -
14. Климкин, В.И., Копылов, Н.П. Обзор направлений научного обеспечения пожарной безопасности / В.И. Климкин, Н.П. Копылов // Пожарная безопасность. - 2013. - N 1. - С. 74-88.
15. Сидоров, А.Е., Шевчук, В.Г. Ламинарное пламя в мелкодисперсных пылях / А.Е. сидоров, В.Г. Шевчук // Физика горения и взрыва. - 2011. - Т. 47. - N 5. - С. 24-28.
16. Алексеев, Б.В., Гришин, А.М. Физическая газодинамика реагирующих сред / Б.В. Алексеев, А.М. Гришин. - М.: Высшая школа, 1985. - 464 с.
17. Варнатц, Ю. Горение. Физические и химические аспекты, моделирование, эксперименты, образование загрязняющих веществ / Ю. Варнатц, У. Маас, Р. Диббл. - М.: ФИЗМАТЛИТ,
2006. - 652 с.
18. Мержанов, А.Г., Мукосьян, А.С. Твердопламенное горение / А.Г. Мержанов, А.С. Мукосьян. - М.: ТОРУС ПРЕСС,
2007. - 336 с.
2012. - N 2. - S. 22-31.
14. Klimkin, V.I., Kopyilov, N.P. Obzor napravleniy nauchnogo obes-pecheniya pozharnoy bezopasnosti / V.I. Klimkin, N.P. Kopyilov // Po-zharnaya bezopasnost. - 2013. - N 1. - S. 7488.
15. Sidorov, A.E., Shevchuk, V.G. Laminarnoe plamya v melkodispers-nyih pyilyah / A.E. sidorov, V.G. Shev-chuk // Fizika goreniya i vzryiva. - 2011. - T. 47. - N 5. - S. 24-28.
16. Alekseev, B.V., Grishin, A.M. Fizicheskaya gazodinamika reagi-ruyuschih sred / B.V. Alekseev, A.M. Grishin. -M.: Vyisshaya shkola, 1985. - 464 s.
17. Varnatts, Yu. Gorenie. Fiziche-skie i himicheskie
aspektyi, modeli-rovanie, eksperimentyi, obrazovanie
zagryaznyayuschih veschestv / Yu. Varnatts, U. Maas, R. Dibbl. -M.: FIZMAT-LIT, 2006. - 652 s.
18. Merzhanov, A.G., Mukosyan, A.S. Tverdoplamennoe gorenie / A.G. Merzhanov, A.S. Mukosyan. - M.: TORUS PRESS,
2007. - 336 s.
TO A QUESTION OF FEATURES OF EMERGENCE AND DEVELOPMENT OF DISPERSE MATERIALS BURNING
Spichkin Yu. V,
D. Sc. in Chemistry, Prof.
Voronezh Institute of State Fire Service of EMERCOM of Russia; Russia, Voronezh.
Kalach A. V.,
D. Sc. in Chemistry, Assoc. Prof.,
Voronezh Institute of State Fire Service of EMERCOM of Russia;
Russia, Voronezh;
e-mail: AVKalach@gmail.com
Sorokina J.N.
Ph. D. in Engineering, Assoc. Prof.,
Voronezh Institute of State Fire Service of EMERCOM of Russia;
Russia, Voronezh,
e-mail: sorokina-jn@mail.ru
In article questions of features of emergence and development of fires from physical and chemical positions of a disperse condition of substance are considered. Features of burning of air-dust mixes are presented.
Keywords: disperse system, superficial energy, burning mechanism, suppression.
