К вопросу о Едином поле Текст научной статьи по специальности «Физика»

|g; (t, x, u) - g (t, x, u2)| < L - u2|, L > 0, L - const, i = 1,2 (t,x,u) - f(t,x,u)| < M\ux - u2|, M > 0, M - const, i = 1,2. |r (t,x,u) - r (t,x,u)| < KU - u21, K > 0, K - const, i = 1,2.

Положительные корни уравнений @г (T) = 1, i = 1,2 обозначим через T , T. Отсюда следует, что оператор Л приT < T* = min{T , Т ,T, T, T}

осуществляет

сжатое отображение шара 5*, M) на себя. Следовательно, по принципу сжимающих

отображений система уравнений (4), (5) имеет одно и только одно решение. Теорема доказана.

Литература

1. Иманалиев М. И. Нелинейные интегро-дифференциальные уравнения с частными производными [Текст] / М. И. Иманалиев. - Бишкек: Илим, 1992. С. 112.

2. Иманалиев М. И. К теории нелинейных уравнений с дифференциальным оператором типа полной производной по времени [Текст] / М. И. Иманалиев, С. Н. Алексеенко // Доклады Российской АН. -1993. Т. 329. № 5. С. 543-546.

3. Иманалиев М. И. К теории нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных типа Кортевега - де Фриза [Текст] / М. И. Иманалиев, П. С. Панков, Т. М. Иманалиев // Доклады Российской АН. 1995. Т. 342. № 1. С. 17-19.

4. Аширбаева А. Ж. Решение нелинейных дифференциальных и интегро-дифференциальных уравнений в частных производных высокого порядка методом дополнительного аргумента [Текст] / А. Ж. Аширбаева. - Бишкек: Илим, 2013. С. 134.

On the question of the Unified Field Romanenko V. К вопросу о Едином поле Романенко В. А.

Романенко Владимир Алексеевич / Romanenko Vladimir - ведущий инженер-конструктор, Нижнесергинский метизно-металлургический завод, г. Ревда

Аннотация: изложена концепция Единого поля. Приводятся математические выкладки, доказывающие его существование и проявления в другом времени.

Abstract: the concept of a unified field. Are mathematical calculations to prove its existence and manifestation in another time.

Ключевые слова: единое поле, бозон, масса вакуумных частиц, хронолиния, энергетические уровни. Keywords: one field, boson, mass particle vacuum, chronology, energy levels.

1. Введение.

В статье речь пойдёт о Едином поле. Как известно, создать Единую теорию поля мечтал ещё Эйнштейн. Под ней он понимал объединение двух тогда известных полей - электромагнитного и гравитационного. Более 30 лет он потратил на разработку такой теории, но не добился успеха. Оба типа сил удалось объединить на базе 5-мерного пространства в модели Калуцы-Клейна в 1921-1926 гг. В настоящее время на базе многомерной обобщённой модели Калуцы-Клейна стараются построить теорию суперобъединения, включающую в себя все четыре известные силы. Известна также теория супергравитации, в которой ставится задача объединения элементарных частиц и гравитации.

Разрабатываемые теории не решают вопроса о происхождении внутренних и пространственно-временных свойств полей и частиц. Связано это с ограниченными знаниями о временных связях изучаемых объектов.

Автор подходит к объединению полей по-другому. Он считает, что Единое поле можно построить на основе объединения поля великого объединения (ПВО) и гравитации, подчиняющейся модели Эйнштейна-де Ситера, в другом временном измерении. На такой подход наталкивает логика разрабатываемой автором теории времени. Первоначально теория была разработана для горизонтальной гиперплоскости с координатами /, 5 . Но её дальнейшее развитие показало, что

необходимо учитывать во многих случаях и ещё одно измерение I , связанное с искривлённостью пространства-времени, лежащего в горизонтальной гиперплоскости. Учёт этого измерения и позволил наметить основную концепцию Единого поля. Основы этой концепции и следующие из неё выводы предлагаются вниманию читателей. 2. Концепция Единого поля.

В своей работе [4] автор указывал на то, что имеющие место в нашем Мире константы взаимодействий являются результатами проявления Единого поля, действующего в вакууме с дополнительным измерением. Это измерение фигурирует в теории времени как координата

искривлённого вакуума I . Она описывает 3-мерную поверхность в виде гиперболического параболоида [1]:

г= (2.1)

р с

где I = ШвакСт / С2, - 5 = /2 / р - координаты горизонтальной гиперплоскости, р - постоянное

значение параметра; Швак - масса вакуумных частиц, С - переменный коэффициент тяготения; С -

коэффициент тяготения Ньютона.

Какие же факторы могут служить базой для объединения известных полей в Единое поле? Первый фактор - это константы объединяемых полей. Вторым фактором являются переносчики поля - бозоны. Третьим фактором является вид пространства-времени, где первый и второй фактор реализуются. Указанные три фактора и составляют концепцию Единого поля.

Начнём с первого фактора. Единое поле подразумевает объединение всех четырёх типов взаимодействий, известных науке, включая гравитационное. Три типа взаимодействий: электромагнитное, слабое, сильное при высоких энергиях могут объединиться в ПВО с константой

(Хаи. Чтобы рассуждать о Едином поле необходимо присоединить к ПВО гравитационное

взаимодействие с константой (ХЕО. В этом случае имеет место второй фактор, т. е. в Едином поле

начинается взаимодействие между бозонами - частицами - переносчиками поля. Для нахождения массы этих частиц используем условие равенства констант обеих взаимодействий:

(аи = (ео (2.2а) Представим константу ПВО в виде отношения:

Оси*

(2.2б)

<_г и 4_

ПС

где - заряд ПВО.

Тогда константа единого гравитационного взаимодействия выразится в виде отношения:

ш2а а ш2 ш2а ш2 2

аЕО = — = ---§■ = ---Щг- = аа —(2.2в)

Не Не т Не т т

р р р

ГУ « -

где ССа —- есть константа обычного гравитационного взаимодействия, выраженная через

Не

массу протона шр ; шЕ - масса бозона-переносчика Единого поля. Подставляя оба отношения в (2.2а), получаем:

а,оиПс = Оои =т20

Откуда

щ = усГ~= V о = т°

где Ш0 - масса Планка.

Выразим массу бозона через массу протона из (2.2в) с учётом (2.2а)

ШЕ = ш аЕС = Ш аси = Ш^а

V а? V а

'ол/^и (2.2д)

Из полученного уравнения находим массу протона:

Шр = ШоЛ[а (22е)

Выразим массу бозона-переносчика через фундаментальную длину Планка:

_ тЕ0 _ т0О I-_ I-

1Е - — - —у1ссои - 10^1аои (2.2ж) с с

Назовём её гравитационным радиусом бозона. Этот радиус должен входить в характеристику вакуумных частиц, входящим в состав искривленного вакуума в (2.1). На это указывает коэффициент

тяготения С . Докажем, что это действительно так. Рассмотрим произведение двух координат, входящих в (2.1):

1 7 I ' ^ 2

1-1=-= 5 (2.3а)

Р

Выразим искомые координаты через вакуумные массы:

т О т О 9

■ = 5 (2.36)

2 2 С с

Преобразуем к силовому виду:

^=77 = МеаК 0 = теаК (' ^ 0 2 1 7

с4 тпс2 т20 Не

где '

(+ I л

-о ^-о

От силы перейдём к энергии искривлённого вакуума:

т2С т20

_ 77 _ вак _ вак /л -> \

- Л) - —з— - —(2'3в)

г0 — — =-= —-— = есть сила Планка, выраженная через планковские единицы.

(3" £ г\ £ г, £ с

К1 = —^— = вак _ = т с2 (2.3г)

О 7 ^ вак

I т„„м

с2

Из полученной формулы определим комптоновскую длину волны от массы вакуумных частиц по формуле де Бройля:

5 П £0

\ак=-= Т (2,3 Д)

Полученную формулу выразим через гравитационный радиус бозона Единого поля:

- 2

<*аи) <0 О т20 1

л,«*--""Г--/- =Т-----( }

твакС ' ' аои ' аои С ' аои Г0

От неё приходим к условию равенства энергий вакуумной массы, подверженной действию Единого поля:

К (МОП1) = теакаоиС'' = ^^ = (2-Зж)

Продолжим изучение искривлённого вакуума. Выясним распределение энергии в нём. Для этого обратимся к формуле (5.4в), полученной в работе [4] с учётом действия гравитации в горизонтальной гиперплоскости:

= аои1 = где (р = 2а

2со8 2а 2ео8^

г • 2 ч - sin2«4 cos 2«

Преобразуем её к виду:

ади1 = 2ct cos ер = 2s = 2cF(cos2 а - sin2 а) = (2ct cos «)(cos a - """ *~) = ct"""' (2.4a)

cos« COS«

где ct = 2ct cosa

Вектор длительности описывает параболу и имеет полярное уравнение вида: Ct = Р • cos a / sin2 a . Подставляя в (2.4а), получаем:

~ cos 2a cos a cos 2a cos 2а

aGUl=ct-= р.—---= Р—2— (2-46)

cos« sin a cos a sin а

По найденной функции находим энергетическое уравнение в полярном виде из (2.3ж):

гч „ cos 2a 2 т 2G

F0 (aGUl) = F0p —= твакаоис = (2.4b)

sin a \aK

Из полученного уравнения находим функцию изменения длины волны в зависимости от изменения угла а :

_ mE2G _ mE2G _ mE2G sin2« _ m02aGUG sin2« _ aGUt\ sin2 a _ (l0yJocgu) sin2«

"" F0(JaGU) F eos2a F0p cos2a m2G cos2a p cos2a p cos2a (2'4r) oP ■ 2 ^ P

sin a f0

Перейдём к рассмотрению энергии времени в горизонтальной гиперплоскости. Для этого рассмотрим энергетическую формулу (2.4в) с учётом (2.4б) и (2.3ж):

т-/ 7\ т- cos 2а 2 mF2G F0 (aGUl) = F0ct-= твакаоис = -j— (2.6a)

cosa Явак

Выражение преобразуется к энергии, переносимой вектором длительности:

„ 2 cosa m„2G

Fct = та„аГТC -=-E—г— (2.66)

О вак GU 0 Р...С О™

cos 2a д cos 2a

вак

cosa

Проанализируем полученную формулу. Первое выражение описывает энергию перемещения времени длительности по параболической траектории. Второе выражение описывает распределение энергии вакуума в горизонтальной гиперплоскости, обладающего гиперболической геометрией. На это указывает тригонометрический член, описывающий соприкасающуюся гиперболу. Вид гиперболы будет окончательно определён после установления закона изменения вакуумной массы.

Третье выражение в знаменателе описывает форму бозонов Единого поля в горизонтальной гиперплоскости. Их форма будет определена окончательно в зависимости от знака длины волны.

Найденная энергия времени получается при условии учёта гравитационного поля в горизонтальной

гиперплоскости при равенстве Vsy/ = 1 = р [4., ф. (5.1в)].

3. Форма искривленного пространства для горизонтальной гиперплоскости.

Рассмотрим другой подход, когда пространственная координата описывается тригонометрической функцией l = pctga.

Разложим её на две пространственные составляющие:

r = l sina = pctga• sina = p cosa (3.1а)

cos2 a

x = l cosa = pctga • cosa = p- (3.1б)

sin a

Покажем их связь с координатами вертикальной гиперплоскости /, S .

, I I2 I2 S S

r = l sin a = l — = — =-= — = — = p cos a

ct ct „ ct ct о t

p — — u

P P

, , s Is I I cos2 a

x = l cos a = / — =-= — = — = p —-

ct G)0t sin a

P P

где (O0 = c / p есть угловая скорость.

Из полученных формул следуют формулы скоростей, возникающих в обеих гиперплоскостях:

s

vn =ю0r = — = ю0p cosa = с cosa (3.2а)

/ cos2 a cos2 а

vx = О)0х = - = со0р-= С- (3.26)

t sin a sin a

где Ул - линейная скорость движения по окружности радиусом Г ; Vx - колебательная скорость движения вдоль координаты X .

Как видим, возникновение указанных скоростей приводит к появлению скоростей во времени t,

направленных вдоль осей S и I . Эти скорости должны быть постоянными при постоянном значении угла a . Для рассматриваемого случая a = 45° и имеем равенство скоростей:

c cos2 45 c

V = с cos 45° = —¡=, vx = c-= —¡= (3.2в)

л 42 sin 45 V2

Это равенство обеспечивает постоянство скорости света в 3-хмерном пространстве:

С = л/V2 + V2

Рассмотрим эту скорость в общем виде:

v = л1V1 + vl = ^Vг 2 + = = pctga = c ■ ctga (3.3а)

Она возникает как в 3-пространстве, так и в пространстве-времени вертикальной гиперплоскости. В самом деле:

П-Г Г-Тг—;-TT VS2+I2 L

v = c-ctga=jvji+vx =j(a>0r) +(а>0х) =-■-= - (З.Зб)

t t

где L = 4s2 + / 2 есть радиус - вектор времени вертикальной гиперплоскости. Из формулы следует:

L = vt = ct ■ ctga (3.3в) Т. о., получаем, что вектора времён L и ct взаимно перпендикулярны. Определим хронолинию, которую описывает вектором L в вертикальной гиперплоскости:

cosa cos2 a ctg2 a

L = ct ■ ctga = p—-— ctga = p—-— = p—— (3.3г) sin a sin a sin а

Выразим координаты S, / через вектор L , чтобы понять направления координатных осей. Из полученного уравнения следует:

т 2 —

s = Ь 81па = реЩ а = —

Р

(3.3д)

Тогда

соэ2 а

соэ а

I = Ьсо?>а = р—;—СОБСС = р—;— = ра =

I3 к

Б1п3 а р2 р

(3.3е)

81гГ а

Рассмотрим вид хронолинии в прямоугольных координатах в вертикальной гиперплоскости:

с о$2сс 12ЬЪ 12Ь

3

Б1п а

Ь 5

5

Откуда 53 = р1 2 или

I 1

8 = рЧъ (З.Зж)

Полученное уравнение описывает гравитацию в вертикальной гиперплоскости. Т. о., радиус вектор Ь описывает параболу Нейля.

Выразим Ь через I из формулы скорости V = (1 = Ь / г . Откуда

Ь = VI = (( )1 = /I (3.4а)

где / = (О^ есть угол поворота. Продифференцируем полученную функцию,:

ЛЬ = vdt + гЛу = /<И + Ш/

Преобразуем к виду:

Здесь:

ЛЬ dv пЛ Л/ — = V + г— = /— +1— Лг Лг Лг Лг

ЛР , Лг

I-= ( — = ( = V

(3.4б) (3.4в)

(3.4г)

Сокращая на V , получаем следующее дифференциальное уравнение:

^— = /— = (—

Лг Лг Лг

В результате приходим к уравнению ускорения

= ( — (3.4д)

Полагаем, что

Л1

= V

(3.4е)

Приравнивая выше найденной производной (3.4г), получаем дифференциальное уравнение:

I-!— =— = V (3.4ж)

Лг Лг

Разделяем переменные:

— = Лр (3.4з) Интегрирование производим при I = р и / = 0 . Решением является функция:

(3.4з)

I

1п — = / или I = реР = ре( Р

Т. о., мы приходим к изменению пространственного интервала по закону экспоненты, который возникает при l > p. Найденная функция имеет место в неевклидовом пространстве-времени, в котором существует падающий вектор времени. Оно искривляется при своём переходе на более высокий уровень. Искривление указанного континуума связано с изменением тригонометрических функций на гиперболические.

В самом деле, замена закона изменения 3-интервала может быть записана в виде равенства:

l P

— = еР = ctga (3.5а)

Р

Оно входит в функции двойных углов р = 2a котангенса и синуса, определяющих направление падающего вектора:

s ctg2cc-1 е2р -1 ер-ер

- = ctga) = —-=-— =-= shB (3.56)

l 2ctga 2eP 2 H

I . Ictga 2e,! 2 1

— = sin w = —;-= ——— = —--- =- (3.5b)

ct ctg a +1 e p +1 ep+e~p chp

Откуда при искривлении имеем следующие гиперболические функции:

s =1 • sh/3 и ct = l-ch/3

Из них можно образовать следующий интервал неевклидовой метрики:

ОCtf-s2 =12 (3.5г) Продолжим изучение формулы производной (3.4в). Подставим введённое обозначение производной для V в производную для dL :

dL dl dp

— = Р — +1^— = Pv + a0l = Pv + v = v(P +1) (3.6а) dt dt dt

Тогда скорость v выразится в вертикальной гиперплоскости во времени, отличающемся от времени t в горизонтальной гиперплоскости:

dL dL

V =-=- (3.6б)

(P + 1)dt dtL

где dtL = (P + 1)dt = (^t + 1)dt

Введение производной для скорости V приводит к возникновению дифференциалов скоростей внутри 3-пространства. В самом деле, можно записать уравнение скоростей в виде:

dl J(dr )2 + (dxf г-2-2" ,

V ^ — = ^-----— = 0OV r + x =aol (3.6в)

dt dt

Тогда получаем систему из четырёх дифференциальных уравнений:

dr dx cos2 a

vn = — = ®0r = с cosa и — = Щx = c- (3.6г)

dt dt sin a

К аналогичной системе приходим и для вертикальной гиперплоскости:

dL s¡ds2 +dí2 JF+F

v = — =---=- (З.бд)

dtL dtL t

В результате получаем также систему из четырёх дифференциальных уравнений:

ds s dl I cos2 а

-= — = С COS а, -= — = С—- (З.бе)

d^ t dtL t sin a

Обе системы описывают искривление континуумов в горизонтальной и вертикальной гиперплоскости.

Рассмотрим изменение геометрии 3-мерного пространства на основе внешнего хода времени, рассмотренного в работе [4]. Его механизм заключается в том, что происходит отражение падающего вектора времени, который участвует в образовании вектора длительности. При отражении возникает удлинение интервала 3-пространства, превышающего длину р . Это удлинение и связано с появлением хода времени. Его возникновение должно происходить по закону экспоненты (3.4з). Изменение 3-интервала по экспоненте приводит к возникновению в 3-пространстве сложной хронотраектории. Для ее определения решим систему (3.6г) из двух уравнений:

ёх ёг

-= СО0X и -= О0г (3.7а)

Разделяем переменные и интегрируем уравнения при X = Х0 , Г = Г0 , Т = 0. В результате получаем два решения:

X = ХеС0 = (3.7б)

r = y2 + z2 = r0i= r0ep (3.7в) где y = y¡fP COS у, Z = Z¡fP sin y

Решение (3.7б) есть первое параметрическое уравнение конической винтовой линии. Решение (3.7в) есть второе и третье параметрические уравнения той же линии. Линия лежит на конусе 2,22+2

y + Z = X tg x, пересекает его образующие под постоянным углом и проектируется на

плоскость в виде логарифмической спирали (3.7в), где ro = XQtgX . Вершина конуса лежит на оси X ,

а образующие направлены к началу координат. Возникновение линии есть результат удлинения 3-интервала. При геометрическом сложении найденных функций приходим к экспоненциальной

зависимости для l:

l = л/ X2 + r2 = e^ x2 + r2 = pep (3.7г)

где p =,JX02 + r02

"0 1 '0

Одновременно с ней происходит деформация формы 3-пространства. Для определения функции, описывающей изменение геометрии, решим вторую пару уравнений (3.6г):

dX cos2 X dr

-= С- и -= С COSX (3.8а)

dt sin x dt

Согласно теории образования хода времени при переходе на другой уровень время t имеет переменный угол наклона X . Пусть этот угол изменяется по закону X = (t , где ( = С / p есть

переменная частота, зависящая от длины интервала l = p = p + Ap, но независящая от времени t. Выразим через функцию угла указанные уравнения:

dX _ c cos2 x _ cos2 x dx ( sinx ' sinx dr c

— = — cos x = p cos x dx (

После интегрирования первого уравнения получаем решение в виде:

X = p ln

x

tg xx

+ p cosx + C (3.86)

Интегрирование второго уравнения приводит к решению:

r = p sinx + C2 (3.8в)

Полученные решения при С = С2 = 0 являются параметрическими уравнениями семейства

псевдосфер с переменными вершинами р. Семейство описывает изменение формы 3-пространства. Его (семейство) можно рассматривать как силовые линии одинаковых по знаку электрических зарядов, возникающих в очень малом промежутке удлинения интервала Ар. Они возникают в 3-пространстве

при возникновении хода времени. Общая картина показана на Рис. 1 при У = Г и X = X

Рис. 1. Семейство псевдосфер как силовые линии электрических зарядов

Т. о., мы имеем две формы кривых. Первая начальная форма описывает коническую винтовую линию с вершиной, лежащей на оси x и окружностью на оси Г . Её можно считать начальной формой зарождения электрического заряда. Затем после завершения образования заряда коническая линия размыкается в вершине и переходит в семейство псевдосфер.

4. Форма искривлённого континуума для вертикальной гиперплоскости.

Рассмотрим решение системы уравнений (3.6е) для вертикальной гиперплоскости. Уравнения аналогичны по форме предыдущим, но отличаются другим временем, не совпадающем с временем длительности. Это значит, что события в этом времени отличаются от событий во времени t. Первая пара дифференциальных уравнений имеет вид:

ds s di 1 — = ~ — = ~ (4.1) atL t dtL t

Покажем, что решение этих уравнений во времени t , приводит к уже знакомой нам экспоненциальной функции для 3-интервала. В самом деле, преобразуем уравнения с учётом времени, входящем в (3.6б):

ds dtr (< t + l)dt , dt

— = —^ = -— = < dt + —

s t t t

di dtT 1 dt — = —- = COMÍ Л— 1 t t

Интегрируем оба уравнения при начальных условиях S = SQJ = /0 и t = tñ\

В результате получаем решения в виде:

. s , t , s , v

ln— = <01 + ln— или ln-= = <O0t = p . Откуда

s0 t0 t(S0/ O V0s

=уУ (4.2a)

, / . t . I . V.

ln — = COj + ln — или ln —--= ln —= 0)J = p . Откуда

/ 4 t(ljt 0) v0s

^x = ^xo e<0t = Vx0 eP (4.2б) 23

Принимаем согласно формуле (3.2в) начальные значения скоростей V 0 = Vx0 = С / л/2 . Т. к. скорости взаимно перпендикулярна:, то находим результирующую скорость в виде:

V = у]v2 + v2 = eeGot = cep (4.2г) Заменяя скорость V производной (3.4ж), получаем дифференциальное уравнение: dl = ceGotdt

Его интегрирование и приводит к экспоненциальной функции 3-интервала (3.4з):

l = —e^t = peG

G

Т. о., первая пара дифференциальных уравнений (4.1) сводится к решению для 3-интервала горизонтальной гиперплоскости во времени t .

Рассмотрим решение второй пары дифференциальных уравнений (З.бе):

ds dl cos2 а

— = с cosa — = с—- (4.3)

dtL dtL sin a

Уравнения решаются уже во времени t¿ и отличаются от уравнения, описывающего семейство

псевдосфер в горизонтальной гиперплоскости. Но для синхронизации со временем длительности, в котором изменяется угол а , они должны быть сведены к этому времени. Самый простой способ заключается в том, что предполагается наличие дискретной зависимости между дифференциалами обеих времён, входящих в (3.6б):

dtL

—- = n = G01 +1 (4.4а) dt

где n = 0,1,2,3... - целое число. Тогда из формулы следует:

п 1 Т

t=—=т- (n -1)=To au(n -1) (4 46)

G0 2ж

где T - период круговой частоты. -\Ja(,r = 1 / 2ж

Подстановка производнойdtL = ndt в уравнения (4.3) позволяет выразить производные через

дифференциал dt следующим образом:

ds ds en

— =-= — cosa = pn cosa

da a>0dt co0

dí dí en cos2 a cos2 a

— =-=--:-= pn—-

da g0dt g0 sin a sin a

Интегрирование уравнений аналогично выше рассмотренным решениям (3.8б) и (3.8в). В результате будем иметь решения в виде параметрических уравнений трактрис при нулевых начальных условиях:

/ = рп{ In

а

ч-2

+ cosa) + C (4.5а)

^ = pn sin а + C2 (4.5б) Вершины трактрис изменяются по закону pn в вертикальной гиперплоскости во времени t и могут трактоваться в виде мгновенных скачков, которые происходят при определённом значении вектора длительности. Рассмотрим, например, значение П = 2, описывающее скачкообразный переход вершины трактрисы на второй уровень. Этому уровню соответствует время длительности, равное:

1 T p

t =-=-= — (4.5в)

2ж

Достигнув указанного значения, время t становится стоячей волной с постоянным радиусом. Под действием дополнительной энергии, появление которой рассматривается в следующем разделе, вектор начинают движение, описывая хронолинию в виде дуги окружности. Такое движение приводит к изменению угла X , что провоцирует изменение хронолинии и для вертикальной гиперплоскости. Она становится трактрисой.

Форма трактрисы при П = 2 показана на Рис. 2.

Рис. 2. Форма поля великого объединения в вертикальной плоскости

5. Форма Единого поля.

Рассмотрим третий фактор, необходимый для реализации концепции Единого поля, изложенный во втором разделе - это вид пространства-времени, которое принимает поле.

По мысли автора, Единое поле является неустойчивым энергетическим образованием, которое возникает при определённых условиях. Такие условия создаются перед квантовым скачком, который наступает тогда, когда, согласно (4.5в), Ct = p . Этот момент переводит систему уравнений скоростей (3.6е) в следующий вид:

^ = ct cosa = p cosa

1 =ct

eos

a cos a

= P-

(5.1а) (5-1б)

sin a sin a

В прямоугольных координатах имеем кривую, вида:

г-2

1 =+-

Г~ ~

ÍP -s

(5.1в)

Её график показан на Рис. 3 при . Кривая является хронолинией, которую начинает

описывать временной вектор вертикальной гиперплоскости синхронно с изменением угла для горизонтальной гиперплоскости.. В полярном виде хронотраектория описывается следующим уравнением:

Ь = У112 = Р ■ с1%а (5.1Г)

где

I =Zcosa, s = Zsina

Рис. 3. Форма Единого поля в вертикальной гиперплоскости перед квантовым скачком График, описываемый временным вектором L - это и есть форма хронолинии Единого поля в

вертикальной гиперплоскости. Она симметрична относительно оси / и описывает состояние континуума, в котором гравитационная и антигравитационная составляющие уравновешивают друг друга в особой точке, находящейся в начале координат. Это взаимодействие приводит к появлению хрональной энергии, заключённой в конусе, в котором образующая является временным вектором L с углом наклона, равном углу Вайнберга. Она и воздействует на правую вертикальную стенку потенциального барьера в указанном состоянии, но не может преодолеть их ввиду недостатка энергии.

Основанием к такому выводу служит тот факт, что из полученного уравнения могут быть выделены ПВО и гравитационное поле. Как известно, ПВО может быть выражено через константу

поля CCG[J, которая связана с электромагнитной константой через угол Вайнберга. Этот момент

наступает, когда 1 = Ct = р . После подстановки указанного значения в (5.16) получаем квадратное уравнение относительно синуса:

sin2 а + sin« — 1 = 0 (5.2а) Его решение приводит к так называемому золотому сечению:

• 1+ Г^ —1 ±У5

sin« =--+ J— +1 =-

1,2 2 V 4 2

Действительное значение имеет решение вида:

. V5—1

sin«= ^ = 0,618033988 (5.2б)

Оно и соответствует углу ПВО в вертикальной плоскости:

« = arcsin0,618033988 = 38,17270763° (5.2в)

Остановка вектора L под найденным углом и является признаком существования ПВО в Едином поле.

Покажем, что из (5.1в) может быть получено гравитационное решение:

S3 =±Ьу/р2 -S2 =±P( j)yJp2 -S2 = í2tgcc ■ 1 (5.3а) где ±y¡p2 — S2 = (ct )2 — s 2 = l

Т. к. l = ct sin (X = p sin (X, то после подстановки в формулу, получаем:

, 72 i 77. • i Sin СС ч s =/ tga-l = l tga-psma = (p-)•/ (5.36)

cos a

Выражение в скобках пропорционально закону изменения массы:

sin2 a MG sin2 а M (а)

P-= —i--=-i— G

cos а с cos а с

.... sin2 а

где M (а) = M - есть закон изменения массы в Едином поле.

cos а

Как видим, масса возрастает по закону циссоиды. При принятии вектором L угла Вайнберга масса принимает значение, равное:

sin2 а

M (а) = M -= M tga sin а = M • 0,786151377 • 0,618033988 = 0,485868271M (5.4)

p p cos а p p p

Полученное значение массы меньше более чем в два раза массы M, , входящей в гравитационную

функцию, описываемую параболой Нейля (3.3ж). Результат уменьшения первоначальной массы можно объяснить тем, что остальная масса переходит в массу-энергию горизонтальной гиперплоскости. Этот переход приводит к тому, что под действием дополнительной энергии вектор длительности начинает описывать хронолинию в виде окружности, т. е. изменять своё направление, но не величину.

Изменение направления вектора приводят к возникновению в Едином поле времени í¿ . В этом

времени временной конус с образующей L приобретает дополнительную энергию и начинает давить на потенциальную стенку, искривляя её в виде трактрисы с вершиной на оси s .

Искривлённая форма потенциального барьера в виде трактрисы есть форма ПВО в вертикальной гиперплоскости, сгенерированная Единым полем в правом направлении.

Правый потенциальный барьер, представленный на Рис. 4 в виде вертикальной прямой s = p, сопоставим плоскому пространству, состоящему из бозонов Единого поля. Бозоны можно представить в виде окружностей с радиусами, равными lE = £0^locGU . Пусть в Едином поле бозоны сжаты таким образом, что каждая окружность бозона касается своей периферией центра другой окружности. При такой схеме длину координаты s можно представить в виде произведения радиуса на число N таких окружностей:

s = p = lENP max (5^)

Искривление барьера начинается с возникновения элементарной трактрисы с вершиной, равной l

, т. е. рождения нового бозона вдоль оси s . Указанное направление будет при этом изменяться по тому же закону

s = p + S' = 1eNp„ax + lENPi .

В работе [2., ф. (3.2б,в)] уже рассматривалась трактриса как ПВО, состоящая из энергоуровней, пропорциональных константе поля. В нашем случае эти энергоуровни будем считать расположенными

перпендикулярно отрицательной оси / , которую можно представить состоящими из N уровней с

расстоянием между ними, равным 8' = 8[N ., т. е. зависящем от положения вершины трактрисы:

í = -8'pN = -8[NpiN (5.56)

где i = 1,2,3....

Теоретически точное значение 8Х определяется из пропорции

■1 1

8г: b = ln(b : B1) = In q = In 228 = — In 2 = 0,024755256 (5.5в)

28

При b = lE

С 11

асп=-1 = 0,024755256 =-« — (5.5г)

lE 40,39546 40

есть константа ПВО вертикальной гиперплоскости, равная отношению расстояния между отрезками или энергетическими уровнями в трактрисе к длине до вершины, изменяющейся по закону (5.5а).

Её значение отличается от константы ПВО, существующей в горизонтальной гиперплоскости и имеющей значение (Хои = 1/4ж = 0,02533. Чтобы константы были эквивалентны друг другу, необходимо допустить, чтобы энергоуровни обладали толщиной. Покажем такое преобразование:

где а = —— = 1,023229003 есть относительная толщина слоя.

<ОП

Откуда 8' = <ои ' ■. Подстановка в (5.5б) даёт функцию изменения координаты:

з

I = -§>рК = -аои1ЕНр1Н = -ааиЛ^£0Нр,Н = -аои~Ч0Нр1Н (5.5д)

Используем полученную формулу для определения массы вакуумных частиц, применив формулу (2,3д). Преобразуем её к виду:

3 3

твакс2 _ 1 _ / _ ааи~Ч0Мр1М _ аои2Кр1К

Откуда

1,с А £ £ £

°и Р' Пс = - ™ * т10 = -(а01/т0с2)Нр1Н = м;0еакНр1Н (5.5г)

где №0вак = ~<Ои2 т0°2 = ~т0

■\]аОП (с^<ои ) = тЕ (с^аои )

есть отрицательная энергия вакуумной частицы. Выразим массу вакуумных частиц: №

т = Овак N N = -(т < )N N = -т N N

вак ^2 1 рГ (тЕ<Ои) ¡я1у т0вак1у

Здесь:

т0еак =<ОитЕ (5.5д) есть масса вакуумной частицы, состоящая из бозона Единого поля, подверженного действию ПВО. При таком подходе к определению вакуумной массы формула (5.5д) приобретёт свой первоначальный вид (2.1):

3

~ 3 (<,2)б О т о

I = -аои4окр1к = ои \ > = -(м0вакКр1М)± = (5.5е)

с с с

От неё можно перейти к уравнению энергий после возведения в квадрат:

I2 = ааи\£0Нр1Н)2 = ^ = ^ = ^

о

Откуда приходим к формуле, аналогичной (2.3г), но отличающейся от неё левой частью:

Г7_щд^_твак20_ 2

° I " ттО ~т-с

с2

3

3

Полученное выражение описывает равенство кинетической и потенциальной вакуумных энергий. Такое равенство возможно при рассмотрении вакуума как среды, состоящей из плотно упакованных вакуумных частиц, свойства которых рассмотрены выше.

Зная функцию изменения массы вакуума, можно определить геометрию пространства-времени горизонтальной гиперплоскости, которую создаёт энергия времени.

Формула энергии определяется (2.6б). С учётом найденной функции, она примет вид:

„ 2 cos« т 2 cos« ,2r cos«-,,., .

Foc = теах«оис -— = -(тЕ«ои)N N«оис -— = (mENp¡N)(c«GU) [--—] (5.6а)

cos 2« cos 2« cos 2«

Функция, заключённая в квадратные скобки, имеет знак минус. Рассматривая её как полярное уравнение, перейдём к закону распределения энергии времени в прямоугольных координатах при

^ = ct cos«, l = ct sin« и Евж = (rn^jN) (с% )2

„ „ r cos« п „ r cos« п „ г 5 . . 2 „ г 5 .

Fc = Ееак[--—] = Ееак[--2-—] = Евак[-, 2 ,2,](ct)2 = Евак[--—5)

cos2« cos «-sin « ct(s -1 ) (5 -1 )

Откуда 5 +--— S — I = 0 или

Ео

Е Е

+ )2 — 12 = )2

2 Е 2 Е

21 о 21 о

есть уравнение соприкасающейся гиперболы.

Её график показан на Рис. 4. Интересно отметить тот факт, что к аналогичному решению автор пришёл в работе [3], исследуя искривлённое пространство-время.

Рис. 4. Гиперболическое пространство-время и хронотраектория времени

Гиперболическая форма распределения энергии вакуума является базой для возникновения параболической хронотраектории, которую может описывать вектор длительности. Для перехода к ней следует допустить существование промежуточной хронотраектории, описываемой вектором длительности. Она возникает, когда вектор С = р при описании дуги окружности, рассмотренной выше, совмещается с осью 5. После этого он начинает описывать хронотраекторию в виде соприкасающейся окружности, уравнение которой в прямоугольных координатах имеет вид:

Е Е

----Л2 + /2 = (^ )2 (5.6в)

2 Е 2 Е

2 Е о 2 Е о

Энергия, участвующая в описании хронолинии, взаимодействует с гиперболическим пространством-временем. В результате и возникает параболическая хронотраектория. Её уравнение получается после приравнивая (5.6б) и (5.6в):

(5 + ^)2 _ 12 = (5 _ Его*.)2 +12 (5.6г)

2 Р 2 Р

21 0 2 1 0

После преобразования уравнение сводится к параболическому виду с переменным параметром:

I2 I2

5 = Т-Т~с=~\т (5.6д)

Егок / Р0

Определим форму бозонов поля в горизонтальной гиперплоскости, входящих в (2.6б). Т. к. вакуумная масса отрицательна, то и длина волны есть отрицательная величина. Поэтому форма бозона будет описываться строфоидой, петля которой находится в отрицательной области. График изображён на Рис. 5.

10 АУ

■10 -9 -8 -7 -6 -5 -4 -3 -2 -1;] 2 3 4 5 6 7 8 Э 10

•1С

Рис. 5. Форма бозонов Единого поля в горизонтальной гиперплоскости

Принимая указанную форму, бозоны становятся античастицами для барионов, форма которых определяется обратной строфоидой [4., ф. (5.3в)].

Заключение.

Итак, теория времени позволяет оперировать таким понятием, как Единое поле. Возникающее в другом временном измерении, оно, тем не менее, неразрывно связано с пространством-временем горизонтальной гиперплоскости через координату собственного времени. Именно в этом направлении поле воздействует на параметр континуума, делая его переменной величиной. Изменение параметра, с точки зрения Единого поля, это и есть расширение вселенной в горизонтальной гиперплоскости.

Т. о., переходя в теории от двухмерного к трёхмерному времени, можно объяснить загадки окружающего нас мироздания. Конечно, эксперимент - это мощный двигатель прогресса. Именно он ставится во главу современной науки. Но, в то же время, он и тормозит её развитие, т. к. не даёт существующим теориям преодолеть видение мира, основанное на наших ощущениях. При этом учёные забывают одну простую вещь, что мы являемся следствием существующего мира, а не его причиной. Все потуги объяснить мироздание нашими органами чувств являются всего лишь иллюзией. Ибо мир намного сложнее и взаимосвязней, чем нам представляется.

Литература

1. РоманенкоВ. А. Время и вакуум - неразрывная связь. // Наука Техника Образование. № 3. 2014.

2. Романенко В. А. Полевая структура вакуума. // Проблемы современной науки и образования № 10 (40). 2015.

3. Романенко В. А. Искривлённое пространство-время. // Проблемы современной науки и образования № 2 (44). 2016.

4. Романенко В. А. Связь причины и следствия с полями взаимодействий. // Проблемы современной науки и образования. № 5 (47). 2016.