Главные квантовые числа и их связь с электронноквантовыми и ядерноквантовыми реакциями и процессами Текст научной статьи по специальности «Физика»

Список литературы:

1. Марсов УС. Микромир элементарных частиц: фотона и электронного нейтрино // Сб. мат. V Международной научно-практической конференции «Наука и современность - 2010». Ч. 2. / Под общ. ред. к.э.н. С.С. Чернова. - Новосибирск: ЦРНС, 2010.

2. Марсов УС. Самовосстанавливаемый энергетический ресурс // Сб. мат. II Международной научно-практической конференции «Наука и современность - 2010». Ч. 3. / Под общ. ред. к.э.н. С.С. Чернова. - Новосибирск: ЦРНС, 2010.

ГЛАВНЫЕ КВАНТОВЫЕ ЧИСЛА И ИХ СВЯЗЬ С ЭЛЕКТРОННОКВАНТОВЫМИ ИЯДЕРНОКВАНТОВЫМИ РЕАКЦИЯМИ И ПРОЦЕССАМИ

© Марсов У.С.

Украина, г. Симферополь

Показана зависимость количественных показателей температуры и энергии, происходящих при электронноквантовых и яденрноквантовых реакциях и процессах, связанных с главным квантовым числом «п». Уточнена модель ядра атомов физических элементов.

Электронноквантовая энергия характеризуется тем, что кванты энергии (КЭ) излучаются валентными электронами (ВЭ) без потери ими своей тяжелой массы М, за счет использования энергии энергопитающей среды электромагнитного поля [1].

При этом химические свойства атома зависят от ВЭ, а образование химических соединений сопровождается незначительными перегруппировками этих электронных структур.

Отсюда следуем, что при окислении, горении, взрыве или каком-либо другом химическом процессе или физическом процессе, выделяется или поглощается энергия, которая происходит за счет изменения этих структур, использующих энергопитающую среду электромагнитного поля [1].

Ядерноквантовая энергия характеризуется тем, что КЭ, в основном, выделяются за счет использования некоторой части тяжелой массы М, (т.е. дефектной массы) ядер атомов ядерного топлива, превращающейся в массу энергетическую Мап, согласно эквивалентности массы и энергии [2].

1. Зависимость температуры вещества при электронноквантовых реакциях и процессах от главного квантового числа «п»

Исследование [3] показало, что при определении температуры охлаждаемого вещества, т.е. атомномолекулярной среды, температура 0, при элек-

тронноквантовых реакциях и процессах этого вещества находится в зависимости от главного квантового числа «п», и определяется согласно равенства:

о _ 3217 „

^й.шоЬг. --К, (1)

П al.cv.reac.

где ©а4шоЬг - температура атомномолекулярной среды;

3217 К - температура, достигаемая при химической реакции горения водорода;

Пшй.ст.геж; - главное квантовое число при электронноквантовых реакциях и процессах.

Согласно этого равенства, температура вещества при электронноквантовых, непрерывно происходящих, процессах, обратно пропорциональна квантовому числу «п».

Под непрерывно происходящими процессами подразумевается постоянное изменение частоты колебаний электронов атомов вещества в зависимости от присутствия или отсутствия химической реакции горения, которое происходит как при повышении, так и при понижении температуры вещества. Из равенства (1) видно, что максимальная температура при электронноквантовых процессах, происходящая при химической реакции горения водорода равна 3217 К, а главное квантовое число, при этом, п = 1, а понижение температуры вещества происходит при п > 1.

2. Зависимость температуры вещества при ядернокеантоеых реакциях и процессах от главного квантового числа «п»

Из равенства (1) следует, что, т.к. ядерноквантовые реакции и процессы происходят при более высоких температурах, то и главное квантовое число, «п», должно иметь численное значение меньше единицы, т.е. ппис1сугеас < 1, и выражаться как 1 / птс1.стгеас,поэтому равенство, определяющее температуру при ядерноквантовых реакциях и процессах, примет следующий вид:

3217

© . =-—-= 3217 х п . К, (2)

nucl.cv.reac. * / nucl.cv.reac. 5

Ппис1 .cv.reac.

где ©шс1стгеас - температура приядерноквантовыхреакциях ипроцессах;

1 / птс1.стгеас - выражение главного квантового числа при ядерноквантовых реакциях и процессах, когда его численное значение < 1 (в знаменателе);

Ппис1.ст.геас - главное квантовое число при ядерноквантовых реакциях и процессах, когда его значение приобретает целое число в числителе, т.е. когда п > 1.

Согласно этого выражения температура вещества при ядернокванто-вых реакциях и процессах прямопропорциональна главному квантовому числу «п».

3. Внешние аналоги между электроннокеантоеыми и ядерноквантовыми процессами

Главное квантовое число (ГКЧ) при электронноквантовых реакциях и процессах выражает частоту колебаний ВЭ вокруг ядра атома, а также характеризует форму орбиты движения электрона и изменения перигея орбиты ВЭ. То есть здесь происходит взаимодействие ВЭ с ядром атома, причем электрон здесь выступает в роли спутника ядра.

При ядерно квантовых же процессах происходит аналогичное взаимодействие между нейтроном ядра с протоном, где протон выступает в роли заряженного «ядра», а нейтрон - в виде его «спутника», оборачивающегося вокруг протона с орбитами с переменной величиной перигея.

Так как для больших ядер относительное число нейтронов, необходимых для устойчивости превышает число протонов, то число орбитальных «нейтронов-спутников» превышают единицу.

4. Зависимость ядернокеантоеыхреакции и процессов от нейтронов

Нейтрон является частицей наиболее пригодной для осуществления ядерных превращений, связанных с делением ядра. Особенно это относится к элементам с самыми высокими атомными номерами и атомными весами; у этих элементов большой заряд ядра обуславливает значительные отталкивающие силы, действующие на дейтроны или протоны, но не действующие на незаряженные нейтроны [4].

В связи с этим отделение нейтрона от протона ядра атома и его участие в бомбардировке соседних ядер с достаточной кинетической энергией и силой, способной расщепить ядро, обеспечивается накачкой кинетической энергии нейтрона вторичной орбиты при его оборачивании вокруг протона. При этом кинетическая энергия нейтрона может достигать весьма большой величины, близкой к 15 МеУ Так как энергия связана с температурой и ГКЧ, то определим их значения, зная энергию нейтрона.

Так, температура в этом случае будет достигать следующей величины [5]:

15 х 106 eV х 7,733 х 103 К^ = 116 х 103 К (3)

а главное квантовое число определим из соотношения (2), т.е. ©пис1.ст.геас. = = 3217 X nnuci.cv.reac., откуда:

Ппис1.су.геас. ~ 3217 _ 3217 К _ ^ ^ ^ . (4)

5. Результаты исследования

Данное исследование показало, что:

1. Электронноквантовые процессы и реакции связаны с непрерывным взаимодействием электронов с ядрами атомов всех элементов периодической системы элементов.

2. Все эти взаимодействия состоят отдельно из процессов окисления, горения, взрыва связанных с химическими реакциями, а также с другими химическими процессами, но главным образом, связанного с процессом взаимодействия с ближним электромагнитным полем (1).

3. Все эти реакции и процессы прямым образом характеризуются -главным квантовым числом, п, определяющим как энергию и температуру вещества, так и его состояние в любом отрезке времени.

Так, при химической реакции горения водорода главное квантовое число = 1, при горении углерода п = 2, при горении топлив со сложным составом молекул, являющихся различными комбинациями различных элементов, например, водорода и углерода, главные квантовые числа которых имеют значения в пределах между 1 и 2. Все остальные состояния любого вещества характеризуются ГКЧ в пределах от 2 до 17 (при минимальной температуре = -80 °С, в природных условиях Земли).

4. Что касается ядерноквантовых реакций и процессов, относящихся к радиоактивным веществам, связанным с периодом полураспада, то они связаны с периодическим естественным взаимодействием нейтрона верхней оболочки с соседним протоном или ядром, вызывая спонтанное изменение в структуре ядра радиоактивного вещества.

5. Все естественные и искусственно созданные реакции и процессы, связанные с радиоактивными элементами, прямым образом могут характеризоваться - ГКЧ, п, определяющим как энергию, температуру процесса, так и его состояние в любом отрезке времени.

6. Аналогично, как при электронноквантовых процессах происходит взаимодействие электрона с ядром атома, так и при ядерноквантовых процессах и реакциях происходит взаимодействие нейтрона с протоном ядра, выражающимся в непрерывном оборачивании нейтрона вокруг протона.

7. Так как в тяжелых элементах число нейтронов превышает число протонов, то эти, как бы, «лишние» нейтроны не находятся в ядре сами по себе, но входят во вторичную орбиту второго нейтрона вокруг протона, как аналогично и электрон внешней оболочки в атоме химического элемента.

8. Так как ГКЧ прямо связано с энергией, то акт деления, например, урана, выделяющий огромную энергию, равную ~ 150-200 МеУ, ГКЧ при этом достигает величины 4,66 х 108.

Список литературы:

1. Марсов УС. Электромагнитные поля как энергопитающая среда для движения элементарных частиц // Сб. мат. VII Международной научно-

практической конференции «Наука и современность - 2010». Ч. 2 / Под общ. ред. к.э.н. С.С. Чернова. - Новосибирск: ЦРНС, 2010. - С. 89-93.

2. Марсов УС. Микромир элементарных частиц: фотона и электронного нейтрино // Сб. мат. V Международной научно-практической конференции «Наука и современность - 2010». Ч. 2. / Под общ. ред. к.э.н. С.С. Чернова. - Новосибирск: ЦРНС, 2010. - С. 332-343.

3. Марсов УС. Связь законов термодинамики с квантовыми процессами в атомной модели вещества // Сб. мат. VIII Международной научно-практической конференции «Наука и современность - 2011». Ч. 2 / Под общ. ред. к.э.н. С.С. Чернова. - Новосибирск: ЦРНС, 2011. - С. 141-148.

4. Смит Г.Д. Атомная энергия для военных целей. - ТРАНСЖЕЛДОР-ИЗДАТ, 1946. - С. 276.

5. Сена Л.А. Единицы физических величин и их размерности. - М.: Наука, 1965. - С. 326.

МАТРИЧНЫЕ ПОЛЯ НА ПЛОСКОСТИ

© Пешкичев Ю.А.*

ООО «Интеллект-Сервис», г. Новосибирск

Выход науки и техники на уровень нанотехнологий предполагает раскрытие новых возможностей современной математики. Так, теория векторных полей на плоскости может быть распространена на случай матричных полей, которые востребованы в теории погрешностей и возникают при исследовании векторных полей методами дифференциального исчисления. Первым шагом в развитии теории матричного поля является рассмотрение градиента матрицы и логарифмического градиента, который в форме конечных разностей уже проявился в монографии [1]. При этом открываются новые возможности матричной алгебры вещественных квадратных матриц.

1. Матричная алгебра квадратных матриц второго порядка

1. Дивергенция и ротация как скалярные функции матриц. Для квадратной вещественной матрицы А второго порядка рассмотрим сумму элементов главной диагонали div А и разность элементов второй диагонали, начиная с нижнего элемента, rot A. Поскольку понятие следа матрицы tr A = div А уже исследовано [2, с. 31], мы остановимся здесь на свойствах ротации:

rot (A + B) = rot A + rot B

* Исполнитель, кандидат физико-математических наук, доцент.