CC BY
8
УДК 621.311:621.316.9
Багаутдинов И.З.
инженер научно-исследовательской лаборатории «Физико-
химических процессов в энергетике» Казанский государственный энергетический университет
аспирант ИАНТЭ
Казанский Национальный Исследовательский Технический
Университет Им. А. Н. Туполева — Каи
Россия, г. Казань ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ ВТОРОГО РОДА
Аннотация: В статье рассматривается фазовый переход второго
рода
Ключевые слова: Плотность, температура, система.
Abstract: The article deals with a second-order phase transition
Keywords: Density, temperature, and system.
Bagautdinov I.Z., Engineer of the Research Laboratory of "Physical and
Chemical Processes in Power Engineering" Kazan State Power Engineering University
Russia, Kazan
Graduate student of IANTE, Kazan National Research Technical
University Them A.N. Tupolev - Kai Russia, Kazan PHASE TRANSITIONS OF THE SECOND GENUS
Abstract: The article deals with a second-order phase transition
Keywords: Density, temperature, and system.
Фазой именуется на физиологическом уровне однородная часть системные конструкции , отличающаяся своими физиологическими характерными особенностями от иных её частей и отделённая от их верно проявленной границей [1]. Фазовый переход - это, поэтому , ход процесса формирования дела перехода системы из одной фазы в другую. Различают фазовые переходы 1-го и 2-го рода. Основной необычностью фазовых переходов 2-го рода является повсевременно неизменное преобразование при переходе плотности и внутренней энергетической деятельности, внутренняя энергетическая деятельность и твердость вещества - 1-е производные химического запаса резервов , но при всем при этом терпят разрыв теплоемкость и восприимчивость - 2-ые производные химического потенциала. При фазовом переходе 2-го рода происходит резкое неповиновение симметрии системные конструкции , т.е. из высоко симметрично напоминающей фазы в области больших температур, система при охлаждении перебегает в фазу с низкой симметрией.
Для количественной характеристики фазовых переходов второго рода вводят понятие параметра порядка [2]. Параметром порядка называется любая макроскопическая величина, зависящая от температуры следующим образом:
Г= о, т > тс 9 = о, т < тс
где Tc - температура фазового перехода.
В точке фазового перехода аномально возрастают флуктуации параметра порядка. Для выяснения характера флуктуаций вводят корреляционную функцию флуктуаций параметра порядка G, и величину, называемую корреляционной длиной ^. При приближении к критической точке корреляционная длина растет и в этой точке становится бесконечной. Крупномасштабные флуктуации приводят к сингулярностям в наблюдаемых макроскопических характеристиках системы.
Для характеристики макроскопических параметров системы, терпящих разрыв при температуре Т= Тс, вводят понятие критических индексов, описывающих поведение величин вблизи критической точки [3]. Дадим общее определение критического показателя, описывающего поведение некоторой функции Г(□) вблизи критической точки.
т - тс Т л
т =-- =--1
Гс Гс (1)
Здесь □ - безразмерная переменная, измеряющая степень удаления температуры от критической. Предположим, что функция f (□) положительна и непрерывна для достаточно малых положительных значений, а также, что существует предел: 1п( / (т))
X = 1т
(2)
1п(т)
Этот наибольшая граница , обозначенный буковкой X, получая заполучил заглавие критически обещающего опасную реальность и небезопасность норматива высоте уровня , перевязанного с обязанностью f (т). Для краткости можно писать , для того чтобы выделить тот обоснованный аргумент, что X критичный норматив обязанности f (т). Критический показатель, естественно естесственно, дает существенно наименьшую новостной материал , чем вид по весу образцовой функции, но рядом критичной точки манера поступков функции, имеющей вид многочлена, определяют приемущественно её задающие нрав члены. Поэтому логарифмические кривые, приобретённые из опыта при температурных режимах, довольно хватит близких к критичной точке, имеют вид прямых, и критичный норматив просто сыскать из наклона этих прямых. Таким видением образа, несущие опасность в конец характеристики буквально неустанно измеримы, чего невозможно заявить о по весу образцовой функции. Вторая повод такового заботы и потребности в
заинтересованности к веящим опасностью в конец нормативам состоит в том , что есть в наличии огромное число соотношений меж опасными и напряженными показателями, которые выводятся из общих термодинамических и статистических положений, и поэтому справедливы для любой частной системы. Существует обычная конкретная связь меж в конец несущим угроза нормативом и высококачественным поведением рассматриваемой обязанности рядом критичной точки т=0. Если критичный норматив X отрицателен, то сообразная назначенная функция значения f (т) рядом критичной точки расползается к бесконечности; позитивные же величины значения X одинаково подходят обязанности f (т), обращающейся в той самой точке в нуль. Чем менее X, тем "резче" поведение f (т) в том значении, что для отрицательно негативных X расходимость становится мощнее , а для позитивных X кривая идет к нулю более круто.
Итак, для характеристики макроскопических параметров системы вводятся:
критический индекс «, характеризующий поведение теплоемкости вблизи критической температуры:
С ~| г |- (3)
индекс Р , для параметра порядка
Ф ~| т 1Р,т < о
(4)
индексы 7, характеризующие поведение восприимчивости: х ~|тГ (5)
индексы V для характеристики корреляционной длины:
Я НтГ (6)
индекс ^ для корреляционной функции:
ед~| х |-Б+2-м х |<< я ^
где Э - размерность системы.
Можно ввести динамический критический индекс Я для описания поведения времени корреляций:
6 ~|тГ (8)
В действительности, не все перечисленные выше критические индексы являются независимыми[1]. Между ними существуют следующие простые соотношения:
а = 2 - Бу (9)
7 = (2 -л)У (10) 2Р = 2-7-« (11)
Таким образом, чтобы полностью описать критической поведение системы в равновесии, достаточно вычислить лишь какие-либо два статических критических индекса, а оставшиеся легко выражаются через них. Для описания динамики системы необходимо знать индекс z.
Использованные источники:
1. Москаленко Н.И., Мисбахов Р.Ш., Багаутдинов И.З., Локтев Н.Ф., Додов И.Р. Определение ингредиентного состава атмосферных выбросов продуктов сгорания турбореактивного двигателя методом тонкоструктурной спектрометрии. Известия высших учебных заведений. Авиационная техника. 2016. № 3. С. 116-121.
2. Москаленко Н.И., Мирумянц С.О., Локтев Н.Ф., Мисбахов Р.Ш. . Равновесные и неравновесные процессы излучения: высокотемпературные среды, радиационный теплообмен. Казань, 2014.
3. Moskalenko N.I., Mirumyants S.O., Parzhin S.N., Dodov I.R. Measurement system for study of absorption spectra of gaseous media at high pressures. Journal of Applied Spectroscopy. 2016. С. 1-5.
УДК 621.311:621.316.9
Багаутдинов И.З.
инженер научно-исследовательской лаборатории «Физико-
химических процессов в энергетике» Казанский государственный энергетический университет
аспирант ИАНТЭ
Казанский Национальный Исследовательский Технический
Университет Им. А. Н. Туполева — Каи
Россия, г. Казань ЭЛЕКТРОСНАБЖЕНИЕ ПРОМЫШЛЕННЫХ ПРЕДПРИЯТИЙ
Аннотация: В Статье рассматривается разделение системы электроснабжения.
Ключевые слова: Станция, электричество, потребитель Abstract: The article considers the separation of the power supply system. Keywords: Station, electricity, consumer
Bagautdinov I.Z., Engineer of the Research Laboratory of "Physical and
Chemical Processes in Power Engineering" Kazan State Power Engineering University
Russia, Kazan
Graduate student of IANTE, Kazan National Research Technical
University Them A.N. Tupolev - Kai Russia, Kazan POWER SUPPLY OF INDUSTRIAL ENTERPRISES Abstract: The article considers the separation of the power supply system. Keywords: Station, electricity, consumer
Система электроснабжения промышленных предприятий подразделяют на системы внешнего и внутреннего электроснабжения^].
