CC BY
41
ры и применением простых средств измерения позволяет определить их термоокислительную стабильность, являющуюся интегральным показателем, отражающим влияние эксплуатационных факторов на состояние моторного масла.
2. Получены функциональные зависимости процесса окисления моторных масел при циклическом изменении температуры испытания различных базовых основ, выраженные коэффициентом поглощения светового потока, относительной вязкостью и летучестью от времени и температуры испытания, позволяющие количественно и качественно оценить их сопротивляемость окислению, склонность к загрязнению масляных систем двигателя, пусковые свойства, температурную область работоспособности и ресурс, а также идентифицировать на соответствие группам эксплуатационных свойств.
3. Предложен в качестве критерия термоокислительной стабильности коэффициент энергии превращения, определяемый суммой значений коэффициентов поглощения светового потока и летучести, характеризующий количество тепловой энергии, преобразованной в продукты окисления и конденсации, что позволяет сравнивать моторные масла по этому показателю, устанавли-
вать их ресурс и использовать для идентификации или установления групп эксплуатационных свойств новых сортов масел.
4. Установлена линейная зависимость между коэффициентами энергии превращения и поглощения светового потока при циклическом изменении температуры испытания, а концентрация и состав продуктов окисления определяет характер изменения зависимости Е = ДК) и учитывает время и температуру испытания, что позволяет по аналитическим зависимостям определить скорость изменения процесса превращения, а по ее значению классифицировать моторные масла по группам эксплуатационных свойств.
5. Предложена модель определения температурной области работоспособности моторных масел, включающая построение зависимости приращения коэффициента энергии превращения от ступенчатого уменьшения температуры испытания, позволяющая установить температуру, при которой приращение равно нулю, что обеспечивает возможность сравнивать различные масла по этому показателю и определить предельную температуру, при которой окислительные процессы и испарение практически отсутствуют.
V S. Danilenko, B. I. Kovalskiy, E. A. Vishnevskaya, Yu. N. Bezborodov, N. N. Ananjin
RESEARCH METHOD FOR THERMAL-OXIDATIVE STABILITY OF MOTOR OILS UNDER TESTING TEMPERATURE CYCLING
A research method for thermal-oxidative stability of motor oils under testing temperature cycling, evaluation criteria for the testing temperature effects on the oxidation processes and the oxidation product on the oil viscosity are represented.
Key words: thermal-oxidation, light flux adsorption factor, viscosity, volatility, transformation energy factor
УДК621.791.72
В. Я. Браверман, В. С. Белозерцев, О. В. Розанов
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ЗАВИСИМОСТИ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ОТ ПОЛОЖЕНИЯ ЛУЧА ОТНОСИТЕЛЬНО СТЫКА ПРИ ЭЛЕКТРОННО-ЛУЧЕВОЙ СВАРКЕ1
Приведены описания и результаты некоторых экспериментов по изучению рентгеновского излучения, возникающего при электронно-лучевой сварке. Исследования проводятся с целью определения взаимосвязи излучения с процессом формирования сварного шва и использования излучения для управления сваркой.
Ключевые слова: электронно-лучевая сварка, вторичные излучения, рентгеновское излучение, управление.
Возможность применения рентгеновского излучения ностей затруднено главным образом из-за отсутствия дос-(РИ) для получения информации о состоянии процесса элек- товерных сведений о физических процессах, происходящих тронно-лучевой сварки (ЭЛС) основывается на знании фи- в канале проплавления. Это свидетельствует о целесообраз-зических законов возникновения РИ и взаимодействия его с ности проведения экспериментальных исследований с це-веществом. Аналитическое описание названных закономер- лью разработки рентгеновских систем управления ЭЛС.
1 Работа выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (код проекта 07-08-00179).
Информацию о положении электронного луча относительно стыка свариваемых деталей в процессе ЭЛС можно получить как из канала проплавления, так и в непосредственной близости от него. Последнее может быть реализовано, например, кратковременным выводом луча из канала, осуществлением измерительных операций и возвращением луча в зону сварки. Очевидно, время вывода должно быть таким, чтобы не произошло заметных изменений в сварочной ванне, а скорость перемещения луча должна обеспечить ввод энергии, недостаточной для оплавления кромок стыка.
В связи с этим рассматривается возможность получения информации при отсутствии оплавления кромок стыка и в случае, когда сварочный электронный луч находится в канале проплавления. Названные ситуации существенно влияют на аппаратный состав сварочного оборудования и в значительной степени определяют технологию ЭЛС. Поэтому целесообразно рассмотреть такие ситуации.
Исследования проведены на электронно-лучевой установке ЭЛУ-9Б с энергокомплексом ЭЛА 60/60 (иуск = 60 кВ). С помощью манипулятора образец перемещался относительно электронного луча поперек стыка (рис. 1.). В качестве рентгеновского датчика использован блок детектирования стинцилляционный Б ДС-6. Измерение, обработка и вывод информации в цифровом и графическом виде осуществлялись с приходом каждого импульса с датчика поперечного перемещения деталей (1 000 имп./мм). Для преобразования сигнала датчика в цифровую форму применялся аналого-цифровой преобразователь (АЦП) параллельного преобразования. Относительные величины по оси ординат получены путем деления текущих значений интенсивности рентгеновского излучения ^е) на величину, соответствующую интенсивности излучения, возникающего на чистом металле Зм.
Исследования проведены в двух режимах: при отсутствии оплавления кромок и при сварке. В сварочном режиме дополнительно осуществлялось перемещение об-
разцов в направлении сварки, а поперечное перемещение производилось многократно в разных направлениях.
По результатам экспериментов видно, что зависимости интенсивности рентгеновского излучения от положения луча относительно стыка носят экстремальный характер, причем при отсутствии оплавления кромок характер экстремума - минимум (рис. 2.), а при сварке -максимум (рис. 3.). Интенсивность рентгеновского излучения пропорциональна плотности материала мишени (свариваемых деталей). В стыке плотность намного меньше, и часть электронов луча испытывает меньшее торможение. Поэтому при отсутствии оплавления и точном расположении луча на стыке интенсивность РИ оказывается минимальной (рис. 2).
АеУЪ
,Д
Рис. 2. Зависимость интенсивности рентгеновского излучения от положения луча относительно стыка: материал - АМг-6; и = 60 кВ; I = 1 мА; 1 - А = 0,01 мм; 2 - А = 0,05 мм;
уск 7 л 7 77 77
3 - А = 0,1 мм; 4 - А = 0,2 мм
Относительные изменения интенсивности рентгеновского излучения при минимальных зазорах (А = 0,01 мм и менее) составляют примерно 5 % и менее. Это свидетельствует о необходимости специальных методов обработки сигнала датчика для выделения информации о по-
Рис. 1. Схема эксперимента по определению зависимости рентгеновского излучения от положения луча относительно стыка
ложении луча относительно стыка и получения удовлетворительного соотношения сигнал/помеха в условиях ЭЛС.
Незначительные колебания кривых связаны с неровностями поверхности свариваемых деталей, из-за которых проявляется зависимость интенсивности рентгеновского излучения от угла падения электронного луча на поверхность.
В случае сварочного режима рентгеновское излучение исходит из дна канала проплавления и регистрируется датчиком с площади, определяемой размерами канала. При этом часть излучения на пути к датчику ослабляется слоем свариваемого материала, определяемого глубиной проплавления. В пределах зазора излучение не ослабляется. В связи с этим зависимости имеют экстремум - максимум (рис. 3).
С уменьшением глубины проплавления увеличивается постоянная составляющая сигнала датчика, т. е. увели-
чивается уровень регистрируемого излучения. Это связано с уменьшением толщины материала, ослабляющего рентгеновское излучение.
Относительные изменения интенсивности рентгеновского излучения при различных зазорах и глубинах проплавления представлены в таблице.
На графиках рис. 3 и таблицы видно, что при зазорах в стыке, меньших 0,01 мм, относительные изменения интенсивности могут оказываться менее 1 %, что представляет известные трудности для выделения полезной информации.
С увеличением зазора относительные изменения интенсивности излучения увеличиваются (рис. 3, б, в, г). Это объясняется увеличением площади пространства, проходя через которое, рентгеновское излучение не ослабляется.
Увеличение относительного изменения интенсивности с увеличением глубины проплавления связано с уве-
а б в г
Рис. 3. Зависимость интенсивности РИ от положения луча относительно стыка при сварке: материал АМг-6; иуск = 60 кВ; а - А = 0,01 мм; б - А = 0,05 мм; в - Д = 0,1 мм; г - А = 0,2 мм; 1 - Н = 5 мм; 2 - Н = 10 мм; 3 - Н = 25 мм; Н - глубина проплавления
личением разницы в значениях интенсивностей неослабленного и ослабленного рентгеновского излучения (ослабление увеличивается, а неослабленное излучение практически не изменяется).
Рис. 4. К определению частоты колебаний
По результатам экспериментов можно оценить частоту колебаний. Графики (рис. 3) построены в реальном
масштабе времени. Не представляет трудностей развернуть их во времени (рис. 4). Здесь представлен участок графика на пути перемещения луча от -0,5 до -0,2 мм при глубине проплавления 25 мм и зазоре в стыке А=0,01 мм (рис. 3, а, кривая 3). Скорость поперечного перемещения луча составляет 2 мм/с. Следовательно, время перемещения луча на 0,3 мм равно 0,15 с. В это время уложилось 9,5 колебаний, и, следовательно, частота колебаний в данном случае составляет »63 Гц. Колебания интенсивности РИ свидетельствуют о нестабильности положения луча в канале.
Экстремальный характер зависимостей интенсивности рентгеновского излучения от положения луча относительно стыка определяет возможность использования известных способов поиска экстремума для реализации автоматического наведения луча на стык.
Результаты экспериментальных исследований дают возможность оценивать адекватность соответствующих математических моделей.
Относительные изменения интенсивности рентгеновского излучения
Глубина проплавлепия, мм J(G) 1GG % * J(G,5)
А = G,G1 мм А = G,G5 мм А = G,1 мм А = G,2 мм
5 2 12 24 43
1G 3 1б,5 33,5 б1
25 3,5 19 Зб б5
Примечание. * 7(0) - интенсивность рентгеновского излучения при е = 0 (координаты луча и стыка совпадают); .7(0,5) - интенсивность рентгеновского излучения при е = ± 0,5 мм (луч смещен относительно стыка на 0,5 мм).
V. Ya. Braverman, V. S. Belozertsev, O.V Rozanov
EXPERIMENTAL RESEARCH OF THE RELATION BETWEEN X-RAY RADIATION AND ELECTRON BEAM POSITION RELATIV TO THE JOINT DURING THE ELECTRON BEAM WELDING
Results of several experiments designed to study X-Ray radiation during Electron Beam Welding are presented. Interrelation between X-Ray radiation and the welding seam formation process is measured. The possibility of using the radiation in welding control considered.
Keywords: electron beam welding, secondary radiation, X-Ray radiation, control.
