CC BY
41
ЭНЕРГЕТИКА
ЭФФЕКТИВНОСТЬ ГЕНЕРАЦИИ ВТОРОЙ ГАРМОНИКИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ
СОЛНЕЧНЫХ ЛУЧЕЙ
Насиров Тулкун Закирович
канд. физ.-мат. наук, доцент Ташкентского государственного технического университета,
Узбекистан, г. Ташкент E-mail: tulkunnasirov@yandex. ru
Юсупов Джавдат Бакиджанович
д-р физ.-мат. наук, профессор Ташкентского государственного технического университета,
Узбекистан, г. Ташкент
Хожиев Фаррух Аминович
магистрант Ташкентского государственного технического университета,
Узбекистан, г. Ташкент
Маматкосимов Мирзасултон Абдураимович
д-р техн. наук, ведущий научный сотрудник научно-производственного объединения «Физика-Солнце»
института материаловедения АН Республики Узбекистан,
Узбекистан, г. Паркент
EFFICIENCY OF SECOND HARMONICS GENERATION BY SUNSHINE RAYS ACTION
Tulkun Nasirov
doctor of philosophy in physics and mathematics, professor of Tashkent State Technical University,
Uzbekistan, Tashkent
Djavdat Yusupov
doctor of science in physics and mathematics, professor of Tashkent State Technical University,
Uzbekistan, Tashkent
Farrukh Khojiyev
Magister of Tashkent State Technical University,
Uzbekistan, Tashkent
Mirzasulton Mamatqosimov
Doctor of science in technical sciences, leading scientific researcher of scientific producing organization "Fizika-Solntse" by institute of material science of Uzbekistan academy of sciences,
Uzbekistan, Parkent
АННОТАЦИЯ
Представлены результаты экспериментов, проведенных на зеркально-концентрирующих системах Большой Солнечной Печи мегаваттной мощности в городе Паркенте Ташкентской области по изучению эффективности преобразования солнечных лучей на вторичную гармонику с применением одноосного кристалла ниобата бария-натрия. Показано, что для накачки Nd:YAG лазера, вместо обычных источников электрической энергии, можно использовать сконцентрированные солнечные лучи. Выявлено, что такая процедура освобождает от прямых затрат на накачку и является в несколько раз экономичней при получении той же выходной мощности, чем традиционные лазеры, накачиваемые от источников электрической энергии. Получена зависимость эффективности второй гармоники как от мощности, так и от вида поляризации входного сигнала. Показано, что при соответствующей подстройке элементов экспериментальной установки и в случае линейной поляризации входного сигнала можно довести эффективность генерации второй гармоники до 80 %.
Библиографическое описание: Эффективность генерации второй гармоники под действием солнечных лучей // Universum: Технические науки: электрон. научн. журн. Насиров Т.З. [и др.]. 2018. № 8(53). URL: http://7universum. com/ru/tech/archive/item/62 73
ЛД UNIVERSUM:
№ 8 (53)_ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ_август. 2018 г.
ABSTRACT
Results of experiments carrying out with mirror-concentrated systems in big Solar stoves having megawatt power in Parkent town of Tashkent district on study efficiency on transformation sunshine rays to the second harmonics using one dimension crystall of niobat barium-natrium have been presented. It has been shown that for pumping Nd:YAG laser we can use concentrated sunshine rays instead of usual electric energy sources. It has been identified that this prosedure exemts us from direct costs for pumping of laser and one is economic for several times by producing thus power than traditional lasers pumping from electric energy sources. The dependence of efficiency for second harmonics as on power and as on polarisation kind of input signals has been obtained. It has been shown that by corresponding adjusting elements of experimental device and in case of linear polarisation of input signal we can reach efficiency of second harmonics generation up to 80 %.
Ключевые слова: зеркально-концентрированные системы, Большая Солнечная Печь, иттрий-алюминиевый гранат, вторая гармоника, эффективность генерации.
Keywords: mirror-concentrated systems, Big Solar stoves, ittrium-alyuminium granat; second generation; generation efficiency.
Введение
Создание экспериментальной установки для наблюдения многофотонных процессов, в частности - удвоения частоты, представляет большой интерес для современной нелинейной оптики и нанотехноло-гий. Известно, что удвоение частоты основано на нелинейном взаимодействии интенсивного когерентного излучения с прозрачной оптической средой без центра инверсии, индуцированная поляризация которой имеет нелинейную зависимость от вызывающего ее электрической составляющей электромагнитного поля [5, с. 15].
Имеется ряд работ [2, с. 147; 8, с. 5], где было проведено теоретическое исследование явления, возникающего при генерации второй гармоники. В частности, было получено аналитическое описание усиления резонансных гармоник высокого порядка и изменение их спектральной фазы в окрестности резонанса [8, с. 5].
В работе [4, с. 342] были исследованы поляризационные свойства генерации второй гармоники в световодах с периодически наведенной квадратичной нелинейностью, результатом которых, в частности, является предсказание возможности плавной перестройки частоты с малым шагом. Там же отмечается, что данное устройство может найти применение в биомедицинских, спектрометрических и прочих исследованиях.
В настоящей работе представлены результаты экспериментов, проведенных на зеркально-концентрирующих системах (ЗКС) Большой Солнечной Печи (БСП) мегаваттной мощности в г. Паркенте Ташкентской области по изучению эффективности
преобразования солнечных лучей на вторичную гармонику с применением одноосного кристалла нио-бата бария-натрия.
Основная часть
При нелинейном взаимодействии отклик оптической среды поляризация Р имеет небольшую дополнительную составляющую Ры к линейной Р1 [1, с. 15]:
Р = Р1 + Pnl = уЕ + dE2 + 0ЕЭ + ■
где й и ©- параметры нелинейной восприимчивости, определяемые свойствами конкретной оптически нелинейной среды и не зависящие от напряженности светового поля Е. Они характеризуют нелинейность среды, причем отношение конкретного члена к предыдущему, обычно имеет значение порядка 10 8 -10 9. Именно поэтому, обычно, вклад членов после третьего пренебрегается.
Основные достижения нелинейной оптики получены в случае использования нелинейных эффектов [4, с. 342], описываемых квадратичной нелинейной восприимчивостью й, когда
dE2
В этом случае при гармоническом распределении в нелинейной среде световой волны Е{{) = Е0соъ(а1 - кх) с частотой а получим величину Р со следующими составляющими [2, с. 147]:
Р = Р0 + + Ргы = § El + /Ей cos(_(ot -
Волна поляризации будет, следовательно, возбуждать в нелинейной среде волну излучения не только с частотой а , но и с удвоенной частотой а1 = 2а (так называемую вторую гармонику), волновой вектор к\ которой определяется соотношением:
кх) + 7 EqCos [2(iot — Jtr)]
К _ _
~ - ~ с
где и\ - коэффициент преломления среды для излучения с удвоенной частотой ю\=2ю, у\ - скорость распространения вторичной волны с частотой ю\=2ю.
В отличие от лазерных источников, для создания вторичной гармоники не требуется, чтобы индуциру-
ющее излучение находилось в резонансе с индуцируемым. В нелинейных диэлектрических средах могут генерироваться гармоники света благодаря одновременному поглощению двух фотонов и испусканию фотона суммарной частоты (см. рис. 1).
Рисунок 1. Диаграмма энергетических уровней El и E2, иллюстрирующая процесс генерации второй гармоники
При этом для генерации второй гармоники необходимо выполнение следующих условий:
• в среде должен отсутствовать центр инверсии;
• среда должна быть прозрачна как на основной частоте, так и на частоте второй гармоники;
• ширина запрещенной зоны среды ДЕ=Е2-Е1 должна соответствовать выходной энергии вторичного фотона ДЕ=^2у).
Интенсивность излучения второй гармоники 12ю на выходе кристалла длиной l определяется как [1, с. 501]
'2 cj
J^CO^CO =(f)
u2d2 Iх 4 Elna(A¡/;) na ш tdftE/2)2
где Д£=&1-2£=&2ш-2£га, кш=тпш1с; п - показатель преломления (такой, что п2=е1е0); е - магнитная и электрическая проницаемости среды, соответственно.
Интенсивность входного пучка сечением определяется по формуле:
12ы
= = ÍI I 5 З^ц1
J2 CJ
В таком случае эффективность преобразования поля входного излучения на частоте ю в поле на удвоенной частоте 2ю вычисляется по формуле:
А, \£п/ ИТгТ!
Ottrü/Z)2
В приближении плоской возмущающей волны величина п пропорциональна PJS=Ia - интенсивности основного излучения и при АЫ0 зависит от интерференции двух волн второй гармоники, описываемой множителем
sin (lAk/2)
Когерентная длина /koh, равная по определению расстоянию между двумя соседними максимумами этой интерференционной картины, вычисляется по формуле:
Эта величина определяет максимальную длину среды, которую можно использовать для эффективной генерации 2-ой гармоники.
При 1=1коь энергия выходного сигнала, описываемого соотношением (1), будет максимальной. В случае нормальной дисперсии оптической среды величина рассогласования фаз Дк между волной поляризации и волной накачки, как правило, велика; следовательно, 4оь мала.
Если же в нелинейной среде имеет место согласование фаз (Дк=0), то величина выходного сигнала будет значительной и пропорциональной квадрату длины кристалла.
Поглощенная средой энергия пропорциональна
где ф - разность фаз между волной поляризации и возмущающей электромагнитной волной.
В случае Дк=0 генерируемая волна отстает по фазе от волны поляризации на 900 и энергия переходит от волны поляризации к электромагнитной волне ^<0). При Дк^0 это происходит только при 1=0; в противном случае происходит обратный процесс передачи энергии, т.е. при несинхронном взаимодействии совершается периодический процесс передачи энергии от падающих волн к генерируемым и обратно. При длине нелинейной среды, равной 24оь на выходе вторая гармоника отсутствует, а мощность основной волны равна ее мощности на входе, т.е. потерь энергии не происходит.
Что же касается промежуточного расстояния 1коь<1<21коь, то для возрастания мощности второй гармоники организуют так называемое "квазисинхронное" взаимодействие.
УСЛОВИЕ СИНХРОНИЗМА
Известно, что эффективность процесса генерации второй гармоники зависит от фазовых соотношений между основной волной и второй гармоникой. Возникает своеобразная интерференция, способная либо усилить, либо ослабить этот процесс. Для обеспечения эффективного процесса генерации излучения вторичной гармоники, т.е. для максимальной перекачки энергии от основной волны ко вторичной гармонике, необходимо создать такие условия, при которых фазовые скорости распространения волны поляризации Р2ю и излучения вторичной гармоники ю1=2ю были равны, т.е. волна вторичной гармоники долго оставалась в одинаковой фазе с создающей ее волной поляризации. Отсюда вытекает условие эффективной генерации вторичной гармоники при коллинеарном взаимодействии - так называемое условие фазового синхронизма [6, с. 663; 3, с. 151]
к к2ю кш+кш 2кш,
т.к. km=rnnm/c=rn/v, то n1m1=2nm n(m)=n1(m1)=n(2m) или v(ffl)=v(2ffl).
или
В связи с тем, что в обычных средах в оптическом диапазоне всегда существует дисперсия, для обыкновенных или необыкновенных волн с разными частотами удовлетворить условию фазового синхронизма практически невозможно. Поэтому равенство фазовых скоростей для различных частот осуществляется искусственно используя свойства волн различной поляризации при их распространении в анизотропной среде.
В настоящей работе фазовый синхронизм был осуществлен используя отрицательный одноосный кристалл, обладающий естественным двулучепре-ломлением, - ниобат бария натрия.
Известно, что в анизотропной среде всегда можно найти такое направление (например, расположенное под углом ©т к его оптической оси), вдоль которого показатели преломления для обыкновенной волны с частотой т и для необыкновенной волны с частотой 2т совпадают
т.е. выполняется условие фазового синхронизма. Тогда
откуда
С-3"Г
sin2 6L =
(«Г Г «У
Принцип обеспечения фазового синхронизма заключается в том, что для отрицательных двулучепре-ломляющих кристаллов основная волна должна являться обыкновенным лучом (о-луч), а вторая гармоника - необыкновенным (е -луч). Синхронным является взаимодействие двух (обыкновенной и необыкновенной) основных волн с обыкновенной волной второй гармоники в положительном кристалле и с необыкновенной волной второй гармоники в отрицательном кристалле. Если на входе основные волны имеют одну линейную поляризацию, то синхронизм относится к I типу, а если разную - то ко II типу.
Описание экспериментальной установки
С целью получения более эффективной генерации второй гармоники на фокальной плоскости с температурой порядка 700 0С и давлением 10 атм была сконструирована трубчатая конусообразная конструкция приемника, согласованная с соответствующим распределением лучистого потока солнца в фокальной плоскости концентратора размером
54х47 м с фокусным расстоянием F=18 м и максимальным апертурным углом 750 (рис.2) [7, с. 5].
Охлаждение установки осуществлялось холодной водой с температурой ниже 30 0С, которая подавалась с помощью насоса под давлением 3-12 атм в зависимости от интенсивности солнечной радиации. Солнечная радиация 800 Вт/м2 направлялась через 18-28 гелиостатов на концентратор. В это время в фокусе БСП достигнутое значение светового потока составляло 2,4-4,0-106 Вт/м2. Средняя скорость подачи холодной воды поддерживалась 13-15 л/мин.
В экспериментах был использован источник лазерного излучения с активным элементом Nd:YAG, рабочие размеры которого составляли 6х130 мм. Следует отметить, что в отличие от обычных случаев, когда лазерное излучение создается источниками электрической энергии, в наших экспериментах Nd:YAG лазер включали с помощью сконцентрированных солнечных лучей.
Данное обстоятельство выделяет особенность полученной конструкции установки среди традиционных лазеров тем, что она не требует прямых затрат на накачку и в несколько раз экономичнее при получении той же выходной мощности, чем традиционные лазеры, накачиваемые от источников электрической энергии.
В целях получения сравнительной картины параметров второй гармоники при выходе из вышеуказанного кристалла эксперименты проводились в четырех вариантах. При этом в качестве входных сигналов были использованы естественный (1-вариант), линейно поляризованный (2-вариант), эллиптически (3-вариант) и кругово
(4-вариант) поляризованные лучи.
В работе активной средой служил алюмоиттрие-вый гранат (Y3Al5O12), легированный неодимом (YAG:Nd3+), имеющий форму параллелепипеда размером (i,1 х 2 х 45)мм с торцами, срезанными под углом Брюстера. Со сторон входа и выхода из активного элемента установлены зеркала, высокоотражаю-щие на длине волны А1=1,064 мкм и пропускающие излучение на Л2=0,532 мкм. Накачка лазера осуществлялась солнечными лучами, сконцентрированными с помощью 18-28 гелиостатов.
В качестве преобразователя частоты излучения (с длиной волны Х = 1064нм) в зеленую область
спектра (длина волны ^ = 532 нм) использовали нелинейный кристалл, обладающий свойством двулу-чепреломления - кристалл ниобата бария-натрия
(Ba2NaNb5O15) [рис.3].
Рисунок 2. Функциональная схема установки по сбору солнечных лучей
Точная настройка на синхронизм осуществлялась подстроечным сопротивлением, расположенным на излучателе, во всем диапазоне регулирования температуры термостабилизации. Контроль мощности второй гармоники проводили по измерителю
средней мощности. Подстройка синхронизма осуществлялась по максимальной интенсивности зеленого света [П].
Рисунок 3. Схема генерации второй гармоники в приемнике: 1 и 3 - зеркала, отражающие гармонику 1064 мкм и пропускающие 532 мкм; 2 - активный элемент; 4 - нелинейная среда, создающая вторую
гармонику
Основными элементами экспериментальной установки являются система защитных экранов от тепловых нагрузок; контролируемая система охлаждения элементов и узлов преобразовательного стенда; лазерный резонатор и вторичный отражатель,
предназначенный для увеличения эффективности накачки за счет переотражения и обеспечения накачки со всех сторон активного элемента. Внешний вид узлов оборудования, снятые в рабочей обстановке, представлены на рис. 4 и 5.
Рисунок 4. Внешний вид паровой турбины и генератора
Самый большой по возможности сбор энергии лучистого потока Солнца с максимально возможной концентрируемой плотностью оставался в ЗКС с эффективной рабочей площадью сбора - !820 м2, в фо-
Рисунок 5. Внешний вид установки для солнечной накачки лазера
кальной зоне которых диаметром 160±10 см концентрировалась мощность до 1 МВт, 75 % которой сосредотачивалась на размере 40 см.
При мобилизации 40 % мощности БСП в центральной части ее фокальной зоны, диафрагмированной размером 13х13 см, была получена мощность лазерного излучения до 80 Вт от одного активного элемента №:УАв, с активными рабочими размерами 6х130 мм.
В качестве конкретного применения полученной конструкции была изучена эффективность генерации второй гармоники при различных входных сигналах к кристаллу.
Экспериментальные результаты и их обсуждение
Результаты экспериментов по изучению эффективности генерации второй гармоники с применением легированным неодимом алюмоиттриевого граната, проведенных на ЗКС БСП мегаваттной мощности в г. Паркенте Ташкентской области, представлены на рис.6.
Рисунок 6. Эффективность генерации второй гармоники в зависимости от мощности входного сигнала
Из рисунка видно, что практически во всех вариантах наблюдается увеличение мощности второй гармоники с ростом мощности входного сигнала. С одной стороны, кажется, что дальнейшее увеличение мощности способствовало бы к самосогласованному росту эффективности второй гармоники. Однако, с другой стороны, это является небезопасным в связи с возможным разогревом (и даже расплавлением) кристалла, в результате которого может нарушиться фазовый синхронизм.
На экспериментах наименьшая мощность второй гармоники получена в случае естественной поляризации, а эллиптическая и круговая поляризация заняли промежуточную и практически одинаковую позицию. Что касается наибольшей мощности, то она имеет место в случае линейной поляризации входного сигнала, где эффективность генерации п достигла до 80 %.
Следует также заметить, что мощность второй гармоники в случаях эллиптически и кругово поляризованных входных сигналов практически вдвое, а естественно поляризованный - в четырежды меньше, чем мощность при линейной поляризации.
Заключение
Таким образом, на основании анализа результатов экспериментов, проведенных на зеркально-концентрирующих системах Большой Солнечной Печи
мегаваттной мощности в г. Паркенте Ташкентской области по изучению эффективности преобразования солнечных лучей на вторичную гармонику с применением одноосного кристалла ниобата бария-натрия, можно сделать следующие выводы:
во-первых, для накачки №:УАв лазера, вместо обычных источников электрической энергии, можно использовать сконцентрированные солнечные лучи; такая процедура освобождает от прямых затрат на накачку и является в несколько раз экономичней при получении той же выходной мощности, чем традиционные лазеры, накачиваемые от источников электрической энергии;
во-вторых, мощность второй гармоники в случаях эллиптически и кругово поляризованных входных сигналов вдвое, а естественно поляризованный -в четырежды меньше, чем мощность при линейной поляризации; скорее всего это связано с тем, что в случае линейной поляризации мы имеем дело с выполнением условий фазового синхронизма двух типов, которое не имеет место для остальных лучей;
в-третьих, при соответствующей подстройке элементов экспериментальной установки и в случае линейной поляризации входного сигнала можно довести эффективность генерации второй гармоники до 80 %.
№ 8 (53)_1ьхничь1*иь науки_август. 2018 г.
Список литературы:
1. Ахманов С.А., Никитин С.Ю. Нелинейная оптика. Москва. Наука. 2004. 654 с.
2. Герасимов А.М., Кундикова Н.Д., Микляев Ю.В. Эффективность генерации второй гармоники в одномерном фотонном кристалле из изотропного материала // Вестник ЮУрГУ. Серия «Математика. Механика. физика». 2013. т.5. № 2. С. 147-150.
3. Данилов О.Б., Жевлаков А.П., Юрьев М.С. Кислород-йодные лазеры с оптической (солнечной) накачкой // Оптика и спектроскопия, 2014. Т. 117. № 1. С. 151.
4. Донцова Е.И., Лобач И.А., Достовалов А.В., Каблуков С.И. Исследование поляризационных свойств генерации второй гармоники в световодах с периодически наведенной квадратичной нелинейностью // Прикладная фотоника. 2015. т.2. № 4. С. 342-357.
5. Емелин М.Ю., Рябикин М.Ю. Основы аттосекундной физики. Нижний Новгород. 2014. 52 с.
6. Карпович Э.В. Солнечные батареи и лазеры для экологически чистой энергетики. в сборнике: энергоэффективные и ресурсосберегающие технологии и системы. Межвузовский сборник научных трудов. Саранск, 2017. С. 663-666.
7. Маматкосимов М.А. Оптимизация зеркально-концентрирующих систем большой солнечной печи и других энергетических установок для повышения их эффективности /Автореферат на соискание ученой степени доктора технических наук, 2017 г.
8. Хохлова М.А. Генерация высоких гармоник интенсивного лазерного излучения: роль резонансов среды и поляризации генерирующего поля / Диссертация на соискание ученой степени кандидат физико -математических наук. Москва. 2016. 125 с.
