CC BY
358
УДК 921.4
ДИНАМИКА РОТОРОВ СО ЩЕЛЕВЫМИ УПЛОТНЕНИЯМИ
А.В. Давыдов, С.А. Дегтярев, А.В. Иванов, М.К. Леонтьев
Представлены математическая модель гидродинамического щелевого уплотнения - плавающего кольца и методика, предназначенные для исследования роторной динамики жидкостных насосов. Приводится алгоритм определения гидродинамической силы и реакции уплотнения в составе роторной системы. На примере быстровращающегося модельного ротора со щелевым уплотнением исследуется движение вала ротора и кольца, а также определяется граница устойчивости ротора
Ключевые слова: роторная динамика, щелевые уплотнения, плавающее кольцо
Перспективным1 направлением
совершенствования турбомашин является
увеличение их мощности за счет повышения скоростей вращения ротора. Вследствие этого достигается также снижение габаритных и
массовых характеристик, что особенно важно для двигателей летательных аппаратов. Например, известно, что полезная мощность лопастного насоса возрастает пропорционально наружному диаметру рабочего колеса и скорости вращения. В настоящее время рассматриваются перспективы создания ТНА ракетных двигателей с давлением подачи более 100 МПа, температурой газа перед турбиной до 1500 К, с рабочими скоростями роторных поверхностей уплотнений свыше 600 м/с.
Перспективы роста частот вращения роторов ТНА с точки зрения повышения эффективности насосных агрегатов положительно оцениваются как отечественными, так и зарубежными специалистами. Тенденции роста окружных скоростей в насосах и турбинах ТНА можно проследить на рис. 1 [1].
Рис. 1. Тенденции изменения окружных скоростей в ТНА 1 - окружная скорость на наружном диаметре крыльчаток водородных насосов; 2 - окружная скорость на среднем диаметре турбин водородных ТНА, 3 - окружная скорость на среднем диаметре турбин кислородных ТНА, 4 -окружная скорость на наружном диаметре крыльчаток кислородных насосов При этом частоты вращения роторов достигают 140000 об/мин. Особенно высокий рост
Давыдов Аркадий Валентинович - МАИ, аспирант, e-mail: davidovarc@alfatran. com
Дегтярев Сергей Александрович - ООО «Альфа-Транзит», руководитель направления, e-mail: degs@alfatran.com Иванов Андрей Владимирович - ВГТУ, канд. техн. наук, доцент, e-mail: iav308@inbox.ru
Леонтьев Михаил Константинович - МАИ, д-р техн. наук, профессор, e-mail: lemk@alfatran.com.
окружных скоростей характерен для водородных насосов кислородно-водородных ЖРД.
Для уменьшения объемных потерь в ТНА применяются всевозможные уплотнения. Наиболее часто применяются щелевые уплотнения различных типов. Выполненные экспериментальные исследования балансировки ротора центробежного насоса показывают, что повышенный уровень вибрации роторов на рабочих частотах вращения связан не только с остаточным дисбалансом, но также и с силами, возникающими в щелевых уплотнениях [2]. Проведение дополнительной балансировки ротора насоса на номинальном режиме для роторов с плохо сконструированными и рассчитанными узлами уплотнений, как правило, не улучшает его вибрационных характеристик.
Уплотнения проточной части водородных насосов оказывают существенное влияние на динамические характеристики роторов. Например, в процессе доводки водородного ТНА двигателя SSME межорбитального транспортного космического корабля многократного использования «Space Shuttle» выявились дефекты роторной системы, связанные с уплотнительными узлами. Следует отметить, что практически все роторы, используемых в настоящее время в ЖРД, водородных насосов работают с рабочей частотой вращения, превышающей первую критическую частоту вращения, а ротор водородного насоса японского двигателя LE-7 при выходе на рабочую частоту вращения последовательно проходит три критические частоты вращения. Таким образом, уплотнения проточной части водородных насосов в определенные моменты времени работают в условиях повышенных амплитуд колебаний уплотнительных поверхностей ротора. Так же уплотнения могут играть роль дополнительных опор и гидродинамических демпферов. Например, демпфирование колебаний при переходе критических частот вращения в водородном насосе двигателя VINCI, разработанного фирмой Snecma во Франции, осуществляется за счет увеличения длины щелевых уплотнений в осевом направлении.
К одной из разновидностей щелевых уплотнений относится уплотнение с кольцом. Такие уплотнения широко применяются в ТНА ракетных двигателей в качестве уплотнительного элемента для минимизации перетечек жидкости. Кольца (их часто называют плавающими) за счет их самоцентрирования в процессе работы позволяют обеспечить равномерный радиальный зазор между корпусом и
вращающимся валом. Кольцо может быть зафиксировано от вращения и поджимается к статору пружиной для предотвращения осевых перемещений и создания начального уплотнительного эффекта, пока отсутствует перепад давлений. При вращении вала возникающая в щели уплотнения гидродинамическая сила стремится переместить кольцо в радиальном направлении. Движению кольца препятствует сила трения. В случае, когда гидродинамическая сила превышает силу трения, кольцо начинает двигаться вслед за ротором. Как только гидродинамическая сила становится меньше силы трения скольжения, кольцо начинает останавливаться. Кольцо может зафиксироваться с эксцентриситетом по отношению к валу.
Существует большое количество работ российских и зарубежных авторов, в которых рассматриваются вопросы обеспечения
работоспособности таких уплотнений. В работе [3] приведен расчет минимальной силы поджатия пружины, предотвращающий угловые колебания кольца на всех режимах работы. В работе [4] приводятся расчеты возможного касания ротора о статор, приводящего к выработкам, затираниям и износу элементов уплотнения. Показаны также условия возникновения режима обкатывания, как причины этих явлений.
Одной из важнейших задач в моделировании динамики роторов ТНА является определение гидродинамической силы в щелевом уплотнении. Физическое объяснение происхождения радиальной гидродинамической центрирующей силы в щелевом уплотнении впервые дал А.А. Ломакин в 1953 году
[5]. Одной из ранних работ, в которых исследовалось влияние уплотнений на динамику роторов, явилась работа М. А. Рудиса и В. А. Марцинковского
[6]. За рубежом объяснил влияние сил в щелевом уплотнении на динамику ротора турбокомпрессора и получил его динамические коэффициенты Блэк [7, 8]. Чайлдс и Андрес продолжили разработку математических моделей исследования работы щелевых уплотнений и их экспериментальную проверку [9], [10]. Эти модели построены для условий турбулентного потока, и позволяют определять как гидродинамические силы, так и динамические коэффициенты жесткости и демпфирования.
Целью настоящей работы явилась разработка методики и математической модели уплотнения с плавающим кольцом и их применение в задачах динамики быстровращающихся роторов. Анализ модели роторной системы с уплотнением проводился в программной системе DYNAMICS R4 (www. alfatran. com).
Г еометрия щелевого уплотнения
В начальный момент времени уплотнительное кольцо рассматривается неподвижным и центрированным, т. е. уплотнение работает как простое щелевое. Кольцо начинает движение, когда гидродинамическая сила преодолевает силу трения покоя.
На рис. 2 показана геометрия эквивалентного
кольца, к которому можно привести плавающее кольцо любой другой формы, а также действующие на него в каждый момент времени силы:
Р1 - сила от давления жидкости на входе в уплотнение;
Р2 - сила от давления жидкости на выходе из уплотнения;
Рт - сила инерции плавающего кольца;
- гидродинамическая сила в щели уплотнения;
^ - сила от действия пружины;
¥г - сила реакции, возникающая на кольце от перепада давлений Р1 и Р2 и пружины;
¥т - сила трения по контактной поверхности кольца и корпуса.
Рис. 2. Геометрия эквивалентного кольца и действующие на него силы
Отметим некоторые допущения, которые мы принимаем для модели кольца. Кольцо рассматривается идеальным, без какой либо диффузорности или конфузорности его геометрии. Не учитывается неравномерность зазора между кольцом и валом, отклонения формы уплотнительных поверхностей в продольном и поперечном направлении. Не учитывается изменение силы трения при изменении площади контакта кольца с корпусом в случае перемещения кольца.
Модель роторной системы с кольцом
Схема упрощенной модели ротора с плавающим кольцом представлена на рис. 3. Ротор общей массой 7,24 кг установлен и вращается в жестком корпусе на двух опорах - связи 1, 2. Радиальная жесткость опор составляет 0.1 109 Н/м, демпфирование в опорах - 200 Н с/м. Корпус ротора закреплен на двух опорах - моделируются абсолютно жесткими связями 3 и 4. В центральной части вала приложен дисбаланс 0,5 г см.
Параметры щелевой части уплотнения представлены в табл. 1. Давление, и нарастает по параболическому закону, начиная с минимального перепада в 0,05 MPa до указанного в таблице.
Параметры кольца представлены в табл. 2. Коэффициенты трения покоя и трения скольжения приняты одинаковыми.
Корпус
Рис. 3. Модель роторной системы с плавающим кольцом (двухмерное и трехмерное представление)
Таблица 1
Щель
Параметр Значение Описание
R 20 Радиус вала, мм
L 7.5 Длина щели, мм
ж 13.8е-6 Динамическая вязкость (жидкий водород), Па с
70.8 Плотность жидкости, кг/м''
7.013е+6 Давление на входе на режиме 90000 об/мин, МПа
0.755е+6 Давление на выходе на режиме 90000 об/мин, МПа
0.027 Радиальный зазор, мм
0.5 Коэффициент закрутки жидкости на входе в уплотнение
0.1 Коэффициент потерь на входе в уплотнение
Таблица 2
Кольцо
Параметр Значение Описание
45 Масса кольца, г
1.7 Толщина кольца в зоне контакта с корпусом, мм
0.5 Толщина кольца не имеющая контакта с корпусом, мм
0.1 Коэффициент трения покоя
0.1 Коэффициент трения скольжения
10 Сила поджатия от пружины, Н
1 Минимальная скорость проскальзывания кольца, мм/с
Линейный анализ роторной системы
Применение линейной модели позволяет получить собственные частоты и формы колебаний роторной системы по режимам, а также по изменению логарифмического декремента форм колебаний определить ее границу устойчивости.
Реакция уплотнения на динамическую систему определяется гидродинамической силой
возникающей в щели уплотнения. В линейном
анализе кольцо является неподвижным и уплотнение является обычным щелевым.
Общее уравнение движения ротора в матричной форме может быть записано как
, (1) где , , - матрицы инерции,
демпфирования и гироскопических сил, и жесткости соответственно, полученные для конечноэлементной модели; , , - векторы-столбцы
обобщенных ускорений, скоростей и перемещений соответственно; дб - вектор-столбец
неуравновешенных сил; -вектор-столбец
реакции уплотнения.
Для определения гидродинамической силы может быть использован любой алгоритм, связывающий ее значение с перемещениями и скоростями вала. В дальнейшем, будет использоваться алгоритм Чайлдса [9], в котором гидродинамическая сила определяется через коэффициенты жесткости , и демпфирования , . Эти коэффициенты являются функцией
геометрии уплотнения, частоты вращения ротора, свойств жидкости, перепада давления и определяются для центрального положения ротора в зазоре.
На рис. 4 показано изменение коэффициентов жесткости и демпфирования уплотнения в
диапазоне частот вращения исследуемого ротора.
1.50
1.25
1.00
0.75
0.50
0.25
-0.00
-0.25
-0.50
j к — К УУ /
I /
: /
! • • КХу
j /
1 ---- к ух
I —- •... У
=
Uli JILL ми мм ЛИ. ЛИ ЛИ ЛИ
10 20 30 40 50 6С
об/мин [еЗ]
70 80 90
1000
р 900
и 800
X 700
си "s 600
X ьио
ш о 4U0
Q. S 300
-о- с 200
:> ф 100
cl 0 -100
Ё I I
Г —С '-‘ХХ уу
Ё
Е
Ё >
Е
Ё г
Е У 1 С Г
Ё / /
Ё
0 10 20 30 40 50 60 70 80 90
об/мин [еЗ]
Рис. 4. Кривые коэффициентов жесткости и демпфирования
Как видим перекрестные коэффициенты жесткости и демпфирования имеют одинаковые значения, но разный знак, что свидетельствует о возможной потере устойчивости ротора и
необходимости определении ее границы.
На рис. 5 показана полученная карта собственных частот (диаграмма Кемпбелла) роторной системы в диапазоне до 90000 об/мин. В рассматриваемом диапазоне собственных частот до 225000 1/мин для не вращающегося ротора находится две частоты собственных колебаний. При вращении эти частоты разделяются на частоты, соответствующие прямой прецессии (восходящие ветви диаграммы) и обратной (нисходящие ветви диаграммы). Первые две частоты слились в одну линию. На карте показаны формы колебаний ротора, соответствующие этим частотам. Изменение логарифмического декремента для полученных форм колебаний показано на рис. 6. Из рисунка следует, что система теряет устойчивость, когда логарифмический декремент меняет свой знак на отрицательный, т.е. на режиме ~60750 об/мин.
. *-
*■' *-
/ .> V — - » ■ \ Ли^ я оборотов
: К.'.Г.'7 а— - вращения 26216 об/мин — —
І-ТґГП • г
0 10 20 30 40 50 60 70 80 90
об/мин [еЗ]
Рис. 5. Карта собственных частот роторной системы
-ІТ,, ,>^1-
ц%ггг птп?[- *"■ Граница устойчивости — ~60750 об/мин —
*—■' 0^
О 10 20 30 40 50 60 70 80 90
об/мин [еЗ]
Рис. 6. Карта устойчивости роторной системы
Собственную частоту, по которой ротор теряет устойчивость, можно определить из диаграммы зависимости логарифмического декремента от частоты собственных колебаний, рис. 7. Потеря устойчивости происходит по собственной частоте 27577 1/мин и форме колебаний, показанной на рисунке.
об/мин [е5]
Рис. 7. Карта зависимости логарифмического декремента от частоты собственных колебаний
Нелинейный анализ роторной системы
В этом анализе предполагается, что кольцо обладает инерцией и может двигаться, т.е роторная система становится нелинейной. Тогда решение уравнения (1) получается его прямым интегрированием с определением реакции уплотнения на каждом шаге интегрирования.
Рассмотрим алгоритм определения реакции уплотнения на движение вала ротора. В на-
чальный момент времени уплотнительное кольцо рассматривается неподвижным и центрированным, т.е. уплотнение работает как простое щелевое. Кольцо начинает движение, когда гидродинамическая сила преодолевает силу трения покоя.
Сила трения покоя и скольжения рассчитывается как
* ;
* ;
* *
где и - коэффициенты трения покоя и
скольжения соответственно; и - площади, соответствующие размерам кольца к1 и к2.
Если скорость кольца меньше минимальной скорости проскальзывания, то оно считается неподвижным.
Можно выделить три состояния, в которых может находиться кольцо. Первое, когда кольцо остановлено. Смещение ротора вызывает гидродинамическую силу, действующую на кольцо и вал ротора:
Второе, когда кольцо неподвижно, но гидродинамическая сила больше силы трения покоя. Тогда реакция
С увеличением гидродинамической силы кольцо получает ускорение
/ ,
где - масса кольца; .
Третье, когда кольцо двигается с ускорением. Вектор реакции по величине будет равен силе трения скольжения
где .
С учетом смещений вала и кольца от центрального положения и скорости их движения значение гидродинамической силы в проекциях на оси X и У можно определить через коэффициенты жесткости , и демпфирования , ,
полученные для центрального положения ротора в зазоре.
* Д * Д * Д * Д ;
* д * д * д * д ,
где: Д ; Д ;
Д ; Д .
Работу алгоритма по определению реакции кольца можно представить в виде схемы, рис. 8. В начальный момент времени кольцо занимает центральное положение. Входными параметрами для расчета реакции кольца п-ом шаге интегрирования являются , , , , Д .
На рис. 9 показана амплитудно-временная
характеристика ротора в месте установки кольца, полученная в процессе нестационарного анализа по вышеприведенному алгоритму. Выделяется две зоны повышенных вибраций - в диапазоне 2600030000 об/мин, что соответствует первой критической частоте вращения ротора, и в диапазоне от 83000 об/мин, что соответствует потере устойчивости ротора от гидродинамических сил в уплотнении.
Визуальная граница потери устойчивости ротора от гидродинамических сил в уплотнении находится около 83000 об/мин. Для уточнения ее положения был использован метод, описанный в [12]. На постоянных режимах 60000 об/мин и 61000 об/мин к системе был приложен импульс 100 Н, длительностью 0.01 секунды, рис. 10. Импульс на 60000 об/мин не приводит к потери устойчивости (амплитуды затухают). Амплитуды от действия импульса на 61000 об/мин растут. Отсюда следует, что граница лежит в промежутке между этими частотами вращения ротора и близка к границе, полученной для линейной модели.
=«rVi+* 4t»;
aina * At 2
иТ9п = и1‘Пвп-1 + VT\ + ц~2 -
Fg = f {u?aftn -urJnan,vÿaftn - иуіпвп^\ - vjn9n.v;haftn - vryingn)
Да Нет
Кольцо не двигается С* = 0; vrning = 0; —Rrin9 = Д s^a/£ = р Начало движения кольца а“9 = Р„/яГ‘"»; F = F — Frast rg г,, -R™g _ дshafc _ ргшя + р^ Кольцо двигается а""8 = Ри/т™’-. _дгіng _ Дїйа/t _ psliding + p^
Рис.8. Блок-схема алгоритма для определения реакции уплотнения
0 10000 20000 30000 40000 50000 60000 70000 80000 90000
[1/mln]
Рис. 9. Амплитудно-временная характеристика ротора по перемещению
Максимальное значение амплитуды ротора на резонансе, полученном в нестационарном анализе (рис. 9), соответствует частоте ~ 26805 1/мин
Перевод полученного временного сигнала в частотную область (рис. 11) показывает, что потеря устойчивости происходит с частотой 29297 1/мин, которая несколько отличается от частоты, полученной для линеаризованной модели - 27577 1/мин.
На рис. 12 показано изменение реакций кольца и силы трения по режимам. Реакция кольца ограничена силой трения.
0.00 0.25 0.50 0.75 1.00 1.25 1.50
Время, с
0.00 0.25 0.50 0.75 1.00 1.25 1.50
Время, С
Рис. 10. Временной сигнал от импульсного воздействия на 0,5 секунде: a) до границы устойчивости (60000 об/мин), б) после (61000 об/мин)
[Hz)
Рис. 11. Каскадная диаграмма вибрационных спектров
Сила трения
ск ольжения \ __
А
p еакция ко
0 10000 20000 30000 40000 50000 60000 70000 80000 90000
об/мин
Рис. 12. Реакция кольца и сила трения
Интерес представляет картина движения кольца в зоне резонанса, рис. 13. Как видно из рисунка гидродинамическая сила в зазоре возрастает до значения силы трения покоя. Далее ее значение превосходит силу трения, и кольцо начинает двигаться, скорость кольца вместе с ростом гидродинамической силы растет. На рис. 14 показана векторная схема движения кольца в этот момент (~26000 об/мин). Центры ротора и кольца двигаются по окружности с эксцентриситетами и
соответственно, в процессе движения они увеличиваются. На рисунке видно, что сумма векторов
гидродинамической силы и силы трения
скольжения , действующих на центр кольца,
равна силе инерции . Она вызывает ускорение , тангентная составляющая которого увеличивает скорость движения кольца .
Рис. 13. Движение кольца при переходе ротором резонансной частоты
Рис. 14. Векторная схема движения кольца при разгоне кольца
После того как гидродинамическая сила начинает уменьшаться, снижается и скорость движения кольца. Векторная схема такого движения показана на рис. 15. Основные отличия от разгона в том, что эксцентриситет ротора меньше эксцентриситета кольца и продолжает уменьшаться, поэтому тангентная составляющая ускорения направлена на уменьшение скорости. Видно, что как вовремя торможения, так и разгона кольца вектор гидродинамической силы больше вектора силы трения, но за счет разницы фаз между ними ускорение работает или на торможение кольца или на его разгон.
Рис. 15. Векторная схема движения кольца при торможении кольца
Кольцо останавливается с некоторым
эксцентриситетом относительно вала за счет преобладания силы трения над гидродинамической. Эксцентриситет кольца в дальнейшем вызывает некоторые колебания гидродинамической силы.
Циклов движения и остановки кольца может быть несколько. В нашем случае их всего два.
Картина движения кольца в зоне потери устойчивости от течения жидкости носит чисто академический характер (работа ротора вблизи и после границы устойчивости не допускается) и подробно показана на рис. 16.
Рис. 16. Движение кольца в зоне потери ротором устойчивости
Ниже представлены орбиты движения кольца и ротора на различных режимах в области потери устойчивости на временном интервале 0,01 с. Движение ротора при остановленном кольце круговое, рис. 17. Амплитуды движения ротора при потере устойчивости растут до момента начала движения кольца, а затем сохраняются на уровне 10 мкм, рис.18 а). Амплитуды кольца не превышают 1,5 мкм, характер движения прерывистый, рис.18 б). На этом же рисунке видны места резкого излома траектории движения кольца - места его остановки.
Рис. 17. Орбиты движения ротора (кольцо стоит): а) на режиме 83000 об/мин; б) на режиме 84500 об/мин
Рис. 18. Орбиты движения на режиме 86000 об/мин: а) ротора; б) кольца (начало движения)
Орбиты движения на режиме 89000 об/мин показаны на рис. 19. Следует отметить, что кольцо ограничивает амплитуды колебаний ротора и не дает им развиваться до опасных значений.
В реальной конструкции уплотнения при определенных условиях возможен контакт вала ротора и кольца. Этот факт должен проверяться в любом случае. На рис. 20 показаны орбиты движения вала и кольца на резонансе в пределах одного цикла. Точки находятся в начальном положении вала и кольца и показывают фазовый
сдвиг векторов перемещений вала и кольца. В нашем случае контакта не происходит.
Рис. 19. Орбиты движения на режиме 89000 об/мин: а) ротора; б) кольца
Перемещения по оси X, мм
Рис. 20. Проверка контакта вала с кольцом
Выводы
Среди основных выводов по представленной методике и результатам ее применения можно отметить следующие. Анализ роторов со щелевыми уплотнениями может проводиться как в стационарной постановке (линеаризованная модель уплотнения), так и в нестационарной (нелинейная модель уплотнения). В стационарной постановке методика позволяет учитывает несимметрию и нелинейный характер коэффициентов жесткости и демпфирования уплотнения, получать амплитудно-частотные характеристики ротора, а также определять его границу устойчивости. В нестационарной постановке методика учитывает инерцию кольца, гидродинамическую силу в щели, силы трения кольца о корпус. Она позволяет получать амплитудно-временные характеристики движения вала ротора и кольца, определять траектории их движения, поведение кольца при переходе через резонанс, контролировать возможное касание вала и кольца, определять необходимую жесткость поджимающей кольцо пружины, уточнять конфигурацию кольца, от которой зависит величина гидравлической силы прижатия торца кольца к корпусу.
Работа выполнена при поддержке НОЦ «Двигатели и энергетические установки» МАИ
Литература
1. Иванов А.В. Турбонасосные агрегаты кисло-
родно-водородных ЖРД: монография, Воронеж: ГОУВПО “Воронежский государственный технический
университет”, 2011. - 283 с.
2. Геращенко Б. И. Динамика закритических роторов лопаточных машин. М.: Компания Спутник+, 2000. - 250 с.
3. Иванов А. В. Некоторые вопросы проектирования
уплотнений с полуподвижными кольцами для насосов ТНА / А. В. Иванов // Разработка, производство и эксплуатация турбо-, электронасосных агрегатов и систем на их основе: труды I Международной научно-
технической конференции "СИНТ01". - Воронеж: ООО РИФ "Кварта", 2001. - С. 236 - 238.
4. Дмитренко А.И. Совершенствование уплотнений
с полуподвижными кольцами для проточной части насосов ТНА ЖРД / А. И. Дмитренко,
А. В. Иванов, А. Г. Кравченко // Научно-технический юбилейный сборник. КБ химавтоматики. - ИПФ "Воронеж", 2001. - С. 357 - 363.
5. Бедчер Ф. С., Ломакин А. А. Определение критического числа оборотов ротора насоса с учетом сил, возникающих в уплотнениях// Паро- и газотурбостроение.
- 1957. - Вып.5. - С. 249-269.
6. М. А. Рудис, В. А. Марцинковский, Некоторые
вопросы динамики роторов центробежных насосов / Котлотурбостроение: сборник трудов
ЦКТИ. - 1964. - Вып. 44.
7. H. Black, Effects of Hydraulic Forces on Annular Pressure Seals on the Vibrations of Centrifugal Pump Rotors, Journal of Mechanical Engineering Science, 1969, 11(2), pp. 206-213.
8. Black, H.F., Jenssen, D.N., Dynamic Hybrid Bearing Characteristics of Annular Controlled Leakage Seals, Proc Instn Mech Engrs, 1970, Vol. 184, pp. 92-100.
9. Childs D.W. “Turbomachinery rotordynamics: phenomena, modeling and analysis”. JOHN WILLEY & SONS, INC.1993. pp. 476.
10. L. San Andrés, Analysis of Variable Fluid Properties, Turbulent Annular Seals, ASME Journal of Tribology, 113, pp. 694-702, 1991.
11. Леонтьев М.К., Иванов А.В. Модальный анализ динамических систем роторов. «Известия высших учебных заведений. Авиационная техника». 2005, №3. C. 31-35.
12. Леонтьев М.К., Дегтярев С.А., Давыдов А.В., «Динамическая устойчивость ротора турбогенератора», журнал «Газотурбинные технологии», №4 2012 г.
Московский авиационный институт (национальный исследовательский университет)
ООО «Альфа-Транзит», г. Москва
Воронежский государственный технический университет
ON THE DYNAMICS OF ROTORS WITH LIQUID FLOW SEALS A.V. Davidov, S.A. Degtyarev, A.V. Ivanov, M.K. Leont’ev
The mathematical model of the liquid flow seal with the floating ring and the methodology to study rotor dynamics of liquid pumps are presented. The algorithm to determine the seal hydrodynamic force and reaction of the liquid seal as a part of the rotor system is given. The dynamic response and stability threshold of the high-speed model rotor with the floating ring seal are studied.
Key words: rotor dynamics, liquid flow seals, floating ring
