Научная статья на тему 'Динамические искажения сигнала в коротких отрезках многомодовых оптических волокон'

Динамические искажения сигнала в коротких отрезках многомодовых оптических волокон Текст научной статьи по специальности «Физика»

CC BY
518
76
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Аннотация научной статьи по физике, автор научной работы — Аппельт В. Э., Задорин А. С., Круглов Р. С., Чернов П. В.

Работа посвящена моделированию процессов линейных динамических искажений оптических сигналов в многомодовых волокнах, обусловленных дисперсией волноводных мод и межмодовой связью, вызываемой шероховатостями поверхности сердцевины оптического волокна. Показано, что при длинах оптического волокна, превышающих длину установившейся вязи мод, сигнал приобретает устойчивую форму, не зависящую от условий возбуждения волокна, и близкую к отклику электронной интегрирующей цепи. Проведено сравнение результатов расчетного и натурного экспериментов по исследованию зависимости ширины полосы пропускания от длины волокна в полимерном оптическом волокне со ступенчатым профилем показателя преломления, демонстрирующее хорошее соответствие расчетных и экспериментальных данных.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Похожие темы научных работ по физике , автор научной работы — Аппельт В. Э., Задорин А. С., Круглов Р. С., Чернов П. В.

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Dynamic signal distortions in short segments of multimode optical fibres

The work is devoted to simulation of the processes of linear dynamic distortion of optical signals in multimode fibres conditioned by dispersion of waveguide mode and intermode connection caused by roughness of core-cladding interface. It is shown that at the lengths of optical fibre exceeding the coupling length the signal achieves a stable form independent on the conditions of fibre excitation and close to response of low pass filter. The comparison of the results of calculated and full-scale experiments in investigation of dependence of band width on SI POF length indicates good agreement of calculated and experimental data.

Текст научной работы на тему «Динамические искажения сигнала в коротких отрезках многомодовых оптических волокон»

УДК 535:621.372.8

ДИНАМИЧЕСКИЕ ИСКАЖЕНИЯ СИГНАЛА В КОРОТКИХ ОТРЕЗКАХ МНОГОМОДОВЫХ ОПТИЧЕСКИХ ВОЛОКОН

В.Э. Аппельт, А.С. Задорин, Р.С. Круглов, П.В. Чернов

Томский государственный университет систем управления и радиоэлектроники E-mail: Anatoly.Zadorin@rzi.tusur.ru

Работа посвящена моделированию процессов линейных динамических искажений оптических сигналов в многомодовых волокнах, обусловленных дисперсией волноводных мод и межмодовой связью, вызываемой шероховатостями поверхности сердцевины оптического волокна. Показано, что при длинах оптического волокна, превышающих длину установившейся вязи мод, сигнал приобретает устойчивую форму, не зависящую от условий возбуждения волокна, и близкую к отклику электронной интегрирующей цепи. Проведено сравнение результатов расчетного и натурного экспериментов по исследованию зависимости ширины полосы пропускания от длины волокна в полимерном оптическом волокне со ступенчатым профилем показателя преломления, демонстрирующее хорошее соответствие расчетных и экспериментальных данных.

Введение

Многомодовые оптические волокна (МОВ), как правило, используются при построении систем связи, радиус которых настолько мал, что длины элементарных кабельных участков соизмеримы с длиной установившейся связи мод. Математические модели, описывающие трансформацию оптических импульсов в указанных условиях, развиты слабо, что накладывает ограничение на возможности оптимизации быстродействия телекоммуникационных сетей.

В оптически линейных МОВ основным механизмом искажений сигнала является эффекты межмодовой дисперсии (ММД) [1, 2], а трудности их моделирования связаны, прежде всего, с наличием микронерегулярностей на границе раздела в среднем ровной поверхности сердцевины оптического волокна (ОВ). Такие шероховатости сердцевины приводит к формированию многократных связей внутри спектра волноводных мод (ВМ), и радиационным потерям.

Основной целью настоящей работы является моделирование процессов трансформации оптических сигналов в МОВ, обусловленных дисперсией волноводных мод и межмодовой связью, вызываемой шероховатостями поверхности оптического волокна.

Постановка задачи

Рассмотрим слабонаправляющее, Ж-модовое, оптически линейное ОВ [3] со ступенчатым профилем показателя преломления, без потерь, в направлении оси z которого распространяются линейно-поляризованная ВМ (LP) [1]:

Es (r,ф,z) =

Jl( Uar ) icos ¡ф

es ■ Es т Л V У'.'. ej (°*-ß'z )-az, r <a

ji (u) {sin ¡ф

n (war) icos ¡ф

(1)

(w) {sin ¡ф

и оболочки соответственно; в, - вектор поляризации ВМ; Е, - амплитуда ВМ; а - круговая частота; в - постоянная распространения ВМ; а - коэффициент затухания; г, ф, г - координаты цилиндрической системы координат;

где I,, N - функции Бесселя и Неймана порядка ,, описывающие профиль ВМ в области сердцевины

и = пСо - Р. , ™ = «VР^ - к1 Пс1 >

где а - радиус сердцевины, п0 и пс1 - показатели преломления сердцевины и оболочки соответственно, к0 - волновое число световой волны в вакууме.

Среднюю интенсивность всех мод обозначим вектором интенсивностей I. Компоненты I будем называть родительскими волноводными модами. Будем считать, что вектор I модулирован динамической зависимостью х(/). Обозначим соответствующий модовый пакет х(/).1 вектором х(0. Входной сигнал оптической системы передачи х(/), распространяясь вдоль оси г ОВ, под действием ряда физических механизмов претерпевает линейные искажения, трансформируясь к виду у(г,0.

Решение задачи моделирования и снижения линейных ММД-искажений сигнала в регулярном ОВ с идеальной поверхностью сердцевины не вызывает затруднений, т. к. в указанной ситуации межмодовая связь исключена, и интерференция ВМ возможна только на фотоприемнике приемного модуля.

Рассмотрим далее влияние на у(г,0 разного рода отклонений от указанной идеализации. Среди таковых ниже рассматриваются микроскопические неоднородности ОВ, сосредоточенные на поверхности сердцевины.

Матричная импульсная характеристика МОВ

Микроскопические неоднородности в среднем ровной поверхности сердцевины могут быть описаны изотропным двумерным стохастическим полем /(г). Радиус корреляции поля обозначим через ,„ а среднюю высоту шероховатости - 5.

Для спектра 10 распространяющихся в направлении оси г волноводных мод локальные микро-

скопические неоднородности поверхности сердцевины эквивалентны пространственным флуктуа-циям Ди эффективного показателя преломления п(г) относительно его среднего уровня ир [4].

Указанные шероховатости ОВ приводят к распределенной по всему волокну связи внутри спектра ВМ и непрерывному и многократному энергообмену между составляющими сигнального вектора у(г^), при его распространении вдоль оси г.

При анализе параметров системы связи практический интерес представляет интенсивность цифрового сигнала, усредненная по его длительности т. Для реальных систем с многомодовыми ОВ это время значительно превышает время прохождения сигналом участка длиной I. Поэтому, в соответствии с [5], мы будем рассматривать лишь накапливающиеся изменения интенсивностей у(г^), усредненные по интервалу Д, значительно превышающему I, но существенно меньшему, чем длина нормализации Цк к-й «родительской» волноводной моды (РВМ), на которой спектр 1(г) трансформируется в устойчивый, равновесный набор мод, т. е.

1с<<Д<<ут<<Ьк, (2)

где V - групповая скорость волнового пакета.

Отклик у(Д,0 на выходе элементарного участка Д может быть определен как свертка импульсной характеристики с входным сигналом х(/). Однако в случае многомодового волокна импульсная характеристика И(/) является матричной величиной. Далее будем назвать ее импульсной матрицей межмодового рассеяния (ИММР) [6]. По своему значению ИММР аналогична многомерной импульсной характеристике линейного электронного многополюсника [7].

Для расчета динамики у(/) на выходе участка ОВ с длиной кратной Д, т. е. г = рД, воспользуемся свойством оптической линейности ОВ. Последовательно р раз применим свертку импульсной характеристики с входным сигналом х(/)

у (р -Д, I) = Ь^*^ х(4 (3)

р

где символом *...* обозначена р-кратная матричная временная свертка сигнала х(/) с ИММР.

Очевидно, что размерность И(/) определяется числом ВМ, в которые рассеивается энергия вектора РВМ х(/). Если принимать во внимание только те моды, которые вследствие рассеяния энергии РВМ, распространяются в попутном направлении, то размерность указанной матричной импульсной характеристики оказывается равной ИхИ. Наличием обратно рассеянных мод можно пренебречь, т. к. их влияние сказывается только лишь на ближнем конце системы передачи.

Импульсная характеристика любого линейного многополюсника, представляет собой динамический отклик системы на сигнал, близкий к 5-функ-ции. В работах [8, 9] было установлено, что элементы импульсной матрицы межмодового рассеяния И(/) определяются выражением

= (м™ /тт )Яес?(р -тт )/тт ) « М» -Т ), ПРИ т = П 1

= (Мтп /ттп )Яеа(р -Т ) /ттп ) ,

при т Ф п.

(4)

где ттп - относительная временная задержка между и-й ВМ «потомком» (ПВМ) и т-й РВМ, вычисляемая через разность групповых скоростей vn и vm указанных мод; М - матрица межмодового рассеяния (ММР), определяяемая следующим выражением [8]

Мп„ (Ь) =

£04п

(К +<)

; С

'т п т п

(Дк),

(5)

Мтт (Ь) =

=11+

ЬкХ

1

'ЛтпРтп (Д к)| . (6)

О ' кт +ат ) „ О ' кп +ап )

где Ощп(Дк) - двумерный дискретный энергетический спектр шероховатости; \тп - коэффициент связи между т-й и и-й модами:

^п. =]Дсг (г ) - Е» - Е'(г )г&,

(7)

Е' - профиль ВМ; Де=и.Ди - вариация диэлектрической проницаемости среды в поле пространственной гармоники Дк=ки-кт энергетического спектра шероховатостей Ощи(Дк), обеспечивающей синхронизм между волноводными модами.

Коэффициент затухания а, входящий в (5, 6), определяет радиационные потери ВМ, обусловленные наличием шероховатости поверхности сердцевины [7].

Соотношение (3), вместе с (4-6) формализуют эффект ММД и имеют прозрачный физический смысл. На элементарном участке Д многомодового ОВ любая из N родительских мод испытывает задержку тm=Д/vm и формирует N-1 мод потомков. При этом, в силу межмодовой задержки, перекачка энергии от РВМ к ПВМ оказывается рассредоточенной во временном интервале т, что, в полном соответствии с (4), указывает на динамическое уширение формы ПВМ относительно 5-импульса РВМ. ПВМ описываются прямоугольными импульсами, которые могут как отставать, так и опережать родительский 5-импульс. Представленная модель описывает ММД-искажения оптического сигнала лишь при малых длинах ОВ Д и слабом рассеянии энергии РВМ. При больших длинах ОВ трансформация импульса описываются многократной матричной сверткой (3) вектора РВМ с ИММР, которая является физической моделью эффекта многократного рассеяния и интенсивного перемешивания мод в ОВ. В ходе этого процесса вектор РВМ х(7) испытывает как радиационное затухание, так и сильное взаимодействие с ПВМ [8, 9].

Результаты численного моделирования и их анализ

Численное моделирование динамики трансформации формы импульса проводилось на основе выражений (3), а также формул (4-6), которые позволяют определить все элементы ИММР.

к

к

Основные параметры ОВ: показатели преломления сердцевины и оболочки псо=1,504, пс/=1,500; радиус сердцевины а=9,7 мкм, при этом на длине волны излучения А=650 нм обеспечивалось распространение 16 ВМ (#=15). Параметры шероховатости поверхности сердцевины: радиус корреляции /с=5 мкм; средняя высота шероховатости 8=5 нм.

Результаты моделирования трансформации формы импульса у(^) при возбуждении ОВ модами различного порядка представлены на рис. 1, 2.

Форсированное искажение формы переднего фронта при возбуждении ОВ модой ЬР61 обусловлено в первую очередь перекачкой энергии из родительской ВМ в ПВМ более низкого порядка, групповая скорость которых выше. После того, как спектр ВМ в процессе самофильтрации достигает равновесного состояния, форма импульса у(^) становиться близкой к отклику электронной интегрирующей цепи.

При возбуждении ОВ модой более низкого порядка ЬР31 энергия РВМ на начальных участках ОВ эффективно передается к ПВМ более высокого порядка, что проявляется в затягивании заднего фронта импульса. На расстояниях, превышающих длину нормализации модового спектра, форма импульса у(^) не зависит от условий возбуждения ОВ, т. е. можно говорить о нормализации формы импульса.

Результат моделирования среднеквадратичного уширения [10] импульсной характеристики ОВ при его возбуждении модой ЬР01 представлен на рис. 3.

Среднеквадратичное уширение импульсной характеристики при возбуждении основной модой линейного многомодового ОВ на малых длинах пропорционально длине ОВ Ь, а при больших -пропорционально \Ь.

В литературе, как правило, рассматриваются лишь предельные случаи поведения представленной кривой [10]. Если длина ОВ превышает длину равновесного модового распределения, то спектр вол-

Условия возбуждения: 1_Р

¡5 1.0 о

х т0.8

2 * 5 ° о.б

Рис. 1. Нормализация оптического сигнала с прямоугольной огибающей у(Х,1) в ОВ при его возбуждении модой 1_Р6] (к=11)

Условия возбуждения:

1С = 5 мкм; 5 = 5 нм; т = 200 пс;

п Л

0 12 3 Их

Рис. 2. Нормализация оптического сигнала с прямоугольной огибающей у(1,1) в ОВ при его возбуждении модой Р (к=4)

новодных мод сохраняет свое равновесное состояние (состояние нормализации), при этом В том случае, если длина ОВ значительно меньше длины равновесного модового распределения, то влияние межмодовой связи на зависимость а(Ь) оказывается пренебрежимо малым, поэтому используется следующая асимптотическая оценка: о~Ь.

10

10'

10'

10'

10

100

1000

-ß: - (aг

-lcos-

l

^л -ß2 - (a

г = (m - 1)n -

где т - радиальный порядок, указывающий количество узлов поля ВМ в радиальном направлении; фа - фазовый сдвиг, возникающий при полном внутреннем отражении от стенки сердцевины ОВ.

При формировании ИММР, описывающей динамику трансформации импульса, переносимого группой формальных волноводных мод, также необходимо ввести дополнительный дисперсионный коэффициент уширения т'т для каждой родительской формальной волноводной моды. Указанный коэффициент позволит учесть эффекты меж-модовой дисперсии, возникающие внутри каждой аппроксимированной группы реальных ВМ.

Дисперсионный коэффициент уширения родительских формальных волноводных мод тт можно записать в виде

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

m m

(8)

Рис. 3. Дисперсионное уширение сигнала a(L) в МОВ при возбуждении моды LP01

При моделировании динамических искажений сигналов, распространяющихся по реальным мно-гомодовым оптическим волокнам, остро встает проблема нехватки вычислительных ресурсов. В полимерном оптическом волокне (ПОВ), радиус сердцевины которого а=490 мкм, числовая апертура Л^=0,46, на длине волны А=650 нм возможно распространение более чем 2,37.106 ВМ. При этом ИММР для указанного ОВ будет состоять примерно из 5,63.1012 элементов, каждый из которых в свою очередь является вектором, описывающим импульсную характеристику соответствующей ВМ.

Задача аппроксимации спектра ВМ в первую очередь связана с проблемой выбора профиля формальной волноводной моды, которая должна заменить собой группу реальных ВМ. Амплитуда ВМ в области шероховатости определяет уровень радиационных потерь и коэффициент связи между ВМ.

В силу того, что для ПОВ характерен относительно большой радиус сердцевины, амплитуды пространственных угловых (азимутальных) гармоник энергетического спектра шероховатости практически равны. Поэтому эффективность взаимодействия различных ВМ, а также величина радиационных потерь ВМ будут определяться только радиальным порядком моды.

Расчет параметров формальных волноводных мод удобно проводить с помощью характеристического уравнения, которое устанавливает связь между азимутальным l и радиальным m порядками ВМ и ее постоянной распространения ßs [11]

(l)2112 -

2 '

где Ут и Ут - групповые скорости реальных ВМ, находящихся на противоположных краях фрагмента спектра ВМ, аппроксимируемого одной формальной волноводной модой.

С учетом (8) выражение, определяющее матрицу ИММР (4), может быть переписано в виде

Кт = (М„„ /<ЖесЩ/-хт)/<), при т = п, 1

Кп = (Мтп Т ЖесЩ/-Тп)/Ттп) , при т * п. ]'

где Rect - функция, описывающая импульс с прямоугольной огибающей и длительностью т.

Зависимость ширины полосы пропускания ПОВ от длины волокна, рассчитанная с применением описанного выше алгоритма аппроксимации спектра ВМ, представлена на рис. 4.

Основные параметры ПОВ, использованные в численном моделировании, соответствуют стандартному ПОВ Тогау Р¥и-СБ1001: показатели преломления сердцевины и оболочки исо=1,492, «,,=1,419; радиус сердцевины а=490 мкм. Аппроксимация спектра ВМ осуществлена 16-ю формальными волноводными модами. Длина волны излучения А=650 нм.

Кружками на рис. 4 показанные экспериментальные данные для ПОВ Тогау Р¥и-СВ1001.

При моделировании зависимости, представленной на рис. 4, параметры шероховатости поверхности сердцевины были выбраны таким образом, чтобы обеспечить минимальное расхождение между экспериментальными и расчетными данными. Полученные значения параметров шероховатости поверхности сердцевины ОВ (радиус корреляции 4=2 мкм; средняя высота шероховатости 5=300 нм). Незначительное расхождение полученных результатов обусловлено наличием дополнительных, неучтенных в модели, факторов, приводящих к межмодовому взаимодействию и дополнительным радиационным потерям (например, рассеяние Рэлея).

На начальных участках, значительно меньших длины установившейся вязи мод, и на длинах, зна-

чительно превышающих эту характерную дистанцию, поведение зависимости ширины полосы пропускания от длины ОВ соответствует хорошо известным асимптотам [10].

Ширина полосы пропускания[МГц]

10000

1000

Эксперимент (NA=0,1) Эксперимент (NA=0,32)

— Моделирование^А=0,11)

— Моделирование^А=0,33)

100

10

10 100 1000 10000 Рис. 4. Зависимость ширины полосы пропускания от длины ПОВ

Особенностью каждой из представленных на рисунке 4 ветвей зависимости ДДХ) является наличие на них участков, на которых значение пространственной производной dДДL)/dL достигает своего максимума, превышающего ее уровень в асимптотических областях. В пределах указанных участков происходит наиболее быстрое, форсированное снижение полосы пропускания ОВ при увеличении его длины. Объяснение данного эффекта не вызывает затруднений. Действительно, именно в указанных областях процесс нормализации модо-вого спектра ОВ переходит в свою завершающую фазу. Первоначально наиболее мощные рабочие моды ослабляются и рассеиваются в ПВМ на шероховатостях предшествующих участков ОВ. В ука-

занных областях они сравниваются по мощности с остальными «модами-потомками». Естественно, что в условиях переноса сигнала модовым спектром с равномерным распределением амплитуд, уровень, обусловленных межмодовой дисперсией, линейных искажений сигнала оказывается максимальным.

Заключение

Представлена математическая модель, описывающая эффекты линейных искажений сигнала в многомодовых оптических волокнах при наличии неоднородностей поверхности сердцевины.

Проведено сравнение результатов расчетного и натурного экспериментов по исследованию зависимости ширины полосы пропускания полимерного оптического волокна со ступенчатым профилем показателя преломления от его длины, демонстрирующее хорошее соответствие расчетных и экспериментальных данных.

На длинах оптического волокна, значительно меньших длины установившейся связи мод, либо значительно превышающих ее, поведение зависимости ширины полосы пропускания волокна от его длины соответствует хорошо известным асимптотам.

Установлено, что отклик нерегулярного много-модового оптического волокна на расстояниях, превышающих длину установившейся вязи мод, стремится к форме отклика электронной интегрирующей цепи независимо от условий возбуждения оптического волокна.

Работа выполнена при финансовой поддержке организации INTAS (грант № 04-83-3239).

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Ghatak А., Thyagarajan K. Introduction to fibre optics. - Cambridge: Cambridge University Press, 1998. - 565 p.

2. Daum W., Krauser J., Zamzow P.E., Ziemann O. Polymer Optical Fibers for Data Communication. - Berlin-Heidelberg: SpringerVerlag, 2002. - 462 p.

3. Сайндер А., Лав Дж. Теория оптических волноводов. - М.: Радио и связь, 1987. - 655 с.

4. Тамир Т. Волноводная оптоэлектроника. - М.: Мир, 1991. -574 с.

5. Аппельт В.Э., Задорин А.С., Круглов Р.С. Трансформация поля в многомодовом оптическом волноводе со случайными нере-гулярностями поверхности пленки // Оптика и спектроскопия. - 2005. - Т. 99. - № 4. - С. 645-653.

6. Аппельт В.Э., Круглов Р.С. Матричная импульсная характеристика многомодового оптического волновода // Радиотехника,

электротехника и энергетика: Тез. докл. XI Междунар. научно-техн. конф. студентов и аспирантов. - М.: МЭИ, 2005. - Т. 1. -С. 80.

7. Баскаков С.И. Радиотехнические цепи и сигналы. - М.: Высшая школа, 1983. - 536 с.

8. Kruglov R., Appelt V., Zadorin A., Bunge C.-A., Poisel H., Ziemann O. Mode spectrum transformation in multimode fibres with rough surface // POF&MOC2006: Proc. of 15th Intern. Conf. on Plastic Optical Fibre. - Seoul, 2006. - P. 503-513.

9. Круглов Р.С., Аппельт В.Э., Задорин А.С.. Динамические искажения сигналов в многомодовых оптических волокнах // Доклады ТУСУРа. - 2006. - № 5(13). - С. 40-45.

10. Солимено С., Крозиньяни Б., Ди Порто П. Дифракция и вол-новодное распространение излучения. - М.: Мир, 1989. - 664 с.

11. Унгер Х.-Г. Планарные и волоконные оптические волноводы. - М.: Мир, 1980. - 657 с.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.