CC BY
11
Ко второй очереди отнесены площади, на которых нет прямых поисковых признаков, но яв-весьма сходными с эталоном. К этой очереди отнесены все участки, находящиеся в За-мегазоне. Их перспективы оцениваются достаточно высоко, но закрытость территории >йскими образованиями (средняя мощность 150 м) снижает их привлекательность для
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
: Еюхин В. Л. О необходимости поисков и освоения молибденовых месторождений на Урале // Наука 1й комплекс - основные ресурсы российской модернизации: Мат-лы межрегион, науч.-практ. Екатеринбург, 2002. С. 463-467.
2. Карта полезных ископаеиых Урала масштаба 1:1000000 / Редакторы: Мареичев А. М., Петро-Д. 1988.
5 Решение задач прогноза полезных ископаемых с применением ГИС INTEGRO / Черемисина Е. Н.,
i О. В. и др.; ВНИИгеосистем . М., 2030. ■1 Тектоническая карта Урача масштаба 1:1000000/ Редактор: Соболев И. Д. Свердловск. 1986.
кНАЛИЗ ОСОБЕННОСТЕЙ ГОДОГРАФОВ ОТРАЖЕННЫХ ВОЛН ОТ ГРАНИЦ, ОПИСЫВАЕМЫХ УРАВНЕНИЯМИ ПЕРВОГО И ВТОРОГО ПОРЯДКОВ В МЕТОДЕ МНОГОКРАТНЫХ ПЕРЕКРЫТИЙ
ЯРЦЕВ В. С. КОГУТЯКА. Я Уральская государственная горно-геологическая академия
Идея метода многократных перекрытий, предложенная Г. Мейном еще в 1950 году, превра-чжь за прошедшее с тех пор время в весьма эффективный метод сейсмической разведки, называемый в отечественной литературе методом обшей глубинной точки (МОГТ). Сформулирован-■ми Г. Мейном принцип горизонтального накапливания путем суммирования сейсмических зали-авш равных удалений положен в основу большинства современных систем обработки сейсмиче-рнп данных, получаемых по методике многократных перекрытий. На основе анализа получаемых I результате суммирования временных разрезов и «кубов» сейсмических данных были сделаны ст.- :нсйшие геологические открытия XX века в нефтяной геологии. Все прошедшие годы теория и шггедика сейсмической интерпретации данных многократных перекрытий продолжает стремительно развиваться. Об этом свидетельствуют такие достижения последних лет. как АУО - анализ, ■играция сейсмических записей до суммирования, использование в качестве интерпретационных »«эотропных моделей сред, совместная интерпретация сейсмических данных с данными геофизических исследований скважин и многое другое. Все это уже сегодня реально позволяет по ре-тчльтатам сейсмических исследований стрснть весьма достоверные трехмерные модели нефтяных эеэсрвуаров.
Несмотря на то, что колоссальные возможности сейсмической разведки общепризнанны, основой сохранения такой ее роли в будущем в нефтяной геологии может служить лишь непрерывное и систематическое совершенствование всех элементов метода и, в частности, его теории и ме--одики. Особенно это необходимо в части повышения горизонтальнойразрешающей способности метода. Одним из таких возможных усовершенствований может служить идея использования в г^х>пессс обработки данных метода многократных перекрытий несимметрично сформированных (относительно общей средней точки) выборок сейсмических трасс (1]. Идея метода обработки данных многократных перекрытий базируется на использовании соответствующих уравнений годографов отраженных волн. Для анализа особенностей годографов отраженных волн от границ, описываемых уравнениями первого и второго порядков в методе многократных перекрытий с использованием несимметрично сформированных выборок сейсмических трасс, рассмотрим вначале обобщенное уравнение годографа отраженной волны от плоской границы для сгучая профильных наблюдений по методике 2й [1], а затем вывод для круговой границы (в виде бесконечного цилиндра).
Уравнение годографа МОГП отраженной волны от плоской наклонной границы
Предложенный В. И. Бондаревым [1] подход к анализу данных, полученных на основе использования метода отраженных волн с несимметричными выборками сейсмических трасс при фиксированном в процессе формирования сейсмограмм отношении параметров I, и lj (см. ниже), назван методом общей глубинной площадки MOB - ОГП, или, сокращенно, МОГП.
Для плоской наклонной отражающей границы, уравнение которой
z = x-Xg<p+(horr /cos<p),
(О
уравнение годографа отражённой волны имеет следующий вид:
(2)
2 h.
оп
; уоп = *7со^ф; х = /, + /2; ф - угол
наклона границы; а-некоторый параметр, описывающий взаимосвязь между 1\ и /2:
h =в/ь
Рис. 1. Ход луча отраженной волны в ММП и параметры отражающей гранацы
где а > 0.
Схема, поясняющая данное уравнение годографа и параметры границы, представлена на рис. I.
Полученное уравнение (2) справедливо для различных значений параметра а и углов наклона отражающей границы.
Если предположить, что углы наклона границы не превосходят 30°, а параметр а < 3, то с высокой точностью уравнение (2) может быть приближенно представлено в следующем виде:
/ч Г2 ? 2-х-/0 fa-l)
Разумеется, что при а= 1 данные уравнения годографов (2 и 4) переходят в хорошо всем известное классическое уравнение годографа ОГТ
Представление о характере влияния параметра а на форму годографов можно получить из графиков, приводимых на рис. 2.
Рис. 2. Сравнительный вид годографов МОГП для отраженной волны от плоской наклонной границы при угле наклона отражающей границы Ф"20® и различных значениях параметра а:
1 - 1/5; 2 — 1/2; 3 — 1;4 — 2;5 — 5
x/hon
Выводы уравнения годографа МОГП отраженной волны от поверхности, заданной уравнением второго порядка
Пусть на профиле наблюдений зафиксировано положение некоторой общей средней точки (ОСТ), совмещенной с подвижным началом системы декартовых координат Х02. Ось ОХ совместим с профилем наблюдений (рис. 3). Будем предполагать, что профиль наблюдений ориентирован
90
гг з крест простирания отражаю--раницы I.. Пространственное попой границы будем задавать с трех параметров: Я0 - глуби-чормапи из начала координат до Я - радиуса круга и угла фо. >щсго наклон границы нормали к границе по от-к оси OZ). В этом случае отражающей границы мож-1ить в виде
и-Со + Я^пфо)2* /
-(г-(я0 + /г)со8ф0)2=/г2. (6)
2 С(хоД))
Скорость распространения упру-мон выше границы V постоянна и При этом свойства среды ниже таковы, что граница слоев обя-являстся отражающей.
а точке 5 на профиле наблюдений на расстоянии // от ОСТ расположен пункт возбуждения ж ПВ. В точке М на профиле, по другую сторону от общей средней точки ОСТ, на рас-/; расположен один из приемникоь упругих колебаний ПП. Полагая, что все названные известны, требуется получить уравнение годо1рафа отраженной волны, соотьетствую-методике многократных перекрытий. Воспользуемся приближенным уравнением годографа I АН криволинейной границы г ■ г(х) [2\:
Рис. 3. Схема распространения отраженной волны к выводу уравнения годографа для случая цилиндрической поверхности в МММ
= I J4tf2 + 4Я/5Шф + fsin2 ф + i*±^ii»cos2 Л2, (7)
У у V. + W)) )
И - длина нормали к (ранние в источнике: ф - наклон нормази к границе по отношению к оси . радиус кривизны границы в точке пересечения ее нормалью из источника; / - уда>ение оыш - прибор».
Данное уравнение годографа предусматривает нахождение источника сейсмических волн 3' а начале координат. Для метода общей глубинной площадки MOB - ОГП необходимо прс-длину нормали к ipanmic //0 и наклон нормали к границе фо, учитывая, что начало ко-находится на расстоянии // от пункта возбуждения колебаний (IIB): Координаты центра круговой границы С Moiyr быть определены следующим образом:
*о = (#о + Ä)sinФо. z0=(H0 + R)совфо. (8)
Удаление «взрыв - прибор» /, учитывая что 12 = alx, будет иметь вид
/ = /|+/2=/|+а/1=/|(1 + а), (9)
Для новой системы координат центр круговой границы
*о/ = хо -V (10)
Выразив // из формулы (9) и подставив в выражение (10), получим:
*о/ =(//<> + Ä)sin<pe. (11)
\ + а
Тогда длина нормали к границе Н(I)
"(/) = VV^V ~ R = ^(//o + *)s¡n<P0 " + (("о + /?)сО5ф0)2 - *.
(12)
Косинус и синус угла <р(1) будут вычисляться следующим образом:
(H0+R)s\mf о--
sin ф(/) =
1+<т
^ + j(H0 + /?)sin<p0 + ((//0 + /?)СО8ф0)2
cos<p(/)
(Я0 + R) cos<po
+ Л)5тф0 - +((//с + Л)С05ФО)2
(13)
(14)
Окончательное приближенное уравнение годографа отраженной волны для круговой границы в методе многократных перекрытий будет иметь следующий вил:
'(/) = \ ^4Я2(/) + 4Я(/)/»тф(/) + Г$т2(р(/) + со^j7'■
(15)
Полученная формула открывает ряд путей к построению новей теории годографов отраженных волн в методе многократных перекрытий.
Результаты численного моделирования
КО. "С
15
10
г—— 1—1 г— у Ж1 ж ж * #® / • А / • / ж Ж • ж / Ж •/ я / • я 7)/ / Ж
z) У ^^ я ж ж • • ж * Ж
..... Ж • Ж \ i i . '.ж 2) :
...... ------------- •
Рис. 4. Зависимость Д/ при угле наклона <Ро=10°. Н0 = 1250 м. /? - 2500 м. V - 2500 мУс. для различных значениях параметра а:
/ - 1:2 - 2; 3 - 3; 4 - 4; 5 - 5
ми параметрами //^ и /?.
Д/ - #2-/1,
Для проведения сравнительного анализа годо|рафоа отраженных волн от плоской и круговой границ в методе многократных перекрытий выберем две модели среды, одна из которых - в виде однородного слоя, когорый отделен от нижележащего полупространства плоской отражающей границей (Но = = 1250 м. V = 2500 м/с), другая -также в виде однородного слоя, но с круговой отражающей границей. Длину нормали к границе Но и наклон нормали к границе Фо для обеих моделей будем задавать одинаковыми. Проведем сравнительный анализ годографов для данных моделей.
На рис. 4 приведены серии графиков Д# с зафиксированны-
(16)
где /I - время пробега волны из пункта возбуждения до точки отражения от плоской г раницы к от нее до пункта приема, а /2 - время пробега волны из пункта возбуждения .9 до точки отражение от круговой границы и от нес до пункта приема.
ч
Рис. 5. Зависимость Д/ от удаления «взрыв - прибор» при различных углах наклона: в - К - 2//0; б -Я « 4//* в - Я - 8//*: / - 5°; 2 - 0°: 3 - 5°; 4 - 10°; 5 - 15°; б - 20°; 7 - 25°; 8 - 30°
Значимые отличия
(> 5 мс) между годографами наблюдаются при достаточно большом удалении (/ > Но). При увеличении радиуса Я круговой границы разность между годографами Л/ стремится к нулю, - это свидетельствует о том, что уравнение годографа от круговой границы (15) переходит в уравнение для плоской границы (рис. 6).
На рис. 5 представлены серии графиков Д/, на которых отчетливо виден характер влияния радиуса Я и
угла наклона фо. При фо> 30° влияние на Д/ изменения угла наклона становится незначительным (рис. 5).
Полученные результаты свидетельствует о том, что существует возможность определения радиуса кривизны отражающей поверхности, что позволяет повысить горизонтальную разрешающую способность метода многократных перекрытий.
Заключение
Приведенные выше элементарные результаты моделирования показывают, что использование для анализа несимметрично сформированных сейсмограмм в методе многократных перекрытий открывает огромный спектр принципиально новых возможностей сейсмического метода. Применение в обработке сейсмической информации, полученной по технологии многократных перекрытий, различных видов несимметричного суммирования - это перспективная основа для развития МОГТ в XXI веке.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Бондарев В. П., Крылатков С. М. Теория голографов отраженных волн в методе многократных перекрытий // Изв. УГТГА. Вып. 13. Сер.: Геология и геофизика 2001. С. 191-1%.
2. Сейсморазведка". Справочник геофизика. М.: Недра. 1990.
ВОЗМОЖНОСТИ ИЗУЧЕНИЯ НЕФТЕГАЗОВЫХ СКВАЖИН ПРОГРАММНО-АППАРАТУРНЫМ КОМПЛЕКСОМ АКУСТИЧЕСКОГО ВОЗДЕЙСТВИЯ ААВ-400
СТАРОДУБЦЕВА. А.
Уральская государственная горно-геологическая академия
»
Введение
Метод акустического воздействия сочетает в себе стимулирование притока нефти или поглощения воды и исследование характера насыщенности. Акустическое воздействие (АВ) в ультразвуковом диапазоне частот обеспечивает высокую интенсивность механических колебаний в
//0Я 1250 м; V = 2500 м/с; а « 2, для различных значениях Я. I - I Н*, 2 - 2 //0; 3 - УН», 4 - 4 //0; 5 - 5 Я0; 6 - 6 //> 7 - 7 Но, 8 - 8 //о; 9 - 9 Я0; 10 - \0Но
