CC BY
23
ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИЕ НАУКИ
УДК 535.4 й01: 10.12737/3499
Явные выражения давления в акустических волнах, многократно отражённых от поверхностей отражателей канонической формы*
Н. В. Боев, А. В. Колосова, Н. Ф. Тодоров
В рамках геометрической теории дифракции получены явные выражения давления в волнах, переотражённых произвольное конечное число N раз от кругового контура, граничных поверхностей цилиндрического и сферического отражателей. Выражения давления в точке приёма для отражателей канонической формы получены на основе решения двумерной и пространственной задач об определении давления в акустической волне, переотражённой от скопления препятствий в случае высоких частот колебаний. Задача в общей постановке исследована с помощью модификации физической теории дифракции Кирхгофа. В рамках предложенной модификации получены дифракционные интегралы, главные члены асимптотических разложений которых исследованы методом многомерной стационарной фазы. Полученные аналитические выражения давления в переотражённой волне соответствуют геометрической теории дифракции. Во всех трёх случаях эти выражения связаны с вычислением определителя порядка N (для двумерной задачи) и определителей порядка 2N (для пространственных отражателей). Проведён аналитический и численный анализ полученных выражений с учётом зависимости от расстояний между источником, приёмником волны и поверхностью отражателей. Установлены точки фокусировки акустической волны. Обсуждается проблема замены неплоских отражателей плоскими в прикладных задачах акустики.
Ключевые слова: акустические волны, многократное отражение волн, отражатели канонической формы.
Введение. В архитектурной акустике помещений используются цилиндрические и сферические отражатели (например, своды зданий и помещений). Вогнутые части таких отражателей допускают многократное рассеяние звуковых волн. Как правило, при численных расчётах неплоские граничные поверхности отражателей заменяются набором плоских граней вписанных или описанных многогранников, что, конечно, искажает истинное звуковое поле. Особенно это заметно при многократных отражениях волн. В настоящее время работ, посвящённых этой проблеме, сравнительно мало. В [1] рассмотрено двукратное отражение волн от двух круговых цилиндров (в рамках двумерной задачи), а в [2, 3] — от сферических отражателей (пространственная задача).
Поэтому исследование многократного рассеяния высокочастотных волн на поверхностях пространственных отражателей и их скоплений имеет как теоретическое, так и практическое значение в прикладной акустике. В [4, 5, 6] разработан общий подход к исследованию проблемы многократных отражений высокочастотных волн в рамках геометрической теории дифракции (ГТД) на основе дифракционных интегралов физической теории дифракции Кирхгофа. В данной работе общая теория применяется для отражателей цилиндрической и сферической формы. Постановка задачи. Рассмотрим вписанный в окружность правильный 2Л/-угольник в бесконечной акустической среде. Пусть из точки х0, находящейся на продолжении одной из сторон данного 2Л/-угольника, от точечного источника давления падает высокочастотная монохроматическая акустическая волна (зависимость по времени , ш — частота колебаний). Она падает на вогнутую часть граничного контура акустически твёрдого отражателя в виде полуокружности по прямой, на которой находится выделенная сторона многоугольника (рис. 1, 2). На полуокружно-
* Работа выполнена при поддержке внутреннего гранта ЮФУ, номер проекта 21301-24/2013-76.
5
сти находятся N вершин многоугольника у, у 2, •••, уЛ, которые в ГТД являются точками зеркального отражения волны. При такой траектории многократно отражённого луча луч, приходящий в точку приёма хЛ+1 из последней точки зеркального отражения у*Л, будет параллелен исходному падающему лучу. При этом будем рассматривать случай, когда расстояние 10 от источника х0 до первой точки зеркального отражения у* и расстояние от точки у*Л до приёмника хЛ+1 равны между собой (рис. 1, 2).
Х0 + 1
Рис. 1. Л-кратное отражение высокочастотной акустической волны от граничного контура твёрдого препятствия в виде
вогнутого полуцилиндра
После отделения временного множителя в волновом уравнении задача сводится к исследованию амплитуды давления рассеянного поля. При этом точечный источник, находящийся в точке х0, порождает в точке у пространства давление
р'"с (у) = Хо - у| 1 ехр (/*|*0 - у|),
и в двумерном случае: р/пс (у) = |х0 - у | 1/2 ехр (/к\х0 - у|),
где к = ш / с — волновое число и с — скорость акустической волны.
Анализ проблемы проводится в рамках плоской задачи многократного переотражения волны от вогнутой части полуокружности радиуса Я и пространственной задачи при той же плоской траектории луча в сечении, перпендикулярном образующей кругового цилиндра (рис. 1) и в диаметральном сечении сферического отражателя (рис. 2).
Цель исследования — выписать явные аналитические выражения амплитуды давления в точке приёма волны. Во всех трёх случаях эти выражения связаны с вычислением определителя порядка N (двумерная задача) и определителей порядка 2N (пространственная).
Рис. 2. Лкратное отражение высокочастотной акустической волны от граничного контура твёрдого препятствия в виде
вогнутой полусферы
Метод решения. В самой общей постановке двумерная и пространственная задачи об определении давления в акустической волне, переотражённой от скопления препятствий, в случае высоких частот исследованы в [4, 5, 6]. В этих работах на основе модификации физической теории дифракции Кирхгофа [7] получены дифракционные интегралы, главные члены асимптотических разложений которых исследованы методом многомерной стационарной фазы [8]. Полученные аналитические выражения давления в переотражённой волне соответствуют ГТД.
Выпишем аналитические выражения для давления в точке приёма. Двумерная задача [4]:
ехр \1
Р(ХЛ+1 ) =
Л п
+ п ( 5л -Л)
п=П ~
I^ (Ол )|
(1)
Здесь ОЛ = (бпт), п, т = 1,Л — симметричная матрица Гессе со следующими элементами: 2
dnn = С-1 + С - „^ „. , dn, п+1 = dn+1, п = С d пт = П, п * m, п * т + 1 п * т - 1, 6л = ^9ПОл
Рп , ,
и рп — радиус кривизны контура в точке у*. контура. Трёхмерная задача [5, 6]:
ехр
Р(хл+1 ) = П С05У*.
к! С + 4(б2„ - 2Л)
п=п 4
п=п '
С = хп- у. , С = у'п- у'п+11п =1Л -1, С = уЛ - хл+1 .
Здесь б2Л = 51дпС2Л — разность между числом положительных и отрицательных собственных
значений матрицы Гессе D2N = (dnm), n, m = 1,2N, которая является симметричной со следующими ненулевыми элементами dnm, n < m . Диагональные элементы:
d2n-1.n1 = + ¿-1) (1 - (qn Jn )2) - 2^n) (q, k), n = iN,
d2n, 2n = (Ln-1 + L-1) (1 - (q, I )2 ) - 2k2n) (q, k), n = 17Ñ. Внедиагональные элементы:
d2n-1,2n =-(Ln-1 + L )(qn°, i )(#, j ) , n = Í7Ñ,
d2n-1,2n+1 = L ((o°n, I)(qn°+1, i+1 )-(i+1, i)), n = 1,N - 1,
d2n-1, 2n+2 = L ((q0, i )(qn0+1, Л+1) - (Л+1, i)), n = 1ÑT, d 2n, 2n+1 = L ((qn0, jn )(qn0+1, in+1 )-(i,+1, jn)), n = 1, N -1, d2n,2n+2 = L ((qn0, jn )(qn0+1, jn+1) - (jn+1, jn )) , n = 1ÑI
Здесь k1(n), k2n) (n = 1, N) — главные кривизны поверхностей, а in, jn, kn — орты локальной Декартовой системы координат, определяемой касательными к главным линиям кривизны и нормалями к поверхностям дефектов в точках зеркального отражения y*n, n = 1, N . Координаты ортов заданы в некоторой глобальной Декартовой системе координат, q°n = {-cosa*n, - cosP*n, - cosY*„} — направление падения волны в точке y'n, а — угол между направлением падения волны и нормалью к поверхности в точке y'n.
Отражатели канонической формы. При рассматриваемой траектории плоского луча его параметры определяются соотношениями вписанного в окружность 2^угольника:
Y* = п , n = 17Ñ, ín 2N
Y*n = Y*, c = COSY*, L = Ln = Rc + x, x e(-Rc, +»), Ln = 2Rc, n = 1, N -1. В дальнейшем будем исследовать величину давления в переотражённой волне в точке xN+1. В случае двумерной задачи из общей формулы (1) следует, что
к (xn+1 )| = ((Rc + x)(RcN] 1 (|detdN^)-1, (3)
detD{°KP) =(2Rc\N detD0N, (4)
где D°n = (' dnm), n, m = 1, N — матрица ленточной структуры со следующими ненулевыми элемен-
тами:
x
dn = dNN =-(1 + 3z)(1 + z)1, z = —, z e(-1, +»), dnn =-2, n = 2,N -1;
¿п, п+1 = ¿„л. п = 1, „ = 1, N -1.
Разложением по элементам первой и последней строк вычисление определителя D°N сводится к вычислению определителей А„ ленточной структуры порядка N-2 и N-3. Определитель А„
порядка п имеет ненулевые элементы Ди = -2, / = 1, п, Д: /+1 = Д/+1! = 1, / = 1, п -1 и вычислен методом математической индукции: Дп = (-1)п (п +1).
Для определителя ощф) в (3) и давления (4) получаем явные выражения:
¿а оЛЛокр)) = 4 + №){1 +1)-2, (5)
щрокр (хл+1 )| = |2г(1 + N1)12. (6)
В случае пространственной задачи основу расчётов составляет выражение (2). Первым рассмотрим цилиндрический отражатель (рис. 1). В этом случае
\2
Ри (хл+1 )| = ((Л + х)2 (Лс)ш-1 )-1 (|¿еь0«Лил)|)-2, (7)
где матрица Гессе — симметричная, имеет ленточную структуру со следующими ненулевыми элементами:
= d2N-1,2N-1; d22 = d2N,2N ;
^п,2.; п = 2, N -1; (8)
¿2п-1,2п+й d2n, 2п+2 ; п = 1, Л - 1.
Определитель матрицы о2Ли) такой структуры равен произведению двух определителей [9], каждый из которых порядка Л:
¿еь 02цил) = (2Лс)2Л ¿еь ОЛЛц) ¿еь оЛ2и). (9)
Причём матрица оШи) совпадает с матрицей Гессе й°Л двумерной задачи (4), а матрица 0(Ли) = ^т), п, т = 1, N в (9) является ленточной со следующими элементами:
da = dш = ^, dm = 2, п = 2Щ1,
d„Л = dn+l,n =-1, п = 1, Л -1. Значение определителя 0{-2и] получено методом математической индукции: = 4 2 +Л
(1 + 2)2
Давление рц», (*ш+1 )| преобразуем:
П-
Ри (Хш+1 ) = 2ЛС 2 (1 + N2) (2 + Л) 2 . (1П)
/
Для сферического отражателя (рис. 2) давление в переотражённой волне определяется выражением:
1
\рсф (Хш+1 )| = ((Лс + Х)2 (Лс)ш-1 )-1 (|¿еь02Лф)|)^, (11)
в котором матрица Гессе О2ШФ) имеет такую же структуру, как и в случае цилиндрического отражателя (8). Причём в определителе
¿й 02ШФ) = (2Лс) 2Л ¿еь О{Лсф) ¿еь оЩ2сф) (12)
матрица совпадает также с , а матрица = (<1пт) существенно отличается диаго-
нальными элементами от матрицы DN2ч):
1 - z
dn = dNN = 1+z_2cos2y*, dnn = -2cos2y*, n = 2, N -1,
1 л+1 = 1„+1, п =-1, " = 1, N -1. Раскладывая определитель detDNNсфф (12) по первой и последней строкам, получаем:
det 0<2сф) = G2LN_2 - 2GLN_3 + , (13)
где в = -2сс^*, Ля =(-1)" detDn, П = N -2,N -3,N -4.
Матрица Dn = (d,;), i, j = 1, n — симметричная с элементами:
d;í = 2cos 2y* , i = 1, n, dit ,+1 = d+i,, =1, i = 2, N -1. Следуя [9], det Dn = (sin (n +1) y )/ sin y.
С учётом этого выражение (13) приводится к виду:
det й^сф) = (-1)N-2 (sin 2y* )-1 [G2 sin 2 (N -1) y* + 2G sin2 (N - 2) y* + sin2 (N - 3) y*]. (14) Аналитически доказано, что выражение (14) преобразуется к виду: det 0[2сф) = - 4z
(1 + z)2
Определитель матрицы Гессе (12) для полусферы имеет вид:
/ i\N+1
í(сф)_ Ifi (-1) z2 1 + NZ
detD,T = 16 v 7 „.. z
2N (2Rc)2N (1 + г)4' а давление (11) в точке приёма:
-1
| РсфК+1 )| = (2Яс)-1 |г2 (1 + (15)
Остановимся на анализе проблемы замены неплоских отражателей плоскими при многократных отражениях акустической волны. На примере рассматриваемых задач и полученных явных аналитических выражений (6), (10), (15) проведём сравнительный анализ амплитуды давления в многократно отражённой акустической волне от граничных поверхностей неплоских отражателей и от плоских отражателей. Исследуем проблему для системы плоских отражателей, которые располагаются в касательных плоскостях к поверхностям отражателей в точках зеркального отражения У, У 2, •••, У*ы. При такой благоприятной замене неплоских отражателей плоскими не меняется траектория луча, и изучается влияние на амплитуду переотражённого сигнала только степени искривленности граничной поверхности. Вместе с тем при замене поверхности отражателя плоскими гранями многогранника в общем случае искажаются и траектории лучей. Если траектория луча не изменяется, то в общем случае двумерной (1) и пространственной (2) задач предельным переходом (при стремлении кривизны контура или главных кривизн поверхности к нулю) в определителе матриц Гессе [4, 5] доказано следующее. При любой траектории луча в виде ломаной (плоской или пространственной) линии амплитуда переотражённой N раз волны от системы плоских отражателей определяется выражениями:
в двумерной задаче рпл ) = I £ L
• в пространственной задаче рпл (хШ+1 ) = I £ Ln
V п=П
Для рассматриваемых отражателей:
_ 1
в двумерной задаче ^срлл (Хш+1)| = (2 (Л + г))-2, (16)
в пространственной Лсрл (хш+1)| = (2 (Л + г))1. (17)
Анализ указанной проблемы сводится к сравнительному анализу выражений (6) и (16) в двумерной задаче и выражений (1П), (15) и (17) в пространственной задаче.
Вначале проведём анализ двумерной задачи. Для этого необходимо полное исследование функции (г) = 2(1 + Лг)|, г е [-1, + да), находящейся в знаменателе выражения (6), для давления в переотражённой волне.
На основе полного исследования ^ (г) устанавливается поведение функции
4Лсрорр (хЛ+1 )|. Она возрастает на множестве г е (-1, - Ш1) и (-(2Л)-1, П); убывает на множестве г е (-Ш1,-(2Л)-1) и (П, + да); в точке г = -(2Л)-1 имеет минимум: (4Лсрокр (хЛЛ+1 )|) = Т2Ш;
прямые г = -Л 1 и г = П являются вертикальными асимптотами.
Это означает, что при расположении источника в точках г = -Л 1 и г = П граничный контур отражателя допускает фокусировку акустической волны в точке приёма.
Для пространственных отражателей цилиндрической и сферической формы (см. рис. 1, 2) исследование модуля давлений Лсрцлл (хЛ+1 )| и Лсрсф (хЛ+1 )| осуществляется по той же схеме.
Поведение этих величин качественно такое же, что и в двумерной задаче (рис. 3). Интервалы изменения переменной г — те же (рис. 4). Отличие состоит лишь в абсциссах минимумов давлений и их величин.
2
При г =--
3Л
лс\Рфф (хш+1) т,п = ¥ш.
При г =
>Ш4 - Л2 +1 - Л2 -1
3Л
Кг-(2л)-1) СРил (хл+1 )|т|п ^ 1.
Графики функций величины р(хЛ+1)| в двумерной задаче и Лср(хШ+1 )| в трёхмерной задаче для шестикратно переотражённой волны приведены соответственно на рис. 3 и 4.
На рис. 3 и 4 кривые 1 и 3 соответствуют переотражениям волны от системы плоских отражателей, а кривые 2, 4 и 5 — переотражениям волны соответственно от криволинейного контура, цилиндрического и сферического отражателей. Для Л-кратно отражённой волны во множестве г е [-1, - Ш1) и (-Ш1, П) и (П, 1) давление в отражённых волнах от неплоских отражателей больше, чем от системы плоских отражателей, а при г е (1, + да) меньше. При расположении источника волны в точке г = 1 (х = Лс) давления в отражённых волнах одинаковые. Заметим, что в интервале (-Л_1, П) при N ^ да в точках минимума давления имеют по N следующие порядки:
'3л/э
Лс\р»л (хш+1 )| т|п = °(1) ; Щр°рр (хш+1 )| т1п = 0 (Щ ; КСрсф К+1 )[т = 0
11
ш
)|
1
12
1
_ / -1/ у6 /12 Л^ ^ ^ гы) 3 г
Рис. 3. Влияние удалённости источника и приёмника волны (горизонтальная ось) г = х/Яс, с = соб75° на амплитуду давления (вертикальная ось) в акустической волне, шестикратно отражённой от полуокружности 4ксрокр (х7 )| (кривая 2)
и системы плоских отражателей 4ясрпл (х7 )| (кривая 1)
211с\р(х1 )|
\ 5
\4
1(" -Уб ' 9 IV -0 £ ,0827 ш 3 г
¡у /IV I у /д^д_-_)__|_|_|_|_
■0,2 -0,1 0 0,1 0,2 0,3 0,4
Рис. 4. Влияние удалённости источника и приёмника волны (горизонтальная ось) г = х/Яс, с = соб75° на амплитуду давления (вертикальная ось) в акустической волне, шестикратно отражённой от системы плоских отражателей 2Ясрпл (х7)| (кривая 3), полуцилиндра 2Ясриил (х7)| (кривая 4) и от полусферы 2Ясрсф (х7)| (кривая 5)
Заключение. В работе в рамках ГТД получены явные выражения давления в многократно переотражённой акустической волне от вогнутой части кругового контура (6) граничных поверхностей цилиндрического (10) и сферического (15) отражателей. Проведён качественный и количественный анализ полученных выражений в зависимости от расстояний источника и приёмника волны от поверхностей отражателей. На примере многократного отражения высокочастотной акустической волны от поверхностей отражателей канонической формы обсуждена практически важная проблема замены неплоских отражателей плоскими в прикладных задачах акустики.
Заметим, что приложение идей, родственных рассмотренным в данной работе, к распознаванию образа дефектов в упругих средах представлено в работах [10, 11]. Библиографический список
1. Штагер, Е. А. Рассеяние радиоволн на телах сложной формы / Е. А. Штагер. — Москва : Радио и связь, 1986. — 184 с.
2. Scarpetta, E. Explicit analytical representations in the multiple high-frequency reflection of acoustic waves from curved surfaces: the leading asymptotic term / E. Scarpetta, M. A. Sumbatyan // Acta Acustica united with Acustica. — 2011. — V. 97. — Pp. 115-127.
3. Scarpetta, E. An asymptotic estimate of the edge effects in the high-frequency Kirchhoff diffraction theory for 3-d problems / E. Scarpetta, M. A. Sumbatyan // Wave Motion. — 2011. — V. 48. — Pp. 408-422.
4. Sumbatyan, M. A. High-frequency diffraction by nonconvex obstacles / M. A. Sumbatyan, N. V. Boyev // Journal of the Acoustical Society of America. — 1994. — V. 95, № 5. — Pp. 2347-2353.
5. Боев, Н. В. Рассеяние высокочастотных волн на поверхностях в сплошных средах с учётом переотражений / Н. В. Боев // Акустический журнал. — 2004. — Т. 50, № 6. — С. 756-761.
6. Боев, Н. В. Коротковолновая дифракция на телах, ограниченных произвольной гладкой поверхностью / Н. В. Боев, М. А. Сумбатян // Доклады Российской Академии наук. — 2003. — Т. 392, № 5. — С. 614-617.
7. Боровиков, В. А. Геометрическая теория дифракции / В. А. Боровиков, Б. Е. Кинбер. — Москва : Связь, 1978. — 248 с.
8. Федорюк, М. В. Метод перевала / М. В. Федорюк. — Москва : Наука, 1977. — 368 с.
9. Проскуряков, И. В. Сборник задач по линейной алгебре / И. В. Проскуряков. — Москва : Наука, 1978. — 384 с.
10. Реконструкция дефектов в слоистых композитах / А. О. Ватульян [и др.] // Вестник Дон. гос. техн. ун-та. — 2009. — Т. 9, № 2 (41). — С. 3-14.
11. Многократное рассеяние ультразвуковых волн на системе пространственных дефектов канонической формы (теория и эксперимент) / Н. В. Боев [и др.] // Вестник Дон. гос. техн. ун-та. — 2012. — № 3 (64). — С. 5-10.
Материал поступил в редакцию 10.09.2013.
References
1. Shtager, E. A. Rasseyaniye radiovoln na telakh slozhnoy formy. [Scattering of radio waves by bodies of complex shape.] Moscow : Radio i Svyaz , 1986, 184 p. (in Russian).
2. Scarpetta, E., Sumbatyan, M. A. Explicit analytical representations in the multiple high-frequency reflection of acoustic waves from curved surfaces: the leading asymptotic term. Acta Acustica united with Acustica, 2011, vol. 97, pp. 115-127.
3. Scarpetta, E., Sumbatyan, M. A. An asymptotic estimate of the edge effects in the high-frequency Kirchhoff diffraction theory for 3-d problems. Wave Motion, 2011, vol. 48, pp. 408-422.
4. Sumbatyan, M. A., Boyev, N. V. High-frequency diffraction by nonconvex obstacles. Journal of the Acoustical Society of America, 1994, vol. 95, no. 5, pp. 2347-2353.
5. Boyev, N. V. Rasseyaniye vysokochastotnykh voln na poverkhnostyakh v sploshnykh sredakh s uchetom pereotrazheniy. [Scattering of high-frequency waves by surfaces in continuum media with re-reflections.] Akusticheskiy zhurnal, 2004, vol. 50, no. 6, pp. 756-761 (in Russian).
6. Boyev, N. V., Sumbatyan, M. A. Korotkovolnovaya difraktsiya na telakh, ogranichennykh pro-izvolnoy gladkoy poverkhnostyu. [Short-wave diffraction on bodies bounded by arbitrary smooth surface.] Doklady Rossiyskoy Akademii nauk, 2003, vol. 392, no. 5, pp. 614-617 (in Russian).
7. Borovikov, V. A., Kinber, B. Y. Geometricheskaya teoriya difraktsii. [Geometrical Theory of Diffraction.] London : The Institution of Electrical Engineers, 1994, 248 p.
8. Fedoryuk, M. V. Metod perevala. [Steepest descent method.] Moscow : Nauka, 1977, 368 p. (in Russian).
9. Proskuryakov, I. V. Sbornik zadach po lineynoy algebre [Collection of tasks on linear algebra]. Moscow : Nauka, 1978, 384 p. (in Russian).
10. Vatulyan, A. O., et al. Rekonstruktsiya defektov v sloistykh kompozitakh [Reconstruction of defects in layered composites]. Vestnik of DSTU, 2009, vol. 9, no. 2 (41), pp. 3-14 (in Russian).
11. Boyev, N. V., et al. Mnogokratnoye rasseyaniye ultrazvukovykh voln na sisteme pros-transtvennykh defektov kanonicheskoy formy (teoriya i experiment.) [Multiple scattering of ultrasonic waves by system of 3D defects of canonical form (theory and experiment).] Vestnik of DSTU, 2012, no. 3 (64), pp. 5-10 (in Russian).
EXPLICIT EXPRESSIONS FOR PRESSURE IN ACOUSTIC WAVES MULTIPLY REFLECTED FROM REFLECTING SURFACES OF CANONICAL FORM*
N. V. Boyev, A. V. Kolosova, N. F. Todorov
In framework of the geometrical diffraction theory, the explicit expressions for the pressure in waves arbitrarily re-reflected N times from a contour, boundary surfaces of the cylindrical and spherical reflectors are obtained. Pressure expressions in the reception point for reflectors of the canonical form are obtained on the basis of 2D and 3D solutions to the problems on the pressure determination in the acoustical wave re-reflected from a set of reflectors in the case of high-frequency oscillations. The problem in its general formulation is studied on the basis of a modified physical diffraction of Kirchhoff diffraction theory. Within the frames of the proposed modification, diffraction integrals which leading terms for asymptotic expansions are studied through the multidimensional stationary phase technique, are obtained. The developed analytical expressions for the pressure in the re-reflected wave conform to the GTD. For all three cases, these expressions are connected with calculating the N-th order determinant (in the 2D case), and of the 2N-th order determinants (for reflectors in 3D space). An analytical and numerical analysis of the obtained expressions versus distances between a source and a receiver from the reflecting surface is performed. The acoustic wave focusing points are marked. The problem of replacing non-plane reflectors by plane ones in the applied problems of acoustics is discussed.
Keywords: acoustic waves, multiple wave reflection, reflectors of canonical form.
* The research is done with the support of SFU internal grant, project no. 21301-24/2013-76.
14
