CC BY
25
УДК 539.3
ВОССТАНОВЛЕНИЕ СПЛОШНОСТИ ПОЛИКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ МЕТАЛЛОВ В УСЛОВИЯХ ОДНООСНОГО СЖАТИЯ И ОДНОВРЕМЕННОГО СДВИГА
© Л.Г. Карыев, Н.П. Жукова, В.П. Новиков, Т.Н. Плужникова
Ключевые слова: поликристаллические металлы; восстановление сплошности; одноосное сжатие; распределение тепла; математическая модель.
Проведено теоретическое исследование распределения тепла в поликристаллических металлах и установлена возможность восстановления сплошности последних под воздействием одноосного сжатия образцов и одновременного сдвига.
ВВЕДЕНИЕ
Восстановление сплошности ионных кристаллов под действием одноосного сжатия [1] стимулировало постановку подобных опытов с металлами.
Работа посвящена оценке качества схватывания поверхностей поликристаллических металлических образцов под воздействием одноосного сжатия и одновременного сдвига, а также теоретическому исследованию и построению математической модели, позволяющей прогнозировать температуру контактирующих поверхностей металлических образцов, зависящую от условий эксперимента и физических свойств последних.
МАТЕРИАЛЫ И МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
В экспериментах использовали ГЦК поликристаллы электротехнического алюминия (А1), технически чистой меди (Си), сплава РЬ+8Ь (92 % РЬ, 8 % БЬ). Концентрация примесей в образцах А1 и Си не превышала 0,5 и 0,1 % соответственно. Размеры образцов: алюминиевая пластина 40x20x3 мм, на которую помещали образец (А1) с размерами 15x10x10 мм; медные пластины, размерами 60x20x1 мм и 11x11x10 мм соответственно; сплав РЬ+ЭЬ - пластина 45x20x3 мм и шестигранный образец со стороной 6,3 мм. Рабочие поверхности металлов перед опытом шлифовали и полировали. Подготовленные пары образцов подвергали воздействию одноосного сжатия на твердомере ТШ-2М. Напряжения ссж варьировали в пределах: 1,63 1 07 Н/м2 < стсж < 9,8-107 Н/м2; 1,71107Н/м2 2 <тсж< < 19,6 107 Н/м2; 0,16107 Н/м2 2 стсж < 1,96 107 Н/м2 для алюминия, меди и сплава РЬ+БЬ соответственно; что не превышало предела текучести для этих материалов. Время воздействия составляло -30 секунд. Для удаления поверхностной окисной пленки и образования ювенильных поверхностей образцы под предварительной нагрузкой (~30 % от окончательной) поворачивали относительно друг друга на угол до 30°. Для количественной оценки качества восстановления сплошности образцы исследовали на разрыв на электромеханиче-
ской машине 5565 в специальных захватах,
не деформирующих зону восстановления сплошности. Напряжения разрыва сравнивали с табличными значениями временных напряжений разрыва.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
После каждого опыта на поверхностях разрыва металлографическими методами определяли площадь схватывания образцов. По измеряемым значениям силы разрыва и площади восстановленной сплошности рассчитывали нормальные напряжения разрыва (рис. 1).
Полученные зависимости позволяют установить наиболее эффективные соотношения между напряжениями сжатия и напряжениями разрыва. Проведено также сравнение нормальных напряжений разрыва с табличными значениями временного напряжения разрыва авр (табл. 1).
При предложенном способе восстановления сплошности металлов, во избежание плавления последних на участке контакта, необходимо учитывать угловую скорость вращения со образцов относительно друг друга, коэффициент трения металлов и нормальную прижимающую силу, действующую на образцы. В связи с этим была рассчитана мощность трения в зависимости от перечисленных факторов.
Расчетная модель представляет собой систему, состоящую из двух металлических дисков (в общем случае металлы дисков могут быть разными) радиуса /?, прижатых друг к другу нормальной силой И, коэффициент трения скольжения между дисками ц.
Разбиваем поверхности дисков на элементарные кольца шириной йх (рис. 2).
Площадь элементарного кольца: (1$ = п(х + (1х)~ -их2 ~ 2пх<1х; (членом (¡1х)2 пренебрегаем). Очевидно, нормальная прижимающая сила, приходящаяся на элементарное кольцо шириной йх, будет
= Л' 2ях • Ах.
а)
б)
в)
Рис. 1. Зависимости напряжения разрыва от напряжения сжатия: а) А1; б) Си; в) РЬ+БЬ
Таблица 1
Соотношение между напряжениями сжатия и напряжениями разрыва для максимального значения прочности соединения
Металл осж10 7, Н/м2 ^разр' 1 ^ > Н/м2 Оразр Восстановление прочности, %
А1 7,7 1,6 2,1 16,3
Си 11,5 4,25 3,7 18,8
РЫ-БЬ 0,87 0,88 10,1 8,9
Рис. 2. Разбиение поверхности дисков на элементарные кольца
Элементарная работа <1А силы трения, соответствующая элементарному кольцу, при повороте дисков относительно друг друга на угол у:
¿а = 2^п1(1х1
я2
Силу трения вычисляли по формуле Ртр = цЛГ [2]. С учетом того, что у = (оГ (/ - время вращения дисков), ц - коэффициент трения.
Мощность трения ¡У:
IV (1)
Рассчитаем критическую угловую скорость (окр, при превышении которой соприкасающиеся поверхности достигнут температуры плавления. Пусть образцы -тонкие диски. Тогда нагреваемые вследствие трения контактируемые поверхности можно с некоторым приближением считать внутренними источниками тепла, распределенным по всему объему двух дисков. Свободные торцы дисков теплоизолированы. Распределе-
ние тепла должно соответствовать равенству: q1 — = Чг + Чз + <?4> где 41 = - количество тепла, выделяющееся в течение времени Л за счет трения образцов; = ср^Л - количество тепла, затрачиваемое на нагревание дисков за время Л; q3 = а5гДГЛ - тепло, отдаваемое дисками в окружающую среду за счет теп-лоперехода металл-воздух за время А; =
=Р52(Г4 — Г04) - тепловое излучение с поверхности дисков [3]. Следовательно:
1Л/(И = срКЛ + о?!ДТсН + р52 (Г4 - Го4); (2)
Т - абсолютная температура. В момент времени 1 = 0, Т — Т0 = 293 К; V- объем дисков; с - удельная теплоемкость материала дисков; р - плотность вещества дисков; а - коэффициент теплоперехода с боковой поверхности дисков в окружающую среду. Так как два прижатых друг к другу диска образуют цилиндр, то - площадь боковой поверхности этого цилиндра; 52 -площадь всей его поверхности; р - коэффициент теплового излучения металла с поверхности.
Р « 2,268х
Например, для медных дисков, с учетом формул (1, 2) и значений параметров: ц «1,4; р» 2,268х
а = 5,6 + 417 = 5,6 + [2, 41
(у - линейная скорость точек обода дисков, — угловая скорость дисков); й = 0,5 • 10~2 м; толщина каждого диска- 0,5 ■ 10~2 м; температура плавления Тт = 1356 К; N = 4700 Н, получаем зависимость температуры металла от времени для различных со, график интерпретации которых представлен на рис. 3.
Из рис. 3 видно, что нагрев образцов (за время их относительного поворота) до температуры плавления возможен лишь при больших значениях ю, что в реальном эксперименте не реализуется.
Для случая относительно небольших угловых скоростей со, когда тепловым излучением с поверхности дисков можно пренебречь при отмеченных выше значениях параметров, получаем зависимость критической угловой скорости вращения дисков, при которой происходит плавление металла, от времени (рис. 4).
Числовые значения параметров, используемые в расчетах, соответствуют условиям эксперимента. Результаты расчетов согласуются с экспериментальными, подтверждая, что испытуемые образцы металла в ходе эксперимента не достигали температуры плавления.
Восстановить сплошность металлических образцов можно путем совмещения их поверхностей под механическим давлением и разрушения окисных пленок, покрывающих контактирующие поверхности. При этом специальная полировка, особые условия подготовки образцов не гарантируют надежно воспроизводимое схватывание металлических образцов.
Зависимости аразр = /(<тсж) показывают, что существуют наиболее эффективные напряжения сжатия образцов по отношению к напряжению разрыва. При этом достигается максимальная прочность участков восстановленной сплошности (-10-20 % от исходной) на образцах, подвергнутых одноосному сжатию, ортогональному плоскости восстановления сплошности в совокупности с относительным поворотом поверхно-
Рис. 3. Зависимость температуры металла от времени для различных со
Рис. 4. Зависимость критической угловой скорости вращения дисков от времени. Заштрихованная область - область допустимых значений ю^ и /, при которых не происходит плавление металла
стей, позволяющим разрушить поверхностную пленку, являющуюся препятствием для схватывания.
Большое влияние на качество схватывания металлических образцов оказывает твердость и химические свойства, от которых зависит возможность удаления поверхностной окисной пленки и вскрытия ювениль-ных поверхностей. При сближении ювенильных поверхностей происходит перекрытие потенциала металлической связи, что обеспечивает восстановление сплошности.
ВЫВОДЫ
Установлена возможность восстановления сплошности в поликристаллических металлах под воздействием одноосного сжатия ортогонального плоскости схватывания при одновременном удалении окисных пленок. Выявлены наиболее эффективные напряжения сжатия образцов по отношению к напряжению разрыва.
Получены зависимости T(t, а>), позволяющие подбирать параметры механического взаимодействия металлических образцов, при которых происходит восстановление сплошности между ними в температурном интервале существования металлов в твердой фазе.
ЛИТЕРАТУРА
1. Федоров В.А., Плужникова Т.Н., Тялин Ю.И. Залечивание трещин, остановившихся при несимметричном сколе в щелочногалоидных кристаллах и кальците IIФТТ. 2000. Т. 42. № 4. С. 685-687.
2. Ландау Л.Д., Ахиезер А.И., Лившиц ЕМ. Курс общей физики. Механика и молекулярная физика. М.: Наука, 1969. 399 с.
3. Гребер Г. Введение в теорию теплопередачи. М.: ГОСТЕХИЗДАТ, 1929. 194 с.
4. Кухлинг X. Справочник по физике: пер. с нем. М.: Мир, 1982. 520 с.
Поступила в редакцию 21 ноября 2011 г.
Karyev L.G., Zhukova N.P., Novikov V.P., Pluzhnikova T.N. RESTORATION CONTINUITY OF POLYCRYSTALLINE METALS IN CONDITIONS OF UNIAXIAL COMPRESSION AND SIMULTANEOUS TRANSLATION
The theoretical investigation of heat distribution in polycrys-talline metals is made and the possibility of restoring of continuity of the latter under the influence of uniaxial compression of samples and the simultaneous translation is established.
Key words: polycrystalline metals; restoration of continuity; uniaxial compression; heat distribution; mathematical model.
