CC BY
10УДК 681.7.068, 681.787.7
Вопросы создания волоконных источников с повышенной стабильностью мощности и систем измерения параметров фотонно-кристаллических волокон
© С.О. Леонов, В.А. Лазарев, Д.А. Дворецкий, С.Н. Боярская, С.Г. Сазонкин
МГТУ им. Н.Э. Баумана, Москва, 105005, Россия
Рассмотрены вопросы создания перспективных волоконных источников с повышенной стабильностью выходной мощности и систем измерения параметров фотонно-кристаллических волокон (ФКВ). Разработан метод повышения стабильности выходной мощности за счет использования широких линий поглощения активного волокна. Представлены результаты исследований линий поглощений активных волокон, легированных ионами тулия Тт3+. Проведено математическое моделирование дисперсионных характеристик ФКВ различного вида. Представлены результаты экспериментальных измерений дисперсионных характеристик на разработанном измерительном стенде и проведена верификация полученных результатов.
Ключевые слова: хроматическая дисперсия, фотонно-кристалические волоконные световоды, волоконные лазеры, тулиевые световоды.
Введение. В последнее десятилетие актуальными направлениями исследований являются задачи повышения точности систем глобального позиционирования и спутниковых навигационных системах, в частности создание компактных бортовых стандартов частоты, основанных на высокостабильных лазерных источниках. К перспективным мобильным хранителям частоты можно отнести систему на основе Cr2+:ZnSe -лазера с CH4-ячейкой. Создание таких систем требует специальных волоконных источников с высокой стабильностью выходной мощности и длиной волны генерации 1,8...2,2 мкм для накачки Cr2+:ZnSe-лазера [1] и специальных оптических волокон, позволяющих осуществлять преобразование излучения Cr2+:ZnSe-ла-зера в другие спектральные диапазоны для создания фемтосекундных делителей частоты [2]. В качестве источника накачки Cr2+:ZnSe-ла-зера перспективным является волоконный тулиевый лазер, излучение которого попадает в указанный диапазон.
Волоконный тулиевый лазер. Для накачки волоконных тулие-вых лазеров применяются различные схемы [3, 4]. Повышенную стабильность выходной мощности для накачки Сr2+:ZnSe -лазера обеспе-
чивает схема накачки в области поглощения УЪ3+ и Tm3+ на длине волны 920 нм. Накачка производится не в максимум поглощения иттербия (980 нм), а в «хвост» максимума на длине волны примерно 920 нм, что позволяет избежать возможного срыва генерации при изменении спектра диода накачки от нагревания элементов. Также для накачки тулиевого лазера можно использовать лазерные диоды с длиной волны генерации 920 нм, которые широко представлены на рынке и имеют выходную мощность до 50 Вт.
Разработан макет лазера (рис. 1) на основе волокна, легированного одновременно ионами УЪ3+ и Тт3+. Данная схема реализована с использованием только волоконных компонентов, что позволяет уменьшить потери излучения в резонаторе.
5
Рис. 1. Схема волоконного тулиевого лазера с повышенной стабильностью
выходной мощности: 1 — блок диодов накачки; 2 — многомодовый световод для передачи излучения накачки; 3 — одномодовое волокно с нанесенной брэгговской решеткой с высоким коэффициентом отражения (0,98) на длине волны 1,95 мкм; 4 — активное волокно с двойной оболочкой; 5 — места сварки волокон
Для реализации лазера выбран световод с квадратным профилем первой оболочки, легированный одновременно иттербием и тулием. Такой тип оболочки позволяет повысить число проходов излучения накачки через сердцевину волокна. Результаты исследования поглощения этого волокна как по сердцевине (рис. 2, а), так и по оболочке (рис. 2, б) показали, что для полного поглощения излучения накачки на длине волны примерно 920 нм необходима длина активного световода порядка 5 м, с поглощением около 2,9 дБ/м.
Таким образом, возможно создание волоконного лазера с повышенной стабильностью выходной мощности на основе активных волокон, легированных тулием и иттербием при накачке на длине волны 920 нм. Выходная мощность разработанного волоконного лазера со-
1600-1
1400-
1200-
1000 -
я
ж 800-
а
о 600-
н
о С 400 -
200 -
0-1
Г5/2
Зн5
800 1000 1200 1400 Длина волны, нм
из 6
4)
к
5 4В о
Е ¿2
**
3Н4
1 У Л -ОН
м) 1/ (1 /Л
1600
400 600 800 1000 12001400 16001800 2000 Длина волны, нм
Рис. 2. Спектр поглощения волокна: а — по сердцевине; б — по оболочке (стрелкой показана длина волны накачки)
ставила 3,5 Вт в непрерывном одномодовом режиме на длине волны излучения 1,96 мкм со спектральной шириной полосы 0,1...0,2 нм. Долговременная нестабильность выходной мощности при усреднении 60 мин составила 0,1 %, что позволяет использовать данный лазер для накачки Сг2+:2и8е-лазера в квантовых стандартах частоты нового поколения.
Моделирование дисперсионных характеристик. Фотонно-крис-таллические волокна (ФКВ) начинают широко использовать в лазерной технике, поскольку они обладают уникальными дисперсионными свойствами. В частности, при разработке фемтосекундных делителей частоты необходимы волокна с различными дисперсионными характеристиками, поэтому особо актуально применение ФКВ, в которых можно управлять дисперсионными параметрами за счет изменения их геометрических параметров, а именно диаметрами сердцевины и капилляров, расстоянием между капиллярами и структурой компоновки капилляров. В этой связи большую актуальность приобретает задача разработки метода и стенда для измерений дисперсионных характеристик таких световодов.
Рис. 3. Виды моделируемых ФКВ
На первом этапе исследований проводили математическое моделирование процесса распространения излучения в ФКВ с различной геометрией (рис. 3). Затем были выполнены измерения в целях верификации расчетных параметров ФКВ.
В результате математического моделирования рассчитаны дисперсионные характеристики (рис. 4) для представленных образцов ФКВ на основе решение уравнения Максвелла методом конечных элементов:
(V2 + к2 е(гт) + [ V ln e(rr) ]лДл) HT = р2 HT,
где e(rT) —диэлектрическая проницаемость; rT = (x, y) — координаты в поперечной плоскости; к — волновое число; Н — вектор напряженности магнитного поля.
100-, о
и -100
W -200
е„ -300 Q
-400
-500 ........
400 600 800 1000 1200 1400 1600 1800
Длина волны, нм а
Рис. 4. Зависимости удельной хроматической дисперсии D от длины волны
для двух видов ФКВ: а — первый образец; б — второй образец
Для измерения хроматической дисперсии разработана экспериментальная установка [5], на которой проведены измерения удельной хроматической дисперсии (рис. 5) двух образцов ФКВ. Разность между значениями рассчитанной и экспериментально измеренной удельной хроматической дисперсий составляет не больше 5... 7 %, что может быть обусловлено следующими причинами:
• при теоретическом расчете контуры капилляров волокна аппроксимированы окружностями, которые в реальном образце имеют более сложную форму;
• при расчетах рассматривалась только линейно поляризованная мода, для которой отсутствует анизотропия волокна, вызванная механическими воздействиями при его закреплении;
• при вытягивании волокна может существовать неравномерность скорости, которая приводит к изменению диаметра сердцевины волокна.
-400-1—/-,—.—,—.—,—.——,—.—,—.—, 400 600 800 1000 1200 1400 1600 1800
Длина волны, нм
б
100
о
и -100
w -200
и
И„ -300 Q
-400
-500 ........
400 600 800 1000 1200 1400 1600 1800
Длина волны, нм а
Рис. 5. Графики удельной хроматической теоретически рассчитанной (1) и экспериментально измеренной (2) дисперсии для двух образцов ФКВ: а — первый образец; б — второй образец
Полученные результаты позволяют разработать ФКВ с требуемыми значениями хроматической дисперсии для их применения в фемтосекундных делителях частоты.
ЛИТЕРАТУРА
[1] Бакланов Е.В., Покасов П.В. Оптические стандарты частоты и фемтосе-кундные лазеры. Квантовая электроника, 2003, т. 33, № 5, с. 383-400.
[2] Губин М.А., Киреев А.Н., Козловский В.И., Коростелин Ю.В., Лазарев В.А., Пнев А.Б., Подмарьков Ю.П., Тюриков Д. А., Фролов М.П. Наблюдение резонансов насыщенной дисперсии метана в двухмодовом Cr2+:ZnSe/CH4-лазере. Квантовая электроника, 2012, т. 42, № 7, с. 565566.
[3] Clarkson W.A., Shen D.Y., Jander P.J., Sahu J.K. Tm Doped Fiber Laser Pumped by a Cladding-Pumped Er/Yb Fiber Laser. Optoelectronics Research Centre University of Southampton, report, 2005, рр. 15-25.
[4] Peter F. Moulton, Glen A. Rines, Evgueni V. Slobodtchikov, Kevin F. Wall, Tm-doped fiber Lasers: Fundamentals and power Scaling. IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics, vol. 15, no. 1, 2009, рр. 85-92.
[5] Боярская С.Н., Леонов С.О., Лазарев В.А., Пнев А.Б. Метод измерения хроматической дисперсии в фотонно-кристаллическом волоконном световоде. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Приборостроение, Спецвыпуск № 8 «Современные проблемы оптотехники», 2012, с. 125-130.
Статья поступила в редакцию 03.07.2013
Ссылку на эту статью просим оформлять следующим образом:
Леонов С.О., Лазарев В.А., Дворецкий Д.А., Боярская С.Н., Сазонкин С.Г. Вопросы создания волоконных источников с повышенной стабильностью мощности и систем измерения параметров фотонно-кристаллических волокон. Инженерный журнал: наука и инновации, 2013, вып. 9.
URL: http://engjournal.ru/catalog/pribor/optica/930.html
-400 И ,—.—,—.—,—.——,—.—,—.—, 400 600 800 1000 1200 1400 1600 1800
Длина волны, нм
б
Леонов Станислав Олегович родился в 1986 г. Младший научный сотрудник НОЦ «Фотоника и ИК-техника» МГТУ им. Н.Э. Баумана. Автор 10 научных работ в области оптико-электронных и лазерных приборов. е-шаП: Leonov-St@yandex.ru
Лазарев Владимир Алексеевич родился в 1986 г. Младший научный сотрудник НОЦ «Фотоника и ИК-техника» МГТУ им. Н.Э. Баумана. Автор 12 научных работ и 2 патентов на изобретение в области волоконно-оптических приборов и лазерной физики. е-шаЛ: sintetaza@mail.ru
Дворецкий Дмитрий Алексеевич родился в 1986 г. Младший научный сотрудник НОЦ «Фотоника и ИК-техника» МГТУ им. Н.Э. Баумана. Автор 10 научных работ в области волоконно-оптических приборов и лазерной физики. е-mail: ddvoretskiy@gmail.com
Боярская Светлана Николаевна родилась в 1990 г. Инженер НОЦ «Фотоника и ИК-техника» МГТУ им. Н.Э. Баумана. е-mail: snboyarskaya@gmail.com
Сазонкин Станислав Григорьевич родился в 1990 г. Инженер НОЦ «Фотоника и ИК-техника» МГТУ им. Н.Э. Баумана. е-mail: sazstas@gmail.com
