CC BY
52
Влияние электрического поля контакта с барьером Шоттки на перераспределение примесных атомов в полупроводнике С.А. Богданов, А.Г. Захаров, И.В. Писаренко
Технологический институт федерального государственного автономного образовательного учреждения высшего профессионального образования «Южный федеральный университет» в г. Таганроге.
Миниатюризация активных элементов современных интегральных схем (ИС) неразрывно связана с совершенствованием технологических операций их формирования. При переходе к топологическим размерам элементов ИС порядка десятков нанометров возникают задачи целенаправленного формирования воспроизводимых профилей распределения легирующих примесей, с целью совершенствования и разработки новой элементной базы твердотельной электроники на основе наноразмерных гетероструктур [1].
Развитие методов исследования структур твердотельной электроники, разработка и изготовление контактов металл-полупроводник с барьером Шоттки для терагерцовых применений - стимулируют исследователей к изучению и оптимизации свойств контактов металл-полупроводник малых размеров. Электрофизические свойства и характеристики контактов металл-полупроводник, такие как высота барьера Шоттки и контактная разность потенциалов, распределение потенциала в приповерхностной области полупроводника, напряжение пробоя и емкость, а также последовательное и дифференциальное сопротивления диода, частота отсечки и интенсивность отказов во многом определяются свойствами границы раздела металл-полупроводник, наличием в полупроводнике дефектов кристаллического строения [2].
В приближении полного обеднения в работе [3] проведены расчеты распределения потенциала в полупроводнике вокруг сферических и цилиндрических наноконтактов. Показано, что наноконтакты имеют слабую
зависимость емкости от напряжения, большее, чем в плоском случае, снижение высоты барьера Шоттки за счет сил изображений, а также малую инерционность отклика до частот терагерцового диапазона. В работе [4] рассмотрено влияние краевых эффектов, связанных в основном с конечными размерами металлического электрода, на распределение потенциала в контакте металл-полупроводник. Предложенная авторами методика определения электростатического потенциала в полупроводниковом материале контакта металл-полупроводник с барьером Шоттки, основана на численном решении уравнения Пуассона в трехмерной системе координат. Приведенная в [5] модель процесса деградации контактов металл-полупроводник с барьером Шоттки, основанная на совместном решении уравнений Пуассона и диффузии позволяет оценить время наработки на отказ при постепенном отказе диодов Шоттки.
В настоящее время существует ряд контролируемых методов изменения концентрации легирующих примесей в приповерхностной области полупроводника [6]: эпитаксиальное выращивание, диффузия, разделение примесей на границе полупроводник - внешняя фаза за счет геттерирования внешней фазой (испарения, термического окисления), ионная имплантация и др.
Целью настоящей работы является моделирование процесса перераспределения атомов электрически активных примесей в электрическом поле области пространственного заряда диода Шоттки, а также исследование возможности целенаправленного изменения их концентрации в приповерхностной наноразмерной области полупроводника.
Рассмотрим контакт металл-кремний п-типа проводимости. Как и в [5] будем считать, что на границах раздела полупроводник-среда отсутствуют зарядовые состояния, свойства полупроводника изотропны, между полупроводником и металлическим электродом отсутствует слой диэлектрика, а также не будем учитывать влияние электрических сил изображения на распределение потенциала в области пространственного
заряда полупроводника. Тогда процесс перераспределения атомов однозарядных электрически активных примесей в электрическом поле области пространственного заряда (ОПЗ) контакта металл-полупроводник можно описать с помощью системы уравнений - уравнений диффузии в электрическом поле [7-9] и уравнения Пуассона:
где , Ыа - концентрации ионизированных атомов донорной и акцепторной
примесей соответственно; , Ба - их коэффициенты диффузии; q -элементарный заряд; Т - абсолютная температура; к - постоянная Больцмана; р - распределение потенциала в ОПЗ контакта металл-полупроводник с барьером Шоттки; е0 - электрическая постоянная; е -диэлектрическая проницаемость полупроводника; п, р - концентрации свободных носителей заряда электронов и дырок соответственно.
Концентрации свободных носителей зарядов, а также ионизированных атомов однозарядных донорной и акцепторной примесей определяются известным образом [10, 11]. При наличии в полупроводнике многозарядных примесных центров, формирующих в запрещенной зоне полупроводника несколько глубоких энергетических уровней (ГУ), для определения их степени ионизации следует использовать методику, рассмотренную в [2], определив положение уровня Ферми в объеме полупроводника из условия электронейтральности
При моделировании в широком диапазоне температур необходимо учитывать температурные зависимости коэффициентов диффузии примесей
(1)
дх 2 е о
п - р = -Ма + .
(2)
Б(Т) и ширины запрещенной зоны полупроводника Е, (Т), которая для кремния описывается следующей эмпирической зависимостью [10]:
аТ 2
Е, (Г) = Е, (°) - —, (3)
где: а = 4,73 • 10-4 эВ • К-1, р = 636 К - коэффициенты; Е,(0) = 1,17 эВ - ширина.
запрещенной зоны при 0 К.
Моделирование перераспределения атомов электрически активных примесей в электрическом поле области пространственного заряда контакта металл-полупроводник с барьером Шоттки проведем для случая электродиффузии атомов фосфора в кремнии. Будем считать, что распределение фосфора в кремнии описывается функцией Гаусса [12], которой часто аппроксимируют распределение примеси при ионной имплантации:
(х) = N0 + —.9 г— ехР
q•АЯрV2ж
(х - Яр )П
(4)
где: 0 - доза легирования; Яр - средний проективный пробег ионов; АЯР -стандартное отклонение; М0 - первоначальная концентрация примеси.
Примем 0 = 2,5 -10-6 мкКл/см2 , Яр = 100 нм , АЯр = 30 нм , N0 = 1013 см-3 .
Концентрационные профили распределения фосфора в кремнии приведены на рис. 1., на рис. 2 они же в приповерхностной наноразмерной области полупроводника. На рисунках: кривая 1 - исходное распределение атомов фосфора, рассчитанное по (6); кривая 2 - распределение атомов фосфора, полученное на основе решения (1), для температуры полупроводника Т = 1073 К, времени диффузии 15 минут при величине
потенциала на поверхности полупроводника = -0,1 В; кривая 3 -
распределение атомов фосфора, полученное на основе решения (1), для температуры полупроводника Т = 1073 К, времени диффузии 30 минут при
величине потенциала на поверхности полупроводника = -0,1 В; кривая 4 -
Рис. 1. Концентрационные профили распределения фосфора в кремнии
Рис. 2. Концентрационные профили распределения фосфора в кремнии в приповерхностной наноразмерной области полупроводника
распределение атомов фосфора в результате 30 минутной термической диффузии при температуре полупроводника Т = 1073 К, без учета
электрического поля ОПЗ диода Шоттки; кривая 5 - распределение атомов фосфора, полученное на основе решения (1), для температуры полупроводника Т = 1073 К, времени диффузии 15 минут при величине
потенциала на поверхности полупроводника рБ = 0,2 В.
Анализ результатов моделирования указывает на возможность контролируемого перераспределения легирующих примесей на глубинах порядка десятков нанометров, обусловленного диффузией электрически активных атомов в электрическом поле ОПЗ диода Шоттки. Представляется целесообразным исследовать возможность формирования концентрационных профилей сложной формы в наноразмерном приконтактном слое, модулируя напряженность электрического поля у поверхности полупроводника по определенному закону.
Предложенная модель перераспределения атомов электрически активных примесей в ОПЗ полупроводника контакта металл-полупроводник с барьером Шоттки может быть использована при проектировании элементов ИС с улучшенными значениями отдельных параметров, а также при разработке новой элементной базы твердотельной электроники на основе наноразмерных гетероструктур.
Литература:
1. Иващенко С.Н. Энергетическая структура и применение сверхрешеток
[Электронный ресурс] // «Инженерный вестник Дона», 2010, № 2. - Режим доступа: http://www.ivdon.ru/magazine/archive/n2y2010/189 (доступ
свободный) - Загл. с экрана. - Яз. рус.
2. Богданов С.А., Захаров А.Г., Писаренко И.В. Влияние многозарядных
примесных центров на распределение потенциала в приповерхностной области полупроводника [Электронный ресурс] // «Инженерный вестник Дона», 2013, № 1. - Режим доступа:
http://www.ivdon.ru/magazine/archive/n1y2013/1530 (доступ свободный) -Загл. с экрана. - Яз. рус.
3. Востоков Н.В., Шашкин В.И. Электрические свойства наноконтактов металл-полупроводник [Текст] // Физика и техника полупроводников. - 2004, том 38, № 9. - С. 1084 - 1089.
4. Богданов С.А., Захаров А.Г., Лытюк А.А. Моделирование распределения потенциала в барьерах Шоттки с учетом краевых эффектов [Текст] // Нано - и микросистемная техника. - 2011, № 5. - С. 12-15.
5. Богданов С.А., Захаров А.Г., Лытюк А.А. Диффузионная модель процесса деградации контактов металл-полупроводник с барьером Шоттки [Текст] // Известия ЮФУ. Технические науки. - 2012, № 1. - С. 53 - 58
6. Стриха В.И., Бузанева Е.В. Физические основы надежности контактов металл-полупроводник в интегральной электронике [Текст] / М.: Радио и связь. - 1987. - 256 с.
7. Абдуллаев Г.Б., Джафаров Т.Д. Атомная диффузия в полупроводниковых структурах [Текст] / М.: Атомиздат, 1980. - 280 с.
8. Jansson F., Osterbacka R., Nenashev A.V., Baranovskii S.D., Gebhard F. Effect of electric field on diffusion in disordered materials [Текст] // Annalen der Physik (Leipzig). -2009. Т. 18. № 12. - P. 856 - 862.
9. Lipovskii A.A., Omelchenko A.V., Petrov M.I. Modeling charge transfer dynamics and electric field distribution in glasses during poling and electrostimulated diffusion [Текст] // Technical Physics Letters. - 2010. Т. 36. № 11. - P. 1028 - 1031.
10. Зи С.М. Физика полупроводниковых приборов [Текст]/М.: Энергия, 1973. - 656 с.
11. Милнс А. Примеси с глубокими уровнями в полупроводниках [Текст] / М.: Мир. - 1977. - 562 с.
12. МОП-СБИС. Моделирование элементов и технологических процессов [Текст] / Под. ред. П. Антонетти, Д. Антониадиса, Р. Даттона, У. Оулдхема: Пер. с англ. - М.: Радио и связь, 1988. - 496 с.: ил.
