УДК 621.373.8
ТВЕРДОТЕЛЬНЫЙ ЛАЗЕР СИНЕГО СПЕКТРА ПРИ НЕЛИНЕЙНО-ОПТИЧЕСКОМ ПРЕОБРАЗОВАНИИ ИЗЛУЧЕНИЯ УЛС:Ш-ЛАЗЕРА НА ДЛИНЕ ВОЛНЫ 1.34 МКМ
© 2015 А.О.Щукина1, М.Н.Ершков1, А.В.Гаврилов1, С.А.Солохин1, С.Н.Сметанин2
1 Ковровская государственная технологическая академия им. В.А. Дегтярева 2 Институт общей физики им. А.М. Прохорова РАН, г.Москва
Поступила в редакцию 05.02.2015
Теоретически и экспериментально исследована генерация лазерного излучения синего спектрального диапазона, полученная путем нелинейного преобразования частоты YAGNd-лазера на длине волны 1.34 мкм. Синее излучение на длине волны 0.446 мкм получено методом генерации третьей гармоники при сложении излучений основной (1.34 мкм) и второй (0.67 мкм) гармоник YAGNd-лазера. Выходная энергия импульса синего лазера составляет 5 мДж при длительности 50 нс и эффективности преобразования 7 %.
Ключевые слова: синее излучение, YAGNd-лазер, генерация суммарной частоты.
Лазерные системы, позволяющие реализовать генерацию излучения в сине-голубой области спектра, в настоящее время представляют значительный интерес для решения различных практических задач. Синее излучение (X ~ 450 нм) попадает в минимум поглощения воды [1], что позволяет эффективно использовать его в системах специального назначения: подводная локация и связь, геодезические исследования континентального шельфа, системы подводного видения [2]. В настоящее время особый интерес представляют компактные твердотельные лазерные системы на основе кристаллических активных и нелинейных сред, обеспечивающих генерацию излучения с высокой энергией и малой длительностью импульса, а также обладающих высокой стабильностью и эффективностью работы. Для получения синего излучения применяется метод генерации второй гармоники квазитрехуровневых лазеров, таких как Nd:GdVO4, Nd:YAG, Nd:YAlO3 [3, 4], излучающих на длине волны в области 0.9 мкм. При этом получить излучение с высокими энергетическими параметрами отдельного импульса достаточно затруднительно, что связано с низкой эффективностью квазитрехуровневой схемы генерации, необходимостью применения источников накачки высокой мощности, сложностью реализации режимов моду-
Щукина Анна Олеговна, студентка 5 курса. E-mail: anna_shukina92@mail.ru
Ершков Михаил Николаевич, доцент кафедры «Лазерная физика и технология». E-mail: ershkovm@yandex.ru Гаврилов Андрей Валентинович, кандидат физико-математических наук, доцент, проректор по учебной работе и развитию. E-mail: gavrilovlft@bk.ru Солохин Сергей Александрович, кандидат физико-математических наук, доцент, заведующий кафедрой «Лазерная физика и технология». E-mail: SolokhinS@gmail.com Сметанин Сергей Николаевич, кандидат физико-математических наук, доцент, старший научный сотрудник. E-mail: ssmetanin@bk.ru
ляции добротности. Перспективным подходом для реализации мощного лазера синего спектра является метод генерации третьей гармоники излучения неосновного перехода 4F3/2 ^ I Nd-лазеров на длине волны примерно 1.3 мкм [5]. Работа данных лазеров происходит по четырехуровневой схеме, что повышает эффективность генерации и позволяет при меньших энергозатратах получить более мощное излучение.
В настоящей работе представлены результаты теоретического и экспериментального исследования генерации синего излучения на Я3® = 0.446 мкм, реализованной методом генерации суммарной частоты при сложении в кристалле DKDP основной ( Я® = 1.34 мкм) и второй (Я2® = 0.67 мкм) гармоник излучения YAG:Nd -лазера.
Генерация третьей гармоники методом суммарной частоты в кристалле DKDP возможна при выполнении условий соответствующего скалярного еое-синхронизма для складываемых основной и второй гармоник. Угол синхронизма для данного взаимодействия составляет 8c = 47.20. С целью определения оптимальных условий нелинейно-оптического преобразования излучения YAGNd-лазера было выполнено моделирование генерации синего излучения, основанное на численном решении системы укороченных уравнений для вещественных амплитуд взаимодействующих волн [6]:
da - а
—1 + ólal + cla2a3 sin у = 0 dz
da2 о -а
—2 + о2a2 + a2ala3 sin у = 0 dz
da3 o -a
—3 + ó3a3 - c3ala2 sin у = 0 dz
(1)
ду a2a3
dz a.
a1a
1a3 a1a2
13 -ct3-l-l) cos у = 0,
где aL, a2, a3 - амплитуды напряженности поля
a
a
2
3
основной, второй и третьей гармоник, определяемые через соответствующие интенсивности; 81,82,83 - коэффициенты линейного поглощения (8 = 0.025 см-1, 82 =83 = 0.005 см-1); о1,о2,оъ - коэффициенты нелинейной связи
= 5.0-10-6 В-1, о2 =9.6-10-6 В-1, оъ = 1.5-10-6 В-1); у = р1 + (р2 — р3 + Акг - обобщенная фаза ((,р2,р3 - начальные фазы оптических гармоник, Ак = к1 + к2 къ - волновая расстройка).
Расчет производился в квазистатическом приближении при гауссовой временной форме импульса складываемых оптических гармоник:
10) = 10 ехр
' 2? ^
(2)
10(т) = -
пС21
ехр
' 2? ^
(3)
сИ
¡о(2ф) =■
4А2пБ
2Ю I
псС21 ехр
( 2? ^
(4)
а
где длительность импульса Т по уровню еЛ задавалась равной 20 нс, 50 нс и 100 нс. Значения интенсивности в максимуме импульса каждой из гармоник на входе в кристалл (при г = 0) определялись из соотношения:
4(1 — А 2а)Е,.
здесь Ег - суммарная энергия складываемых излучений, А2ю - относительная доля энергии второй гармоники (задается в диапазоне от 0 до 1), диаметр пучка d принимался равным 0.5 см, длина кристалла Ь = 6 см. Расчет производился при значениях Е. = 0.1 Дж, 1 Дж и 2 Дж, где наибольшее значение соответствует порогу лучевой стойкости кристалла БКБР при длительности импульса 20 нс (Iпор = 0.5 ГВт/см2 [7]). В ходе выполненного расчета были найдены зависимости интенсивности третьей гармоники и эффективности преобразования от относительной доли энергии второй гармоники при заданных уровнях суммарной энергии. Результаты численного моделирования представлены на рис. 1 и рис. 2.
Из результатов, представленных на рис. 1 и рис. 2, следует, что при увеличении суммарной энергии складываемых излучений наибольшие значения интенсивности третьей гармоники и эффективности преобразования достигаются при меньших длительностях импульса, что связано с
О 02 04 0 6 0.3 сгт.ед. о 0,2 0.4 0.6 0.8 ¿Л,сгн.ед 0 0.2 0.4 0,6 0.8 ^ сгн.ед.
э! 5) В)
Рис. 1. Интенсивность излучения третьей гармоники 13ю в зависимости от относительной доли энергии второй гармоники А2ю : а) Е- = 0.1 Дж; б) Е. = 1 Дж; в) Е. = 2 Дж (1 - Т = 20 нс; 2 - Т = 50 нс; 3 - Т = 100 нс)
О 0 2 0.4 0 6 0 6 отнед. О 0.2 0.4 0 6 0.8 А^ОТН-вД. 0 0.2 0.4 0.6 0.8 сгн.ед
а) V
Рис. 2. Эффективность преобразования в третью гармонику еЪю в зависимости от относительной доли энергии второй гармоники А2ю : а) Е. = 0.1 Дж; б) Е. = 1 Дж; в) Ег = 2 Дж (1 - т = 20 нс; 2 - Т = 50 нс; 3 - Т = 100 нс)
общим увеличением суммарной интенсивности складываемых излучений. При этом максимальные значения параметров генерации достигаются при определенных оптимальных значениях параметра А2ш : при Е. = 0.1 Дж А°р = 50%, при
1 2ю
Е, = 1 Дж и Е. = 2 Дж А°р = 65%. Для оптималь-
' ' 2ш
ных значений А2ш были построены графики максимальных значений Iтах (рис.3, а) и (рис.3, б) в зависимости от суммарной энергии Ei при различных длительностях импульса. Зависимость Iтах является практически линейной и при заданных параметрах расчета наибольшее значение интенсивности третьей гармоники достигает 200 МВт/см2. Зависимости имеют вид насыщающихся кривых, характер насыщения которых определяется степенью истощения энергии взаимодействующих гармоник. Расчеты показывают, что при сложении интенсивных гармоник с меньшей длительностью импульса наблюдается практически полная перекачка энергии (с учетом пассивных потерь) взаимодействующих волн в энергию третьей гармоники. Наибольшее значение эффективности преобразования составило 83 %.
Экспериментальные исследования генерации синего лазера на X ю = 0.446 мкм при последовательном нелинейно-оптическом преобразовании излучения УАО:Ш-лазера на Хю = 1.34 мкм проводились на установке, оптическая схема которой представлена на рис.4. Установка состоит из трех основных элементов: задающего генератора, лазерного усилителя и нелинейно-оптического преобразователя частоты. Задающий генератор состоит из УАО:Ш-активного элемента размером 06.3*100 мм и V- образного резонатора, образованного плоскими зеркалами З1 - З3. Применение в резонаторе дополнительного селек-
тирующего зеркала З2 (коэффициент отражения на Хш = 1.34 мкм - ^ 4 > 99%, на X = 1.064 мкм - ^1.064 < 1%) позволило исключить развитие генерации на основном переходе АР3П с длиной волны X = 1.064 мкм. Коэффициенты отражения концевого З1 и выходного З3 зеркал генератора на Ха = 1.34 мкм составляли соответственно 100% и 50% (для обоих зеркал Я1064 < 1%). Длина резонатора составила около 40 см.
Для реализации режима модуляции добротности применили электрооптический затвор на основе ячейки Поккельса, состоящей из кристалла ЦТа03 и призмы Глана. Зеркала З4 с Я134> 99% направляли излучение генератора в однопроходной лазерный усилитель. Усилитель состоял из двух УАО:Ш-активных элементов АЭ2 и АЭ3 06.3*130 мм, торцы которых дополнительно разводились на небольшой угол относительно оси генератора. Все оптические элементы генератора и усилителя были просветлены на X = 1.064 мкм. В лазере использовалась ламповая накачка активных элементов с энергией импульса до 60 Дж, длительностью 250 мкс и частотой следования 2 Гц. Нелинейно-оптический преобразователь состоял из двух последовательно установленных кристаллов: для генерации второй гармоники на Х2 а = 0.67 мкм использовался кристалл ЫЫЬ03 (8*10*20 мм); генерация суммарной частоты на X ш = 0.446 мкм была реализована в кристалле БКБР (020*60 мм). Торцы кристаллов не имели просветляющих покрытий на длины волн взаимодействующих излучений. С целью повышения интенсивности складываемых гармоник в кристалле БКБР использовали собирающую линзу с фокусным расстоянием 1 м. Перетяжка сфокусированного пучка формировалась на расстоянии примерно 50 см за выходным торцем кристалла
Рис. 3. Максимальные интенсивность I т™ (а) и эффективность преобразования £3 а (б) в зависимости от суммарной энергии складываемых излучений Е1 при оптимальных значениях А°р1
(1 - т = 20 нс; 2 - Т, = 50 нс; 3 - Т, = 100 нс)
Рис. 4. Оптическая схема экспериментальной лазерной установки
DKDP. Для измерения энергии излучения использовался измеритель мощности и энергии Ophir. Временные параметры измерялись с помощью лавинного фотодиода ЛФД-2А и цифрового осциллографа Agilent 350 MGz.
В ходе выполненных экспериментов были получены зависимости выходных энергетических параметров излучения оптических гармоник и эффективностей преобразования от энергии накачки. Графики соответствующих зависимостей представлены на рис. 5. Порог генерации на Лш = 1.34 мкм наблюдался при энергии накачки 24 Дж на лампу. Во всем диапазоне энергий на-
качки режим генерации являлся близким к одно-модовому, длительность импульса оставалась постоянной и составляла 50 нс. При энергиях накачки более 50 Дж наблюдалось насыщение энергии излучения на выходе генератора и усилителя. Максимальная энергия импульса на выходе генератора на Яю = 1.34 мкм составила 30 мДж. После прохождения усилителя энергия импульса увеличилась до 130 мДж.
В результате удвоения частоты в кристалле ЫЫЬ03 была получена генерация излучения красного спектра на Л2ю = 0.67 мкм. Максимальная энергия импульса второй гармоники составила
1,адц*
30
20
10
1
-
4
3 .
/ ...-■11-* .
jHf
• ' fl г
/ f
■ - ' |
40 SO
4
SO ¿^.д*
20
40 SO
5)
SO £, Дк
20
40 50 eo £„ Дкг
q)
Рис. 5. Зависимости параметров генерации от энергии накачки Ер: а) энергия излучения на Хю = 1.34 мкм (1 - генератор, 2 - усилитель); б) энергия излучения оптических гармоник
(1 - на Я2ю = 0.67 мкм, 2 - на = 0.446 мкм (схема без линзы), 3 - на А3ю = 0.446 мкм (схема с линзой);
в) эффективность преобразования: 1 - во вторую гармонику, 2 - в третью гармонику (схема без линзы), 3 - в третью гармонику (схема с линзой)
29 мДж. С учетом отражений на непросветленных гранях ЫЫЬ03 эффективность преобразования во вторую гармонику составила 30 %. При сложении излучений основной и второй гармоник в кристалле БКБР наблюдалась генерация синего излучения на Х3ю = 0.446 мкм. В схеме преобразования без линзы максимальное значение энергии третьей гармоники и эффективности преобразования составили Е3т,ах = 2.7 мДж и
= 3.5 %. С целью повышения параметров генерации излучение основной и второй гармоник фокусировали в кристалл БКБР с помощью собирающей линзы, применение которой позволило повысить суммарную интенсивность складываемых излучений в кристалле. В результате энергия синего излучения достигла Е3т,ах = 5.3 мДж при эффективности преобразования = 7 %. Пиковая мощность импульса составила 105 кВт. Увеличение параметров генерации синего лазера возможно при более оптимальном сложении излучений на Хю = 1.34 мкм и Х2 ш = 0.67 мкм, а также за счет увеличения общей энергии складываемых излучений.
Таким образом, в работе выполнено исследование генерации твердотельного синего лазера при нелинейно-оптическом преобразовании излучения УАО:Ш-лазера на длине волны неосновного перехода 1.34 мкм в кристалле БКБР. В результате выполненного численного анализа определены условия, позволяющие реализовать генерацию третьей гармоники УАО:Ш-лазера на Х3 ю = 0.446 мкм с высокими значениями интенсивности и эффективности преобразования при нелинейном сложении основной (1.34 мкм) и второй (0.67 мкм) гармоник УАО:Ш-лазера. Экс-
периментально реализована генерация синего излучения с энергией в импульсе 2.7 мДж при эффективности преобразования 3.5 %. Применение дополнительной фокусировки складываемых излучений позволило повысить энергию третьей гармоники до 5.3 мДж и эффективность преобразования до 7%.
Работа выполнена при поддержке Минобрнауки России, госзадание № 2014/67.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Hale G.M., Querry M.R. Optical constants of water in the 200 nm to 200 цш wavelength region // Appl. Opt. 1973. № 12. P. 555-563.
2. Карасик В.Е. Орлов В.М. Лазерные системы видения: учебное пособие. М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана, 2001. 352 с.
3. Квазитрехуровневый Nd:GdVO4-лазер на X=456 нм с диодной накачкой / Ю.Д. Заварцев, А.И.Загуменный, Ф. Зероук, С.А. Кутовой, В.А. Михайлов, В.В. Подрешетников, А.А. Сироткин, И.А. Щербаков // Квантовая электроника. 2003. Т.33, №7. С. 651-654.
4. Pulsed blue-light generation by the frequency doubling of the 4F3/2 to 4I9/2 transition in Nd:YAG and Nd:YAlO3 / Y. Luts, D. Rytz, C. Gaudillat // Appl. Phys. B. 2000. № 70, P. 479-482.
5. Generation of 7.6-W blue laser by frequency-tripling of a Nd:YAG laser in LBO crystals / PengHaibo, Hou Wei, Chen Yahui, Cui Dafu, Xu Zuyan // OPTICS EXPRESS. 2006. Vol. 14, No. 9. P. 6543-6549.
6. Дмитриев В.Г., Тарасов Л.В. Прикладная нелинейная оптика. 2-е изд., перераб. и доп. М.: ФИЗМАТ-ЛИТ, 2004. 512 с.
7. Нелинейно-оптические кристаллы. Свойства и применение в квантовой электронике: справочник / Г.Г. Гурзадян, В.Г. Дмитриев, Д.Н. Нигосян. М.: Радио и связь, 1991. 160 с.
SOLID-STATE BLUE LASER BY NONLINEAR FREQUENCY CONVERSION OF 1.34 pm YAG:Nd LASER RADIATION
© 2015 A.O. Schukina1, M.N. Ershkov1, A.V. Gavrilov1, S.A. Solokhin1, S.N. Smetanin2
1 Kovrov State Technological Academy named after V.A. Degtyarev 2 Prokhorov General Physics Institute of the Russian Academy of Sciences, Moscow
Solid-state blue-laser generation by nonlinear frequency conversion of the 1.34-pm YAG:Nd-laser is theoretically and experimentally investigated. The 0.446-pm blue radiation is obtained by frequency-tripling technique as the frequency doubling (0.669 pm) with the sum-frequency oscillation (1.34 pm + 0.67 pm). The blue laser pulse output energy of 5 mJ with 50-ns duration and 7 % conversion efficiency is obtained. Key words: blue radiation, Nd:YAG-laser, sum-frequency oscillation.
Anna Schukina, Student. E-mail: anna_shukina92@mail.ru Mikhail Ershkov, Associate Professor at the Laser Physics and Technology Department. E-mail: ershkovm@yandex.ru Andrei Gavrilov, Candidate of Physics and Mathematics, Associate Professor, Vice-Rector on Educational Work and Development. E-mail: gavrilovlft@bk.ru Sergei Solokhin, Candidate of Physics and Mathematics, Associate Professor, Head at the Laser Physics and Technology Department. E-mail: SolokhinS@gmail.com Sergei Smetanin, Candidate of Physics and Mathematics, Associate Professor, Senior Research Fellow. E-mail: ssmetanin@bk.ru