CC BY
7
DOI: 10.18721/JPM.13402 УДК 538.911, 539.26
ТЕМПЕРАТУРНАЯ ЭВОЛЮЦИЯ ДИФФУЗНОГО РАССЕЯНИЯ В МОНОКРИСТАЛЛЕ НИОБАТА СТРОНЦИЯ-БАРИЯ SBN-60
В РЕЛАКСОРНОЙ ФАЗЕ
П.Ю. Ванина1, Н.С. Силин1, А.А. Босак2, Д.Ю. Чернышов1, А.А. Набережнов3
1 Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого, Санкт-Петербург, Российская Федерация;
2 Европейский центр синхротронного излучения (ESRF), г. Гренобль, Франция;
3 Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН, Санкт-Петербург, Российская Федерация
Температурные зависимости диффузного рассеяния синхротронного излучения в монокристалле модельного релаксора Sr06Ba04Nb2O6 (SBN-60) исследованы в интервале температур 90 — — 290 K в окрестности узлов обратной решетки (332), (412) и (002) в направлениях [001], [010], [110]. Показано, что диффузное рассеяние (DS) является сильно анизотропным, а его интенсивность IDS(T, q) пропорциональна q-a (q — приведенный волновой вектор). Получены температурные зависимости параметра а для указанных направлений и установлено, что микроскопическая перестройка структуры в SBN-60 продолжается при охлаждении и ниже температуры перехода в релаксорное состояние.
Ключевые слова: диффузное рассеяние, синхротронное излучение, релаксор, стронций-бариевый ниобат, кристаллическая структура
Ссылка при цитировании: Ванина П.Ю., Силин Н.С., Босак А.А., Чернышов Д.Ю., Набережнов А.А. Температурная эволюция диффузного рассеяния в монокристалле ниоба-та стронция-бария SBN-60 в релаксорной фазе // Научно-технические ведомости СПбГПУ. Физико-математические науки. 2020. Т. 13. № 4. С. 28-38. DOI: 10.18721/JPM.13402
Статья открытого доступа, распространяемая по лицензии CC BY-NC 4.0 (https://creative-commons.org/licenses/by-nc/4.0/)
TEMPERATURE EVOLUTION OF DIFFUSE SCATTERING IN THE STRONTIUM-BARIUM NIOBATE SBN-60 SINGLE CRYSTAL IN THE RELAXOR STATE
P.Yu. Vanina1, N.S. Silin1, A.A. Bosak2, D.Yu. Chernyshov1, A.A. Naberezhnov3
1 Peter the Great St. Petersburg Polytechnic University, St. Petersburg, Russian Federation; 2 European Synchrotron Radiation Facility, Grenoble, France; 3 Ioffe Institute of the Russian Academy of Sciences, St. Petersburg, Russian Federation
Temperature dependences of synchrotron radiation diffuse scattering on the model relaxor single crystal Sr0 6Ba0 4Nb2O6 (SBN-60) have been studied in the temperature interval from 90 to 290 K in the vicinities of lattice points (332), (412) and (002) in the [001], [010] and [110] directions. This diffuse scattering (DS) has been shown to be strongly anisotropic with intensity IDS(T, q) proportional q-a
where q is a reduce wavevector. The temperature dependences of the parameter a have been obtained, and it is established, that the microscopic modification of structure in the SBN-60 continues on cooling below the temperature of transition to the relaxor state.
Keywords: diffuse scattering, synchrotron radiation, relaxor, strontium-barium niobate, crystal structure
Citation: Vanina P.Yu., Silin N.S., Bosak A.A., Chernyshov D.Yu., Naberezhnov A.A., Temperature evolution of diffuse scattering in the strontium-barium niobate SBN-60 single crystal in the relaxor state, St. Petersburg Polytechnical State University Journal. Physics and Mathematics. 13 (4) (2020) 28-38. DOI: 10.18721/JPM.13402
This is an open access article under the CC BY-NC 4.0 license (https://creativecommons.org/ licenses/by-nc/4.0/)
Введение
Твердые растворы ниобата стронция-бария ^ВМ) являются модельной одноосной сегнетоэлектрической структурой, относящейся к типу вольфрамовых бронз с частично разупорядоченной структурой. При процентном содержании стронция 50 < х < 75 % эти растворы SrxBa1_xNb2O6 (далее SBN-x) демонстрируют ярко выраженные релаксор-ные свойства, причем степень этих свойств растет с увеличением концентрации стронция [1].
Основа структуры SBN-х — это два типа октаэдров №06, объединенных атомами кислорода в объемный каркас. В этом каркасе имеется три типа структурных каналов, направленных вдоль полярной оси с (вдоль направления [001]). Каналы треугольного сечения в SBN-х всегда пусты, средние каналы четырехугольного сечения (А1) заполняются только атомами стронция, широкие пятиугольные каналы (А2) заполнены атомами бария и стронция [2]. Особенностью кристаллической структуры таких соединений является то, что на шесть возможных позиций в каналах А1 и А2 приходится пять двухвалентных катионов и одна вакансия, что обуславливает статистический характер распределения катионов [2].
Твердые растворы типа SBN-x, особенно при х ~ 60 %, привлекают большое внимание, благодаря своим релаксорным, пироэлектрическим, диэлектрическим, электрооптическим и нелинейным оптическим свойствам [3 — 6]. Кроме того, было выяснено [7], что в диапазоне концентраций стронция 50 — 60 % существует ее критическое значение, выше
которого нормальные сегнетоэлектрические домены перестают существовать, а вместо них наблюдается структура, состоящая из иг-лоподобных нанополярных доменов.
При комнатной температуре кристалл SBN-60 имеет тетрагональную структуру со следующими параметрами решетки:
а = Ь = 12,4566(9) А, с = 7,8698(6) А.
Следует также отметить, что структура SBN-60 является модулированной, с векторами модуляции
Я1 = 0,3075(6) (а* + Ь*), Я2 = 0,3075(6) (а* - Ь*),
где a*, Ь* — векторы обратного пространства.
Наиболее адекватно кристаллическая структура монокристалла SBN-61 (близкого по концентрации) была решена в работе [8] как несоразмерная структура в пятимерном пространстве в рамках суперпространственной группы
Р4Ьт (рр1/2, р-р1/2).
Модуляция структуры впервые наблюдалась в работе [9], и было показано [8], что она связана с коллективным искажением кислородных октаэдров и случайным заселением 4с-позиций в структуре SBN ионами стронция и бария. Для монокристалла SBN-60 (он близок по структуре и свойствам к SBN-61, допированному церием) была также исследована критическая динамика. Было уста-
новлено [10 — 12], что при охлаждении из высокотемпературной параэлектрической фазы, по мере приближения к температуре перехода в релаксорное состояние, вблизи узлов обратной решетки типа (00Ц) наблюдается поперечное диффузное рассеяние (DS) на сегнетоэлектрических флуктуациях, интенсивность которого увеличивается при понижении температуры; при этом корреляционная длина гс возрастает. В области перехода DS состоит из двух компонент, одна из которых хорошо описывается лоренцианом
Ох ~ 1/(к2 + д2), а вторая — квадрированным лоренцианом
02 ~ 1/(к2 + д2)2.
Здесь к — обратная корреляционная длина (гс ~ 1/к), q — приведенный волновой вектор.
Следует отметить, что интенсивность второй компоненты резко возрастает при прохождении через температуру перехода. Была получена зависимость корреляционной длины г(Т) от температуры и показано, что ниже 340 К этот параметр «замерзает» и остается практически постоянным вплоть до 290 К [10]. Приложение внешнего электрического поля приводит к подавлению обеих компонент диффузного рассеяния, и в первую очередь, компоненты, описываемой функцией С2 [10, 13].
Что касается особенностей кристаллической структуры SBN-60 (и ее температурной эволюции) при охлаждении в релаксорной фазе, то этот вопрос в настоящее время малоизучен: есть только результаты, указывающие на существование двух различных вкладов в диффузное рассеяние [14]. Оба типа рассеяния являются существенно анизотропными: первый наблюдается в окрестности сверхструктурных отражений и вероятно связан с рассеянием на волнах смещений в системе кислородных октаэдров, а второй — с наличием локальных областей скоррелированных смещений ионов стронция и бария в пятиугольных каналах SBN-60.
В данной работе представлены первые результаты исследования температурной эволюции DS при охлаждении от комнатной температуры до 90 К.
Экспериментальная часть
Измерения проводились на линии ГО29 источника синхротронного излучения в Европейском центре синхротронного излучения (ESRF). Длина волны падающего излучения составляла X = 0,7749 А, Ак/к ~ 2-10-4. Образцы представляли собой игольчатые кристаллы толщиной примерно 100 мкм.
Двумерные распределения интенсивности рассеяния рентгеновского излучения были получены при помощи пиксельного детектора PILATUS6M [15]. Уточнение матрицы ориентаций и предварительная реконструкция обратного пространства были проведены с использованием пакета программного обеспечения С^АШ [16]. Измерения проводились при охлаждении в интервале температур от 290 до 90 К, стабильность поддержания температуры во время измерений была не хуже 1,5 К.
Экспериментальные результаты и их обсуждение
Исследования температурной эволюции DS проводились в окрестности узлов обратной решетки (002), (412) и (332) в трех направлениях: [001], [010] и [110], для получения информации о возможной анизотропии диффузного рассеяния.
При подгонке зависимость интенсивности I от приведенного волнового вектора q аппроксимировалась следующим выражением:
Дд) = Ш + Ш + 1Ьк(д).
(1)
Первое слагаемое соответствует диффузному рассеянию DS, которое при достаточно больших значениях q ^ > к) можно аппроксимировать зависимостью 1В^) ~ q-a. Второе слагаемое 1Вг^) описывает брэгговский вклад, а третье 1Ьк(4) — линейный вклад фона в суммарное рассеяние.
Упругий пик описывался гауссианом, из
подгонки определялось точное положение qc максимума. Фон аппроксимировался линейной функцией, параметры определялись из усреднения по 10 — 14 точкам, которые выбирались слева и справа от qc при больших значениях q, когда вклад упругого пика становился пренебрежимо малым, как и вклад от DS. При < 0,09, во всех случаях интенсивный брэгговский пик не позволял надежно выделить более слабое DS, а при > 0,35 диффузное рассеяние уже было не отличить от фона.
Рассмотрим поведение температурных зависимостей интенсивности DS в монокристалле SBN-60 в направлении [001]. На рис. 1 хорошо видно, что интенсивность DS в этом направлении при всех значениях q практически не зависит от температуры.
Далее, для этого направления были построены зависимости интенсивностей DS от q во всей исследованной температурной области в дважды логарифмическом масштабе (рис. 2). На приведенных графиках хорошо видно, что для всех зависимостей выполняется соотношение 1В8(4) ~ q-a. Коэффициенты а, соответствующие наклонам полученных прямых, приведены в таблице.
Здесь следует отметить, что для всех исследованных узлов обратной решетки эти параметры практически остаются неизменными во всем исследованном температурном интервале. Другими словами, в направлении [001] диффузное рассеяние не изменяется при охлаждении.
По аналогичной процедуре были получены температурные зависимости интенсивно-
a)
■---- —■—■
■ q=0.056 -О- с?=0.072 А Ч=0.120 —О—<?=0.184
О------ --- ------f" _--о---©
А —А- А
О -о- —>
Рис. 1. Температурные зависимости интенсивностей диффузного рассеяния синхротронного излучения 1В5(д,Т) в БВ^60 при различных значениях д в направлении [001] вблизи узлов (332) (а), (412) (Ь), (002) (с). Кривые на рисунках — результат процедуры сглаживания
Рис. 2. Зависимости интенсивности DS от приведенного волнового вектора (в дважды логарифмическом масштабе) в SBN-60 при температурах 90 и 290 K
в направлении [001] для узлов (332) (а), (412) (b), (002) (с). Значения q указаны в r.l.u. (reduced lattice unit). Линии на рисунках — результат подгонки
стей DS рентгеновского излучения 1В^, Т в SBN-60, полученные в направлениях [010] и [110] для значений приведенного волнового вектора в интервале 0,112 < < 0,288 в температурной области от 90 до 290 К (рис. 3). Из данных на рис. 3 видно, что для всех исследованных узлов при малых значениях q интенсивность диффузного рассеяния 1В^,Т растет при охлаждении.
Далее, были построены зависимости ин-тенсивностей диффузного рассеяния от приведенного волнового вектора q, в дважды логарифмическом масштабе для всего интервала температур 90 — 290 К (см. в таблице). На рис. 4 для сравнения приведены зависимости 1ш(4) при температурах 290 и 90 К. Хорошо видно, что и в этих случаях хорошо выполняется линейный характер полученных зависимостей, т. е. вблизи этих узлов наблюдается степенная зависимость интенсивности DS: 1Ш(4) ~ q-a. Отметим, что при охлаждении параметры а, характеризующие наклон кривых, существенно возрастают и достигают следующих значений: для узла (332) — 3,52 и 3,48 в направлениях [010] и [110] соответственно; для узла (412) — 3,32 и 3,18, а для узла (002) — 3,20 и 2,76 при Т = 90 К (см. таблицу).
Таким образом, анализ полученных данных указывает на существование двух вкла-
дов в диффузное рассеяние:
DS-1, который вдоль направлений [010] и [110] возрастает при понижении температуры, причем при этом растет и параметр а;
DS-2, который практически не зависит от температуры вдоль направления [001], равно, как и параметр а, во всем исследованном интервале 90 — 290 K, однако в окрестности разных узлов обратной решетки значения параметра а различаются.
Следует подчеркнуть, что полученные температурные зависимости интенсивностей DS-1 и DS-2 позволяют утверждать, что ни один из типов рассеяния не является термодиффузным (TDS — Thermal Diffuse Scattering), интенсивность которого должна увеличиваться при повышении температуры [17].
Как уже упоминалось ранее, в работе [10] было показано, что при охлаждении из пара-электрической фазы, помимо обычного для критического рассеяния вклада, описываемого лоренцианом G1, появляется дополнительный вклад от квадрированного лоренциана G2, причем этот вклад увеличивается при переходе в релаксорную фазу. Это приводит к тому, что суммарное диффузное рассеяние описывается суперпозицией функций G1 и G2, а при достаточно больших значениях q (q > к) коэффициент а в законе рассеяния q-1, наблюдаемом в
Таблица
Значения параметра а для прямых ^(/д^) = — + Ь, полученные при разных температурах для разных направлений и узлов решетки в кристалле (см. рис. 2)
Узел обратной решетки Направление в кристалле Значение параметра а
90 K 150 K 210 K 270 K 290 K
(332) [001] 1,53(11) 1,49(2) 1,52(5) 1,51(4) 1,51(3)
[010] 3,52(10) 3,47(9) 3,45(7) 3,18(4) 2,89(10)
[1-0] 3,48(6) 3,49(4) 3,50(5) 3,36(5) 2,87(5)
(412) [001] 1,87(3) 1,81(4) 1,86(6) 1,81(5) 1,85(6)
[010] 3,32(5) 3,23(6) 3,22(6) 3,04(4) 2,80(5)
[1-0] 3,18(5) 3,25(5) 3,27(5) 3,24(6) 2,83(5)
(002) [001] 2,33(5) 2,33(4) 2,31(4) 2,27(4) 2,27(3)
[010] 3,20(5) 3,15(5) 3,11(5) 2,87(5) 2,57(3)
[1-0] 2,76(1) 2,68(2) 2,57(2) 2,24(4) 1,92(4)
<Х)
ш- 1
-■-с -О-с -А-с ч/ 1=0.112 1=0.160 [=0.208 1=0.288 ..... ■
А ----- --I-- _А - - ▲
300
г, к
Рис. 3. Температурные зависимости интенсивностей DS 1(цТГ) в монокристалле SBN-60 при различных значениях q вблизи узла (332) в направлениях [010] (а), [110] (Ь), вблизи узла (412) в направлении [010] (с), [110] (¿) и вблизи узла (002) в направлениях [010] (е), [110] (/). Кривые на рисунках — результат процедуры сглаживания
эксперименте, становится больше двух. Этот же эффект мы наблюдаем и в данном случае для В$-1 при понижении температуры, причем рост величины а при охлаждении свидетельствует об увеличении вклада G2 в В$-1. В некоем смысле подобное поведение параметра а наблюдалось в работе [18] для монокристалла КТа03, допированного литием (1,6 % Li), ниже ТС (температура фазового перехода составляла около 35 К).
В прямом пространстве функции G1 соответствует (в изотропном трехмерном случае) корреляционная функция вида
С1 = ехр(-кг)/г,
характеризуемая наличием «обрезающего» множителя 1/г, т. е. такой коррелятор характерен для областей локального упорядочения (корреляции) с достаточно резкими границами.
а)
q, г.1
0.15 0.20 0.25 0.30 0.35
■ 7=90 К О 7=290 К
■ их,-
° в .. в
■ •о:
-1.0 -0.9 -0.8 -0.7 -0.6 -0.5 -0.4
1_д(д, г.1.и.)
Г)
д, г.1.и.
0.10 0.15 0.20 0.25 0.30
■ 7=90 К О 7=290 К
■ о- ..
" 0 5 -
о
-1.0 -0.9 -0.8 -0.7 -0.6 -0.5
I)
!_д(ч, г.1 и.)
д, г.1.и.
0.15 0.20 0.25 0.30
■ \ ^ о 4 ■ 7=90 К О 7=290 К
ГВк .....и ■ о ■ с ■ -4.0
-1.0 -0.9 -0.8 -0.7 -0.6 -0.5
ьдй, Пи.)
Рис. 4. Зависимости интенсивности DS от приведенного волнового вектора (в дважды логарифмическом масштабе) в SBN-60 при 90 и 290 К вблизи узла (332) в направлениях [010] (а) и [110] (Ь), узла (412) в направлениях [010] (с) и [110] (й), узла (002) в направлениях [010] (е) и [110] (/). Значения q указаны в г.1.и. Линии на рисунках — результат подгонки
Функции G2 в прямом пространстве соответствует коррелятор вида
С2 = ехр(-кг),
в котором нет «обрезающего» множителя, т. е. такая корреляционная функция присуща областям с размытыми границами.
Таким образом, из наблюдаемого роста интенсивности и параметра наклона а при охлаждении можно сделать вывод о том, что при понижении температуры (во всяком случае вплоть до 90 К) продолжается процесс локальной перестройки структуры в БВ^60, при этом происходит рост вклада областей с размытыми границами, как раз и приводя-
щий к увеличению а. В свою очередь рост интенсивности DS-1 при охлаждении свидетельствует об увеличении «плотности» (общего числа) подобных областей.
Для объяснения отсутствия температурных зависимостей как интенсивности DS-2, так и параметров наклона а в этом случае, можно воспользоваться подходами, используемыми при интерпретации данных по малоугловому рассеянию нейтронов и рентгеновского излучения. Известно, что в случае массового фрактала с размерностью Б для параметра а в законе рассеяния I'(д) ~ q-а справедливо соотношение Б = а, где 1 < а < 3 [19 — 21]. Так например, для одномерной цепочки массовых сфер а = 1, а для агрегатов, построенных из сфер без перекрытия, 1 < Б < 3, где Б — нецелое число. Параметр Б соответствует распределению массы в пространстве. При таком подходе полученные экспериментальные значения параметра а получают вполне логичное объяснение, если, например, в качестве объектов рассеяния рассматривать соответствующие агломераты из цепочек атомов в SBN-60.
Заключение
В работе исследованы температурные зависимости интенсивности диффузного рассеяния синхротронного излучения 1БХ(Т, q) ^ — приведенный волновой вектор) в монокристалле ниобата стронция-бария Sr06Bа04Nb2O6, вблизи узлов кристаллической решетки (332), (412) и (002), в трех принципиальных направлениях: [001], [010], [110].
Показано, что в дважды логарифмиче-
ском масштабе зависимости 1Б(Т, q) хорошо описываются степенным законом q-а; при этом получены температурные зависимости параметров а.
Установлено, что диффузное рассеяние вблизи указанных узлов существенно анизотропно и состоит из двух компонент (DS-1 и DS-2) с принципиально различным поведением температурных зависимостей интенсивности и параметров а.
Интенсивность компоненты DS-1 и соответствующий параметр а увеличиваются с понижением температуры, что свидетельствует о продолжающейся при охлаждении эволюции локальной структуры в SBN-60, связанной с размытием границ областей локального упорядочения.
Что касается поведения компоненты DS-2, наблюдаемого в направлении [001], то ни интенсивность, ни параметр а во всем исследованном интервале (90 — 290 К) не зависят от температуры, однако значение а зависит от того, в окрестности какого узла обратной решетки проводились измерения. Вполне вероятно, что природа DS-2 связана с рассеянием на массовых фрактальных структурах.
В СПбПУ работа выполнена в рамках Государственного задания на проведение фундаментальных исследований (код темы 0784-2020-0025). За частичную финансовую поддержку исследований по данной тематике Д.Ю. Чернышев благодарит РФФИ (грант 19-29-12023).
Авторы подтверждают, что конфликт интересов отсутствует.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Viehland D., Xu Z., Huang W.-H. Structure — property relationships in strontium barium niobate. I. Needle-like nanopolar domains and the metastably-locked incommensurate structure // Philos. Mag. A. 1995. Vol. 71. No. 2. Pp. 205-217.
2. Черная Т.С., Максимов Б.А., Верин И.А., Ивлева Л.И., Симонов В.И. Уточнение кристаллической структуры монокристал-
лов Ba0 39Sr061Nb2O6 // Кристаллография. 1997. Т. 42. № 3. С. 421-4426.
3. Glass A.M. Investigation of the electrical properties of Sr1-xBaxNb2O6 with special reference to pyroelectric detection // J. Appl. Phys. 1969. Vol. 40. No. 12. Pp. 4699-4713.
4. Ewbank M.D., Neurgaonkar R.R., Cory W.K., Feinberg J. Photorefractive properties of
strontium-barium niobate // J. Appl. Phys. 1987. Vol. 62. No. 2. Pp. 374-380.
5. Romero J.J., Arago C., Gonzalo J.A., Jaque D., Solé J. Garcia. Spectral and thermal properties of quasiphase-matching second-harmonic-generation in Nd3+: Sr06Ba04(NbO3)2 mul-tiself-frequency-converter nonlinear crystals // J. Appl. Phys. 2003. Vol. 93. No. 5. Pp. 3111-3113.
6. Simagina L.V., Mishina E.D., Semin S.V., Ilyin N.A., Volk T.R., Gainutdinov R.V., Ivleva L.I. Second harmonic generation in microdomain gratings fabricated in strontium-barium niobate crystals with an atomic force microscope // J. Appl. Phys. 2011. Vol. 110. No. 5. Pp. 052015-052020.
7. Кузьминов Ю.С. Сегнетоэлектрические кристаллы для управления лазерным излучением. М.: Наука, 1982. 400 c.
8. Woike T., Petricek V., Dusek M., Hansen N.K., Fertey P., Lecomte C., Arakcheeva A., Chapuis G., Imlaue M., Pankrathe R. The modulated structure of Ba.,„Sr. „Nb.O,. I. Harmonic
и.3У U.61 2 6
solution // Acta Crystallographica. Sec. B. 2003. Vol. 59. Part 1. February. 2003. Pp. 28-35.
9. Schneck J., Toledano J.C., Whatmore F., Ainger F.W. Incommensurate phases in ferroelectric tetragonal tungsten bronzes // Ferroelectrics. 1981. Vol. 36. No. 1. Pp. 327-330.
10. Борисов С.А., Окунева Н.М., Вахрушев С.Б., Набережнов А.А., Волк Т.Р, Филимонов А.В. Критическое рассеяние нейтронов в одноосном релаксоре Sr0 6Ba0 4Nb2O6 // Физика твердого тела. 2013. Т. 55.' № 2. С. 295-301.
11. Chillal S., Koulialias D., Gvasaliya S.N., Cowley R.A., Ivleva L.I., Lushnikov S.G., Zhe-ludev A. Phase transition of chemically doped uniaxial relaxor ferroelectric // J. Phys.: Condens. Matter. 2015. Vol. 27. No. 43. P. 435901 (8 p).
12. Ondrejkovic P., Kempa M., Kulda J., Frick B., Appel M., Combet J., Dec J., Lukasiewicz T., Hlinka J. Dynamics of nanoscale polarization fluctuations in a uniaxial relaxor // Phys. Rev. Lett. 2014. Vol. 113. No. 16. P. 167601.
13. Ondrejkovic P., Kempa M., Savinov M., Bednyakov P., Kulda J., Bourges P., Dec J., Hlinka J. Electric-field influence on the neutron diffuse scattering near the ferroelectric transition of Sr061Ba039Nb2O6 // Phase Transit. 2016. Vol. 89. No. 7-8. Pp. 808-816.
14. Vanina P.Yu, Vakhrushev S.B., Naberezh-nov A.A., Bosak A.A. Multiscale local ordering in the prototypical uniaxial relaxor Sr06Ba04Nb2O6 single crystal at room temperature // J. Phys.: Condens. Matter. 2019. Vol. 31. No. 17. P. 175401.
15. Bronnimann C., Eikenberry E.F., Henrich B., et al., The PILATUS 1M detector // J. Synchrotron. Radiat. 2006. Vol. 13. Part 2. March. Pp. 120-130.
16. Agilent, CrysAlis PRO. Agilent Technologies. Yarnton, Oxfordshire, England. 2011.
17. Willis B.T.M., Pryor A.W. Thermal vibrations in crystallography. Cambridge: Cambridge University Press, 1975. 296 p.
18. Andrews S.R. X-ray scattering study of the random electric dipole system KTaO3: Li // J. Phys. C: Solid State Phys. 1985. Vol. 18. No. 7. Pp. 1357-1376.
19. Жульен Р. Фрактальные агрегаты // Успехи физических наук. 1989. Т. 157. № 2. С. 339-357.
20. Авдеев М.В., Аксенов В.Л. Малоугловое рассеяние нейтронов в структурных исследованиях магнитных жидкостей // Успехи физических наук. 2010. Т. 180. № 10. С. 339-357.
21. Cousin F. Small angle neutron scattering // EPJ Web of Conferences. 2015. Vol. 104. P. 01004 (1-49).
Статья поступила в редакцию 05.09.2020, принята к публикации 10.09.2020.
СВЕДЕНИЯ ОБ АВТОРАХ
ВАНИНА Полина Юрьевна — кандидат физико-математических наук, старший преподаватель Высшей инженерно-физической школы Санкт-Петербургского политехнического университета Петра Великого, Санкт-Петербург, Российская Федерация.
195251, Российская Федерация, г. Санкт-Петербург, Политехническая ул., 29 p.yu.vanina@gmail.com
СИЛИН Никита Сергеевич — студент Высшей инженерно-физической школы Санкт-Петербургского политехнического университета Петра Великого, Санкт-Петербург, Российская Федерация. 195251, Российская Федерация, г. Санкт-Петербург, Политехническая ул., 29 silin.ns@edu.spbstu.ru
БОСАК Алексей Алексеевич — доктор физико-математических наук, старший научный сотрудник Европейского центра синхротронного излучения (ESRF), г. Гренобль, Франция. 71, Avenue des Martyrs, Grenoble, 38000, France alexei.bossak@esrf.fr
ЧЕРНЫШОВ Дмитрий Юрьевич — кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник Научно-образовательного центра «Физика нанокомпозитных материалов электронной техники» Санкт-Петербургского политехнического университета Петра Великого, Санкт-Петербург, Российская Федерация.
195251, Российская Федерация, г. Санкт-Петербург, Политехническая ул., 29 chernyshov65@gmail.com
НАБЕРЕЖНОВ Александр Алексеевич — доктор физико-математических наук, старший научный сотрудник Физико-технического института им. А.Ф. Иоффе РАН, Санкт-Петербург, Российская Федерация.
194021, Российская Федерация, г. Санкт-Петербург, Политехническая ул., 26 alex.nabereznov@mail.ioffe.ru
REFERENCES
1. Viehland D., Xu Z., Huang W.-H., Structure-property relationships in strontium barium niobate. I. Needle-like nanopolar domains and the metastably-locked incommensurate structure, Philos. Mag. A. 71 (2) (1995) 205-217.
2. Chernaya T.S., Maksimov B.A., Verin I.A., et al., Crystal structure of Ba039Sr061Nb2O6 single crystals, Crystallography Reports. 42 (3) (1997) 375-380.
3. Glass A.M., Investigation of the electrical properties of Sr1-xBaxNb2O6 with special reference to pyroelectric detection, J. Appl. Phys. 40 (12) (1969) 4699-4713.
4. Ewbank M.D., Neurgaonkar R.R., Cory W.K., Feinberg J., Photorefractive properties of strontium-barium niobate, J. Appl. Phys. 62 (2) (1987) 374-380.
5. Romero, J.J., Aragö C., Gonzalo J.A., et al., Spectral and thermal properties of qua-siphase-matching second-harmonic-generation in Nd3+: Sr06Ba04(NbO3)2 multiself-frequency-con-verter nonlinear crystals, J. Appl. Phys. 93 (5) (2003) 3111-3113.
6. Simagina L.V., Mishina E.D., Semin S.V., et al., Second harmonic generation in microdomain gratings fabricated in strontium-barium niobate crystals with an atomic force microscope, J. Appl. Phys. 110 (5) (2011) 052015-052020.
7. Kuz'minov Yu.S., Segnetoelektricheskie kristally dlya upravleniya lazernym izlucheniem [Ferroelectric crystals to control laser emission], Nau-ka, Moscow, 1982 (in Russian).
8. Woike T., Petricek V., Dusek M., et al., The modulated structure of Ba0 39Sr061Nb2O6. I. Harmonic solution, Acta Crystallographica, Section B. 59 (Part 1, February) (2003) 28-35.
9. Schneck J., Toledano J.C., Whatmore F, Ainger F.W., Incommensurate phases in ferroelectric tetragonal tungsten bronzes, Ferroelectrics. 36 (1) (1981) 327-330.
10. Borisov S.A., Okuneva N.M., Vakhrushev S.B., et al., Critical neutron scattering in a uniaxial relaxor Sr0 6Ba0 4Nb2O6, Physics of the Solid State. 55 (2) (2013) 334-341.
11. Chillal S., Koulialias D., Gvasaliya S.N., et al., Phase transition of chemically doped uniax-
ial relaxor ferroelectric, J. Phys.: Condens. Matter. 27 (43) (2015) 435901 (8p.).
12. Ondrejkovic P., Kempa M., Kulda J., et al., Dynamics of nanoscale polarization fluctuations in a uniaxial relaxor, Phys. Rev. Lett. 113 (16) (2014)167601.
13. Ondrejkovic P., Kempa M., Savinov M., et al., Electric-field influence on the neutron diffuse scattering near the ferroelectric transition of Sr061Ba0 39Nb2O6, Phase Transit. 89 (7-8) (2016) 808-816.
14. Vanina P.Yu, Vakhrushev S.B., Naberezh-nov A.A., Bosak A.A., Multiscale local ordering in the prototypical uniaxial relaxor Sr06Ba04Nb2O6 single crystal at room temperature, J. Phys.: Condens. Matter. 31 (17) (2019) 175401.
15. Brönnimann C., Eikenberry E.F., Henrich B., et al., The PILATUS 1M detector, J. Synchro-
tron. Radiat. 13 (Part 2, March) (2006) 120-130.
16. Agilent, CrysAlis PRO, Agilent Technologies, Yarnton, Oxfordshire, England, 2011.
17. Willis B.T.M., Pryor A.W., Thermal vibrations in crystallography, Cambridge University Press, Cambridge, 1975.
18. Andrews S.R., X-ray scattering study of the random electric dipole system KTaO3: Li, J. Phys. C. Solid State Phys. 18 (7) (1985) 1357-1376.
19. Jullien R., Fractal aggregates, Comm. Cond. Mat. Phys. (Comm. Mod. Phys. Pt. B). 13 (4) (1987) 177-205.
20. Avdeev M.V., Aksenov V.L., Small-angle neutron scattering in structure research of magnetic fluids, Physics Uspekhi. 53 (10) (2010) 971-993.
21. Cousin F., Small angle neutron scattering, EPJ Web of Conferences. 104 (2015) 01004 (1-49).
Received 05.09.2020, accepted 10.09.2020.
THE AUTHORS
VANINA Polina Yu.
Peter the Great St. Petersburg Polytechnic University
29 Politechnicheskaya St., St. Petersburg, 195251, Russian Federation
p.yu.vanina@gmail.com
SILIN Nikita S.
Peter the Great St. Petersburg Polytechnic University
29 Politechnicheskaya St., St. Petersburg, 195251, Russian Federation
silin.ns@edu.spbstu.ru
BOSAK Alexey A.
European Synchrotron Radiation Facility
71, Avenue des Martyrs, Grenoble, 38000, France
alexei.bossak@esrf.fr
CHERNYSHOV Dmitry Yu.
Peter the Great St. Petersburg Polytechnic University
29 Politechnicheskaya St., St. Petersburg, 195251, Russian Federation
chernyshov65@gmail.com
NABEREZHNOV Alexander A.
Ioffe Institute of the Russian Academy of Sciences
26 Polytekhnicheskaya St., St. Petersburg, 194021, Russian Federation
alex.nabereznov@mail.ioffe.ru
© Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого, 2020
