Результаты компьютерного анализа режимов синхронизации процессов автосолитонной и доменной генерации диодов Ганна внешним переменным полем Текст научной статьи по специальности «Физика»

Секция микроволновых и квантовых приборов и устройств

где V - средняя относительная скорость движения электронов и дырок; о21 и о12 -соответствующие поперечные сечения рекомбинации (с21) и теплового возбуждения (о12); (п0 — П1) и (п0 — п2) - концентрации свободных уровней в валентной

зоне и зоне проводимости, соответственно; причем п0 = (п0 + П2) - концентрация уровней в каждой из зон, то из стационарного варианта получившегося квадратного уравнения (1) следует выражение для концентрации П2 электронов в зоне проводимости

Ґ т , ^

112 + Чі2 П0

421 — 4.12

(421 412)

112 + 412 П0

1

(2)

В случае зоне отсутствия учета индуцированного девозбуждения, когда член 112п2 в уравнении (1) отсутствует, это выражение имеет вид

0,5112 + 412 Пс

421 — 412

/I

1 + п0(421 412)(112 + 412П0) — 1

(0,5112 + 412 п0)

(3)

Хотя на первый взгляд из (2) и (3) следует, что п2 > п2 , однако это не так, в чем легко убедиться, если не учитывать тепловое возбуждение ^12=0) и считать, что вторые члены под корнями в (2) и (3) меньше 1. Тогда получается, что

» о '

П2 = 2п2 .

Таким образом, учет актов индуцированного девозбуждения всегда необходим в теории и расчетах фотопроводимости полупроводников.

БИБЛИОГРАФИЧЕСКИМ СПИСОК

1. Малышев В.А. Квазилинейная теория инверсной населенности полупроводниковых лазеров // Известия вузов. Радиоэлектроника. 1999. №5. - С. 3-10.

п2 п2

УДК 621.382.029.8

К.А. Филь

РЕЗУЛЬТАТЫ КОМПЬЮТЕРНОГО АНАЛИЗА РЕЖИМОВ СИНХРОНИЗАЦИИ ПРОЦЕССОВ АВТОСОЛИТОННОЙ И ДОМЕННОЙ ГЕНЕРАЦИИ ДИОДОВ ГАННА ВНЕШНИМ ПЕРЕМЕННЫМ ПОЛЕМ

В работах [1,2] на основе представления зависимости эффективной массы носителей от их средней энергии [3] была разработана программа компьютерного анализа зависимости амплитуды и частоты тока, наведенного во внешней цепи диода Г анна, работающего в автосолитонном и доменном режимах, от параметров диода и напряжений (постоянного и переменного) на его зажимах. Используя эту программу, удалось проанализировать поведение параметров режима синхронизации генерируемых колебаний от частоты и амплитуды внешнего переменного поля, подаваемого на зажимы диода. Результаты этого анализа сводятся к следующему.

1. Чем больше концентрация носителей и длина диода и чем меньше амплитуда внешнего поля, тем уже частотная полоса синхронизации автосоли-тонов и доменов.

Известия ЮФУ. Технические науки

Специальный выпуск

2. Чем больших размеров неоднородность, рождающая домены, и чем ближе она расположена к катоду, тем уже частотная полоса синхронизации доменов.

3. Чем больше постоянное поле на зажимах диода, тем шире частотная полоса синхронизации автосолитонов и доменов.

БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК

1. Малышев В.А., Филь К.А. Компьютерный анализ ганновских автосолитонов. - Таганрог: Труды 9 МНТК «Актуальные проблемы твердотельной электроники и микроэлектроники». Ч.2. 2004. - С. 103-105.

2. Малышев В.А., Филь К.А. Компьютерный анализ комплексной СВЧ проводимости диодов Ганна в автосолитонном и доменном режимах. - Таганрог: Труды 10 МНТК «Актуальные проблемы твердотельной электроники и микроэлектроники». Ч.2. 2006. - С. 204-205.

3. Малышев В.А. Теория разогревных нелинейностей плазмы твердого тела. Ростов-на-Дону: РГУ. 1979. - 264 с.

УДК 621.369

Г.Г. Червяков, Ф.С. Зайнулин УСТРОЙСТВО ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ЧАСТОТЫ ДОПЛЕРА

При измерении параметров движения объектов используют хорошо известный и разработанный метод выделения частоты Доплера, по величине которой и определяется скорость. Низкие значения ^ являются основной сложностью её измерения и обработки.

Рассмотрим метод измерения указанной величины, а в общем случае и закона изменения частоты в течение такого ЧМ-радиоимпульса, который можно реализовать, используя устройство, выполненное по следующей функциональной схеме рис. 1.

Рис. 1

Для реализации устройства использована идея применения асинхронного детектирования с последующим дифференцированием ЧМ-нулевых импульсных колебаний.

На вход асинхронного детектора АД поступают импульсные ЧМ-колебании, отраженные от подвижной цели и изменяющиеся около несущей синусоидальные непрерывные колебания свип-генератора СГ. После асинхронного детектирования сигнал разностной частоты Л^(1:) = ^(Т:) - усиливается видеоусилителем ВУ, дифференцируется цепочкой ДЦ и поступает далее на компаратор, выделяющий нулевые биения К.

При перестройке частоты свип-генератора нулевые биения будут перемещаться вдоль импульса от начала его и до конца.