CC BY
263
ИНФОРМАТИКА, ВЫЧИСЛИТЕЛЬНАЯ ТЕХНИКА И УПРАВЛЕНИЕ INFORMATION TECHNOLOGY, COMPUTER SCIENCE, AND MANAGEMENT
УДК 519.63
Решение задач на собственные значения для уравнения Гельмгольца
*
методом точечных источников поля* Е. Е. Щербакова1**
1 Донской государственный технический университет, г. Ростов-на-Дону, Российская Федерация
Solving eigenvalues problems for Helmholtz equation by point-source method *** E. E. Shcherbakova1**
1 Don State Technical University, Rostov-on-Don, Russian Federation
DOI 10.12737/20227
Разработан способ решения задач вычисления собственных значений и собственных функций для уравнения Гельмгольца в областях с произвольной конфигурацией. При разработке способа численного решения задач используется метод точечных источников поля (МТИ). Предлагаемый способ основан на анализе числа обусловленности системы МТИ или погрешности численного решения задачи. Вводится понятие «критерий собственных значений». Результатом работы является разработанный эффективный алгоритм решения задач на нахождение собственных значений и собственных функций для уравнения Гельмгольца. Показано, что при приближении параметра Гельмгольца к собственному значению задачи число обусловленности системы МТИ и погрешность численного решения резко возрастают. Определив зависимость погрешности численного решения задачи или числа обусловленности системы МТИ от параметра Гельмгольца, можно по расположению максимума для полученных зависимостей найти собственные значения уравнения Гельмгольца в заданной области. После нахождения собственного значения можно приступить к нахождению собственных функций. При этом, если собственное значение оказывается вырожденным, то есть ему соответствует несколько собственных функций, то, с учетом симметрии области решения, возможно нахождение всех собственных функций. Приведены результаты решения тестовых двумерных и трехмерных задач, на основании которых делается вывод об эффективности предложенного метода.
Ключевые слова: метод точечных источников, собственные значения, собственные функции, уравнение Гельмгольца, фундаментальное решение, метод фундаментальных решений.
A method of problem solution of the eigenvalues and eigenfunc-tions for the Helmholtz equation in the domains with arbitrary configuration is worked out. In developing the approach of the numerical solution of problems, the point-source method (PSM) is used. The proposed method is based on the analysis of the condition number of the PSM system or error of the problem numerical solution. The concept of "eigenvalues criterion" is introduced. The research result is a developed effective method — an algorithm for solving problems of eigenvalues and eigen-functions for the Helmholtz equation. It is shown that at the approach of the Helmholtz parameter to the problem eigenvalue, the condition number of the PSM system and the error of the numerical solution rise sharply. Therefore, the dependence of the condition number of the PSM system or the error of the problem numerical solution can be calculated from the Helmholtz parameter. Then, according to the position of the maximum of the obtained dependences, the eigenvalues of the Helmholtz equation in a given domain are found. It allows searching the eigenvalues. After finding the eigenvalues, it is possible to proceed to the determination of the eigenfunctions. At that, if the eigenvalue appears degenerate, that is some eigenfunctions correspond to it, then it is possible to find all the eigenfunctions taking into account the symmetry of the solution domain. The two-dimensional and three-dimensional test problems are solved. Upon the results obtained, the conclusion about the efficiency of the proposed method is made.
Keywords: point source method, eigenvalues, eigenfunctions, Helmholtz equation, fundamental solution, method of fundamental solutions.
Введение. Важное прикладное значение при разработке электромеханических, оптоэлектронных и радиотехнических устройств имеют задачи математической физики. Ряд таких задач приводит к решению однородного уравнения Гельмгольца
Аи ( г ) + Ш ( г ) = 0 (1)
с положительным значением параметра Гельмгольца Х>0. Это широкий класс задач, связанных с установившимися колебаниями (механическими, акустическими, тепловыми, электромагнитными и др.). Численное решение задач массой теплопереноса также приводит к уравнению Гельмгольца, уже с отрицательным значением параметра Х<0.
Работа выполнена в рамках инициативной НИР. E-mail: Sherbakovaee@mail.ru
The research is done within the frame of the independent R&D.
(U S X <u
и
eö Л
G
^
IS
eö «
IS
X
*
(U
H «
eö X л
(U H IS
о
IS
E 3 и
eö И
IS
eö
S a о
X
S
Л
Важность решения уравнения Гельмгольца обусловлена также тем, что любые уравнения эллиптического типа с постоянными коэффициентами приводятся к уравнению этого вида.
При решении ряда прикладных задач требуется нахождение собственных значений и собственных функций для уравнения Гельмгольца в областях с различной конфигурацией. Аналитическое решение таких задач, а также численное решение с использованием традиционных численных методов, может вызвать значительные трудности и не всегда целесообразно, особенно если область решения имеет сложную конфигурацию, а граничные условия содержат производную по нормали.
Одним из эффективных методов численного решения граничных задач для ряда уравнений эллиптического типа является метод точечных источников поля (МТИ) [1-7]. Этот метод применяется при моделировании электрических, магнитных, тепловых, концентрационных, упругих напряжений и других физических полей [8-17]. Преимуществом МТИ является его простота и значительно меньший объем вычислений в сравнении с традиционными численными методами решения граничных задач, такими, например, как метод конечных элементов (МКЭ). Применение МТИ может быть оправдано также при решении задач на собственные значения для уравнений эллиптического типа, например, уравнения Гельмгольца [18, 19].
Описание численного метода. Пусть в области О выполняется уравнение Гельмгольца (1), а на границе 5О области О заданы условия вида
•■( г )д~и + Р( г Р
= У( г )1до , (2)
дО
где а, в, у — непрерывные функции, заданные на границе дО области О.
Для нахождения неизвестной функции и (г) можно использовать МТИ. Для этого на границе дО расположим N граничных узлов в точках с координатами г, а вокруг области О, на некотором удалении от ее границы, расположим N точечных источника поля с зарядами , в точках с координатами Я}-. Искомое поле приближенно представим в виде суммы
N
и(г)=2 (г,Я}), (3)
] =1
где g (г, Я}-) — фундаментальное решение уравнения Гельмгольца. В трехмерном варианте
ехр (±7x1 г - Я|)
g(*)= V4 ' (4,)
При решении двумерных задач фундаментальные решения [20] выражаются через модифицированные функции Бесселя второго рода (при Х<0):
g ( г, Я )= ^ К (7-Х| г - 4 ) (42)
или через функции Ханкеля нулевого порядка первого рода (при Х>0):
g (г,Я) = -Я^ (л/Х|г -Я\) . (4з)
Знак в (41) выбирается в зависимости от конкретных особенностей решаемой задачи. В зависимости от знака параметра X, аргумент экспоненты в выражении (7) будет либо действительным, либо мнимым числом.
При Х=0 уравнение (1) вырождается в уравнение Лапласа, а фундаментальное решение (41) для трехмерных
Р 11
^ задач принимает вид g(г,Я) = 1/(4л|г -Я|); для двумерных задач в этом случае g (г,Я) = — 1п--- .
.2 2л г - Я
и 1 1 Й
.о Решение g (г, Я) можно рассматривать как потенциал поля, созданного в точке г единичным точечным заря-
^ дом, находящимся в точке Я. При любых значениях зарядов функция и (г) удовлетворяет уравнению Гельмголь-
сл
ца (1). Необходимо подобрать заряды таким образом, чтобы граничные условия (2) выполнялись во всех N гранич-
^ ных узлах. Для узла с номером ' условие (2) записывается в виде
" ( ^ / г. \ Л
N
5 *
а( г- )дg(|г^+р( г') g (г-, i)
= у(г) . (5)
В результате, записывая уравнение (5) для всех N узлов, получаем систему линейных алгебраических уравнений, систему МТИ. После решения системы (5) искомое поле U (r) приближенно находим с помощью формулы
U (r )=Z qg (r, Rj ) . (6)
j=1
Как известно, при некоторых положительных значениях параметра X краевая задача (1)-(2) для однородного уравнения Гельмгольца при однородных граничных условиях (при у(r) = 0) может иметь ненулевое решение.
Нахождение значений параметра X=Xn, собственных значений, соответствующих им решений, собственных функций данной краевой задачи является основной целью данной работы.
При у( r) = 0 система МТИ будет представлять собой систему однородных линейных алгебраических уравнений. Как известно, для существования ненулевого решения такой системы необходимо, чтобы ее детерминант равнялся нулю. Однако ошибки округления, возникающие при вычислении детерминанта, приводят к тому, что при приближении параметра X к некоторому собственному значению наблюдается резкое уменьшение абсолютного значения детерминанта (а не его обращение в ноль) и, соответственно, резкое возрастание числа обусловленности системы МТИ. Это, в свою очередь, ведет к резкому возрастанию погрешности численного решения краевой задачи.
Таким образом, собственные значения краевой задачи можно приближенно установить в процессе получения зависимости от параметра Гельмгольца X детерминанта или числа обусловленности системы МТИ, или погрешности численного решения краевой задачи. Назовем эти параметры критериями собственных значений.
После того, как собственное значение найдено, можно приступить к нахождению собственных функций, соответствующих данному собственному значению краевой задачи. При этом можно поступить следующим образом. Задается готовое решение U0 (r) для однородного уравнения Гельмгольца. Таким решением может быть выражение,
соответствующее полю точечного заряда Q (42), расположенного за пределами области решения краевой задачи. Значения этого поля на границе дО области О используются в качестве правой части в граничном условии (2). Решение краевой задачи, полученное с помощью МТИ, при значении параметра X, равном одному из собственных значений X=Xn, можно представить в виде суммы U (r) = U0 (r) + u (r), где u (r) — собственная функция, собственное решение, соответствующее данному собственному значению. Отсюда следует, что собственная функция будет равняться разности между решением краевой задачи, полученным с помощью МТИ, и заданным решением U0 (r) однородного уравнения Гельмгольца:
u ( r ) = U ( r ) = U0 ( r ) . (7)
Разумеется, точность такого решения, вследствие плохой обусловленности системы МТИ, может оказаться не
очень высокой. Однако, как будет показано ниже, обычно эта точность оказывается вполне приемлемой. ^
Обычно данному собственному значению краевой задачи соответствует несколько собственных решений. В §
этом случае возможно нахождение всех собственных решений, соответствующих данному Хп. Для этого описанным <й
выше способом находятся собственные решения, соответствующие различным положениям заряда Q, задающего поле К
U0 (r). Затем, если это необходимо, между полученными собственными решениями производят ортогонализацию. К
й
Пример нахождения собственных значений для двумерной задачи. В качестве тестового примера рас- ^ смотрим нахождение собственных значений и собственных функций задачи Дирихле для однородного уравнения Гельмгольца в круговой области радиусом r0. Как известно [21], собственные значения для этой задачи имеют вид н
■ i 2 g
л _ гут К
nm ~ 2 ' ^
r0 §
н
где |nm — положительные корни трансцендентного уравнения Jn (|) = 0; Jn (ц) — функция Бесселя порядка п, ¡3
п = 0,1,2,...; m = 1,2,3,.... §
Каждому n>0 соответствует две собственные функции: и
u(nm (r)=Jn (, и (r)=Jn (sin^. (8) ц
При n=0 собственные функции обладают осевой симметрией и равны ¡й
u02(r )=J0 (rj^z). (9) л
При решении тестовой задачи начало координат располагалось в центре круговой области решения радиусом ^ r0=2. Точечные заряды, моделирующие искомое поле с помощью МТИ, равномерно располагались на вспомогатель-
<и
ной окружности радиусом Л=3. Заряд Q, создающий известное поле и0 (г), располагался на оси X на расстоянии
р=2г0 от центра области При нахождении собственных функций иЩ} (г) заряд Q перемещается на ось У.
На рис. 1 приведены графики зависимости критериев собственных значений от значения параметра X. По оси абсцисс откладывается величина (Х-ХмуХ0Ь где Х01 — наименьшее собственное значение краевой задачи, соответствующее ц01 -2,405. По оси ординат откладывается либо величина С/Стах, где Стах — число обусловленности системы МТИ при Х=Х01 (кривая с квадратными маркерами); либо относительная погрешность £/£тах, где ещах — погрешность МТИ при Х=Х01 (кривая с круглыми маркерами); либо величина Вщш/В, где _Отт — детерминант (по абсолютной величине) матрицы системы МТИ при Х=Х01 (кривая с треугольными маркерами). Вычисления проводились при количестве зарядов, моделирующих поле, N=30.
Относительное значение параметра X
Рис. 1. Зависимости критериев собственных значений от относительной величины параметра X
Очевидно, что использование зависимости числа обусловленности С от параметра X для нахождения собственного значения краевой задачи наименее предпочтительно, так как максимум соответствующей кривой слабо выражен (максимальное значение от минимального отличается менее чем в 6 раз). Кроме того, изменение числа обусловленности происходит в очень узком интервале АХ значений параметра X (ЛХ—0,02Х01). Поэтому для нахождения собственного значения краевой задачи целесообразно использовать зависимость погрешности МТИ от параметра X, так как при этом возможно одновременное нахождение собственных функций.
Следует отметить, что при вычислениях, результаты которых представлены на рис. 1, использовалось число ц01 -2,405. При подстановке более точного значения этого параметра ц01 -2,4048255577 максимумы зависимостей, представленных на рис. 1, становятся более резкими. При выполнении тестовой задачи умышленно использовались приближенные значения собственных значений, так как при решении реальных задач, в процессе поиска собственных значений, задается шаг варьирования АX параметра X, который не может быть бесконечно малым. Реально возможно
2 только приблизиться к собственному значению. При этом собственное значение можно зафиксировать только, если
3 шаг варьирования АX окажется меньше ширины максимума на соответствующей зависимости.
§ Результаты, представленные на рис. 1, получены при количестве зарядов, моделирующих поле N=30. Вычис-
'"в
^ лительные эксперименты показали, что увеличение количества зарядов N не приводит к существенному улучшению
'й представленных на рис. 1 зависимостей. Более того, максимум зависимости числа обусловленности от параметра X
<3 становится еще менее выраженным. Поэтому при поиске собственных значений рекомендуется использовать неболь>
шое число зарядов, моделирующих поле.
^ При поиске последующих собственных значений Xпт, с большими значениями п и т, отмеченные выше осо-
бенности метода сохраняются с одним существенным дополнением. А именно, чем больше величина собственного значения, тем более узкими становятся соответствующие максимумы на кривых зависимости критериев собственных значений от значения параметра X. Поэтому, если для поиска X01, как видно из рис. 1, достаточно задать ширину варь-
ирования порядка ЛХ^0,1Х01, то при поиске Х03, как показали вычисления, шаг варьирования придется уменьшить до значения ЛХ^0,02Х03, что, естественно, приведет к увеличению объема вычислений.
Пример нахождения собственных значений для трехмерной задачи. В качестве другого тестового примера рассмотрим нахождение собственных значений задачи Дирихле для однородного уравнения Гельмгольца в кубе со стороной L=2. Для этой задачи собственные значения равны [21]
lnmk = t2 (n2 + m2 + k2)/L2 ; n = 1,2,3,...; m = 1,2,3,...; k = 1,2,3,...,
а собственные функции
unmk (x, y, z) = sin (-ЛПХ / L) sin (nmy / L)sin (idcz / L) .
Таким образом, собственные значения определяются величиной числа l = n2 + m2 + k2. Первому собственному значению с n = 1; m = 1; k = 1; l = 3 соответствует единственное собственное значение. Это собственное значение не
вырождено. Следующее по величине собственное значение, соответствующее l = 6, уже трижды вырождено.
При решении тестовой задачи точечные заряды, моделирующие искомое поле с помощью МТИ, равномерно располагались на поверхности вспомогательного куба со стороной Lq=1,3L. Заряд Q, создающий известное поле U0 (r), располагался на оси X на расстоянии p=L от центра куба.
На рис. 2 приведены графики зависимости относительной погрешности МТИ от относительного отклонения параметра Гельмгольца от собственного значения. По оси абсцисс откладывается величина (Х-Х0)/Х0, где Х0 — тестируемое собственное значение краевой задачи. Вычисления проводились при количестве зарядов, моделирующих поле, Ж=600.
Щ &
о С
К л
н
ё о о
¡5
О
—3^0—
А-А-А 1 к-*--А
0,000 АХ/Х
Рис. 2. Зависимости относительной погрешности МТИ от относительной величины параметра X
На рис. 2 кривая с круглыми маркерами получена для первого по величине собственного значения, при 1=3; кривая с треугольнами маркерами — для следующего собственного значения, соответствующего 1=6. Как видно из рис. 2, кривая, соответствующая первому собственному значению имеет более резкий и более высокий максимум, чем соответствующая кривая, полученная для второго собственного значения. Для последующих собственных значений максимумы на соответствующих кривых становятся все более размытыми и менее выраженными.
Тестовый пример нахождения собственных функций. После того как собственное значение, например Х0Ь найдено, находится собственная функция краевой задачи (7). При этом необходимо иметь возможность контролировать погрешность получаемого результата. Для оценки погрешности собственной функции и(г), полученной с помощью МТИ, сначала производится нормировка этой функции и известной собственной функции (9), путем деления этих функций на их максимальные значения в области решения краевой задачи. После этого оценивается величина
е =max
reQ
u (r)"u02(r)
(U К Я <u 4 и
ев Л
С
^
к
ев И
к
Я
*
(U
н «
ев Я Л
ч
(U
н к
4 о
к
Е 3 и
<й И
к <3
5
Л
о X
К
На рис. 3 приведены зависимости погрешности МТИ для собственных функций от количества зарядов Ы, моделирующих поле. Приведены зависимости, полученные для (кривые с круглыми маркерами), для Х03 (кривые с треугольными маркерами) и для Х04 (кривые с квадратными маркерами).
о С
3
к
Й Щ
о О
CD
1,0E-02
1,0E-04
1,0E-06
1,0E-08
1,0E-10
10 20 30 40 50
Количество зарядов N
60
70
80
Рис. 3. Зависимости погрешности МТИ для собственных функций от количества зарядов N,
моделирующих поле
Как проиллюстрировано на рис. 3, относительные погрешности МТИ для собственных функций оказываются весьма малыми (вплоть до 10-10). Видно также экспоненциально быстрое убывание погрешности с ростом числа зарядов N, характерное для МТИ. Наименьшая погрешность наблюдается при наименьшем собственном значении. Для X04 погрешность МТИ оказывается на несколько порядков выше, чем для X01, оставаясь при этом достаточно низкой (порядка 10-6 при N=55).
Как отмечалось выше, собственным значениям Хпт с n>0, соответствуют две собственные функции (8). При вычислении собственных функций (7) с помощью МТИ находится одна из них, либо их линейная комбинация. Это зависит от используемого известного решения U0 (r), т.е. от положения заряда Q, создающего поле U0 (r).
На рис. 4 приведен Screenshot с экрана компьютера, на котором приведены графики распределения значений собственных функций вдоль оси Х от центра области решения до ее границы. Параметр X полагался близким к собственному значению X12.
Ymin = -0.34600
Ymax = 0.Б81 852
6
ö О ТЗ
М
"¡3
и (U
Ü £ Л
0 / х '' \
// \ \ *
// \ \ \
/; ;
// \ \
Ц \ \
\ , \ / /]
\ \ / /
\ \ /
4
Б 4 3 2 1
00
7
10
Рис. 4. Screenshot с экрана компьютера, на котором приведены графики распределения значений собственных функций вдоль оси Х
от центра области решения до ее границы
0
Сплошная кривая на рис. 4 соответствует точной величине собственного значения При этом кривая, полученная с помощью МТИ, сливается с графиком аналитического решения и^ (r). Однако небольшое изменение параметра X приводит к заметному искажению численного решения, как это видно из рис. 4, на котором пунктирная кривая получена при X=1,01Xj2.
При моделировании собственных функций, как и ранее, заряд Q, создающий поле U0 (r), располагался на оси Х на расстоянии p=2r0 от центра области При этом была получена собственная функция и^ (r). При переносе заряда Q, создающего поле U0 (r), на ось Y, моделируется собственная функция и}-2 (r). Это связано с тем, что симметрия собственной функции согласуется с симметрией поля U0 (r).
При решении трехмерной краевой задачи в объеме куба выбор расположения заряда Q, создающего поле Uо (r), также определяет ту или иную собственную функцию. Например, для второго собственного значения, при
расположении заряда Q на оси X, находится собственная функция и211 (x, y, z) . Для нахождения собственной функции
и121 (x, y, z) заряда Q необходимо располагать на оси Y, а для функции и112 (x, y, z) — на оси Z.
Заключение. Приведенные выше примеры решения тестовых задач свидетельствуют об эффективности использования МТИ при решении задач на нахождение собственных значений и собственных функций для уравнения Гельмгольца. Учитывая, что при решении этих задач моделирование полей может производиться с помощью небольшого числа точечных зарядов (не более нескольких десятков при решении двумерных задач, нескольких сотен — для трехмерных задач) следует признать этот метод очень экономичным. Трудности, связанные с вырожденностью собственных значений, легко преодолеваются путем использования нескольких различных известных решений U0 (r),
которые не обязательно должны соответствовать полю точечного заряда, но должны согласовываться с симметрией искомой собственной функции.
Библиографический список
1. Fairweather, G. The method of fundamental solutions for elliptic boundary value problems / G. Fairweather, A. Karageorghis // Ad. Vol. Comput. Math. — 1998. — Vol. 9. — P. 69-95.
2. Alves, C. J. S. A new method of fundamental solutions applied to nonhomogeneous elliptic problems / C. J. S. Alves, C. S. Chen // Advances in Computational Mathematics. — 2005. — Vol. 23. — P. 125-142.
3. Князев, С. Ю. Устойчивость и сходимость метода точечных источников поля при численном решении краевых задач для уравнения Лапласа / С. Ю. Князев // Изв. вузов. Электромеханика. — 2010. — № 1. — С. 3-12. ^
К
4. Князев, С. Ю. Численное решение краевых задач для уравнения Пуассона методом точечных источников щ поля / С. Ю. Князев, Е. Е. Щербакова, А. А. Енгибарян // Вестник Дон. гос. техн. ун-та. — 2014. — Т. 14., № 2 (77). — ч С. 15-20. ^
5. Князев, С. Ю. Решение трехмерных краевых задач для уравнений Лапласа с помощью метода дискретных ^ источников поля / С. Ю. Князев, Е. Е. Щербакова // Известия высших учебных заведений. Электромеханика. — 2015. s
— № 5. — С. 25-30. §
К
6. Бахвалов, Ю. А. Погрешность метода точечных источников при моделировании потенциальных полей в Е областях с различной конфигурацией / Ю. А. Бахвалов, С. Ю. Князев, А. А. Щербаков, Е. Е. Щербакова // Известия высших учебных заведений. Электромеханика. — 2012. — № 5. — С. 17-21. jj§
7. Князев, С. Ю. Сравнительный анализ двух вариантов метода коллокаций при численном моделировании л потенциальных полей / С. Ю. Князев, Е. Е. Щербакова, А. Н. Заиченко // Известия высших учебных заведений. Электромеханика. — 2014. — № 1. — С. 17-19. ¡3
8. Князев, С. Ю. Решение задач тепло и массопереноса с помощью метода точечных источников поля / С. Ю. Князев, §
Е.Е. Щербакова // Известия высших учебных заведений. Северо-Кавказский регион. Серия: Технические науки. — §
2006. — № 4. — С. 43-47. ™
ев
9. Князев, С. Ю. Моделирование полей упругих деформаций с применением метода точечных источников / и С. Ю. Князев, В. Н. Пустовойт, Е. Е. Щербакова // Вестник Дон. гос. техн. ун-та. — 2015. — Т. 15., № 1 (80). — С. 29-38. £
10. Князев, С. Ю. Моделирование трехмерных полей упругих деформаций с помощью метода точечных ис- ¡^ точников / С. Ю. Князев, В. Н. Пустовойт, Е. Е. Щербакова, А. А. Щербаков // Вестник Дон. гос. техн. ун-та. — 2015. ^
— Т. 15., № 4 (83). — С. 13-23.
11. Князев, С. Ю. Сравнительный анализ различных вариантов использования метода точечных источников поля при моделировании температурных полей / С. Ю. Князев, Е. Е. Щербакова, А. А. Щербаков // Физико-математическое моделирование систем : материалы XII междунар. семинара. — Воронеж, 2014. — С. 52-56.
12. Лунин, Л. С. Исследование стабильности термомиграции ансамбля линейных зон с помощью трехмерной компьютерной модели, построенной на основе метода точечных источников поля / Л. С. Лунин, С. Ю. Князев, Б. М. Середин, А. С. Полухин, Е. Е. Щербакова // Вестник Южного научного центра. — 2015. — Т. 11, № 4. — С. 9-15.
13. Князев, С. Ю. Математическое моделирование полей упругих деформаций методом точечных источников поля / С. Ю. Князев, Е. Е. Щербакова, А. А. Щербаков // Математические методы в технике и технологиях. — 2015. — № 5 (75). — С. 21-23.
14. Князев, С. Ю. Компьютерное моделирование потенциальных полей методом точечных источников / С. Ю. Князев, Е. Е. Щербакова, А. А. Щербаков. — Ростов-на-Дону : Издательский центр ДГТУ, 2012. — 156 с.
15. Князев, С. Ю. Метод точечных источников для компьютерного моделирования физических полей в задачах с подвижными границами: дис. ...доктора техн. наук / С. Ю. Князев. — Новочеркасск, 2011. — 342 с.
16. Князев, С. Ю. Численное исследование стабильности термомиграции плоских зон / С. Ю. Князев, Е. Е. Щербакова // Известия высших учебных заведений. Электромеханика. — 2007. — № 1. — С. 14-19.
17. Бахвалов, Ю. А. Математическое моделирование физических полей методом точечных источников / Ю. А. Бахвалов, С. Ю. Князев, А. А. Щербаков // Известия Российской академии наук. Серия физическая. — 2008. — Т. 72., № 9. — С. 1259-1261.
18. Князев, С. Ю. Численное решение уравнений Пуассона и Гельмгольца с помощью метода точечных источников / С. Ю. Князев // Известия высших учебных заведений. Электромеханика. — 2007. — № 2. — С. 77-78.
19. Князев, С. Ю. Численное решение краевых задач для неоднородных уравнений Гельмгольца методом точечных источников поля / С. Ю. Князев, Е. Е. Щербакова, А. Н. Заиченко // Известия высших учебных заведений. Электромеханика. — 2014. — № 4. — С. 14-19.
20. Абрамовиц, А. Справочник по специальным функциям / А. Абрамовиц, И. Стиган. — Москва : Наука, 1979. — 832 с.
21. Полянин, А. Д. Справочник по линейным уравнениям математической физики / А. Д. Полянин. — Москва : Физматлит, 2001. — 576 с.
References
1. Fairweather, G., Karageorghis, A. The method of fundamental solutions for elliptic boundary value problems. Ad. Vol. Comput. Math., 1998, vol. 9, pp. 69-95.
2. Alves, C.J.S., Chen, C.S. A new method of fundamental solutions applied to nonhomogeneous elliptic problems. Advances in Computational Mathematics, 2005, vol. 23, pp. 125-142.
3. Knyazev S.Y. Ustoychivost' i skhodimost' metoda tochechnykh istochnikov polya pri chislennom reshenii kraevykh zadach dlya uravneniya Laplasa. [Stability and Convergence of Point-Source Field Method at Numerical Solution to Boundary Value Problems for Laplace Equation]. Russian Electromechanics, 2010, no. 1, pp. 3-12 (in Russian).
4. Knyazev, S.Y., Shcherbakova, E.E., Yengibaryan, A.A. Chislennoe reshenie kraevykh zadach dlya uravneniya Puassona metodom tochechnykh istochnikov polya. [Numerical solution of the boundary problems with Poisson equation by point-source method.] Vestnik of DSTU, 2014. Vol. 14. No. 2(77). pp. 15-20 (in Russian).
5. Knyazev S.Y., Shcherbakova E.E. Reshenie trekhmernykh kraevykh zadach dlya uravneniy Laplasa s pomoshch'yu metoda diskretnykh istochnikov polya. [The Decision of the Three-Dimensional Boundary Value Problems for the Laplace Equation Using the Method of Discrete Sources of the Field.] Russian Electromechanics, 2015, no. 5, pp. 25-30 (in Russian).
6. Bakhvalov, Y.A., Knyazev, S.Y., Shcherbakov, A.A., Shcherbakova, E.E. Pogreshnost' metoda tochechnykh istochnikov pri modelirovanii potentsial'nykh poley v oblastyakh s razlichnoy konfiguratsiey. [Errors of Point Source Method under Simulation of Potential Fields in Areas with Different Shape Configuration.] Russian Electromechanics, 2012, no. 5, pp.
g 17-21 (in Russian).
7. Knyazev, S.Y., Shcherbakova, E.E., Zaichenko, A.N. Sravnitel'nyy analiz dvukh variantov metoda kollokatsiy pri й chislennom modelirovanii potentsial'nykh poley. [A Comparative Analysis of the Two Variants of the Collocation in Numeri-тз cal Modeling of Potential Fields.] Russian Electromechanics, 2014, no. 1, pp. 17-19 (in Russian).
Гд 8. Knyazev, S.Y., Shcherbakova, E.E. Reshenie zadach teplo i massoperenosa s pomoshch'yu metoda tochechnykh
и istochnikov polya. [Solving problems of heat and mass transfer by the point source method.]University News. North-
Caucasian region. Technical Sciences Series, 2006, no. 4, pp. 43-47 (in Russian). jd, 9. Knyazev, S.Y., Pustovoyt, V.N., Shcherbakova, E.E. Modelirovanie poley uprugikh deformatsiy s primeneniem
Ja metoda tochechnykh istochnikov. [Modeling the elastic strain fields by point-source method.] Vestnik of DSTU, 2015, vol. 15, no. 1(80), pp. 29- 38 (in Russian).
10. Knyazev, S.Y., Pustovoyt, V.N., Shcherbakova, E.E. Modelirovanie trekhmernykh poley uprugikh deformatsiy s pomoshch'yu metoda tochechnykh istochnikov. [Modeling of three-dimensional elastic strain fields by point-source method.] Vestnik of DSTU, 2015, vol. 15, no. 4 (83), pp. 13-23 (in Russian).
11. Knyazev, S.Y., Shcherbakova, E.E., Shcherbakov, A.A. Sravnitel'nyy analiz razlichnykh variantov ispol'zovaniya metoda tochechnykh istochnikov polya pri modelirovanii temperaturnykh poley. [A comparative analysis of various variants of the point source method application in the temperature field simulation.] Physical and mathematical system modeling: Proc. XII Int. Workshop. Voronezh, 2014, pp. 52-56 (in Russian).
12. Lunin, L.S., Knyazev, S.Y., Seredin, B.M., Polukhin, A.S., Shcherbakova, E.E. Issledovanie stabil'nosti termomi-gratsii ansamblya lineynykh zon s pomo-shch'yu trekhmernoy komp'yuternoy modeli, postroennoy na osnove metoda to-chechnykh istochnikov polya. [The study of stability of thermomigration of an ensemble of linear zones using a three-dimensional computer model constructed on the basis of the field point sources method.] Vestnik SSC RAS, 2015, vol. 11, number 4, pp. 9-15 (in Russian).
13. Knyazev, S.Y., Shcherbakova, E.E., Shcherbakov, A.A. Matematicheskoe modelirovanie poley uprugikh defor-matsiy metodom tochechnykh istochnikov polya. [Mathematical modeling of elastic deformation fields by the point source method.] Mathematical Methods in Engineering and Technologies, 2015, no. 5 (75), pp. 21-23 (in Russian).
14. Knyazev S.Y., Shcherbakova E.E., Shcherbakov A.A. Komp'yuternoe modelirovanie potentsial'nykh poley metodom tochechnykh istochnikov. [Computer modeling of potential fields by the point source method.] Rostov-on-Don: DSTU Publ. Centre, 2012, 156 p. (in Russian).
15. Knyazev, S.Y. Metod tochechnykh istochnikov dlya komp'yuternogo modelirovaniya fizicheskikh poley v zadachakh s podvizhnymi granitsami: dis. ...doktora tekhn. nauk. [Point source method for computer modeling of physical fields in moving boundary problems: Dr.Sci. (Eng.) diss.] Novocherkassk, 2011, 342 p. (in Russian)
16. Knyazev, S.Y., Shcherbakova, E.E. Chislennoe issledovanie stabil'nosti termomigratsii ploskikh zon. [Numerical study of thermomigration stability of flat bands.] Russian Electromechanics, 2007, no. 1, pp. 14-19 (in Russian).
17. Bakhvalov, Y.A., Knyazev, S.Y., Shcherbakov, A.A. Matematicheskoe modelirovanie fizicheskikh poley metodom tochechnykh istochnikov. [Mathematical modeling of physical fields by a method of dot sources.] Bulletin of the Russian Academy of Sciences: Physics, 2008, vol. 72, no. 9, pp. 1259-1261 (in Russian).
18. Knyazev, S.Y. Chislennoe reshenie uravneniy Puassona i Gel'mgol'tsa s pomoshch'yu metoda tochechnykh istochnikov. [Numerical solution of Poisson and Helmholtz equations using the point source method.] Russian Electromechanics, 2007, no. 2, pp. 77-78 (in Russian).
19. Knyazev, S.Y., Shcherbakova, E.E., Zaichenko, A.N. Chislennoe reshenie kraevykh zadach dlya neodnorodnykh uravneniy Gel'mgol'tsa metodom tochechnykh istochnikov polya. [Numerical solution for inhomogeneous Helmholtz equation by the point source method.] Russian Electromechanics, 2014, no. 4, pp. 14-19 (in Russian).
20. Abramowitz, A., Stegun, L. Spravochnik po spetsial'nym funktsiyam. [Handbook of Mathematical Functions.]. S Moscow, Nauka, 1979, 832 p. (in Russian). g
21. Polyanin, A.D. Spravochnik po lineynym uravneniyam matematicheskoy fiziki. [Handbook of linear equations in § mathematical physics.] Moscow, Fizmatlit, 2001, 576 p. (in Russian). ^
S «
Поступила в редакцию 03.04.2016 g
Сдана в редакцию 04.04.2016 g
Запланирована в номер 07.07.2016 ^
<з К Л
ч <и H
s
4 о
s
Е 3 ю
ев
и
5
<3 S
Л
о
к S
<U
