Р-ЧЕТНЫЕ T-НЕЧЕТНЫЕ АСИММЕТРИИ В ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ СЕЧЕНИЯХ РЕАКЦИЙ ДЕЛЕНИЯ НЕОРИЕНТИРОВАННЫХ ЯДЕР ХОЛОДНЫМИ ПОЛЯРИЗОВАННЫМИ НЕЙТРОНАМИ С ВЫЛЕТОМ ПРЕДРАЗРЫВНЫХ И ИСПАРИТЕЛЬНЫХ ЛЕГКИХ ЧАСТИЦ Текст научной статьи по специальности «Физика»

Р-четные Т-нечетные асимметрии в дифференциальных сечениях реакций деления неориентированных ядер холодными поляризованными нейтронами с вылетом предразрывных и испарительных легких частиц

Д. Е. Любашевскийа ФГБОУ ВО «Воронежский государственный университет», физический факультет, кафедра ядерной физики.

Россия, 394006, Воронеж, Университетская площадь, д. 1.

Поступила в редакцию 30.03.2021, после доработки 20.05.2021, принята к публикации 28.05.2021.

Дифференциальные сечения dаnf,р(в)/<0 реакции деления неориентированных ядер-мишеней холодными поляризованными нейтронами с вылетом легких частиц (р), в качестве которых фигурируют предразрывные а-частицы и испарительные нейтроны и 7-кванты, можно представить суммой сечения /,р(в)/<0, отвечающего неполяризованным нейтронам, и сечения <аП^,р(в)/<0, линейно связанного с вектором поляризации нейтрона ап. Последнее сечение выражается через сумму Р-четных Т-нечетных тройных А (ап [кь_р, кр]) и пятерных В (ап [кь_р, кр]) (к, кр) скалярных корреляторов, знаки которых соответственно меняются и не меняются при преобразовании в ^ п — в. При использовании экспериментальных сечений dаnfР(в)/<Ю, и <аПfр(в)/<Ю, были найдены экспериментальные значения рассмотренных выше корреляторов. В работе в рамках квантовой теории деления при учете кориолисова взаимодействия полного спина составного делящегося ядра с орбитальными моментами фрагментов деления и предразрывных а-частиц удалось удовлетворительно описать характеристики указанных экспериментальных корреляторов в случае вылета указанных а-частиц и мгновенных нейтронов и 7-квантов для большинства рассматриваемых ядер-мишеней. Заметное несоответствие теоретических и экспериментальных характеристик наблюдается для тройного коррелятора только в случае а-частиц для ядра-мишени 233и. Данное рассогласование, по-видимому, может быть связано с учетом дополнительного механизма появления подобных корреляторов, связанного с влиянием поперечных ЬепШп§ и колебаний составного делящегося ядра в окрестности точки его разрыва на вылетающую из шейки указанного ядра а-частицу.

Ключевые слова: тройные и пятерные скалярные корреляции, Р-четные Т-нечетные асимметрии, дифференциальные сечения.

УДК: 539.173. РЛСБ: 25.85.Ec, 25.85.-w, 24.75.+1.

ВВЕДЕНИЕ

В работах [1-11] были экспериментально исследованы Р-четные Т-нечетные асимметрии в дифференциальных сечениях реакции деления неориентированных ядер-мишеней 233и , 235и , 239Ри и 241Ри холодными поляризованными нейтронами с вылетом, наряду с двумя фрагментами деления таких легких частиц, как предразрывные а-частицы и испаряемые из термализованных фрагментов деления 7-кванты и нейтроны. Геометрия эксперимента выбиралась так, чтобы вектор поляризации спина нейтрона ап был направлен вдоль оси У, а волновые векторы легкого фрагмента деления кьр и легкой частицы кр располагались в плоскости ZX. Дифференциальное сечение danfр/¿О представлялось [1] как

d&nf,p/dQ = f,p/dQ + dalnf /dQ,

(1)

da°n f ,p/dQ = a°n f P»,

(2)

где аП^ — полное сечение, а Р0(в) — нормированное угловое распределение вылетающих легких частиц

E-mail: dima_physicist@mail.ru

в реакции с неполяризованными нейтронами, причем 0 — угол между направлениями кр и кьр, при учете допущения, что вылет фрагментов деления происходит вдоль или против оси симметрии аксиально-симметричного делящегося ядра.

Для описания рассматриваемой асимметрии был введен [1] коэффициент асимметрии В (О), определяемый формулой

D (Q) =

da,

(+) nf,p

dQ

dar,

+

nf,p

dQ

где знаки (±) отвечают случаям, когда вектор поляризации падающего нейтрона ап направлен по или против оси У. При использовании (1) этот коэффициент можно представить как

где ¿а^^/¿О. — аналогичное сечение исследуемой реакции с участием холодных неполяризованных нейтронов (стп= 0), а /¿О — компонента дифференциального сечения (1), линейно зависящая от вектора ип. При этом использовалось соотношение

D (Q) = (dafp/ dQ I {dan f ,p/dQ).

(3)

Целью настоящей работы является демонстрация возможности описать характеристики Р-четных Т-нечетных асимметрий в дифференциальных сечениях реакций деления неориентированных ядер-мишеней холодными поляризованными нейтронами с вылетом легких частиц, таких как предразрывные а-частицы и мгновенные нейтроны и 7-кванты в рамках квантовой теории деления при использовании единого механизма появления указанных асимметрий, обусловленного влиянием кориолисова взаимодействия полного спина составного делящегося ядра на фрагменты деления и легкие частицы.

а

1. ХАРАКТЕРИСТИКИ Р-ЧЕТНЫХ Т-НЕЧЕТНЫХ АСИММЕТРИЙ В ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ СЕЧЕНИЯХ РЕАКЦИЙ ДЕЛЕНИЯ ЯДЕР С ВЫЛЕТОМ ПРЕДРАЗРЫВНЫХ АЛЬФА-ЧАСТИЦ

моментами фрагментов деления и а-частицы, как было показано в работах [14, 18, 19], может быть представлена через сумму производных невозмущенных угловых распределений а-частиц Р-(0) и Р0(0), входящих в формулу (6), как

Для описания характеристик Р-четных Т-нечетных асимметрий в дифференциальных сечениях реакций тройного деления ядер с вылетом предраз-рывных а-частиц в квантовой теории деления [1216] учитывается тот факт, что указанные а-частицы вылетают из шейки составного делящегося ядра до его разрыва на фрагменты деления [14], а указанные асимметрии возникают из-за учета кориолисова взаимодействия полного спина вращающейся составной делящейся системы с орбитальными моментами фрагментов деления и а-частиц. Для построения невозмущенной компоненты сечения (2) используется нормированное угловое распределение Ро(0) а-частиц, вылетающих в тройном делении ядер непо-ляризованными нейтронами, имеющее вид:

P °(0) = |A°(0)|

J2di (0)

Y^idi} eiSl

, (4)

причем {dl} и §i — главное значение и фаза величины di. При этом амплитуда A°(0) определяются суммой четных и нечетных компонент A—(0) и A+ (0), обладающих свойством A±(0) = ±A± (п — 0), причем A°v(0) и A^dd(0) выражаются соответственно через их разложения с четными l = lev и нечетными l = lodd значениями l соответственно:

A°(0) = A-(0) + A+ (0).

(5)

Как было показано в работе [17], фазы 5- и 5°°, входящие в определение амплитуды Ао(0) (4), слабо зависят от значений орбитальных моментов а-части-цы I. Поэтому можно положить 5- = 5°° =5о, где ¿о — не зависящая от I постоянная фаза, и получить для углового распределения а-частиц Ро(0) соотношение

Р о(0) = Р- (0) + Р+о (0), (6)

где четная Р- (0) и нечетная Р^ (0) компоненты углового распределения Ро(0) с учетом формул (4), (5) представляются как

danf,g. dtt

'danf,*.\ +

dn

dn

dtt

'danf,a dtt

Да

'nf

d(P- (0))

d0

д <*№*))

(7)

(8)

d0

В (8) Да,_ и Да,+ — углы поворота волнового вектора а-частицы ка относительно направления волнового вектора легкого фрагмента деления kLF, обусловленные влиянием кориолисова взаимодействия на угловые распределения как а-частиц, так и фрагментов деления. Указанные углы поворота в квантовой теории деления имеют достаточно сложную природу [14], поскольку, в отличие от квазиклассических траекторных методов [4, 8], расчеты влияния кориолисова взаимодействия на угловые распределения фрагментов деления и а-частиц, учитывающие интерференцию делительных амплитуд нейтронных резонансных состояний составного делящегося ядра sJs и s'Js' с различными значениями спинов Js = Js', могут приводить к существенному изменению не только абсолютных значений, но и знаков рассматриваемых углов.

Поскольку зависимости P- (0) и P° (0) от углов могут быть описаны суммами вида n An (cos 0)n с четными n = °, 2,4,... и нечетными n = 1, 3, 5,... значениями n соответственно, можно показать [18,

ы djp'Lje))

d.e

19], что величины в формулу (8), представляются как

ав

входящие

'dalf dtt

'danf,S dtt

B+ (0) sin(0),

= B_(0) cos(0) sin(0),

(9)

где коэффициенты В_(0) и В+ (0) связаны с суммами величин ео8"(0) с четными значениями п. Поэтому рассмотренные в (9) величины удовлетворяют условиям симметрии:

Р- (0) = {¿-(0)}2 + (0)}2 ,

Р+ (0) = 2 {А- (0)}{АО+ (0)} .

Тогда дифференциальное сечение реакции ¿ст^//¿^ (2) с участием холодных неполяризованных нейтронов (стп= о) можно выразить через Р- (0) и Р® (0), используя формулу (6).

В свою очередь, введенная выше (1) компонента дифференциального сечения (1) ¿ст^./ при учете влияния кориолисова взаимодействия полного спина составного делящегося ядра с орбитальными

dtt

'Kfjpy dtt

'dalnf,a. fo ~ dtt

danf,a. ~ 1

d^

da.

nf.cx

(в)

dQ

(1°)

Тогда дифференциальные сечения

da.

nf.cx

(в)

dQ

(9) можно представить формулами

+

°

+

2

2

2

+

+

+

+

и

вида:

сЮ

'К/Ж

вп

В+ (0) (ап [к^^, ка])

В_(0) (ап [к^, ка])(к^,ка)

,,а (0)

¿О

1/2

скГ° (тг - I сЮ

. (11)

значения дифференциальных сечений

йа

rьf,a.

(в)

йа'

йО

представленные на рис. 1-8. Срав-

нение указанных значений с их теоретическими значениями (7), (8), рассчитанными при использовании метода х2, позволяет наити величины углов поворота

Да

и Да,+ , приводящие к оптимальному согласию

(¿/а'пг.<кц(в)>

^ сК1 }

через тройные и пятерные скалярные корреляции, зависящие от введенных выше векторов ап, к^

и ка.

Используя связь формулы (3) для коэффициента асимметрии В(0) с формулами (2), (7), (8) и условие симметрии (10), можно получить соотношение

-0.00010

-0.000151-

Рис. 2. Экспериментальные (черные кружки) и рассчитанные в рамках квантового подхода (непрерывная линия) дифференциальные сечения (¿а^f ,а(в)/<0) + для ядра-

мишени 235и

I СЮ. , 0.00002

При использовании экспериментальных значений Вехр(0) и ¿а'ехр (0)/d0 для ядер-мишеней 233И,235 И,239 Ри и 241 Ри [4] в работе [19] были рассчитаны по формуле (11) экспериментальные

0.00001

-0.00001 -0.00002

Рис. 3. Экспериментальные (черные кружки) и рассчитанные в рамках квантового подхода (непрерывная линия) дифференциальные сечения f,а(в)/<0) _ для ядра-

мишени 233и

-0.00002

- 0.00004

- 0.00006 - 0.00008

т

110 9

Рис. 1. Экспериментальные (черные кружки) и рассчитанные в рамках квантового подхода (непрерывная линия) дифференциальные сечения f,а(в)/<0) + для ядра-мишени 233и

I с/а^еуф)

Рис. 4. Экспериментальные (черные кружки) и рассчитанные в рамках квантового подхода (непрерывная линия) дифференциальные сечения (<аПf ,а(в)/<0)_ для ядра-

мишени 235и

+

±

+

и

Таблица 1. Рассчитанные при использовании х2-метода величины Да и Да ег1 для ядер-мишеней 233и, 235и, 239Ри и 241 Ри

Ядро-мишень Дск,ос1с1 Д7 Л„

233и 0.0003 -0.00033 -0.0003 -0.00065

235и 0.0015 0.0016 0.0021 0.0012

239Ри 0.00017 0.0001

241Ри 0.00021 0.0005

рассмотренных экспериментальных и теоретических величин. Как видно из табл. 1, абсолютные значения углов поворота Да,_ и Да,+ близки друг к другу в одинаковых ядрах-мишенях. В то же время величины Да,+ для всех ядер имеют положительные значения, а величины Да,_ меняет свой знак при переходе от ядра 233и к ядрам 235и, 239Ри и 241 Ри [19], что может быть связано с отмеченным выше влиянием интерференции делительных амплитуд нейтронных резонансных состояний составного делящегося яд-

\ сК1 I 1.010"5 5.0-10

>80

90

-5.0 10 -1.010" -1.5 10" -2.010"

Рис. 5. Экспериментальные (черные кружки) и рассчитанные в рамках квантового подхода (непрерывная линия) дифференциальные сечения (¿аПf а(в)/й^) + для ядра-мишени 239Ри

-0.00001 -0.00002

Рис. 6. Экспериментальные (черные кружки) и рассчитанные в рамках квантового подхода (непрерывная линия) дифференциальные сечения (¿а1пf а(в)/й^) + для ядра-мишени 241 Ри

-5.0-10

-1.010

-1.510

Рис. 7. Экспериментальные (черные кружки) и рассчитанные в рамках квантового подхода (непрерывная линия) дифференциальные сечения (¿а1пf а(в)/й^)_ для ядра-мишени 239Ри

-2-10

Рис. 8. Экспериментальные (черные кружки) и рассчитанные в рамках квантового подхода (непрерывная линия) дифференциальные сечения (¿а1пf а(в)/й^)_ для ядра-

мишени 241Ри

ра и в'с различными значениями спинов Js = Js'. Заметим, что полученные в работе [4] при использовании подхода, связанного с квазиклассическими траекторными расчетами, углы поворота Д связаны с углами Да,+ и Да>- соотношением Да>- « Да,+ ~ Д и имеют для всех рассмотренных ядер-мишеней положительный знак. Как видно из рис. 1-8, наблюдается разумное согласие экспери-

ментальных и теоретических значений

П f,a

(в)

для всех ядер - мишеней. Аналогичное согласие

ных значений

„(в)

наблюдается для

всех ядер-мишеней, кроме 233и. Не исключено, что рассогласование экспериментальных и теоретических

+

значений

Лв)

для ядра 233и может быть

связано с рассмотренным в работе [4] влиянием поперечных ЬепШ^-колебаний составного делящегося ядра в окрестности точки его разрыва на угловое распределение вылетающей из шейки указанного ядра а-частицы.

2. ХАРАКТЕРИСТИКИ Р-ЧЕТНЫХ Т-НЕЧЕТНЫХ АСИММЕТРИЙ В ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ СЕЧЕНИЯХ РЕАКЦИЙ

ДЕЛЕНИЯ ЯДЕР С ВЫЛЕТОМ МГНОВЕННЫХ ГАММА-КВАНТОВ И НЕЙТРОНОВ

В рамках квантовой теории деления для анализа Р-четных Т-нечетных асимметрий в угловых распределениях мгновенных нейтронов и 7-квантов, вылетающих из фрагментов двойного деления ядер холодными поляризованными нейтронами, можно использовать [19] кориолисов механизм, апробированный при описании аналогичных асимметрий в реакциях с вылетом а-частиц. При этом нужно понимать, что углы поворота Дп и Д7 направления волновых векторов нейтрона кп и 7-кванта к7 относительно направления волнового вектора к^ легкого фрагмента появляются из-за влияния ко-риолисова взаимодействия полного спина делящейся системы только с орбитальными моментами фрагментов деления.

Невозмущенные экспериментальные угловые распределения Ро(0) мгновенных нейтронов [2о] и 7-квантов [21, 22] определяются формулой

Ро(0) - (1 + Аеоэ2 0)

(12)

п

+

(<й4/сЮ)от- ю"5 6

Рис. 9. Сечение (в^П^,P/dQ) _ для нейтронов 233и

где в — угол между направлением вылета мгновенных нейтронов (7-квантов) и направлением вылета легкого фрагмента деления, а А — коэффициент анизотропии, имеющий для ядер-актинидов значения А « 0.1. Поскольку распределения Р0(в) (12) связаны только с четными значениями орбитальных моментов нейтронов и 7-квантов Ьп,7 = 0 и 2, сечение ¿а]п^ р/¿О имеет только четную компоненту

скг

(10), связанную с пятерными ска-

лярными корреляциями (ап [к^, к„>7]) (к^, к„>7). Поскольку в данном случае Р0(в) = Р-(в) при использовании формулы (8) для четной компоненты

¿Р°(в) ' ¿в '

¿а„/р/¿Ш можем получить:

<т

Дп

где Дп (Д7) — углы поворота волновых векторов мгновенного нейтрона кп (7-кванта к7) относительно направления волнового вектора к^легкого фрагмента деления. При использовании экспериментальных значений Вехр(в) и (в)/¿О для ядер-мишеней

233и,235 и [3, 6] в работе [19] были рассчитаны по формуле (11) экспериментальные значения диффе-- ( гР(вЛ

ренциальных сечении —— , представленные

на рис. 9-12. Сравнение указанных значений с их теоретическими значениями (7), (8) , рассчитанными при использовании метода х 2, позволяет найти величины углов поворота Дп и Д7, приводящие к оптимальному согласию рассмотренных экспериментальных и теоретических величин, указанные углы представлены в таблице. Видно разумное согласие абсолютных значений и знаков углов Дп и Д7 в случае обоих изотопов урана 233и и 235и, но при переходе от 233и и 235и знаки этих углов меняются с отрицательных на положительные [18]. Углы поворота Дп и Д7 практически совпадают по абсолютным значениям и знакам с аналогичными величинами Да>- для случая предразрывных а-частиц.

На рис. 9-12 продемонстрированно удовлетворительное согласие экспериментальных сечений

( , р (»Л

—ап— в случае мгновенных нейтронов и 7-квантов для ядер 233и и 235и с аналогичными

175 6°

Рис. 10. Сечение f ,P/dQ) _ для испарительных 7-кван-

тов 233и

3

-5

Рис. 11. Сечение (йа1пf ,P/dQ) _ для нейтронов 235и

2

235

Рис. 12. Сечение f ,P/dQ) _ для испарительных

7-квантов 235и, где кружки — экспериментальные данные из работы [6], а квадраты — аналогичные данные из работы [4]

теоретическими сечениями, рассчитанными в работе [18], что свидетельствует в пользу единого квантового механизма возникновения Р-четных Т-нечетных асимметрий для мгновенных нейтронов, 7-квантов и предразрывных а-частиц.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В настоящей работе продемонстрировано, что квантовая теория деления при учете кориолисова взаимодействия полного спина составного делящегося ядра с орбитальными моментами появляющихся частиц позволила удовлетворительно описать для большинства ядер-мишеней характеристики Р-чет-ных Т-нечетных асимметрий в дифференциальных сечениях реакций деления неориентированных ядер холодными поляризованными нейтронами с вылетом легких предразрывных и испарительных частиц.

При этом показано, что указанные асимметрии

в нечетных

da

(в)

dQ

и четных

da

(в)

dQ

компонентах сечений указанных реакций, линейно связанных с вектором поляризации нейтрона, выражаются через тройные (ап [к^, кр]) и пятерные (ап [к^, кр]) (к^, кр) скалярные корреляции, соответственно. Наблюдается разумное согласие экспериментальных и теоретических значений

da'

р(в)

dQ

, связанных с пятерными корреляторами

для всех ядер-мишеней. Заметное несоответствие теоретических и экспериментальных характеристик

наблюдается для нечетной компоненты

da'

dQ

сечения деления с вылетом а-частицы, связанной с тройными корреляциями, только в случае ядра-мишени 233U. Данное рассогласование, по-видимому, может быть связано с учетом дополнительного механизма появления подобных корреляторов, связанного с влиянием поперечных bending- и wriggling-колебаний составного делящегося ядра в окрестности точки его разрыва на вылетающую из шейки указанного ядра а-частицу.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Jessinger P., Koetzle A., Gonnenwein F. et al. // Phys. At. Nucl. 2°°2. 65. P. 662.

2. Gagarski A.M., Guseva I.S., Gonnenwein F. et al. in Proceedings of the 1SINN-14. Dubna, Russia, 2°°6 (JINR, Dubna, 2°°7). P. 93.

3. Gagarski A.M., Petrov G.A., Guseva I. S. et al. // Proc. ISINN-16. Dubna. Russia. 2°°8 (JINR, Dubna. 2°°9).

P. 356.

4. Gagarski A., Goennenwein F., Guseva I. et al. // Phys. Rev C. 2°16. 93. P. °54619.

5. Guseva I., Gusev Yu. AIP Conf. Proc. 2°°9. 1175. P. 355.

6. Данилян Г. В., Кленке Й., Копач Ю.Н. и др. // ЯФ. 2°14. 77. С. 715.

7. Gagarski A.M., Guseva I.S., Goennenwein F. et al. // Crystallography Reports. 2°11. 56, N 7. P. 1238.

8. Guseva I.S., Gagarski A.M., Gusev Y.I. et al. // Phys. Part. Nucl. Lett. 2°13. 10. P. 331.

9. Гусева И. С., Гусев Ю. И. // Изв. РАН. Сер. физ. 2°°7. 71. С. 382.

1°. Danilyan G. V., Granz P., Krakhotin V. A. et al. // Phys. Lett. В. 2°°9. 679. P. 25.

11. Danilyan G. V., KlenkeJ., Krakhotin V. A. et al. //Phys. At. Nucl. 2°1°. 73. P. 1155.

12. Кадменский С. Г., Бунаков В.Е., Кадменский С. С. // ЯФ. 2°1°. 73. С. 1429.

13. Бунаков В. Е., Кадменский С. Г., Кадменский С. С. // ЯФ. 2°°8. 71. С. 1917.

14. Кадменский С. Г., Титова Л. В., Бунаков В.Е. // ЯФ. 2°19. 82. С. 239.

15. Nix J.R., Swiatecky W.J. // Nucl. Phys. 1965. 71. P. 1.

16. Borh A., Mottelson B. Nuclear Structure. N.Y.: Benjamin, 1977.

17. Кадменский С. Г., Любашевский Д.Е. // Изв. РАН. Сер. Физ. 2°1°. 74. С. 828.

18. Кадменский С. Г., Бунаков В.Е., Любашевский Д.Е. // Изв. РАН. Сер. Физ. 2°19. 83. С. 1236.

19. Кадменский С. Г., Любашевский Д.Е., Кострю-ков П. В. // ЯФ. 2°19. 82, №3. С. 252.

2°. Gavron А. // Phys. Rev. C. 1976. 13. P. 2562.

21. Wilhelmy J.B. et al. // Phys. Rev. C. 1972. 5. P. 2°41.

22. Moretto L.G., Peaslee G.F., Wozniak G.J. // Nucl. Phys. A. 1989. 502. P. 453.

P-Peven T-Odd Asymmetries in Differential Cross sections of Fission Reactions for Unoriented Nuclei by Cold Polarized Neutrons with Emission of Prescission and Evaporative Light Particles

D. E. Lyubashevsky

Department of Nuclear Physics, Faculty of Physics, Voronezh State University Voronezh, 369004 Russia E-mail: dima_physicist@mail.ru

Differential cross sections danf p(0)/d0 of the fission reaction of nonoriented target nuclei by cold polarized neutrons with the emission of light particles (p), which include prescission a-particles and evaporative neutrons and Y-quanta, can be represented as the sum of the cross section dalf,p(0)/dO corresponding to unpolarized neutrons and the cross section dalnf,p(0)/dO which is linearly related to the neutron polarization vector a„. The latter cross section is expressed through the sum of P-even T-odd triple A (an [kLF, kp]) and quinary B (cn [kLF, kp]) (kLF, kp) scalar correlators, whose signs change and do not change, respectively, in the transformation 0 ^ n — 0 accordingly. The experimental cross sections danf ,p(0)/d0 and dalf p(0) /dO, were used to find the experimental values of the above correlators. In this study, in the framework of the quantum fission theory with account for the Coriolis interaction of the total spin of the compound fissile nuclei with orbital angular momenta of fission fragments and prescission a-particles, it was possible to satisfactorily describe the characteristics of the above experimental correlators in the case of emission of these a-particles for most considered target nuclei. A noticeable discrepancy between theoretical and experimental characteristics was observed for the ternary correlator only in the case of a-particles for the target nucleus 233U. This mismatch is probably related to taking the additional mechanism of such correlators formation determined by the influence of transverse bending and wriggling oscillations of the compound fissile nucleus in the neighborhood of its scission point with a-particle escaping from the neck of the nucleus into account.

Keywords: triple and quinary scalar correlations, P-even T-odd asymmetries, differential cross sections. PACS: 25.85.Ec, 25.85.?w, 24.75.+i. Received 30 March 2021.

English version: Moscow University Physics Bulletin. 2021. 76, No. 5. Pp. 313-319.

+

Сведения об авторе

Любашевский Дмитрий Евгеньевич — канд. физ.-мат. наук, доцент; e-mail: dima_physicist@mail.ru.