CC BY
58
Построенные модели наглядно показали, что в у®а превращении возрастание роли диффузионных процессов сопровождается увеличением дробности в строении образующихся фаз.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК:
1. Barakhtin B.K., Semicheva T.G., Vysotsky V.M. Morphology of interface boundaries and low-carbon cold resistant steel strength at variation of cooling conditions during thermomechanical treatment // Eurastrencold-2002. Труды 1 Евразийского симпозиума по проблемам прочности материалов и машин для регионов холодного климата. Якутск: ИПС СО РАН, 2002. Т.2. С. 3-10.
2. Встовский Г.В., Колмаков А.Г., Бунин И.Ж. Введение в мультифрактальную параметризацию структур материалов. Москва-Ижевск: НИЦ Регулярная и хаотическая динамика, 2001. 116 с.
3. Божокин С.В., Паршин Д.А. Фракталы и мультифракталы. Ижевск: НИЦ Регулярная и хаотическая динамика, 2001. 126 с.
4. Барахтин Б.К. Новые возможности материалографии // Вопросы материаловедения. 1995. № 1. С. 154-156.
5. Барахтин Б.К., Чашников В.Ф. Программа ЭВМ для мультифрактального анализа изображений структур металлов и сплавов // Вопросы материаловедения. 2001. № 4(28). С. 5-8.
6. Чернявский К.С. Стереология в металловедении. М.:Металлургия, 1977. 280 с.
7. Барахтин Б.К., Зворыгин Р.Г. Условия получения надежных результатов при мультифрактальном анализе изображений изломов и структур материалов // Цифровая микроскопия. Материалы школы-семинара. Екатеринбург: УГТУ-УПИ, 2002. С. 59-64.
8. Газале М. Гномон. От фараонов до фракталов. Москва - Ижевск: Институт компьютерных исследований, 2002. 272 с.
Работа выполнена при поддержке гранта Президента России (гр. № НШ-1505.2003.8).
УДК 621. 785. 5
М. К. Валюженич, А. Л. Кривченко, П. А. Никульшин
ПОЛУЧЕНИЕ ПОКРЫТИЙ НА ОСНОВЕ ТИТАНА ПУТЕМ СИНТЕЗА
ТУГОПЛАВКИХ СОЕДИНЕНИЙ
Изучены возможности получения боридных покрытий на основе титана ВТ9 и ОТ4. Используя
рентгеноструктурный анализ и другие физико-механические методы исследования, были выявлены
возможности и закономерности образования тугоплавких соединений.
В последнее время в промышленную технологию создания упрочняющих и защитных покрытий успешно внедряются импульсные детонационные методы обработки поверхности, которые позволяют получать покрытия, избегая при этом непосредственного нагрева обрабатываемого изделия.
Формирование тугоплавких покрытий на металлах и сплавах требуют в большинстве случаев наличия высоких температур (выше 1000К), необходимых либо для образования самого соединения, либо для создания прочной связи между покрытием и основой. Это обстоятельство в значительной степени тормозит создания покрытия из тугоплавких соединений, так как нагрев до высоких температур приводит к нежелательным физико-химическим и структурным изменениям основы изделия.
Перспективным направлением создания покрытий из тугоплавких соединений является метод взрывоплазменного напыления, который основан на воздействии мощных импульсных потоков низкотемпературной плазмы на обрабатываемую поверхность и распыляемый порошок.
Целью настоящей работы явилось изучение возможностей взаимодействия материала подложки с активным элементом газового потока. В качестве основы служили образцы из титановых сплавов ВТ9 и ОТ4, а активным элементом служил порошкообразный бор. Выбор такой системы основан на физико-механических свойствах возможных продуктов реакции, а также термодинамических характеристик данных элементов.
В общем случае, при взаимодействии высокотемпературного газового потока с поверхностью титановых образцов в присутствии порошка бора, образуется монолитное покрытие.
На рис. 1 показана рентгенограмма с поверхности покрытия исследуемых образцов.
Р и с. 1. Рентгенограмма с поверхности покрытия образцов. Вульф-брэгговский угол, град:
1-д=4,7*108 Вт/м2; П-д=3*108; Вт/м2; Ш-д=1,2*108 Вт/м2
Рентгенографический анализ показал, что основным компонентом покрытия является ди-борид титана и свободный (остаточный) титан. Их содержание в покрытии зависит от величины плотности теплового потока. Фазовый состав остаточного титана представлен а', ю и а" -фазами титана. В сплаве ВТ-9 ю фаза составляет основу остаточного титана (от 60 до 90%). В сплаве ОТ4 ее содержание невелико и, в основном, преобладают а' и а"- фазы. Кроме этого в покрытии присутствует незначительное (до 10%) количество карбида титана нестехиометрического состава. Его образование, вероятно, обусловлено погрешностями эксперимента. С изменение плотности теплового потока содержание карбида титана в составе покрытия остается практически постоянным.
На рис. 2 показана зависимость толщины покрытия от плотности теплового потока.
плотность теплового потока, 10л8 Вт/мл2
Р и с. 2. Зависимость толщины покрытия от плотности теплового потока: I- на поверхности покрытия; II - у границы с основной
Из графика зависимости видно, что с ростом теплового потока непрерывно повышается величина микротвердости покрытия и достигает максимума (24-26 ГПа) при значениях q = (3,5 ^4)108 Вт/м2. Очевидно, что причиной роста твердости покрытия является повышение в его составе диборида титана. При дальнейшем увеличении плотности теплового потока следует
незначительный спад микротвердости поверхностного слоя покрытия (кривая 1). Измерения микротвердости покрытия, проведенные вблизи границы раздела покрытия с основой, обнаруживают довольно резкий спад значений микротвердости при плотности теплового потока д = 3,5108 Вт/м2 (кривая II).
На рис. 3 приведена зависимость изменения микротвердости по глубине покрытия.
глубина покрытия, мкм
Р и с. 3. Изменение микротвердости по глубине покрытия:
1 - д=2'108 ВТ/м2; 2 - q=3,2■108 ВТ/м2; 3 - q=4,7■108 ВТ/м2
Результаты измерения микротвердости по глубине покрытия показывают, что между слоем тугоплавкого соединения и основой имеется четкая граница. Равномерное распределение микротвердости по глубине покрытия, получаемого при плотности теплового потока д=2108 Вт/м2 (кривая 1) можно было бы считать результатом интенсивного диффузионного переноса конечного продукта реакции - Т1Б2 из поверхностных слоев покрытия к границе раздела с основой. Поскольку диффузия является термически активируемым процессом, то с ростом плотности теплового потока следовало бы ожидать, как и при q=2■ 108 Вт/м2 равномерного распределения микротвердости по глубине покрытия. Однако приведенные на рис. 3 зависимости свидетельствуют о том, что диффузионные процессы в данных условиях не могут обеспечить переноса конечного продукта синтеза на всю глубину образующегося покрытия и, вероятно, синтез ГЛВ2 проходит по всей глубине покрытия, т. е. носит объемный характер.
На рис. 4 представлена зависимость толщины образующегося покрытия от величины плотности теплового потока.
г
г
.0
о.
О
3
о
плотность теплового потока, Вт/м
Р и с. 4. Зависимость толщины покрытия от плотности теплового потока:
1 - масса бора, равная 0,0004 кг; 2 - без порошка бора
Масса навески порошка бора с диаметром частиц, приблизительно равным 6 мкм, составляла 4*10-4 кг. Кривая 2 есть зависимость толщины слоя поверхностного расплава, полученного при обработке потоком ударно-сжатого аргона образцов ВТ9, от величины плотности теплового потока без порошка бора. Эксперименты по обработке сплава нейтральным потоком были проведены с целью выяснения механизмов формирования покрытия.
Таким образом, в результате проделанной работы были изучены механизмы формирования тугоплавких покрытий с применением взрывоплазменного напыления. Приведенные анализы позволяют надеяться на перспективность использования полученных покрытий. Работа представляет интерес не только для формирования тугоплавких покрытий на металлах и сплавах, но и для физики прочности и пластичности твердых тел.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Боровинская И. П., Мержанов А. Г. Самораспространяющийся высокотемпературный синтез тугоплавких неорганических соединений // Металлотермические процессы в химии и металлургии. Новосибирск: Наука, 1971. С. 58-65
2. Анисимов С. И. Действие излучений большой мощности на металлы. М: Наука, 1970. 269с.
3. Бекренев А. Н. Последеформационные процессы высокоскоростного нагружения. М.: Металлургия, 1992. 340 с.
4. Защитные покрытия. Труды 8-го Всесоюзного совещания по жаростойким покрытиям. М.: АНСССР, 1979.
5. Валюженич М. К., Кириленко Ю. Н., Кривченко А. И. Получение боридных покрытий на титановых сплавах с помощью ударно-сжатой плазмы // Температуроустойчивые функциональные покрытия. Сборник трудов XVIII совещания. Тула. 2001. С. 59-60.
УДК 539.2 Л. С. Васильев
МЕХАНИЗМ ЗАРОЖДЕНИЯ ПОР И МИКРОТРЕЩИН ВБЛИЗИ ДИСЛОКАЦИОННЫХ СКОПЛЕНИЙ
Рассмотрен процесс зарождения и развития микропор и микротрещин вблизи стопоров скоплений краевых дислокаций с позиций термофлуктационной теории прочности. Показано, что в стадии зарождения несплошностей вещество испытывает ряд фазовых превращений - локальное плавление, кавитацию расплава, сублимацию твердой фазы. На стадии развития микропор и микротрещин определяющими эффектами являются сублимация и ползучесть твердой фазы.
Введение. Проблема зарождения пор и микротрещин в металлах и сплавах является одной из центральных в теории прочности [1]. Существующие в настоящее время модели и схемы, предложенные в разное время Зинером, Стро, Котреллом и т.д. [1] слишком грубы и феноменологичны и не могут объяснить начальный процесс возникновения полостей в сплошном теле на атомарном уровне. В большинстве таких теорий просто предполагается, что зародышевая полость возникает как-то сама собой при выполнении некоторых энергетических или силовых условий [1]. При этом часто упускается из вида тот факт, что размеры и форма минимальных зародышевых полостей могут существенным образом зависеть от общих условий устойчивости и равновесия термодинамической системы [2,3]. Физически это следует из того, что с позиций термофлуктуационной теории прочности [4] возникновению минимальной зародышевой полости должны предшествовать процессы накопления повреждений структуры тела, проявляющиеся в виде локальных разрывов атомных связей. В металлах и сплавах этому соответствует появление неравновесных вакансий и их комплексов. При растягивающих нагрузках эти комплексы могут термофлуктуационным путем образовывать минимальные зародышевые полости, которые дают возможность для роста пор и трещин микроскопических размеров. Ясно, что не все вакансионные комплексы способны к росту, а лишь те из них, которые соответствуют условиям термодинамической устойчивости [5].
Описанный процесс имеет свои особенности вблизи скопления дислокаций. Оказывается, что образование зародышевой полости кинетически выгодно, если оно реализуется через механизм локального плавления материала с последующей кавитацией расплава.
Механизм локального плавления. К моменту исчерпания запаса пластичности при пластическом деформировании устанавливается самый высокий уровень упрочнения материала, равный пределу прочности аВ. Для сталей это составляет (5^15)-108 Па. Одновременно с этим в материале возникает большое количество застопоренных коротких скоплений, состоящих обычно из 10^30, и дислокаций. Стопорами могут служить выделения сторонних фаз, границы и субграницы поликристаллов и т.п. [1,4]. В качестве характерного примера для проведения расчетов в работе выбрано плоское скопление из 30-и краевых дислокаций, застопоренное выделением инородной фазы (см. рис1.).
