Научная статья на тему 'Оценка величины вторичного электромагнитного поля малоразмерного морского объекта'

Оценка величины вторичного электромагнитного поля малоразмерного морского объекта Текст научной статьи по специальности «Электротехника, электронная техника, информационные технологии»

CC BY
155
60
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Похожие темы научных работ по электротехнике, электронной технике, информационным технологиям , автор научной работы — Клоков В. И., Сборщиков В. А.

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Текст научной работы на тему «Оценка величины вторичного электромагнитного поля малоразмерного морского объекта»

Известия ТРТУ

Тематический выпуск

В.И.Клоков, В.А.Сборщиков ОЦЕНКА ВЕЛИЧИНЫ ВТОРИЧНОГО ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ МАЛОРАЗМЕРНОГО МОРСКОГО ОБЪЕКТА

Предполагается, что подсветка морского объекта осуществляется произвольным излучателем (бесконечным кабелем, катушкой с переменным током и т.д.).

В общем случае расчет вторичного поля морского объекта, находящегося в проводящей среде, представляет чрезвычайно сложную проблему [1, 2], поэтому в работе используются упрощающие предположения, которые, впрочем, мало искажают условия той реальной задачи, которая возникает при использовании активной электромагнитной системы.

Пусть напряженность электрического поля Е0 и магнитного поля Н0 вблизи морского объекта мало меняется, т.е. первичное поле в окрестности объекта можно считать однородным. Это предположение допустимо в связи с тем, что размер морского объекта существенно меньше длины волны электромагнитного поля. Морской объект аппроксимируется шаром.

Рассматриваются два случая, когда морской объект является хорошо проводящим телом и когда имеет контраст по проводимости и магнитным свойствам с внешней средой. В первом случае морской объект является хорошо проводящим телом с удельным электрическим сопротивлением р], помещенным во вмещающую среду с удельным электрическим сопротивлением р . Для моделирования поверхностной поляризации вводится импеданс ц проводящего объекта, который связывает нормальный ток и падение электрического потенциала на поверхности объекта.

В квазистатическом приближении решение уравнения Лапласа с соответствующими граничными условиями по поверхности сферы дает для вторичного поля представление в виде переменного электрического диполя с моментом

3 1

d = 4р%а -Е0 ,

Р

где Е0 - первичное электрическое поле; а - радиус морского объекта; % - параметр, характеризующий «отражательную способность морского объекта», равный

Л

Р-Р1 - 7 % =---------2Л '

Р-2Р| + 2!

Направление электрического диполя совпадает с направлением напряженности первичного электрического поля.

Для морского объекта с магнитной проницаемостью Дъ расположенного в среде с магнитной проницаемостью Д, используется также квазистатическое приближение. Вторичное поле аппроксимируется переменным магнитным диполем с моментом

3

т = 4я%а3Н0,

где Н0 - первичное магнитное поле; а - радиус морского объекта; % - параметр, характеризующий «отражательную» способность морского объекта, равный

т -т ,

с = ' , при т >>т, с = 1.

т + 2т

Направление магнитного диполя совпадает с направлением напряженности первичного магнитного поля.

Для произведения численных инженерных расчетов на основании изложенных теоретических положений были созданы программные средства, позволяющие оценить первичное и вторичное поле морского объекта, подсвечиваемого бесконечным кабелем с переменным током. Приведены оценки величин вторичных полей, которые достаточно велики для того, чтобы после компенсации помех они могли бы быть обнаружены.

ЛИТЕРАТУРА

1. Стрэттон Дж.А. Теория электромагнетизма. М.:- Л.: ОГИЗ, 1948. 540с.

2. Уэйт Дж.Р. Геоэлектромагнетизм. М.: Недра, 1987. 236с.

А.А. Батальщиков

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА НАД ПОВЕРХНОСТЬЮ, ЧАСТИЧНО ПОКРЫТОЙ СЛОЕМ ВОДЫ

Рассматривается двумерная акустическая задача о поле, возбуждаемом точечным монохроматическим источником в полуплоскости с заданными на оси составными граничными условиями, моделирующими поверхность, частично покрытую тонким слоем воды. С помощью метода Винера-Хопфа [2] получено интегральное представление решения, для которого в свою очередь выведена некоторая асимптотическая формула по малому параметру кк, характеризующему толщину слоя воды.

.<х0'20> , г „ад

(С, р) О X

- -_<с1,р1 ) . — “1

; / /

Рис. 1

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.