CC BY
31
Известия ТРТУ
Специальный выпуск
Вычисленное значение толщины слоя по приведенным данным составила 1,21,5 м.
Разрешающая способность ЛЧМ-сигнала зависит от отношения т / А/ . Как
,
аппаратуры и инерционностью объектов лоцирования.
ЛИТЕРАТУРА
1. Новиков Б.К., Руденко О. В., Тимошенко В.И. Нелинейная гидроакустика. Л.: Судо-
строение, 1981. 264 с.
2. . ., . . . .: -строение, 1990. 256 с.
УДК 534.222.2
В.А. Воронин, И.А. Кириченко
ОСОБЕННОСТИ РАБОТЫ ИЗЛУЧАЮЩЕЙ ПАРАМЕТРИЧЕСКОЙ АНТЕННЫ В СРЕДЕ С ГИДРОФИЗИЧЕСКИМИ НЕОДНОРОДНОСТЯМИ
Реальная морская среда всегда является неоднородной. Г идрофизические неоднородности обычно разделяют на регулярные неоднородности (изменение температуры, солености), которые приводят к рефракции звукового луча, и нерегулярные неоднородности (гидродинамические течения, изменения скорости звука, , , ), -го поля, обусловленным морской средой.
Проведенные теоретические и экспериментальные исследования [1, 2] позволили создать феноменологическую модель, учитывающую влияние различных типов гидрофизических неоднородностей на процесс нелинейного взаимодействия ,
, -, -
ского потока на суммарный уровень звукового давления волны разностной частоты:
Учет особенностей работы параметрической антенны в среде с гидрофизическими неоднородностями в области нелинейного взаимодействия позволил выработать рекомендации по проектированию корабельного комплекса для дистанционного зондирования океана.
1. . ., . . -
рения обратного объемного рассеяния параметрическим измерительным комплексом //
ЛИТЕРАТУРА
Секция электрогидроакустики и медицинской техники
Материалы XXXIX научно-технической конференции. Таганрог, ТРТУ, 1993. С. 123124.
2. Voronin V.A., Kirichenko I.A. Parametric array for ecological investigations of water medium // International Conference POOS-95, September 12-16, 1995. Tomsk. P. 62-63.
УДК 534. 232: 534. 231
И.Б. Аббасов, Н.П. Заграй
ОСОБЕННОСТИ ЗВУКОВЫХ ПОЛЕЙ ВТОРЫХ ГАРМОНИК ПРИ РАССЕЯНИИ ПОЛЯ АКУСТИЧЕСКОЙ ПАРАМЕТРИЧЕСКОЙ АНТЕННЫ
НА СФЕРЕ
В данной работе исследуются звуковые поля вторых гармоник, возникающих при рассеянии поля параметрической антенны на сфере. Падающие волны накачки должны быть плоскими, поэтому сферический рассеиватель находится в ближней зоне акустической параметрической антенны.
По методу последовательных приближений получены высокочастотные асимптотические выражения акустического давления волн вторичного поля. Асимптотические выражения для общего акустического давления волн разностной и суммарной частот имеют по четыре пространственно-волновых слагаемых. Эти слагаемые возникают в некотором сферическом объеме вокруг рассеивателя вследствие нелинейного взаимодействия исходных волн накачки, имеющих различную пространственную конфигурацию волнового фронта. Асимптотические выражения для общего акустического давления вторых гармоник волн накачки имеют, в отличие от волн разностной и суммарной частот, по три пространственно-волновых слагаемых.
Первое слагаемое общего акустического давления второй гармоники создается падающей исходной плоской волной накачки, второе слагаемое возникает вследствие нелинейного взаимодействия падающей плоской и рассеянной сферической волн и третье создается рассеянной сферической волной накачки.
Угловая характеристика акустического давления первого слагаемого имеет два равнозначных максимума в прямом и обратном направлениях, а также незначительные уровни рассеяния в боковых направлениях. Второе слагаемое создает , -большие максимумы в боковых направлениях, а угловая характеристика акустического давления третьего слагаемого обладает единственным максимумом в обратном направлении.
Диаграмма рассеяния общего акустического давления при этом имеет основной максимум в обратном направлении, незначительные уровни рассеяния - в бо, , по уровню с прямым рассеянием. Следует еще отметить, что в отличие от волны разностной частоты рассеяние для вторых гармоник носит чисто геометрический характер.
