CC BY
20
УДК 524.35-355
ОПТИЧЕСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ ВЫСОКОГО РАЗРЕШЕНИЯ НЕОБЫЧНОЙ ВЫСОКОШИРОТНОЙ ЗВЕЗДЫ КЛАССА B HD 119608
©2018 Т. Шахин*
Факультет науки, университет Акдениз, Анталия, 07058 Турция
Поступила в редакцию 25 сентября 2017 г.; принята в печать 17 октября 2017 г.
В статье представлен ЛТР-анализ оптических эшелле спектров высокого разрешения высокоширотного BlIb-сверхгиганта HD 119608, полученных на 3.9-метровом Англо-Австралийском Телескопе (ААТ) с помощью спектрографа UCLES. Новое определение атмосферных параметров при помощи ЛТР-моделей атмосфер с покровным эффектом и спектральное моделирование дало Teff = 23 300 ± 1000 K, log g = 3.0 ± 0.3, микротурбулентную скорость £ = 6.0 ± 1.0 км с-1 и [Fe/H] = 0.16. Скорость вращения звезды получена по линиям C, O, N, Al и Fe и составляет v sin i = 55.8 ± 1.3 кмс-1. Химическое содержание было определено для десяти разных элементов. Содержание He, Al и P было определено для звезды впервые. По спектрам были исследованы статус post-AGB и свойства звезды населения I. Приблизительно солнечное содержание углерода и кислорода, а также небольшой избыток гелия и азота говорят не в пользу гипотезы о том, что состав атмосферы был сформирован в результате переработки CNO, из чего следует, что звезда принадлежит горячим post-AGB объектам. ЛТР-анализ химического состава также указывает на солнечное содержание серы и немного повышенное — магния. Усредненные содержания B-карликов в хорошо изученных OB-ассоциациях и звезд населения I поразительно схожи с составом, полученным для HD 119608 в данной работе. Это может свидетельствовать о том, что звезда является «беглянкой».
Ключевые слова: звезды: магнитное поле — звезды: химически пекулярные — звезды: индивидуальные: HD 119608
1. ВВЕДЕНИЕ
Атмосферные параметры большинства молодых B-звезд в рассеянных скоплениях (т.е. звезд населения I) говорят об их post-AGB природе. Спектры эти звезд идентичны звездам ранних типов, находящимся на высоких галактических широтах (т.е. горячим звездам после асимптотической ветви гигантов (post-AGB)).
Будучи высокоширотным сверхгигантом, принадлежащим гало, HD 119608 — одна из тех интересных для изучения звезд, эволюционная стадия которой пока плохо установлена. В MK-классификации звезде приписан статус B1Ib, т.е. сверхгиганта [ 1 ]. Звезда впоследствии изучалась на предмет обнаружения профилей линии на 21 см в направлении по лучу зрения [2]. Профиль линии с максимальной яркостной температурой Tb > 30 K предполагает очень высокую скорость, которую нельзя объяснить только галактическим вращением.
В исследовании пространственного распределения 165 звезд раннего типа на средних и высоких
E-mail: [email protected]
галактических широтах была получена фотоэлектронная фотометрия HD 119608 в линии H@ [3]. Звезда была, по-видимому, включена в Таблицу 2 в работе [3] для известных и подозреваемых звезд низкой светимости на основании нескольких критериев, включающих в себя избыток цвета, скорость и положение. Из-за своей высокой лучевой скорости и MV = —6™ 1 HD 119608 не удовлетворяет критериям низкой светимости.
Опубликованные в литературе расстояния до звезды варьируются от 3.4 до 4.4 кпк [2, 4—6].
HD 119608 была включена в выборку из 17 кандидатов в горячие post-AGB звезды, для которых были получены наблюдения в ИК-диапазоне. У звезды не обнаружено1 избытка ИК [9].
Звезда также наблюдалась в рамках обзора Edinburgh-Cape Blue Object Survey в зоне наблюдений I (северная галактическая шапка) и имеет каталожный идентификатор
1 Следует отметить, что цвета 2MASS для звезды явно показывают ИК-избыток (см. также Таблицу 1), и звезда, по-видимому, имеет небольшой избыток в полосе L фотометрии UKIRT (для сравнения см. Рис. 2 в [9]).
Таблица 1. Основные параметры ИЭ 119608, включая индексы Стремгрена и джонсоновскую и женевскую фотометрию звезды
HD 119608 «(2000) S(2000) 1 b S p. Type V В E{B — V)
13h44m31 ®31 -17° 56'13'.'2 320?35 43? 13 Bllb 7.511 7.43 0.162
Strômgen mi Cl H/3 (b-y)
0.0333 —0.0143 2.5543 0.0213
?
Geneva Phot." и V Si B2 Vi G Ум
0.360 1.038 0.792 1.579 1.730 2.238 7.50Í
Notes: 1:[7]; 2: [4]; 3: [8]; a: Женевский фотометрический каталогhttp://obswww.unige.ch.
EC13418-1741 [10]. Этот обзор южного неба, направленный на обнаружение голубых звездных объектов на высоких галактических широтах, подтвердил спектральный класс HD 119608 как B1 (т.е. B - V = -0.06, U - B = -0.87). Для этого были использованы UBV (фотоэлектронная) фотометрия и спектроскопия среднего разрешения.
В исследовании, посвященном выяснению химического состава B-звезд, находящихся над галактической плоскостью, HD 119608 была включена в список как post-AGB звезда [11]. Расчет эффективной температуры по женевской фотометрии и поверхностного ускорения силы тяжести по профилям Бальмеровских линий привел к следующим модельным параметрам: Teff = 26 413 K, log g & 4.1 dex.
Во время мониторинга периодических вариаций линии Ha2 для выборки ярких OB-сверхгигантов (O7.5—B9) были получены Teff и logg звезды: 20260 K и 4.9 соответственно [12]. Однако данные были слишком скудными для того, чтобы сделать вывод о потенциальном периодическом изменении линии Ha у HD 119608, т.е. о наличии крупномасштабных ветровых структур.
В данной работе мы определяем новый химический состав HD 119608 — высокоширотного сверхгиганта класса B — по оптическому эшел-ле спектру высокого разрешения. Помимо исследования модельных параметров, принятых для звезды в более ранних работах (указанных выше), по химическому составу мы делаем попытку определить класс объекта из литературы, как B-звезды населения I и B-сверхгиганта избранных OB ассоциаций. Статья организована следующим образом: в Разделе 2 обсуждается оптический
2по спектру с обратной дисперсией 1.54 A pix-1.
спектр высокого разрешения полученный в АнглоАвстралийской обсерватории и процесс обработки спектра; в Разделе 3 описан анализ химического состава; обсуждение химического состава и эволюционного статуса HD 119608 приводится в Разделе 4; в Разделе 5 приводится заключение.
2. НАБЛЮДЕНИЯ И ОБРАБОТКА ДАННЫХ
Оптический синий спектр HD 119608 высокого разрешения (А/ДА œ 48 000) был получен с помощью эшелле спектрографа университетского колледжа Лондона (UCLES [13]) на АнглоАвстралийском телескопе (ААТ) 29 июля 1999 г. (HJD 2451388.886). Конфигурация UCLES использует решетку с 31.6 штрихами на мм, тонкую ПЗС-матрицу Tektronix (1024 х 1024; размер пикселя 24 /) и ширину щели 0.70 мм. Центральная длина волны 4307 A, спектральный диапазон от 3847 до 5010 A. До и после пятиминутной экспозиции звезды3 снималась экспозиция торий-аргоновой (Th-Ar) лампы для калибровки по длинам волн. Средняя остаточная разность полученной калибровочной кривой по экспозициям ThAr составляла менее 0.02 A. Плоские поля были сняты с помощью кварцевой лампы непрерывного спектра.
Обработка наблюдений производилась в пакете программ редукции STARLINK ECHOMOP [14]. Предварительная обработка ПЗС-изображения проводилась традиционным образом и включала в себя обрезку полезной части кадра, вычет bias, учет плоского поля и удаления следов космических частиц. Кадр UCLES необходимо было повернуть и отразить в направлении дисперсии для обработки
3seeing составлял 1 '.'1.
в ECHOMOP, индивидуальные порядки были найдены и аппроксимированы полиномами по центрам тяжести с разбросом менее 0.5 пикселя. За определением щели следовало создание комбинированного bias и вычитание полного плоского поля. Размер деккера был выбран наиболее широким для покрытия каждого индивидуального порядка и соответствующего участка неба на кадре по изображениям плоского поля. С помощью мастер-изображения плоского поля были также смоделированы каналы неба и объекта. После вычета неба и калибровки длин волн двумерное изображение спектра было экстрагировано оптимальным образом для получения наилучшего отношения S/N, где каждый порядок представлен одним рядом. Нормализация континуума и «сшивание» порядков были выполнены в LIME [15], где мы получили одномерный единый спектр с нормализованным континуумом. Лучевая скорость звезды была измерена по нескольким элементам, таким как C, N, O, Al, Si, P и Fe. Первые три элемента дают примерно 53, 49 и 52 км с-1 соответственно, линии Al, Si, P и Fe показали приблизительно 57 км с-1. Средняя лучевая скорость составила 55.0 ± ± 1.3 км с-1. Однако было отдано предпочтение лучевой скорости, измеренной по линиям Fe, 57.0 ± ± 1.4 км с-1, которое наилучшим образом соответствует модели; гелиоцентрическая лучевая скорость звезды составляет VHEL = 28.0 ± 1.4 км с-1 (VLSR = 31.9 ± 1.4 км с-1 ). Эта лучевая скорость согласуется со значениями (26.0 ± 4.4 км с-1 ) [16] и (31.0 ± 1.0 км с-1 ) [17] в пределах ошибок.
3. АНАЛИЗ ХИМИЧЕСКОГО СОСТАВА: МОДЕЛИ АТМОСФЕР, ПАРАМЕТРЫ ЗВЕЗДЫ И СОДЕРЖАНИЯ
Мы выполнили ЛТР-анализ с учетом покровного эффекта для выяснения состава фотосферы звезды, используя как предварительно вычисленные, так и новые сетки моделей атмосфер с различным химическим составом. Модельные сетки были рассчитаны программой Armagh Stellar Model Atmosphere Code STERNE [18], которая вычисляет ЛТР-модели в предположении плоскопараллельной атмосферы, а также гидростатического и лучистого равновесий. Данная версия кода STERNE вычисляет модель структуры звездных атмосфер для горячих звезд с эффективными температурами от 10 000 K до 35 000 K и использует данные Opacity Project (например, сечения фотоионизации) для непрерывных непрозрачностей. Атомные несвободно-свободные непрозрачности взяты из ATLAS и дополнены таблицами для углерода и азота [19]. Для учета непрозрачностей в линиях были использованы функции распределения
непрозрачности, как в ATLAS6. Ретротермический эффект, вызванный покровным эффектом, модифицирует атмосферу и учитывается в STERNE. Уравнение переноса излучения решается методом Фотрие [20] с температурой, скорректированной методом Unsold-Lucy [21]. Теоретические смоделированные спектры высокого разрешения для конкретной модели атмосферы из STERNE в заданном диапазоне длин волн были получены с помощью программы синтеза ЛТР-спектров SPECTRUM [22]. Программа SPECTRUM использует сечения из Opacity Project для вычислений несвободно-свободных непрозрачностей. При заданной модели атмосферы она также может быть использована для вычисления содержания ионов по индивидуальным линиям заданной эквивалентной ширины и микротурбулентной скорости ({). При вычислении теоретических синтетических спектров в программе SPECTRUM профили линий нейтрального водорода вычислялись из таблиц уширения [23, 24], профили линий гелия HeI 4026, 4388, 4471 и 4922 A — из [25-27], а HeI 4009 и 4144 A — из [28, 29], тогда как остальные линии гелия вычислялись как профили Фойгта. Профили линий ионизованного гелия вычислялись по таблицам уширения из [30]. Линии металлов в нормированном спектре рассчитывались как профили Фойгта. Были также учтены радиационные, ударные и допплеровские уширения, а также уширения, вызванные микротурбуленцией.
В процессе определения химического состава сильные линии продемонстрировали большее отклонение от ЛТР по сравнению со слабыми линиями (например, [31]), и, в целом, при подходе полного спектра к определению химического состава в данной работе с использованием программ SPECTRUM и/или SFIT (см. Раздел 3.3) влияние индивидуальных линий на результат ожидается минимальным. Столь же важно отметить, что, как показано в [32, 33], ЛТР-содержания для B-звезд должны быть согласованы с соответствующими не-ЛТР значениями в пределах 0.2 dex. С другой стороны, в большинстве случаев модели строго ЛТР-атмосфер не принимают во внимание рассеяние, которое учитывается в программе Armagh Stellar Atmosphere. Таким образом, программы ЛТР, используемые анализа модели атмосферы HD 119608 в настоящей работе, следует рассматривать не как строго ЛТР, а частично не-ЛТР. И, конечно, следует подтвердить результат моделями не-ЛТР атмосфер. В следующих подразделах мы детально комментируем процедуры определения эквивалентных ширин, начальных модельных параметров из фотометрии, а также созданию модельных сеток методом минимизации %2 в программе SFIT. Мы также кратко описываем
вычисление температуры по Бальмеровским линиям, вычисление микротурбулентных скоростей и скоростей вращения, а также тесты, проведенные с целью проверки модельных параметров и содержания гелия прежде чем делать наши заключения по поводу состава ИЭ 119608 и ее соответствующего эволюционного статуса в Разделе 4.
3.1. Отождествление линий и измерение эквивалентных ширин
Отождествление линий было проведено обычным образом, как описано в [34]. Стандартная процедура состоит в рассмотрении спектра и определении наличия компонентов заданного мультиплета и их подходящей относительной интенсивности. Также ищутся линии со схожими потенциалами возбуждения и лабораторными интенсивностями.
Мы провели измерения эквивалентных ширин (EW), несмотря на то, что для анализа содержаний ИЭ 119608 был использован подход полного спектра, и некоторые отождествленные линии оказались сильно блендированы. EW были измерены тем же способом, что и в [34], и сравнивались со
значениями, полученными в LIME [15]. Результаты согласовывались в пределах 4 mA. Мы воспользовались аппроксимацией гауссовыми профилями для измерения EW, локальный континуум был аппроксимирован полиномом первого порядка. Для сильных линий использовалось прямое интегрирование. Ошибки измерений EW были определены в соответствии с методом, описанным в [35].
Из-за блендирования мы не приводим содержания в линиях, полученных в результате анализа EW, но так как, насколько нам известно, в литературе нет опубликованных списков линий HD 119608, мы решили привести список линий для звезды. Это решение было также связано с тем, что большинство B-звезд не содержит такого большого количества спектральных линий, как у HD 119608, поэтому мы оставили даже отождествленные блендирован-ные линии в наших списках. Список линий для отождествленных переходов с измеренными эквивалентными ширинами приводится в Таблице 2 с комментариями в сносках; эквивалентные ширины сильно блендированных линий не приводятся в списках.
Таблица 2. Отождествленные линии HD 119608
Тип A, Á Мультиплет EW, mÁ Комментарии
(1) (2) (3) (4) (5)
ОН 3911.96 17 115 ± 6
СП 3918.97 4 Ы
СП 3920.67 4 Ы
Si III 3924.44 а Ы Не 11(4)3923.48
Не I 3926.53 Ы
S III 3928.62 8
СаП 3933 int
ОН 3945.048 6 123 ±8
ОН 3954.37 6 Ы
Не I 3964.72 Ы
СаП 3968 int
ОН 3973.26 6
ОН 3982.71 6 blS 111(8)
S III 3985.97 8
N11 3994.99 12 249 ±6
Не I 4009.27 271 ±5
Не I 4023.97 blHel
Не I 4026.18 770 ±7 blHel
N11 4035.08 39 55 ±4
N11 4041.31 39 79 ±4
Таблица 2. (Продолжение)
Тип А, А Мультиплет Е\У, шА Комментарии
(1) (2) (3) (4) (5)
N11 4043.53 39 56 ±5
ОН 4048.21 50 11±3
ОН 4062.94 50 Ы О 11(97)
он 4069.89 10
он 4072.16 10 Ы О 11(10)
он 4075.86 10 Ы О 11(10)
он 4078.84 10 Ы О 11(10)
он 4085.11 10 Ы О 11(48)
он 4087.15 48 Ы О 11(48)
Б! IV 4088.86 48 Ы 011(48)4089.29
он 4092.93 10
N111 4097.33 1 Ы Ш+011(20,48)
ОН 4105.0 20 ыш
он 4110.78 20 \у + ЫШ, 011(21)
Б! IV 4116.22 1 73 ±5
ОН 4119.22 20 ЫНе1
Не I 4120.84 Ы О 11(20)
Б III 4128.05 3 Ы О 11(19)
Б III 4130.88 3 Ы
ОН 4132.8 19 ЬШ 11(43.01)
Не I 4143.76 474 ±9 Ре Ш(119,232)оп Ь\у
А1III 4150.0 5 Ы А 111(5)
ОН 4153.30 19 133 ±4 Ы Б 11(44)4153.09
ОН 4156.53 19 43 ±4
Б II 4162.69 44 Ы С 111(21)
Ре III 4164.73 118 52 ±5 Ы Ре 111(232,118)
Ре III 4166.86 118 12 ± 4 Ы РеШ(118)4164.73
Не I 4168.97 52 99 ±4
N11 4171.6 43 27 ±3
N11 4176.16 43 Ы Ре 111(232)
N11 4179.67 50
ОН 4185.45 36 102 ±4
ОН 4189.79 36 110 ±4
N111 4195.76 6 Ы О 11(42)
Не II 4199.87 ЬШ 111(6)
РШ 4222.15 3 69 ±5
N11 4227.74 33 60 ±5
N11 4236.91 48 109 ±7
ШАХИН Таблица 2. (Продолжение)
Тип А, А Мультиплет Е\У, тА Комментарии
(1) (2) (3) (4) (5)
N11 4241.78 48 107 ±6
РШ 4246.7 3 18 ± 4
Б III 4253.59 4 202 ±7 Ь10П(101)
СП 4267.15 6 295 ±6
ОН 4273.10 68 *
ОН 4275.99 68 ы + *
ОН 4276.75 54,67 ы + *
ОН 4281.32 54 ы
ОН 4282.96 54 ы
Б III 4284.99 4 Ы 011(78)4285.70
ОН 4288.82 54
ОН 4294.79 54 Ы
ОН 4303.82 54 113 ±10
ОН 4307.23 53 Ы
он 4313.44 78
он 4317.14 2
он 4319.63 2
он 4325.76 2 Ь\у Н/3
Б III 4332.71 4 Ь\у Н/З+О 11(65)4332.71
ОН 4345.56 2 пуН/З
он 4347.42 16 45 ±3 Ы О 11(2)
он 4349.43 2 пуН/З
он 4351.26 16 Ы О 11(2)
Б III 4361.53 4
ОН 4366.89 2 Ы
он 4378.03 102 1 + Ы
он 4378.41 102 1 + Ы
Не I 4387.93 459 ±9
Ре III 4395.78 4 ¡(1:0114395.95(26)
ОН 4414.90 5 Ы О 11(5)
ОН 4416.97 5 Ы О П(5)+Ре П(27)+Ре 111(4)
Не I 4437.55 50 94 ±5
ОН 4448.21 35 ЬШ II 4447.03(15)
ОН 4452.37 5 73 ±5
Не I 4471.50 910 ±11
М^П 4481.21 259 ±7 Ы АIII 4479.89(8)
ОН 4489.49 86 Ы 1+АШ(7)+0 11(86)
ОН 4491.25 86 Ы О 11(86)
Таблица 2. (Продолжение)
Тип А, А Мультиплет Е\У, шА Комментарии
(1) (2) (3) (4) (5)
А1III 4512.54 3 57 ±4
А1III 4529.20 3 169 ±6 ЫАШ(3)+Ш1(59)
Б! III 4552.6 2 447 ±6
Б! III 4567.8 2 405 ±5
Б! III 4574.8 2 245 ±5
ОН 4590.97 15 202 ±5
ОН 4596.18 15 142 ±4
N11 4601.48 5 108 ±4
N11 4607.16 5 76 ±4 Ы ОII 4609.42(93)
ОН 4609.42 93 61 ± 5 ЬШ II 4607.16(5)
N11 4613.87 5 93 ±5
СП 4619.23 50 ¡ё **
N11 4621.39 5 Ы ОII 4621.24(92)
N11 4630.54 5 199 ±5
N11 4634.14 2 1
ОН 4638.86 1 Ы С 11(12.01)
ОН 4641.81 1 ЫОП(1)+ШП(2)
он 4649.13 1 ЫОП(1)+СШ(1)
он 4650.84 1 Ы О 11(1)
Б! IV 4654.14
ОН 4661.64 1 198 ±5
ОН 4673.73 1 Ы О 11(1)
ОН 4676.24 1 Ы О 11(1)
ОН 4696.4 1 Ы О 11(25)
он 4699.22 25 Ы
он 4705.35 25 Ы
он 4710.0 24 Ы
Не I 4713.17 Ы Б П(9)
Б! III 4716.65 Ь Ы НеИ-Б 11(9)
ОН 4751.3 24
N11 4779.7 20 26 ±3
N11 4788.13 20 54 ±4
N11 4803.29 20 86 ±3
Б! III 4813.30 9 70 ±3
Б II 4815.51 9 Ы 81111(9)
Б! III 4819.7 9 87 ±3
Б! III 4828.96 9 103 ±3
Б II 4885.6 15 24 ±3
Таблица 2. (Продолжение)
Тип А, А Мультиплет EW, mÄ Комментарии
(1) (2) (3) (4) (5)
ОН 4890.86 28 52 ±3
он 4906.83 28 68 ±5
Sil 4917.2 15 bl Hei
Hei 4921.93 blS 11(15)
OII 4924.6 28 blS 11(7)
OII 4941.07 33 bl
OII 4943.00 33 bl
OII 4955.8 33 16 ± 4
bl — линия блендирована;
bw — на синем крыле другой линии;
rw — на красном крыле другой линии;
id — отождествление сомнительно;
t — линия слишком слаба;
int — межзвездное происхождение;
* — OII 4273.10, 4275.99 мульт. номер: 68, OII 4276.75 мульт. номер: 54, 67
блендированы/не разрешены; ** — [36]; a, b — согласно [37], линия не классифицирована. В каталоге ILLSS (Список отождествленных линий в звездных спектрах) [38] нет конкретного номера мультиплета для линии. Также отмечены линии NII 4432.73 и 4433.48 (мульт. номер 55), которые являются блендой. Они видны в спектре, но не приведены в таблице. Линия OII 4443.05 (35) блендирована с NII 4441.99 (55) и не включена в таблицу.
,3.2. Фотометрия
До проведения спектрального анализа оценку атмосферных параметров можно произвести по фотометрии. Калибровка цветов (B — V) с учетом покраснения из [39] и [40] дает грубую оценку Teff и 23 200 Кс E (B — V) = 0.16 из [4] и ошибкой о = 4% для Teii для дальнейшей калибровки.
Соотношение цвет—температура системы Стрем-грена из [40] для показателя цвета (u — b), свободного от покраснения, дало 27032 ± 810 К.
Попытка использовать ubvyß-фотометрию [8] звезды для измерения эффективной температуры методами Муна [40, 41] дала Teff и 19 400 К4, тогда как изначальное значение Teff из первой работы было скорректировано формулой, приведенной в [40]. Данное значение температуры близко к верхнему пределу для звезд, которые используются как температурные стандарты при калибровке, включающей в себя звезды B2—G0
(20 000 К >Teff > 6000 К).
Женевская фотометрия звезды (см. Таблицу 1) также использовалась для оценки температуры и
4Та же калибровка дала следующие цвета стремгреновской системы, скорректированной за покраснение, для звезды: со = -0.030, то = 0.061, (Ь - у)о = -0.065 и Е(Ь -- у) = 0.086.
поверхностного ускорения силы тяжести при помощи соотношения из [42]. Эта фотометрическая система очень похожа на фотометрическую систему ubvy/З, но она не чувствительна к межзвездному покраснению в случае B-звезд. Соотношение из [42] основано на параметрах X и Y, свободных от покраснения, и дает Teff = 26 413 ± 891 K и logg = 4.1 ± 0.6 (т.е. X = 0.192 и Y = 0.002). Однако, следует быть осторожным при таком высоком значении Teff, так как только 7 из 30 звезд, используемых для составления сетки данной калибровки имеют температуру более 20 000 K.
Таким образом, фотометрия дает не единственное значение, а целый диапазон температур Teff = (19 000-27000 K), который может быть использован в качестве начального значения в спектральном анализе. Этот диапазон также включает температуру, предполагаемую для спектрального класса HD 119608 (B1Ib), приблизительно 21 000 K.
3.3. Минимизация х2
Метод минимизации х2 используется для измерения соответствия между теоретическими и наблюдательными спектрами, наилучший набор модельных параметров для звезды был получен нами этим методом. Для анализа HD 119608 была
Таблица 3. Параметры атмосферы ИЭ 119608. Также приведены модельные параметры из предыдущих исследований
Teff, К log д, смс 2 км с 1 V sin г, км с 1 «HEL,KMC 1 Ссылка
23 300 ± 1000 3.0 ±0.3 6.0 ± 1.0 55.8 ± 1.3 28.0 ± 1.4 Эта работа
24 ООО 3.0 CON92
26413 4.1 15 50 MAR04
20 260 4.9 74 MOR04
19 900 2.7 16 59.0 ±9.0 31.0 ± 1.0 МсЕ17
CON92: [44]; MOR04: [12]; MAR04: [11]; McE17: [17]
.prn 1 \ ¿1 :. М я| < П ' Шг 1 \ У!' л 1 Wv ч ч 1 f i HT'!'rrr!
— I —
1.0
0.8
0.6
3950
4000
4050
4100
4150
4250
4300
4350
4400
4450
4200
0.8
0.6
Observed spectrum Model spectrum
4800
w-
4850 Wavelength, A
4900
4950
Рис. 1. Спектр AAT/UCLES звезды HD 119608 вместе с наилучшей аппроксимацией (сплошная линия): Teff = 23 000 ± 1000 K, log g = 3.0 ± 0.3 dex и nHe = 0.14. Решение получено по сетке моделей с [Fe/H] =0 с помощью опции solve в программе SFIT.
определена сетка модельных спектров при помощи программы расчета звездных атмосфер SFIT [43]. SFIT ищет наиболее подходящее решение для сетки спектров с помощью опции SOLVE, используя минимизацию х2. В обычном цикле программы SFIT несколько частей спектра аппроксимируются одновременно. В итеративном процессе аппроксимации в качестве метода оптимизации парамет-
ров был использован метод Нелдера—Мида для определения Teff, log g и nHe (относительное содержание гелия) одновременно (в первом цикле). Алгоритм Amoeba ищет минимальное значение х2 между наблюдаемым и синтетическим спектром. Затем значение nHe фиксируется, а Teff и log g подбираются вместе в финальной итерации. Затем, пользуясь моделью атмосферы с подобранными
параметрами, мы вычисляли содержания неосновных элементов. В подходе полного спектра влияние индивидуальных линий на определение состава ожидается минимальным. Только по этой причине некоторые области наблюдаемого спектра были исключены из анализа. В качестве альтернативного метода оптимизации параметров в SFIT можно также использовать метод Левенберга— Марквардта. Программа измеряет Teff по относительным интенсивностям линий гелия и ионизационному балансу всех элементов, представленных в спектре (например, NII/III, Si II/III/IV). Также SFIT одновременно вычисляет nne по интенсивностям линий водорода и гелия. log g измеряется по профилям линий водорода и гелия (например, линии со штарковским уширением). Таким образом, сетка из 24 модельных спектров была вычислена для Teff = 15 000, 18 000, 20 000, 22 000, 24 000 и 25 000 K, log g = 2.5(0.5)4.0 и пш = 0.10 и 0.50 в диапазоне длин волн 3900—5100 A. Для определения верхнего и нижнего пределов эффективной температуры для сетки мы рассмотрели диапазон Teff, полученный по фотометрическим калибровкам (см. Раздел 3.2). Сетка содержит модели с £ = 5.0 км с-1; в начальной сетке мы пользовались моделями солнечной металличности. Все модели, использованные в нашем анализе, были вычислены в ЛТР-приближении.
Модельные атмосферные параметры, полученные SFIT, следующие: Teff = 23 300 ± 1000 K, log g = 3.0 ± 0.3 dex и nHe = 0.14 (далее — наилучшая модель, Таблица 3). На Рис. 1 мы представляем наилучшую модель вместе с нормированным LIME-спектром звезды. Химический состав, вычисленный по этой модели, представлен в Таблице 4, а ошибки оценены путем измерения вариаций химического состава с учетом погрешностей Teff и log g. Металличность звезды была вычислена по содержанию Fe и равна солнечной ([Fe/H] œ 0). При расчете модели спектра HD 119608 была использована база атомных данных LTE LINES5 [47].
3.4. Бальмеровские линии
Как было упомянуто в Разделе 3.3, несмотря на то, что опция SOLVE программы SFIT производит аппроксимацию профилей линий водорода и гелия с целью определения поверхностного ускорения силы тяжести, мы вычислили log g, фиксируя определенные значения Tffв диапазоне от
5http://www.arm.ac.uk/~csj/lines/lte/html/lines. lte.html; LTE LINES является сборником атомных данных для абсорбционных линий элементов синей области оптического диапазона (4000—5000 A) и подходит для ЛТР-анализа звезд раннего типа.
15 000 K до 26 000 K, чтобы найти теоретические профили, наилучшим образом аппроксимирующие линии H7 и Ш. Профили рассчитывались с помощью ЛТР-кода SPECTRUM. На рис. 2 изображены наблюдаемый профиль и наилучший синтетический спектр (сплошная линия) с параметрами Teff = 24 000 K и logg = 3.0 dex. Также показаны синтетические спектры для Teff = 20 000 K и Teff = 26 000 K — (альтернативных) моделей с комбинацией значений logg = 2.0, 3.0 и 4.0 dex. Эти альтернативные модели показывают (приблизительные) модельные параметры звезды, опубликованные в [11] (Teff = 26 000 K и log g = 4.0 dex) и [17] (Teff = 19 900 ^ logg = 2.7 dex).
3.5. Микротурбулентная скорость (£)
Анализ синтетического спектра в программе SFIT при использовании сразу нескольких ионов дал значение £ = 6.0 ± 1.0 км с-1. С теоретической точки зрения £ должна быть одинаковой для всех элементов. Однако разброс, наблюдаемый между результатами по разным ионам и/или стадиям ионизации, иногда возможен. Мы использовали триплет Si III около 4550 A (мультиплет номер 2) для проверки согласованности £. Авторы работы [48] используют тот же мультиплет для определения £. Мы нашли, что £ = 5.0 км с-1 (Рис. 3). Таким образом, значение £ = 6.0 ± 1.0 км с-1 было использовано для вычисления наилучшей модели для HD 119608.
3.6. Скорость вращения (v sin i)
Скорость вращения можно измерить, сравнивая синтетические профили линий6 с наблюдаемыми. Дублет MgII на 4481 A является наиболее подходящим для определения проекции скорости вращения. Так как два компонента этого дублета на 4481.13 и 4481.33 A не разрешены в спектре звезды, можно заключить, что HD 119608, скорее всего, является быстрым ротатором. Скорость вращения звезды была определена нами как v sin i = 55.8 ± 1.3 км с-1 по линиям C, O, N, Al и Fe (Таблица 5). Для проверки согласованности решения был использован мультиплет номер
9 триплета Si III около 4810 A, где эффекты, связанные с нормировкой, минимальны. Согласие с вышеуказанным значением удовлетворительно. Это значение v sin i также согласуется с [49]
6Синтетические профили линий были вычислены для заданных параметров модели атмосферы — Teff, log g — и содержаний химических элементов звезды; они были свернуты с предполагаемой скоростью вращения.
Таблица 4. Итоговый состав, полученный с помощью опции SYNTH в программе SFIT. Фотосферные содержания HD 119608 приведены в виде log n, нормированы на log S^n = 12.15 и сравнены с солнечными [45]
Эта работа Поп- I (26000, 3.0) OB ассоц. Солн.
Элемент loge(X), [X/Fe], loge(X)1, [X/Fe], loge(X), [X/Fe], loge(X)2, [X/Fe], loge0(X),
[dex] dex [dex] dex [dex] dex [dex] dex [dex]
Не 11.24 ± 0.15 0.15 11.68 ±0.01 -0.05 10.93
С 8.41 ±0.18 -0.18 8.28 ±0.23 -0.13 8.72 ±0.01 -0.51 8.19 ± 0.16 -0.09 8.43
N 8.03 ±0.10 0.04 7.98 ±0.36 0.17 8.53 ±0.01 -0.10 7.73 ±0.16 0.05 7.83
О 8.72 ±0.18 -0.13 8.55 ±0.17 -0.12 9.09 ±0.01 -0.54 8.59 ±0.12 0.05 8.69
Mg 7.99 ±0.03 0.23 7.56 ±0.26 -0.02 8.62 ±0.03 0.22 7.63 ±0.16 0.18 7.60
Al 6.30 ±0.16 -0.31 6.33 ±0.33 -0.10 6.90 ±0.02 -0.35 6.15 ± 0.12 -0.15 6.45
Si 7.50 ±0.13 -0.17 7.37 ±0.19 -0.12 7.55 ±0.02 -0.76 7.23 ±0.13 -0.13 7.51
Р 5.24 ±0.21 -0.33 5.24 ±0.00 -0.97 5.41
S 7.11 ±0.12 -0.17 7.34 ±0.40 0.24 7.40 ±0.02 -0.52 7.22 ±0.14 0.25 7.12
Fe 7.66 ±0.11 0.00 7.48 ±0.44 0.00 8.30 ±0.01 0.00 7.35 ±0.02 0.00 7.50
1 Отметим, что средний состав для контрольной выборки Популяции I из [11] ошибочен. Скорректированные значения, вычисленные по содержанию в каждой
в Таблице 7 той работы линии, включены в соот-
ветствующую колонку таблицы выше.
2 Содержания, полученные Дафлоном и др. [46] по 27 медленно вращающимся B-звездам, принадлежащим пяти OB-ассоциациям: Cyg OB3, Cyg OB7, Lac OB1, Vul OB1 и Cep OB3.
Таблица 5. Результаты измерений v sin i по нескольким элементам в спектре HD 119608 программой SFIT
Тип v sin г, км с 1 Тип v sin i, км с 1
С 58.4 ±0.5 Si 55.8 ± 1.3
N 51.6 ±0.8 P 55.8 ± 1.2
О 53.5 ± 1.0 Fe 55.8 ± 1.3
Al 55.8 ± 1.2
Среднее: 55.8 ± 1.3
и [4] (Таблица 3). Симон-Диаз и Херреро [50] нашли v sin i = 46 км с-1 по синтетическим профилям, вычисленным для линии Si III 4552 A. Следует отметить, что такой подход к поиску уширения вращением будет также зависеть от значения £. Влияние £ на определение v sin i было протестировано в программе SFIT. Фиксируя Tff и logg на определенных значениях, мы находили v sin i и £ одновременно. Далее, v sin i фиксировалось для получения £. Та же процедура была повторена для v sin i.
3.7. Проверка модельных параметров: надежность аппроксимации методом х2
Мы использовали метод х2, чтобы проверить параметры Tff и logg наилучшей модели. На первом шаге для нормированного спектра HD 119608 рассчитывался синтетический с помощью опции SOLVE в программе SFIT. При этом использовался интервал эффективных температур от 16 000 до 26000 K с шагом в 1000 K. Значения температуры фиксировались, и, в свою очередь, проверялось значение log g = 3.0 dex. Значения х2, полученные в данной процедуре, наносились на график в зависимости от значений температуры на диаграмме Teff — х2 (Рис. 4), что дало некую кривую (параболу). Минимум этой кривой дает наиболее вероятный интервал для Tff (пунктирная кривая на левой панели Рис. 4). Аналогичная процедура была проделана для log g в интервале значений от 2.5 до 3.7 dex с шагом в 0.2 dex. Значения тяготений были зафиксированы, и проверялись значение Teff = 23 000 K. Этот тест дал интервал наиболее вероятных величин для log g (пунктирная кривая на правой панели Рис. 4).
Далее мы исключили некоторые части спектра и воспользовались SFIT для расчета наилуч-
s
4>
Sä
Тв„ = 24 ООО К log g =3.0 Те„ = 20 ООО К log g =3.0 Те„ = 26 ООО К log g =4.0 Те„ = 20 ООО К log g =2.0
4090 4100 4110 4330 о 4340 4350
Wavelength, А
Рис. 2. Наблюдаемые и модельные профили линий Н<5 и Н7. Теоретические профили для Гея = 24 000 К (log д = 3.0, £ = 6 kmc-1, -usmi = 55 kmc-1, теНе = 0.10), 20000 К (logд = 3.0, £ = 16 kmc-1, usini = 59 kmc-1, теНе = 0.10), 26000 К (log д = 4.0, ^ = 15 км с-1, -usini = 50 км с-1, тене = 0.10) и 20 000 К (log д = 2.0, £ = 6 км с-1, v sin i = 55 км с-1, тене = 0.10) соответственно.
шего модельного спектра для двух разных диапазонов длин волн. Первый диапазон включал в себя линии Ш и Не и включал в себя область 3900—4300 А (верхние сплошные кривые на обеих панелях Рис. 4). Второй диапазон включал в себя область 4300—5010 А с линиями Н/3 и Н7 (нижние сплошные кривые на обеих панелях Рис. 4). Эта проверка соответствия дала (Teff, logд) = (23 000,2.9) для первой области и (Гей, logд) = (23 500,3.0) для второй.
3.8. Проверка Тея: ионизационный баланс
Мы провели несколько тестов с целью проверки Teff звезды по ионизационному балансу Si III/Si IV. В случае линий Si III мы использовали мультиплет номер 2 (4552.6, 4567.8, 4574.7 Ä) и 9 (4813.3, 4819.7, 4829.0 А) чтобы понять, дадут ли схожие значения температур эти два разных муль-типлета. На Рис. 5 показаны результаты расчета ионизационного баланса Silll/SilV, вычисленное
для Si III (2). Равновесие в данном случае достигается при эффективной температуре 19400 К-Аналогичное вычисление для иона Si III (9) дает Teff = 22 200 К- Так как мультиплет номер 2 Si III подвержен влиянию не-JITP эффектов в нормальных В-звездах [51], мы будем использовать в дальнейшем значение Тед, полученное по иону Si III (9). Линии Si III обоих мультиплетов в вычислениях ионизационного баланса Silll/SilV дают Teff = 20 500 К.
3.9. Проверка log д: аппроксимация линий гелия
Поверхностное ускорение силы тяжести звезды было протестировано аппроксимацией профилей водородных бальмеровских линий (Н7, Ш; см. Рис. 1 для наилучшей модели) и диффузных линий гелия Hei 4026, 4387, 4471 АА в программе SPECTRUM. В этой процедуре гравитация определяется как функция эффективной температуры. В результате этой процедуры значение log д было определено как 3.0 dex.
10.0
9.5
9.0
8.5
8.0
23000 < reff< 23500 К
2.9 < log g <3.0 dex
AB = (-0.0001 ± 0.0006) x EW + (9.1005 ± 0.2074)
3 km s"
200
300
400
500
10.0 9.5 9.0 8.5 8.0
" 200
ш
oxi
2 10.0
AB = (0.0003 ± 0.0006) x EW + (8.8715 ± 0.2202)
5 km s"
300
400
500
AB = (0.0006 ± 0.0006) x EW + (8.6950 ± 0.2443)
9.5
9.0
8.5
8.01 200
300
6 km s"' 400 500
10.0 9.5 9.0 8.5
8.0 Г 200
AB = (0.0010 ± 0.0007) x EW + (8.4760 ± 0.2571)
7 km s"
300 400 500
EW, mA
18 20 22 24 26 28
reffxiooo,K
2.0 2.5 3.0 3.5 4.0
Рис. 3. Определение микротурбулентной скорости по Si III мультиплету номер 2 для HD 119608. Для Vt =5 кмс-1, наклон линии регрессии исчезает, как и ожидается при верном выборе Vt. Штриховая линия представляет собой аппроксимацию данных методом наименьших квадратов. Также приведены уравнения, полученные из аппроксимации методом наименьших квадратов.
Рис.4. Тест х2 для модельных параметров HD 119608, проведенный с помощью опции SOLVE программы SFIT. Пунктирные кривые на обеих панелях представляют собой результаты 2
для метода х в случае с использованием полного спектра. Результаты для каждой половины, когда спектр разделен на две части, представлены сплошными кривыми.
3.10. Проверка содержания гелия
Пользуясь опцией SYNTH в программе SFIT, мы вычислили содержание гелия, которое оказалось равно пне = 0.09 ([He] = 11.02). Содержание гелия в начальной модели было равным пне = 0.10. Для расчета содержания гелия использовались все линии этого элемента. Синтетический профиль He I 4009 A не заполнил центр наблюдаемой линии при пне = 0.09, а расчетные профили линий на 4026 и
4388 A были в идеальном согласии с наблюдениями при значении nHe = 0.12. С другой стороны, наилучшая аппроксимация линии гелия на 4471 A дала значение пне = 0.19. Содержание гелия по линии на 4921 A составило пне = 0.32. Линии гелия 4388 A и 4471 A известны как менее чувствительные к микротурбулентной скорости, поэтому являются более предпочтительными при выяснении содержания гелия. Кроме того, итоговое значение содержания пне должно находиться в соответствии с итоговыми модельными параметрами. Для проверки этого условия была построена новая сетка моделей, включающая в себя спектры с массовыми долями гелия 0.10 и 0.50. Вычисляя пне по новой сетке, мы получили значение 0.14 ([He] = 11.24). Далее мы заново вычислили модельные параметры, используя полученное содержание гелия, с целью проверки его влияния на Iff и log g. Полученные параметры находились в соответствии со значением [He] в пределах ошибок (±1000 K и ±0.3 dex). В итоге содержание гелия было окончательно принято равным 11.24 dex.
1 1 1
1 1 1 Т^ =19.400 К (£ 6 km s"1) "
log g = 3.0 .
_ 1 Si Ш 4552/4567/4574 -
1 Si IV 4116.10 А -
о
1.8'Ю4 2.0'104 12 10 8
2.2'Ю4
2.4*10
2.6*10
W
Ы 6
ш
Jg
4 2
----- i i i i i i 1 — 1 "О —< 1
Г ТеВ = 22.200 К 6 km s"1) - logg = 3.0 1 Sim 4813/4819/4828 - Si IV4116.10 A 1 1 1 1 1 1 1 1 1
О
1.6*104 1.8'Ю4 2.0-104 2.2*10" 2.4-104 2.6-104
12
4 2 О
1.6*104
1 1 1
.....
1 " ---- Q 1 ^--- 1
_ 1 1 1 i Тл = 20.500 К (4: 6 km s"1) "
I log g = 3.0
- i Si Ш multiplet no.2+9 _
I SÍIV4116.10A -i
1.8*10
2.0*10
2.2*10 2.4*10
2.6*10
Рис. 5. Верхняя панель: ионизационный баланс БИИ мульти-плета номер 2. Средняя панель: ионизационный баланс для БИИ мультиплета номер 9. Нижняя панель: ионизационный баланс для БПП/^ по линиям мультиплетов триплета кремния номер 2 и номер 9. На рисунке представлен усредненный химический состав.
4. ОБСУЖДЕНИЕ
В то время, как калибровка по фотометрическому индексу В — V дает эффективную температуру примерно 23 000 К, температура, полученная по индексам стремгреновской системы, лежит в диапазоне 19 000—27 000 К. Женевская фотометрия дает Тед & 26 000 К. Последнее значение совпадает
с верхним пределом для подобных звезд и согласуется с модельными параметрами Мартина [11], который вычислил Teff = 26 413 K и log g = 4.1 dex. Наш анализ моделей атмосфер показывает, что спектр HD 119608 наилучшим образом представлен моделью с Teff = 23 000 K и logg = 3.0 dex. Эта температура и поверхностное ускорение силы тяжести находятся в хорошем согласии с модельными параметрами Конлона [44], а именно Teff = 24 000 K и log g = 3.0 dex.
И спектральная, и фотометрическая эффективные температуры тестировались по наблюдаемому спектру звезды. Чтобы объяснить различия между температурами, полученными по фотометрии и спектроскопии звезды, мы смещаем фокус нашего обсуждения от разницы между моделями с Teff = 23 000 K и 26 000 K к химическому составу. В следующем разделе мы также исследуем соответствующий эволюционный статус звезды.
4.1. Некоторая критика Post-AGB-статуса HD 119608
Рациональный путь различения моделей с двумя разными значениями эффективной температурами состоит в том, чтобы сравнить соответствующие полученные содержания элементов. В модели с 23 000 K наблюдается небольшая нехватка углерода, кислорода, кремния и серы, а содержание азота схоже с солнечным. Алюминий и фосфор также демонстрируют недостаток на w0.3 dex. Наблюдается небольшой избыток Mg ([Mg/Fe] w 0.2 dex). С другой стороны, в модели с 26 000 K имеет место нехватка углерода и кислорода на 0.5 dex, а содержание азота примерно соответствует солнечному значению (см. колонки (6) и (7) Таблицы 4). Исключения составляют Si, P и S. Они явно отличаются друг от друга ([Si/Fe] w -0.8, [P/Fe] w -1.0, а [S/Fe] = -0.5). Обе модели показывают небольшой избыток Mg. В итоге это сравнение моделей дало два разных химических состава для звезды.
Что касается металличности, то модель с 23000 K солнечное значение, однако это измерение основано на нескольких линиях Fe III. Недостаток алюминия, кремния, фосфора и серы составляет примерно -0.2 dex, что делает общую металличность равной [Fe/H] = -0.2. С другой стороны, вторая модель дает химический состав, сверхбогатый металлами ([Fe/H] = 0.8 dex), что, конечно, неправдоподобно для звезды гало. Становится ясно, что ни одна из моделей не дает химический состав фотосферы, который бы указывал на то, что поверхность звезды является продуктом переработки элементов CNO, который характеризуется избытком азота при недостатке содержания углерода. В свою очередь, недостаток
углерода является характерным свойством горячих post-AGB звезд [52], атмосфера которых также ожидаемо насыщена гелием. Однако, содержание азота в исследуемой звезде примерно солнечное. В результате, имеются две разные модели химического состава, и ни одна из них не подходит по вышеуказанным критериям для описания статуса HD 119608 как проэволюционировавшей звезды.
При изучении HD 119608, безусловно, необходимо обратить внимание на предыдущие исследования, в особенности посвященные быстро вращающимся маломассивным проэволюцио-нировавшим звездам, чтобы понять влияние ее высокой скорости вращения на предполагаемый статус звезды как post-AGB. Значение v sin i = = 55.8 ± 1.3 км с-1 (полученное в данной работе) часто встречается у B-сверхгигантов: распределение v sin i для 20 сверхгигантов ранних В классов (т.е. B0—B2) имеет пик на 50 км с-1 [50, 53]. Десять звезд из выборки имеют v sin i < 50 км с-1, и только у двух звезд из 20 v sin i находится в диапазоне 35—40 км с-1. У остальной выборки значения v sin i варьируются от 60 до 150 км с-1. Когда речь идет о маломассивных проэволюцио-нировавших звездах (например, звездах post-AGB, BHB), такое высокое значение v sin i, несомненно, является необычным. В литературе предложено несколько механизмов для объяснения такого быстрого вращения среди звезд асимптотической ветви гигантов. Например, для AGB-звезды V Hya, Барнбаум, Моррис и Кахане [54] оно объясняется эволюцией двойной системы с общей оболочкой, тогда как Сахай и др. [55] и Хирано и др. [56] предполагают наличие невидимого компактного компаньона. Последний сценарий требует образования аккреционного диска и предполагается в качестве объяснения быстрого вращения K648 — горячей post-AGB звезды в скоплении M 15, очень богатой углеродом [57, 58]. ZNG-1 в шаровом скоплении M 10 является другим примером post-AGB-звезды с очень быстрым вращением (170 ± 20 км с-1 [59]) и демонстрирует состав поверхности, обогащенный CNO, с расширяющейся оболочкой из вещества, богатого углеродом и азотом. Таким образом, можно заключить, что не существует единой структуры химического состава для всех быстро вращающихся post-AGB звезд, которая являлась бы эталоном для сравнения. Более того, значение v sin i = = 55 км с-1 также нетипично для звезды BHB. Бехр [60] показал на примере выборки из 45 кандидатов в звезды горизонтальной ветви с эффективными температурами от 5000 K до 17 000 K, что большинство HB-звезд имели v sin i < 15 км с-1. Однако эта выборка также включала быстрые ротаторы с v sin i до 30—35 км с-1. v sin i для HD 119608 явно выше этого верхнего предела.
HD 119608 попадает в область, занимаемую не-HB-кандидатами на Рис. 5 в [60] на основе модельных параметров, полученных в настоящей работе. Более того, большинство звезд горизонтальной ветви имеют спектры с повышенной металлично-стью и пониженным содержанием гелия [61]. Избытки, которые наблюдаются для фосфора и хрома, также следует отметить [62]. Такая структура содержания элементов, очевидно, не сопоставима с химическим составом HD 119608. Следовательно, предположение, что HD 119608 является звездой BHB, можно отмести.
Масса является еще одним важным параметром для выяснения, имеет ли звезда эволюционный статус post-AGB. Оценка массы звезды, полученная по эволюционным трекам post-AGB из [63] и [64], равна 0.598M®. Значение поверхностного ускорения силы тяжести дает радиус примерно 4R©, который, в свою очередь, дает светимость 4116L©, или log L/Lq œ 3.6, если использовать Teff из нашего анализа модели атмосферы. Эта светимость типична для post-AGB звезды. Однако высокая металличность и химический состав звезды не соответствуют предполагаемому эволюционному статусу звезды post-AGB.
Отсутствие ИК избытка для HD 119608 (например, [9]) также явно говорит не в пользу ее post-AGB природы. Например, типичная горячая post-AGB звезда IRAS 18062+2410 [65, 66], чей спектр идентичен спектру горячего B-сверхгиганта с эмиссионными линиями, сформированными в оболочке, показывает существенные вариации блеска в ближнем инфракрасном диапазоне (см. ссылки в [66] для дополнительных деталей).
4.2. Заметки про статус населения I
В недавнем исследовании [17] HD 119608 была включена в список кандидатов в убегающие звезды класса B. Каждому объекту, приведенному в их таблице 1 соответствовала ссылка, отсылающая к каталогам ранее идентифицированных кандидатов в подобные звезды. Однако HD 119608 была отмечена как одна из post-AGB звезд контрольной выборки наравне с HD 18100, HD 44179, HD 105262 [11]7; эта ссылка цитируется для HD 119608 в [17].
Мартин [11] использовал содержания post-AGB звезд данной выборки, включая HD 119608, для выявления химического сходства высокоширотных слабых голубых звезд с близкими B-звездами населения I и получил эффективную температуру,
7На основании спектров (HJD 2450852.9904), полученных на 2.1-м рефлекторе Отто-Струве обсерватории МакДо-нальда и эшелле спектрографе Сэндифорд [67] со спектральным диапазоном 4590 A—4935 A.
близкую к верхнему пределу Teff, на основе фотометрической калибровки (см. Раздел 3.1 настоящей работы). Приведенные модельные параметры были следующими: Teff = 26 500 K и log g = 4.0, с £ и v sin i = 15 км с-1 (по триплету Si III 4450 A) и 50 км с-1 соответственно; эти модельные параметры для HD119608 приводят к значительно отличающемуся химическому составу по сравнению со звездами post-AGB и населения I, хотя звезда приводится с пометкой "старая проэволю-ционировавшая звезда" в Таблице 8 в [11]. Модельные параметры из работы [17] для HD 119608 были определены по спектрам из архива спектрографа FEROS8 и составили Teff = 19 900 K, log g = 2.7 dex и Vt = 16 км с-1. К сожалению, эти атмосферные параметры не дают химического состава, сравнимого с теми, что опубликованы для звезд post-AGB или B-звезд населения I. Это предполагает, что эволюционный статус звезды неясен. С другой стороны, содержания, полученные в нашей работе, и средние содержания двенадцати галактических B-звезд населения I (т.е. контрольной выборки звезд населения I) из [11] хорошо согласуются в пределах 0.2 dex (Таблица 5). Исключение составляет содержание серы, которое демонстрирует большой разброс от звезды к звезде. Более того, мы также сравнили наши содержания для HD 179821 со средними содержаниями выборки 27 B-звезд из пяти OB-ассоциаций, включая Cyg OB3, Cyg OB7, Lac OB1, Vul OB1 и Cep OB3. Отличное согласие показывают углерод, азот, магний и кремний (разность содержания < 0.1 dex). Содержание кислорода и алюминия хорошо согласуется в пределах 0.2 dex. Следовательно, в рамках химического состава атмосферы, проанализированного в данной работе, звезда явно схожа со звездами населения I, что может подтвердить ее статус убегающей звезды.
С другой стороны, для поддержания предполагаемого статуса звезды-беглянки в абсолютном большинстве случаев необходимы надежные данные о тригонометрическом параллаксе. Несмотря на то, что параллакс звезды, измеренный миссией HIPPARCOS, имеет большие ошибки, его координаты из базы SIMBAD и данные о собственном движении из каталога HIPPARCOS, а также лучевая скорость звезды, полученная в настоящей работе, дают следующие компоненты галактоцен-трической пространственной скорости: (U, V, W) = = (-33.4 ± 38.5, -26.9 ± 19.3, 50.9 ± 18.5) км с-1 (не исправленные за движение локального стандарта покоя). Для дополнительного подтверждения
8Спектры FEROS для звезды в [17] имеют схожее разрешение со спектром AAT/UCLES использованным в
данной работе.
предположения об убегающей звезде можно также вычислить галактические орбитальные параметры для HD 119608. Вычисленные апогалактические и перигалактические расстояния до звезды равны 7.6 и 6.5 кпк соответственно. Эти расстояния соответствуют среднему (радиальному) галактоцентри-ческому расстоянию 7.1 кпк. Максимальное расстояние (по высоте) от галактической плоскости составляет примерно 1.1 кпк, а вычисленная орбита имеет эксцентриситет 0.08. Вертикальный эксцентриситет орбиты получается равным 0.15. Вычисленный орбитальный период звезды составляет приблизительно 129 млн. лет. Следовательно, даже исходя только из компонента W пространственной скорости звезды, можно заключить, что звезда могла быть выброшена из галактической плоскости с высокой скоростью. Таким образом, результаты, полученные из кинематики звезды по ненадежному измерению параллакса спутником HIPPARCOS, не противоречат предположению о том, что она является убегающей.
5. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Мы вычислили ЛТР-содержания He, C, N, O, Mg, Al, Si, P, S и Fe, полученные при анализе быстро вращающегося горячего B-сверхгиганта HD 119608, используя подход полного спектра. Полученный химический состав звезды согласуется с предсказанным составом для звезд галактического диска. Содержания углерода и кислорода приблизительно солнечные. Гелий находится в небольшом избытке. Также присутствует умеренный избыток магния. Содержание серы солнечное. Характер химического состава, полученный для звезды, не указывает на то, что атмосфера образовалась вследствие переработки элементов CNO. На основании исключительно сравнения содержания B-карликов в OB-ассоциациях и контрольной выборки звезд населения I HD 119608 по своему химическому составу атмосферы поразительно похожа на убегающие звезды.
БЛАГОДАРНОСТИ
Работа основана на наблюдениях полученных, на Англо-Австралийском телескопе. ТШ благодарит рецензента за ее/его комментарии, которые улучшили текст. Особая благодарность Др. Селчу-ку Билиру за его комментарии по пространственным скоростям HD 119608.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. W. W. Morgan, A. D. Code, and A. E. Whitford, Astrophys. J. Suppl. 2, 41 (1955).
2. H. J. Habing, Bull. Astron. Inst. Netherlands 20, 120
(1968).
3. D. Kilkenny, P. W. Hill, and T. Schmidt-Kaler, Monthly Notices Royal Astron. Soc. 171, 353 (1975).
4. M. Pettini and K. A. West, Astrophys. J. 260, 561 (1982).
5. P. W. Hill, D. Kilkenny, and I. G. van Breda, Monthly Notices Royal Astron. Soc. 168, 451 (1974).
6. R. J. Edgar and B. D. Savage, Astrophys. J. 340, 762 (1989).
7. J. D. Fernie, Astrophys. J. Suppl. 52,7(1983).
8. B. Hauck and M. Mermilliod, Astron. and Astrophys. Suppl. 129,431 (1998).
9. E. S. Conlon, P. L. Dufton, F. P. Keenan, et al., Astron. and Astrophys. 272,243(1993).
10. D. Kilkenny, D. O'Donoghue, C. Koen, et al., Monthly Notices Royal Astron. Soc. 287,867 (1997).
11. J. C. Martin, Astron. J. 128,2474(2004).
12. T. Morel, S. V. Marchenko, A. K. Pati, et al., Monthly Notices Royal Astron. Soc. 351, 552 (2004).
13. D. D. Walker and F. Diego, Monthly Notices Royal Astron. Soc. 217,355(1985).
14. D. Mills and W. Clayton, Starlink User Note 152 (2006).
15. T. Sahin, Turk. J. Phys. 41,367(2017)..
16. G. A. Gontcharov, Astronomy Letters 32, 759 (2006).
17. C. M. McEvoy, P. L. Dufton, J. V. Smoker, et al., Astrophys. J. 842,32(2017).
18. N. T. Behara and C. S. Jeffery, Astron. and Astrophys. 451,643(2006).
19. G. Peach, Memoirs R. Astron. Soc. 73, 1 (1970).
20. P. Feautrier, SAO Spec. Rep. 167, 80 (1964).
21. L. B. Lucy, SAO Spec. Rep. 167, 93 (1964).
22. C. S. Jeffery, V. M. Woolf, and D. L. Pollacco, Astron. and Astrophys. 376, 497 (2001a).
23. C. R. Vidal, J. Cooper, and E. W. Smith, Astrophys. J. Suppl. 25,37(1973).
24. M. Lemke, Astron. and Astrophys. Suppl. 122, 285 (1997).
25. A. J. Barnard, J. Cooper, and L. J. Shamey, Astron. and Astrophys. 1,28(1969).
26. A. J. Barnard, J. Cooper, and E. W. Smith, J. Quantitative Spectroscopy Radiative Transfer 14, 1025(1974).
27. A. J. Barnard and D. C. Stevenson, J. Quantitative Spectroscopy Radiative Transfer 15, 123 (1975).
28. H.A. GieskeandH. R. Griem, Astrophys. J. 157,963
(1969).
29. M. S. Dimitrijevic and S. Sahal-Brechot, J. Quantitative Spectroscopy Radiative Transfer 31,301 (1984).
30. T. Schoening and K. Butler, Astron. and Astrophys. Suppl. 78,51 (1989).
31. N. Przybilla, M. F. Nieva, and H. Edelmann, Baltic Astronomy 15, 107(2006).
32. D. R. Gies and D. L. Lambert, Astrophys. J. 387, 673 (1992).
33. J. Kilian, Astron. and Astrophys. 282,867(1994).
34. T. S ahin, D. L. Lambert, V. G. Klochkova, and N. S. Tavolganskaya, Monthly Notices Royal Astron. Soc. 410,612(2011).
35. I. D. Howarth and A. P. Phillips, Monthly Notices Royal Astron. Soc. 222,809(1986).
36. J. Kilian, O. Montenbruck, and P. E. Nissen, Astron. and Astrophys. Suppl. 88, 101 (1991).
37. C. E. Moore, Contr. Princeton Univ. Obs. 20, 1 (1945).
38. R. Coluzzi, VizieR Online Data Catalog 6071 (1999).
39. R. K. Gulati, M. L. Malagnini, and C. Morossi, Astron. and Astrophys. Suppl. 80, 73 (1989).
40. R. Napiwotzki, D. Schoenberner, and V. Wenske, Astron. and Astrophys. 268, 653 (1993).
41. T. T. Moon, Stellar Parameters from Stromgren Photometry: Fortran Programs (University College London, London. 1985).
42. M. Kunzli, P. North, R. L. Kurucz, and B. Nicolet, Astron. and Astrophys. Suppl. 122, 51 (1997).
43. A. Ahmad and C. S. Jeffery, Astron. and Astrophys. 402,335(2003).
44. E. S. Conlon, P. L. Dufton, F. P. Keenan, et al., Astrophys. J. 400,273(1992).
45. M. Asplund, N. Grevesse, A. J. Sauval, and P. Scott, Annual Rev. Astron. Astrophys. 47, 481 (2009).
46. S. Daflon, K. Cunha, S. R. Becker, and V. V. Smith, Astrophys. J. 552,309(2001).
47. C. S. Jeffery, Daresbury Laboratory Newsletter on 'Analysis of Astronomical Spectra" 16, 17(1991).
48. N. D. McErlean, D. J. Lennon, and P. L. Dufton, Astron. and Astrophys. 329, 613 (1998).
49. A. Uesugi and I. Fukuda, Memoirs Faculty Sci. Univ. Kyoto 33,205(1970).
50. S. Simon-Diaz, A. Herrero, C. Sabin-Sanjulian, et al., Astron. and Astrophys. 570, L6 (2014).
51. S. R. Becker and K. Butler, Astron. and Astrophys. 235, 326(1990).
52. H. van Winckel, Annual Rev. Astron. Astrophys. 41, 391 (2003).
53. I. D. Howarth, K. W. Siebert, G. A. J. Hussain, and R. K. Prinja, Monthly Notices Royal Astron. Soc. 284,265(1997).
54. C. Barnbaum, M. Morris, and C. Kahane, Astrophys. J. 450,862(1995).
55. R. Sahai, M. Morris, G. R. Knapp, et al., Nature 426, 261 (2003).
56. N. Hirano, H. Shinnaga, Dinh-V-Trung, et al., Astrophys. J. Lett. 616, L43 (2004).
57. U. Heber, S. Dreizler, and K. Werner, Acta Astronomica 43, 337 (1993).
58. D. R. Alves, H. E. Bond, and M. Livio, Astron. J. 120, 2044 (2000).
59. W. V. D. Dixon, T. M. Brown, and W. B. Landsman, Astrophys. J. Lett. 600, L43 (2004).
60. B. B. Behr, Astrophys. J. Suppl. 149, 101 (2003).
61. J. W. Glaspey, G. Michaud, A. F. J. Moffat, and S. Demers, Astrophys. J. 339,926(1989).
62. B. B. Behr, J. G. Cohen, J. K. McCarthy, and S. G. Djorgovski, Astrophys. J. Lett. 517, L135 (1999).
63. D. Schoenberner, Astrophys. J. 272, 708 (1983).
64. D. Schonberner,IAU Symp. No. 131,463(1989).
65. V. P. Arkhipova, V. G. Klochkova, and G. V. Sokol, Astronomy Letters 27, 99 (2001).
66. V. P. Arkhipova, V. F. Esipov, N . P. Ikonnikova, et al . , 67. J. K. McCarthy, B. A. Sandiford, D. Boyd, and Astronomy Letters 33, 604 (2007) . J . Booth, Publ . Astron . Soc . Pacific 105, 881 (1993) .
High Resolution Optical Spectroscopy of an Intriguing High-Latitude B-Type Star HD 119608
T. Sahin
We present an LTE analysis of high resolution echelle optical spectra obtained with the 3.9-m Anglo-Australian Telescope (AAT) and the UCLES spectrograph for a B1Ib high galactic latitude supergiant HD 119608. A fresh determination of the atmospheric parameters using line-blanketed LTE model atmospheres and spectral synthesis provided Teff = 23 300 ± 1000 K, log g = 3.0 ± 0.3, and the microturbulent velocity £ = 6.0 ± 1.0 kms-1 and [Fe/H] = 0.16. The rotational velocity of the star was derived from C, O, N, Al, and Fe lines as v sini = 55.8 ± 1.3 kms-1. Elemental abundances were obtained for 10 different species. He, Al, and P abundances of the star were determined for the first time. In the spectra, hot post-AGB status as well as the Pop I characteristics of the star were examined. The approximately solar carbon and oxygen abundances, along with mild excess in helium and nitrogen abundances do not stipulate a CNO processed surface composition, hence a hot post-AGB status. The LTE abundances analysis also indicates solar sulphur and moderately enriched magnesium abundances. The average abundances of B dwarfs of well studied OB associations and Population I stars show a striking resemblance to abundances obtained for HD 119608 in this study. This may imply a runaway status for the star.
Keywords: stars: magnetic field—stars: chemically peculiar—stars: individual: HD 119608
