Висновки
В даній роботі запропонована альтернативна модель генерації переваг. Вона базується на модифікованій
моделі Колмогорова та моделі динаміки переваг в рамках суб’єктивного аналізу. Такий підхід відкриває нові можливості для моделювання активних систем. Деякі результати були вже представлені на початку роботи.
Література
1. Бурков, В. Н. Теория активных систем: состояние и перспективы [Текст] / В. Н. Бурков, Д. А. Новиков. - М. : Синтег, 1999. - 128 с.
2. Новиков, Д. А. Курс теории активных систем [Текст] / Д. А. Новиков, С. Н. Петраков. - М. : Синтег, 1999. - 104 с.
3. Новиков, Д. А. Механизмы управления динамическими активными системами [Текст] / Д. А. Новиков, И. М. Смирнов, Т. Е. Шохина. - М. : ИПУ РАН, 2002. - 124 с.
4. Касьянов, В. А. Субъективный анализ [Текст] / В. А. Касьянов. - К. : НАУ, 2007. - 512 с.
5. Касьянов, В. А. Моделирование полета [Текст] / В. А. Касьянов. - К. : НАУ, 2004. - 400 с.
6. Jaynes, E. T. Information Theory and Statistical Mechanics [Text] / E. T. Jaynes // Phys. Rev. - 1957. - №4. - P. 620-630.
7. Кононюк, А. Е. Информациология. Общая теория информации [Текст] / А. Е. Кононюк. - К. : Освита Украины, 2011. - 412 с.
------------------□ □--------------------
Визначені загальні закономірності варакторной перебудови частоти висо-кодобротних резонаторів, отримані результати використовуються для розрахунку резонаторів різної геометрії Ключові слова: варактор, резонатор, перебудова, діод
□------------------------------------□
Определены общие закономерности варакторной перестройки частоты высокодобротныхрезонаторов, полученные результаты используются для расчета резонаторов различной геометрии Ключевые слова: варактор, резонатор, перестройка, диод
□-----------------------------------□
The general regularities of the varacto-ring re-erecting of frequency ofhigh-Q resonators are certain, the received results are used for calculation of resonators of various geometry
Keywords: varactor, resonator, re-erecting, diode
------------------□ □--------------------
УДК 614.89:537.868
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ПЕРЕСТРОЙКИ ЧАСТОТЫ ПОЛУДИСКОВОГО ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО РЕЗОНАТОРА
Н.П. Кунденко
Кандитат технических наук, доцент Кафедра «Интегрированные электротехнологии и
процессы»
Харьковский национальный технический университет сельского хозяйства им. П. Василенко ул. Артема, 44, г. Харьков, Украина, 61002 Контактный тел.: (057) 712-28-33, 067-743-77-76 E-mail: n.p.kundenko@inbox.ru
1. Введение
Точность измерений диэлектрической проницаемости (ДП) зависит от стабильности частоты генератора и добротности измерительного резонатора. Аппаратура, предназначенная для измерения изменений диэлектрических параметров жидкости должна обеспечивать не только необходимый уровень подводимой мощности и частоты сигнала, но и удовлетворять высоким требованиям по стабильности частоты, степени подавления дискретных составляющих в спектре выходного сигнала, габаритам, надежности, экономичности и сроку службы. Отсутствие источников колебаний КВЧ диапазона,
удовлетворяющих вышеизложенным требованиям, выдвинуло необходимость создания такого источника. Создание частотно стабилизированных генераторов с электрической перестройкой частоты основано на применении высокодобротных резонаторов, собственная частота которых управляется регулируемой ёмкостью варакторного диода [1, 2].
2. Основные материалы исследования
Рассмотрим варакторную перестройку частоты по-лудискового диэлектрического резонатора на основе электродинамической модели, учитывающей геоме-
иаг_
трию резонатора и его связь с волноводными сочленениями. Рассматриваемая конструкция волноводно-ре-зонаторной цепи представлена на рис. 1. Полудисковый стабилизирующий резонатор 1 радиусом Я размещён на металлическом зеркале 2 и связан с волноводами 3 и 4 размерами а= 3.6мм, Ь= 1.8мм прямоугольными щелями связи 5 с размерами Ь1 и Ь2. Варактор 6 размещён в центре широкой стенки волновода, на расстоянии 1г от резонатора; на расстоянии 1р от варактора размещён короткозамыкающий поршень 7.
тами связи Р1 (при Ь2 = 0 ) и Р2 (при Ь = 0 ) с волноводами 3 и 4 соответственно, причем
Р,=Яч
н, ,
где Ъх -
(2)
волновое сопротивление прямоугольного П 2 X
волновода Щ = 1,2); = £)п—--*-.
2 х
Эквивалентная схема варактора в волноводноштыревой секции представлена на рис. 3. Клеммы 3-3 и 4-4 соответствуют сечению штыря в волноводе. Параметры L1,C1,C2,Cs,Ls,п описывают индуктивный штырь с емкостным зазором в прямоугольном волноводе [3]; параметры Ск и Lk - емкость и индуктивность корпуса варактора соответственно. Предполагается, что сопротивление потерь варактора не зависит от напряжения смещения и.
Рис. 1. Конструкция перестраиваемого варактором полудискового резонатора
Связь резонатора с волноводами осуществлялась прямоугольными зауженными щелями 5, широкие стенки которых ориентированы параллельно радиусу резонатора Я . Такой вариант связи представлен эквивалентной схемой, в которой реактивности связи X, (і = 1,2) включаются последовательно (рис. 2).
Рис. 2. Эквивалентная схема последовательного включения варактора в резонатор
Здесь ZVC - импеданс варакторной секции, приведенный к клеммам 2-2; п - идеальные трансформаторы; ZP -входной импеданс короткозамкнутого отрезка волновода на клеммах а - Ь определим соотношением
ю ю„
2р =^ + jx(------------------0),
а,
ю
(1)
где X = -
Л„
2
; Л03 = Л3(Ю0); Х0 = Х(ю0 ).
Параметры эквивалентной схемы для резонатора прямоугольного сечения и для резонаторов круглого сечения определены в [3].
Резонатор характеризуется собственной добротностью Ц0, резонансной частотой ю0 и коэффициен-
Рис. 3. Эквивалентная схема варактора в волноводноштыревой секции
Перестройка частоты генератора осуществлялась варактором типа. 3А639 В со следующими параметрами: коэффициент перекрытия по емкости
Ку = Су(0)/Су(итаЕ) =; = 2.8
фк = 0.7В; Lk = 0.2 нГм; Су = 0.06 - 0.14пФ;
Я = 0.50м;Ск = 0.1пФ ; добротность диода (и0Ер=-би) Цу = 3000.
Рассеиваемая непрерывная мощность на варакторе Ру =10-15мВт. Качество варактора характеризуется постоянной времени т = Я5Су(0) .
В ар а к т о р н а я п е р е с т р о й к а р е з о н ат о р а х а р а к-теризуется относительной шириной перестройки дю± /ю0 , минимальными и максимальными величинами собственной добротности а±тіп, а±тах, фазовым расстоянием между варактором и поршнем ф±р = 2п1р /Л2 = ф0 +дф ,где ф0 = кп;дф « п . Индексы «+» и «-» относятся к двум частотам Вина.
Анализ [4] показал, что потери мощности на стабилизацию частоты на кривой ю+ меньше чем на кривой ю_ . Поэтому нами проведены расчеты только для частот ю+.
В связи с нелинейной зависимостью Су(и) характеристики перестройки эквивалентного резонатора ю+(и) также нелинейны. Как показывают расчеты, линеаризация функции ю+ (и) возможна при опреде-
2
0
ленных условиях. Область параметров на плоскости (Р2Д2) , в которой возможна линеаризация перестройки резонансной частоты в полосе дю+ / ю0 = 0.15%, с коэффициентом нелинейности
юу(Ш-юр
8(и) = ---р;
С (и)=
Су(Ц)СЕ Су(и) + Се
Тх = LE + LK + L2•; а = Z2/ юрТхЦ0 -эквивалентный
ц = 2
,аю+, dши аю+, аю, , ао/оч
(dU 1и=0 ЛТТ 1иша,)^ ТТ 1и=0 ^ТТ1и=и„а,)1 < 0.3 (3)
аю+
"аи
аю+
аи
аю
аи |
представлена на рис. 4. (заштрихованная область). Линейность функции ю+ (и) может быть достигнута путем реализации на клеммах 5-5 (рис. 3) резонанса в цепи варактора с применением короткозамы-кающего поршня.
Анализ показывает, что ряд особенностей реальных систем принципиально важен при рассмотрении варакторной перестройки. Так, например, дисперсия волновода варакторной секции оказывает существенное влияние на полосу перестройки и ее линейность. Импеданс варакторной секции ZуC (рис. 3) можно представить в виде:
1
^С = КуЕ + ХюТЕ 7^~) ,
юС
где
т = ^Фр% ; С
ЬЕ “ 2 ’ Е “
^Ф0ХЮп ’
• х=-
1 -
= ^1 -(21р /хкр)2; ZуE = Zу + jю(Lk + Т2 - С1);
Хп = Х(юп ); с - скорость света в вакууме; Хкр - критическая длина волны в волноводе (Хкр = 20 ).
п 00 о )0
юо
200
300
Z Ом
Рис. 4. Область возможной линеареализации перестройки
Частота Вина системы резонатор-варакторная секция определяется соотношением
ю+ (и) = ю° [2 + 8(и) + 7^) + а],
с учетом реактивностей связи Х1 и Х2.
В реальных волноводных системах выполняются условия СЕ « Су(и);ТЕ » Тк + Т2 и из приведенных соотношений следует, что дисперсия оказывает существенное влияние на полосу варакторной перестройки и на ее линейность. Критичность настройки резонатора на заданную полосу дю+ определяются величиной параметра связи а = 2Р2 / Ф0%Ц0 и уменьшаются при ее увеличении.
Численные результаты показывают, что для заданной величины Z2 компенсация нелинейности перестройки достигается при вполне определенных значениях связи.
Из соотношения (5) можно определить полосу перестройки частоты с заданным коэффициентом нелинейности ц при выполнении условия:
(4)
2 + п
2-П
(6)
^ 2Ку - 1Ц0 где F = —--------—
2 Ф0Х
1
Z2ЮpCу(Uo
из (6) следует, что для лианеризации перестройки частоты целесообразно уменьшение волнового сопротивления варакторной секции Z2, а также параметра дисперсии х поскольку при этом возрастает величина оптимальной связи Р2 и уменьшается критичность ее выбора.
На рис. 5 приведены характеристики дю+ (и)/ю0 для случая применения дополнительного резонансного контура с добротным варактор-ным диодом ( Цу = 3000 ). Из расчетов следует, что критичность настройки резонансной системы на линейность возрастает при увеличении добротности варакторной секции.
Ам/Ор, %
О 15
0 1
0.05
О
181.4" 1(2® /
180,2°. / Ж О'
1 Г ''Ч" 186*
/
5 1 0 15
(5)
где
Рис. 5. Зависимости нормированной полосы перестройки от напряжения смещения на варакторе при включении его в варакторную секцию с короткозамыкающим поршнем
( Z2 = 360 Ом, Р2 = 1,5 )
р
2
1
п
(1
На рис. 6 показано изменение дю+ / ю в зависимости от Р2 приЦ+т1П / Ц = 0.5 без учета (кривая 1 и кривая 2) зависимости собственной добротности резонатора от величины связи Р2 (см. рис. 1). Видно, что имеется оптимальная связь, при которой полоса перестройки максимальна.
0,20
0,15
0,10
До)_/<в01 %
0,05
r 1
2
QflQ o' II .
1 Р:
Рис. 6. Зависимость нормированной полосы электронной перестройки от величины Р2 без учета(кривая 1) и с учетом (кривая 2) зависимости Ц0(Р2) при Ц+т1П = Z2 = 360 Ом
Зависимости собственной добротности резонатора от полосы перестройки для различных величин Ц0 представлены на рис. 7.
Видно, что выбор требуемой полосы перестройки необходимо проводить с учетом величины собствен-
ной добротности Ц0. Для увеличения полосы перестройки необходимо применение резонаторов с меньшими величинами собственной добротности Ц0.
7
сгмо
V-e. II о о о
5000
N<40' 30 "3000
AoWto,,, %
0
0-1 0.2 0.3
Рис. 7. Зависимость минимальной в полосе перестройки собственнойдобротности от нормированнойполосы ДЮ / ю0 при Z2 = 360 Ом
3. Выводы
На основе анализа эквивалентной схемы определены общие закономерности варакторной перестройки частоты высокодобротных резонаторов. Полученные результаты применимы для расчета резонаторов различной геометрии с различными типами возбуждаемых волн.
Литература
1. Ильченко, М.Е., Диэлектрические резонаторы. [Текст] /Ильченко М.Е., Взятышев В.Ф., Гасанов Л.Г. и др. - М.: Радио и связь. 1989. - 328 с.
2. Ильченко М.Е., Теория диэлектрических резонаторов. [Текст] /Ильченко М.Е., Трубин А.А. - Киев: Либщь, 1993. - 214 с.
3. Ersehart R.L. Teoreetical and experimental analisis of a waveguide mounting structure. IEEE Trans. 1971, MTT-19, No.8, pp. 706709.
4. Isao Haga A. Reflection type cavity controlled oscillator and a cavity controlled freguensy modulator. Nec Research and Devolupm-ent. 1975, No. 36, january, pp. 75-100.