CC BY
34
УДК 524.4
ОДНОПАРАМЕТРИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ СИСТЕМЫ ШПУРОВ © 2010 г. Р.Б. Шацова, Г.Б. Анисимова
Педагогический институт Pedagogical Institute
Южного федерального университета, of Southern Federal University,
пер. Днепровский, 116, г. Ростов н/Д, 344042, Dneprovskiy Lane, 116, Rostov-on-Don, 344042,
geogpu@rambler.ru geogpu@rambler.ru
Регулярное расположение радиопетель на небе и их угловые размеры описываются одним уравнением с единственным параметром 2п/к. Для петель I — IV к принимает значения 3, 4, 6 и 9 с относительной точностью в несколько процентов, определяемой среднеквадратичными ошибками наблюдений. Форма параметра подобна длине волны, выраженной через волновое число к. Если сходство неформально, то может аргументировать гипотезу о волновой природе шпуров. Рассмотрены и другие аргументы.
Ключевые слова: шпуры, радиопетли, уравнение, Местная система, Галактика, структура.
Regular arrangement of radioloops in the sky and their angular dimensions are described by an equation with a single parameter 2x/& Thus, for loops I—IV k takes values 3, 4, 6 and 9 with the relative accuracy of several per cent, which is determined by mean square errors of observations. The form of parameter is similar to wavelength expressed in terms of wave number k. In case this similarity is informal it can serve as an argument in favour of the hypothesis for wave nature of spurs. Other arguments are considered as well.
Keywords: spurs, radioloops, equation, Local system, Galaxy, structure.
Внимание к оболочечным структурам (радиопетлям, шпурам, пузырям), открытым в середине ХХ в., не ослабевает. Они интересны как самые крупные объекты Местной системы каждый в отдельности и их система, а также как фон для более близких и далеких объектов, который надо вычитать из наблюдений. По данным WMAP [1], они поляризуют микроволновое излучение. До сих пор нет однозначного ответа на вопрос о происхождении шпуров.
Многие авторы пользуются схематичными картами шпуров Т. Ландекера и Р. Вилебинского [2] по непрерывной радиоэмиссии на частоте 150 MHz или Е. Беркхьюзен [3] на 820 MHz и др. Это неудобно при работе в иных проекциях, других координатных системах, при учете или уточнении несколько различающихся параметров шпуров и т.д.
Аналитическое описание шпуров, данное в статье, устранит эти трудности прикладного характера и откроет новые возможности в изучении их природы. В методологическом аспекте это - желаемый и прогрессивный этап исследований. Указанный аппарат зачастую помогает увидеть скрытые в наблюдениях закономерности и гармоничность геометрии системы шпуров. В статье предпринята попытка её описания единым уравнением с единственным параметром. Угловые размеры и взаиморасположение ее членов в Местной системе и Галактике зависят от параметра 2п/к с к из ряда целых чисел, что означает дискретность и даже кратность. Однако такое представление параметра напоминает длину волны в волновом процессе, выраженную через волновое число к. Оно позволяет хотя бы формально обратиться к волнам плотности при интерпретации наблюдений, относящихся к этой системе.
Мы уже привыкли к представлению спиральной структуры Галактики в виде системы волн плотности с длиной волны в килопарсеки. Поэтому несложно вообразить, что оно присуще и частям Галактики, в частности Местной системе, но с меньшими длинами волн. Однако это должно быть аргументировано.
Уравнение шпура
Уравнение сечения оболочки небесной сферой получим из решения сферического треугольника с вершинами: C, (I, Ь,) - центр i-го шпура; M (I, Ь) - точка оболочки и П (Ь=90°) - полюс Галактики. По теореме косинусов
cos CM = sin Ь sin Ь + cos bt cosb cos (I - I,). (1)
Дуга CM может представлять радиус-вектор оболочки произвольной формы. В простейшем случае CM - дуга большого круга, равная радиусу круглого шпура или половине его углового диаметра р,. Тогда уравнение шпура в галактических координатах запишем в виде
cos (I - l) = (cos lA pi - sin Ь sinb)/cosb¿ cosb, (2) где Ь, - У2 Рг < Ь < Ьг + У2 р,.
Уравнение (2) для каждого Ь дает по косинусу два значения I, симметричных относительно
Параметры (I,, Ь,, р,) с точностью в несколько градусов приведены в табл. 1, по Е. Беркхьюзен [3], для шпуров I-IV с непрерывной радиоэмиссией и, по К. Хейлесу [4], для трех оболочек HI. В ней же даны оценки расстояний r, для центров этих структур, однако с относительной точностью гораздо меньшей, чем у угловых параметров.
Уравнение (2) имеет канонический характер: аналогичный вид для других сферических координатных систем - экваториальной, локальной и др. Рисунок 1 получен с помощью (2) и табл. 1 и 3. Он подобен карте Е. Беркхьюзен, но добавлены некоторые ориентиры неба.
Таблица 1
Параметры оболочек по радиоданным
Оболочка (i) r, пк к
I 329±i,5 17,5±3 116±4 130±75 3 = 1X3
II iOO ± 2 -32,5±3 9i ± 4 iiO ± 40 4 = =(1-%)"'x3
III i24 ± 2 i5.5 ± 3 65 ± 3 150 ± 50 6 = 2x3
IV 3i5 ± 3 4S.5 ± i 40 ± 2 250 ± 90 9 = 3x3
Gum Neb 258 ± 2 -2 ± i 36 415 10 = =(1-1/10)1x9
Eridan 205 -19 40 440 9 = 3x3
Orion Neb 209 -19 40 440 9 = 3x3
90
Hi
180
Рис. 1. Аналитическая карта системы радиопетель в галактических координатах. Показаны круги локального и галактического триэдров и их полюса и Пь П2, П3
Система шпуров
Подобие в астрономическом смысле, сферическая форма больших объектов и взаимная близость (r¡ < 0,5 кпк) позволяют объединить шпуры в единую систему (или подсистему Местной системы). К этим признакам приобщим несколько других, также следующих из наблюдений и представляющих особенности параметров уравнения (2).
1. Угловые диаметры петель. По данным табл. 1, в рамках их среднеквадратичных ошибок угловые диаметры pi можно округлить до
Pi = 2п/к, (3)
с k¡ - целыми числами: 3, 4, 6, 9, 10. Более того, для большинства оболочек эти числа кратны 3. Чтобы не было исключений, для петли II зависимость (3) представим в виде комбинации
Pii = 2п/4 = 2л/1х3- 2п/4х3, (4)
в которой оба члена имеют знаменатели, кратные характерному числу к = 3. Для Gum Neb, где к = 9 или 10, второй вариант представит комбинация 10 = (3 + 1/3)х3= = (1-1/10)-1 х9.
Если линейные радиусы петель табл. 1 почти одинаковы (около 100 пк), как считают Е. Беркхьюзен [3] и другие авторы, то (3) означает зависимость для расстояний r:
r/Vj = (sin p/2)/(sin pj/2) ~ sin (n/K,)/sin (п/к,). (5)
Оценки r и их большие среднеквадратичные ошибки не исключают этого. Например, близкая петля I и в 2,5-3 раза более далекие Gum Neb и Eridan Loop. Обосновать (3), (4) и другие можно будет при накоплении разных соображений. Пока же трудно сказать, что точнее: p по табл. 1 или компактное представление (3), включая их комбинации.
В систему шпуров входит и Локальный пузырь [5]. Поскольку Солнце находится внутри пузыря, для него к, = 1.
2. Расположение петель относительно полюсов. В [6] и [7] мы показали, что центры радиопетель I-IV расположены на малом круге S', параллельном экватору S (рис. 1) с их общим полюсом Z. На полосе неба между S и S' находится большая часть площадей шпуров, что определило название «Пояс шпуров».
Z находится на или вблизи пересечения кругов «Сетки Долидзе» [8], описывающей Местную систему. В сетку входят пояса Гулда, Вокулера-Долидзе, перпендикулярные им, и другие, тесно связанные со шпурами. Пояс Гулда (GB) проходит через ядра петель I и комплекса Эридан-Орион, пересечение петель II и III, почти касается туманности Гама. Круг -—ОБ разделяет систему шпуров на две группы: петли I, IV, Гама и петли II, III, Орион-Эридан, а также касается оболочки петли II.
Круги S, ОБ и -ОБ образуют локальный триэдр (Zb Z2, Z3), где Zi = Z. Координаты полюсов триэдра находим по координатам центров I-IV из табл. 1, пользуясь формулой (1), если придать ее символам соответствующий смысл. Приближенные lZ1 найдем, приравняв правые части (1) для петель I и III и учтя bI ~ bIn. По петлям II и IV и найденному lZ1 определяем bZ1. Так, с точностью в несколько градусов lZ1 = 47°, bZ1 = 21°.
Для ортогональных направлений осей одного из триэдров по (1) и параметрам кругов S и -ОБ [7] находим Z2 (315°, 7°) и Z3 (207°, 68°).
Заметим, что наклоны оси Z3 и большого круга S к плоскости Галактики (MW) близки к приближению 2п/5, и bZ1 ~ п/2 - 2п/5.
В табл. 2 приведены p1, p2 и p3 - полярные расстояния центров шпуров C, от полюсов Z-триэдра. p1 для четырех главных шпуров подтверждают координаты Zi и равноудаление от него, что обнаружено нами впервые [6] другим методом. Конкретные p1 отличаются от среднего <p1> = 74° в пределах среднеквадратичных ошибок координат Ci. При этом <p1> ~ 2п/5. Существенно, что для Gum Neb p1 ~ 2*2п/5, а для комплекса Eri-Ori p1 ~ л/2 + 2п/5, т.е. все зависимости соответствуют (3) или их сочетаниям при к = 5. Но здесь они касаются не диаметра, а радиуса Z1Ci и относятся к полюсу Z1.
Таблица 2
Полярные расстояния центров петель от полюсов триэдров, град.
Петля Локальный триэдр Z1 Z2 Z3 Галактический триэдр П П П3
Pi P2 P3 Pi P2 P3
I 74 17 75 72,5 126 41
II 73 139 126 122,5 33 93
III 72 155 73 74,5 31 116
IV 76 41 52 41,5 121 66
Gum 145 57 78 92 161 109
Eri 159 111 87 109 107 154
Ori 168 107 87 109 111 151
Таблица 2 показывает также интересные сочетания локализаций шпуров относительно других осей локального триэдра (Z2 и Z3) и связи между всеми членами системы:
p2 3 (II) + p23 (IV) ~ п, в плоскости S', p3 (I) « Р3 (III) « p3 (Gum) « p3 (II) - p3 (IV), p2 (Gum) « p2 (I) + p2 (IV), (6)
p3 (Eri) = p3 (Ori) ~ п/2 и др.
Во второй части табл. 2 даны полярные расстояния p' от полюсов галактического триэдра: p1' от
П1 = П (b = 90°), p2' от П2 = (MW, Л) на (I = 97°, b = 0) иp3' от П3 = (MW, -MW) на (1=7°, b = 0).
Здесь Л - Полярное кольцо Галактики, пересекающее MW на долготах l = 97° и 277°. К кругу Л концентрируются как яркие, так и слабые звезды и даже галактики Локальной группы [9] и сверхгалактики Дева [10]. А по отношению оболочек: Л касается петель I, III и Gum и проходит через центр петли II. Круг MW, ортогональный как MW, так и Л, пересекает самую активную область петли I - Северный полярный шпур и касается оболочки Eridan.
Согласно табл. 2, почти одинаковые pi ~ 2п/5 имеют центры петель I и III, такие же, как p1 и p3, т.е. центры петель I и III равноудалены от северных полюсов П1, Z1 и Z3, расположены симметрично относительно плоскости П1, Z1. Треугольники CI n1Z1 и Сш П1 Z1 почти равносторонние, со стороной ~ 2п/5. На столько же удалены от южных полюсов Пь П2 и Z2 центры оболочек Eri и Orí, а Gum от П3. Есть интересные сочетания и в р2'и p3', а также между ними и р1', в том числе с к = 2, 3, 4, 5 и 12: p2 (II) « p2 (III) « п/6, p2 (I) « p2 (IV) « pi' (II) « 2п/3, pi' (Gum) « p3 (II) « п/2, (7)
p2 (Gum) ~ п/2 + 2п/5, (Orí, Eri) ~ п - п/6. Многочисленные связи внутри каждого триэдра и между ними для всех оболочек служат проявлениями единства и гармоничности системы, а также взаимосвязи триэдров, представляющих Галактику и Местную систему.
3. Взаимное расположение петель. На круге S' с p1 ~ 2п/5 центры петель I-IV расположены не случайно. Отчасти это видно по (6) и (7). Более концентрированно об этом говорят разности азимутальных координат As в Локальной системе (s, p). Угол s находится из треугольника Z1n1 Ci
sin p1 sin (s - sn) = cosb sin (l - lZ1) (8),
где sn относится к северному полюсу Галактики.
Когда s отсчитывается от центра петли I (sI = 0), то sn = 285°.
Угловые расстояния между центрами соседних петель в каждой из двух групп можно округлить до sI -sIV = 34° ~ п/6 с наибольшими отклонениями от (3) и sIII - sII = 56° ~ 2п/6 = п/2 - п/6, (9)
и между членами противоположных групп: sII - sI = = 149° ~ п - п/6 и sIV - sIII = 121° ~ 2п/3 = п - 2п/6 = =п/2 - п/6, а значит, sII - sIV = 177° ~ п.
То есть центры II и IV находятся в противостоянии на северной параллели S'. Учитывая sI = 0, имеем округленные координаты: sII° = п - п/6, sIII° = п + п/6, sIV° = -п/6.
Оболочки HI находятся на южных параллелях: S'' на pi = 2х2п/5 и S''' на pi = п/2 + 2п/5 (табл. 2). Их s-координаты связаны:
s (Orí, Eri) - (Gum) ~ п - п/6, s (Ori, Eri) + s (Gum) ~ п. (10)
Следовательно, все три параметра (s„ p„ p¡) уравнения типа (2) представлены приблизительно в форме (3) или их комбинаций, являясь функциями чисел к с характерными значениями 6, 5 и 3.
В табл. 3 приведены соответствующие округления (s,°, p°, р,°) и галактические координаты центров (l,°, b,°), полученные по формулам их перевода. От значений (l„ b) в табл. 1 они отличаются в пределах среднеквадратичных ошибок или угловой толщины оболочек.
Для четырех главных шпуров уравнение типа (2), но в координатах (s, p) можно записать в виде cos(s-s,°)=[cos л/к- cos pi cos 2n/5]/sinp,sin 2п/5, (11) где (si, pi) - текущие координаты i-й оболочки. Учитывая характерные значения ± п/6 в s° и cos (п - x) = = -cos x, левую часть (11) представим как
cos (s - s°) = (-1)4-1 cos [s - (-1)4/3 п/6]. (12) Здесь s: = 0. Для петли II показатель степени в (-1)4/3 содержит целую часть от 4/3 или к от первого члена в (4). Впрочем, проще использовать s° - s/ из табл. 3. А форма (12) показывает, что (11) имеет единственный параметр к, или в параметрической форме: si = si (к,), pi = pi (к), Pi = Pi (к). (13)
В качестве примера приведем координаты s точек пересечения оболочек с кругом S, для которых pt = 90° и
, „ ч cosп/г. sin(n/2-п/г.)
C0s(s - s) =-- =-— =
sin2n/5 sin2n/5
= (-1)4 1 cos[s - (-1)4/3 п/6 (14)
при кi = 3, 6, 9.
Рисунок 1 иллюстрирует (2) и табл. 3.
Таблица 3
Параметры уравнений шпуров в приближении 2п/к
Петля s,° - s/ p0 Р° С b°
I G 2п/5 2п/3 33G 2G
II п - п/6 2п/5 2п/4 iGG -33,5
III п + п/6 2п/5 2п/6 i24 iS,6
IV G - п/6 2п/5 2п/9 3ii 4S,3
Gum ^хп/6 2х2п/5 2п/9 25S 2
Ori п - п/6 2п/4 + 2п/5 2п/9 2iG -2i
4. Линза II-III. Еще одним проявлением внутренних и внешних связей системы шпуров служит расположение линзы на пересечении оболочек II и III (рис. 1). Обращенная к нам своим ребром линза вытянута на ~ 57° ~ п/3 вдоль пояса Гулда. Центр линзы совпадает с узлом (GB, MW). Антиподы вершин также показательны: ядро петли I для А (I ~ 143°, b = -11°) и область сближения оболочек петли I и Gum Neb - на GB для В (91°, +12°). Для антиподов к = 2. Одновременно вершина B находится около квадратур с центром и антицентром Галактики (к = 4).
В [11] мы обратили внимание на то, что сквозь эту линзу наблюдаются многие интересные объекты неба: вся яркая часть рукава Персея с ее ассоциациями OB и сверхновых звезд и другие, что делает эту область неба поистине выдающейся.
По всем четырем рассмотренным позициям выражения типа (3) оказываются характерными, когда к - целые числа. Целочисленность формально обосновывается малой относительной ошибкой Дк/к как в До/р, так и в Др/р и в Д/s. В качестве р и Др используем значения из табл. 1. В качестве Др и Д - разности между конкретными и средними значениями или между вычисленными и округленными по табл. 2 и 3. Все они отражают в основном точность наблюдений - несколько градусов. В результате средняя относительная ошибка к составляет около 4 %. Максимальное отклонение в (9): 34° - п/6 = 4° или 4/30, т.е. 13 %. Для больших к дискретность труднее отличить от непрерывности.
Отметим, что привязанность петель к элементам 2-триэдра и вообще ко всей «Сетке Долидзе» [8] рассматривалось нами в [7]. Тогда основное внимание обращалось на регулярность с периодом п/п для сетки, описывающей распределение звезд. Сейчас мы показали, что подобная периодичность типа (3) присуща и системе шпуров. Совпадение (3) с выражением для длины волны через волновое число к может быть либо формальным, либо отражать важнейшее свойство как распределений звезд, так и шпуров.
Правомерность допущения о физической аналогии в данном случае - предмет отдельного рассмотрения. Здесь ограничимся лишь первым шагом в этом направлении.
Переход от проекций на небесную сферу к пространственной картине
В [12] мы рассмотрели локализацию шпуров в Местной системе и Кольце Линдблада по нейтральному водороду. В продолжение этого анализа установим соответствие между элементами 2-триэдра и Кольца по версии П. Линдблада [13] (рис. 2).
В изображении Кольца, данном Элмегрином и воспроизведенном Комероном [14] (рис. 3), пояс шпуров S можно нанести параллельно гряде из кольцеобразных структур, включающих Great Rift, проходящей ближе к Zj, т.е. на меньших рь По другую сторону большой оси Кольца, на pj > п/2 расположена гряда из волокон и дуг колец, включающая Ori OB 1. Ей принадлежит весь комплекс Ori-Eri и возможно Gum Neb, несколько малых оболочек. Не исключено, что Gum Neb принадлежит более близкой гряде. Вместе три или четыре параллельных между собой гряды и промежутки между ними составляют систему гребней и впадин волн плотности, перпендикулярных большой оси Кольца и Zj. Длина волны 200-400 пк. Если ограничиться петлями I-IV, малая ось Кольца </~500 пк. Но открытия последних лет могут сильно раздвинуть условные границы Кольца Линдблада. Обнаружены IRAS-петли в обоих направлениях пояса шпуров S, вплоть до рукавов Персея и Стрельца, а также в самих рукавах [15]. За комплексом Ori-Eri, почти в том же направлении вытянуто кольцо Mon R2, на r ~ 830 пк [4].
Рис. 2. Кольцо Линдблада по версии П. Линдблада [13] и оси локального триэдра Zj и Z2
Ось Zb проходящая через Солнце, параллельна большой оси Кольца. Ось Z2 на пересечении плоскостей GB и S параллельна его малой оси. Соответственно, плоскость триэдра ZiZ2 параллельна плоскости симметрии Кольца или Поясу Гулда. Третья ось Z3 на пересечении ^GB и S перпендикулярна GB и Кольцу. Она наклонена к плоскости Галактики (MW) на угол ~ 2п/5. Плоскость -^GB, как уже указано выше, делит систему шпуров на две группы: I, IV, Gum и II, III, Eri-Ori, лежащие по обе стороны от главной оси Zj. Шпуры I и IV, на одной стороне, и II и III - на другой и зажатый между ними Локальный пузырь [5] растянулись вдоль S' перпендикулярно Zj. Они образуют единую гряду SS'.
Рис. 3. Кольцо Линдблада по версии Элмегрина - Комерона [14], оси Zj, Z2 и гребни сетки возможных волн плотности
В противоположном направлении - Aquila Rift. Следовательно, и в рамках Кольца Линдблада и за его границами видим сетку волн плотности. Одни имеют ориентацию оси Zb что соответствует галактическим рукавам - Локальному, Персея, Стрельца. Другие - с ортогональной ориентацией мостов SS' и т.д. От галактического узора их отличают меньшие на порядок длины волн и наклон основной плоскости. Возможно, они различаются между собой как поперечные, вдоль Zb и продольные волны вдоль сплошного, хотя и неоднородного «стержня» S. Ведь петли на нем соприкасаются или пересекаются, каждая со своим источником, из которого распространяются свои волны. Не так ли надо трактовать недавно открытые [16] петли V и VI с центрами вблизи центра петли III, но
больших размеров (> 120°), захватывающие часть петли II по одну сторону и касающиеся петли I по другую?
Намечая вопросы в изучении возможного волнового процесса в рассматриваемых масштабах, нельзя обойти кинематический аспект. В этом плане напомним, что в [6] мы обратили внимание на совпадение координат апекса солнечного движения и полюса системы шпуров Z\. Базисное движение (lA = 45°, bA = 24°) совпадает с Z\ с точностью в несколько градусов. А ведь Z\ - полюс, относительно которого выполняется (3). Сейчас скажем, что Солнце движется параллельно большой оси Кольца Линдблада, а значит, вдоль распространения возможных поперечных волн. Таково же преимущественное движение большинства звезд и движущихся скоплений в окрестностях Солнца. Об этом же говорят фигуры Ковальского-Каптейна [6].
Мы полагаем, что и сами эти обстоятельства аргументируют наличие волнового процесса.
Выводы
Аналитическим способом построена карта системы шпуров (рис. 1), тождественная карте Е. Беркхью-зен по радиоизофотам. Уравнение шпуров содержит три параметра: угловые диаметры и координаты центров. Однако система шпуров столь гармонична, что хотя бы приближенно может быть описана единственным параметром вида 2п/к, где к - целые числа, среди них кратные ко = 3. Радиопетли - самые крупные объекты Местной системы. Но их мало, мала статистика. Поэтому так важны индивидуальные наблюдательные данные и их точность. Если дискретность и кратность параметра 2п/к рассматривать как гипотезу, то реализуется она с хорошей точностью (несколько процентов) в сравнении со многими астрономическими гипотезами.
Вид параметра 2п/к напоминает длину волны, выраженную через волновое число к. Это сходство имеет либо формальный характер, либо отражает волновую природу системы шпуров. В пользу последней гипотезы говорит то, что оболочки входят в три-четыре гребня, перпендикулярных большой оси Кольца Линдблада. На одном гребне S расположены главные шпуры I-IV, Локальный пузырь и ряд IRAS-петель, на других - комплексы Ori-Eri и Gum Neb. Имеются и некоторые другие аргументы.
Поступила в редакцию_
Так, уравнение, описывающее геометрию системы шпуров, и анализ его параметров позволяют с новой стороны увидеть ее структуру и закономерную природу.
Литература
1. Three year Wilkinson Microwave Anisotropy Probe. Observations: Polarization Analysis / L. Page [et al.] // Astro-phys. J. Suppl. Ser. 2007. Vol. 170. P. 335-376.
2. Landecker T.L., Wielebinski R The galactic metre wave radiation // Austral. J. Phys. Astrophys. Suppl. 1970. № 16. P. 1-20.
3. Berkhuijsen E.M. Galactic continuum loops and the diameter - surface brightness relation for supernova remnants // Astron. Astrophys. 1973. Vol. 24. P. 143-147.
4. Heiles C. Whence the Local Bubble, Gum, Orion? // Astrophys. J. 1998. Vol. 498. P. 689-703.
5. 3D mapping of the dense interstellar gas around the Local Bubble / R. Lallement [et al.] // Astron. Astrophys. 2003. Vol. 411. P. 447-464.
6. Шацова Р.Б., Анисимова Г.Б. Система шпуров в эк-липтикальных координатах // Астрофизика. 2002. Т. 45. C. 535-546.
7. Шацова Р.Б., Анисимова Г.Б. Гармония Местной системы // Астрофизика. 2003. Т. 46. C. 319-329.
8. Долидзе М.В. Особенности структурных деталей местного спирального рукава Галактики // Письма в АЖ. 1980. Т. 6. C. 745-749.
9. Drosdovsky I. The local group of galaxies, 2007. URL: http://www.astronet.ru/db/msg/1169715 (дата обращения : 16.10.09).
10. Vaucouleurs de G., Vaucouleurs de A., Corwin H.G. Second Reference Catalogue of bright galaxies. Austin; L., 1976.
11. Shatsova R.B., Anisimova G.B. The large sky Lens // Odessa astron. Publ. 2008. Vol. 21. P. 106-107.
12. Shatsova R.B., Anisimova G.B. The dynamical scheme of Local System // Structure and Evolution of stellar systems / Ed. T.A. Agekian, A.A. Mullari, V.V. Orlov. St. Peterburg, 1997. P. 184-188.
13. Lindblad P.O. On the rotation of Gould Belt // Astron. Astrophys. 2000. Vol. 363. P. 154-158.
14. Cameron A.G. The Gould Belt // Structure and Evolution of stellar systems / Ed. T.A. Agekian, A.A. Mullari, V.V. Orlov. St. Peterburg, 1997. Р. 161-173.
15. Catalogue of far-infra-red loops in the Galaxy / V. Könyvers [et al.] // Astron. Astrophys. 2007. Vol. 463. P. 1227-1234.
16. Borka V., Milogradov-Turin J., Urosevic D. The brightness of the galactic radio loops at 1420 MHz: some indications for the existence of loops V and VI // Astron. Nachr. 2008. № 1-6. P. 1-6.
30 апреля 2010 г.
