Функциональный анализ
УДК 517.983
ОБРАЩЕНИЕ И ОПИСАНИЕ НЕКОТОРЫХ ПОТЕНЦИАЛОВ С ¿р-ПЛОТНОСТЯМИ В НЕЭЛЛИПТИЧЕСКОМ СЛУЧАЕ
А. В. Гиль, А. И. Задорожный, В. А. Ногин
Южный федеральный университет,
Факультет механики, математики и компьютерных наук,
344090, Ростов-на-Дону, ул. Мильчакова, 8а.
E-mails: gil-alexey@yandey.ru, simon@rsu.ru, vnogin@math.rsu.ru
Строится обращение обобщенных потенциалов Стрихарца с особенностями ядер на конечном объединении сфер в Rn с плотностями из пространства Ьр,
1 < р < 2 и из пространства Харди Н1 в неэллиптическом случае, когда их символы вырождаются на множестве меры нуль в Rn. Даётся также описание рассматриваемых потенциалов в терминах обращающих конструкций.
Ключевые слова: свёртка, осциллирующий символ, мультипликатор, обобщённая. функция.
Введение. Рассматривается оператор свёртки
Mj<p = m$*<p (1)
с ядром, имеющим степенные особенности на конечном объединении сфер:
= ei(\y\)(r\ - \У? + 1Ф~1 х ... х 6>s_i(|y|)х х rb - М2 + Ы)^-1в3(\у\)(1 - |y|2)f-\ (2)
где Р = (/?!, . . . ,fjs), Pj > 0, 1 ^ j ^ S, S ^ 2, 0 < П < г2 < ... < Г3-1 <rs = 1. Здесь Oj(r) — гладкие функции, 9j{rj) ф 0, 1 ^ j ^ s.
Операторы вида (1) возникают при решении задачи Коши для волнового уравнения (см. [1-3]). (Нр — Я9)-оценки для этих операторов, 0 < р ^ q < оо, были получены в [4].
Методом аппроксимативных обратных операторов (АОО) строится обращение потенциалов (2) с плотностями из пространства Lp, 1 ^ р ^ 2 и из пространства Харди Н1 в неэллиптическом случае, когда их символы вырождаются на множестве меры нуль в М”. Даётся также описание образов
Mq(Lp) и М$(Н1) в терминах обращающих конструкций.
Алексей Викторович Гиль (к.ф.-м.н.), ст. преподаватель, каф. дифференциальных и интегральных уравнений. Анатолий Иванович Задорожный (д.ф.-м.н., проф.), зав. кафедрой, каф. дифференциальных и интегральных уравнений. Владимир Александрович Ногин (к.ф.-м.н., доц.), доцент, каф. дифференциальных и интегральных уравнений.
1. Предварительные сведения. Введём следующие обозначения: (-Р/)(£) =
= /(£) = / /(х)е^ХЛх — преобразование Фурье функции /; (-^_1/)({) =
= /(£) = (2тг)-га(^/)(-{) - обратное преобразование Фурье; Е°(Мга) = {/ : /(ж) = <^(ж), <£>(ж) € Ь1(Мга)} — винеровское кольцо; 5 — класс Шварца быстро убывающих гладких функций; — пространство обобщённых функций медленного роста; Со(Мга) = {/:/€ С'(Мга), /(оо) = 0} — пространство непрерывных функций, исчезающих на бесконечности; = гю£ * ср — интеграл Гаусса—Вейерштрасса, где 10е(ж) = (47Г£г)—тг/2е— (гие(£) = е~£^2)-, Ф, Ф —
пространства П. И. Лизоркина: Ф = {ф € Я : (01/ф)( 0) = 0, \и\ = 0,1,...}, Ф = {<р € 5 : ф € Ф}.
Через Н1 = _/?1(Мга) обозначим множество всех ¿»'-распределений таких,
что
/+(ж) = вир |(/*<ре)(ж)| еЬ1,
0<£<с©
где <£> е 5 И / (^(ж)сгж ф 0, <р£(х) = е~п(р(§) И (/ * <£>е)(ж) = {¡,<Ре(х - •)).
Положим Ц/Ця1 = ||/+1к1 (см- [5, с. 269]).
Пусть У — произвольное замкнутое множество в М™. Через Фу обозначим класс всех функций из 5, которые исчезают вместе со всеми своими производными на V:
Фу = Ш) € 5 : Окф(0 = 0, £ € У, \к\ = 0,1,2,... }.
Через Фу обозначим класс прообразов Фурье функций из Фу: Фу = = ^“1( Фу).
Пространства Фу и Фу были введены и изучены С. Г. Самко (см. [6, §3]).
Теорема 1 [6, с. 50]. Пусть / € Ь1(М.п). Если 9хк9 ¡)Хк € Ир(Шп) при
каком-нибудь 1 < р ^ 2 для всех т = 1,2,... ,п и любых к\,..., кт, то /(ж) € Е°(Мга).
Теорема 2 [4]. Пусть ^ > 0, 1 3 в, (Зо = шт{Д,..., Д,}. Имеют
место следующие соотношения:
1) оператор мЦ ограничен из Ьр в Ья, 1 < р ^ д < оо, тогда и только тогда, когда
11 1 п 11 п 1
- + - ^ 1,--------< Д) или - + - ^ 1,----------------^ р0 + (п - 1);
р д р д р д р д
2) оператор мЦ ограничен из Ь1 в Ьд тогда и только тогда, когда
1-А) < - < 1; я
3) оператор мЦ ограничен из Н1 в Н1.
2. Основные результаты. Воспользуемся идеей обращения потенциалов с символами т?(£) = (2тг)гг/22^-11^|1_/3_гг/2^-1+п/2(1С1) из [7].
Обращение потенциала / = Мд<р, <р € Ьр, 1 ^ р ^ 2, в неэллиптическом случае, когда глее: ш^(^) = о| = 0, будем строить в виде
в {ЬР) {Ь2) в
<3>
где
Te,e,sf = F~l (mö(£) е'£|?|2 /(|m?(0|2 + ^)) * /> (4)
me(0 = [ Pn l0i(p)(r\- p2 + i0)ßl 1 x Jo
... х в3-\{р){г23_1 - р2 + гО)^-1 16|5(р)(1 - р2)^1 1 (1р [ ег(р?'ст) ¿а.
Следующая теорема даёт обращение потенциалов Мд<р, <р € Ьр, 1 ^ ^ 2.
Теорема 3. Пусть <р € Ьр, 1 ^ р ^ 2. Тогда
{т]м]<р) {х) = ¡р(х), (5)
где тЦ — оператор (3).
Доказательство. Из теоремы 1 следует, что оператор (4) — оператор свёртки с суммируемым ядром. Рассуждения будем основывать на равенстве
(т?£,гм?^)(ж) = (УУе<р)(х) - е, 5 > О, (6)
где
Мв,е^ = (П8,е/0) * /, / (|т?(£)|2 + ^
Для функций ^ е Ф равенство (6) проверяется переходом к образам Фурье. Это равенство распространяется по ограниченности на все пространство 1/, 1 < р ^ 2, с учетом того, что операторы в обеих частях (6) ограничены из £р в при некотором 7 > 0, где
L\ = {/0*0 : [ l JVJ
\f(x)\dx
< оо
(1 + \х\у/
В случае р = 1 равенство (6) выполняется в смысле Ф;:
{Т?,е,бМ!<Р,и>) = (W£v - i5Nle>sWe<p,u), соеФ. (7)
Из (7) следует, что
{х) = (ад {х) - г5 {х) + Р{х), (8)
где Р(х) — некоторый многочлен. Так как функции [Т^ £ (ж), (УУ£<р) (х)
и (ж) принадлежат пространству Ь1, Р(ж) = 0 в (8).
С учётом того, что при е -> 0 по ^-норме или почти всюду,
формула (5) будет следовать из равенства
Нт 5
(М0,е,бЩ<Р)(Х)
0.
(9)
Докажем (9). Применяя равенство Парсеваля, получаем
—£1£1‘
52е 2
2 (27Г)Г
т^)(о о (ю)
при 5 —>- 0, с учётом того, что
—а|€|'
Ит
52е 2
т?(014 + 52
Предельный переход (10) обосновывается применением мажорантной теоремы Лебега с учетом оценки
-а|€|'
$ге Т / ( |т^({)|4 + ^2 ) ) (ИЗД(£)
Є и.
Здесь существенным являлся тот факт, что € Ь2, если Кроме того, учтено, что функция
1ІІІ:
Щ(Ое 2
гпв(0
+ г<5
является 2-мультипликатором. □
Описание образа (1Р), 1 ^ р ^ 2, даёт следующая теорема.
Теорема 4. Пусть /? = (/?!,..., Д,), /3^ > 0, 1 ^ < в и 1 ^ р ^ 2. Тогда
М;
^(17) = {/ Є ^ : Г// Є I/}
где — оператор (3), д — произвольное число, 1 ^ д ^ 2, такое, что оператор Мд ограничен из Ьр в Ья.
Доказательство. Вложение
(П)
вытекает из теоремы 2. 46
Докажем вложение
м](Ьр) =) {/ € V : Т1/ € V1) ,
обратное к (11). Пусть функция со € 5 такова, что с2(£) = 0 в некоторой
окрестности множества V = {{ : гпд(\£\) = 0} (следовательно, ш € Фу). Имеем
- - - ---= (ЬР) (Ь2) - —=
(мЦтЦМ = (Т^,мЦи>) = (ИшИш (12)
где Мд — оператор свёртки с символом гпд(|£|). С учётом (12) и того факта, что сходимость по Ьр норме предполагает сходимость в Фу, получаем
= Ит (Ит Т~Це &$, мЦш) = \\т\\т{т]е &1,м]ш) =
гг13
где ±()£ь — мультипликаторныи оператор с символом
е £|?| ] / ( \т^(0\2 ~г5 ) .
Далее имеем
(т£,й меш)(х) = (№еш){х) + гй(Л/£\ ¡Жеш){х), е, 5 > 0, (14)
где г — ограниченный в Ь2 оператор, порождаемый 2-мультипликатором
I ^|т^(0|2 •
Равенство (14) проверяется переходом к преобразованиям Фурье.
С учётом (13) и (14) получаем
(МдТд /,и)) = 1ш1</, + Ит (15)
Докажем, что
Ит(/, = 0. (16)
Так как (Ще € Фу,
= (2тг)-га</,г№(^ е,ИМ>,
где преобразование Фурье /, понимаемое в смысле Ф;, совпадает с преобразованием Фурье в пространстве Lq , ^ + ^7 = 1 (в соответствии с теоремой
Хауссдорфа—Юнга).
Применяя неравенство Гёльдера, будем иметь
I - I -ff e~£q^2 \uj(f)\q 1 «
\(f,i5F(NÜ£SWsuj))\^ 6\\f\\J / ^ .
[jRn K(oi2* j
Заметим, что интеграл в правой части (17) конечен, так как £?(£) = 0 в некоторой окрестности множества V.
Переходя в (17) к пределу при 5 —> 0, получаем (16).
Из (15) и (16) следует, что
{mJtJ f, ш) = lim (/, Wеш) = <f,u>). (18)
£—>0
Переходя к завершающему этапу доказательства, для заданной функции ш € S выберем последовательность {wjv}, uJn € Фу, такую, что w/v({) обращается в нуль в некоторой окрестности множества V и
(Lq/) (Со)
lim ojn = w, 1 < q ^2 и lim ojn = oj
N—УСО N—УСО
(возможность выбора такой последовательности доказана в [6, §3]).
Из (18) вытекает, что (MqTq f, üün) = (/, зд)- Переходя в этом равенстве к пределу при N —у оо на основании мажорантной теоремы Лебега, получаем
(/,w) = {MjTjf,u), ш е S, откуда следует, что /(ж) = (мЦт]/)(ж) для почти всех х € М™. □
3. Обращение и описание потенциалов Mgtp с Н1 -плотностями. Обращение потенциала / = Mq<p, <р € Н1 в неэллиптическом случае будем строить в виде
где TqeS определяется равенством (4).
Теорема 5. Пусть ір Є Н1. Тогда
М^(Я1) = {/ЄЯ1:Г//ЄЯ1},
где Tg —оператор (19).
Доказательство теоремы 5 проводится по той же схеме, что и доказательство теорем 3 и 4.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Strichartz R. S. Convolutions with kernels having singularities on a sphere // Trans. Amer. Math. Soc., 1970. Vol. 146. Pp. 461-471.
2. Гиль А. В., Ногин В. А. Оценки для некоторых операторов типа потенциала с осциллирующими символами// Владикавк. матем. журн., 2010. Т. 12, №3. С. 21-29. [Gil А. V., Nogin V. A. Estimates for some potential-type operators with oscillating symbols// Vladikavkaz. Mat. Zh., 2010. Vol. 12, no. 3. Pp. 21-29].
3. Гиль А. В., Ногин В. A. Hp — Hq оценки для некоторых операторов типа потенциала с осциллирующими символами // Изв. вузов. Сев.-Кав. регион, 2010. №5. С. 8-13. [Gil A.V., Nogin V. А. Нр — Hq estimates for some potential-type operators with oscillating symbols// Izv. vuzov. Sev.-Kav. Region, 2010. no. 5. Pp. 8-13].
4. Гиль А. В., Задорожный А. И., Ногин В. А. Оценки для некоторых операторов свёртки с особенностями ядер на сферах// Вестн. Сам. гос. техн. ун-та. Сер. Физ.-мат. науки, 2011. №2(23). С. 17-23. [Gil А. V, Zadorozhnyi A.I., Nogin V. A. Estimates for some convolution operators with singularities of their kernels on spheres // Vestn. Samar. Gos. Tekhn. Univ. Ser. Fiz.-Mat. Nauki, 2011. no. 2(23). Pp. 17-23].
5. Miyachi A. On some singular Fourier multipliers // J. Fac. Sci. Univ. Tokyo., Sect. 1 A, Math., 1981. Vol. 28, no. 2. Pp. 267-315.
6. Самко С. Г. Гиперсингулярные интегралы и их приложения. Ростов-на-Дону: Изд-во Ростов, ун-та, 1984. 208 с. [Samko S. G. Hypersingular integrals and their applications. Rostov-na-Donu: Izd-vo Rostov. Un-ta, 1984. 208 pp.]
7. Nogin V.A., Luzhetskaya P. A. Inversion and description of the ranges of multiplier operators of Strichartz-Peral-Miyachi-type // Fractional Calculus & Applied Analysis, 2000. Vol. 3, no. 1. Pp. 87-96.
8. Stein E. M. Harmonic Analysis: Real-variable Method, Orthogonality, and Oscillatory Integrals. Princeton, NJ.: Princeton Univ. Press, 1993. 695 pp.
Поступила в редакцию 03/VIII/2011; в окончательном варианте — 22/XI/2011.
MSC: 45E10; 35L05
INVERSION AND CHARACTERIZATION OF SOME POTENTIALS WITH THE DENSITIES IN Lp IN THE NON-ELLIPTIC CASE
A. V. Gil, A. I. Zadorozhnyi, V. A. Nogin
Southern Federal University,
Faculty of Mathematics, Mechanics and Computer Science,
8a, Mil’chakova str., Rostov-on-Don, 344090, Russia.
E-mails: gil-alexey@yandey.ru, simon8rsu.ru, vnogin8math.rsu.ru
We construct the inversion of generalized Strichartz potentials with singularities of the kernels on a finite union of spheres in Rn with densities from, space Lp, 1 < p < 2 and Hardy space H1 in the non-elliptic case, when its symbols degenerate on a set of zero measure in Rn. We also give the description of these potentials in terms of the inverting constructions.
Key words: convolution, oscillating symbol, multiplier, distribution.
Original article submitted 03/VIII/2011; revision submitted 22/XI/2011.
Alexey V. Gil (Ph. D. (Phys. & Math.)), Senior Lecturer, Dept, of Differential and Integral Equations. Anatoliy I. Zadorozhnyi (Dr. Sci. (Phys. & Math.)), Head of Dept., Dept, of Differential and Integral Equations. Vladimir A. Nogin (Ph.D. (Phys. & Math.)), Associate Professor, Dept, of Differential and Integral Equations.