ИЗВЕСТИЯ
ТОМСКОГО ОРДЕНА ОКТЯБРЬСКОЙ РЕВОЛЮЦИИ И ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ПОЛИТЕХНИЧЕСКОГО ИНСТИТУТА им. С. М. КИРОВА
1975 г.
т. 245
НЕКОТОРЫЕ ВОПРОСЫ ОПТИМИЗАЦИИ ПАРАМЕТРОВ ТЕОРЕТИЧЕСКОГО ЦИКЛА ПАРОТУРБИННЫХ УСТАНОВОК С АДИАБАТИЧЕСКИМ ФАЗООБРАЗОВАНИЕМ
Цикл паротурбинной установки с адиабатическим фазообразованием был предложен и разработан в Томском политехническом институте [1].
На рис. 1 изображена простейшая схема паротурбинной установки с адиабатическим фазообразованием АФ. Установка состоит из водогрейного котельного агрегата сверхвысокого давления ВК, испарителя-генератора ИГ, конструктивно выполненного в виде однодисковой турбины, в испарительных элементах которой производится пар и кинетическая энергия потока, сепаратора влаги С, пароперегревателя ПП, питательного и конденсатного насосов и паровой турбины. В общем случае в установке имеется регенеративный подогрев питательной воды.
Теоретический цикл такой паротурбинной установки с АФ в ^-диаграмме условно изображен на рис. 2. На диаграмме 1 соответствует состоянию рабочего тела перед испарительными элементами; 2 — на выхо- 4 тп
ратора влаги; 4 — состоянию перегретого пара перед паровой турбиной; 7 и 9 — соответственно состоянию конденсата и питательной воды за кон-деисатпым и питательным насосами.
Рассматривая предложенный цикл, можно заметить, что при заданном давлении Р\в и температуре перегретой воды Тиз и неизменных--температуре отвода тепла в конденсаторе Ти и температуре пара перед
В. И. БЕСПАЛОВ
(Представлена научным семинаром кафедры ТЭУ)
S
Рис. 1
ровой турбиной 7П —увеличение давления в сепараторе приводит к циклу сверхвысокого давления и недопустимо большой конечной влажности пара в последних ступенях турбины. С другой стороны, уменьшение давления в сепараторе приводит к деградации цикла паротурбинной установки.
Следовательно, существует некоторое оптимальное значение давления в сепараторе Рс и соответствующая ему температура Тс> при котором для заданных давления и температуры перегретой воды перед испарителем— генератором и давления в конденсаторе, будет максимальная полезная работа цикла.
В общем случае КПД паротурбинного цикла с адиабатическим фа-зообразов-анием определится из выражения
_ ¿1в ¿с ^с ¿к) J 1 \
/ ♦ . , . ' ' 1\В ¿ПВ Г Г с)
Здесь: i\B — энтальпия перегретой воды перед испарителем-генератором, кдж\кг\
tc — энтальпия пароводяной смеси на выходе из испарителя*
генератора, кдж\кг\ ¿п — энтальпия перегретого пара перед паровой турбиной, кдэю j К 2 \
iK — энтальпия отработавшего пара, кдж кг\ ¿пв"—энтальпия, воды за питательным насосом, кдж\кг\
I
¿к, ¿ki — соответственно энтальпии конденсата перед и за конден-сатным насосом, кдж кг\ гс — /с ~ /с — скрытая теплота парообразования при давлении в сепараторе, кдж\кг\ хс — степень сухости влажного пара на выходе из испарителя-генератора.
Максимальное значение КПД цикла определится из условия:
дТс дТ2
Оптимальное давление в сепараторе для теоретического цикла паротурбинной установки с адиабатическим фазообразованием определим, пренебрегая, в целях упрощения, работой питательного и конденсатного насосов.
Для этого случая: /пв = ¿с; 1кХ = /к;
Задачу решаем при условиях: PiB = const, tn — const, tib = const, tK ~ const, Pc — var.
Продифференцировав выражение (1) по Tc, получим:
6t* ' P-'du-^ + xJ^L-^i
дТс дТс УдТ, д7с
''it =-- 0 с
<?Т„ дТ,
дЬ , dxct _ _ v , I dia diK drc \
{ta lK ^^^Ч^Г-ЭтГ-атJ
Пользуясь известными термодинамическими соотношениями [2, 3], а также полученными позднее в работах других авторов [4, 5, 6], находим значение частных производных:
\dTjrr тп,5 С<Д1/ а XV
Здесь: LV = Vrc - Vc, A5 = SC-5C. дх \ С
ct \ == s где Cv — теплоемкость влажного пара в процессе
х = const.
= — ап), где Уп — удельный объем перегретого пара
\<?ТС /тп Д1/
перед турбиной, ап = — (—5] -—коэффициент изобарного расшире-
\дТл !р
ния пара, который с достаточной степенью точности можно опреде-
лить из приближенного соотношения: ап — — —-5- ,
Уп\ АТ„ )р
diKt\ А5 Тк
= — ап Уп
dTjTn,TK,s Д1/ Тп
Сх — Vc777> где Сх — теплоемкость воды на линии насыще-
дТ Jx *СЛК
ния при условии х = const:
=о
дгс \ .
^rj = гс = ДС-AS, ДС = СХ- Сх.
Здесь С х"—теплоемкость сухого насыщенного пара на линии насыщения при х = const. На практике удобнее пользоваться графической зависимостью г"с = f(Tc), построенной по приближенному равенству:
. Д гс
г = —- . с ЬТС
Подставив в выражение для т^ах значения частных производных, сделав необходимые преобразования и разрешив его относительно Тс, получим выражение для определения оптимального значения T°cnm .
Ус , max ( 1 \ ( г / max-, / шах» ( ; i
ТгЫ + 1) + Хс£ [an (т),к — fit ) - (1 — f\t ) + Ч
топт _ t_c_ у п__О^
^ [(/„ ^ ¿К.) - (in - к - Гс)] + чГ (сх + Xct К)
Г с
X С
о 1 А1/ 1
Здесь: X = —-; = 1 — — .
1/ц * П
Полученное уравнение может быть решено методом последовательных приближений.
Учитывая, что уравнения, полученные из дифференциальных связей, весьма чувствительны даже к незначительному отклонению от экстремума, желательно предварительно оценить положение его на основании вариантных расчетов. На рис. 3 приведены зависимости термического КПД (т]г) паротурбинного цикла с адиабатическим фазообразова-нием от Тс, построенные по уравнению (1).
При заданных параметрах /1в==400°С, Р\в = 290 бар, Рк=0,05 бар н /П = 565°С оптимальная температура сепарации влаги в сепараторе составила ¿опт — 283° С, которой соответствует давление насыщения ропт _ 57^2 бар. Теоретический КПД такого цикла составляет = — 0,462. При этом степень сухости пароводяной смеси на выходе из испа-36
рителя-генератора равна 56%, а на выходе ,из паровой турбины 82,7%. При давлении перегретой воды перед испарительными элементами
Рв= 295 бар, оптимальная температура сепарации равна /°пга= 307оС,
что соответствует давлению насыщения р^пт= 94,7 бар. Степень сухости
пара, отработавшего в паровой турбине, уменьшается до 80%.
?t 0/66 0,462 0,458 0,454 0.450
< 2
^—
21 О
280
290
Рис. 3
300
310
t/c
Из приведенных расчетов видно, что начальное давление перегретой воды существенно влияет на величину оптимальной температуры сепарации Тсопш.
Для определения влияния работы питательного и кондеисатного насосов на значение оптимальной температуры сепарации влаги в сепараторе необходимо в выражение (1) подставить значения:
in*=--i'c+ Vc(Pls-Pc), ¿Kl = ¿к + VK(PC-PK). Дифференцируя (1) по Тс при /iB = const получаем:
max
did I дх
дТ
dTc
di,
dT,
diKt дт.
di, ¿T,
dx
— -^T2 + (i'n — 'к1 — Гс) + Xc/
dT,
di, dT,
dKi dT,
dr,
dT,
С ^ 1 С А С ^ * с ~ 1 с
В этом выражении, помимо найденных ранее, присутствуют новые частные производные:
бТс/s ДК
Щ = с'
dTjs
2VC
AS
Д1/
Подставив значения производных в выражение для т)™3* . сделав необходимые преобразования и разрешив его относительно Т°спт, получим:
грОПТ _ fc
к
Vn
к
V'
к.
— [{in — ixt) — (in — ¿Kl — rc)] -f 7JraXlC.v + x£t rc)
f r
Расчеты, сделанные по этому выражению, показали, что учет работы питательного и конденсатного насосов приводит к снижению оптимального значения Т°пт на несколько градусов. При Р1Ь — 290 бар и —
400° С оптимальная температура снизилась с 283° С до 277° С.
Выводы
1. Оптимальное давление сепарации пароводяной смеси за испарителем-генератором в паротурбинной установке с адиабатическим фазооб-разованием может быть определено аналитическим путем.
2. На величину оптимального давления сепарации влаги существенное влияние оказывают параметры перегретой воды перед испарителем-генератором.
3. Учет работы питательного и конденсатного насосов приводит к снижению оптимального значения давления сепарации влаги.
ЛИТЕРАТУРА
1. С. В. Положи й. Паросиловые установки с адиабатическим парообразованием. Изв. вузов СССР. «Энергетика», № 1, 1965.
2. В. А. Кириллин и др. Техническая термодинамика. Энергия, М., 1968.
3. А. М. Литвин. Техническая термодинамика. Госэнергоиздат, 1963.
4. А. И. Андрющенко. Термодинамические расчеты оптимальных параметров тепловых электростанций. «Высшая школа», М, 1963.
5. Вопросы оптимизации и расчета паротурбинных блоков большой мощности. Научные труды СПИ, выпуск № 39, Саратов, 1969.
6. Оптимизация параметров и рациональное использование топлива в энергоустановках. Доклады областной конференции молодых ученых. Саратов, 1969.