Наноструктурированные материалы. Особенности получения и диагностики Текст научной статьи по специальности «Нанотехнологии»

Микроэлектроника

УДК 621.315.592

Ю. М.Спивак

Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет "ЛЭТИ" им. В. И. Ульянова (Ленина)

Наноструктурированные материалы. Особенности получения и диагностики

Приведен обзор результатов исследований, посвященных развитию методов на основе атомно-силовой микроскопии (АСМ), в том числе оригинальных методик АСМ, а также разработке методов получения пористых материалов с использованием новых возможностей диагностики. Кратко выделены наиболее актуальные направления применения пористых материалов.

Пористый кремний, мезопоры, макропоры, нанопоры, нанореакторы, атомно-силовая микроскопия, латерально-силовая микроскопия, сканирующая микроскопия сопротивления растекания, фоточувствительные слои на основе халькогенидов свинца, ИК-фотоприемники

В настоящее время прогресс в материаловедении, в том числе и в полупроводниковой микро-, оптоэлектронике и сенсорике связан с появлением и развитием новых технологий и методов исследования материалов [1]. Настоящая статья посвящена обзору результатов исследований, полученных в СПбГЭТУ "ЛЭТИ" в развитие исследований, начатых автором статьи при работе над кандидатской диссертацией, защищенной в 2008 г.

Актуальной проблемой является развитие методик анализа структуры и свойств полупроводниковых наноструктурированных и пористых материалов на наноуровне и исследование природы физических процессов, влияющих на изменение свойств наноструктурированных объектов в целом. Методы сканирующей зондовой микроскопии, в том числе методы на основе атомно-силовой микроскопии, предоставляют возможность с высокой локальностью получать информацию как о рельефе поверхности, так и о ее свойствах: механических, электрофизических, адгезионных и т. п. [1], [2].

Особо интересны методы на основе сканирующей микроскопии сопротивления растекания. Этот метод позволяет получать адекватные данные об электрофизических свойствах полупроводниковых приборных структур с высокой локальностью, в частности полевых транзисторов и диодов Шотки [3]-[5], исследовать особенности полупроводниковых гетероструктур для рНЕМТ [6]. Для

многих объектов исследования традиционные методы контактной спектроскопии тока растекания в процессе измерения приводят к необратимым изменениям свойств и, например, невоспроизводимости вольт-амперных характеристик (ВАХ). Для реализации потенциальных возможностей сканирующей зондовой микроскопии необходимо проведение специальных методических разработок.

Методики на основе сканирующей микроскопии сопротивления растекания для исследования приборных структур на халькогени-дах свинца. Исследования эпитаксиальных гетероструктур методами контактной атомно-силовой микроскопии (АСМ) в вакууме позволили получить следующие результаты. Установлено, что эпитаксиальный рост слоев РЬТе (111) на подложках БаБ2 осуществляется послойно вокруг винтовых дислокаций. Скорость роста определяется скоростью встраивания атомов, адсорбированных на поверхности подложки, причем влияние барьера Швёбеля заметно, что приводит к выравниванию соседних ступеней роста по ширине. Впервые обнаружены специфические дефекты в эпитаксиальных слоях РЬТе/Вар2 : несквозные нанотрубки диаметром около 140... 600 нм, глубина которых варьировалась в диапазоне 1.10 монослоев и более. Предложена модель образования несквозных трубчатых дефектов из-за снижения скорости роста нижней ступени при сближении

54

© Спивак Ю. М., 2013

фронтов соседних спиралей роста. Обнаружено присутствие 30°-х ступеней на поверхности эпи-таксиального слоя PbTe (111) и установлено, что образование 30°-х ступеней происходит при активизации скольжения дислокаций с выходом на поверхность в системе скольжения <112>{110}. Плотность 30°-х террас на поверхности эпитак-сиальных слоев PbTe (111) возрастает с ростом рассогласования слоев гетерокомпозиции по параметру кристаллической решетки [2], [7]. Для учета эффектов конволюции острия зонда атомно-силового микроскопа, связанных с конечностью размеров этого острия, и получения более точной информации о форме и латеральных размерах особенностей поверхности предложен метрологический тестовый образец [8]. Рельеф поверхности такого образца представляет собой поверхность, высоты ступеней на которой определяются соотношением h = na, где n - натуральное число; a -высота монослоя материала верхнего слоя в соответствующем кристаллографическом направлении.

Предложена и разработана методика для исключения необратимых процессов изменения структуры образца за счет локального разогрева прикон-тактной области. Сущность новой методики заключается в том, что при сканировании поверхности образца за один проход зонда регистрируется как информация о топологии поверхности объекта, так и интенсивность сигнала по току при различном приложенном напряжении, затем формируется комплект карт проводимости, после обработки которых строятся локальные ВАХ. Предложена и реализована новая методика, позволяющая диагностировать изменения локальных электрофизических свойств контактов на начальных этапах их формирования [2], [9]-[11]. Отработана технология формирования системы ост-ровковых микроконтактов In/PbTe электроннолучевым испарением на холодные подложки через маску. Получены системы из микроконтактов

(общая площадь каждого примерно 9 мкм2). Каждый микроконтакт состоит из изолированных

островков площадью 0.03...2 мкм2 и высотой 30...40 нм. Показано, что анализ локальных путей протекания тока с помощью сопоставления данных топографии и сопротивления растекания позволяет получать информацию о характере и о локализации проводящих участков в реальных контактах "металл-полупроводник", а также проводить анализ развития шунтов при вариации и смене полярности приложенного напряжения.

Впервые установлено, что уже на начальных этапах формирования контакта In/PbTe происходит формирование локальных ^-и-переходов в приповерхностной области полупроводника.

Разработанный комплекс диагностики поликристаллических слоев селенида свинца на основе регистрации ВАХ впервые позволил проводить контроль параметров и свойств наноструктуриро-ванных фоточувствительных структур, включая контроль образования ^-и-переходов внутри зерна [2], [12]. Методом латерально-силовой микроскопии исследованы особенности переструктурирования кристаллитов слоев PbCdSe в атмосфере йода, связанные с возникновением нанофаз в объеме слоя из-за образования жидкой фазы на границе "оксид-зерно" в процессе рекристаллизации. Экспериментально доказана возможность формирования поликристаллических слоев PbSe с хорошей адгезией к кремнию за счет применения микропористых буферных слоев пористого кремния (porous silicon - por-Si). При этом развитая поверхность por-Si значительно окисляется, что может служить дополнительным источником кислорода при формировании фоточувствительных структур в процессе отжига. Так, в [13] при исследовании структурных и электрофизических характеристик поликристаллических слоев селе-нида свинца, нанесенных на подложки из por-Si, было показано, что слои PbSe на монокристаллических кремниевых подложках, в отличие от структур на por-Si, характеризовались сетью микротрещин, дефектностью, низкой адгезией. Установлено, что при одинаковых условиях нанесения размеры кристаллитов в пленках селенида свинца на пористых подложках были меньше размеров кристаллитов в пленках на монокристаллическом кремнии (50... 100 и 150... 200 нм соответственно). Показано, что переход por-Si/Si является омическим. При длительном хранении por-Si на воздухе происходит значительная адсорбция кислорода его поверхностью, в результате чего ВАХ структур por-Si/Si становятся нелинейными. Также обнаружен различный характер ВАХ при протекании тока через переходы Me/Pb Se/Me, Me/Pb Se/Si/Me, Me/PbSe/por-Si/Si/Me и предложена модель, объясняющая причины различия ВАХ.

Исследование особенностей роста полианилина методом динамической АСМ. Методы АСМ чрезвычайно перспективны для исследования строения и свойств полимеров, в том числе и электропроводящего полимера полианилина (ПАНИ). Они позволяют изучать морфологию и различные

свойства материалов в разных аналитических откликах с высоким разрешением, в том числе получать количественную информацию об особенностях иерархической структуры. Исследования слоев ПАНИ с глобулярным типом строения слоя посредством сопоставления АСМ-данных о поверхности в различных масштабах (в диапазоне полей сканирования от 40 х 40 мкм до 300 х 300 нм) позволили предложить модель механизма образования иерархических уровней надмолекулярной структуры ПАНИ [14]. Сопоставление АСМ-изо-бражений поверхности слоев ПАНИ в различных масштабах позволило установить типичные размеры первого и второго иерархических уровней надмолекулярной структуры, которые при использованных условиях синтеза полимера составили 50 и 200 нм соответственно. Предложенная модель самосборки иерархических наноструктур основана на теоретических представлениях образования и эволюции фрактальных агрегатов при диффузионно-лимитируемой и кластер-кластерной агрегациях. Такие покрытия ПАНИ, капсули-рующие ферритовые частицы, используются при создании радиопоглощающих покрытий для защиты как электронных устройств, так и биологических объектов (в том числе человека) [15].

Исследование сканов более высокого разрешения показало, что глобула ПАНИ - не конечная структурная единица. Она имеет сложное внутреннее строение и состоит из сферических частиц диаметром около 50 нм. Налицо многоуровневая иерархическая структура полианилина, в основе которой лежат однотипные сферические частицы диаметром 50 нм. Единая структурная единица, из которой собран полимер, - очень важный аргумент в пользу фрактального механизма роста полимера.

При создании радиопоглощающих материалов и поглотителей электромагнитных волн на основе мультикомпонентных наполнителей со структурой типа "ядро в оболочке", сочетающих материалы с магнитными и электропроводящими свойствами, важно учитывать строение и свойства области раздела фаз таких гетерогенных структур. Значение магнитной проницаемости Мп2п/ПАНИ зависит не только от проводимости ПАНИ-слоя, но и в значительной степени от его толщины. Понимание механизма взаимодействия полимера с ферритом должно позволить оптимизировать методы получения магнитных наполнителей с повышенными значениями высокочастотной магнитной проницаемости и разработать надежные и воспроизводимые методы их синтеза. Поэтому необходимы исследования интерфейса Мп2п/ПАНИ.

Для выяснения механизма влияния тонкой пленки ПАНИ на частотные характеристики феррита наиболее информативны исследования начальных этапов формирования монослоя ПАНИ на носителе. С целью получения сверхтонких слоев ПАНИ на монокристаллах феррита, необходимых для анализа первичного взаимодействия полимера с ферритом, был разработан специальный метод синтеза [15]. Метод позволял проводить полимеризацию в тех же экспериментальных условиях, в которых осуществлялся рост стандартной полимерной пленки на частицах порошкообразного феррита. Сохранение исходных параметров синтеза чрезвычайно важно, поскольку изменение условий полимеризации может привести к подавлению роста пленки ПАНИ на носителе. Особенность метода состояла в том, что полимеризация могла быть "остановлена" на определенном этапе синтеза. Нуклеаты, формирующиеся на начальной стадии окислительной полимеризации анилина, должны быть чувствительны к магнитным свойствам подложки. Поэтому можно ожидать, что на начальных этапах роста слоя ПАНИ зарождение пленки будет происходить избирательно, в местах с большей неоднородностью магнитных свойств - по границам доменов и зерен. Поэтому были проведены исследования морфологии тонкой (до образования сплошного слоя) пленки ПАНИ методами АСМ [15]. Исследования проводились в полуконтактном режиме, использовались кремниевые зонды марки N8001 с радиусом закругления > 10 нм.

Результаты исследования тонкой пленки ПАНИ на подложке, представляющей собой полированный монокристаллический Мп2п-феррит, методами АСМ показали, что исследуемая поверхность представляет собой две фазы, заметно различающиеся по морфологии поверхности: участки с зернистой поверхностью, характерной для слоя ПАНИ с глобулярным строением и шероховатостью около 1 мкм, и участки с поверхностью со значительно отличающейся морфологией и шероховатостью около 40 нм, характерной для полированного феррита (рис. 1, а). Фазовый кон -траст в АСМ связан с изменением фазы колебания зондового датчика под действием различных факторов, в том числе различного химического состава исследуемой поверхности, ее механических и адгезионных свойств [1], [3]. Данные фазового контраста (рис. 1, б) также подтверждают, что на полученных изображениях присутствуют две различные фазы, которые можно интерпрети-

а

Рис.

ровать как подложку феррита и слой ПАНИ. Изменение фазы колебаний зонда при взаимодействии с ферритом (относительно жестким материалом) составляет менее 1°, а при взаимодействии со слоем ПАНИ, более мягкого материала, изменение фазы колебаний зонда около 25... 30°.

Анализируя характер роста пленки ПАНИ на начальных этапах, можно отметить, что слой ПАНИ не сплошной. Он представляет собой сетку с ячейками достаточно однородной формы и размеров. Ячейки закономерно организованы на поверхности и имеют размеры порядка десятков микрометров. Анализ структуры позволяет выделить направления роста пленки, а также фиксированные углы между различными направлениями. На рис. 1, а это линии, пересекающиеся под углами 90 и 120°. Такая морфология тонкой пленки не типична для ПАНИ, нанесенного на другие виды носителей, где пленка распределена на поверхности по законам вероятности и равномерно разрастается во всех направлениях, формируя сферические формы. Особенности роста пленки ПАНИ на поверхности кристаллического феррита позволяют сделать выводы о специфическом влиянии Мп2п-носителя на формирование структуры ПАНИ. Возникает вопрос, чем вызван рост такой структуры и каковы пути ее образования?

Известно, что в отсутствии магнитного поля доменная структура Мп2п-феррита представляет собой полосовую, замкнутую доменную структуру. По данным рис. 1 становится очевидным, что рост ПАНИ-цепей (сорбция нуклеатов) начинается на границах доменов и/или зерен феррита. Однако если учесть тот факт, что в области границ доменов наблюдается значительная магнитная неоднородность, связанная с изменением направления магнитного момента при переходе от одного домена к другому, сорбция нуклеатов происходит в основном на доменных границах.

0 20 40 60 X, мкм

б

1

Закрепление стенок доменов, выходящих на поверхность ферритового носителя, приводит к возникновению потенциального рельефа, препятствующего свободному перемещению доменных границ при наложении внешнего электромагнитного поля. В результате низкочастотная часть магнитной восприимчивости (проницаемости), связанная с движением доменных границ, уменьшается. Площадь закрепления границ растет с толщиной пленки ПАНИ, что отражается на значении магнитной проницаемости и на частоте резонанса. Закрепление границ доменов на поверхности феррита влечет за собой перестройку доменной структуры в его объеме. Возрастает энергия доменной границы и, соответственно, растет внутреннее магнитное поле, действующее на магнитные атомы в объеме феррита. Доменная структура стремится перейти в другое состояние, характеризующееся большими размерами доменов и уменьшением их числа. В свою очередь, уменьшение числа доменов приводит к изменению характера частотной дисперсии магнитной проницаемости - ее сдвигу в область более высоких частот и возрастанию высокочастотной магнитной проницаемости. Таким образом, методика с привлечением методов АСМ при нанесении тонких (до образования сплошного слоя) полимеров, нуклеаты которых являются маг-ниточувствительными, и с последующим исследованием поверхности может быть использована для изучения (выявления) доменного строения поверхности магнитных материалов.

Результаты и оригинальные методики на основе АСМ обобщены в учебных пособиях [1], [3] и внедрены в учебный процесс [16].

Получение и особенности диагностики пористых материалов: рог-81 и рог-А120з. В учебно-научной лаборатории "Наноматериалы" кафедры микро- и наноэлектроники СПбГЭТУ "ЛЭТИ"

развиваются электрохимические методы получения пористого анодного оксида алюминия (por-AÍ2Ü3) - материала, в котором за счет процессов самоорганизации происходит формирование высокоупорядоченной ("сотовой") системы пор. Электрохимическое травление алюминия сопровождается образованием оксидных фаз на растравливаемых интерфейсах. В условиях, когда объем нарастающего аморфного оксидного слоя в 1.2.1.4 раза превышает объем прореагировавшего Al, в слое возникают упругие напряжения, приводящие к постепенному формированию сотовой структуры пор.

Основные результаты, полученные в рассмотренном направлении, связаны с разработкой технологических приемов повышения степени упорядочения пористой структуры рог-А^Оз на подложках алюминия и кремния, а также с развитием методов анализа пористой структуры с помощью цифровой обработки изображений [17]-[22].

В части развития технологий по получению por-Si и пористого анодного оксида алюминия в 2005 г. создан лабораторный стенд по получению пористых полупроводников и оксидов металлов методом электрохимического травления. В качестве методик получения por-Si применяются: метод Унно-Имаи, метод сухого контакта, методика травления в однокамерной ячейке с подсветкой рабочей (анодной) стороны кремния, а также развиты методики получения многослойного por-Si [23]-[28]. Созданы электрохимические ячейки для получения por-Si: ячейка типа Унно-Имаи, обеспечивающая отсутствие электрохимического шунта и, как следствие, более точный контроль за технологическими параметрами получения por-Si, а также однокамерная электрохимическая ячейка с возможностью проведения подсветки образца в процессе электрохимического травления. На оригинальную конструкцию однокамерной электрохимической ячейки с возможностью регулирования температуры получен патент РФ [23].

Получены слои por-Si с различной морфологией поверхности и разными параметрами пористой структуры, примеры которых приведены на рис. 2: слой por-Si, сформированный в кремнии ^-типа (рис. 2, а); слои por-Si, сформированные в кремнии и-типа в один этап электрохимического травления (рис. 2, б, в); слои por-Si, сформированные в кремнии и-типа в два этапа электрохимического травления при большей плотности анодирования Jа на первом этапе по сравнению

со вторым (рис. 2, г, д); то же, при большей Уа на втором этапе по сравнению с первым (рис. 2, е).

Исследования влияния технологических параметров на геометрические характеристики рог-показали следующее.

Для слоев рог-Б1, сформированных в выбранных условиях в кремнии марки КДБ-10 (100) (рис. 2, а), с помощью рамановской спектроскопии показано [29], что скелет такого рог-Б1 находится преимущественно в монокристаллическом состоянии и при этом испытывает механические напряжения в структуре. Обнаружено, что такой тип рог-Б1 долговечен: исследования структуры одного и того же образца в течение трех лет не обнаружили никаких структурных изменений или деградации слоя. По-видимому, это связано с тем, что поверхность такого рог-Б1 (рис. 3, а, 2) на поверхности кремния (рис. 3, а, 3) закрыта тонким (около 1.2 мкм) поверхностным слоем (так называемым скин-слоем) (рис. 3, а, 1), образованным в результате электрохимического травления и выполняющим защитную функцию. Микрофотография образца со скин-слоем представлена на рис. 3, б, а данные растровой ионно-элек-тронной микроскопии скола такого образца - на рис. 3, в. Из рис. 3, в следует, что диаметр вертикальной поры-"колодца" составляет 80.130 нм, а диаметр пор боковых ответвлений - не более 50 нм. Показано, что при увеличении концентрации фтороводорода в воде при прочих равных условиях толщина пористого слоя увеличивается; кроме того, по-разному меняется диаметр пор: диаметр основных пор-"колодцев" несколько уменьшается, а боковых пор-ответвлений - увеличивается.

Исследования влияния технологических параметров на геометрические характеристики рог-

полученного в подложках и-кремния с кристаллографической ориентацией (111) [24]-[27], показали следующее. Обнаружено, что для и-Б1 (111), полученного методом Унно-Имаи в электролите водного типа на основе раствора фторо-водорода с добавлением изопропилового спирта, направление распространения каналов пор существенно зависит от плотности тока анодирования. При низких плотностях этого тока направление каналов пор задает подложка (каналы пор формируются по системе кристаллографических направлений <100>) (рис. 4, а), при этом формируется слой рог-Б1 со структурой типа "елочка". При превышении некоторого порогового значения плотности тока направление распространения пор преимущественно совпадает с направлением си-

Рис. 3

I

Рис. 4

ловых линий электрического поля (рис. 4, б), т. е., с учетом конструкции используемых электрохимических реакторов, перпендикулярно плоскости поверхности пластины кремния. Установлено, что пороговая плотность тока, при которой происходит смена типа пористой структуры, зависит от уровня легирования кремниевой подложки. Так, для КЭФ-5 (111) в выбранных технологических

см2 , а для

условиях получения упор «45 мА/1 КЭФ-1 (111) 7пор « 30 мА/см2 [26].

Обнаружено, что строение рог-Б1 при двухста-дийном режиме получения отличается от односта-

дийного образца не только толщиной, но и морфологией [26]. Развиты модельные представления о процессах порообразования в кремнии при различной комбинации плотностей тока на первом и втором этапах травления. В одностадийном анодировании кремния при вариации плотности тока и времени анодирования обнаружено, что при превышении определенного значения плотности тока анодирования начинается формирование двухслойного рог-Б1 с иным направлением распространения каналов пор. Причем чем выше уровень легирования кремниевой подложки, тем ниже значение пороговой плотности тока, при которой происходит фор-

б

в

б

а

мирование двухслойного рог-Б1. Предложена интерпретация наблюдаемых экспериментальных зависимостей. Методом рентгенодифрактометрии тонких пленок показано, что в одностадийном травлении кремния при у «120 мА/см2, t = 30 мин

рог-Б1 сохраняет кристаллографическую ориентацию в направлении (111) [26].

Показана возможность формирования вертикальных слоев рог-Б1 (изменение параметров пористой структуры происходит в латеральном направлении) в подложках и-типа проводимости за один этап электрохимического травления при использовании подсветки анодной стороны пластины кремния в процессе анодирования [27]. Обнаружено, что при такой подсветке пластины и-Б1 излучением с длиной волны X = 632 нм в процессе травления заметно изменяется строение пористого слоя (увеличивается площадь его поверхности, появляются макро- и мезопоры). Выявлено, что неоднородность распределения интенсивности вдоль пятна подсветки от центра к краю пористого слоя заметно влияет на строение этого слоя, причем изменение интенсивности подсветки от центра пятна к краю (в пределах одного эксперимента) влияет на строение поверхности пористого слоя сильнее, чем изменение интенсивности источника света.

При исследовании рог-Б1 необходимо сопоставлять его геометрические характеристики (пористость, размеры и геометрию пор, тип пористой структуры и т. п.) с фазовым составом и другими свойствами рог-Б1 (оптическими, фотолюминесцентными, механическими и др.). Основным инструментом исследования геометрии пористой структуры рог-Б1 является изучение поверхности и скола структуры "пористый слой-подложка" (или механически полированного шлифа) с помощью растровой электронной микроскопии. При подготовке образца к такого рода исследованиям возникает ряд проблем. Так, получение качественного скола осложнено тем, что возможно лишь в ограниченном числе кристаллографических направлений (по плоскостям спайности). Важно отметить, что высокопористые слои имеют значительные механические напряжения и при изготовлении шлифов методом полировки неизбежно возникают элементы разрушения. Кроме того, малые поры могут заполняться продуктами процесса полировки, что затрудняет их обнаружение и анализ. В [30] показана возможность создания качественных вертикальных срезов

por-Si, с помощью которых можно непосредственно определять размеры, а также описывать форму, направление роста и плотность пор. Создание кросс-секций в пористых образцах под заданными углами позволяет установить характер распространения пор в кристалле, что дает возможность моделировать внутреннюю структуру пор в объеме. Особенностью использования технологии остросфокусированного ионного пучка для получения качественных срезов является то, что она позволяет изучать строение объекта локально, без разрушения рабочих областей создаваемого приборного устройства. Минимальные размеры пор в кремнии, определяемые на кросс-секциях при помощи комплекса "Strata FIB 205xP", составляют 30.40 нм. Рассмотренный подход применим к макропористым материалам и к мезопористым (2 < R < 50 нм) структурам.

Методы АСМ позволяют с высокой локально -стью и пространственным разрешением исследовать поверхность и сколы por-Si. В методе АСМ удобно проводить исследование поверхности на различном масштабном уровне: сторона квадрата -поля сканирования - может варьироваться в диапазоне от единиц нанометров до сотен микрометров. Она зависит от конструкционных особенностей прибора (определяется параметрами пье-зосканера) и целесообразности (нет смысла выбирать поле сканирования меньше, чем радиус закругления зондового датчика).

Изучение поверхности слоев por-Si методом АСМ позволило обнаружить, что выбором определенных технологических условий можно добиться квазиупорядоченности пор на поверхности. Указанного результата можно достичь подбором времени и плотности тока анодирования для кремниевой подложки определенной марки (рис. 5, а) или проведением двух и более этапов электрохимической обработки подложки (рис. 5, б). Изучение данных о поверхности в разных масштабах и способах представления изображения (двухмерное, трехмерное) позволяет выделить особенности строения поверхности. Например, на рис. 5, б видно специфическое строение поверхности: форма пор на поверхности por-Si -треугольная, причем поры "собраны" в шестилу-чевые "звездочки" с длиной луча 3.4 мкм и углом между соседними лучами около 30°. Диаметр отверстий пор на поверхности составил примерно 250.300 нм. Такой характер поверхности, диаметр пор, ориентация лучей "звездочек" и стенок треугольных пор одинаковы по всей обла-

сти травления. Очевидно, что форма пор диктуется кристаллографической ориентацией подложки (111), а направления лучей и стенок пор, по-видимому, принадлежат семейству <110>. Изучение трехмерного изображения (рис. 5, в) позволяет обнаружить, что межпоровое пространство в данном случае не плоское, участки, границы которых в двухмерном представлении обнаружить крайне затруднительно, имеют зернистую структуру. Экспериментальные данные о строении поверхности для данного типа образца, полученные методом АСМ, хорошо коррелируют с данными, полученными с помощью ионно-электронной

микроскопии (см. рис. 2, д); при этом зернистое строение межпорового пространства наблюдается только в АСМ.

Кроме того, исследование рог-Б1 при разном масштабе полей сканирования позволило детектировать два типа пор на поверхности рог-Б1 (рис. 5, г-е). Уникальной возможностью АСМ является возможность восстановления трехмерного вида поверхности (рис. 5, в) и получение количественной информации как о ее геометрических параметрах, так и об электрических, механических, адгезионных и других свойствах. Дополнительные возможности в характеризации поверхности пори-

V. МКМ1

40 30 20 10

0

V. МКМ1 10

Н, мкм 2 0

у, мкм

Н, нм

300

200

10 20 30 40 х, мкм а

100

0.36

370

106.7

Я, мкм

1.07

0.72

10 х, мкм 0

б

V, МКМ| 8

у, мкм

V. МКМ|

х, мкм \

0.4 0.8 х, мкм

Рис. 5

тах

5

0

5

0

в

е

стых материалов предоставляются определением и анализом фрактальных и мультифрактальных параметров поверхности [31]. В качестве особенностей интерпретации АСМ-данных при исследовании пористых материалов можно отметить необходимость учитывать процессы конволюции острия зонда и поверхности. При этом в случае мезо- и микропористых материалов могут искажаться истинные размеры и форма пор. Для снижения влияния конволюции на результаты измерений предпочтительнее выбирать зондовые датчики с высоким аспектным соотношением и возможно меньшим радиусом закругления.

Изучение электронного строения и фазового состава поверхностных слоев por-Si методами инфракрасной, ультрамягкой рентгеновской спектроскопии (УМРС) и рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии проводили совместно с Воронежским государственным университетом (А. С. Леньшин) [24]-[26], [28]. Исследовались образцы por-Si, полученные на подложках p- и и-типов при различных режимах электрохимического травления. Показано, что в por-Si присутствуют связи "кремний-кремний", "кремний-кислород" и "кремний-водород" в различных конфигурации и соотношении. Для образцов por-Si, полученных на низкоомных подложках марки КЭФ, доля оксидных фаз кремния в поверхностном слое образцов выше по сравнению с образцами p-por-Si, что может быть связано с концентрацией и типом легирующей примеси подложки. Кроме того, показано, что por-Si представляет собой гетерофазный по глубине слоя материал. По данным УМРС детектировано появление и изменение процентного соотношения фаз a-Si, a-Si:H и nc-Si (кремния в нанокристаллическом состоянии) и оксида кремния по глубине слоя [24], [25] для слоя por-Si, сформированного в монокристаллическом p-Si (100) электрохимическим анодированием в течение примерно 15 мин в электролите на основе водного раствора HF с добавлением изо-пропилового спирта 1:1 при плотности тока

j ~ 30 мА/см2. Исследования состава проводились на глубинах слоя около 20 и около 60 нм.

Обобщенные и систематизированные результаты изложены в монографии [27] и учебном пособии [32], используются в части лекционного материала по дисциплине "Технология пористых наноматериалов".

Актуальные области применения por-Si и

РОГ-А12О3. Основные области и особенности применения пористых материалов подробно рассмотрены в [17]-[21], [28]. В настоящей статье

отметим, что сейчас нанопористые материалы, обладающие многоуровневой определенным образом упорядоченной трехтрехмерной пористой структурой (регулярной - сотовой, фрактальной, иерархической), вызывают повышенный интерес и обладают высоким потенциалом применения в таких областях, как сенсорика, МЭМС, катализ, альтернативная энергетика, биомедицина для изготовления различных функциональных элементов устройств альтернативной энергетики (ан-тиотражающие покрытия солнечных батарей, электроды топливных элементов и литий-ионных аккумуляторов и т. п.). На сегодня можно отметить наиболее интенсивно разрабатываемые направления: в биомедицине, в качестве матричного материала реактора, для создания сенсорных устройств различного назначения.

Создание сенсорных слоев на основе рог-Б1 с введенными в поры функциональными материалами представляет не только научный, но и практический интерес благодаря тому, что технология создания рог-Б1 относительно дешева, проста и полностью совместима с технологией ИМС. Таким образом, возможно создание сенсоров различного назначения (в зависимости от введенных в поры материалов) на основе модифицированного рог-Б1, интегрированного на одном кристалле с обрабатывающей электроникой.

Рог-Б1 является перспективным материалом для использования в качестве матриц-носителей при создании нанокомпозитов различного назначения и нанореакторов для проведения химических реакций в нанообъемах [18], [24], [33]. При проведении синтеза в нанообъемах роль поверхности материала реактора многократно возрастает, что может влиять на процессы, протекающие при синтезе (смещать равновесие химических реакций и т. п.). Кроме того, особенностями и достоинствами такого синтеза являются небольшой расход реактивов, высокие скорости реакций вследствие ограничения области их проведения, снижение потерь готового продукта. В нанореак-торах можно синтезировать различные биологически активные вещества, которые могут быть доставлены к определенным участкам живых органов без разрушения этих веществ и при этом не нарушают работу других органов и систем. Для определения условий и механизмов синтеза соединений в нанореакторах необходимо знание основных свойств материала, в котором создаются нанореакторы (поры), а также особенностей морфологии и состава внутренних поверхностей пор.

Среди многих областей применения рог-Б1 одной из наиболее востребованных в настоящее время является биомедицина. В биомедицинских устройствах рог-Б1 может быть использован в качестве различных функциональных элементов: в качестве материала-носителя для адресной доставки лекарств (как одного, так и нескольких лекарственных препаратов одновременно), в качестве фотосенсибилизаторов в фотодинамической терапии, в инженерии тканей, в биодатчиках различного типа, для получения биомедицинских изображений, в том числе для визуализации опухолей, при лечении глазных заболеваний. Здесь перечислены наиболее разрабатываемые направ-

ления, но ими список не исчерпывается. Модифицированные слои рог-Б1 могут быть использованы в биосенсорах различного назначения. На основе рог-Б1 создаются биосенсоры с различными принципами работы, перспективы развития и области применения которых представлены в обзорах [34]-[37]. Биосенсоры на основе рог-Б1 применяются для обнаружения различных анализируемых веществ, включая следующие: глюкоза, ДНК, антитела, бактерии и вирусы, но не ограничиваясь ими. Принципы работы таких сенсоров могут быть различны: это электрические, электрохимические, оптические сенсоры, сенсоры с использованием меток и др.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Диагностика материалов методами сканирующей зондовой микроскопии: учеб. пособие / под ред. проф. В. А. Мошникова. СПб.: Изд-во СПбГЭТУ "ЛЭТИ", 2012. 172 с.

2. Спивак Ю. М. Анализ фотоприемных монокристаллических и поликристаллических слоев на основе халькогенидов свинца методами атомно-силовой микроскопии: автореф. дис. ... канд. физ.-мат. наук / СПбГЭТУ "ЛЭТИ". СПб., 2008. 16 с.

3. Мошников В. А., Спивак Ю. М. Атомно-силовая микроскопия для нанотехнологии и диагностики: Учеб. пособие. СПб.: Изд-во СПбГЭТУ "ЛЭТИ", 2009. 80 с.

4. Wolf P. De., Clarysse T., Vandervorst W. Quantification of spreading resistance profiling data // J. vac. sci. technol. 1998. № 16(1). P. 320-326.

5. Stangoni M. V. Scanning probe techniques for dopant profile characterization. PhD Thesis / Swiss federal institute of technology. Zurich, 2005. 171 p.

6. pHEMT: особенности исходной полупроводниковой гетероструктуры и исследование методами атомно-силовой микроскопии / Э. Ю. Козловский, Ю. М. Спивак, В. А. Мошников и др. // Науч.-техн. ведомости СПбГПУ. Сер. Физ.-мат. науки. 2010. № 94. С. 18-28.

7. Канагеева Ю. М. Релаксация механических напряжений в эпитаксиальных структурах на основе PbTe (111) по данным атомно-силовой микроскопии // Изв. СПбГЭТУ "ЛЭТИ". Сер. Физика твердого тела и электроника. 2007. Вып. 1. С. 33-38.

8. Пат. РФ № 95396 U1. МПК G01B15/00 (2006.01) Метрологический тестовый образец / В. А. Мошников, Ю. М. Спивак. Опубл. 27.06.2010. Бюл. № 18.

9. Особенности измерений электрофизических свойств фотодиодов на основе эпитаксиальных слоев PbTe для среднего ИК-диапазона с помощью атомно-силовой микроскопии / Ю. М. Канагеева, В. А. Мош-ников, M. Арнольд и др. // Вакуумная техника и технология. 2008. Т. 18, № 1. С. 3-8.

10. Канагеева Ю. М., Мошников В. А. Исследование свойств матриц на основе In/PbTe методами атомно-силовой микроскопии с помощью специаль-

ной системы наноконтактов // Вакуумная техника и технология. 2008. Т. 18, № 2. С. 87-94.

11. Gracheva I. E., Spivak Y. M., Moshnikov V. A. FM techniques for nanostructures materials used in optoelectronic and gas sensors // Eurocon-2009. Int. IEEE conf., May 18-23, 2009, Saint-Petersburg, Russia. Pisca-taway: IEEE, 2009. P. 1250-1253.

12. Спивак Ю. М., Мошников В. А. Особенности строения фоточувствительных поликристаллических слоев на основе PbCdSe сетчатого типа // Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования. 2010. № 1. С. 97-102.

13. Гамарц А. Е., Канагеева Ю. М. Многослойные структуры PbSe/por-Si/Si и их электрофизические свойства // Изв. СПбГЭТУ "ЛЭТИ". Сер. Физика твердого тела и электроника. 2005. Вып. 1. С. 9-16.

14. Атомно-силовая микроскопия наноструктур полианилина / Ю. М. Спивак, В. А. Мошников, И. Ю. Сапу-рина, Н. Е. Казанцева // Биотехносфера. 2012. № 1(19). С. 7-12.

15. Combined effect of demagnetizing field and induced magnetic anisotropy on the magnetic properties of manganese-zinc ferrite composites / V. Babayan, N. E. Ka-zantseva, R. Moucka et al. // J. of magnetism and magnetic materials. 2012. № 324. P. 161-172.

16. Наноматериалы: лабораторный практикум / под ред. В. А. Мошникова. СПб.: Изд-во СПбГЭТУ "ЛЭТИ", 2010. 94 с.

17. Influence of technological parameters of nanopo-rous Al2O3 layers preparation on their structural characteristics / E. N. Muratova, Yu. M. Spivak, V. A. Moshnikov et al. // Glass physics and chemistry. 2013. Vol. 39, № 3. P. 320-328.

18. Использование электрохимических методов при изготовлении активных элементов сенсорных структур / С. В. Кощеев, Ю. М. Канагеева, А. И. Максимов и др. // Технология и дизайн микросхем: материалы науч. молодежной школы, Санкт-Петербург, 15-16 нояб. 2005 г. СПб.: Изд-во СПбГЭТУ "ЛЭТИ", 2005. С. 81-89.

19. Синтез нано- и микропористых структур электрохимическими методами / А. В. Афанасьев, В. А. Ильин, В. А. Мошников и др. // Биотехносфера. 2011. № 1-2 (13-14). С. 39-45.

20. Мошников В. А., Соколова Е. Н., Спивак Ю. М. Формирование и анализ структур на основе пористого оксида алюминия // Изв. СПбГЭТУ "ЛЭТИ". 2011. № 2. С. 13-19.

21. Исследование однородности структурных параметров пористых оксидных наносистем, полученных методом электрохимического травления / Ю. М. Канагеева, Н. Е. Преображенский, В. А. Мошников, А. И. Румянцева // Физика диэлектриков (Диэлектрики-2008): материалы XI междунар. конф., Санкт-Петербург, 3-7 июня 2008 г. СПб.: Изд-во РГПУ им. А. И. Герцена, 2008. С. 238-240.

22. Определение параметров пористой структуры в por-Si и por-Al2O3 путем компьютерной обработки данных растровой и атомно-силовой микроскопии / Ю. М. Спивак, Е. Н. Соколова, О. С. Петенко, П. Г. Травкин // Молодой ученый. 2012. № 5 (40). С. 1-4.

23. Пат. РФ № 122385 U1. МПК C25D11/00 (2006.01), C25D19/00 (2006.01). Электрохимическая ячейка для получения пористых анодных оксидов металлов и полупроводников / П. Г. Травкин, Е. Н. Соколова, Ю. М. Спивак, В. А. Мошников. Опубл. 27.11.2012. Бюл. № 33.

24. Investigations of nanoreactors on the basis of p- i type porous silicon: Electron structure and phase composition / A. S. Lenshin, V. M. Kashkarov, Y. M. Spivak,

V. A. Moshnikov // Materials chemistry and physics. 2012. Vol. 135, is. 2-3. P. 293-297.

25. Исследование электронного строения и фазового состава пористого кремния / А. С. Леньшин, В. М. Кашка-ров, Ю. М. Спивак, В. А. Мошников // ФХС. 2012. Т. 38, вып. 3. С. 383-392.

26. Исследование закономерностей формирования структуры пористого кремния при многостадийных режимах электрохимического травления / П. Г. Травкин, Н. В. Воронцова, С. А. Высоцкий и др. // Изв. СПбГЭТУ "ЛЭТИ". 2011. № 4. С. 3-9.

27. Спивак Ю. М., Травкин П. Г., Мошников В. А. Влияние засветки на морфологию слоев пористого кремния // Кн. тез. IX Междунар. конф. и VIII шк. молодых ученых "Кремний-2012", Санкт-Петербург, 9-13 июля

Y. M. Spivak

Saint-Petersburg state electrotechnical university "LETI"

2012 г. / Физико-технический ин-т им. А. Ф. Иоффе РАН. СПб., 2012. С. 263-264.

28. Основы водородной энергетики / под ред.

B. А. Мошникова и Е. И. Терукова. СПб.: Изд-во СПбГЭТУ "ЛЭТИ", 2010. 288 с.

29. Исследование пористого кремния с помощью комбинационного рамановского рассеяния / Ю. М. Ка-нагеева, С. В. Кощеев, Н. Е. Преображенский, А. И. Румянцева // 62-я науч.-техн. конф., посвящ. Дню радио, Санкт-Петербург, апрель 2007 г. СПб.: Изд-во СПбГЭТУ "ЛЭТИ", 2007. C. 205-206.

30. Изучение структурно-морфологических особенностей макропористого кремния при препарировании образцов остросфокусированным ионным пучком / Ю. М. Канагеева, А. Ю. Савенко, В. В. Лучинин и др. // Петербург. журн. электроники. 2007. № 1. С. 30-34.

31. Встовский Г. В., Колмаков А. Г., Бунин И. Ж. Введение в мультифрактальную параметризацию структур материалов. М.; Ижевск: Науч.-изд. центр "Регулярная и хаотическая динамика", 2001. 116 с.

32. Химические методы получения керамических и полимерных наноматериалов из жидкой фазы: учеб. пособие / под общ. ред. В. В. Лучинина и О. А. Шиловой. СПб.: Изд-во СПбГЭТУ "ЛЭТИ", 2013. 218 с.

33. Porous silicon with embedded metal oxides for gas sensing applications / V. A. Moshnikov, I. E. Gracheva,

A. S. Lenshin et al. // J. of non-crystalline solids. 2012. Vol. 358, is. 3. P. 590-595.

34. Технологии формирования и применение на-нослоев и нанопористых композиций Al2O3 для микро- и нанотехники / Т. М. Зимина, Е. Н. Муратова, Ю. М. Спивак и др. // Нано- и микросистемная техника. 2012. № 12.

C. 15-24.

35. Пористый кремний и его применение в биологии и медицине / О. И. Ксенофонтова, А. В. Васин,

B. В. Егоров и др. // ЖТФ. 2014. Т. 84, вып. 1. С. 67-77.

36. Martin-Palma R. J., Manso-Silvan M., Torres-Costa V. Biomedical applications of nanostructured porous silicon: a review // J. nanophoton. 2010. Vol. 4, is. 1. P. 042502.

37. Functionalised porous silicon as a biosensor: emphasis on monitoring cells in vivo and in vitro / B. Gupta, Y. Zhu, B. Guan et al. // Analyst. 2013. Vol. 138, is. 13. P. 3593-3615.

Nanostructured materials. Specific features of sinthesis and diagnostics

An overview of the results of studies on the development of methods based on atomic force microscopy (AFM), including original methods AFM, as well as developing methods for the preparation of porous materials using new diagnostic capabilities. Briefly highlights the most current trends in the use of porous materials.

Porous silicon, mesopores, micropores, nanoreactor, atomic force microscopy, lateral force microscopy, scanning spreading resistance microscopy, photosensitive layers based on lead chalcogenids, IR-photodetectors

Статья поступила в редакцию 22 ноября 2013 г.