CC BY
5ИНТЕГРАЛЬНЫЕ РАДИОЭЛЕКТРОННЫЕ УСТРОЙСТВА INTEGRATED RADIOELECTRONIC DEVICES
Научная статья УДК 621.373.8:681.5.03 doi:10.24151/1561-5405-2023-28-5-649-658 EDN: MJZGFB
Миниатюрный стандарт частоты на основе КПН в Cs
А. Ф. Курчанов, С. Н. Слюсарев, С. Н. Овчинников, А. С. Сальников
Всероссийский научно-исследовательский институт физико-технических и радиотехнических измерений, р/п Менделеево, Россия
kurchanov@vniiftri.ru
Аннотация. При исследовании резонанса когерентного пленения населенности (КПН) предполагается, что длина волны лазера установлена на пик поглощения ячейки. Однако в этом случае максимальная амплитуда квантового частотного дискриминатора не достигается и даже небольшое отклонение длины волны лазера от традиционного положения на пике поглощения может увеличить полезное действие КПН в 5 раз. Зависимости частоты КПН-резонанса, амплитуды и крутизны квантового дискриминатора на основе КПН от длины волны лазера являются существенными, но малоизученными. В связи с этим их экспериментальное изучение - перспективное направление. В работе изучены возможные режимы работы ячеек цезия Cs при создании миниатюрного стандарта частоты с объемом корпуса менее 50 см3. Исследуемые ячейки Cs имеют разный состав газа и разное давление и изготовлены с использованием разных технологий. Установлено, что все исследованные ячейки характеризуются минимальной резонансной частотой КПН на длине волны лазера, немного большей, чем на пике поглощения. Описана конструкция экспериментального образца квантового стандарта частоты с силовой объемной компоновкой электронных плат в виде «домика», внутри которого размещен экранированный термостат с квантовой газовой ячейкой. Показано, что малый размер электронных плат с паяным соединением по их периметрам гарантирует отсутствие низкочастотных мод изгибных колебаний и обеспечивает высокую механическую прочность при возможных ускорениях квантового стандарта частоты.
Ключевые слова: когерентное пленение населенности, КПН, ячейка Cs, длина волны, экстремум частоты, стабильность частоты, компоновка электроники
Благодарности: авторы выражают благодарность Д. А. Парехину за ценные рекомендации при обсуждении методик исследования, а также А. Н. Нукраеву за помощь в изготовлении составных частей макетов стандарта.
© А. Ф. Курчанов, С. Н. Слюсарев, С. Н. Овчинников, А. С. Сальников, 2023
Для цитирования: Курчанов А. Ф., Слюсарев С. Н., Овчинников С. Н., Сальников А. С. Миниатюрный стандарт частоты на основе КПН в Cs // Изв. вузов. Электроника. 2023. Т. 28. № 5. С. 649-658. https://doi.org/10.24151/1561-5405-2023-28-5-649-658. - EDN: MJZGFB.
Original article
Miniature frequency standard based on CPT in Cs
A. F. Kurchanov, S. N. Slyusarev, S. N. Ovchinnikov, A. S. Salnikov
All-Russion Scientific Research Institute of Physical, Technical and Radio Measurements, Mendeleevo work settlement, Russia
kurchanov@vniiftri.ru
Abstract. The coherent population trapping (CPT) resonance studies suppose that laser wavelength is set at absorption peak of a cell. However, in this case the maximum amplitude of quantum frequency discriminator is not reached and even slight deviation in laser wavelength can quintuple the CPT efficiency. Dependences of CPT resonance frequency, amplitude and slope of CPT-based quantum discriminator on laser wavelength are significant but understudied. Thus their experimental study is promising. In this work, possible operating modes of Cs cells are studied upon development of miniature frequency standard with body volume less than 50 cm3. The Cs cells under study have different gas composition and pressure and are made using various fabrication techniques. It has been established that all studied cells have minimal CPT resonance frequency at laser wavelength that is slightly longer than at absorption peak. A construction design of development prototype of quantum frequency standard with power spatial layout of electronic boards in the form of a "box" inside which a shielded thermostat with a gas quantum cell is placed, is described. It was shown that small size of electronic boards with soldered joints on perimeter guarantees against low-frequency flexural vibration modes and ensures high mechanical performance at possible accelerations of quantum frequency standard.
Keywords: coherent population trapping, CPT, Cs cell, wavelength, frequency extremum, frequency stability, electronics layout
Acknowledgments: the authors thank D. A. Parekhin for insightful recommendations at the research methods discussions, and A. N. Nukraev for help in preparing the component parts of the standard layout draws.
For citation: Kurchanov A. F., Slyusarev S. N., Ovchinnikov S. N., Salnikov A. S. Miniature frequency standard based on CPT in Cs. Proc. Univ. Electronics, 2023, vol. 28, no. 5, pp. 649-658. https://doi.org/ 10.24151/1561-5405-2023-28-5-649-658. -EDN: MJZGFB.
Введение. Стандарты частоты, основанные на когерентном пленении населенности
*-» 87
(КПН) [1] и использующие газовые ячейки с Cs или Rb , изготовлены и тщательно исследованы очень давно. В то же время ежегодное количество публикаций на эту тему не уменьшается, что указывает на возможность проведения дополнительных исследований резонанса КПН.
При исследовании КПН-резонанса предполагается, что длина волны лазера установлена на пик поглощения ячейки. Однако в этом случае максимальная амплитуда квантового частотного дискриминатора (полезное действие резонанса КПН) не достигается и даже небольшое отклонение длины волны лазера от традиционного положения на пике поглощения может усилить полезное действие КПН в 5 раз (для природного Rb в ячейке) [2]. Зависимости частоты резонанса КПН, амплитуды и крутизны квантового дискриминатора на основе КПН от длины волны лазера существенны и малоизучены, поэтому исследования в этом направлении представляют интерес.
В работе [3] изучено частотное поведение квантового стандарта на основе КПН в ячейке с Cs при значительном отклонении длины волны лазера от вершины пика поглощения. Оказалось, что возле пика поглощения зависимость частоты КПН резонанса ячейки от длины волны лазера может показать увеличение или уменьшение частоты в зависимости от состава буферного газа и его давления. В этом случае для длин волн вблизи пика поглощения в ячейке с Cs наблюдаются экстремумы (максимум и минимум) резонансной частоты КПН, когда длина волны лазера отклоняется от пика поглощения. Испытания экспериментального образца (ЭО) стандарта в режиме стабилизации длины волны лазера по экстремуму частоты КПН резонанса ячейки (а не по пику его поглощения) показали возможность повышения стабильности стандарта частоты на суточном интервале времени.
В настоящей работе изучаются возможные режимы работы ячеек Cs [3] при создании миниатюрного стандарта частоты на основе КПН с объемом корпуса менее 50 см . Проводится экспериментальная проверка реализации разработанной компактной конструкции стандарта частоты и нового режима его автоматического регулирования без привязки длины волны лазера к пику поглощения в ячейке. Исследуемые ячейки Cs имеют разный состав газа и разное давление и изготовлены с использованием разных технологий. Однако все ячейки показали наличие минимальной резонансной частоты КПН на длине волны лазера, немного большей, чем на пике поглощения.
Особенности конструкции стандарта и ее сборки. Для того чтобы ЭО квантового стандарта частоты (КСЧ) разместить в требуемом объеме корпуса при сохранении достаточной суммарной площади электронных плат, они расположены на внешней поверхности параллелепипеда. В этом случае его внутренний объем возможно использовать для размещения квантовой газовой ячейки в термостате, одновременно выполняющем роль внутреннего магнитного экрана. При этом роль внешнего магнитного экрана выполняет корпус ЭО КСЧ. В конструкции стандарта используется прямоугольный магнитный экран ячейки, который одновременно является термостатом с прямоугольными катушками подмагничивания и асимметричной схемой нагрева.
Конструкция стандарта (рис. 1) предполагает размещение ячейки в прямоугольном термостате (рис. 2), подвешенном на нитях, при этом лазерный луч проходит через окна перпендикулярно длинной стороне, а отросток ячейки параллелен длинной стороне. Электроника стандарта расположена на основных и вспомогательных платах, контакты которых сдвинуты к краям плат, что позволяет одновременно с передачей электрических сигналов осуществлять силовую сборку прямоугольного параллелепипеда, внутри которого расположен подвесной прямоугольный термостат. Эта конструкция припаяна снизу к основанию с рядами герметичных выводов (рис. 3) и выводом, являющимся ключом и контактом корпуса.
Крышка корпуса ЭО КСЧ (см. рис. 1) соединена с основанием, воздух откачен до вакуума, корпус заполнен газом Хе с низким коэффициентом теплопроводности. Отросток медного капилляра для заполнения корпуса газом на рис. 1 не показан (он впаян
Рис. 1. Корпус с электрическими выводами Рис. 2. Ячейка в прямоугольном термостате
Fig. 1. Enclosure with electrical outlets Fig. 2. Cell in a rectangular thermostat
через вспомогательную втулку на плоской части корпуса). Правильная очередность сборки и использование оснастки позволяют одновременно обеспечить точное положение оси ячейки и отверстий термостата относительно луча лазера и натянуть все кевларо-вые нити с примерно равными усилиями. Экспериментально изучена возможность использования вместо нитей проволок, приваренных к термостату лазерной сваркой и впаянных в металлизированные отверстия стенок. Оба эти варианта показали возможность их эффективного использования.
Цепи плат выведены на контакты по периметру и припаяны к контактам сопрягаемых плат. При этом часть контактов выполнена в виде металлизированных отверстий, а часть - в виде полукруглых контактов. Прямоугольные катушки подмагничивания приклеены к внутренним поверхностям стенок термостата и создают магнитное поле в направлении распространения лазерного луча через ячейку (см. рис. 2). Эта конструкция отличается от конструкций, в которых электронные платы и «физическая часть» сгруппированы в два отдельных блока и занимают объем примерно 60 см3 [4].
Варианты режимов работы КСЧ. После сборки стандарта (см. рис. 1-3) опробована его работа в традиционном для работ по КПН режиме [1]. Практически во всех работах по КПН-резонансу описывается режим работы, при котором вначале длину волны лазера привязывают к наблюдаемому в ячейке пику поглощения, а далее изучают КПН-эффект. При этом длина волны лазера преобразована модуляцией тока лазера частотой f примерно равной половине частоты 2F микроволнового перехода. Спектр излучения лазера содержит, таким образом, ряд спектральных линий. При этом линии, отличающиеся от исходной частоты лазера на ±f попадают на два соседних пика поглощения в парах щелочного металла ячейки. Наблюдаемый пик поглощения образован двумя соседними пиками поглощения для двух разных линий в спектре лазера. К вершине этого пика поглощения привязывают регулировку длины волны лазера.
При изменении частоты f от несколько меньшей F до несколько большей F вблизи их точного равенства наблюдается КПН-резонанс ячейки, выражающийся в снижении поглощения примерно на 1 %. Ширина такого резонанса может зависеть от способа его детектирования. Чаще всего используют частотную модуляцию частоты f с частотой равной, например, 10 кГц, что намного превышает ширину КПН-резонанса. Однако это позволяет использовать лазер в режиме малых собственных шумов. Синхронное детектирование частоты^ в принятом фотоприемником свете, прошедшем через ячейку, позволяет вырабатывать дискриминатор частоты и проводить регулирование среднего значения частоты f так, чтобы привязать ее к наблюдаемому в ячейке КПН-резонансу.
Результаты и их обсуждение. После опробования работы собранного КСЧ в описанном традиционном режиме [1] изучены и другие режимы его работы. В одном из них после захвата стандартом КПН-резонанса ячейки длина волны установлена несколько меньше, чем на пике поглощения, и затем проведено ее медленное линейное увеличение до значения, несколько большего, чем на пике поглощения. На рис. 4 показана зависимость резонансной частоты КПН от длины волны лазера для ячеек Cs + N (72 %) + Ar (28 %) при температуре 60 °С с давлением 80, 100 и 120 торр, полученная в работе [3].
------1 ■ ю-8
1000 500 0 -500 -1000 -1500
Отклонение частоты лазера от пика поглощения, МГц
Рис. 4. Зависимость частоты модели от длины волны (частоты) лазера (вблизи рабочей длины волны график частоты падает при давлении 80 и 100 торр и растет при давлении 120 торр) [3] Fig. 4. Dependence of the frequency of standard on the wavelength (frequency) of the laser (near the operating wavelength, the frequency plot drops at a pressure of 80 and 100 Torr and rises at a pressure of 120 Torr) [3]
Ячейки с давлением 80 и 100 торр показывают экстремумы (максимум и минимум) частоты стандарта при отклонении частоты лазера от пика поглощения на +70 и -40 МГц для 80 торр, +120 и -130 МГц для 100 торр. Привязка длины волны (частоты) лазера к минимуму частоты КСЧ показала стабильность в его работе в отличие от привязки длины волны к максимуму частоты КСЧ.
Следующая партия ячеек изготовлена с меньшей долей Аг (13 %) в смеси буферных газов для того, чтобы добиться экстремума (максимума) частоты КСЧ для ячейки при температурах 50-60 °С. Для этих ячеек (рис. 5) также наблюдается минимум частоты КСЧ при длине волны несколько большей, чем на пике поглощения. Для работы КСЧ выбрана пара длин волн вблизи этого минимума, отличающихся между собой по частоте примерно на 30 МГц, смена длины волны в этой паре происходила с частотой в несколько сотен герц. В результате такой более сложной модуляции оказалось возмож-
но 200 О -200 -400 -600
Отклонение частоты лазера от пика поглощения, МГц б
Рис. 5. Дискриминатор длины волны лазера на основе поглощения в ячейке (сплошная линия) и относительное отклонение частоты КПН резонанса ячейки и частоты стандарта (пунктирная линия) для разных ячеек: а - при давлении 100 торр; б - при
давлении 130 торр
Fig. 5. Laser wavelength discriminator based on absorption in the cell (solid line) and the relative deviation of the CPT frequency of the cell resonance and the frequency of the standard (dotted line) for different cells: a - at a pressure of 100 Torr; b - at a pressure of 130 Torr
ным удерживать длину волны лазера именно по минимуму выходной частоты стандарта без привязки ее к пику поглощения. Разность выходов квантовых дискриминаторов частоты для этой пары волн управляет регулированием средней длины волны лазера и в рабочей точке обращается в ноль. Полусумма выходов квантовых дискриминаторов частоты для этой пары волн управляет регулированием частоты СВЧ-генератора, а следовательно, и частоты КСЧ. Точность стандарта, достигнутая в рассмотренных условиях, оценена экспериментально с использованием водородного генератора с выходной частотой 10 МГц в качестве опорного сигнала и анализатора фазовых шумов 53100А фирмы «Микрочип» (г. Москва) для сравнения с частотой 10 МГц исследуемого экспериментального образца.
Девиации Аллана в КСЧ для ячейки при давлении 100 торр смеси газов № (87 %) и
Аг (13 %) со стабилизацией длины волны лазерного излучения на минимуме резонанс_11 _|2
ной частоты КПН [3] показана на рис. 6, она составляет 7,5-10 (1 с), 9,9-10 (100 с),
12 5
3,7-10-12 (105 с). При этом ЭО находился в шкафу при стабильных климатических условиях. Та же компоновка в традиционном режиме установки длины волны лазера на пик поглощения уже для интервалов 15 000 с показала стабильность хуже, чем 1 -10—11, и ее дальнейшее ухудшение на суточном интервале.
Рис. 6. Отклонение Аллана ячейки при давлении 100 торр со стабилизацией длины волны лазера
по минимуму резонансной частоты КПН Fig. 6. Allan deviation of the cell at a pressure of 100 Torr with laser wavelength stabilization at the minimum of the CPT resonant frequency
Изучены ячейки, имеющие экстремум (максимум) частоты КПН-резонанса в зависимости от температуры около 62 °С. Ячейка КСЧ (рис. 5, а) наполнена смесью газов № (87 %) и Аг (13 %) при давлении 100 торр, сдвиг микроволнового перехода в Cs при этом равен 51 646 Гц, минимальная резонансная частота КПН достигнута при смещении частоты лазера примерно на -120 МГц. Поведение другой ячейки Cs показано на рис. 5, б. Ячейка Cs заполнена газом № (87 %) и Аг (13 %) при давлении 130 торр, сдвиг микроволнового перехода в Cs составляет 77 118 Гц, минимальная резонансная частота КПН достигнута при смещении частоты лазера примерно на -570 МГц.
Таким образом, выявлен минимум резонансной частоты КПН в ячейках с разным составом буферного газа и различными давлениями. На этом минимуме частоты КПН частота лазера сдвинута на 40-600 МГц в сторону уменьшения частоты лазера (увеличения его длины волны) относительно наблюдаемого пика поглощения ячейки. Наличие такого экстремума ранее не было описано в литературе и не обсуждалось в отношении ячеек с Cs.
Исследована возможность использования нового лазерного дискриминатора длин волн. Он основан на минимальной резонансной частоте КПН в зависимости от длины волны лазера. Детектор длины волны лазера использует детектор резонансной частоты КПН, но в специальном режиме. Для этого длина волны лазера резко меняется между двумя значениями, например на расстоянии 30 МГц друг от друга, с частотой несколько сотен герц. Половина суммы выходных сигналов частотного дискриминатора на этих двух длинах волн используется для регулировки выходной частоты стандарта. Разница в выходах дискриминаторов для этих двух длин волн позволяет обнаружить отклонение длины волны лазера от точки минимума резонансной частоты ячейки КПН с парами Cs и выполнить настройку (см. рис. 6).
Однако описанный и опробованный экспериментально вариант компоновки электроники нерационально использует площади поверхностей боковых малых плат, выполняющих функцию коммутации сигналов. В настоящее время прорабатывается вариант компоновки с размещением на малых платах лазера и фотоприемника при изменении направления распространения луча с поперечного направления на продольное. В этом случае высвобождается часть площади на платах, что позволяет использовать более сложную и более точную электронную схему стандарта.
Заключение. Выявленный экстремум (минимум) резонансной частоты КПН в зависимости от длины волны лазера в ячейках Cs для различных составов и давлений буферного газа показал возможность полезного применения такого экстремума для повышения долгосрочной стабильности КСЧ. Компактная компоновка электроники ЭО
3 „
КСЧ в объеме менее 50 см обеспечивает прочность конструкции и ее стойкость к вибрациям при одновременном отсутствии низкочастотных резонансов.
Традиционный подход к построению радиоэлектронной аппаратуры подразумевает, что в кабинах расположены шкафы, в шкафах - модули, состоящие из электронных плат, собранных «этажеркой», а тепловой режим обеспечивается системой воздушного или жидкостного охлаждения. Однако более чем 10 лет назад в МИЭТ начали развиваться другие принципы построения аппаратуры, использующие гибридные объемные конструкции, в том числе на упругих эластичных платах, а также в виде трех треугольных плат, соединенных ребрами в пирамиду. Конструкция, в которой соединенные в параллелепипед платы выполняют роль силового элемента для подвески на нитях термостата ячейки, характеризуется новизной, что подтверждено патентом [6].
Экспериментальное изучение возможностей нестандартной стабилизации длины волны лазера (не по пику поглощения), а также их реализация при проектировании миниатюрного стандарта возможно не только для описанного варианта стабилизации длины волны, но и для семейств сходных с ним алгоритмов. Причины зависимости частоты КПН резонанса (и выходной частоты стандарта) от длины волны лазера трудно объяснить, в частности зависимость на рис. 4 для ячейки с давлением буферного газа 120 торр, имеющую обратный наклон в точке пика поглощения ячейки (зависимость для этой ячейки воспроизводилась многократно).
Материалы статьи доложены на Российском форуме «Микроэлектроника 2022» (15-16 сентября 2022 г., г. Москва, г. Зеленоград).
Литература
1. Knappe S. 3. 18 - MEMS atomic clocks // Comprehensive microsystems: reference work / eds-in-chief Y. B. Gianchandani, O. Tabata, H. Zappe. Amsterdam: Elsevier Science, 2008. Vol. 3. P. 571-612. https://doi.org/10.1016/B978-044452190-3.00048-3
2. Блинов И. Ю., Курчанов А. Ф., Пьявкина В. В., Сальников А. С. О наблюдении КПН-эффекта в природном рубидии // Альманах современной метрологии. 2020. № 3 (23). С. 115-127. EDN: TOIPEP.
3. Курчанов А. Ф., Сальников А. С. Зависимость частоты КПН-резонанса ячейки с парами цезия от длины волны лазера // Альманах современной метрологии. 2021. № 3 (27). С. 26-40. EDN: QLAADB.
4. Пат. 197054 РФ. Сверхминиатюрный квантовый стандарт частоты / С. Н. Атутов, С. Н. Багаев, М. Ю. Басалаев и др.; заявл. 12.12.2019; опубл. 26.03.2020, Бюл. № 9. 7 с. EDN: TVDUZL.
5. Пат. 2773966 РФ. Способ выбора рабочего режима квантового стандарта частоты / А. Ф. Курчанов, А. С. Сальников, С. Н. Овчинников; заявл. 21.10.2021; опубл. 14.06.2022, Бюл. № 17. 13 с. EDN: WQCQSG.
6. Пат. 2776279 РФ. Сверхминиатюрный квантовый стандарт частоты и способ компоновки его составных частей / А. Ф. Курчанов, А. С. Сальников, С. Н. Овчинников; заявл. 13.10.2021; опубл. 15.07.2022, Бюл. № 20. 18 с.
Статья поступила в редакцию 07.03.2023 г.; одобрена после рецензирования 06.06.2023 г.;
принята к публикации 08.08.2023 г.
Информация об авторах
Курчанов Анатолий Федорович - старший научный сотрудник Всесоюзного научно-исследовательского института физико-технических и радиотехнических измерений (Россия, 141570, Московская обл., г. Солнечногорск, рабочий поселок Менделеево, промзона ВНИИФТРИ, корп. 11), kurchanov@vniiftri.ru
Слюсарев Сергей Николаевич - начальник центра Всесоюзного научно-исследовательского института физико-технических и радиотехнических измерений (Россия, 141570, Московская обл., г. Солнечногорск, рабочий поселок Менделеево, промзона ВНИИФТРИ, корп. 11), slyusarev@vniiftri.ru
Овчинников Сергей Николаевич - начальник отдела Всесоюзного научно-исследовательского института физико-технических и радиотехнических измерений (Россия, 141570, Московская обл., г. Солнечногорск, рабочий поселок Менделеево, промзона ВНИИФТРИ, корп. 11), ovchinnikov_s@vniiftri.ru
Сальников Алексей Сергеевич - инженер-технолог Всесоюзного научно-исследовательского института физико-технических и радиотехнических измерений (Россия, 141570, Московская обл., г. Солнечногорск, рабочий поселок Менделеево, промзона ВНИИФТРИ, корп. 11), salnikov@vniiftri.ru
References
1. Knappe S. 3. 18 - MEMS atomic clocks. Comprehensive microsystems, reference work, eds-in-chief Y. B. Gianchandani, O. Tabata, H. Zappe. Amsterdam, Elsevier Science, 2008, vol. 3, pp. 571-612. https://doi.org/10.1016/B978-044452190-3.00048-3
2. Blinov I. Yu., Kurchanov A. F., Pyavkina V. V., Salnikov A. S. On observation of CPT-effect in natural rubidium. Al'manakh sovremennoy metrologii = Al'manac of Modern Metrology, 2020, no. 3 (23), pp. 115-127. (In Russian). EDN: TOIPEP.
3. Kurchanov A. F., Salnikov A. S. Dependence of the CPT resonance frequency of a cell with cesium vapors on the laser wave length. Al'manakh sovremennoy metrologii = Al'manac of Modern Metrology, 2021, no. 3 (27), pp. 26-40. (In Russian). EDN: QLAADB.
4. Atutov S. N., Bagaev S. N., Basalaev M. Yu., Blinov I. Yu., Brazhnikov D. V., Vasil'ev V. A., Vishnyakov V. I., Gaysler V. A. et al. Subminiature quantum frequency standard. Patent 197054 RF, publ. 26.03.2020, Bul. no. 9. 7 p. (In Russian). EDN: TVDUZL.
5. Kurchanov A. F., Salnikov A. S., Ovchinnikov S. N. Method for selecting the operating mode of the quantum frequency standard. Patent 2773966 RF, publ. 14.06.2022, Bul. no. 17. 13 p. (In Russian). EDN: WQCQSG.
6. Kurchanov A. F., Salnikov A. S., Ovchinnikov S. N. Subminiature quantum frequency standard and the method for arranging its components. Patent 2776279 RF, publ. 15.07.2022, Bul. no. 20. 18 p. (In Russian).
The article was submitted 07.03.2023; approved after reviewing 06.06.2023;
accepted for publication 08.08.2023.
Information about the authors
Anatoly F. Kurchanov - Senior Scientific Researcher, All-Russian Scientific Research Institute of Physical, Technical and Radio Measurements (Russia, 141570, Moscow region, Solnechnogorsk, Mendeleevo work settlement, VNIIFTRI industrial zone, 11), kurchanov@vniiftri.ru
Sergey N. Slyusarev - Head of the Center, All- Russian Scientific Research Institute of Physical, Technical and Radio Measurements (Russia, 141570, Moscow region, Solnechnogorsk, Mendeleevo work settlement, VNIIFTRI industrial zone, 11), slyusarev@vniiftri.ru
Sergey N. Ovchinnikov - Head of the Department, All- Russian Scientific Research Institute of Physical, Technical and Radio Measurements (Russia, 141570, Moscow region, Solnechnogorsk, Mendeleevo work settlement, VNIIFTRI industrial zone, 11), ovchinnikov_s@vniiftri.ru
Aleksey S. Salnikov - Process Engineer, All- Russian Scientific Research Institute of Physical, Technical and Radio Measurements (Russia, 141570, Moscow region, Solnechnogorsk, Mendeleevo work settlement, VNIIFTRI industrial zone, 11), salnikov@vniiftri.ru
/-\
Вниманию читателей журнала «Известия высших учебных заведений. Электроника»
Подписку на печатную версию журнала можно оформить:
• по каталогу «Периодические издания. Газеты и журналы» ООО «Урал-Пресс Округ». Подписной индекс 47570
• по объединенному каталогу «Пресса России» ООО «Агентство «Книга-Сервис». Подписной индекс 38934
• через Агентство «ПРЕССИНФОРМ»: http://presskiosk.ru/categories
• через редакцию - с любого номера и до конца года
\___/
