Микроволновый спектр молекулы 1,3-диоксолана в состояниях v = 4÷8 заторможенного псевдовращения и кориолисово взаимодействие Текст научной статьи по специальности «Химические науки»

Микроволновый спектр молекулы 1,3-диоксолана в состояниях v = 4^8 заторможенного псевдовращения и кориолисово взаимодействие

Мамлеев А.Х. (mwsm@anrb.ru ), Гундерова Л.Н., Галеев Р.В., Шапкин А.А.

Институт физики молекул и кристаллов Уфимского научного центра РАН

Исследован микроволновый спектр молекулы 1,3-диоксолана (С3Н6О2) в диапазоне 8^53 ГГц. Идентифицировано 247 переходов b-типа в возбужденных псевдовращательных состояниях v=4,5,6,7,8: (i) вращательные переходы, (ii) колебательно-вращательные переходы между состояниями v=5 и v=6; v=7 и v=8. Приведены экспериментальные значения частот переходов. Определены вращательные постоянные, константы центробежного искажения и константы взаимодействия между общим вращением и заторможенным псевдовращением. Определены интервалы Avv' между псевдовращательными уровнями энергии: Л56=298618 МГц, A78=201078 МГц.

Ключевые слова: 1,3-диоксолан, микроволновый спектр, заторможенное псевдовращение, колебательно-вращательные переходы, Кориолисово взаимодействие.

1,3-dioxolane, microwave spectrum, hindered pseudorotation, vibration-rotational transitions, Coriolis coupling interaction.

В исследованиях пятичленных гетероциклических соединений наибольший интерес вызывает проблема заторможенного псевдовращения [1,2]. Особое место в ряду этих соединений занимают молекулы с низким барьером псевдовращения - 1,3-диоксолан (С3Н6О2) и тетрагидрофуран (С4Н8О) [3-9]. Первые результаты изучения микроволнового спектра 1,3-диоксолана опубликованы в работе [10]. Нами продолжено исследование микроволнового спектра 1,3-диоксолана с целью получения более полных и точных данных о заторможенном псевдовращении. Первая часть результатов этого исследования, относящаяся к четырем низшим квазивырожденным псевдовращательным уровням v=0,1,2,3, опубликована в [11-13]. Настоящее сообщение содержит результаты исследования микроволнового спектра 1,3-диоксолана в возбужденных состояниях v=4,5,6,7,8, расположенных вблизи или выше барьера заторможенного псевдовращения. Описание спектрометра и условий проведения экспериментов приведено в [11].

Вращательный спектр 1,3-диоксолана в псевдовращательных состояниях v=4^8 (за исключением некоторых переходов с высокими значениями J в состояниях v=5 и v=7) хорошо описывается в приближении квазижесткого асимметричного волчка. Экспериментальные значения частот вращательных переходов с J < 27 молекулы в состоянии v=4 приведены в табл.1. Идентификация переходов осуществлена по эффекту Штарка и методом

микроволнового-микроволнового двойного резонанса. Спектроскопические константы состояния, определенные методом наименьших квадратов с применением эффективного вращательного гамильтониана в форме Уотсона, представление 111г [14,15], приведены в табл.2.

Табл. 1. Экспериментальные значения частот £5 (МГц) вращательных переходов молекулы 1,3-диоксолана в состоянии у=4 заторможенного псевдовращения; разности 5 (МГц) между экспериментальными и вычисленными частотами

Г(К'-1К'1)^1(К -1К1) 5 Т'(К'-1К'1)^1(К -1К1) 5

2(0,2)^1(1,1)* 20420,51** - 0,02 2(1,2)^1(0,1)* 20713,88** 0,02

2(2,1)^1(1,0)* 27750,98** 0,00 2(2,1)^2(1,2)* 10555,71** 0,02

3(3,1)^2(2,0) 43517,13 0,01 3(2,1)^3(1,2)* 9407,03** - 0,02

3(3,1)^3(2,2)* 10980,67 0,02 4(0,4)^3(1,3) 37767,76 - 0,01

4(1,4)^3(0,3) 37768,43 - 0,01 4(3,1)^4(2,2)* 9042,52 - 0,02

4(4,1)^4(3,2)* 11552,42 0,01 5(0,5)^4(1,4) 46365,39 0,01

5(4,1)^5(3,2) 8715,77 0,02 5(5,1)^5(4,2)* 12273,60** 0,02

6(6,1)^6(5,2) 13145,49 0,02 7(6,1)^7(5,2) 8452,19 0,01

7(7,0)^7(6,1) 8600,93 0,03 8(7,1)^8(6,2) 8636,20 0,02

9(6,3)^9(5,4) 23038,26 0,02 9(72)^9(6,3) 14444,75 - 0,04

9(8,1)^9(7,2) 9093,46 0,03 10(7,3)^10(6,4) 22664,88 0,05

11(8,3)^11(7,4) 22148,48 0,01 11(10,2)^11(9,3) 19525,81 0,00

11(11,1)^11(10,2) 19623,92 - 0,05 12(8,4)^12(7,5) 29842,80 - 0,04

12(9,3)^12(8,4) 21482,42 0,01 12(11,2)^12(10,3) 20398,87 - 0,04

12(12,1)^12(11,2) 21273,14 - 0,02 12(12,0)^12(11,1) 19087,92 0,02

13(10,3)^13(9,4) 20684,45 - 0,02 13(13,0)^13(12,1) 21378,02 0,06

14(11,3)^14(10,4) 19800,98 0,03 14(13,2)^14(12,3) 22593,54 - 0,06

15(12,3)^15(11,4) 18903,50 - 0,01 16(15,1)^16(14,2) 20858,38 - 0,04

19(17,2)^19(16,3) 19589,09 - 0,13 20(18,2)^20(17,3) 21906,89 0,17

22(18,4)^22(17,5) 22009,65 0,00 23(19,4)^23(18,5) 21300,54 0,04

25(20,5)^25(19,6) 29289,43 0,05 25(21,4)^25(20,5) 20934,72 0,04

26(21,5)^26(20,6) 27956,59 - 0,06 26(22,4)^26(21,5) 21395,49 - 0,06

26(23,3)^26(22,4) 27597,00 - 0,02 27(23,4)^27(22,5) 22328,70 0,03

* - идентифицировано в [10]; ** - измерено в [10].

Табл. 2. Спектроскопические параметры (МГц) молекулы 1,3-диоксолана в возбужденном состоянии у=4 заторможенного псевдовращения

А = 7817,4506(73) В = 7540,9693(77) С = 4298,8430(70)

А; = = 0,246(25)-10-2 А;к = 0,5536(21)-10-2 Ак = - 0,770(23)-10-2

5; = - 0,105(22)-10-4 5к = 0,18982(74)-10-1 hJ = - 0,182(25)-10-7

hJк = 0,116(11)-10-5 N = 46 а = 0,05

N - число переходов, включенных в обратную спектральную задачу; а - среднеквадратичное отклонение частот.

В состояниях у=5 и у=7 для некоторых вращательных переходов с I > 24 обнаружено отклонение от приближения квазижесткого асимметричного волчка, обусловленное Кориолисовым взаимодействием с-типа (подобным тому, которое наблюдали в тетрагидрофуране [8,9]) между состояниями у=5 и у=6; у=7 и у=8. Кориолисово взаимодействие смещает близкорасположенные, "резонирующие" вращательные уровни энергии соседних псевдовращательных состояний у=5 и у=6; у=7 и у=8, сильно смешивая псевдовращательно-вращательные состояния, что приводит к появлению "запрещенных" колебательно-вращательных переходов. Методом микроволнового-микроволнового двойного резонанса удалось идентифицировать слабые "запрещенные" колебательно-вращательные переходы в насыщенном микроволновом спектре 1,3-диоксолана и однозначно установить взаимное расположение резонирующих вращательных уровней соседних псевдовращательных состояний. На рис.1,2 приведены схемы расположения "резонирующих" вращательных уровней энергии для псевдовращательных состояний у=5, у=6 и у=7, у=8, соответственно.

5

У=6

25

21,4

25

20,5

2519,6

Р= 21660,28 МИ

Г= 27669,48 МИ

Г= 21821,84 МИ

161,6 МИг

Г= 27507,90 МИг

Рис. 1. Схема расположения вращательных уровней 1,3-диоксолана в состояниях у=5,6 заторможенного псевдовращения. Случайный резонанс уровней 2520,5(у=5) и 2515,11(у=6) и наблюдаемые переходы.

7

У= 8

Г= 38370,16 МИ

2823,6

289 МИ

Г= 42343,54 МИ

Рис. 2. Схема расположения вращательных уровней 1,3-диоксолана в состояниях у=7,8 заторможенного псевдовращения. Случайный резонанс уровней 2 823,6(у=7) и 2818,10(у=8) и наблюдаемые переходы.

Экспериментальные значения частот идентифицированных по эффекту Штарка и методом двойного резонанса вращательных и колебательно-вращательных переходов молекулы в состояниях у=5,6 и у=7,8 приведены в табл.3 и табл.4, соответственно. Совместная обработка микроволнового спектра 1,3-диоксолана во взаимодействующих парах состояний у=5 и у=6; у=7 и у=8 заторможенного псевдовращения выполнена с применением двухуровневого эффективного вращательного гамильтониана [8,9], представление 111г:

Н = н ,, + + н „

Н V = Ар + Вр + ер + Н ^

н „ = а V, + А, р + В, р + е, р + Н <4?

н,=№;и+Фл+РР),

,,

V V

где Н, учитывает взаимодействие общего вращения с псевдовращением;

-член, учитывающий центробежное искажение по Уотсону[14] в квартичном приближении.

Табл. 3. Экспериментальные значения частот £5 (МГц) переходов молекулы 1,3-диоксолана в состояниях у=5, 6 заторможенного псевдовращения; разности 5 (МГц) между экспериментальными и вычисленными частотами

Г(К'.1К'1)^!(К .1К1) у = 5 у = 6

£ 5 5

2(0,2)^1(1,1)* 20346,74** 0,13 20503,16** - 0,03

2(1,2)^1(0,1)* 20675,24** - 0,01 20753,28** 0,06

2(2,1)^1(1,0)* 27778,79** - 0,01 27717,49** 0,03

2(1,1)^2(0,2)* 9752,88 0,00 9746,51** - 0,03

2(2,1)^2(1,2)* 10655,34** 0,00 — —

3(3,1)^2(2,0) 43589,52 - 0,04 — —

3(2,1)^3(1,2)* — — 9448,28** - 0,06

3(3,1)^3(2,2)* 11129,56** - 0,01 10810,13** 0,01

4(0,4)^3(1,3) 37641,18 - 0,05 37903,27 0,00

4(1,4)^3(0,3) 37642,09 - 0,05 37903,71 0,01

4(1,3)^3(2,2) — — 44597,78 0,00

4(2,3)^3(1,2) — — 44663,30 0,00

4(2,2)^3(3,1) 50009,43 0,00 50462,44 - 0,08

4(3,2)^3(2,1) — — 52073,14 0,04

4(3,1)^4(2,2)* 9003,22** - 0,01 9113,44 - 0,04

4(4,1)^4(3,2)* 11768,06 0,03 11299,04** - 0,01

5(0,5)^4(1,4) 46203,34 0,00 46538,72 0,01

5(2,4)^4(1,3) 52997,54 0 06 — —

5(4,1)^5(3,2) 8679,21 0,01 8792,38 - 0,04

5(5,1)^5(4,2)* — — 11915,42** 0,03

6(5,1)^6(4,2) 8497,22 - 0,07 8541,06 - 0,02

6(6,1)^6(5,2)* 13547,10** - 0,05 12660,64** 0,06

7(6,1)^7(5,2) 8530,97 - 0,03 8414,37 0,00

8(7,1)^8(6,2) 8840,20 - 0,04 8460,89 0,01

9(6,3)^9(5,4) 22983,34 0,08 23099,78 - 0,02

9(7,2)^9(6,3) 14193,08 0,05 14801,20 0,03

9(8,1)^9(7,2) 9472,13 - 0,07 — —

11(8,3)^11(7,4) 21872,00 0,04 22456,52 - 0,02

12(8,4)^12(7,5) 29822,01 0,03 29854,72 0,05

12(9,3)^12(8,4) 21074,38 - 0,06 21954,10 - 0,11

12(11,2)^12(10,3) 21150,14 - 0,06 19527,56 0,03

12(12,1)^12(11,2) 22530,29 0,09 19685,61 0,04

13(10,3)^13(9,4) 20159,85 0,00 21323,54 - 0,02

13(12,2)^13(11,3) 22340,06 - 0,11 20345,56 0,08

13(13,0)^13(12,1) 23113,12 0,12 19071,00 - 0,03

14(11,3)^14(10,4) — — 20581,10 0,00

14(13,2)^14(12,3) — — 21292,24 0,05

Табл.3. (продолжение)

Г(К'.1К'1)^1(К .1К1) V = 5 V = 6

5 е, 5

14(14,0)^14(13,1) — — 21179,51 0,03

15(11,4)^15(10,5) 28323,00 0,02 — —

15(12,3)^15(11,4) 18304,31 - 0,02 19764,81 0,02

15(14,2)^15(13,3) — — 22365,56 0,03

15(14,1)^15(13,2) 20495,23 - 0,05 — —

16(15,1)^16(14,2) 23107,09 0,02 — —

17(16,2)^17(15,3) 28572,56 - 0,02 — —

17(16,1)^17(15,2) — — 20205,14 - 0,07

18(16,2)^18(15,3) 19596,04 - 0,17 — —

18(17,1)^18(16,2) 28320,13 0,13 — —

19(17,2)^19(16,3) 22046,54 0,01 — —

21(19,2)^21(18,3) — — 20659,86 - 0,04

22(18,4)^22(17,5) 21275,55 - 0,09 — —

22(19,3)^22(18,4) 21107,91 - 0,03 — —

23(19,4)^23(18,5) 20948,65 - 0,02 22440,46 0,07

24(19,5)^24(18,6) 29006,62 - 0,10 — —

24(21,3)^24(20,4) — — 19525,11 - 0,04

25(20,5)^25(19,6) 27669,48 Ь 0,05 — —

25(21,4)^25(20,5) 21660,28 Ь 0,07 21062,72 - 0,03

25(22,3)^25(21,4) 28615,58 0,05 21111,56 - 0,01

25(23,2)^25(22,3) 38403,22 - 0,06 — —

25(24,1)^25(23,2) 44594,99 Ь - 0,03 — —

26(21,5)^26(20,6) 26374,49 0,09 — —

26(20,6)^26(19,7) 38407,28 - 0,05 — —

26(22,4)^26(21,5) — — 20796,22 - 0,05

27(23,4)^27(22,5) — — 20886,26 - 0,06

28(24,4)^28(23,5) — — 21369,56 - 0,02

29(25,4)^29(24,5) 22266,24 0,12

Колебательно-вращательные переходы:

2521,4^=5) ^ 2515,11^=6) е, = 21821,84 5 = 0,04

25Ш1^=6) ^ 2519,6^=5) е, = 27507,90 5 = 0,05

25п,9^=6) ^ 2 5 23,2^=5) е, = 44682,76 5 = 0,03

* - идентифицировано в [10]; ** - измерено в [10]; Ь-частота перехода сильно возмущена из-за колебательно-вращательного взаимодействия с-типа резонансного характера.

Табл. 4. Экспериментальные значения частот £ (МГц) переходов молекулы 1,3-диоксолана в состояниях у=7, 8 заторможенного псевдовращения; разности 5 (МГц) между экспериментальными и вычисленными частотами

Г(К'.1К'1)^Т(К .1К1) у = 7 у = 8

5 5

2(0,2)^1(1,1)* 20276,10** - 0,08 20598,97** 0,01

2(1,2)^1(0,1)* 20572,42** 0,03 20872,00** 0,03

2(2,1)^1(1,0)* 27711,14** - 0,01 27781,56** 0,03

2(1,1)^2(0,2)* 9887,65 - 0,06 9605,26 0,05

2(2,1)^2(1,2)* 10708,18** - 0,05 10364,35** 0,08

3(3,1)^2(2,0) 43484,17 - 0,08 43522,75 0,07

3(2,1)^3(1,2)* 9547,46** - 0,06 9287,45** 0,05

3(3,1)^3(2,2)* 11137,21** - 0,04 10760,42** 0,07

4(0,4)^3(1,3) 37434,62 0,06 38155,66 - 0,03

4(1,4)^3(0,3) 37435,27 0,04 38156,20 - 0,06

4(3,1)^4(2,2)* 9178,33 - 0,07 8938,26** 0,04

4(4,1)^4(3,2)* 11714,41 - 0,03 11293,13** 0,05

5(4,1)^5(3,2) 8846,70 - 0,04 8616,80 0,03

5(5,1)^5(4,2)* 12442,35 - 0,06 11964,97** 0,06

6(5,1)^6(4,2) 8623,53 0,04 8387,07 0,03

6(6,1)^6(5,2)* 13322,47** 0,02 12777,29** 0,07

7(6,1)^7(5,2) 8574,96 - 0,01 8309,90 0,04

8(7,1)^8(6,2) 8757,12 0,01 8437,39 0,03

9(6,3)^9(5,4) 23375,90 - 0,09 22736,06 0,08

9(7,2)^9(6,3) 14666,24 - 0,10 14366,49 - 0,08

9(8,1)^9(7,2) 9214,73 - 0,08 8811,82 0,04

10(7,3)^10(6,4) — — 22408,92 0,05

10(9,1)^10(8,2) — — 9466,73 0,01

11(11,1)^11(10,2) 19860,29 - 0,02 — —

12(8,4)^12(7,5) 30272,82 - 0,08 29425,36 0,02

12(9,3)^12(8,4) 21805,06 - 0,09 21356,39 - 0,01

12(11,2)^12(10,3) 20668,26 0,01 19774,50 - 0,04

12(12,1)^12(11,2) 21524,22 - 0,05 20384,57 0,01

12(12,0)^12(11,1) 19293,38 - 0,02 — —

13(10,3)^13(9,4) 20998,28 0,07 20628,54 - 0,09

13(12,2)^13(11,3) 21699,54 0,03 — —

13(13,0)^13(12,1) 21608,47 - 0,05 20239,12 - 0,03

14(11,3)^14(10,4) 20103,56 0,13 19802,96 - 0,05

14(13,2)^14(12,3) 22880,08 0,06 21776,90 - 0,04

14(14,0)^14(13,1) — — 22410,14 0,01

15(12,3)^15(11,4) 19192,99 0,02 18937,17 - 0,18

Табл.4. (продолжение)

ДК'^К'О^К .1К1) V = 7 V = 8

5 5

16(15,1)^16(14,2) 21082,49 0,00 19504,52 - 0,03

17(16,1)^17(15,2) — — 21853,33 - 0,06

20(18,2)^20(17,3) 22161,88 0,10 — —

21(19,2)^21(18,3) — — 22652,19 - 0,09

22(18,4)^22(17,5) 22330,16 0,16 22143,08 - 0,18

23(19,4)^23(18,5) 21609,04 0,17 21317,16 - 0,03

24(21,3)^24(20,4) — — 21073,62 - 0,04

24(23,2)^24(24,1) — — 42351,83 0,10

24(23,1)^24(24,0) — — 42326,81 - 0,05

25(20,6)^25(19,7) 42600,02 0,10 — —

25(20,5)^25(19,6) 29675,79Ь 0,00 29626,08 - 0,12

25(21,4)^25(20,5) 21239,06 0,12 20521,24 0,05

25(22,3)^25(21,4) — — 23103,40 - 0,09

26(21,6)^26(20,7) 42442,91 0,17 — —

26(21,5)^26(20,6) 28338,10Ь 0,04 28332,53 0,08

26(22,4)^26(21,5) 21711,12 0,11 20681,42 0,08

26(23,3)^26(22,4) 27972,12 0,15 — —

27(22,6)^27(21,7) 42336,51Ь 0,10 — —

27(23,5)^27(22,6) 37741,70Ь 0,00 — —

27(23,4)^27(22,5) — — 21270,08 0,15

28(23,6)^28(22,7) 42343,54Ь - 0,06 41025,88 0,06

28(24,5)^28(23,6) 38370,16Ь - 0,02 — —

29(24,6)^29(23,7) 42284,58Ь - 0,05 — —

29(25,5)^29(24,6) 39315,81Ь - 0,07 — —

29(26,4)^29(25,5) 41009,51 0,09 — —

30(25,6)^30(24,7) 42442,34Ь - 0,15 — —

30(26,5)^30(25,6) 40318,36Ь - 0,16 — —

Колебательно-вращательные переходы:

2824,5^=7) ^ 2818,10^=8) £,=38659,18 5= - 0,11

2818,10^=8) ^ 2822,7^=7) £,=42054,39 5= - 0,10

* - идентифицировано в [10]; ** - измерено в [10]; Ь-частота перехода сильно возмущена из-за колебательно-вращательного взаимодействия с-типа резонансного характера.

Результаты решения обратной спектральной задачи для состояний у=5,6 и у=7,8 приведены в табл. 5. Высокая точность определения расстояний между псевдовращательными уровнями 1,3-диоксолана Д56 и Д78 достигнута благодаря идентификации колебательно-вращательных переходов, вызванных резонансным Кориолисовым взаимодействием. Методика поиска "случайных" резонансов может быть использована для определения интервалов между квазивырожденными колебательными уровнями других нежестких молекул.

Табл. 5. Спектроскопические параметры (МГц) молекулы 1,3-диоксолана в возбужденных состояниях у = 5, 6, 7, 8 заторможенного псевдовращения

Параметры у = 5 у = 6 у = 7 у = 8

Ау 7 832,6974(79) 7 799,9122(87) 7 820,155(12) 7 809,104(12)

Ву 7 524,8655(79) 7 562,4441(86) 7 540,998(12) 7 551,019(12)

Су 4 280,8680(79) 4 317,7759(89) 4 250,680(12) 4 354,372(12)

Д; 0,281(21)-10-2 0,234(25)-10-2 0,225(41)-10-2 0,168(41)-10-2

Дж - 0,2692(14)-10-2 - 0,5722(25)-10-2 - 0,4946(16)-10-2 - 0,2301(15)-10-2

Дк - 0,80(16)-10-3 0,4711 (60)-10-2 - 0,976(15)-10-2 0,1422(21)-10-1

5; 0,1878(44)-10-4 - 0,820(12)-10-4 - 0,5735(55)-10-4 - 0,3455(41)-10-4

5к 0,14080(19)-10-1 0,1545(50)-10-2 - 0,5601(31)-10-2 0,17182(10)-10-1

Дуу' Д56 = 298618(128) Д78 = 201078(9)

< у | F*ab | у'> < 5 | | 6> = 10,691(20) < 7 | F*ab | 8> = 2,11916(98)

< у | Р**„ь | у'> < 5 | F**ab | 6> = - 0,181(30)-10-3

N 98 103

а 0,06 0,08

N - число переходов, включенных в обратную спектральную задачу; а - среднеквадратичное отклонение частот.

ЛИТЕРАТУРА

1. Kilpatrick J.E., Pitzer K.S., Spitzer R. // J. Amer. Chem. Soc.-1947.- 69 - P.2483.

2. Harris D.O., Engerholm G.G., Tolman C.A., Luntz A.C. et al // J. Chem. Phys.-1969.- 50, №6.- P.2438-2445.

3. Engerholm G.G., Luntz A.C., Gwinn W.D., Harris D.O. // J. Chem. Phys.- 1969.50, №6.- P.2446-2457.

4. Greenhouse J.A., Strauss H.L. // J. Chem. Phys.- 1969.- 50.- P.124-134.

5. Sont W.N., Wieser H. // J. Raman Spectrosc.-1981.-11, №6.- P.334-338.

6. Davidson R., Hog J., Whiteside J.A.B., Warsop P.A. // J. Chem. Soc. Faraday Trans.-1972.- 68.- P.1652.

7. Meyer R., Lopez J.C., Alonso J.L., Melandri S. et al // J. Chem. Phys.- 1999.111.- P.7871-7880.

8. Мамлеев А.Х., Гундерова Л.Н., Галеев Р.В. Микроволновый спектр молекулы тетрагидрофурана в возбужденных состояниях заторможенного псевдовращения. Деп. в ВИНИТИ, 1999, №3679-В99, 49с.

9. Мамлеев А.Х., Гундерова Л.Н., Галеев Р.В. // Журн. структур. химии .-2001.42, №3.- С.439-445.

10.Baron P.A., Harris D.O. // J. Mol. Spectrosc.-1974.- 49, №1.- P.70-81.

11.Мамлеев А.Х., Гундерова Л.Н., Галеев Р.В., Шапкин А.А. // Электронный журнал "Исследовано в России", 93, 1029-1037, 2001 г. http://zhurnal.ape.relarn.ru/articles/2001/093.pdf

12.Мамлеев А.Х., Гундерова Л.Н., Галеев Р.В., Шапкин А.А. // Электронный журнал "Исследовано в России", 25, 282-288, 2002. http://zhurnal.ape.relarn.ru/articles/2002/025.pdf

13.Мамлеев А.Х., Гундерова Л.Н., Галеев Р.В., Шапкин А.А. //Журн. структур.химии.-2002.-43,№5.-С.817-820.

14.Watson J.K.G. // J. Chem. Phys.- 1967.- 46.- P.1935.

15.F.C. De Lucia, P. Helminger, W.H. Kirchhoff // J. Phys. Chem. Ref. Data -1974.- 3, №1.- P.211.

Работа выполнена при поддержке РФФИ (проект № 02-03-97907)