CC BY
0УДК 621.371: 550.837.6 Б01 10.52928/2070-1624-2024-43-2-47-54
МЕТОДЫ КОМПЛЕКСНОГО ИСПОЛЬЗОВАНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН
ДЛЯ ПОИСКА УГЛЕВОДОРОДОВ
канд. техн. наук, доц. В. Ф. ЯНУШКЕВИЧ (Полоцкий государственный университет имени Евфросинии Полоцкой)
Проведено исследование режимов зондирования на основе комплексного использования модулированных и радиоимпульсных сигналов для определения свойств анизотропной среды над углеводородами. Для режима частотной модуляции установлены закономерности изменения составляющих тензора диэлектрической проницаемости среды для правой поляризации электромагнитных волн при вариации параметров модуляции. Исследованы модуль и фаза компонент поверхностного импеданса ¿и и Х21. Выявленные проявления скачкообразного изменения вещественных составляющих компоненты тензора диэлектрической проницаемости ё3 представляют практическую значимость для поисковой геофизики. Проведен расчет резонансных частот, мнимой составляющей для правой поляризации электромагнитных волн тензора диэлектрической проницаемости среды для модулированных, двухчастотных и радиоимпульсных сигналов. Результаты моделирования могут быть использованы в электроразведке для разработки методов и аппаратуры поиска и обнаружения углеводородов.
Ключевые слова: углеводородная залежь, модулированный сигнал, резонансная частота.
Введение. Актуальность выделения углеводородных залежей (УВЗ) на исследуемом геологическом профиле определяется развитием технологий и методик геологических работ: например, на основе метода трехмерного математического моделирования влияния трехмерной неоднородности на электромагнитное поле при морском зондировании. Источником электромагнитного поля является движущийся электрический кабель, буксируемый судном по поверхности моря. Измерения проводятся на морском дне с помощью всплывающих датчиков. Выявляется компонента поля, наиболее чувствительная к неоднородности. Задача решается методом интегральных уравнений [1]. Предлагаются алгоритмы трехмерной покадровой инверсии электрического поля для CSAMT, направленные на преодоление сложностей геофизического мониторинга [2]. Используются электродинамические отклики анизотропной среды над углеводородами на воздействие различных зондирующих сигналов, а также методы каротажа скважин и метод с контролируемым источником (CSEM) для картирования мелководного участка морского дна [3-5].
В Китае были достигнуты значительные успехи в применении электромагнитных методов в нефтяной промышленности, включая технологии сбора, обработки и интерпретации данных [6]. Численные методы одномерного прямого моделирования и инверсии морских электромагнитных данных CSEM используются для изучения разрешения, свойственного различным конфигурациям сбора данных для тонких резистивных слоев, имитирующих морские углеводородные резервуары [7]. Целью исследования [8] было собрать набор высококачественных данных по известным месторождениям углеводородов для их картирования на основе дальнейшего развития CSEM. Режимы частотно -модулированных (ЧМ) сигналов повышают информативность исследований при вариации характеристик зондирующих сигналов [9]. Используются многоуровневые итерационные подходы с применением трехмерных уравнений Максвелла и моделирования электромагнитных полей [10]. Аномальные эффекты для электромагнитных волн (ЭМВ) в режиме двухчастотных сигналов служат для усовершенствования электромагнитных методов выделения углеводородов [11]. Развиваются комплексные подходы для совершенствования разработки трудноизвлекаемых запасов на основе исследования сдвиговых дислокаций залежей1. Для поиска углеводородов применяются различные модели анизотропной среды над УВЗ [12]. В настоящее время широко применяются методы космического зондирования нефтеносных структур [13]. Выявленные в [14] эффекты взаимодействия ЭМВ и залежей дополняют имеющиеся данные о характеристиках среды и представляют практический интерес для поисковой геофизики.
1 Афонин, Д. Г. Совершенствование разработки трудноизвлекаемых запасов на основе комплексного анализа о сдвиговых дислокациях юрских залежей: автореф. дис. ... канд. техн. наук: 25.00.17 / Д. Г. Афонин. - Тюмень, 2009. - 25 с.
Методика исследований. Отклик среды при облучении радиосигналом с частотной модуляцией с амплитудой , частотой несущего колебания ю2, модулирующей частотой ^, индексом модуляции р характеризуется тензором [3]
¿1 =еД1 + Р'^шсо8ю10 + Х
2 ~ СОп.-СО,
2 ~ 2 2 юг, - со, -V,
со2 (У,2+Ю2п-Ю2)2+4Ю2У,2
~ 2 2 2 со3 +С0Г,.
со2 (У,2+Ю2п-Ю2)2+4Ю2У,2
ё2 =Е
2
ГОп.СОг
2 ~ 2 2 Юг, - СО, +У,
ю2 (у,2+ю2п-ю2)2+4ю2у,2
ёз =еД1 + Р-ЛшС05ю1/1) + ^
2 А
ЮП,Ю,
[(у,2+Ю2п-Ю2)2+4Ю2У,2]С
<*г I Юп,у,-
(1)
где - частота плазменных колебаний;
юп - гиротропная частота; V, - частота столкновения частиц;
гг - относительная диэлектрическая проницаемость профиля; аг - проводимость профиля;
- коэффициент отношения частот; 80 - диэлектрическая постоянная.
При воздействии ЧМ-сигнала важную роль играет частотная составляющая
щ =со2 [1 + Р-А:шсо5СВ1г].
(2)
Исследования основаны на определении компонент тензоров
гк = с +ё2 = Кеё/( + / 1т ¿/(, ^ =¿1 -¿2 = Кег, I / 1т ¿,
(3)
и поверхностного импеданса
1 _ ¿22 _ . Г—— (лДй" =
7=7 =
12 21
2л/е_гге1-
(4)
Проводилось моделирование характеристик поверхностного импеданса при следующих данных:
- диэлектрическая проницаемость профиля ^ = 1 - 30, электрическая проводимость пород
аг = 1 -10-5 -1 См/м;
- концентрации частиц среды N = (1015 -1016) м-3, N = (1017 -1018) м-3;
- частота столкновительных процессов V = 2-ж-109 рад/с.
Осуществлялось моделирование фазы тензоров среды для ЭМВ правой и левой поляризаций, расчет резонансных частот, составляющих поверхностного импеданса и ¿21, мнимой составляющей для суммарной компоненты тензора сигналов в режиме частотной, амплитудной, амплитудно-частотной модуляций, а также для двухчастотных и радиоимпульсных сигналов.
Результаты исследований. Для = 0,01, N = 1016 мм-3, N = 1018 м-3, /2 = 108 Гц (рисунок 1) вещественная составляющая ЭМВ с правой поляризацией увеличивается при индексах модуляции р = (10-100).
1=1
1=1
Увеличение диэлектрической проницаемости среды над УВЗ приводит к увеличению данной компоненты тензора. Аналогичный характер поведения фазовой составляющей ЭМВ с правой поляризацией проявляется при индексах модуляции р = (10 — 100) и росте диэлектрической проницаемости вмещающих пород над УВЗ. В данном случае крутизна характеристик уменьшается. Для зависимостей компоненты тензора ЭМВ с правой поляризацией от коэффициента отношения частот для N = 1016 м-3, N = 1018 м 3, / = 108 Гц (рисунок 2) наблюдается уменьшение вещественной составляющей, особенно при коэффициентах отношения частот = (0,1 -1). Увеличение диэлектрической проницаемости наполнителя среды ведет к увеличению рассматриваемой компоненты тензора. Фаза компоненты тензора ЭМВ с правой поляризацией уменьшается при коэффициентах отношения частот = (0,1-1) с меньшей крутизной характеристик.
а - вещественная составляющая; б - фазовая составляющая; Ле(£Л1(Р)), агй(!:;;| (|!)) для £г =2; Яе(ЁЛ2(Р)), аг§(ЁЛ2(Р)) для ег =15;
Ке(ёдз(Р))' аг§(«лз(Р)) Для = 30
Рисунок 1. - Зависимости суммарной компоненты тензора от индекса модуляции для кт = 0,01, N = 1016 м-3, N = 1018 м"3, / = 108 Гц
а - вещественная составляющая; б - фазовая составляющая; Ке(£ш(л<о))' аг§(£Д1(Лм)) для £г =2; Не0':„2 (/<„,)), ащ(ЁЯ2(Лю)) для ег = 15;
Ке(Ёдз(А<.,))' аг8(^з(А<.,)) Для 8г =30
Рисунок 2. - Зависимости суммарной компоненты тензора от коэффициента отношения частот для N = 1016 м 3, N = 1018 м 3, / = 108 Гц
Проведено моделирование выражений (4) для вещественной и фазовой составляющих поверхностного импеданса геологического профиля над УВЗ в зависимости от вариации индекса модуляции
для N = 1016 м-3, N = 1018 м-3, / = 108 Гц, = 0,5 (рисунок 3). С ростом в модуль поверхностного
импеданса ¿п уменьшается. Особенно контрастно происходит уменьшение модуля для низких значений диэлектрической проницаемости наполнителя среды над УВЗ. Фаза данной составляющей поверхностного импеданса уменьшается при росте индексов модуляции, за исключением = 2, когда наблюдается увеличение фазы с переходом через нуль на отрезке р = (1-2). В дальнейшем фазовые характеристики переходят через нуль на отрезке р = (17 - 25).
а - вещественная составляющая; б - фазовая составляющая; аЬэ(¿цСР)), агёС^пСР)) для £. =2; аЬэ(.П(Р)), аг^.^ф)) для г. =15; аЬэ(¿13(Р)), аг§(.1з(Р)) для гг =30
Рисунок 3. - Зависимости ¿п от индекса модуляции для N = 1°16 м"3, N = 1018 м"3, /2 = 108 Гц, ки = 0,01
Аналогичные компоненты поверхностного импеданса ¿21 показаны на рисунке 4. Увеличение в приводит к уменьшению модуля поверхностного импеданса . Для низких значений диэлектрической проницаемости наполнителя среды над УВЗ происходит более контрастное изменение модуля. Фаза данной составляющей поверхностного импеданса уменьшается при росте индексов модуляции до нуля при гг = (15-30) и р = (30-40), при гг = 2 и р« 80.
а - вещественная составляющая; б - фазовая составляющая; аЬэ(.21(Р))' аГ8(.21 (Р» для £г =2; аЬэ(.22(Р))' аГ8(.22(Р)) для £г = I5; аЬэ(.2з(в))' аг§(.23(в)) для =30
Рисунок 4. - Зависимости ¿и от индекса модуляции для N = 1016 м-3, N = 1018 м"3, / = 108 Гц, ки = 0,5
Проведено моделирование выражений (4) для вещественной и фазовой составляющих поверхностного импеданса геологического профиля над УВЗ в зависимости от коэффициента отношения частот
для N = 1016 м_3, N = 1018 м 3, /2 = 108 Гц (рисунок 5). С ростом кш модуль поверхностного импеданса ¿п увеличивается. При увеличении диэлектрической проницаемости наполнителя среды над УВЗ модуль поверхностного импеданса уменьшается. Поведение фазы поверхностного импеданса ¿п среды происходит по аналогичному закону с меньшей крутизной характеристик. Следует отметить, что при ег = 2 фаза уменьшается на отрезке ка = (10-3 - 0,1) с переходом через нуль при кш = 0,1 и дальше происходит ее незначительный рост.
1*10 5 001 0.1 1
а б
а - вещественная составляющая; б - фазовая составляющая; )), аг§(1и(£ю)) для £г =2; аЬэО^^)), аг§(112(Лю)) для гг = 15;
аЬэО^з^)), аг§(^13(Лю )) для гг = 30
Рисунок 5. - Зависимости 211 от коэффициента отношения частот для N = 1016 м_3, N = 1018 м_3, / = 108 Гц
Проведено моделирование выражений (4) для вещественной и фазовой составляющих поверхностного импеданса ¿21 геологического профиля над УВЗ в зависимости от коэффициента отношения частот (рисунок 6). Коэффициенты кш = (0,1-1) приводят к росту модуля поверхностного импеданса ¿21 и его фазы с меньшей крутизной характеристик. С ростом диэлектрической проницаемости модуль и фаза поверхностного импеданса уменьшаются.
б
а - вещественная составляющая; б - фазовая составляющая; аЪя^к)), аг^Ск»)) - для £г =2; аЪз^к)), аг^(2гг(ка)) - для £г =15; аЪ^к)), агё(4(км)) - для £, = 30
Рисунок 6. - Зависимости ¿и от коэффициента отношения частот для N = 1016 м 3, N = 1018 м 3, / = 108 Гц
а
Зависимости вещественной составляющей ) от несущей частоты /2 для р = 1, А~ю=0,1 приведены на рисунке 7 для N = 1015 м-3, N = 1017 м 3, N = 1015 м-3, N = 1018 м-3. Наблюдается скачкообразное уменьшение вещественной составляющей ¿, при частотах /, = (1 • 106 -10-Ю7) Гц. С ростом диэлектрической проницаемости вещественная составляющая ё3 увеличивается. Для Л?, = 1015 м-3, Л?, =1018 м-3 характеристики скачкообразно уменьшаются для /2 = (106 - 50 • 107) Гц.
Определен диапазон изменения мнимой составляющей суммарной компоненты тензора диэлектрической проницаемости среды в режиме АМ-сигналов при гг = 2 для коэффициента АМ = 0,5, модулирующей частоты Г = 104 Гц и несущей частоты / = 105 Гц.
а б
а- =1015 м3, =1017 м3; б- Л^ =1015 м3, Ж, =1018 м3; КеМ/г) -Для =2; Ыег31(/2) -для гг =15; Ыег32(/2) -для гг =30
Рисунок 7. - Зависимости вещественной составляющей Ке(Ё3) от несущей частоты /2, Р = 1,0, А(|] = 0,1
Установлено, что частоты электронного циклотронного и электронного плазменного резонансов при диэлектрической проницаемости среды гг = (10-30), электрической проводимости стг = 10-3 См/м, частоте
столкновения частиц у = 2 -л>109 рад/с, концентрациях частиц N = 1016 м-3 и N = 1018 м-3 для режима НЧ-взаимодействия при коэффициентах соотношения частот и амплитуд = 10-6 —10-1, = 10-1 соответствуют (90 - 200) кГц и (29 - 115) МГц; для режима ВЧ-взаимодействия при = (10-6 -10"1), ^ = 101 - (15 - 40) кГц - (5 - 35) МГц; при гг = (2 - 30) в режиме АМ-сигналов для коэффициента АМ кт = 0,5, модулирующей частоты Г = 104 Гц - (15 - 25) кГц - (5 - 40) МГц; в режиме ЧМ-сигналов для = 0,1, индекса модуляции р = 1 - (12 - 20) кГц - (5 - 35) МГц, в режиме АЧМ-сигналов для р = 5, модулирующей круговой частоты 0 = 105 рад/с, кт = 0,1-(20-42) кГц - (6 - 36) МГц, в режиме радиоимпульсных сигналов для гг = (5-25), длительности импульса т = 10-4 с, периода Т = 2т, количества гармоник п = 5-(65-90) кГц - (800 кГц - 2 МГц).
Определены фазовые составляющие тензоров диэлектрической проницаемости для электромагнитных волн с правой и левой поляризациями на частотах (1 МГц - 5 ГГц) в режиме АМ-сигналов для коэффициента АМ = 0,5 и модулирующей частоты Г = 104 Гц.
Заключение. В результате проведенного анализа:
- Установлены увеличение составляющей поверхностного импеданса Ё2 х на участке (1 МГц -1 ГГц) и максимумы модулей поверхностного импеданса ¿и при значениях диэлектрической проницаемости среды ег = 1-30, электрической проводимости аг = 103 См/м, частоте столкновения частиц у = 2 -л>109 рад/с при концентрациях частиц N = 1016 м-3 и N = 1016 м-3 на частотах (100 - 400) МГц для режимов НЧ-
и ВЧ-взаимодействия, на частотах (20 - 400) МГц в режиме АМ-сигналов, на частотах (10 - 400) МГц в режимах ЧМ-, АЧМ- и радиоимпульсных сигналов. Данные закономерности поверхностного импеданса могут быть рекомендованы для комплексного использования модулированных и радиоимпульсных сигналов при определении свойств анизотропной среды над углеводородами. Определение импедансных характеристик в указанном частотном диапазоне, а также анализ контрастов поверхностного импеданса между анизотропными неоднородностями и однородными поверхностями будут способствовать повышению точности определения границ углеводородов.
- Установлены при значениях диэлектрической проницаемости среды вг= (10-30), электрической
проводимости ar = 10-3 См/м, частоты столкновения частиц v = 2-п-109 рад/с , концентраций частиц Ne =Na =1016 м~3 для коэффициентов соотношения частот и амплитуд кю = 10 6, кЕ = 10 1 максимумы модулей поверхностного импеданса Zn на частотах (100 - 400) МГц и Z21 на частотах (100 - 500) МГц для режима НЧ, на частотах (10 - 400) МГц и (1 МГц - 1 ГГц) при = (10-6 -10-1), = 101 для режима ВЧ-взаимодействия, для sr = (2-30) в режиме АМ-сигналов для коэффициента АМ = 0,5, частоты модуляции F = 104 Гц, для индекса модуляции [3 = 1, кю = 10 3 в режиме ЧМ-сигналов, на частотах 1 ГГц и (1 - 200) МГц с уменьшением модуля Zn на частоте 1 ГГц для е,. =(10-30), коэффициента AM = 0,5, р = 5, модулирующей круговой частоты Q = 105 рад/с в режиме АЧМ-сигналов, на частотах 100 кГц - 100 МГц и (4 - 30) МГц для длительности импульса т = 10-4 с, периода T = (2 - 5)т, количества гармоник n = 5, sr = (5 - 30) для режима радиоимпульсных сигналов. Резонансный характер поведения модулей поверхностного импеданса позволит решать задачи поисковой геофизики, особенно в части идентификации (различения) слабоконтрастных сред. Разработка методов на основе определения импедансных характеристик направлена на снижение временных затрат при аттестации исследуемых геологических профилей и повышение производительности геологоразведочных работ.
ЛИТЕРАТУРА
1. Dmitriev V. I., Barashkov I. S. Mathematical modeling of marine electromagnetic sounding of a three-dimensional non-homogeneous medium // Computational Mathematics and Modelling. - 2012. - Vol. 23, iss. 3. - P. 168-174. - DOI: 10.1007/s10598-012-9134-1.
2. Research on 3D Time-Lapse Electric Field Inversion Algorithm for Controlled Source Audio-Frequency Magnetotelluric Method / Q. Sun, H. Tan, W. Wan et al. // Applied Sciences. - 2024. - Vol. 14, iss. 14. - 1560. - DOI: 10.3390/app14041560.
3. Янушкевич В. Ф. Электромагнитные методы поиска и идентификации углеводородных залежей. - Новополоцк, ПГУ, 2017. - 232 c.
4. Ellis D. V., Singer J. M. Well logging to earth scientists. - 2nd ed. - The Netherlands: Springer Science + Business Media B. V. - 2008. - 699 p.
5. Evans R. L. Using CSEM techniques to map the shallow section of seafloor: From the coastline to the edges of the continental slope // Geophysics. - 2007. - Vol. 72, iss. 2. - P. WA105-WA116. - DOI: 10.1190/1.2434798.
6. He Z., Hu W., Dong W. Petroleum electromagnetic prospecting advances and case studies in China // Surveys in Geophysics. - 2010. - Vol. 31. - P. 207-224. - DOI: 10.1007/s10712-009-9093-z.
7. Key K. 1D inversion of multicomponent, multifrequency marine CSEM data: Methodology and synthetic studies for resolving thin resistive layers // Geophysics. - 2009. - Vol. 74, iss. 2. - P. F9-F20. - DOI: 10.1190/1.3058434.
8. Marine CSEM of the Scarborough gas field. Part 1: Experimental design and data uncertainty / D. Myer, S. Constable, K. Key et al. // Geophysics. - 2012. - Vol. 77, iss. 4. - P. E281-E299. - DOI: 10.1190/geo2011-0380.1.
9. Взаимодействие ЧМ-сигналов с анизотропной средой / Д. В. Гололобов [и др.] // Проблемы проектирования и производства радиоэлектронных средств: материалы II Междунар. науч.-техн. конф., 15-17 мая 2002 г. - Новополоцк, 2002. - С. 300-303.
10. Nechaev, O., Shurina E. P., Botchev M. A. Multilevel iterative solvers for the edge finite element solution of the 3D Maxwell equation // Computers & Mathematics with Applications. - 2008. - Vol. 55, iss. 10. - P. 2346-2362. - DOI: 10.1016/j.camwa.2007.11.003.
11. Interaction of two-frequency electromagnetic waves with anisotropic media over hydrocarbon accumulation / V. F. Yanush-kevich, D. A. Dauhiala, A. L. Adamovich et al. // Journal of Physics: Conf. Ser. - 2022. - Vol. 2373, iss. 5. - 052016. -DOI: 10.1088/1742-6596/2373/5/052016.
12. Бабкин Ю. А. Электрохимические процессы в земной коре на примере залежей нефти и газа // Лггасфера. -Минск: ИГН НАНБ, 1996. - № 9. - С. 121-124.
13. Губин В. Н. Космическое зондирование нефтеносных структур в Припятской нефтегазоносной области // Земля Беларуси. - 2013. - № 1. - С. 40-44.
14. Characteristics of anisotropic media over hydrocarbons in the mode of frequency-modulated signals / V. F. Yanushkevich, D. A. Dauhiala, T. V. Maladzechkina et al. // Journal of Physics: Conf. Ser. - 2022. - Vol. 2373, iss. 5. - 052026. - DOI: 10.1088/1742-6596/2373/5/052026.
REFERENCES
1. Dmitriev V. I., & Barashkov I. S. (2012). Mathematical modeling of marine electromagnetic sounding of a three- dimensional nonhomo-geneous medium. Computational Mathematics and Modelling, 23(3), 168-174. DOI: 10.1007/s10598-012-9134-1.
2. Sun, Q., Tan, H., Wan, W., & Hu, Q. (2024). Research on 3D Time-Lapse Electric Field Inversion Algorithm for Controlled Source Audio-Frequency Magnetotelluric Method. Applied Sciences, 14(4), 1560. DOI: 10.3390/app14041560.
3. Yanushkevich, V. F. (2017). Elektromagnitnye metodypoiska i identifikatsii uglevodorodnykh zalezhei [Electromagnetic methods for searching and identifying hydrocarbon deposits]. Novopolotsk: PGU. (In Russ.).
4. Ellis, D. V., & Singer, J. M. (2008). Well logging to earth scientists. The Netherlands: Springer Science+Business Media B. V.
5. Evans, R. L. (2007). Using CSEM techniques to map the shallow section of seafloor: from the coastline to the edges of the continental slope. Geophysics, 72(2), WA105-WA116. DOI: 10.1190/1.2434798.
6. He Z., Hu W., Dong W. (2010). Petroleum electromagnetic prospecting advances and case studies in China. Surveys in Geophysics, 31, 207-224. DOI: 10.1007/s10712-009-9093-z.
7. Key, K. (2009). 1D inversion of multicomponent, multifrequency marine CSEM data: Methodology and synthetic studies for resolving thin resistive layers. Geophysics, 74(2), F9-F20. DOI: 10.1190/1.3058434.
8. Myer, D., Constable, S., Key, K., Glinsky, M. E., & Liu, G. (2012). Marine CSEM of the Scarborough gas field. Part 1: Experimental design and data uncertainty. Geophysics, 77(4), E281 - E299. DOI: 10.1190/geo2011-0380.1.
9. Gololobov, D. V. et al. (2002). Vzaimodejstvie ChM-signalov s anizotropnoj sredoj. In Problemyproektirovanija ipro-izvodstva radiojelektronnyh sredstv (300-303). Novopolock: PGU. (In Russ.).
10. Nechaev, O., Shurina, E. P., & Botchev, M. A. (2008). Multilevel iterative solvers for the edge finite element solution of the 3D Maxwell equation. Computers & Mathematics with Applications, 55(10), 2346-2362. 10.1016/j.camwa.2007.11.003.
11. Yanushkevich, V. F., Dauhiala, D. A., Adamovich, A. L., Abramenka, S. N., & Kalintsau, S. V. (2022). Interaction of two-frequency electromagnetic waves with anisotropic media over hydrocarbon accumulation. Journal of Physics: Conf. Ser., 2373(5), 052016. DOI: 10.1088/1742-6596/2373/5/052016.
12. Babkin, Ju. A. (1996). Jelektrohimicheskie processy v zemnoj kore na primere zalezhej nefti i gaza. Litasfera, (9), 121-124. Minsk: IGN NANB. (In Russ.).
13. Gubin V. N. (2013). Kosmicheskoe zondirovanie neftenosnyh struktur v Pripjatskoj neftegazonosnoj oblasti. [Remote Sensing Oil Structures of Pripyat's Oil and Gas Field]. ZemlyaBelarusi, (1), 40-44. (In Russ., abstr. in Engl.).
14. Yanushkevich, V. F., Dauhiala, D. A., Maladzechkina, T. V., Kalintsau, S. V., & Bogush, V. A. (2022). Characteristics of anisotropic media over hydrocarbons in the mode of frequency-modulated signals. Journal of Physics: Conf. Ser., 2373(5), 052026. DOI: 10.1088/1742-6596/2373/5/052026.
Поступила 03.09.2024
METHODS OF COMPLEX USE OF ELECTROMAGNETIC WAVES FOR SEARCHING FOR HYDROCARBONS
V. YANUSHKEVICH (Euphrosyne Polotskaya State University of Polotsk)
The study of sounding modes based on the complex use of modulated and radio pulse signals for determining the properties of anisotropic medium above hydrocarbons was carried out. For the frequency modulation mode, regularities in the change in the components of the permittivity tensor of the medium for the right-hand polarization of electromagnetic waves were established with varying modulation parameters. The modulus and phase of the surface impedance components Zn and Zn were investigated. The revealed manifestations of an abrupt change in the real components of the permittivity tensor component £, are ofpractical importance for exploration geophysics. The resonantfrequencies and imaginary componentfor the right-hand polarization of electromagnetic waves of the permittivity tensor of the medium for modulated, dual-frequency and radio pulse signals were calculated. The modeling results can be used in electrical exploration for developing methods and equipmentfor searching and detecting hydrocarbons.
Keywords: hydrocarbon deposit, modulated signal, resonant frequency.
